Annales de chimie et de physique

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Annales de chimie et de physique

B.-C. Damien

To cite this version:

B.-C. Damien. Annales de chimie et de physique. J. Phys. Theor. Appl., 1889, 8 (1), pp.376-387.

�10.1051/jphystap:018890080037601�. �jpa-00238987�

Si l’on tient compte de la difficulté qu’il y ^{a à mesurer exacte-}

ment les densités à ces hautes températures, ^{on trouvera} que les

eoe~LCie~2ts de variation sont bien en r°czLSo~2 in()erse des densi- tés des sels co~°r~eswo~2dccjzts.

Il est aussi à remarquer que les conductibilités o~o~~czclccLj~es

o,o397 de l’azotate de potasse, ^et 0~0~20 de l’azotate d’ammo-

niaque, supposées ramenées à une même température 1’ ) (350°

par exemple), ^{sont très} voisines l’one de l’autre; ^ces deux quan- tités difl’èrent,

contraire, notablement des conductibilités molé- culaires o,o537 ^et o,6o2 ^{de l’azotate} d’argent ^et de l’azotate de

soude, qui sont toutes deux peu dilférentes. On sait qu’en ^disso-

lution les deux premiers ^{sels sont normaux,} tandis que les deux

autres sont anormaux.

ANNALES DE CHIMIE ET DE PHYSIQUE.

’

Tome XIII; ^1888.

NEYRENEUF. - Recherches

les membranes, p. 271-288.

La hauteur du son rendu _par un tuyau ^{ouvert se modifie} lorsque

le fond est obstrué d’une manière plus ^{ou moins} complète par ^une lame rigide. ^{Comment les choses se} passent-elles ^{si l’on} emploie

comme fermeture des membranes susceptibles ^de participer ^aux

vibrations de la colonne d’air?

Trois cas sont à di stinguer :

I ° Le son propre ^à la membrane est inférieur ^au son à renforcer ;

alors celle-ci donne ^un retard, ^{de telle sorte} que ^la longueur ^du

tuyau doit être plus petite que celle qui convient pour le tuyau

ouvert.

2° Le son propre ^à la membrane est supérieur ^{au son à ren-} forcer ; ^{alors la} longueur ^du tuyau ^devient plus petite que ^celle

qui ^{convient à}

tuyau complètement ^fermé.

( 1 ) Comme les coefficients de variation

la température

^sont pas les mêmes et que les coefficients de dilatation diffèrent

doute aussi (on

pendant ^constaté qu’ils étaient du même ordre de grandeur), ^le rapport ^des conductibilités moléculaires

reste évidemment pas le même ^{à toutes} les tem-

pératures, ^mais

voit aisément qu’il varie fort peu.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018890080037601

377 3° Si l’unisson existe, ^le tuyau, ^{muni de sa} membrane, ^aura

rnême longueur qu’un tuyau ouvert, ^{toutes réserves} faites sur les

perturbations ordinaires.

Les sons transmis à l’extérieur par la membrane participent ^de

ces effets spéciaux ^de réflexion, ^{comme on} peut ^{s’en convaincre}

en recherchant les variations de leurs phases par ^une méthode qui

repose ^{sur la} production d’interférences sonores.

BERTHELOT et RECOUIIA. - Sur la

des chaleurs de combustion, p. 289-321-3-~10.

MM. Berthelot et Vieille ont fait connaître une méthode nou-

velle 1 ’ ) pour ^{la mesure} des chaleurs de combustion des composés organiques, ^méthode qui ^{consiste à les brûler} instantanément à voliune constant, dans l’oxygène comprimé ^{à 24atm}

^{sein de}

la bombe calorimétrique ^{de M.} Berthelot. Les auteurs font con-

naître les améliorations introduites dans le fonctionnement de cet

appareil, dont il existe aujourd’hui quatre exemplaires, ^{mis en}

0153uvre dans quatre laboratoires indépendants ^et par des opérateurs distincts, travaillant sous la direction de M. Berthelot. Les résul-

tats obtenus séparément ^{sur une même substance} concordent à un

demi-centièlne.

Les auteurs examinent l’influence _que peut ^{exercer la} présence

de traces de gaz ^ou de vapeurs combustibles dans l’oxygène ^et

donnent certains renseignements pratiques ^sur Inexécution des

expériences ^et l’évaluation en eau des diverses parties ^{de la bombe.}

Dans ces divers Mémoires, ^{se trouvent} réunies les mesures coin-

paratives des chaleurs de combustion, ^{faites sur la} naph taline ^et

sur le rétène, ^et ensuite des expériences ^{sur le} glucose, ^le quinon,

les acides benzoïque ^et salic~liclue.

