Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l'ultraviolet

(1)

HAL Id: jpa-00205254

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00205254

Submitted on 1 Jan 1926

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Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l’ultraviolet

J. Duclaux, P. Jeantet

To cite this version:

J. Duclaux, P. Jeantet. Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l’ultraviolet. J. Phys. Radium,

1926, 7 (7), pp.200-203. �10.1051/jphysrad:0192600707020000�. �jpa-00205254�

(2)

MESURES DU POUVOIR ROTATOIRE DU QUARTZ DANS L’ULTRAVIOLET par MM. J. DUCLAUX et P. JEANTET

Sommaire. 2014 Mesures du pouvoir rotatoire du quartz ^dans l’ultraviolet, ^entre ^la limite du spectre visible et 1 850 Å. La méthode suivie est celle du spectre ^cannelé.

1. Introduction. - La mesure des constantes optiques ^du quartz présente ûn întérêt particulier pour l’électro-optique. ^La ^formule chimique ^du quartz êst simple; êlle ^ne comprend que deux sortes d’atomes dont la disposition spatiale dans le cristal est presque entièrement déterminée, ^de telle sorte que les calculs théoriques ^sont relativement simples.

Il est souhaitable que les résultats de ^ces calculs puissent ^être comparés ^avec l’expérience

dans le domaine le plus ^étendu possible.

Le pouvoir ^rotatoire ^a ^été ^mesuré par Soret ^et ^Sarasin (’) jusqu’à ^la longueur ^d’onde

2 1 4 1. Sa variation, ^dans ^cette région, ^est ^très rapide : ^la rotation par millimètre, qui ^est

de 220 pour la raie D, atteint 236" pour la raie 2 144 du caclmium. Nous avons cherché à étendre les mesures de Soret et Sarasin vers les longueurs ^d’onde plus courtes, ^avec l’espoir

d’arriver aux environs de la bande d’absorption ^du quartz, ^vers 1 600 1 environ. Les difficultés expérimentates ^nous ^ont jusqu’à présent arrêtés à la longueur ^{d’onde 1} 850 A ;

si le progrès, exprimé ên longueur d’onde, n’est pas très considérable, îl êst cependant appréciable ^{en ce} qui ^concerne ^les possibilités de vérification des calculs théoriques, puisque ^le pouvoir rotatoire atteint 3780 pour la raie 1854 -1 de l’aluminium. En fait,

nous verrons que les formules qui ^donnent ^une représentation convenable de l’expé-

rience jusqu’à 2 144 3x sont tout à fait insuffisantes à la limite que nous avons atteinte.

>

La marche des nombres fait prévoir, pour le début de la bande d’absorption ^du quartz,

une rotation par millimètre de l’ordre de 1 000°, comparable ^avec celle que l’on observe pour les cristaux liquides; ^cette région ^est certainement la plus intéressante, ^{mais la}

méthode que ^nous ^avons suivie ne permet pas de l’aborder, ^car l’absorption de la lumière par ^le quartz y devient très forte.

2. Méthode expérimentale. - ^La lumière émise par ûne étincelle condensée entre électrodes d’aluminium A ffig. ¹⁾ êst polarisée par réflexion ^sur ûne glace ^noire Gi ; puis êlle

traverse, ^{dans le} ^sens ^de l’axe, ^un prisme ^de quartz Q qui, ^{dans la} plupart ^de ^nos ^mesures,

avait une épaisseur ^{de 40} ^mm. Elle tombe ensuite _sur. uné deuxième glace ^noire Ga paral-

lèle à la première, qui ^sert d’analyseur, ^et ^éteint ^tous les rayons qui ^ont ^tourné ^d’un

(1) Auch. S’c. nat., (3) ^t. ⁷ (1882), p. ^5.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0192600707020000

(3)

201 spectrographe ^à ^nombre impair d’angles ^{droits ;} puis êlle êst renvoyée ^par ûne ^lentille

sur la fente F du prisme ^d’eau que ^nous ^avons antérieurement décrit (i).

