Étincelle dans le vide à rythme rapide, comme source de lumière dans l'ultraviolet lointain

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Étincelle dans le vide à rythme rapide, comme source de

lumière dans l’ultraviolet lointain

Germaine Balloffet

To cite this version:

ÉTINCELLE DANS LE VIDE A RYTHME

RAPIDE,

COMME SOURCE DE

LUMIÈRE

DANS L’ULTRAVIOLET LOINTAIN

Par Mlle GERMAINE BALLOFFET

_(1),

Laboratoire des Hautes Pressions, C. N. R. _S., Bellevue.

Résumé. 2014 On

a montré, dans cet article, la possibilité de faire fonctionner une étincelle dans

le _vide, à 3 électrodes, à une _fréquence de _{répétition de} 10 à 20 _{décharges par} seconde. L’associa-tion d’une telle source à un monochromateur à vide _présente un intérêt _{pour diverses} mesures

spectrophotométriques

dans l’ultraviolet _{lointain, et,} c’est en utilisant cette _{technique, que} l’on a

vérifié ici _{que les propriétés} essentielles des étincelles dans le vide à faible _fréquence de _{répétition,}

analysées au cours d’études antérieures, étaient conservées. Abstract. 2014 It is

pointed out, in _{this paper, that the three electrode} vacuum _spark could be

operated at a _repetition rate between 10 and 20 _{discharges per second.} The association of such a _light source with a vacuum ultraviolet monochromator is of interest for various

spectro-photometric measurements ; using this _technique it has been demonstrated that the main features

of vacuum

_sparks

at a low _repetition rate, previously observed, were maintained.

Tome 25 SUPPLÉMENT AU Np 6 JUIN 1964

LE

JOURNAL

DE

_PHYSIQUE

PHYSIQUE

APPLIQUÉE

Généralités sur les sources de lumière. - Parmi

les divers

_{problèmes technologiques,}

liés aux

re-cherches

_{spectroscopiques}

dans l’ultraviolet loin-tain - entre 2 000

A

et

les rayons X mous

-celui de la réalisation d’une source de radiations

intense

et

_{reproductible}

reste

_{essentiel, malgré}

de récentes _{solutions que de} nombreux laboratoires

§ont

_proposées.

Parmi

_celles-ci,

nous

_{rappellerons,}

tout

_d’abord,

les sources émettant un

_spectre

de

raies,

qui

sont actuellement utilisées dans tout le domaine de l’ultraviolet lointain. Les

_décharges,

dans un _{gaz raréfié}

_transparent

dans l’ultraviolet

lointain,

tel que l’un des gaz rares, émettent un

spectre

de raies _peu

nombreuses,

limité en

longueur

d’onde,

au

_mieux,

vers 200 ou 300

Â.

Ce

_type

de

source a été

_largement

utilisé pour des études

d’absorption

et de

_{photoionisation}

_par Weissler

[1, 2],

et,

plus

récemment,

sous une forme modifiée

par Hunter

[3].

Les étincelles sous vide constituent

. une autre source émettant un

spectre

de

_raies,

pro-venant du matériau des électrodes et s’étendant

jusqu’aux

rayons X. Ce

type

de source a été utilisé (1) Ce travail a été effectué au Laboratoire du

Profes-seur G. L. Weissler, Department of _{Physics, University} of

Southern California, Los _Angeles, et a été présenté a

XIe _{Colloquium Spectroscopicum} Internationale, Beograd,

octobre 1963.

pour des mesures

_{d’absorption}

dans tout le do-maine de l’ultraviolet lointain

_[4],

et

_également

pour diverses études en

_{spectroscopie}

d’émission

[5, 6, 7].

Par

_ailleurs,

les sources émettant un

_spectre

continu dans l’ultraviolet lointain ont été très

développées

récemment sous des formes

_diverses,

qui

présentent

presque toutes l’inconvénient d’une limitation du

_spectre

vers les courtes

_longueurs

d’onde. Les

_décharges

dans un _{gaz, émettant} un

continu

_{moléculaire,}

s’utilisent souvent

_[8]

et

ré-cemment,

de bons résultats ont été obtenus _par

Hinteregger [9]

et Huffman

_{[10], qui}

_opèrent

avec une forte

_pression

d’hélium

₍₄₀

mm

_{Hg) ;}

mais le

continu de l’hélium est limité à la

_région

1 100-600

Â.