Tome Xl~-; ^1888.

J. CHAPPUIS et CH. RIVIÈRE. 2013 Sur la réfraction des gaz comparée

à leur compressibilité, p. 3-34.

On n’a pLl, j usdu’à présent, ^{mettre en évidence aucune variation}

--- - --- ---

(’ ~ ,IDLG)’7tCLI cl ~ ~laysz~zce, ?e série, ^t. V, p. ~83, ^{et t.} VII, p. 383.

du pouvoir réfringent des gaz ^avec la pression; ^{les auteurs se sont} proposé d’opérer ^{sous de hautes} pressions. ^{Ils ont} considéré trois gaz : l’air, ^l’acide carbonique ^{et le} cyanogène, ^{dont les} propriétés physiques, ^aux températures ordinaires, ^{sont aussi} différentes que

possible .

Les mesures optiques ^{se font} par la méthode interférentielle de

Jamin, ^{et les} pressions ^{se mesurent} par

manomètre à air libre.

La méthode suivie, ^{à la fois} simple ^et démonstrative, ^consiste,

d’une part, ^{à mesurer le nombre de} franges qui passent depuis

la pression ^o jusqu’à ^la pression; ^d’autre part, ^{à chercher}

formule empirique reliant la densité d du gaz ^{à sa} pression. ^{()n a}

alors aisément la valeur du pouvoir réfringent )1 .

Ces expériences, ^{sur l’air à 210, de oat’=1 à ’2oatm, sur l’acide car-} bonique ^à 9- il, ^{de oalm à} 1 galm, ^{et sur le} cyanogène ^{de 0° à 3~°, de}

at, à 4atll1, ne ^{mettent en évidence aucune} variation de la quantité

n ~ I ^{avec la pression;} elles vérifient donc la loi empirique

Les expériences ^{sur le} cyanogène ^montrent que la loi précédente

permet ^{aussi de} comparer les réfractions à deux températures ^difl’é-

rentes.

On peut ^déduire des résultats obtenus la valeur de i’indice nor-

mal des gaz étudiés. On a trouvé :

I1.~BRE. - Chaleur spëcificlue ^du tellure, p. ioi-io3.

En opérant ^sur du tellure pur précipité par l’acide sulfureux, puis volatilisé dans

courant de gaz sulfureux et ensuite sur la variété cristalline préparée par la décomposition des tellurures al-

calins, ^{on a} obtenu, pour la chaleur spécifiques, ^{à des} tempéra-

tures voisines de 100" :

379

A. CROVÀ. - Sur l’enregistrement ^de l’intensité calorifique de la radiation solaire, p. I 2 I-I4 ~J.

.

La partie essentielle de l’actinomètre est

élément thermo-

électrique fer-maillechort formé _{par deux} disques ^{de fer et de}

maillechort de 1’-~ de millimètre d’épaisseur ^{et de}

^{Omm de diamètre,}

soudés à l’étain et fortemenu comprimés. ^{L’élément est enfermé}

dans

tube mince de laiton; l’une des soudures est dans l’obscu-

rité ; ^l’auure reçoit

^faisceau solaire tombant normalement, ^{à sa}

surface noircie, dans l’axe du tube qui ^{est muni de} cinq ^dia- phragmes ^en aluminium d’ouvertures progressivement ^décrois-

santes. Ce tube est monté

^un mouvement équatorial, qui ^main-

tient son axé dans la direction des rayons ^solaires. Quoique

librement exposé ^au soleil, ^le disque actinométrique ^ne reçoit pas l’action des courants d’air; ^{il se} produit ^ici

phénomène ^ana- logue ^à celui de la machine à piston libre de M. Deleuil, ^{et don t} l’explicalion ^{est la même.}

Les deux extrémités de l’élément et les points ^de jonction ^des

fils sont soudés à

circuit qui ^{se relie à}

galvanomètre placé

dans une chambre obscure; l’actinomètre monté sur son mouve- ment est placé ^{sur le toit.}

Les indications du galvanomètre ^{à miroir sont} enregistrées pho- tographiquelnent ^{comme dans les} appareils de M. Mascart.