Les plaques ^sensibles employées ^sont ^des plaques ^tiès rapides ^du commerce recou-

vertes d’huile fluorescente. Leur sensibilité est suffisante pour que, malgré l’affaiblissement

produit par la double réflexion ^sur les glaces noires, l’absorption ^du quartz ^et ^{celle de} ^tout

le système optique, ôn enregistre ûn spectre ^à fond continu sur lequel ^se détachent, ên blanc, les cannelures causées par l’extinction des rayons.

Des mesures micrométriques ^sur les clichés font connaître la position des cannelures par rapport ^aux ^raies repères ^de l’aluminium, qui ^se ^détachent ^sur le fond continu. On ^en déduit facilement, _par interpolation, les rotations absolues du quartz pour ^ces raies.

Pour une épaisseur ^du quartz ^{de 40} ^mm, le nombre des cannelures est de 82 pour toute l’étendue du spectre enregistré; ^les pointés ^sont ^assez précis pour qu’une précision ^du

millième au moins puisse ^être garantie, ^sauf peut-être au-dessous de 1 870 1, les clichés étant très pâles entre 1 870 et 1 850 À.

Entre deux expériences, ^tous ^les réglages ^étaient refaits, ^{de telle} ^sorte qu’il n’y ^a pas d’erreur systématique ^et que la concordance des ^mesures permet ^de juger ^de la,précision

obtenue. Cette concordance est très satisfaisante ; par exemple, pour la raie 2 816 Â, ^nous

avons trouvé les nombres suivants :

pt, pour la raie 1 8ù2 À,

Nous avons ainsi étudié 8 clichés, correspondant ^{à des} épaisseurs ^de quartz ^de 10, ²⁰

et 40 mm. Les mesures sont concordantes ; celles obtenues avec 10 mm sont beaucoup ^moins précises, ^les cannelures étant très larges, ^et n’ont pas été retenues pour le calcul des .

moyennes.

^’

3. Résultats. - Le tableau I donne :

TABLEAU I.

e

Dans la colonne

«

OBSERVÉ », les nombres observés pour les longueurs ^d’onde indiquées.

Ces nombres correspondent ^à ^la température ^de ^20°C.

(1) ^Revue d’optique, ^t. ² (1923), p. 388.

(4)

202 Dans les colonnes

«

G.

»

et

«

S. et S. », les nombres calculés par la formule à 5 ^termes de Gumlicl (~’~

(’t, ên microns) ôu observés par Soret et Sarasin (loc. cit). Ên réalité, ^ces derniers nombres sont, pour la plupart, interpolés, ^les longueurs ^d’onde employées par Soret et Sarasin n’étant pas, ên général, les mêmes que les nôtres. Nous nous sommes assurés que

l’interpolation ^ne pouvait introduire que des ^erreurs négligeables.

Enfin, la colonne

«

K.

»

donne les nombres calculés (1.. en par ^une formule simple

4. Discussion - Nos nombres sont systématiquement plus forts que ^ceux de Soret et

Sarasin; ^la différence, a peu près constante, ^est ^de l’ 1 000 environ. Dans la région

commune, les mesures de Soret et Sarasin sont probablement plus précises que les nôtres,

la dispersion ^de ^notre spectrographe ^étant petite dans cette région (~) ; ^en ^tout ^cas, ^on peut

fit.2.

dire que le raccordement des ^mesures à 2 144 J est pratiquement parfait, puisque ^la

différence qui ^subsiste ⁵⁰⁰ environ) n’est pas nettement supérieure aux erreurs

d’expérience.

La formule parabolique ^à ~3 termes de Gumlich, qui représente ^bien l’expérience ^dans

les limites très étendues à 0,219 t-L est, par contre, tout à fait en défaut pour des ondes plus ^courtes. Il faudrait la compléter ^sans doute par deux ^termes de plus : ^le profit

serait assez mince car la formule ainsi complétée ^{serait à} ^son ^tour ^en défaut pour des ondes

encore plus ^courtes.

