Annales de chimie et de physique

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Annales de chimie et de physique

B.-C. Damien

To cite this version:

B.-C. Damien. Annales de chimie et de physique. J. Phys. Theor. Appl., 1888, 7 (1), pp.381-389.

�10.1051/jphystap:018880070038100�. �jpa-00238852�

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.

Tome:B.; 188-;.

A. RIGH1.

Recherches expérimentales

^{la lumière} polarisée ^réfléchie

par la surface équatoriale ^d’un aimant, p. ~00-~23.

Après avoir étudié les phénomènes qui ^se produisent ^{lors de la}

réflexion sur le pôle d’un aimant (1 ), ^{l’auteur a} abordé l’étude ex-

périmentale ^{de ceux} qui ^{ont lieu} lorsque ^{le miroir d’acier est} pa- rallèle aux lignes ^{de force du} champ magnétique ^dans lequel ^{11 est} placé.

Les premières recherches sur cette question ^{sont dues à M. Kerr.}

En voici les principaux résultats :

10 Si le plan d’incidence de la lumière est perpendiculaire ^aux lignes ^de force, ^{on n’observe aucun} changement sensible dans le rayon réfléchi, ^{au moment de} l’aimantation. Il en est de même si le rayon tombe normalement sur le miroir,.

2° Si l’incidence est oblique, ^{et le} plan d’incidence parallèle

aux lignes ^de force, ^et si, après ^{avoir donné au} polariseur ^{une des}

deux orientations principales (de manière que les vibrations ^sur le rayon incident ^{soient ou} parallèles ^ou perpendiculaires ^au plan d’incidence) ^et après ^{avoir tourné} l’analyseur jusqu’à l’extinction,

on ferme le circuit du courant aimantant, ^{on voit} apparaître ^{de la}

lumière dans le cliamp ^de i’analyseur. ^{En tournant} celui-ci, ^on peut ^{réduire au} Jninilnun1 l’intensité de la lumière,. Cette rotation de l’analyseur ^{est de sens contraire au courant} aimantant, ^sauf

dans le cas où les vibrations incidentes sont dirigées ^{dans le} plan

d’incidence et l’incidence comprise ^{entre 0° et} ~5° ~ ^{alors la ro-}

tation de l’analyseur qui ^{rend minimum} la lumière est de même

sens que le ^courant.

3° Pour compenser l’action du 111agnétisn1e, ^{au lieu de tourner} l’alla~ÿTSeLlr~ ^on peut ^{tourner en sens inverse le} polariseur. Il v ^a là

une sorte de réciprocité que ^M. Righi précise après ^{avoir vérifié}

(’ ) Journal de Phi * ^2e série, ^t. V, p. 188, ^{et t.} vl, p. 25~2~

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018880070038100

382

les faits énoncés par 1lZ. Kerr en employan t ^des champs magné- tiques beaucoup plus ^intenses. Il fait aussi remarquer que ^{la lu-} mière réfléchie est généralement elliptique ; ^mais, si l’incidence est (;50 environ et les vibrations incidentes perpendiculaires ^au plan

d’incidence, ^les vibrations réfléchies sont rectilignes ^{et l’action}

du magnétisme peut ^être compensée complètement par ^{la rota-} tion de l’analyseur.

M. Kundt eut l’idée de substituer au miroir d’acier une laine de _verre, afin de chercher une explication ^du phénomène ^{de Kerr.}

Suivant lui, ^les phénomènes ^sont toujours analogl1es. ^{Or l’assimi--}

lation complète n’est pas légitime ^et il n’est pas possible ^de prendre

les phénomènes que produit ^{la lame de} verre comme poin t ^{de dé-}

part ^d’une explication ^{de ceux} que produit ^{le fer, dans le} champ magnétique.

