Il nuovo cimento. 3e série. — Tome XI; 1882

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Submitted on 1 Jan 1883

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Il nuovo cimento. 3e série. - Tome XI; 1882

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. Il nuovo cimento. 3e série. - Tome XI; 1882. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1), pp.518-529.

�10.1051/jphystap:018830020051801�. �jpa-00238162�

518

de la

position

^des

points

^de

jonction

^{des deux}

portions

^{du con-}

ducteur,

^{et a son}

siège

^{dans la}

portion qui

^est

indépendante

^de

l’aiiiiant. CH. GOMIEN.

IL NUOVO CIMENTO.

3e série. ²⁰¹⁴ Tome XI; ^1882.

MANFREDO BELLATI et R. HOlBIANESE. - Sur la rapidité ^avec laquelle la lumière modifie la résistance électrique ^du sélénium, p. 5-Ii .

Un

récepteur photophonique

^de

Breguet reçoit

la lumière d’une

lampe

^à

pétrole, dépouillée

^{de ses rayons} obscurs par ^son passage à travers une cuve d’alun. Le

récepteur

^{et un} rhéostat de MM. Siemens et Halske sont

installés,

y dans le circuit d’une

pile

de i o éléments

Bunsen,

^{sur les deux} branches d’un

galvanomètre

différentiel dont on amène

l’aiguille

^au

^zéro,

^à

chaque expérience.

à l’aide du rhéostat. Entre la source lumineuse et le

récepteur,

^con-

venablement

protégé,

^{tourne un}

disque

opaque

percé

^{de trous sui-}

vant un certain nombre de secteurs. En modifiant la vitesse de rotation du

disque

^{dans le}

rapport

^{de i à}

4,

^{les auteurs} n’ont pu

constater aucune variation

appréciable

de la résistance rnoyenne du

récepteur :

^{or celle-ci varierait} certainement si l’action de la lumière ^sur le sélénium n’était pas instantanée.

GUGLIELMO DE LUCCHI. 2013 Détermination du rapport ^{entre les deux chaleur,} spécifiques pour les vapeurs surchauffées de l’eau ^et du phosphore, p. ^11-28.

I.~

Pour un gaz dont la molécule ^ne

comprend qu’un

^{seul atome,}

de dimensions infiniment

petites, l’énergie cinétique ^K,

^résultant

du mouvement de translation des

molécules,

^{doit être}

égale

^{à l’é-}

nergie

totale H. La théorie

des

gaz donne d’ailleiirs la relation

connue

dans

laquelle

^A

représente

^le

rapport

^{des chaleurs}

spécifiques

^du

gaz ^sous

pression

constante et sous volume constant.

Quand

^on

>

fait,

dans la formule

( ),

^{H =}

K,

^{on obtient,}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020051801

519 Telle est donc la valeur

théorique

^du

rapport

des deux chaleurs

spécifiques

^{pour un gaz}

parfait

dont la molécule ^ne

comprendrait qu’un

^{seul atome.}

D’après

les théories

chimiques actuelles,

^{la molé-}

cule des _gaz

parfaits simples O, H,

^{etc., est} considérée comme formée de deux _atomes, et il en est de même pour

l’oxyde

^de

carbone,

^le

bioxyde ^d’azote,

^l’acide

chlorhydrique.

^{Mais la} vapeur de ^mercure

est

regardée

^{comme un} gaz

monoatomique.

^{1~I11~T. Kundt et War-}

burg ( 1 ~,

par des

expériences

^{fondées sur la mesure de la vitesse,}

du ^son

(méthode

^de

Kundt),

^ont déterminé le

rapport

des valeurs

k,

^et

l~2

^{de ~.~} pour la vapeur surchauffée de ^{mercure et} pour 1 air

et ont trouvé

En

adoptant

pour

1~.,

^{la valeur}

1,405

donnée par 31.

Rôntgen,

on a donc

1

con formémen t ^à la théorie.