La formules du type Îietteler est correcte entre les limites de 0,3~ ^à ~,21 N. et, âu- dessous, êlle suit mieux l’expérience que celle de Gunlich, conduisant à des erreurs

(1) llied. ^t. 6 198), p. Cité d’après LavnoLr, ^Tabellen (1923), ^p. ^i009.

(’) ^Pour ^cette raison,

^{nous ne}

^donnons pas le résultat de

nos mesures

entre 4 000 Â et 3 000 k - cette

région ^est

^connue.

(5)

203 environ deux fois plus ^faibles. Cependant, êlle êst êncore bien insuffisante et son seul.

intérêt réside dans sa simplicité, qui permet les calculs d’interpolation. ’

‘

La courbe ci-jointe (ftg. 2) ^montre ^avec quelle rapidité ^le pouvoir rotatoire du quartz augmente ^vers ^les ^courtes longueurs ^d’onde

Nous ferons remarquer ^en terminant que la rotation du quartz pourrait être déterminée

avec une grande exactitude pour ûne raie intense de l’ultraviolet lointain ; par exemple, îl n’y âurait ^sans doute pas ûne très grande difficulté à la déterminer, ^à ¹ minute centésimale

près, pour la raie ¹ ~t30.1 qui ^est ^{très fine} (cette raie, généralement ^attribuée ^à l’aluminium,

est en réalité une raie du carbone). ^L’ne ^mesure ^de rotation, prise ^{sur une} ^{lame de} quartz d’épaisseur inconnue, ^en donnerait alors une mesure très exacte, car une erreur d’une minute correspondrait ^à ^une différence de 0,000 ⁰³ ^mm ^sur ^cette épaisseur. ^{Il est}

certainement bien plus ^{facile de} mesurer un angle ^à ^t ^minute près qu’une longueur ^à 0,03 IJ.

près; et, ^à ^ce point de vue, l’étude du pouvoir rotatoire du quartz pourrait être intéressante

^,

pour la métrologie ^de précision.

Manuscrit reçu le 10 avril 1926

ERRATUM

Dans l’article do Léon BLOCH, Eugène ^BLOCH ^et Georges DÉJARDIN :

«

Spectres ^d’étin-

celle du néon », paru dans le ^n" 5, ^t. 7, ^mai i92~ plusieurs êrreurs typographiques ^se ^sont glissées âu ^dernier ^moment ^{dans la} composition des tableaux des pages 132 êt suivantes.

P. 132, Spectre Xell, ^Table principale, ^2e ^colonne, ^13~ ligne ^du ^bas,

lire: 7 3~,9~ ^lieu ^{de :} ¹⁷ 3~.,9~

2i colonne, ^je ligne ^du bas,

’

J 0 a G94,19 ^au ^{lieu de :} ⁰ ^j 69 i, 19

31 colonne, ³¹ ligne,

^-^..

lir°e : 2 3 594,15 ^au ^lieu ^{de :} ² 9 1, 15

3e colonne, 10’ ligne ^du bas,

lire : 2 ~ ï,89 ^ait liell de : 12 57,89

3~ colonne, ^fie ligne ^du bas,

li7.e : 10 3 li, 89 aU/leu de : 0 3~,89

P. 133, Spectre -,Nelll, ^Table principale, ^4e ^colonne, ^8e ligne,

lire: 3 12,8;) ^ait ^{lieu de :} ³ 1~?, P. 13!~, ^Raies d’origine ^inconnue, ^:)e colonne, ^2" ligne ^du bas,

tire : 0 26,92 ^au ^{lieu de :} ⁰ 26,52.

Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l'ultraviolet

HAL Id: jpa-00205254

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00205254

Submitted on 1 Jan 1926

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l’ultraviolet

J. Duclaux, P. Jeantet

To cite this version:

J. Duclaux, P. Jeantet. Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l’ultraviolet. J. Phys. Radium,

1926, 7 (7), pp.200-203. �10.1051/jphysrad:0192600707020000�. �jpa-00205254�

MESURES DU POUVOIR ROTATOIRE DU QUARTZ DANS L’ULTRAVIOLET par MM. J. DUCLAUX et P. JEANTET

Sommaire. 2014 Mesures du pouvoir rotatoire du quartz dans l’ultraviolet, entre la limite du spectre visible et 1 850 Å. La méthode suivie est celle du spectre cannelé.

