ERCOLINI. — Deformazione elettrica del vetro (Déformation électrique du verre). — Nuovo Cimento, 5e série, t. II; juillet 1901

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Submitted on 1 Jan 1902

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ERCOLINI. - Deformazione elettrica del vetro

(Déformation électrique du verre). - Nuovo Cimento, 5e série, t. II; juillet 1901

P. Sacerdote

To cite this version:

P. Sacerdote. ERCOLINI. - Deformazione elettrica del vetro (Déformation électrique du verre).

- Nuovo Cimento, 5e série, t. II; juillet 1901. J. Phys. Theor. Appl., 1902, 1 (1), pp.40-43.

�10.1051/jphystap:01902001004001�. �jpa-00240624�

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BEAULARD, ^Sur l’hystérésis ^des diélectriques. ^Annales de l’Université de Gre- noble ; 1900 ; ^{J. de} Phys., 3e s., t. IX, p. 422; ^1900.

KLEINER, ^Viertel jahrschrift ^der Naturforschenden Gesellschafl ^Zürich, XXXVII;

1893.

ARNO, R. C. Accademie dei Lincei; ^{1892 et} 1893; - ^Lumière électrique,

XLVI et XLIX. J. de Phys., 3e s., t. III, p. 574; ^1894.

SCHAUFFELBERG, Thèse Zürich. Ann. Wied., LXV ; ^1898.

THRELFALL, Phys. ^Rewiew, juillet 1897. J. de Phys., 3e s., t. VI, p. 696; 1897.

PELLAT, Polarisation réelle des diélectriques. Ann. Chim et Phys., ^{7e série,}

t. XVIII; 1899. J. de Phys., ^3e s., t. IX, p. 313 ; ^1900.

PELLAT et BEAULARD, Comptes Rendus, ^{Acad des} Sciences, ^{28 mai} 1900. J. de

Phys., 3e s., t. X, p. 642; ^1901.

MURAOKA, Wied. Annalen, III, 1890. J. de Phys., 2e s., t. X, p. 542 : 1891.

EISTER, Zeitschrift für Electrolechnik, ^Ileft XII ; juin ^1893.

ERCOLINI. 2014 Deformazione elettrica del vetro (Déformation électrique ^du verre).

2014

Nuovo Cimento, ^5e série, ^t. II; juillet ^1901.

Un cas intéressant de déformation électrique ^du diélectrique ^d’un

condensateur a été signalé ^récemment par M. Sacerdote (’ ) : c’est celui du condensateur cylindrique ^{à armatures non} adhérentes ; _par exemple : ^un condensateur formé d’un tube de verre mince et de deux tubes métalliques coaxiaux ne le toudlhant pas, l’intervalle ^entre

ces armatures et le verre étant rempli par ^un diélectrique ^fluide quelconque ; ^{la formule relative à ce cas est :}

en désignant ^{par :}

àl, l’allongement ^{du tube de verre} produit par la charge ^du condensateur;

H, l’intensité du champ électrique ^{dans le} verre ;

K, ^{la constante} diélectrique ^{du verre} (2 j ;

1~,, le coefficient de variation de cette constante diélectrique par traction

perpendiculaire ^aux lignes ^{de force.}

Cette formule présente ^{ceci de} particulier, que le coefficient k, y entre seul, tandis que, ^{dans toutes} les autres formules de déformation

électrique ^des diélectriques, interviennent non seulement h, (et k~),

mais encore les coefficients d’élasticité de la substances diélectrique

(’) SACERDOTE, ^{Su» un cas} pal’ticulie/’ ^de défoJ’Jnation électrique d’un diélec-

trique ^solide isotrope (J. ^de Phys., 3, s., t. X, p. 196 ; 1901).