Afin d’éviter les causes perturbatrices, ^le galvanomètre ^{est en-}

fermé dans une large enveloppe ^en fer, munie d’’un orifice latéral pour le passage ^du rayon ^lumineux.

La courbe actinométrique ^{est tracée sur du} papier ^au gélatino- bromure, ^et

dispositif spécial permet ^{d’obtenir la} concordance

rigoureuse ^des mouvements du cadre photographique ^{et de l’acti-}

nomètre.

Les courbes diurnes sont étalonnées au moyen d’observations faites avec l’actinomètre ; immédiatement après l’observation, ^on

ramène

instant ^au zéro l’aiguille ^du galvanomètre ^au moyen d’une dérivation, ^{et l’on trace ainsi sur} la feuille une ordonnée qui

donne le moment de l’observation .

La discussion des courbes obtenues avec cet enregistreur

per-

mis à l’auteur d’apprécier plus exactement la valeur des méthodes

employées pour déterminer l’intensité calorifique ^{des radiations}

solaires. Il importe devoir une exposition ^{aussi courte} que pos-

sible, ^résultat atteint par ^cet appareil.

E. EDLUND. - Considérations

certaines théories relatives à l’électricité

atmosphérique, p. i45-i7o.

Le potentiel de l’électricité atmosphérique augmente ^{avec la} hauteur. Cette propriété paraît ^{lui être} caractéristique, ^{et elle}

existe en permanence ^dans les conditions normales. Elle doit,

par conséquent, ^{être en connexion avec la nature de} l’électricité

atmosphérique ^et le mode de sa production. ^Peut-on l’expliquer

par les diverses théories qui ^{ont été} proposées pour l’électricité

atmosphérique?

L’auteur examine ces diverses théories et montre qu’elles ^con-

duisent à des contradictions avec ce qu’apprend l’observation. Il passe ensuite ^à l’explication qu’il ^a imaginée par l’induction uni-

polaire 1 ’ ) ^et prouve que ^{cette force} donne naissance, _pour ^des

hauteurs croissantes, ^{à une} augmentation ^du potentiel électrique

de l’air correspondant ^aux observations effectuées.

H. BEC~UEREL, - Recherches

les variations des spectres d’absorption

dans les cristaux, 170-279.

Les travaux de M. Becquerel, qu’il ^est bien difficile de résume

en quelques pages, ^ont porté ^sur l’absorption de la lumière dans les cristaux, ^non seulement pour ^une radiation isolée, ^{comme on}

l’avait fait avant lui, ^{mais sur le} _spectre d’absorption ^{tout entier.}

Ces recherches ont nécessité deux sortes d’observations opti-

ques :

il La détermination, ^{aussi exacte} que possible, ^des positions

relatives des régions absorbées, ^{et des bandes} plus ^ou moins fixes que présentent ^les spectres d’absorption des divers cristaux, lorsque

la lumière les traverse dans différentes directions, ^{et la mesure des} longueurs ^d’onde correspondantes;

2° La mesure des intensités r elatives d’une même région ^du

(~ ) Journal de Plz~~sique, ^{1 re} série, ^t. N-11, p. 174; série, ^t. VII, p. 383.

38I

spectre dans les deux rayons réfractés, lorsque la direction des ^ra- diations incidentes varie par rapport ^aux directions principales

d’élasticité optique des cristaux.

M. Becquerel considère d’abord le cas des uni-axes (schéelite

de Traversella, apatite jaune d’Espagne ^{et diverses} phosphorites

vertes, parisite, zircons, etc.). ^Voici les faits fondamentaux qui

résultent de ces premières observations :

1 ° Les bandes observées au travers d’un même cristal ont des

positions fixes dans le spectre; leur intensité seule varie.

2° Les spectres d’absorption observés dans des directions quel-

conques

^travers d’un cristal uniaxe sont formés par la superpo- sition de deux séries de bandes correspondant ^{l’une à} des vibrations normales à l’axe, ^{l’autre à} des vibrations parallèles ^{à l’axe.}