M. Righi ^{montre encore} que, ^{dans la} réflexion sur la surface

équatoriale ^{du fer aimanté, il y a} dispersion ^anomale, c’est-à-dire que les effets décroissent quand ^on augmente ^la réfrangibilité ^de

la lumière employée, précisément ^{comme dans tous les autres cas}

où le fer aimanté agit ^sur les vibrations lumineuses.

BERTHELOT et VIEILLE. - Sur les chaleurs de combustion et de formation des carbures d’hydrogène solides, p. h33-a~G3.

L’étude des composés organiques ^{fixes ou} peu volatils échappe

à l’emploi ^du procédé ordinairement employé pour en mesurer la chaleur de combustion. La méthode nouvelle suivie _par les au- teurs consiste ^à brûler ces composés, ^{à volume} constant, ^dans

l’oxygène comprimé, employé ^en grand excès, ^au sein d’une bombe

calorimétrique. La combustion est totale et instantanée; ^{la mé-}

thode est donc plus ^exacte que ^la méthode ordinaire. De plus, l’expérience ^ne comporte qu’une ^seule pesée, ^au lieu des treize ou

quatorze pesées que comportent la détermination des produits ^di-

rectement brûlés et celle des produits échappés ^{à la combustion} calorimétrique ordinaire. Enfin, ^en raison de la très courte durée de l’expérience (deux ^{ou trois minutes en} tout), ^{la méthode nou-}

velle a pour principal ^{avantage de} supprimer entièrement, ^{ou de}

rendre excessivement petite (un demi-centième, par exemple) ^la

correction du refroidissement, correction considérable dans les

expériences ordinaires qui ^{durent un} quart ^{d’heure et} plus. Il y ^a donc ^un double avantage : ^nombre de mesures beaucoup ^moindre

et corrections rendues à peu près ^{nulles. Enfin cette méthode} s’applique ^de préférence ^{aux corps peu volatils et} solides que l’on n’avait pas jusqu’ici ^{réussi à brûler} par l’ancien procédé, ^{du moins}

pour l’oxygène libre; ^elle échappe ^{aussi aux} corrections compli- quées ^que comporte l’emploi ^du chlorate de potasse.

Ce Mémoire contient les résultats obtenus avec les carbures

pyrogénés ^les plus importants.

Tome XI; r887.

E. EDLUND. - Théorie de l’induction unipolaire, p. 145-177.

On sait qu’il ^est possible ^de produire, ^à l’aide d’un pôles magné- tique, ^{des courants} électriques ^sans que l’intensité magnétique

soit augmentée ⁿⁱ diminuée, ^{et sans} que l’on rapproche ^ou qu’on éloigne ^le pôle ^et le conducteur l’un de l’autre. On dit alors que la production ^{du courant} électrique ^{est due à} l’induction unipo- laire, expression qni ^n’est appropriée ^{en aucune} façon, ^vu que les conditions néeessaires à la production ^{des courants} magnéto-élec- triques proprement ^{dits ne sont} pas ici applicables, ^et qu’en ^outre

le terme additionnel d’unipolaire provient ^{d’un mode} d’explica-

tion de l’origine ^{des courants} qu’on ^ne peut ^{admettre. Ces cou-}

rants ne proviennent pas d’une induction dans le sens propre ^et

primitif ^{de ce terme, mais} l’auteur démontre qu’ils paraissent plutôt ^{avoir une} origine magnéto-électrique, c’est-à-dire être dus à l’effet direct de l’aio1ant sur un courant électrique. ^{C’est surtout}

en Allemagne que ^la théorie de l’induction dite zcni~olccL~-e ^{a été} développée ^{et défendue.}

Il est important, pour l’explication ^de plusieurs phénomènes naturels, ^{d’avoir une notion correcte de la vraie cause et de la na-}

ture de l’induction unipolaire. M. Edlund essaye, dans ^ce Mé- moire qu’il ^est impossible ^{de résumer} brièvement, ^{de montrer} que la théorie admise jusqu’ici ^{est en} opposition ^{avec le} principe ^de

la conservation des forces, ^et qu’elle ^{doit, par} conséquent, ^être

considérée comme erronée. Il fait voir, ^en outre, que ^la théorie

384

du même phénomène, exposée par lui, il y ^a quelques ^années (1),

peut ^être déduite du même principe ^et qu’elle doit conduire à des résultats sûrs.