Pour les gaz dont la molécule

comprend plusieurs

^{atomes, la}

force vive totale H se compose de la force vive du ^mouvement de translation K et de la force vive des mouvements vibratoires dont la molécule

composée

^{est le}

siégea

^le

rapport H

_I1 ^est

plus petit

que

l’unité,

^et par

conséquent

^{l~ est}

plus petit

^que

^1,666.

^Plusieurs

formules ont été

proposées

pour relier

théoriquement

la valeur de k au nombre des atomes dont est formée la molécule.

Diaprés

Maxwell

(2),

^{on a}

n est le nombre des atomes, E ^une

quantité positive dépendant

des actions

réciproques

des molécules et

qui

^est nulle pour ^tous les gaz

parfaits.

^{La formule}

(2)

de Maxwell fournit donc une limite

supérieure

de la valeur de

I~,

que l’on calcule ^en faisant E - o.

M. Boluzmann

( 3 ~

^{a donné une autre formule}

( 1 ) Pogg. Ann., ^t. CLVII, p. 353.

( g ) Journ. Chem. Soc., ^t. XIII, p. 5oi.

( 2 ) Berichte Wiener Ah-ad., ^t. LXXTB-, 18-;6.

520

dans

laquelle

^{est une constante}

égale

^à 3 pour ^un gaz ^monoato-

mique,

^{à 5} pour ^{un gaz}

diatomique,

^{à 5 ou à 6} pour ^un gaz triato-

mique,

suivant la

disposition

^{des atomes dans la molécule.,}

Enfin,

^{1~T. Otto}

Pilling (’ ~, grâce

^{à des}

hypothèses particulières,

trouve deux limites de

l~,

^l’une

supérieure,

^l’autre

inférieure,

_pour les divers nombres d’atomes dont

peut

^être

composée

la molécule.

En

résumé,

voici les valeurs ou les limites de ~.~

proposées

par les divers auteurs : -.

Si l’on compare les valeurs

expérimentales

^{de k avec celles}

qui

sont

prévues

^{dans ce}

^Tableau,

^{on reconnaît tout} d’abord que la formule de Maxwell n’est pas

applicable

^{aux gaz}

parfaits

^diato-

miques simples

^ou

composés,

pour

lesquels l’expérience

^donne

des nombres

compris

^entre

^{1, 35}

^et

^{i ,40 ;}

^au

contraire,

^{elle con-}

vient au chlore

~lf

⁼

1,323~,

^{à l’iode}

(k - 1,300)

^{et au brome}

(k

⁼

1, ~ g ).

Les valeurs de k pour ^ces derniers gaz descendent ^au- dessous de la valeur minima

prévue

par

Pilling.

Pour les gaz tria-

tomiques,

^l’acide

carbonique,

^le

protoxyde ^d’azote,

l’acide sulfu- reux, les valeurs de

I~, comprises

^entre les limites de

Pilling,

^{sont t}

en désaccord absolu avec les formules de Maxwell et de Boltzmann . Pour les carbures

d’hydrogène plus

^{ou moins}

complexes,

^aucune

formule ne convient. Il semble donc en somme

qu’il

y ait lieu de les

rejeter

^{toutes, et de se} borner pour le ^{moment à}

multiplier

^les

mesures, ^en les étendant ^au

plus grand

^nombre

possible

de gaz

et de vapeurs surchauffées.

II. La méthode

employée

par NI. de Lucchi est, ^en

principe,

(’ ) ~I~.~m~, Théorie des gaz, p. 9Í; Breslau, 1877.

521

celle de Clénlent et Desormes. Le ballon contenant le gaz ^ou la vapeur ^sur

laquelle

^on

opère

^{est maintenu à}

température

^con-

stante par ^une double enceinte renfermant de

l’eau,

^{une solution}

saline ou de

l’huile,

suivant la

température

^à atteindre. Les varia- tions de

pression

^{du gaz,} dans les diverses

phases

^de

l’expérience,

se mesurent à l’aide d’une membrane

qui

^{ferme une} tubulure du ballon et sur

laquelle appuie

^un

disque métallique

^{en communica-}

tion avec un

système amplificateur.