Pour couvrir un domaine

plus

étendu de

longueurs d’onde,

il faut observer le

_rayonnement

de

_freinage

_{émis par} un

_plasma

dense,

analogue

à

celui que

produit

une

_décharge

condensée dans un

capillaire

(continu

de

_Lyman).

La réalisation la

plus

perfectionnée

de ce

_type

de source a été

pro-posée

par Garton

[11], qui

a _pu étendre

ainsi,

jusqu’à

400

A

_environ,

la limite courte

_longueur

d’onde du

_spectre.

_Rappelons

_{encore _qu’une}

source

de

_spectre

continu est fournie _par les électrons accélérés d’un

_synchrotron,

mais

_l’énergie

ainsi

rayonnée

reste concentrée dans une bande

74 A

trale assez limitée et l’intensité émise demeure très

réduite,

lorsqu’on

observe des

_longueurs

d’onde

supérieures

à

_quelques

centaines

_{d’angstrôms}

_[12].

Enfin,

parmi

les étincelles dans le vide mentionnées

ci-dessus,

nos _propres travaux ont montré que,

dans certaines

conditions,

l’étincelle à trois élec-trodes

_[13]

émet un

_spectre

continu,

s’étendant

jusqu’aux

rayons X

(lorsque

le circuit de

décharge

a une très faible

_inductance)

[14].

Mais la

_plupart

des sources de

_rayonnement,

_que

l’on vient de.

_{mentionner, présentent}

un caractère

de discontinuité dans le

_temps,

_puisque

ce sont des

décharges

en

_impulsions

se

_produisant

à des

fré-quences de

répétition

assez faibles. Seules les sources du

_type

Weissler à 60

_cycles

_{par seconde}

ou du

_type

_Hinterreger

à

_fréquence

de

_répétition

très élevée

_(de

1 à 5

_kC)

sont semi-continues. En ce

qui

concerne les étincelles dans le

_vide,

tous les résultats obtenus

_jusqu’à

_présent,

en

_{spectroscopie}

d’émission comme en

spectroscopie d’absorption,

utilisaient une

_réception

photographique

du

rayon-nement,

méthode

_qui

ne nécessite pas une émission lumineuse continue ou semi-continue dans le

_temps.

Il semblait donc intéressant de vérifier que le fonctionnement et les

_propriétés

_{spectroscopiques}

des étincelles à trois électrodes

_produites

à une

fré-quence de

répétition plus

élevée,

étaient peu modi-fiées par cette variation de

_fréquence.

L’association

d’une telle source à un monochromateur à vide

permettrait

de

_reprendre

et de

_préciser

diverses

mesures fondamentales dans l’ultraviolet lointain

sans limitation vers les courtes

_longueurs

d’onde. Nous allons décrire maintenant une étincelle

dans le

_vide,

utilisée comme source de

_raies,

et

fonctionnant à des

_fréquences

de

_répétition

allant

de 10 à _{20 par seconde.}

Description

de la source. - La

décharge,

dans le

vide à trois

_électrodes,

utilisée dans des

_applications

diverses

_{[13, 14,}

_15]

avec une

_fréquence

de

répé-tition des étincelles de une toutes les secondes ou

toutes les deux

_secondes,

émet un

_spectre

de raies

superposé

à un fond

continu,

lequel

est

_plus

ou

moins intense selon les valeurs des

_paramètres

élec-triques

de la

_décharge,

et selon le matériau de l’an 0 d e

_[14].

On a

légèreinent

modifié ce

_type

d’étincelles _pour

obtenir un fonctionnement à des

fréquences

de

répétition

allant _{de 10 à 20 par}

_seconde,

tout en

conservant une

_énergie

électrique

instantanée par

décharge

assez élevée. Les électrodes à la haute

tension,

anode de l’étincelle

_{d’amorçage}

et anode

principale,

ont été _{refroidies par} une circulation

d’eau,

leurs _{dimensions ainsi que celles de la} cathode

_(potentiel

₀₎

étant

_beaucoup

_augmentées

par

rapport

à celles du

_dispositif

antérieur. Les

deux anodes

_{cylindriques,}

de 40 millimètres de

dia-mètre

_environ,

sont en acier

_inoxydable,

sauf l’extrémité de l’anode

_principale

A

_{( fig.}

_1),

_qui

est

1

Fie. 1. -

Disposition des électrodes. A : anode

_{principale ;}

- T : électrode

émettrice ; z

C : cathode en cuivre ; -- L : isolant en _{céramique ;}

---A’ : extrémité de l’anode auxiliaire.