3° Pour tout rayon ordinaire,

c’est-à-dire pour ^toute vibration normale à l’axe, ^le _spectre d’absorption ^{est le même à} égalité d’épaisseur de matière traversée. Pour tout rayon extraordinaire,

c’est-à-dire pour ^toute vibration orientée dans le plan ^{de l’axe du}

cristal et de la direction de propagation, ^le spectre d’absorption

est le même que ^{si cette vibration se} décomposait ^{en deux autres,}

l’une parallèle ^{à l’axe, l’autre normale à} l’axe, pour ^se composer de nouveau à la sortie du cristal et former une vibration résultante

parallèle ^{à la direction de la vibration lumineuse incidente.}

L’auteur étudie ensuite le ^cas plus général ^{des biaxes} (sulfate

et azotates de didyme, ^sels uraniques, etc.). Les résultats sont les mêmes que précédemment. ^Les phénomènes d’absorption ^sont

soumis ^aux seules conditions de symétrie imposées par la forme

cristalline, ^le spectre ^{es t} form é de bandes qui peuvent générale-

ment se grouper ^en trois. ^{séries et} qui présentent ^leur absorption

maximum quand la vibration est parallèle ^{à l’un des axes d’élas-}

ticité optique, ^{et leur minimum} quand ^{elle est} parallèle ^{à l’un}

des deux autres.

On observe, ^{dans ce} cas, les faits suivants :

i° Dans tous les cristaux, les bandes d’absorption ^{ont dans le}

spectre ^des positions fixes, ^et l’intensité seule de ces bandes varie

avec la direction de propagation de la lumière.

2° Dans les cristaux orthorhombiques ^{et dans la} plupart ^des

cristaux clinorhombiques, ^les directions principales d’absorption paraissent ^{coïncider avec} les directions d’élasticité optique.

3° Dans certains cristaux clinorhombiques, ^ces directions peu-

vent être très différentes pour diverses bandes, ^{mais elles restent} toujours ^{soumises aux} conditions imposées par la symétrie ^cristal- line, c’est-à-dire qu’un ^{des axes} principaux d’absorption ^coïncide toujours ^{avec l’axe de} symétrie

^et que les deux ^{autres axes rec-}

tangulaires ^sont situés dans le plan ^de symétrie.

Après ^{cette étude} complète ^de l’absorption, ^31. Becquerel

discute des anomalies présentées par ^les bandes d’absorption ^de

certains cristaux, ^{les sels de} didyme par exemple. ^{Pour cer-}

taines directions, très écartées des axes d’élasticité optique, ^cer-

taines bandes s’évanouissent. Comment expliquer ^{ces déviations} singulières? ^Le phénomène parait ^{dû à la} coexistence dans le même cristal de matières différentes, géométriquement isomorphes, ^mais optiquement disselnblables et qui, ^au point ^{de vue de} l’absorption,

se comportent ^{comme si chacune d’elles était seule.}

Si telle est réellement la cause des anomalies dans les directions

principales d’absorption de certaines bandes, chaque groupe ^de bandes anomales doit appartenir ^à des substances différentes. C’est

ce qui ^est vérifié par ^{les sels} de didyme.

On a dédoublé le didyme ^en praséodidYlne, qui ^{offre une} partie

seulement des bandes, ^{et en} néodidyme, qui présente ^{les autres.}

Le praséodidyme ^{a été aussi} dédoublé, ^et justement ^{les deux séries}

de bandes de ce corps ^ont des directions anomales. L’hypothèse

est donc véhifiée. De plus, ^{comme le montre} l’auteur, ^le néodidyme

n’est pas simple, ^et l’étude des directions anomales différentes

.

permet ^de séparer ^{les bandes} caractéristiques ^des corps compo-

sants.

3’I. Becquerel ^{se demande ensuite si les} corps ^annoncés par ^ces séries distinctes de bandes sont ou des corps simples différents ou

des composés dil’f’érents d’un même corps simple. ^{Par une série} d’expériences ^très intéressantes, ^{il est amené à} conclure que ^ces deux hypothèses expliquent les faits. Il montre notamment que, ^en chauffant certains composés ^du didyme , ^{on fait} apparaître ^des

bandes nouvelles, ^et que l’on modifie les bandes primitives. ^De

383

plus, ^le spectre d’absorption d’un sel dissous dans l’eau n’est pas le même que celui ^{du sel} cristallisé ; ^{il en diffère} par le dépla-

cement de certaines bandes, ^{et ces bandes sont anomales.}

C’est là, ^en somme, ^une nouvelle méthode d’analyse spectrale qui permet ^de reconnaître les éléments constituants des cristaux

et qui peut ^{donner des} indications précieuses ^{sur leur} constitution

chimique ^et moléculaire.

BERTHELOT. 2013 Sur la graduation des tubes destinés

gazométriques,

p. 279-286.