^Les

déplacements

^mesurés

sont

proportionnels

^aux variations de

pression

^à l’intérieur du ballon.

Des

expériences

^{faites avec l’acide}

carbonique,

^aux environs de

a5°,

^ne

paraissent

^{avoir eu d’autre}

objet

que de vérifier l’exactitude de la méthode. Les valeurs de

l~,

^{dans une même série}

d’expé- riences,

concordent mal entre elles

(/r==iy25

^à

i ,35 ~ ;

^{mais la}

moyenne

générale,

r , 29~ , s’écarte peu des valeurs 1,201 ^{1 et}

I ,305

données par Cazin et par M.

R~ntgen.

Les mesures relatives à l’eau et au

phosphore

^ne

présentent

pas

plus d’irrégularité

que les

précédentes :

^{elles ont donné en} moyenne

~~ _-_. 1,277 pour la vapeur d’eau

(molécule triatolnique)

^{à la tem-}

pérature

^de

104°,

^{~~ -}

1,175

pour la vape ur de

phosphore (molé-

cule

tétratomique)

^{à la}

température

^{de 300°. Ces nombres sont}

entre les lilnites

prévues

par

Pilling.

Toutefois les difficultés de

l’expérience paraissent trop grandes

^{et la}

précision

^{d’une mesure}

individuelle est

beaucoup trop

incertaine pour

qu’on puisse

^fixer

d’une manière définitive les valeurs

numériques

^à

adopter.

A. NACCARI. - Sur l’échauffement des électrodes produit par l’étincelle de la bobine d’induction, p. 28-12.

Les électrodes sont des

sphères

^{creuses de cuivre ou de zinc}

de

o~, 05

^de

diamètre;

^{elles sont}

remplies

^de

pétrole

^dans

lequel plonge

le réservoir d’un thermomètre

assujetti ^lui-même,

par ^un

bouchon,

^{dans une} tubulure verticale de l’électrode. Un fil isolé

pénètre

^aussi par la tubulure : il est

aplati

^{à son} extrémité inté- rieure et sert

d’agitateur.

^La

décharge

^de la bobine arrive à l’exci-

tateur par l’intermédiaire ^d’un rhéomètre. On fait varier d’une

expérience

^à l’autre la distance des

boules,

^{leur nature ou l’inten-}

sité du courant.

522

L’auteur résume ainsi les résultats

qu’il

^{a obtenue}

10 Dans tous les _cas, l’électrode

négative

s’échauffe

plus

^forte-

ment que la

positive ;

2~

Quand

^{on maintient constante} la distance des

électrodes,

l’échauffement de

chaque

électrode dans l’unité de

temps

^est pro-

portionnel

^{à la}

quantité

d’électricité

qui

passe;

3° La nature des électrodes n’influe pas sensiblement sur le

phénomène thermique;

4°

^{Pour une même}

quantité

d’électricité et

quand

^{on fait croître}

la distance des

électrodes,

les échaufl’ements semblent

croître jus- qu’à

^{un maximum et décroître}

^{ensuite ;}

^{mais le}

rapport

de l’échauf- fement de l’électrode

négative

^{à celui de} l’électrode

positive

^diminue

et se

rapproche

^{de Puni}

^{té ;}

5° Les

quantités

^{de chaleur}

produites

^{ainsi sur} les électrodes

sont relativement considérables.

E. BELTRAMI. - Sur la théorie de l’échelle diatonique, p. ’Í 1-49- On sait

qu’on peut

former la gamme ^à l’aide de l’accord

parl’ait

sur la

tonique,

la dominante et la sous-dominante. 1~T. Beltrami

, démontre _{que les}

rapports

^{r eu s} de la dominante et de la sous-

dominante à la

tonique,

^tels

qu’ils

^sont fournis par

l’expérience,

sont les nombres rationnels les

plus simples qui

satisfassent aux

inégalités

Si l’on

joint

^{à ces}

inégalités

la suivante :

on

exprime

que le nombre des vibrations ^croît

toujours

^{d’une note}

de la gamme, constituée ^comme il vient d’être

dit,

^{à la note sufi-}

vante. Il est aisé de s’en assurer.