..

X. JO ANNIS. - Modification de la machine pneumatique ^à mercure, p. 285-289.

La machine ordinaire de ~I. Alvergniat présente ^deux petits ^in-

convénients _que l’auteur a cherché à faire disparaître. ^{Le tube de}

caoutchouc n’est pas absolument imperméable ^{à l’air; d’autre} part, le robinet à trois voies constitue ^un espace nuisible qui empêcher

la raréfaction de dépasser ^{une certaine} limite, quand ^on emploie

cet appareil ^{comme machine} pnemnatique, ^ou qui ^{est une cause} d’Î1npuretés si l’on s’en sert pour transvaser des gaz.

L’appareil ^{modifié se} compose de deux grosses ampoules ^reliées

par ^un tube recourbé et distantes de o"1, 30. Le réservoir supé-

rieur est la chambre barornétrique ; l’ampoule inférieure peut

communiquer ^{avec une conduite} d’eau, qui refoule le mercure ou avec une trope qui aspire ^{l’eau et fail le} vide au-dessus du mer-

°

cure. L’appareil fonctionne par ^le simples jeit ^{d’un robinet à trois}

voies. Il n~y ^a plus ^de mouvements alternatifs d’élévation et d’a-

baissement; ^on peut ^arrêter l’ascension du mercure par ^{un ro-} binet et éviter ainsi les accidents qui ^se produisent ^{avec la machine}

ordinaire quand, ^{le vide étant} presque fait, ^{on élève} trop rapide-

ment le mercure.

J.-L. SORET. - Note sur les paranthélies, p. ~i5-~2g.

Les paranthélies ^{sont, comme on le} sait, ^des taches lumineuses que l’on observe quelquefois, ^{dans la} région ^{du ciel} opposée ^au Soleil, ^sur le cercle parhélique. ^{Bravais a distingué} différents par- anthélies : le plus important ^{est celui de 120°; l’auteur} s’occupe

d’abord de ce météore.

Ce phénomène, ^{comme tous ceux} qui ^{rentrent dans la} catégorie

des halos, ^{doit être attribué à la} présence ^de petits ^{cristaux de} glace ^en suspension ^dans l’atmosphère. ^{Bravais en a donné di-}

( ! ) ^{Journal de} Plzysique, ^{lIe série, t.} NTII, p. i7fi.

verses explications, ^{basées surtout sur} l’hypothèse que les ^cristaux

efficaces ont une forme étoilée et présentent par conséquent ^des ang’Zes rentrants J. ^{il a aussi} signalé ^{un cas où le} paranthélie ^de

I20° peut ^être produit par des cristaux simples, ^sans angles ^ren-

trants et à axe vertical pourvu que la base du prisme ^{soit un} hexagone allonge ^{et non un} hexagone régulier.

M. Soret ^a été amené à répéter l’expérience ^{bien connue du} prisme ^{tournant pour la} reproduction ^des phénomènes parhéli-

ques. Il employait, ^non pas ^un prisme triangulaire équilatéral,

comme on le fait ordinairement, ^{mais un} prisme hexagonal régu-

lier en flint. Il a observé que ^les paranthélies ^{de 120° se} produi-

saient de la manière la plus ^{nette, ce} qui ^{ne rentre} pas dans les

explications de Bravais. L’auteur étudie ce qui ^se passe dans ^ces conditions et montre que, pour qu’un ^cristal simple ^{à axe vertical}

eu à base hexagonale produise ^les paranthélies ^{de 120°,} il faut : 1

Que ^{les faces} d’immer~ence ^et d’émergence ^des rayons soient

contiguës ^{l’une à} l’autre; i

Qu’à l’intérieur du cristal les rayons subissent deux réflexions

sur des faces faisant entre elles ^un angle, ^{soit de} 60°, ^{soit de i ao°.}

L’auteur ne prétend pas d’ailleurs que les cristaux étoilés ne

jouent ^{aucun rôle dans} l’apparition ^{de ce} phénomène,.

