Il nuovo cimento. 3e série. -- Tome XII, 1882

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Submitted on 1 Jan 1883

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Il nuovo cimento. 3e série. – Tome XII, 1882

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. Il nuovo cimento. 3e série. – Tome XII, 1882. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1),

pp.563-573. �10.1051/jphystap:018830020056301�. �jpa-00238171�

563

Pour calculer

Féqunatent mécanique

^{de la chaleur, il faut en-}

core avoir la chaleur

spécifique

^{du mercure : les} auteurs ont ^, trouvé dans trois séries

d’expériences o,0330~~, o,t~333~~

^et

u,o33~3~ ;

^ils

adoptent

la valeur moyenne

o,0333j5

^{et trouvent}

définitivement pour

l’équivalent

^cherehé

par calorie. Ce nombre ^est extraordinairement voisin du nombre

423,85 auquel

^{s’est arrèlé}

31. Joule,

^{dans ses dernières}

expé-

^...

riences sur le frottenienu.

Malheureusement

l’incertitude des me- sures individuelles de MM. Canton* et Gerosa porte ^{sur le deuxième} chiffre

sibnificatif,

^tandis clue la méthode de Joule ^ne comporte ^cer- tainenient _pas une erreur relative de

plus de ’

^{E. BOUTY.}

IL NUOVO CIMENTO.

3e série. ^-- Tome XII, ^1882.

E. BEL’I’1~~1~I. - Sur la théorie des systèmes de conducteurs électrisés, p. 3-13.

Soient

L,, L2,

^...,

1 L,, 1as potenLiels,

^{1~1, 1I~, ..., iNl,, les}

charges

de fi corps

conducteurs,

^P

l’énergie

^de

position du système.

^{On a,}

comme on

sait,

Supposons qu’une

variation lilflnirnent

petite

^se

produise

^dans

la forme et la

position

^{de ces} corps, ^{en même} temps

qu’une Na-

riation li-ifinimenu

petite

^des

charges

^de

quelques-uns

^{ou de tous}

les conducteurs. Ceute dernière ^sera obtenue par le moyen ^de communications avec des sources ou des réservoirs d’électricité trop

éloignés

pour ^{exercer une action} directe sur le

s~ stéme.

L et NI deviennent

respectivement

^{I. ~- cll~, 31 +}

^18I,

^et

l’aug-

lnentation .~lP de

l’énergie

^est

Dans ces condilloiis, ^le LraBail des forces

ëiecLnqncs

^e-L

~ t L cl ~I~.

^{Il est}

égal

^{à la somme} de l~accroi~semenL ~/P de

i éncr~tc

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020056301

564

du

système

^et du travail externe

cIQ,

Remplaçant

^{dans cette}

expression

dP par ^sa

valeur,

^{on ob-}

tient

De cette

expression

du travail externe, M. Beltrami déduit di-

vers théorèmes connus. Il fait observer que, si le

système

^{de con-}

ducteurs décrit un

cycle

^fermé

géométriquement

^et

électrique-

ment, c’est-à-dire tel que ^tous les corps recouvrent à la fin du

cycle

leurs

formes,

^leurs

positions respectives

^{et leurs}

potentiels,

^le

travail externe

correspondant

n’est pas nécessairement nul. A titre

d~exemple,1l

^{considère une} bulle de savon

de rayon R, possé-

dant une

charge

^{AI et un}

potentiel

^{L :}

1° On maintient le niveau

potentiel

de la bulle constant et l’on fait croître son rayon de R ^à R’ : la

charge

^devient

^{M’ ;}

2° On fait croître le rayon de R’ ^à R." en laissant la

charge

constante, le niveau

potentiel

s’abaisse de L à

L~ ;

3° On laisse le

potentiel

^1/ constant et l’on fait décroître le rayon

jusdu’à

^{une valeur}

^R"’,

telle que la

charge

redevienne :1B1;

4" ^{On ramène} _{le rayon} ^{à la valeur}

primitive R,

^ce

qui

^ramène

le

potentiel

^{à la valeur}

^L,

^{si l’on a soin} de laisser la

charge

^11I

constante.