_

VILLARI et RIGHI. - Sur la charge ^des cohibents, p. $2-§fi.

E. VILLARI. - Sur la charge ^des cohibents; ^sur la théorie de l’électrophore

et son analogie ^{avec les} condensateurs, p. 5o-73.

Pour étudier la

charge

de l’une des faces d’un

isolant,

^{il est}

nécessaire d’ann uler ^ou de dissin1uler la

charge

de la face

opposée,

523

par

exemple

^en

appliquant

^{cette dernière sur un}

disque métallique

en commmnication avec le sol. En

prenant

^ces

précautions,

^on

trouve,

d’après

^{M. ViUari:}

1°

Que quand

^{on bat}

long oement

^une

plaque

^{d’ébonite avec}

une peau de

chat,

^{elle se}

charge négativement

^{sur la face}

^battue, positivement

^{sur la face non}

^battue;

2°

Que

^{si, au}

contraire,

^on

opère rapidement

^avec de l’él3onite bien sèche et isolée dans

l’air,

^{celle-ci ne montre d’abord}

qu’une charge négative

^{sur la face}

^battue; plus

tard l’électricité

positive apparaît

^{sur la face}

opposée ;

3° La

charge négative

^{est due au}

frottement;

^la

positive

^s’accu-

mule ^sur l’au tre face par des actions secondaires ^{et est}

empruntée

à l’air ou aux corps ^avec

lesquels

^{l’ébonite est en contact;}

4°

^En

général,

^la

charge négative

^est

prépondérante,

^{d’où ré-}

sultent les incerti tudes on les erreurs d’un

grand

^{nombre de}

phy-

siciens

qui

^{ont étudié}

l’électrophore.

E. BELTRA,~11. - Sur le potentiel magnétique, p- 37-119-

Sir W. Thomson ^a défini ce

qu’il

^convient

d’appeler

^{aile ma-}

gnétique

^{et centre}

magnétique

^d’un aimant. Tout en reconnais-

sant que ^les définitions données par Thomson ^et

reproduites

par Nlaxwell sont

légitimes,

1~T. Beltrami définit un nouveau

point qui

mérite aussi le ^nom de centre

mab-r2étz~Izce

^et

qui

conserve une

signification précise

^{en dehors de la} loi d’attraction newtonienne.

Considérons deux

systèmes éloignés

l’un de l’autre dont les masses

élémentaires sont

désignées

par in ^et z~2~. M. Beltrami

prend

le po- tentiel

et suppose que la fonction

y(7")

^{et ses dérivées sont finies et con-}

tinues,

pour les distances

auxquelles

^{on a}

^affaire,

^et que

:~’(r~, ,"(1),

^{... sont}

respectivement

^{de l’ordre de}

grandeur de~"-?

r

o(r)

...

On

peut

choisir trois ^axes

rectangulaires

tels que, dans le pre- mier

système magnétique,

524

a, h,

^{c sont les} coordonnées par rapport ^{à ces axes du}

point

^{où est}

concentrée la ^masse élémentaire 71le

L’axe des c ainsi déterminé est l’axe

i2zct-tzétiqtie

du s s- tème et cette définition de M. Beltrami coïncide avec celle de Thomson.

L’origine

des coordonnées est le centre

m2agv2étz~ue

^{de M. Bel-}

transi. Celui-ci est en

général

distinct du centre

magnétique

^de

Thomson. En

désignant

par C le moment

principal

d’inertie du

système

par

rapport

^{à l’axe}

magnétique

^{et en} posan ^t

le centre

magnétique

de Thomson a, par

rapport

^au

système

^d’axes

de M.

l~eltrami,

les coordonnées

Les deux centres ne coïncident donc que dans le ^cas

particulier

oû le moment

principal

^{d’inertie C est nul.}

A. PAGINOTTI. - Sur les phénomènes ^{de la} vaporisation ^{et sur} la permanence de l’eau et d’autres liquides, p. 120-123.