Il a aussi étudié d’autres paranthélies ^{et il} signale quelques ^cas

d’efficacité qui ^avaient échappé ^à Bravais, ^{ceux surtout} qui ^résul-

tent de deux réflexions à l’intérieur de cristaux simples ^{à base} hexagonale ^{et à axe vertical.}

Tome XII; t88’;.

E. BICHAT. - Sur le tourniquet électrique ^{et la} déperdition ^de l’électricité par convection, p. 6 ~-80.

A part ^les expériences ^{de M.} Kaempfer (1 ), ^le tourniquet ^élec- trique ^n’a guère ^{été utilisé} jusqu’ici pour ^mesurer des grandeurs électriques. ^{Sous sa forrne} habituelle, ^cet instrument ne peut,

en effet, donner d’indications précises. ^{Il n’est} point comparables

à lui-même : la forme des pointes ^{s’altère avec le} temps ^{sous l’ac-}

(’ ) Journal de Physique, ^2e série, ^t. III, p. 265.

Lion des aigrettes qui ^s’en échappent; ^{il est en outre} impossible

de fabriquer ^des pointes identiques ^{à un modèle donné et,} par

suite, ^{d’obtenir deux} instruments comparables ^{en tue eux. Mais il}

est évident qu’on peut remplacer ^la pointe par ^{un fil de} faible dia- mètre ; ^{car un} pareil ^fil isolé laisse aussi échapper ^des aigrettes.

Partant de là, Ni. Bichat a pu établir ^un tourniquet électrique que l’on peut toujours reproduire ^{dans des} conditions géométriques parfaitement déterminées. Il se compose d’un cadre rectangulaire

de 35cm de longueur ^{sur Rem de} largeur, ^formé par des tubes de ûcm, ^{2 ~ de diamètre.} Parallèlem en t aux grands ^{côtés d u} rec tangle,

on dispose ^{deux fils} métalliques ^{très fins} dirigés ^{comme les deux} pointes ^de l’appareil ordinaire. Le tout tourne autour d’un axe

vertical et un miroir permet d’observer la rotation. Enfin l’en- semble est placé ^{au centre d’un} grand cylindre ^{en tôle commu-} niquant ^{avec le sol.}

Mettons l’appareil ^en communication avec l’une des armatures

d’une batterie de douze grandes jarres, reliée elle-même à l’un des

pôles d’une machine de Holtz à laquelle ^un petit ^{moteur à eau} imprime ^{un mouvement} de rotation régulier. ^En établissant une

communication entre le tourniquet ^et l’électromètre absolu ima-

giné par l’auteur ^{et 31.} Blondlot ( 1 ), ^on peut déterminer à chaque instant, ^{en valeur} absolue, ^le potentiel ^de l’appareil. ^{On constate}

que, ^{si l’on} augmente peu ^à peu ^la valeur du potentiel, ^{le tourni-}

quet ^reste d’abord absolument immobile; ^ce n’est que ciuand ^ce potentiel ^{atteint une} certaine valeur déterminée, ^ou potentiel de départ, que ^{le mouvement} commenc e. La déviation du tour-

niquet ^{croit ensuite} proportionnellement ^à la valeur du carré de

potentiel.

Avec des tourniquets construits avec des fils de métaux diffé- rents, mai s de même diamètre, ^le potentiel ^de départ ^{est très}

sensiblement le même, 69 (C.G.S.), quel que ^{soit le} métal quand

le fil est électrisé positivement. ^Si l’électrisation est négative, ^la

valeur du potentiel ^de départ, qui ^{est la même pour l’or, le} pla- tine, ^{est d’abord} plus ^faible pour le fer, ^le nickel, l’aluminium;

elle augmente ^{avec le} temps pour devenir sensiblement égale ^{à celle}

due l’on obtient pour ^{les métaux} difficilement altérahles dans les

(’ ) Journal de Physique, ^~e Série, ^t. V, p. 457.