Il est souhaitable que les résultats de ces calculs puissent être comparés avec l’expérience

dans le domaine le plus étendu possible.

Le pouvoir rotatoire a été mesuré par Soret et Sarasin (’) jusqu’à la longueur d’onde

2 1 4 1. Sa variation, dans cette région, est très rapide : la rotation par millimètre, qui est

de 220 pour la raie D, atteint 236" pour la raie 2 144 du caclmium. Nous avons cherché à étendre les mesures de Soret et Sarasin vers les longueurs d’onde plus courtes, avec l’espoir

d’arriver aux environs de la bande d’absorption du quartz, vers 1 600 1 environ. Les difficultés expérimentates nous ont jusqu’à présent arrêtés à la longueur d’onde 1 850 A ;

si le progrès, exprimé en longueur d’onde, n’est pas très considérable, il est cependant appréciable en ce qui concerne les possibilités de vérification des calculs théoriques, puisque le pouvoir rotatoire atteint 3780 pour la raie 1854 -1 de l’aluminium. En fait,

nous verrons que les formules qui donnent une représentation convenable de l’expé-

rience jusqu’à 2 144 3x sont tout à fait insuffisantes à la limite que nous avons atteinte.

La marche des nombres fait prévoir, pour le début de la bande d’absorption du quartz,

une rotation par millimètre de l’ordre de 1 000°, comparable avec celle que l’on observe pour les cristaux liquides; cette région est certainement la plus intéressante, mais la

méthode que nous avons suivie ne permet pas de l’aborder, car l’absorption de la lumière par le quartz y devient très forte.

2. Méthode expérimentale. - La lumière émise par une étincelle condensée entre électrodes d’aluminium A ffig. 1) est polarisée par réflexion sur une glace noire Gi ; puis elle

traverse, dans le sens de l’axe, un prisme de quartz Q qui, dans la plupart de nos mesures,

avait une épaisseur de 40 mm. Elle tombe ensuite sur. uné deuxième glace noire Ga paral-

lèle à la première, qui sert d’analyseur, et éteint tous les rayons qui ont tourné d’un

(1) Auch. S’c. nat., (3) t. 7 (1882), p. 5.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:0192600707020000

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spectrographe à nombre impair d’angles droits ; puis elle est renvoyée par une lentille

sur la fente F du prisme d’eau que nous avons antérieurement décrit (i).

Les plaques sensibles employées sont des plaques tiès rapides du commerce recou-

vertes d’huile fluorescente. Leur sensibilité est suffisante pour que, malgré l’affaiblissement

produit par la double réflexion sur les glaces noires, l’absorption du quartz et celle de tout

le système optique, on enregistre un spectre à fond continu sur lequel se détachent, en blanc, les cannelures causées par l’extinction des rayons.

Des mesures micrométriques sur les clichés font connaître la position des cannelures par rapport aux raies repères de l’aluminium, qui se détachent sur le fond continu. On en déduit facilement, par interpolation, les rotations absolues du quartz pour ces raies.

Pour une épaisseur du quartz de 40 mm, le nombre des cannelures est de 82 pour toute l’étendue du spectre enregistré; les pointés sont assez précis pour qu’une précision du

millième au moins puisse être garantie, sauf peut-être au-dessous de 1 870 1, les clichés étant très pâles entre 1 870 et 1 850 À.

Entre deux expériences, tous les réglages étaient refaits, de telle sorte qu’il n’y a pas d’erreur systématique et que la concordance des mesures permet de juger de la,précision

obtenue. Cette concordance est très satisfaisante ; par exemple, pour la raie 2 816 Â, nous

avons trouvé les nombres suivants :

pt, pour la raie 1 8ù2 À,

Nous avons ainsi étudié 8 clichés, correspondant à des épaisseurs de quartz de 10, 20

et 40 mm. Les mesures sont concordantes ; celles obtenues avec 10 mm sont beaucoup moins précises, les cannelures étant très larges, et n’ont pas été retenues pour le calcul des .

moyennes.