M. Pacinotti ^a construit ^un baromètre dans

lequel

de l’eau bien

privée

^{d’air se maintint à l’état}

liquide

^{sous une}

pression néga-

tive : le mercure s’élève à

go3--

au-dessus de la cuvette, tandis que le baromètre de Fortin accuse une

pression

^de

760mm

^seule-

ment. L’auteur

signale

^{encore diverses}

expériences

^{de cours}

qui

établissent la nécessité d’une surface libre pour que

l’évaporation puisse

^se

produire.

G. GIULIANI. - Sur deux problèmes d’induction magnétique, p. 139-I19.

L’auteur calcule la fonction

potentielle

V relative à un corps ^ma-

gnétique

dénué de force coercitive et soumis à des forces

magné- tiques

^{dont le}

potentiel

^{est U. Il se}

place

^dans

l’hypothèse

^d’un

coefficient d’aimantation constant et il attribue au corps : ^{1 ° la} forme d’ un tore ; -. 2° celle d’ un

ellipsoïde

^{à trois axes}

inégaux.

Pour traiter le

premier

^{de ces deux}

problèmes,

M. Giulani fait

525

usage de coordonnées

bipolaires;

pour le

second,

de coordonnées

elliptiques.

~~1T0 VOLTERRA. - Sur une loi de réciprocité ^{relative à} la distribution des

températures ^{et, des courants} galvaniques ^{constants dans un} corps quelconque,

p. 188-T92.

En se fondant ^sur le théorème de

Green, généralisé

par 11~I1fI. Thomson et

Tait,

1~2. Volterra démontre :

i"

Que si,

^{dans un} _corps

quelconque

^{dont la} conductibilité ca-

Ioruique

varie d’une manière continue d’un

point

^{à un} autre, ^on

considère,

^{en deux}

points

^{A et}

^B,

^{deux sources} de chaleur telles que la

quantités

^{de chaleur}

qui

^entre par l’une soit

égale

^{à celle}

qui

^sort par

l’autre,

^{et si la} différence de

température

^{entre deux}

points

^{C et D} du corps ^est

égale ^{à t,} quand

^on

placera

^{les deux}

sources en C et

D,

^la différence de

température

^{de A et B sera}

encore

égale

^à t;

2°

Que si,

^{dans un} conducteur à deux on à trois

dimension,

dont la conductibilité

électrique

varie continûment d’un

point

^à

un autre, ^on fait passer ^{un courant} d intensité 1 d’un

point

^{A à un}

point ^B,

^et

qu’entre

^deux

points

^{C et} D il y ait ^une différence de

potentiel ^V,

^on obtiendra la même différence de

potentiel

^{entre A}

et

B, quand

^on fera passer de C ^en D un courant d’intensité I. Si les

points

^{C et D}

appartiennent

^{à une}

ligne

^{ou à une surface de}

niveau

quand

^{le courant va de A en}

^B,

^{A et B seront sur une}

ligne

ou sur une surface de

niveau, quand

^{le courant va de C}

en D.

A. BARTOLI. - Sur le courant résiduel fourni par de faibles électromotenrs et sur la constitution des électrolytes, p. 193-2 1 ~.

Il

s’agit

^{du faible} courant constant

qui

^{traverse un voltamètre}

à eau acidulée et à lames d’or ou de

platine, quand

^la force élec- tromotrice de la

pile

^est inférieure à celle

qui, d’après

les données

calorimétriques,

^est nécessaire pour

produire

^la

décomposition

com~lète.

^Dès

^1879,

^{l’auteur a annoncé que ce} courant est d’au-

tant

plus

faible que la force électromotrice de la

pile

^et que la surface des électrodes sont

plus petites,

^mais

qu’il

augmente

rapi-

dement avec la

température.