(2) ^{A noter} que l’allongeinent du tube de verre est indépendant de la nature du

diélectrique fluide ambiant.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01902001004001

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(le verre) ; ^{il s ensuit, comme} il l’avait I’ait remarquer, qu’on ^{a là}

un moyen commode pour élucider la question controversée du saigne

du coefficient h, (1): ^il suffira de constituer un condensateur comme

il vient d’être indiqué ^{et de vcir comment se comporte le tube quand}

on charge ^le condensateur; ^selon _que ^{ce tube} s’allongera, ^{se contrac-}

tera où gardera ^une longueur invariable, ^on pourra affirmer que ka

est positif, négatif ^{ou nul.}

^{C’est cette} expérience que M. Ercolini vient de réaliser :

Le condensaGeur.

Un tube de verre A (choisi d’épaisseur ^bien uniforme) ^et deux tubes métalliques B’, ^B" (prolongés par des tubes de verre de quelques centimètres qui ^serviront d’isolants) ^{sont mas-} tiqués à ^leur partie inférieure dans un solide support 1.., ^de façon ^{à ce}

que leurs axes coïncident aussi bien que possible.

Après ^avoir soigneusement ^desséché l’appareil, ^on remplit ^{les inter-}

valles qui séparent ^{A des deux armatures avec du} pétrole ^{ou de}

l’huile d’olive, jusqu’à noyer B’ de quelques centimètres, ; ^{on relie}

l’armature externe B" au sol, ^{et on met} l’interne B’ en communication par ^un fil f avec ^{une machine} électrique; ^mn micromètre à étincelles (t) La détermination du coefficient kl a fait l’objet ^de plusieurs ^{séries de}

recherches dans lesquelles ^on étudiait la variation de capacité que subit un con-

densateur cylindrique, quand ^{on le soumet à une traction} (voir 8,>cERi>u~i~fi, ^10C.

cit., p. 200); ^{mais ces} recherches excessivement délicates ont donné des résultats

contradictoires, ^{non seulement comme} grandeur, ^{mais même comme} signe.

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permet d’apprécier ^le potentiel ^de charge. Voici les dimensions de

l’un des appareils :

Diamètre extérieur de A (t6mm, 33) ;

Diamètre intérieur de A ( l5mm,30)

.

Distance entre A et les armutures (environ ² millimètres;

Longueur ^{des armatures} (5a0 millimètres).

L’allongement du tube de verre était observé par la méthode de Fizeau: les franges d’interférence étaient produites par la lumière du sodium entre une lame 1 portée ^{par le tube A et une autre lame}

fixe l’ soutenue par ^un trépied ^{à vis,} qui repose ^{sur une} solide con-

sole en bois adaptée ^au mur ; ^on observe le déplacement ^des franges

par rapport ^{à 5} points ^de repère marqués ^{sur l’.}

L’appareil ^était protégé par des écrans ^contre le rayonnement ^calo-

rifique ^extérieur.

Résultats. Ces expériences uniquement qualitatives ^{ont donné les}

résultats suivants :

Tous les tubes de verre expérimeîitéàr ^{ont subi au monlent de la}

.

charge ^un allongen~ent, qui disparaissait par la déclzarge (’ ) .

Cet allongement ^{était nettement} manifesté par ^un déplacement ^des franges, ^très sensiblement le même par rapport ^aux différents points

de repère marqués sur l’ ; ^{il était d’autant} plus grand que le potentiel

de charge ^était plus ^{élevé et} le tube de verre plus ^mince (conformé-

ment à la théorie).

En outre de cet allongement ^on observe ^des déplacements ^latéraux

accusés par des mouvements des franges ^très irréguliers ^{et en sens}

divers par rapport ^{aux divers} points ^de repère ; ^ces déplacements

latéraux, qu’on n’a jamais ^{pu éviter} complètement, ^sont probablement

dus à des inégalités d’épaisseur du tube de verre A et aussi à ce que les axes des trois tubes ne coïncident certainement pas rigoureuse-

ment.