3. Résultats. - Le tableau I donne :

TABLEAU I.

Dans la colonne

OBSERVÉ », les nombres observés pour les longueurs d’onde indiquées.

Ces nombres correspondent à la température de 20°C.

(1) Revue d’optique, t. 2 (1923), p. 388.

202

Dans les colonnes

G.

et

S. et S. », les nombres calculés par la formule à 5 termes de Gumlicl (~’~

(’t, en microns) ou observés par Soret et Sarasin (loc. cit). En réalité, ces derniers nombres sont, pour la plupart, interpolés, les longueurs d’onde employées par Soret et Sarasin n’étant pas, en général, les mêmes que les nôtres. Nous nous sommes assurés que

l’interpolation ne pouvait introduire que des erreurs négligeables.

Enfin, la colonne

K.

donne les nombres calculés (1.. en par une formule simple

4. Discussion - Nos nombres sont systématiquement plus forts que ceux de Soret et

Sarasin; la différence, a peu près constante, est de l’ 1 000 environ. Dans la région

commune, les mesures de Soret et Sarasin sont probablement plus précises que les nôtres,

la dispersion de notre spectrographe étant petite dans cette région (~) ; en tout cas, on peut

fit.2.

dire que le raccordement des mesures à 2 144 J est pratiquement parfait, puisque la

différence qui subsiste 500 environ) n’est pas nettement supérieure aux erreurs

d’expérience.

La formule parabolique à ~3 termes de Gumlich, qui représente bien l’expérience dans

les limites très étendues à 0,219 t-L est, par contre, tout à fait en défaut pour des ondes plus courtes. Il faudrait la compléter sans doute par deux termes de plus : le profit

serait assez mince car la formule ainsi complétée serait à son tour en défaut pour des ondes

encore plus courtes.

La formules du type Iietteler est correcte entre les limites de 0,3~ à ~,21 N. et, au- dessous, elle suit mieux l’expérience que celle de Gunlich, conduisant à des erreurs

(1) llied. t. 6 198), p. Cité d’après LavnoLr, Tabellen (1923), p. i009.

(’) Pour cette raison,

donnons pas le résultat de

Sommaire. 2014 Mesures du pouvoir rotatoire du quartz ^dans l’ultraviolet, ^entre ^la limite du spectre visible et 1 850 Å. La méthode suivie est celle du spectre ^cannelé.

Il est souhaitable que les résultats de ^ces calculs puissent ^être comparés ^avec l’expérience

dans le domaine le plus ^étendu possible.

Le pouvoir ^rotatoire ^a ^été ^mesuré par Soret ^et ^Sarasin (’) jusqu’à ^la longueur ^d’onde

2 1 4 1. Sa variation, ^dans ^cette région, ^est ^très rapide : ^la rotation par millimètre, qui ^est

de 220 pour la raie D, atteint 236" pour la raie 2 144 du caclmium. Nous avons cherché à étendre les mesures de Soret et Sarasin vers les longueurs ^d’onde plus courtes, ^avec l’espoir

d’arriver aux environs de la bande d’absorption ^du quartz, ^vers 1 600 1 environ. Les difficultés expérimentates ^nous ^ont jusqu’à présent arrêtés à la longueur ^{d’onde 1} 850 A ;

si le progrès, exprimé ên longueur d’onde, n’est pas très considérable, îl êst cependant appréciable ^{en ce} qui ^concerne ^les possibilités de vérification des calculs théoriques, puisque ^le pouvoir rotatoire atteint 3780 pour la raie 1854 -1 de l’aluminium. En fait,

nous verrons que les formules qui ^donnent ^une représentation convenable de l’expé-

La marche des nombres fait prévoir, pour le début de la bande d’absorption ^du quartz,

une rotation par millimètre de l’ordre de 1 000°, comparable ^avec celle que l’on observe pour les cristaux liquides; ^cette région ^est certainement la plus intéressante, ^{mais la}

méthode que ^nous ^avons suivie ne permet pas de l’aborder, ^car l’absorption de la lumière par ^le quartz y devient très forte.

