VON BEZOLD. — Ueber das Gesetz der Farbenmischung, und die physiologischen Grundfarben (Sur la loi du mélange des couleurs et sur les couleurs physiologiques fondamentales); Annales de Poggendorff, t. CL, p. 93 et 121

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Submitted on 1 Jan 1874

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Farbenmischung, und die physiologischen Grundfarben (Sur la loi du mélange des couleurs et sur les couleurs physiologiques fondamentales); Annales de Poggendorff,

t. CL, p. 93 et 121

E. Bouty

To cite this version:

E. Bouty. VON BEZOLD. - Ueber das Gesetz der Farbenmischung, und die physiologischen Grund- farben (Sur la loi du mélange des couleurs et sur les couleurs physiologiques fondamentales); An- nales de Poggendorff, t. CL, p. 93 et 121. J. Phys. Theor. Appl., 1874, 3 (1), pp.155-158.

�10.1051/jphystap:018740030015500�. �jpa-00236929�

I55

VON BEZOLD. 2014 Ueber das Gesetz der Farbenmischung, ^{und die} physiologischen

Grundfarben (Sur ^{la loi du} mélange des couleurs et sur les couleurs physiologiques fondamentales); Annales de Poggendorff, ^{t. CL,} p. 93 ^{et I2I.}

A la suite de scs recherches

physiologiques,

^et

principalement

^de

ses observations sur des indiv idus

aveugles

pour certaines couleurs

(Farbenblinden),

^{Helmholtz a émis} l’idée que ^toutes les sen-

sations colorées dont nous sommes

susceptibles

pewent ^être éveillées _par le

mélange

^en

proportions

convenables de trois cou-

leurs seulement : le

rouge, le

^{vert et le bleu}

violet, qu’il

^{a nommées}

pour ^{cette raison} couleurs

physiologiques fondamentales.

^Le

problème

^si obscur du

mélange

^{des couleurs devient}

susceptible

dans cette

hypotlièse

d’une solution rationnelle et

élégante,

^dont

nous

allons, d’après

^M.

Bezold,

exposer les ^traits

principaux.

Prenons arbitrairement dans un

plan

^trois

points A, B,

C pour

représenter

^{les trois} couleurs fondamentales _par ordre de

réfrangi- bilité ;

^{et soit une couleur mixte contenant ces trois} couleurs dans la

proportion

^{des nombres}

P, , P2

^et

P3.

^{Nous convenons de la re-}

présenter par le point figuratif M,

^{centre de}

gravité

^de

poids

respec- tivement

égaux

^à

Pt, P2

^et

P3 placés

^en

^{A, B,}

^{C. Ainsi toutes les}

couleurs se trouveront

représentées

^dans l’intérieur ou sur les côtés du

triangle,

^{sans double}

emploi,

^{et sans}

ambiguïté,

^{de telle}

sorte que le tableau ABC

épuise

^{toute la série dcs couleurs}

possibles,

et

qu’à

^tout

point

du tableau

corresponde

^une couleur déterminée

(1 ).

Les couleurs mixtes binaires sont situées sur le

périmètre

^du

triangle :

^{ainsi de A en B}

s’échelonnent

des teintes oranges ^et

jaunes,

^{de B en C} des teintes

bleues,

^{enfin de C en A les tons}

pourpres résultant du

mélange

du rouge ^et du

violet,

^et

qui

^n’ont

pas de

représentants

^{dans le}

spectre

^solaire.

Le blanc sera

quelque ^part

^à l’intérieur en un

point

^O.

Si du

point 0

^{on se}

déplace ^dans

^{la direction}

^ON,

^{on passe par}

dégradations

insensibles du blanc

parfait

^{à une couleur binaire}

pure, ^un bleu _par

exemplc ;

^{mais toutes} les couleurs intermédiaires

sont caractérisées par le même toita

plus

^{ou moins dilué. On}

peut,

(1) ^{11 est} à remarquer que ^toute projection plane du tableau ABC constitue un ta- bleau des couleurs juissant ^{des mcmes} propriétés. On le Bvit immédiatement par

l’application ^du théorème des mumeits.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018740030015500

effet, mélanges

blanc et de

bleu,

^{car un}

point

³¹

quelconque

^de la droite ON est

le centre de _gran ité de

poids

convenables

placés respectivement

^en

O et N. On dit que la couleur ^{N est}

saturée,

^{et l’on}

appelle degré

de saturation de la couleur 1B1 le

rapport OM/NO

^{de son intensité}

colorée à son intensité totale.

On établira sans

peine

que deux directions

opposées

^{ON et ON’}

correspondent

^{à des tons}

complémentaires,

^et que le blanc

peut

résulter d’une infinité de manières de la combinaison de deux cou-

leurs binaires ou ternaires.

De même

qu’on peut

composer ^et

décomposer

les forces en

systèmes

^{variés à}

l’infini,

^on

peut produire

^{une même couleur}

physiologique (1)

d’une infinité de manières

différents; mais,

pour la définir entièrement il faut

toujours

^se donner trois

quantités :

soit les intensités des trois

composantes fondamentales,

soit trois

autres données

quelconques, assujetties

^{à la condition de}

pouvoir

déterminer l’intensité d’une force et son

point d’application

^dans

un

plan.