387 conditions de l’expérience. ^{Cela tient sans doute à} l’ oxydation par l’air chargé ^d’ozone qui s’échappe ^des aigrettes. ^{Dans tous les cas,}

le potentiel ^de départ ^est plus grand pour l’électrisation positive

que pour l’électrisation négative.

La valeur du potentiel ^de départ ^diminue quand le diamètre du fil du tourniquet ^{diminue, et aussi} quand ^la température ^s’élève.

Au rouge, la déperdition de l’électricité _par convection, qui ^{est la}

cause du mouvement du tourniquet) ^se produit pour ^une valeur très petite ^du potentiel, ^{et le} potentiel ^de départ correspondant

aux deux électrisations est le même.

En modifiant l’appareil, ^{l’auteur a pu} étudier l’influence de la

nature du gaz ^sur la convection. Pour un même débit, ^{la valeur}

du carré du potentiel augmente quand la convection a lieu succes-

sivement dans l’hydrogène, ^{l’air et l’acide} carbonique, ^{et cette}

valeur est toujours plus grande quand ^{le fil est électrisé} positive-

ment que quand ^{le fil est électrisé} négativement.

Pour l’lydrogène, ^le potentiel varie peu quand ^{le débit aug-}

mente, ^si le fil est électrisé négativement.

P. DUHEM. - Sur la relation qui lie I’efl’et Peltier à la différence de niveau

potentiel de deux métaux en contact, p. ~33-472.

Lorsque ^{deux métaux sont en} contact, l’électricité se distribue

sur ces deux métaux de telle manière _{que la} fonction potentielle,

constante à l’intérieur de chacun d’eux, présente ^{de l’un à l’autre}

une différence qui dépend uniquement ^{de la nature des deux mé-}

taux en contact et de la température.

D’autre part, lorsqu’une charge électrique passe ^{de l’un} des métaux sur l’autre, ^elle produit, ^au voisinage ^de la surface de contact, ^un dégagement ^{de chaleur} proportionnel ^{à la} charge transportée ^{et à un} coefficient qui dépend uniquement ^{de la}

nature des métaux et de la température. ^{C’est le} phénolriène ^dé-

couvert par Peltier.

On a longtemps supposé qu’il y avait proportionnalité ^{entre la}

différence de niveau potentiel ^{de deux métaux en} contact et le coefficient qui règle ^le phénomène de Peltier pour ^ces deux mé-

taux. L’expérience ^{a condamné cette} manière de voir, ^surtout après

la détermination de M. Pella t .

Sir ~T. Thomson a montré comment l’effet Peltier et l’effet ana-

logue qui ^se produit ^{entre dcux} parties inégalement ^{chaudes d’un}

même métal se reliaient ^aux forces électromotrices thermo-

électriques. ^{L’auteur a} indiqué, ^{dans un Mémoire} spécial (1 ), ^com-

ment les principes ^du potentiel thermodynamique ( ‘’ ~ permettaient

d’éliminer certaines difficultés _que présentait la théorie de Sir W.

Thomson. Il se propose ^{dans ce} Mémoire de montrer comment les mêmes principes permettent de découvrir une relation entre l’effet Peltier et la diflérence de niveau potentiel ^{entre deux métaux.}

Après ^avoir passé ^{en revue les} principales théories des phéno-

mènes Lhermo-électriques ^et signalé l’extraordinaire confusion

qui règne ^{dans cette} question, ^{M. Duhem,} appliquant ^les prin- cipes rappelés plus ^{haut, démontre} facilement les deux proposi-

tions suivantes :

J ° Le coefficient ^de l’effet ^{Peltier est} proportionnel ^au pro- (luit de la température ^{absolue et} de la dérivées de la différence

de niveau par rapport ^{à la} tenlpérature,

2° La force électromotrice d’uz2 couple thermo-électrique ^est é~~~al,e (dans ^le système électrostatique) ^èt l’excès de la différence

de niveau potentiel qui ^{existe entre les deux métaux cc la sou-}

elllre froide ^{sur la} différence ^{de niveau} qui ^{existe à la soudure}

chatide.