2. Méthode expérimentale. - ^La lumière émise par ûne étincelle condensée entre électrodes d’aluminium A ffig. ¹⁾ êst polarisée par réflexion ^sur ûne glace ^noire Gi ; puis êlle

traverse, ^{dans le} ^sens ^de l’axe, ^un prisme ^de quartz Q qui, ^{dans la} plupart ^de ^nos ^mesures,

avait une épaisseur ^{de 40} ^mm. Elle tombe ensuite _sur. uné deuxième glace ^noire Ga paral-

lèle à la première, qui ^sert d’analyseur, ^et ^éteint ^tous les rayons qui ^ont ^tourné ^d’un

(1) Auch. S’c. nat., (3) ^t. ⁷ (1882), p. ^5.

spectrographe ^à ^nombre impair d’angles ^{droits ;} puis êlle êst renvoyée ^par ûne ^lentille

sur la fente F du prisme ^d’eau que ^nous ^avons antérieurement décrit (i).

Les plaques ^sensibles employées ^sont ^des plaques ^tiès rapides ^du commerce recou-

produit par la double réflexion ^sur les glaces noires, l’absorption ^du quartz ^et ^{celle de} ^tout

le système optique, ôn enregistre ûn spectre ^à fond continu sur lequel ^se détachent, ên blanc, les cannelures causées par l’extinction des rayons.

Des mesures micrométriques ^sur les clichés font connaître la position des cannelures par rapport ^aux ^raies repères ^de l’aluminium, qui ^se ^détachent ^sur le fond continu. On ^en déduit facilement, _par interpolation, les rotations absolues du quartz pour ^ces raies.

Pour une épaisseur ^du quartz ^{de 40} ^mm, le nombre des cannelures est de 82 pour toute l’étendue du spectre enregistré; ^les pointés ^sont ^assez précis pour qu’une précision ^du

millième au moins puisse ^être garantie, ^sauf peut-être au-dessous de 1 870 1, les clichés étant très pâles entre 1 870 et 1 850 À.

Entre deux expériences, ^tous ^les réglages ^étaient refaits, ^{de telle} ^sorte qu’il n’y ^a pas d’erreur systématique ^et que la concordance des ^mesures permet ^de juger ^de la,précision

obtenue. Cette concordance est très satisfaisante ; par exemple, pour la raie 2 816 Â, ^nous

Nous avons ainsi étudié 8 clichés, correspondant ^{à des} épaisseurs ^de quartz ^de 10, ²⁰

et 40 mm. Les mesures sont concordantes ; celles obtenues avec 10 mm sont beaucoup ^moins précises, ^les cannelures étant très larges, ^et n’ont pas été retenues pour le calcul des .

OBSERVÉ », les nombres observés pour les longueurs ^d’onde indiquées.

Ces nombres correspondent ^à ^la température ^de ^20°C.

(1) ^Revue d’optique, ^t. ² (1923), p. 388.

S. et S. », les nombres calculés par la formule à 5 ^termes de Gumlicl (~’~

(’t, ên microns) ôu observés par Soret et Sarasin (loc. cit). Ên réalité, ^ces derniers nombres sont, pour la plupart, interpolés, ^les longueurs ^d’onde employées par Soret et Sarasin n’étant pas, ên général, les mêmes que les nôtres. Nous nous sommes assurés que

l’interpolation ^ne pouvait introduire que des ^erreurs négligeables.