en

cuivre ;

ce cône

_porte

l’électrode elle même

_T,

dont le diamètre doit être limité à 2 ou 3 mm _pour un bon

fonctionnement ;

cette électrode est

géné-ralement en

_tungstène,

mais le

_molybdène

et la

tantale

_apparaissent

_également

utilisables. La

_pièce

isolante L de l’étincelle

_{d’amorçage}

est en matériau

réfractaire. Les électrodes se trouvant

_{généralement}

disposées

comme sur la

_figure

1 par

_rapport

à l’axe

optique

00’ du

_{spectromètre,}

on observe

latéra-lement la

_décharge;

l’extrémité de l’anode est située un _{peu au-dessous de} l’axe

optique,

lorsqu’on

commence les étincelles. Avec des

_fréquences

de

répétition

plus

élevées il

_apparaît

essentiel

_d’opérer

dans un vide suffisamment

bon,

de l’ordre de 10-6 mm

Hg, pour

éviter les

décharges

sur les

_parois

isolantes en contact avec les électrodes.

Le schéma du

_générateur

_{électrique, classique,}

est

_rappelé

sur la

_{figure 2,}

Le condensateur de la

décharge

principale

est

_C2,

relié directement à A.

Les essais ont été faits avec différents

conden-sateurs

_C2

de

_capacité,

variant de

_0,125

à

_{0,5 fLF,}

mais

_les

conditions de fonctionnement _que l’on

désignera

ci-dessous par « normales»

_{correspondent}

75 A

Fie. 2. - Générateur

électrique. lVI1 : voltmètre ; - M2 :

milliampéremètre ;

- S : _{interrupteur ;} - A :

anode ; - C : cathode.

inductance et de

_capacité

_{0,25 p-F (N.}

R.

_G.).

Plusieurs condensateurs ont été

_essayés

_pour

_Cl

dans la

_décharge

d’initiation - on reviendra

plus

loin sur leur rôle - et

une valeur de

0,2

[LF

a été

adoptée

pour les conditions « normales ».

L’inter-rupteur S,

réglant

la

_fréquence

des

_décharges,

se

place

en série avec l’étincelle d’initiation. S

_peut

être soit un

interrupteur mécanique,

disque

rotatif

muni de

_pointes

doubles en

_tungstène,

avec une

vitesse

_réglable

et

_stable,

soit un

interrupteur

élec-tronique

constitué par un

ignitron

en série avec

l’étincelle et _{déclenché par} un circuit

électronique

à

_thyratron.

La

_fréquence

de

_répétition

est

_plus

stable avec

_{l’interrupteur}

électronique,

et

_surtout,

elle

_peut

être modifiée dans un

large

domaine

allant de

_2,5

à 60

_cycles

par seconde. Notons cepen-dant que les mesures

oscillographiques

ont

indiqué

un

_temps

de montée de

_{l’impulsion,}

_{pour la}

dé-charge d’initiation,

un _peu

pluscourt

avec

l’écla-teur tournant

_(0,9

_[1.S au lieu de

1,3 >s).

La tension

de

_charge,

déduite des lectures sur le

milliampé-remètre

_Mi,

était maintenue au

voisinage

de 12 kV.

Mesures

_{spectroscopiques.}

- L’émission de cette

source a été étudiée dans la

région

1 500-500

A,

avec un monochromateur du

_type

Seya

à réseau

de 1 m de rayon de

courbure, 1 440

traits par mm.

Un

_{photomultiplicateur}

commercial à 10

_étages

recevait la lumière de fluorescence émise par une

couche de

_salicylate

de sodium

_déposée

sur la

fenêtre de verre derrière la fente de sortie du

monochromateur. Le collecteur du

photomulti-plicateur

était relié directement à un

amplificateur

suivi d’un

_enregistreur

_{potentiométrique..}

Avec les conditions de fonctionnement «

nor-males o et une

_fréquence

de

répétition

de 10

dé-charges

par

seconde,

un

signal

correct à la sortie

du monochromateur

_pouvait

êt,rP

_enregistré

pen-dant au moins une demi-heure sans

_{interruption.}

Pour une tension

décharge

de 10

_kV,

le

milliampé-remètre

_{M2 (fige 2)}

_indique

un courant _moyen

voisin de 100 mA dans les conditions

_indiquées.