^{Pour un même}

voltamètre,

^{le cou-}

526

rant résiduel décroît d’autant

plus

^{vite avec le}

^temps

que la résis-

tance totale du circuit est

plus

^faible.

Aujom°d’hui,

^{M. Bartoli énonce les}

propositions

^suivantes

qu’il

a vérifiées par de nouvelles

expériences.

L’intensité du courant

résiduel est. sensiblement

indépendante

de la résistance

métallique interpolaire;

^{elle est}

proportionnelle

^à la surface des

électrodes,

et

paraît

^{varier comme la}

quatrième puissance

de la force électro- motrice de la

pile.

M. Bartoli cherche

quelle hypothèse

^il faut faire ^sur la nature

des

électrolytes

pour rendre

compte

de l’existence du courant ré-

siduel ;

^il

paraît

^{s’arrêter à la}

^suivante,

que l’on ^{trouvera sans} doute bien hardie :

Un

liquide éleetool~y~tlc.~ue

dont la ~~ZOléezcle

exige théorique-

n2ej2t zcj2e

quantité

^de

chaleur Q

pour ^se

déco7nposet-

^continent

un certain nOlnbre de moléczcles clont la

décon2~osztzoj2 j2’exz~~e qu’une quantité

de chaleur

moindre,

variable pour les

diverses

Ino/écules (le

Q

^{~c ~c.e°o.}

Rappelons

que M. Berthelot

explique

^la

possibilité

de la décoiu-

position

par les actions secondaires des

produits

^de

l’électrolyse

sur la matière des électrodes de

platine (’ ).

A. BARTOLI et G. PAPASOGLI. --- Sur l’électrolSTse ^des composés ^binaire

et de divers autres composés ^{acides et salins entre des} électrodes de charbon,

p. ~ r~-23g.. ^_

Voici les

principaux

résultats de ces recherches

(’’) :

^l

il En

général,

^{dans tous les}

liquides

^dont

l’électrolyse

^{ne dé-}

gage pas de

l’oxygène

^à

^l’anode,

le charbon de bois ou de cornue et le

graphite employés

^{comme électrode}

positive

^{ne se}

désagrè-

gent

pas ^et

n’éprouvent

pas de

perte

^de

poids

^{sensible. Dans le}

cas

contraire,

^{ils se}

désagrègent;

^{il se forme de l’acide carbo-}

nique

^{et de}

l’oxyde

de carbone

(dont

^les

proportions dépendent

de l’intensité du courant et de la surface du charbon

positif)

^et

d’autres

produits qui

diffèrent suivant la nature du charbon.

(1) Yoir ^{Journal cle} Physique, ^2e série, ^t. T, p. 31j 1.

(~) 76z’~ ^2e série, ^t. 1, p. ~; ~.

527

° Le

graphite employé

^{comme électrode}

positive

^ne

produit

^t

pas de coloration dans ^ces derniers

liquides,

tandis que les charbons de bois ^ou de _cornue,

purifiés

par l’action ^du chlore à haute

tempé-

rature,

produisent

^une coloration noire ^très intense dans

l’eau,

^les solutions

alcalines,

^et certains acides ^ou sels.

3" Dans

l’électrolyse

des solutions acides ^ou des sels neutres

qui dégagent de l’oxygène

^au

pôle positif,

le charbon de cornue ou de bois fournit

(outre

^l’acide

carbonique

^et

l’oxyde

^de

carbone)

^une

substance noire

désignée

par les ^{auteurs sous} le nom de lnello-

g-éne,

^{dont la}

composition correspond

^{à la} formule CI 1 H~ 0 ¹ ou à

un de ^ses

multiples,

^et

en plus

^{des traces d’acide}

benzocarbonique ;

dans les solutions d’acide

phosphorique, fluorhydrique,

^d’anti-

moniate de

potasse,

^{on obtient une substance}

analogue

^{au niello-}

gène,

^{mais contenant}

respectivement

^du

phosphore,

^{du fluor ou de}

l’antimoine.