Dans ces

conditions,

le travail externe a pour

expression

il est essentiellement différent de zéro.

~1. NACCAtU ^et ~I. BELL~TL 2013 Sur le réchauffement des _corps isolants solides et liquides par suiLe de polarisations électrostatiques successives, p. 3~-!~~.

Entre deux tubes à essai

T,

^T’

concentriques,

on verse un

liquide

isolant. Celui-ci s’élève dans ^un tube

capillaire

^{en com-}

munication avec

1 espace

^fermé

compris

^entre les deux tubes. Le tube rr est revêtu extérieurement de

paillon

d’érain : le tube in- térieur T’ en est revêtu intérieurement. Le

système

^ainsi

disposé

est donc ^un condensateur dont la lame isolante est formée ^en

partie

par le ^{verre, en}

partie

par le

liquide

^isolant.

Quand

^{on met les deux}

565 armatures du condensateur en relation avec les deux

pôles

^d’une

forte bobine

d’induction,

^on observée que le

liquide

s’élève pro-

gressivement

dans le tube

capillaire.

(âon me l’échauffement des tubes de ^verre T, ^{T’ seuls} aurait pour effet ^de faire baisser le

liquide,

^il faut bien que le

liquide

^{se soit aussi échauffé. Les .}

expériences

^{actuelles sont} insuffisantes _pour établir définitive-

ment les lois du

phénomène.

^Il semble toutefois que la

quantité

de chaleur

développée

^soit

proportionnelle

^{au carré de la}

charge

des armatures et en raison inverse de

l’épaisseur

du milieu iso- lant.

Les

expériences

^{de mesure ont été faites en} insérant dans le circuit un bâtonnet formé d’un

mélange

^{de soufre et de}

graphite, plongé

^{lui-même dans un tube à essai contenant du}

pétrole

^et

muni d’un tube

capillaire.

^La

charge qui

^{arrive à l’une des arma-}

tures du condensateur est

obligée

^{de traverser le}

bâtonnet,

^{et la}

quantité

de chaleur

développée

^est

proportionnelle

^à la dilatation du

liquide

^{contenu dans cette}

espèce

de calorimètre. Le conden-

sateur étant

également garni

^de

pétrole,

^{on reconnaît} que les ^as- censions du

liquide

^{dans le tube}

capillaire

du condensateur et

dans celui du tube

calorimétrique

^demeurent

proportionnelles, quelle

que soit l’intensité du ^courant inducteur

qui

anime la bo- bine.

S. PAGLI~; I. - Modification à la méthode calorimétrique ^de Kopp. ^Recherches

sur la chaleur spécifique ^de quelques ^sels organiques, p. J6-58.

La méthode de

Kopp

^{est une} variante de la méthode des

mélanges.

Le corps solide dont ^{on veut} déterminer la chaleur

spécifique

^{est introduit en}

fragments,

^{avec un}

liquide

^{de cha-}

leur

spécifique

connue , à l’intérieur d’un tube fermé par ^un bouchon de

liège.

^{On réchauffe ce tube à une}

température

^connue

dans ^un bain de mercure,

puis

^on

immerge

le tube dans ^un calo-

rimètre,

^non

complètement, mais jusqu’à

^un niveau déterminé

(le

niveau inférieur du

bouchon).

^Une

expérience préliminaire

^{sert à}

déterminer

l’équivalent

^{en eau de la}

portion

^{du tube}

immergée.

M.

Pagliani

réchau ffe le tube non

plus

^{dans un bain de mer-}

cure, mais dans un bain de vapeur d’un

liquide

convenablement choisi. Des

expériences préliminaires,

^{fai tes sur} divers corps don t

566

les chaleurs

spécifiques

^sont

déjà

^{connues, ont} fourni des résultats satisfaisants.