^{Le choix le}

plus

^{commode consiste}

peut-être

^{à définir une}

couleur _par le ton, c’est-à-dire la

longueur

d’onde de la couleur binaire

correspondante,

l’intensité de la lumière blanche

qu’elle

(’ ) ^Nous distinguons ^{ici une couleur} physiologique d’une couleur physique. ^L’0153il,

en effet, ^{ne démêle} pas l’origine, les éléments irréductibles d’une sensation, ^tandis qu’on peut toujours ^an moyen du prisme séparer les rayons de diverse refrangibilité superposes dans ^une couleur mixte,

I57 renferme et le

degré

^de saturation. Pour les tons pourpres,

qui

n’ont pas de

réfrangibilité

propre, ^on donnera la

longueur

^d’onde

du vert

complémentaire .

La

longueur

^{d’onde d’une couleur} binaire N définissant celle-ci

sans

ambiguïté

^{est une} fonction entièrement détcrminée de la po- sition du

point N,

^{mais cette fonction est} inconnue a

priori.

^La

forme la

plus simple qu’on puisse

lui attribuer s’obtient cm sup-

posant

que la distance du

point N, comptée

^à

partir

^d’une

origine

fixe

N0

^{et dans le}

sens N0 A B C,

^est

proportionnelle

^{au nombre n}

(’ )

des vibrations de la couleur. Si l’on admet

provisoirement

^cette

forme de la

fonction,

^on

peut exprimer

par ^une relation

très-simple

la

propriété

des couleurs

complémentaires.

Menons par le

point

⁰

les

parallèles

^{Oa et O b aux côtés BC et AB du}

triangle.

^{La simili-}

tude des

triangles N’aO, N

^{b 0 donne}

ou, ^en

posant x et fi

pour les nombres de v ibrations

correspondant

aux couleurs a et

b, n

^{et n’} _pour ^les nombres de vibrations des couleurs

complémentaires ^N, N’,

7

désignant

^une constante. Si l’on considère ^Il et n’ comme des coordonnées courantes, ^cette formule

représente

^une

hyperbole :

^or

les recherches de 31.

Helmholtz

et de ’,-NI. Müller fournissent les lon- gueurs d’onde observées d’un assez

grand

nombre de couleurs ^com-

plémentaires,

^et l’on vérifie que ^les

points configuratif

^de

chaque couple

d observations se

placent

sensiblement sur une

même hyper-

bole : ainsi se trouve

justifiée l’hypothèse

de 1 auteur.

Si l’on

pouvait compter

^sur l’exactitude absolue de mesurcs aussi (1 ifficiles que la détermination

précise

des couleurs

complémentaires,

1 construction de

l’hyperbole (I)

fournirait les valeurs de ? et de

j3,

c’est-à-dire déterminerait la

position

^{du blanc dans le}

^tableau;

(’ ) ^On passe Je n à la longueur ^{d’onde) par la}

relation L=V/n,

où V designe ^la

vitesse de la lumière.

mais de

position 1 hyperbole respondent

malheureusement à une yariatiol1 considérable des

paramètres

^x

^{et (3:}

^{on ne}

peut

^donc

accepter

^sans

quelques

^réserves

les résultats

proposés

par l’auteur. On aurait

d’après

^{lui Oa=}

O b,

c’est-à-dire que le blanc ^se trouverait ^sur la bissectrice de

l’angle

ABC. Le nombre de vibrations n2 de la couleur fondamentale B serait par suite

et

correspondrait

^à

5g6

^billions de vibrations par seconde. Ce nombre est exactement la moyenne des nombres de vibrations ^cor-

respondant

^aux extrémités du

spectre.

Des considérations moins certaines encore que les

précédentes

font

adopter,

pour ^{ni et n3}

correspondant

^aux couleurs fondamen- tales A ct

C,

^{les nombres}

465

^et

725

billions par seconde. La moyenne ^{de ces nombres étant} exactement

596,

^{le tableau des cou-}

leurs serait ^un

triangle isosct’le;

^{et comme la}

longueur

^{du côté AC}

est de soi

indétcrminée,

^on

peut

^{faire le}

triangle équilatéral.

Il resterait à

placer

^{dans le tableau les couleurs}

spectrales

^elles-

mêmes;

l’incertitude des données sur

lesquelles

^repose toute cette

partie

du Mémoire nous a

engagé

^à renvoyer ^le lecteur à l’ou- vrage

original. Il y

^{trouB era sur ce}

sujet,

^et

plus généralement

^{sur la}

théorie

physiologique

^{de ’1.}

Hcimhoitz,

^un

grand

^{nombre de détails}

inLércssants que la briéBcté de cette Note ne nous

permet

pas de

reproduire,

^en

particulier

l’indication des

expériences qu’il

^con-

viendrait

d’effectuer,

pour faire

disparaître

les incertitudes

qui

abondent encore dans ce curieux

cllapitre

^{de la}

Pliysique.

E. BOUTY.

SITZUNGSBERICHTE DER MATHEMATISCH-NATURWISSENSCHAFTLICBEN CLASSE DER KAISERLICHEN AKADEMIE DER WISSENSCHAFTEN IN

WIEN (Comptes

rendus de 1 Académie des Sciences de Vienne); ^1873.

L. DITSCHEINER.- Sur l’intensité et la différence de marche des rayons polarisés parallèlement ^et perpendiculairement ^au plan d’incidence, lorsque la lumière a subi une infleaion, p. 6.

L’auteui-

adlllet

qu’une

^{seule et même}

portion

^{d onde incidente}

donne naissance à deux ondes

infléchies,

^{réfléchie et}

réfractée,

^re-