La

vaporisation

de l’extrémité de l’anode

_produit

une

variation d’intensité dans le

_spectre

_et,

avec les

valeurs des

_paramètres

_{électriques indiquées}

comme normales et une

_fréquence

de 20 étincelles par

seconde,

l’évaporation

devient

trop

importante

pour que l’on

puisse

négliger

la variation de l’inten-sité lumineuse

_pendant

une demi-heure

d’enregis-trement du

_spectre

_(même

avec une anode en

tung-stène).

Précisons que le

signal enregistré

est peu

différent,

lorsque

l’extrémité de l’anode se

déplace

sur un

_segment

allant de 2 mm au-dessous de l’axe

optique

à 3 mm

_au-dessus,

ceci étant

vraisem-blablement lié à

_{l’astigmatisme important}

du

mon-tage

Seya.

C’est

_pourquoi

on

_enregistrait

le

_spectre

pendant

la durée

_{correspondant}

à

_{l’évaporation}

d’au moins 5 mm de

_longueur

d’anode.

_Quelques

essais faits en observant en bout l’anode

_principale,

l’anode auxiliaire lui étant

_{perpendiculaire,}

ont

donné les mêmes résultats

_{spectroscopiques ;}

on

aurait dû noter des variations moins

_importantes

de l’intensité du

_spectre

selon la

_position

de l’extré-mité de

_l’anode,

_puisque

celle-ci est

_toujours

sur

l’axe

_optique

dans ce

_montage,

mais la

reproduc-tibilité du

_signal

ne _{semblait pas meilleure} et par

suite le

_montage

de l’anode

_parallèle

à la fente d’entrée du

_{spectromètre}

a été

maintenu,

le

réglage

de la

_position

de l’étincelle étant

_plus

facile.

On a

_{déjà signalé,}

dans des

_publications

anté-rieures

_{[14, 16]}

comment la valeur de

_l’énergie

élec-trique

instantanée et du courant maximum dans la

décharge

principale,

conditionnent la nature et

l’intensité du

_spectre

_{émis par les étincelles dans} le

_{vide ;}

ces conclusions essentielles restent valables

répé-76 A

tition

_plus

élevée. Les raies identifiées dans le

spectre

sont,

à

_{l’exception}

de deux ou trois

multi-plets

intenses dus à

_{l’oxygène,}

_{émises par des ions} du

_tungstène.

A titre

_d’exemple

on

_donne,

sur la

figure 3,

un

enregistrement

du

_spectre

émis dans la

région

610-850

A

dans les conditions de

fonction-nement normales

_(tension

_10,5

kV).

La droite 0

représente

le courant d’obscurité du

photomulti-plicateur.

L’enregistrement

suivant

_(fig.

₄₎

corres-pond

au

_spectre

dans la

région

750-900

A,

en

utili-FIG. 3. -

Enregistrement du _spectre dans la _région 610-850 A _(longueurs d’onde des raies du _tungstène).

Fie. 4. -

Enregistrement du _spectre dans la _région 750-900 A _(longueurs d’onde des raies du _tungstène).

sant un condensateur de

_0,125

_[1.F

_pour

_G2,

toutes

les autres conditions étant les mêmes. Dans la

région

commune aux deux

_{enregistrements,}

on

_peut

noter

_{l’augmentation}

de l’intensité des

_pics

des raies

ainsi _{que du fond}

_{continu, lorsque}

la

_{capacité C2}

a la valeur maximale. Le même effet

s’observe,

lorsqu’on

augmente

la tension de

_charge

ou la

fré-quence de

répétition

En

première

approximation,

le

_rapport

de l’intensité d’une raie

_quelconque

du

tungstène

(distance

du sommet de la raie au tond

sur

_{l’enregistrement),}

à celle du fond continu à son

voisinage,

varie _peu,

_lorsque

les

_paramètres

élec-triques

sont modifiés dans les limites maintenant

un bon fonctionnement de la _{source ;} ce

_rapport

sera

_désigné

_par « intensité relative au fond » de la

raie.