Ce nouveau procédé ^de graduation permet ^{à la fois de} graduer

exactement les tubes dans toute leur longueur ^{d’une façon directe}

et d’en vérifier la graduation; ^{le tout sans} faire intervenir ni cor-

rection de capillarité, ^{ni aucun calcul fondé sur} des déterminations de pression ^{ou de} température. Il consiste à peser ^la quantité ^de

mercure qui occupe

volume de gaz défini par la graduation,

dans les conditions exactes de son emploi.

J. CHAPPUIS et Cil. RIVIÈRE.

Sur les tensions de vapeur du cyanogène liquide, p. 2âG-~Sg.

On ^a trouvé les nombres suivants :

Ces nombres sont exactement représentes par la formule sui-

vante de M. Bertrand :

ou T est la température ^{absolue, et G une constante à déterminer}

par ^une valeur particulière ^{de la} pression.

G. BERSON. - Influence du choc

l’aimantation d’un barreau d’acier,

p. 404-421.

L’auteur s’est proposé de déterminer les variations de l’intensité moyenne d’aimantation d’un barreau d’acier de 2;)Cll1 de long ueur

et de o~"1, _{9 de} diamétre, qui ^recevrait des chocs d’un mouton de 2400gr tombant de hauteurs connues. Les moments magnétiques

sont mesurés par la méthode de Gauss.

Les phénomènes étudiés par l’auteur le conduisent à considérer l’acier comme un corps hétérogène ^{formé de} plusieurs ^{sortes de}

molécules à forces coercitives diverses : l’effet d’une série de chocs de grandeur déterminée ne se ferait sentir _que ^sur les molécules pour lesquelles la différence des moments de la force coercitive et

de la force démagnétisante ^est inférieure à une valeur donnée cor-

respondante.

Lorsque ^{le moment} magnétique d’un barreau s’annule, puis ^de-

vient négatif ^sous l’influence d’une série de chocs, ^il n’y ^a pas ^eu,

au moment de l’annulation, destruction de toute aimantation dans le barreau; car, s’il en avait été ainsi, ^l’effet du choc suivant eût été considérable, ^{comme cela a lieu} pour ^un premier ^{choc sur}

barreau partant ^d’une aimantation nulle, ^tandis qu’il ^n’est ici que peu important. ^{Il v a donc} alors, dans le même barreau, ^deux

aimantations coexistantes produisant ^{des moments} magnétiques égaux ^et contraires, ^la première correspondant ^à des forces coer-

citives élevées, la seconde à des forces coercitives faibles.

J.-L. SORET. - Sur la polarisation atmosphérique, p. 433-4’73.

On sait que, par ^un temps serein, la lumière qui ^{émane d’un} point quelconque du firmament est partiellement polarisée ^dans

un plan comprenant ^le Soleil, ^le point ^{visé et l’oeil de l’observa-}

teur (polarisation positive). ^{Cette loi se vérifie} suffisamment pour

toutes les parties ^{du ciel} qui ^{ne sont ni} trop rapprochées ^{du So-} leil, ⁿⁱ trop ^{voisines du} point antisolaire. La polarisation ^{est maxi-}

mum lorsque ^la ligne de visée fait un angle ^{droit avec les} rayons solaires. Enfin, ^{dans le} voisinage ^{ou à} l’opposite ^{du Soleil, on}

observe des points neutres et un renversement du plan ^de polari-

sation .(polarisation iiégative).

385 L’auteur explique ^ces phénomènes ^{en admettant avec} beaucoup

d’autres physiciens que ^{ce sont} des particules extrêmement ténues flottant dans l’air qui ^causent la diffusion des _rayons solaires et la

polarisation. Cela revient à considérer la diffusion atmosphérique

comme ^un cas particulier de l’illumination des corps transparents.

Il ^montre d’abord que les phénomènes généraux sont surtout dus à la diffusion _par l’atmosphère des rayons directs du Soleil. Mais,

à côté de cette première diff’usion, il y ^a des diffusions secon-

daires. Or les masses d’air qui ^sont seulement éclairées par la lumière diffuse d’un ciel serein présentent aussi des phénomènes

de polarisation qui s’expliquent par ^une diffusion du second ordj°e.