donne les nombres calculés (1.. en par ^une formule simple

4. Discussion - Nos nombres sont systématiquement plus forts que ^ceux de Soret et

Sarasin; ^la différence, a peu près constante, ^est ^de l’ 1 000 environ. Dans la région

la dispersion ^de ^notre spectrographe ^étant petite dans cette région (~) ; ^en ^tout ^cas, ^on peut

dire que le raccordement des ^mesures à 2 144 J est pratiquement parfait, puisque ^la

différence qui ^subsiste ⁵⁰⁰ environ) n’est pas nettement supérieure aux erreurs

La formule parabolique ^à ~3 termes de Gumlich, qui représente ^bien l’expérience ^dans

les limites très étendues à 0,219 t-L est, par contre, tout à fait en défaut pour des ondes plus ^courtes. Il faudrait la compléter ^sans doute par deux ^termes de plus : ^le profit

serait assez mince car la formule ainsi complétée ^{serait à} ^son ^tour ^en défaut pour des ondes

encore plus ^courtes.

La formules du type Îietteler est correcte entre les limites de 0,3~ ^à ~,21 N. et, âu- dessous, êlle suit mieux l’expérience que celle de Gunlich, conduisant à des erreurs

(1) llied. ^t. 6 198), p. Cité d’après LavnoLr, ^Tabellen (1923), ^p. ^i009.

(’) ^Pour ^cette raison,

^donnons pas le résultat de

région ^est

203 environ deux fois plus ^faibles. Cependant, êlle êst êncore bien insuffisante et son seul.

La courbe ci-jointe (ftg. 2) ^montre ^avec quelle rapidité ^le pouvoir rotatoire du quartz augmente ^vers ^les ^courtes longueurs ^d’onde

Nous ferons remarquer ^en terminant que la rotation du quartz pourrait être déterminée

avec une grande exactitude pour ûne raie intense de l’ultraviolet lointain ; par exemple, îl n’y âurait ^sans doute pas ûne très grande difficulté à la déterminer, ^à ¹ minute centésimale

près, pour la raie ¹ ~t30.1 qui ^est ^{très fine} (cette raie, généralement ^attribuée ^à l’aluminium,

est en réalité une raie du carbone). ^L’ne ^mesure ^de rotation, prise ^{sur une} ^{lame de} quartz d’épaisseur inconnue, ^en donnerait alors une mesure très exacte, car une erreur d’une minute correspondrait ^à ^une différence de 0,000 ⁰³ ^mm ^sur ^cette épaisseur. ^{Il est}

certainement bien plus ^{facile de} mesurer un angle ^à ^t ^minute près qu’une longueur ^à 0,03 IJ.

près; et, ^à ^ce point de vue, l’étude du pouvoir rotatoire du quartz pourrait être intéressante

pour la métrologie ^de précision.

Dans l’article do Léon BLOCH, Eugène ^BLOCH ^et Georges DÉJARDIN :

Spectres ^d’étin-

celle du néon », paru dans le ^n" 5, ^t. 7, ^mai i92~ plusieurs êrreurs typographiques ^se ^sont glissées âu ^dernier ^moment ^{dans la} composition des tableaux des pages 132 êt suivantes.

P. 132, Spectre Xell, ^Table principale, ^2e ^colonne, ^13~ ligne ^du ^bas,

lire: 7 3~,9~ ^lieu ^{de :} ¹⁷ 3~.,9~

2i colonne, ^je ligne ^du bas,

J 0 a G94,19 ^au ^{lieu de :} ⁰ ^j 69 i, 19

31 colonne, ³¹ ligne,

lir°e : 2 3 594,15 ^au ^lieu ^{de :} ² 9 1, 15

3e colonne, 10’ ligne ^du bas,

lire : 2 ~ ï,89 ^ait liell de : 12 57,89

3~ colonne, ^fie ligne ^du bas,

P. 133, Spectre -,Nelll, ^Table principale, ^4e ^colonne, ^8e ligne,

lire: 3 12,8;) ^ait ^{lieu de :} ³ 1~?, P. 13!~, ^Raies d’origine ^inconnue, ^:)e colonne, ^2" ligne ^du bas,

tire : 0 26,92 ^au ^{lieu de :} ⁰ 26,52.