De la corrélation précédente, M. Duhem déduit encore une

proposition ^{curieuse sur certaines} piles hydro-électriques.

Lorsque l’électricité traverse la surface de contact d’un conduc-

teur et d’un électrolyte, ^ou la surface de contact de deux électro-

ly tes, ^elle donne lieu à des phénomènes ^{de Peltier.} Lorsqu’elle

traverse une pile électrique, ^les phénomènes calorifiques ^ainsi produits ^{aux divers} contacts ont une certaine somme. C’est sur cette somme que portent les remarques de l’auteur.

Lorsqu’une pile ^{fermée est traversée} par ^{un courant} d’inten- sité 1, ^il s’y produit, pendant l’uni té de temps, ^{une certaine réac-} tion chimique. ^{Cette réaction, si elle se} produisait ^{sans donner}

(’) ^{~/m~~ de} lJ ¡l’cole ¡Vorlnale ~M/?er~M/~ ³¹ série, ^t. Il, p. 405; ^1885.

(’ ) ~lnnales de l’Ecole Norinale supérieure, ^3e série, ^t. II, p...~~05; ^~88~.

( 2) Le potentiel thermodynamique, ^Ire Partie, Chap. ^1.

389 naissance à aucun courant, dégagerait ^{une certaine} quantité ^de

chaleur LI. Cette quantité de chaleur est précisément ^celle qui ^est dégagée dans le circuit tout entier dans l’unité de temps.

Si l’on désigne par R la résistance du conducteur, ^le produit

AR12 représente ^la quantité de chaleur dui, ^{en vertu de la loi de} Joule, ^serait dégagée ^{dans limité de} temps ^{dans un} circuit homo-

gène ^non électrolysable, ^{de même} résistance que le circuit con-

sidéré, ^traversé par ^{un courant} de même intensité I.

On a cru longtemps que l’on avait

E étant la force électromotrice de la pile.

Favre montra le premier que ^cette relation est inexacte ; _que ^la

chaleur voltaïque ^{AE est tantôt} plus grande, ^tantôt plus petite

que la chaleur chimique ^{L. :1B1. Gibbs a montré} ensnite que le f’ait signalé par Favre était d’accord avec les principes ^{de la} Thermodynamique. De nombreux expérimentateurs ^{ont vérifié}

cette théorie ; seul, ^{~1. Gockel a cru} pouvoir prouver qLi’elle ^{étai t}

en défaut. 31. Duhem montre que le désaccord signalé par 1VI. Gockel provient ^{de ce} qu’il ^s’est mépris ^{sur la} signification

des quantités ^sur lesquelles porte la théorie. Il est ensuite conduit à la proposition suivan te :

C’est seulement pour les piles qui su£rent la loi de Volta que l’excès de la chaleur chimique ^sur la chaleur voltai*que ^est égal ^il l’effet ^{Peltier entre} les deux métaux attaqués.

B.-C. DAMIEN.

BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE.

Philosophical Magazine.

51 série, t. ,XXVI; juillet ^1888.

A. KUNDT. - Sur les indices de réfraction ^{des métaux,} p. ^i.

H. T0~1L1NS01‘T.

Théorie relative à la perte soudaine des propriétés n2agnétiq~ues ^du fer ^{et du} nickel, ^{à certaines} températures, p. 18.

J. JOLY.

Photomètre à diffusion, ^{p. 26.}

J. ,TOLY.

Méthode p’our déterminer le poids spécifique ^de petites

quantités de corps poreux ^et denses, p. 29.