_Cependant,

comme _{pour les} étincelles à faible

fréquence

de

_{répétition,}

il existe des ensembles de valeurs

_optimums

_{pour les}

_{paramètres électriques}

de la

_{décharge ;}

_pour ces

_valeurs,

l’intensité

rela-tive au fond des raies du

_tungstène

a la valeur

maximum. Pour

_préciser,

_{disons que l’intensité} relative au fond

décroît,

quand

la tension de

charge

croît de 10 à

_{12,5 kV,}

_{ainsi que}

_lorsqu’on

utilise

un condensateur à faible inductance

résiduelle,

au

lieu d’un condensateur de fabrication courante et de même

_{capacité : 0,25 tLF. Rappelons}

_{que la}

réalisation d’une source de

_spectre

_continu,

à

_partir

de l’étincelle dans le vide à trois

_électrodes,

a été

basée sur des constatations

expérimentales

de cet

ordre,

dans le but d’avoir alors la valeur minimum pour l’intensité relative au fond des raies du

_spectre.

Par

_ailleurs,

il faut

_signaler

_que cette intensité relative est

_augmentée,

_lorsque

la

_fréquence

de

montre

_{meilleure, mais,}

_{pour les raisons}

_indiquées

(usure),

l’enregistrement

ne

_peut

alors durer que

15 ou 20 minutes. Il semble donc

_{qu’une fréquence}

de

_répétition

des étincelles

_plus

élevées donnerait de meilleurs résultats même avec la vitesse

d’enre-gistrement

du

_spectre

extrêmement

_faible,

de 5 à

10

A

à la

_minute,

_que nous

_{utilisions ;}

on devrait

conséquemment

diminuer

_l’énergie

instantanée par

décharge

car le courant _{moyen doit} rester au

voisi-nage de 75 ou 100

mA,

_{pour limiter}

l’évaporation

de l’électrode.

Pour avoir une idée de la

reproductibilité

de

l’in-tensité relative au fond de

quelques

raies du

tung-stène,

on a

_enregistré

successivement 4 fois la même

_portion

du

_spectre

_pendant

un

_temps

total

de 26 minutes. La

_figure

5

_représente

les

enregis-trements

_successifs,

de a à

d,

du

spectre,

entre 790

et 840

Á.

Les

_paramètres

de la

_décharge

étaient les suivants : 10

_ka,

_{15 étincelles par}

_seconde,

0,125 {iF

dans la

_décharge

_principale

et

_0,2

_{iF

dans l’initiateur. Une décroissance de

_{l’intensité,}

dans son

_ensemble,

est visible d’un

_{enregistrement}

au

_{suivant ;}

mais les valeurs de l’intensité relative

au fond de la

_plupart

des raies du

_tungstène,

s’écartent au

_plus

de 7 ou 10

%

de la valeur

moyenne.

Nous venons

_{d’indiquer quelques}

résultats

illus-trant le rôle des

_paramètres

_électriques

de la

dé-charge principale

sur le

_spectre

émis, résultats qui

ne diffèrent pas de ceux obtenus avec l’étincelle à

faible

_fréquence

de

_{répétition.}

Nous _avons, en outre observé des variations d’intensité dans le

_spectre,

en fonction de la valeur de la

_capacité

de la

dé-charge auxiliaire ;