Les résultats des

expériences

définitives sont

consignés

^dans

le Tableau suivant. C est la chaleur

spécifique

moléculaire du sel , .

solide, Ce l’équivalent

^{de la} solution calculé

d’après

la chaleur

spécifique

du sel solide et celle de

l’eau, C,

^{le même}

équivalent

^dé-

terminé

directement,

^{enfin D la} différence des deux

équivalents.

Les chaleurs

spécifiques

des sels solides ont seules été déterminées par les

expériences actuelles,

celles des dissolutions avaient été mesurées antérieurement par l’auteur:

G. POLO~L 2013 A propos de la Note du ^Dr V. Volterra sur la réciprocité

des courants et des températures, p. 58-6o.

L’auteur ^a vérifié ^sur des conducteurs de forme tout à fait irré-

gulière

^{la loi de}

réciproci té

^énoncée par 1VI. Volterra

(’ ).

A. RC)I1 I. - Méthode pour déterminer l’ohm, p. 60-6~ .

La méthode de M. Roiti

présente

^de

l’analogie

^{avec celle}

qui

^a

été

employée,

^en

1878,

par M. Royvland

(z).

Elle consiste à em-

ployer

^un solénoïde fermé dans

lequel

^{circule un courant}

pri- maire,

^{et à}

disposer

^un

galvanoscope

^dans

lequel

^{on lance à}

volonté ^une dérivation du courant

primaire

^{ou les courants in-}

duits directs résultant d’un certain nombre

d’interruptions

^{du cir-}

cuit

principal.

Les résistances sont choisies de telle manière que la déviation accusée par le

galvanoscope

demeure la même dans les deux cas.

~

( 1 ) Voir p. 328.

( l Voir Journal de Physique, ^Ire série, ^t. i’lII, p. 246.

567

Soit

^la

quantité

totale d électricité

qui

circule dans le

galva-

noscope ^à

chaque interruption

^{du circuit}

primaire,

^{et soit ri le}

nombre de ^ces

interruptions

par seconde : la déviation

galvanomé- trique

^{sera la même} que si l’instrument était ^traversé par ^un

courant constant d’intensi té

d’ailleurs,

soient i l’intensité du courant

primaire,

^{L le} coefficient d’induction

réciproque

du solénoïde et du circuit induit

qui

^fait

y ^tours de l’extérieur à l’intérieur du solénoïde :

7~ est la résistance du circuit induit. De ces deux

relations,

^on

tire

La

résistance

dont il faut obtenir la valeur

absolue,

^{est dis-}

posée

^en dérivation sur le circuit comprenant ^la

pile,

le solénoïde

- Fig. 1.

fermé S

( f~ . i),

^{le toron} induit et )e

galvanoscope

^G.

Désignons

par C la résistance ^du

galvanoscope

^{et du} fil induit. La résistance totale du circ ui t indui t es t

En F est

disposée

^une résistance

égale

^{à G. Un} commutateur

rapide

permet d’introduire le fil F dans le circuit de la

pile quand

568

on

supprime

la communication du circuit inducteur ^avec le cir- cuit

induit,

^{de telle sorte} que le solénoïde S ^{est traversé} par ^un

courant dont l’intensi té est la même dans les deux

phases

^{de l’ex-}

périence.

^Le

galvanoscope, placé

^{sur la}

dérivation, reçoit

^{un cou-}

rant dont

l’intensité j

^{satisfait à} la relation

Substituant à ^r et à i leurs valeurs

(l~~

^et

(~ ~

^dans

( 3 ~,

^{il visent}

On peut (Tailleurs

disposer I2u L

^{de telle sorte}

clue ~ .-I,

^{eL l’on}

a alors

Si le solénoïde est un tore de diamètre extérieur

d,

^{de dia-}

mètre intérieur d et formé de tr2

spires,

si la section du solénoïde est un

rectangle

de hauteur _a,

La difficulté de la méthode consiste seulement à se procurer ^un

interrupteur T~D’ qui produise

par seconde ^un nombre

d’interrup-

tions déterminé à volonté et bien connu du circuit

inducteur;

^le

lnême

interrupteur

doit fermer le circuit induit ^en

temps

^utile

pour

qu’on

^ne recueille que les ^courants induits directs. Il doit enfin être assez

rapide,

de manière à exécuter ^un

grand

^nombre

d’oscillations

pendant

la d urée d’une seule oscillation de

l’aiguille

du

galvanoscope.