Le calcul montre, ^en effets, que Faction de la 1 umière partielle-

ment polarisée, envoyée par les différentes parties ^{du ciel sur}

point ^{donné de la masse} atmosphérique, ^est équivalente ^{à l’action} qu’exercerait

rayon de lumière naturelle arrivant à ce point

suivant la direction même du Soleil, ^{et de} plus à ^{celle d’un} rayon de lumière beaucoup plus faible, dirigé perpendiculairement ^au premier ^et polarisé ^{dans le} plan perpendiculaire ^{à la direction du}

Soleil. L’action de ce dernier rayon fictif explique ^en partie ^{le fait}

de la polarisation incomplète, ^{la diffusion du second ordre ame-}

nant toujours ^une perturbation dans l’efl’et de la première ^diffu-

sion des rayons ^solaires directs.

L’auteur montre aussi que ^cette diffusion du second ordre

explique aussi les points ^neutres, lorsqu’on ^tient compte ^de

l’augmentation d’épaisseur ^de l’atmosphère ^{et de} l’augnlentation

de la diffusion de la lumière dans les directions rapprochées ^de

l’horizon.

A. Cl’~OVA. - Étude de l’intensité calorifique de la radiation solaire

moyen de l’actinomètre enregistreur, p. 51-~t-575.

Dans ce travail, l’auteur expose les résultats auxquels ^{l’a con-}

duit la discussion de 440 ^courbes obtenues, ^au moyen de l’acti- nomètre enregistreur ^décrit plus ^haut, pendant ^{les années i 885,}

1886 et 1887.

Le caractère constant de ces nombreuses courbes consiste en une

fluctuation permanente de l’intenslié de la radiation solaire. On

observe néanmoins généralement deux maxima diurnes, ^{avant et}

après midi,

^{assez écartés en} été, ^se rapprochant ^{de midi en au-}

ton1ne et tendant à se confondre en hiver et même au commence- ment du printemps.

Nous renverrons au Mémoire original pour le calcul ^et la dis- cussion de ^ces courbes et pour celle de la constante solaire et de la transmissibilité.

Tome XV.

DESLANDRES. 2013 Spectres ^de bandes ultra-violets des métalloïdes

avec une

faible dispersion, p. 5-86.

Le présent ^travail comprend :

i ° La description ^des procédés spéciaux employés pour l’étude des _rayons ultra-violets, qui ^sont absorbés par ^{le verre} ordinaire

et curent des difficultés particulières;

2° Le relevé des nombres de vibrations, ^de spectres ^{de bandes}

et de lignes ^nouveaux qui ^se rapportent ^à l’azote, l’oxygène, l’hy- drogène ^{et le} carbone;

3" La division de ces spectres ^en groupes ^nettement séparés ^et

a ttribuables à des composés dif~’érents ;

4° La recherche de l’origine ^{exacte de} quelques-uns ^{de ces}

groupes, ^en particulier du groupe ultra-violet de l’azote, qui ^{a été}

ramené à

composé oxygéné ^de l’azote;

5° La vérification de la loi suivante : Les spectres ^{de bandes} ourent la répétition ^{de bandes} semblables ou de séries de raies semblables et peuvent, ^{à ce} point ^de vue, être rapprochés ^des

spectres ^de lignes ^{de métaux} qui présentent ^{la même} disposition;

6° L’indication d’une relation simple ^{entre les} spectres ^{de la} vapeur ^{d’eau et de} l’ox~rgène, c’est-à-dire entre les spectres ^d’un corps composé ^et de l’un des composants.

J. CHAPPUIS. 2013 Sur les chaleurs latentes de vaporisation ^de quelques

substances très volatiles, p. 4gs-5T~.

La méthode employée repose ^sur l’usage ^du calorimètre à glace

de Bunsen et donne la valeur de la chaleur latente d’ébullition à

0° et sous la tension maximum de la vapeur ^{à cette} température.

387 Les chaleurs latentes à 0° qui ^ont été mesurées sont les sui-

~rantes :

La deuxième colonne donne les chaleurs latentes rapportées ^à

un même volume _{gazeux :} 2 2lit, ^32.

Ces constantes avec les températures critiques ^{connues, aux-} quelles les chaleurs latentes sont nulles, fixent deux points ^{de la}

courbe des chaleurs latentes de ces substances.

B.-C. DAMIEN,

BULLETIN BIBLIOGRAPHIQUE.

Annales de Chimie et de Physique.

61 série, ^tome XVII; juillet 1889.

S.-P. LANGLEY. 2013 Le spectre ^{invisible du Soleil et de la} Lune, _p. 314.

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T. XXXVII,

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