L'indice de réfraction du quartz (indice ordinaire) de 5 à 14 μ

(1)

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L’indice de réfraction du quartz (indice ordinaire) de 5 à

14 µ

Ramadier-Delbés

To cite this version:

(2)

954

Elles ne sont _{pas linéaires}et s’écartent d’autant

_plus

rapidément

de

_{l’équation}

_{(1) qu’on}

_s’approche

des conditions

_disruptives.

Dans ce dernier

_domaine,

les

courbes

log

i =

f (E) présentent

d’ailleurs un

_point

d inflexion,

laissant

_prévoir

l’existence d’un

phéno-mène

perturbateur.

L’ionisation par chocs

_{électroniques}

_{dans le gaz,}

qui

reste très

faible,

même pour le

champ

disruptif,

ne

_{suffit pas}

à

expliquer

ces écarts et l’on est conduit à

envisager

un mécanisme

_plus

_efncace,

sans doute

l’augmentation

de

l’émission

froide sous l’effet des

modifications de E dues aux

_charges

_d’espace

dans le gaz

[4].

Pour un même

_champ

_appliqué,

les

étincelles,

même

isolées,

sont suivies d’une

_augmentation

du

courant,

qui

met

_plusieurs

minutes pour revenir à la normale. En

outre,

leur passage .exerce des effets durables. C’est

_d’abord,

avec des électrodes fraîchement

_polies,

une diminution du

courant,

accompagnée

d’un relè-vement du

_potentiel

_disruptif

Ve

(formation).

Ce

phé-nomène se

_produit

aussi

_{spontanément,}

en l’absence

d’amorçage.

Mais

_après

un nombre élevé d’étincelles

(plusieurs centaines),

les courants sont

_{beaucoup plus}

importants

(ils

peuvent

être

_multipliés

_{par Ioo),}

sans _que

Ve

en soit fatalement affecté de manière sensible. En

_général,

on n’a _pastrouvé de relation évidente entre l’ordre de

grandeur

des courants et

l’apparition

de leur

_{développement}

cumulatif abou-tissant à l’étincelle.

En

_dépit

de ces

_variations,

la

_pente

des courbes C est à peu

près reproductible

et _{l’on nua pas relevé de}

différences notables pour les divers métaux utilisés.

[1]

FELICI N. J. et MARCHAL Mlle Y. 2014 Rev.

gén.

Électr.,

1948, 57, 155-162.

[2]

TRUMP, CLOUD, MANN et HANSON. 2014 Electr. _Eng.,

_1950,

69, 961-964.

[3]

ABBOTT et HENDERSON. 2014 Phys. Rev., 1939, 56, 113-118.

[4]

BOULLOUD A. - C. R. Acad.

Sc., 1951, 233, 932.

Manuscrit _reçu_{le 7}novembre _1951.

L’INDICE DE

RÉFRACTION

DU

QUARTZ

(INDICE

ORDINAIRE)

DE 5 A 14 03BC

Par Mme

RAMADIER-DELBÉS,

Laboratoire

_Infrarouge,

P. C. B.,

12, rue

_Cuvier,

Paris.

L’indice de réfraction du

_{quartz à}

été obtenu

récemment par I. Simon

[1],

à

partir

des

spectres

de

réflexion de ce

cristal,

éclairé en lumière

_polarisée,

sous deux

_angles

différents et _parune _méthode

gra-phive,

reliant la variation des constantes

_{optiques v}

(indice

de

_réfraction)

et x

_{(indice d’extinction)}

à celle

du

_pouvoir

réflecteur sous incidence normale. Il a été obtenu

_ici,

à

_partir

des

_spectres

cannelés

d’interférences,

produits

par des lames minces de

quartz

d’épaisseur différentes,

taillées

perpendicu-lairement à l’axe

_optique.

La méthode

_appliquée

à des solides :

fluorine,

calcite et à des

_{liquides :}

sulfure de

_carbone,

a été décrite

_{précédemment [2],}

_{[3], [4].}

Bien que

l’absorption

dans la

_région

de 8 à 10 P.

soit

_{considérable,}

l’observation des cannelures a _pu

être

faite

assez

_près

des trois bandes

_{d’absorption}

situées, d’après Plyler

[5],

à 1190, 1111 et 800 cm-l.

Cependant,

la correction de

_déplacement

des maxima

d’interférences due au terme d’extinction x

n’ayant

pu être faite

ici,

nous avons limité les résultats aux

régions

où x reste suffisamment

_faible,

_{pour que la} méthode décrite

_{précédemment}

_[2]

_puisse

_{s’appliquer.}

Il est intéressant de noter l’acèord trouvé _avecles

mesures de I. Simon

_[1]

et de

_préciser

_{que la}

méthode

interférentielle difficilement utilisable dans la

_région

de forte

_absorption,

_{par suite de}l’extinction presque

complète

de l’un des faisceaux

_{interférents,}

donne

des résultats

_{plus précis}

_{que la méthode de}

_réflexion,

dans tout domaine où x est

_trop

faible pour

_permettre

de bonnes mesures de

_{pouvoir réflecteur,}

mais

_trop

fort pour

pouvoir

utiliser la méthode du

_prisme.

[1]

SIMON I. - J.

Opt. Soc. Amer.,

1951,

41, 336.

[2] J. Physique Rad., 1950, 11, 622.

[3]

C. R. Acad. Sc., 1951, 232, 1194. [4] C. R. Acad. Sc., 1951, 232, 1920.

[5]

PLYLER E. K. 2014

Phys. Rev., 1929, 33, 48.

Manuscrit reçu le 3o octobre 1951.

LES COMPTEURS

GEIGER-MÜLLER

A CATHODES EXTERNES AVEC REMPLISSAGE

POSSÉDANT

UN

TRÈS FAIBLE

COEFFICIENT

DE

TEMPÉRATURE

Par G. et M. FAUNY et M.

SCHÉRER,

Laboratoire de

_Physique,

Faculté des Sciences de Caen.

Le

_compteur

de verre à cathode externe de

gra-phite

[1]

ne

_possédant

_qu’une

électrode interne de

tungstène

nous a paru

pouvoir

constituer

très

favo-rablement un

_compteur

à

_halogène.

Nous avons utilisé

le

_{remplissage préconisé}

_{par Liebson et}

Fried-mann

_{[2] (0,05}

Cl ₊0,20 Ar + 200 mm

_Ne)

et avons

procédé à

des

_premiers

essais

_qui

ont _{montré que de}

tels

_{compteurs présentent}

des

_paliers

d’environ 5o V

avec une

pente

très

faible,

les seuils de fonctionnement sont très bas

_{(280 V).}

La variation

_thermique

du

palier

a été étudiée de - 80 à

+

8oo, le coefficient de

température

apparaît

insensible.