M. Roiti n’a pas réalisé de ^{mesures à} l’aide de la

méthode qu’il

propose.

V. VOLTERRA. - Problème ~1’Hydrodynamique, p. 65-96.

Dans

~ce Mémoire.,

~’I. Volterra

emploie

^{une méthode}

analogue

à celle des

images électriques,

^{due à Sir ~V. Thomson.}

b

569 Il traite le cas de deux

sphères qui

^{se meuvent dans un}

fluide

incompressible

^{et indéfini}

parallèlement

^{à la}

ligne

^{des cen-}

tres, celui d’une

sphère qui

^{se meut dans un fluide}

incompres-

sible limité par ^un

plan

^{indéfini ou une surface}

sphérique ^fixe,

^le

cas de

sphères placées

^{dans un fluide et}

qui changent

de rayon, ^et enfin le cas de une ou

plusieurs sphères

situées dans un fluide dans

lequel

^{existent des} tourbillons.

M. Hicks

( 1 ) a déjà appliqué

la méthode des

images électriques

^à

quelques-uns des problèmes d’H~7drod) namique

traités par ^l’auteur.

A. STEF’_~iIiINI. - Sur le mouvement de plusieurs sphères ^{dans un} fluide indéfini et incompressible, ^{et sur les} phénomènes ^dits hydroélectriques ^et hydromagné- tiques, p. g ~-t 35 ^et 193-20g. ,

L’auteur expose ^avec

beaucoup

de soin les recherches théo-

riques

^{de 31.}

l3jerknc~s

^{et les diverses}

expériences auxquelles

^ont

donné lieu les

phénomènes

^dits

hydro-électriques

^et

hydroma- gnétiques.

^{Dans la}

partie personnelle

^{de son Mémoire., il fait}

usage de

l’expression

^du

potentiel

^de vitesse donnée par ^M. Kirch-

hoffy

^et

traite,

par ^son moyen, divers ^cas

particuliers.

^{Ses résul-}

tats, ^d’accord avec ceux que l1’I.

Bjerknes

^a obtenus par d’autres

méthodes,

fournissent aussi

l’explication

^de

quelques particula-

rités que M. Schistz ^a rencontrées au cours de ^ses

expériences.

A. BARTOLI et G. PAP.§SOGLI. - Sur l’électrolyse des solutions des sels ammoniacaux avec des électrodes de charbon, p. 135-14 I.

Le

graphite

^de

Ceyian,

^de

^Bohême,

etc.,

employé

^{comme élec-}

trode

positive

^dans

l’électrolyse

^des solutions aqueuses d’ammonia- que

rendues conductrices

par

l’adjonction d’un

sel alcalin ^{ou non}

conductrices,

^se

désagrège

^sans

changer de nature; parmi

les pro- duits

d’oxydation

^{dominent l’acide}

carbonique,

les acides

mellique,

benzo et

h)’drobenzocarbonique,

absolument comme dans l’élec-

urolyse

des alcalis fixes. Avec le charbon de cornue ou le charbon ordinaire

purifié

par ^le

chlore,

^{il se}

produit,

^{en outre, une sub-}

-~ --- - --- - - - --- ---

(1) ^{Phil. Trans.} Roy. ^Soc., i88o, ^Part. Il ; ^et Proc. Camb. Phil. Soc., 1879-

i88o.

570

stance noire insoluble dans l’eau et les

acides,

soluble dans les

alcalis,

^et

qui

n’est pas le

mellogène.

^{Les auteurs en renvoient}

l’étude à un Mémoire ultérieur.

A. BARTOLI et G. PAPASOGLI. - Développement d’électricité par l’oxydation

à froid du carbone, p. i$1-iÇ5.