La conclusion de ce travail est donc (z) :

(1) M. NIOXE, ^{dans une} expérience analogue à celle de 1lI. Ercolini, n’avait observé

aucun allongement ^{du tube ; la cause en} était que, par suite des dimensions de

son appareil, l’allongement ^{du tube} (prévu théoriquement) ^était trop petit pour être appréciable ^{avec son} procédé d’observation (Voir : SACEHDOTE, ^{Note au} sUjet

cl’un n2émoi~°e de 11f. L.-.’L’. l~~o~°e..l. de Phys., ^3e série, ^t. X, p. 200 ; 1901).

(2) Conformément à celle obtenue par ^{une autre} voie par MM. CA~TONE et Soz-

ZANI (Nouvelles 1"eche¡’ches su~° les dé foo~~aations ^des condensateurs) (Voir ^{J. de}

Phys., 3c série, ^t. X, p. 281 ; 1901).

43 Le coe f fzcient ~, est~ositi f, c’est-à-dire la constante diéZectrique ^du

verre augmente par ^traction perpendiculaire ^aux lignes ^de force.

P. SACERDOTE.

J. DEWAR. - Bakerian Lecture. The Nadir Temperature and Allied Problems. - I. Physical Properties ^of Liquid ^{and Solid} Hydrogen. - ^II. Separation ^{of Free} Hydrogen and other Gases of Air.

III. Electric Resistance Thermometry ^at

the Boiling ^{Point of} Hydrogen. - ^IV. Experiments ^{on the} Liquefaction ^of

Hélium at the Melting ^{Point of} Hydrogen. 2014 ^V. Pyro-electricity, Phosphores-

cence, etc. (Le ^{zéro absolu de} température ^et problèmes connexes. -

I. Propriétés physiques ^de l’hydrogène liquide et solide.

II. Séparation d’hydrogène ^{libre et} d’autres gaz de l’air.

^III. Thermomètrie à l’aide des résistances électriques ^au point d’ébullition de l’hydrogène.

^IV. Expé-

riences sur la liquéfaction de l’hélium au point de solidification de l’hydro- gène. - ^V. Pyru-électricité, Phosphorescence, etc.).

^Proc. of ^{the R.} Soc.,

t. LXVIII, p. 360-366; ^1901.

Cette note n’est qu’un extrait, déjà ^{très résumé,} de résultats qui

seront sans doute développés ^dans des mémoires ultérieurs.

I.

Le thermomètre à hélium, qui marque ‘~a°,~ absolus à la tempé-

rature d’ébullition de l’hydrogène, marque Zf ° ^au point de solidifica- tion de ce gaz. La température ^la plus ^{basse relevée avec un thermo-}

mètre à gaz est, jusqu’ici, ^de 1~°,~ ; ^{mais on} peut espérer, ^{avec un}

meilleur isolement et un vide plus parfait, -atteindre 13° absolus.

La chaleur latente de l’hydrogène liquide ^{à son} point d’ébullition

est d’environ 200 calories ; ^{sa chaleur latente de} liquéfaction ^ne peut excéder 16 calories, ^{mais est} peut-être moindre. Enfin la chaleur

spécifique ^de l’hydrogène liquide ^{est environ} 6, tandis que celle de

l’azote, mesurée par la même méthode au voisinage ^{de son} point d’ébullition, ^{est seulement} 0,43, ^ce qui donne 6 pour la chaleur spé- cifique moléculaire. L’hydrogène liquide obéirait donc à la loi de

Dulong ^et Petit, ^{et sa chaleur} spécifique ^{serait la} plus grande ^de

toutes les chaleurs spécifiques ^connues.

Les constantes capillaires ^{de l’air} liquide, ^de l’hydrogène liquide

et de l’eau, sont entre elles comme les trois nombres 1, ~ ^{et 33.}

L’indice de réfraction de l’hydrogène liquide ^{est 1,12.}

Il. -Deuxméthodes, que l’auteur ^ne décrit pas ^en détail, ^ont permis

de retirer de l’air liquide les gaz dissous, beaucoup plus volatils. On

a trouvé de l’hydrogène ^{et du néon.} Après avoir éliminé l’hydrogène,

on peut solidifier le néon, ^en refroidissant, ^dans l’hydrogène

liquide, ^le mélange qui le contient.