ce

qui

n’avait jamais

été mis en

évidence avec les

_décharges

à

_rythme

lent. En

utili-sant unie

_capacité

de

_0,01

ou

0,02 [J.F,

au lieu de la

capacité

habituelle de

_{0,2 [J.F,}

les raies du

_tungstène

apparaissent

beaucoup

moins

_intenses,

_{tandis que} le fond au

voisinage

l’est

_{beaucoup plus,}

ce

_qui

correspond

à une diminution de l’intensité relative

des raies de 1 à

_0,6,

_quand

on utilise un

conden-sateur d’initiation de

_{0,02 {iF.}

Pour cette

compa-raison la

_fréquence

de

_répétition

était de 10 étin-celles ou

_plus

_{par seconde. En}

_outre,

avec une

capacité

de

_{0,02 >F}

dans la

_{décharge d’initiation,}

la

_{reproductibilité}

du

_signal

lumineux devient

_plus

médiocre,

en

_particulier

_lorsqu’on

_augmente

la

fréquence

de

_{répétition.}

Une étude

_{oscillographique}

du

_signal

_lumineux,

_{donné par}

_quelques

raies du

tungstène,

indique

que l’émission de lumière est

moins

_intense,

mais dure

_plus

_longtemps,

avec la

valeur la

_{plus faible,}

_{pour la}

_capacité

de l’initiateur. Pour se rendre

_compte

de

l’importance

des

insta-bilités dans

_{l’enregistrement,}

entraînées _par la

méthode

_{d’exploration}

_{photoélectrique}

du

_spectre,

lorsque

la source de radiations est insuffisamment

stable,

on a

_pris

quelques

clichés du

_spectre

sur des morceaux de film SWR de 25 mm de

_longueur

avec un

_temps

de pose de 4

ou 5

secondes. Deux

Fie. 5. -

Enregistrements successifs du _spectre de a à d

indiquant la _{reproductibilité.}

des clichés obtenus ainsi ont été

_enregistrés

partiel-lement avec un

_{microphotomètre,}

et

_placés

bout à bout sur la

_figure-

6. Les

longueurs d’onde,

au

centre du

_cliché,

où la focalisation se montre

correcte,

étaient 685 et 760

Á

_{respectivement.}

En

comparant

ces

_{enregistrements}

avec

_celui,

obtenu

directement avec le

photomultiplicateur

derrière la

fente de sortie

_{(fig. 3),}

on

_peut

noter

l’apparente

diminution de la résolution de

_{l’instrument,}

_quand

on utilise la

réception photoélectrique ;

car les raies

de faible intensité sont alors difficilement

repé-rables,

et _{par suite}

_utilisables,

à cause des variations

d’intensité dans l’émission lumineuse. L’instabilité

répé-78 A

Fie. fi. -

Enregist,rement au _{microphotomètre} du _{spectre (longueurs} d’onde des raies du _tungstène).

tition assez faible que l’on a

_{utilisée, paraît}

donc

importante

et essentiellement

_responsable

du manque de

reproductibilité

des mesures.

On a étudié l’émission

lumineuse,

en fonction du

temps,

de

_quelques

raies du

_tungstène,

en recevant le

_signal

à la sortie du

_{photomultiplicateur}

sur un

oscillographe

à double faisceau

_(résistance

de

charge :

2 200

_ohms).

_Signalons

_que le maximum d’intensité des raies du

_tungstène

se

_produit

d’autant

_plus

avant le

_premier

maximum du

cou-rant _{que la tension} est

_plus

élevée. Ce

_premier

maximum,

qui

est le

_plus

_important,

se

_produit

donc un _peu avant le maximum du

courant,

tandis

qu’un

maximum secondaire d’intensité lumineuse

apparaît

souvent à l’instant du 3e maximum du

courant, et,

plus

rarement,

un troisième

pic

dans

l’émission est visible à l’instant du 5e maximum du

courant.

Conclusion. - Les

résultats,

que l’on vient

d’exposer,

constituent un travail

_{préliminaire}

dont

le but était de montrer _{que les étincelles dans le}

vide

_pouvaient

fonctionner à

_{rythme rapide,}

en

conservant leurs

_{propriétés spectrales}

d’émettre un

spectre

riche en raies intenses ou un

_spectre

continu avec raies moins intenses

_{superposées.}

Les

re-cherches sur ce

_type

de source se

_poursuivent

_et,

en

particulier,

une étude des conditions

_{d’amorçage}

de la

_{décharge principale (forme}

de l’initiateur et

caractéristiques

du

_circuit)

devrait conduire à défi-nir des conditions

_électriques

et des

_{configurations}

géométriques

des

_électrodes,

donnant un

fonction-nement

_plus

stable et

_{reproductible.}

Les résultats

précédents

montrent

_{déjà qu’il}

faut s’intéresser à

des

_décharges

à

_plus

faible

_énergie

_électrique

instan-tanée et à

_{rythme plus rapide (au-dessus}

_{de 20 par}

seconde).

Par

_ailleurs,

des travaux sont en cours avec un

montage

à faible inductance et à

_capacité

_peu élevée

_{(0,1 fLF),}

dans le but d’observer un

_spectre

continu

_intense,

au détriment du

_spectre

de

raies,

avec un

_rythme

des

_décharges

_moyennement

_rapide

(de

l’ordre de 10 ou 15 par

_seconde).

Manuscrit _reçu le 25 octobre 1963.

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