Dans une

pile

^{à un}

liquide

alcalin dont l’un des éléments est

l’or ou le

platine,

^et l’autre le charbon de _cornue, ce dernier est

négatif.

^Avec les solutions saturées de carbonate de soude ^ou de potasse, la force électromotrice de

l’élément,

^{mesurée en circuit}

ouvert, ^est de _o,1 ^{i o} à o, r ~

daniell;

^avec les solutions saturées

d’hy- pochlorite

^de

soude,

^de o, 4 ^à

o, 5

^daniell. Si l’on substitue le

graphite

^au charbon de cornue ou de bois

purifié,

la force électro- motrice est un peu

plus

^faible.

Quand

^le

couple

^est

^fermé,

le charbon se

désagrège

^{et il se}

produit

^des

composés d’oxydation

du carbone dont la formation

correspond

^{à un}

dégagement

^{de chaleur. C’est}

pourquoi

^{les auteurs}

espèrent

que l’on pourra

disposer

^des

piles pratiques,

^{dans les-}

quelles l’oxy dation

^{du zinc sera}

remplacée

par celle d u carbone

opérée

^{à froi d .}

A. BARTOLI et G. P APASOGLI. -

Électrolyse

^{de la} glycérine ^avec des électrodes de charbon de _cornue, de graphite ^{et de} platine, p. 181-188.

Les

principaux produits

^{obtenus sont}

l’acroléine,

^le

trioxymé- thylène,

les acides

formique

^et

glycérique

^{et une}

petite quantité

d’une substance

qui

^{a les} caractères d’un

glucose.

^{La nature des}

électrodes et l’intensité du courant

paraissent

n’influer que ^sur les

proportions,

^{non sur la nature de ces}

produits.

G. BASSO. - Sur un cas particulier d’équilibre d’un solénoïde soumis à l’action

magnétique terrestre et à celle d’un courant électrique, p. 211-221.

Appareil rhéométrique à déviation maxima, p. a~t-2~8.

I. Un solénoïde ^à directrice

rectiligne (ou

^un aimant réduit à deux

pôles)

^de

longueur

^{2l est mobile autour d’un axe vertical}

passant par ^son milieu. Un courant fixe d’intensité i situé dans le

571 mérldien

magnétique

^{se compose d’une}

partie

horizontale de lon- gueur ^{2 tz} située à une hauteur au-dessus du

plan

horizontal

qui

conticmt le

solénoïde,

^{et se}

complète

^{par deux}

portions

^verticales

descendant

jusqu’à

^ce

plan.

L’axe de rotation est un axe de

symé-

trie du courant. Cela

posé,

^on démontrera aisément que

l’équation d’équilibre

^{du solénoide est}

v

Dans cette

équation,

³¹

représente

^{le moment}

magnétique

^du

solénoïde,

^{or. la}

déviations,

^{et les}

forces F 4, F 2, F,3

^ont pour expres- sion

n2 est constant pour ^un solénoïde donné.

Dans le cas

particulier

^{où cz est} considérable _par rapport ^{à 1 et} à z, ^{de telle sorte}

qu’il

^soit

permis

^de

négliger

^{les termes en}

Z*,

a.^e

,Z~

5 , l’équation d’équilibre

^{se réduit à}

La déviation ^x est maximum

quand

d’oû,

^{au même}

degré d’approximation,

ou, ^en posant

572

II. L’auteur essaye

d’appliquer la

^formules

(3)

^{à la mesure}

de

^l’in-

tensité des courants.

L’appareil qu’il emploie comprend :

^{io une}

boussole ;

^{2° un} conducteur CABD

(fi-. 1)

formé d’un fil horizontal de gros

diamètre, replié

^{en U à ses} deux extrémités et dont le milieu 0 ^se

projette

^{sur le}

pivot

de la boussole. Les extrémités

C,

D

pénétreront

^{dans des}

cylindres

conducteurs de

peti t

^{diamètre con-}

tenant du _mercure, de telle sorte que le conducteur CABD

peut

être élevé ou abaissé ^à volonté.