Au

contraire,

^le

graphite

^donne de l’acide

graphitique

^{C ’ ’} 1[’10:>

ou un

composé analogue

^{contenant du}

phosphore,

^{du fluor ou de}

l’antimoine.

41

Le charbon de

bois,

^de cornue ou le

graphite employés

comme électrode

positive

^{avec les}

électrolytes

alcalins donnent des acides

mellique C’ 2 H~ O’ ~, pyromellique Ctollü08, hydromel-

lique

^{C12Ht2012 et}

h~ dropyromellique ^C10H1008,

^{ou tout au}

moins ^un isomère de ce dernier acide.

R. FELICI. - Note sur une expériences d’Ampère, p. ’}f3-2l0.

Pour déterminer la valeur de

l’exposant

^j2,

qui

^{entre dans l’ex-}

pression

de l’action

électrodynamique élémentaire, Ampère (’ )

avait recours à

l’expérience

suivante : trois ^anneaux circulaires de rayons p,

pB o"

^{ont leurs centres}

^{0, 0’,}

^{0’ sur une même}

^droite,

sont situés dans le même

plan

^et

disposés

^{de telle sorte que la re-}

lation

soit satisfaite. Les anneaux extrêmes sont

fixes,

l’anneau mo~ en

(1) Illénioit-es de l’_-~caclémie des Sciences, ^t. N-1, p. ~g;-~g8; ^J823.

528

est rendu mobile autour d’un axe vertical situé ^sur le

prolonge-

ment de l’un de ses diamètres. Tous trois sont traversés par ^un même courant, ^et l’on constate

qu’il

y ^a

équilibre

^{dans cette si-}

tuation et que, si l’on

dérange

^l’anneau

^inobile,

il revient de lui- même à ^sa

position primitive.

A cette

expérience,

^{difficile à réaliser et}

qui

^{entraîne un calcul}

assez

pénible,

^{Lamé en a substitué une autre}

qui

^est habituelle-

ment décrite dans les Traités de

Physique.

^lB1. Felici propose de

disposer

^{les courants} circulaires

d’Ampère

verticalement ^avec leurs

centres sur une même droite horizontale. Laissant indéterminés les deux coefficients

numériques

^{Iz et jz de} la formule

d’Ampère

^et

considérant que certains ^termes

in tégrés

^{de o à arc} deviennent nuls dans le cas

actuei,

il obtien t la formule

dans

laquelle

^{Z’ est la force}

répulsive

^{entre deux courants circu-}

laires

parallèles,

de rayons p

et f’,

^{normaux à la}

ligne qui joint

leurs centres et situés eux-mêmes à la distance â’. On _a, en outre,

Pour un autre courant circulaire de rayon

p",

^à la distance

Z",

on aura de même

--

Pour que

^{Z’ =}

^Z",

^il faut que les d eu~ relations

soient satisfaites. Mais

inexpérience

démontre que

1

substi tuant les valeurs de z’ ^et de

pli qui

^{s’en déduisent dans les}

relations

précédentes,

^{on obtient}

529 leu, par

suite,

L’expérience

peut ^être réalisée dans les cours à l’aide _{d’un ap-}

pareil

^{que ~1. Felici a fait}

disposer

^{et dont le dessin}

ci-joint,

^rem-

placera

^{l a}

description

détaillée. Le conducteur mobile B

reçoit

^le

couran t des bornes

~1,

par l’intermédiaire des augets ^{P et}

Q

^dans

lesquels plongent

^deux

pointes

^en communication avec les deux bouts du conducteur. Une

suspension

^bifilaire

supporte

^{le con-} ducteur annulaire

B,

^{le cadre}

XY,

^le

contrepoids

^{S et} le miroir go.

Le

réglage

^de

l’appareil ^peut

^{se faire avec}

exactitude,

^{et la con-}

dition de

l’équilibre

^est

susceptible

^de vérification

préçise,

^{à la}

condition

d’emplo~Ter

^{la méthode connue de}

Poggendorfl’

pour déterminer la

position

^du

système

^{mobile. E. BOUTY.}