Cela

posé,

^on

dirige

le conducteur dans le

plan

du méridien

magnétique,

^{et on l’élève ou on} l’alJaisse

jusqu’là

rendre maximum la déviation or. de la boussole. ()n calcule ensuite l’intensité par ^la

Fi. ^i.

forlnule

(3) :

^deux

expériences

^{faites avec des courants} d’intensité

connue dét,erminent les constantes _p et q~ de l’instruinent.

En insérant un voltamètre dans le circuit et en

profitant

^des

utiles indications

publiées

par M. Mascart

(1),

^{l’auteur a} pu ^me-

surer directement l’intensité des courants

qui

traversaient son

rhéomètre à déviation mc~xzj~2~. Il ^a reconnu que la formule

(3)

est

applicable

^tant que la déviation maxima est

supérieure

^{à 20° et}

inférieure à

~~° ;

^{entre ces limites} la différence des valeurs calculées

et observées ne

dépasse

pas ^un

centième ;

au-dessous de 20°, ^on trouverait des valeurs trop ^{faibles de}

l’intensité;

au-dessus de

6~°,

des valeurs trop ^fortes.

D’après l’auteur, l’appareil

peut ^être utilisé pour la ^mesure des

courants intenses. Dans ses

expériences

^les déviations de 20° et 65°

correspondaient

^{environ à des courants de}

o,5

^{et de 1 o}

ampères.

S. PAGLIANI. - Chaleur spécifique ^et densité de quelques mélanges alcooliques,

p. 22C)-2~.

Entre des limites

étendues,

^{la chaleur}

spécifique

^des

mélanges

(1) Journal de Physlque7 ^2e série, ^t. l, p. iog.

573 d’eau et d’alcool

propylique priti-iaire

peut ^{être calculée} exactement 1

par la formule

--

c est la chaleur

spécifique ^rapportée

^{à l’unité du}

poids,

^{P le}

poids

de

l’équivalent

^{de la}

solution,

^{~2 le} nombre de molécules d’eau pour ^une molécule d’alcool. Cette formule

indique

que

l’équivalent

en eau des solutions considérées est

toujours supérieur

^au

poids-

de l’eaii

joint

^{à la molécule d’alcool. Pour ces}

solutions,

^suffisam-

ment

étendues,

la chaleur

spécifique

^est

supérieure

^à l’unité. Les mêmes conclusions

s’appliquent

^{à l’alcool}

isoLut~lique.

Les chaleurs

spécifiques

^{des alcools}

prop~ lique primaire

^{et iso-}

butylique

purs ^sont

respectivement o, 65g

^et

^0,686.

La contraction maximum d’un

mélange

^d’alcool

propylique pri-

maire et d’eau

correspond

^{à une richesse}

alcoolique

^de

^{34, ~ ~}

¹

pour ^{I o0 ou}

approximativement

^{à la} formule C3 H8 0 -3-- 6 H2

0,

tandis que pour l’alcool

éthylique, d’après

Mendeleelf

(1),

^{le mai-}

mum

correspond

^à la solution C2HüO + 3 H‘-’ O. E. BOUTY.

JOURNAL DE LA SOCIÉTÉ PHYSICO-CHIMIQUE RUSSE.

Tome XIV; ^1882.

N. SLOUGUINOFF. - Sur quelques conséquei-ices ^{de la} loi des dérivations de;

courants galvaniques, p. r-~..

En discutant la

question

de la manière la

plus

avantageuse ^de combiner en

quantité plusieurs ^éléments,

^de forces électromo- trices et de résistances

différentes,

^{l’auteur a} trouvé que la quan- tité totale de chaleur

dégagée

par ^{une même} batterie ^ne suit pas la loi de Joule et Lentz. Il y ^a

toujours

^un

dégagement

^{de chaleur}

supplémentaire,

^même

quand

le conducteur extérieur est inter- rompu.

-- -- - - --- -- -- - ----

(’) ~o~-~. ~4/~., ^t. CY~1~-I I I ; ~ 8Gg.