Annalen der Physik ;T. XVIII: n° 12; 1905

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Annalen der Physik ;T. XVIII: n° 12; 1905

M. Lamotte

To cite this version:

M. Lamotte. Annalen der Physik ;T. XVIII: n° 12; 1905. J. Phys. Theor. Appl., 1906, 5 (1), pp.668-694. �10.1051/jphystap:019060050066800�. �jpa-00241147�

668

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XVIII: n° 12; 1905.

E. ASCHKI~ASS. 2013 Elektiische Leitungsfilhigkeit ^und Reflexionsvermügen

dt’r Kohie (Conductil,illtt’; l’lectrique ^et pouvoir rétlecteur du charbon). -

P. 373-386.

La relation trouvée par Ilagen ^{et Rubens entre la} résistivité ^et le

pouvoir réflecteur des métaux :

(X ⁼ longueur ^{d’onde en ~., u) =} résistivité en ohms), ^ne

s’applique

que si la valeur de l’expression

(A ⁼ conductivité en mesure électrostatique, ^{T =} période ^{de vibra-} tion) ^est

grande

écrire d’après ^Planck (1 ~ : ^:

à condition qne ^l’on n’ait pas ^à considérer l’influence des vibrations propres des particules élémentaires du corps réflecteur.

Pour le charbon, ^{même avec les} échantillons les plus conducteurs,

la valeur de ~1z ne permet

l’application

l’on veut confronter la théorie avec l’expérience.

L’auteur a déterminé le pouvoir réflecteur du charbon de cornue

et d’nn charbon artificiel de Siemens (marque 166) pour l’incidence de 20° et une longueur ^{d’onde de 9} centimètres obtenue au moyen d’un excitateur formé de deux tiges ^{de laiton de 12} millimètres de

long ; les rayons, rendus parallèles par ^une lentille de pétrole, ^tom-

baient après ^{réflexion sur un} résonateur de ~£lemencic à élément

Lhprmoélectrique placé ^au foyer d’un miroir ^{concave ;} l’énergie ^reçue

~if_~ttm~sl~eu. ~l.I,..-~l~~t~l. ~l. t~~i·wem, ^" ’%u, 1~t03, p. ^2î8.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019060050066800

était comparée ^à celle que I*on recevait ^en remplaçant ^{la i ’ ic}

charbon par ^une feuille d’étain de même grandeur ^{collés - 1’e}

~R = ^{i)0 . On a déterminé au} spectrophotomëtr ^la valeur de R relative à la raie D pour les charbons précédents ^{et un} anthracite à 94 0/0 ^de carbone : ^{on a} comparé ^a l’argent les mi>mP PC 11 a n t i n n n s ,

a 11 moyen d’un s pcc t ra 111 ! ’ t f’" ^l I’f~’tlellon, pour s ^-’

ravons ^{ratants :} unfin, ^entre ()"-,8 et 8 ,J, le‘ ~ ’ ^’ Sm Il j 1’-- « iit été compares ^a l’argent par la mtlI11" llmtll«~1~~

Le tableau suivant rassemble les résultats; les calculs oii t , i , > 1,, i t , par (1) pour ^{A = 9} centimètres, par (2) pour les ^autres radiations:

les nombres entre parenthèses ^{sont un} peu incertains

(Le pouvoir réflecteur de l’or est voisin de aU pour ^{A _} O!J..6 et

égal ^{à 3~} pour ~ = 0~47.)

L’accord entre l’observation et le calcul est sat~t’.u~;)!)!. surtout pour les ondes longues.

Si les charbons conducteurs sont comparables ^{aux métaux ~-i~-a-}

vis des ondes hertziennes, ^{il n’en est} pas de 111"’111" 1> 1’;iiii lii,iite, qui ^se comporte ^{comme un} cliélect ri~ 1»~ : ^son indice j-,,iii, ^/ t> «.ii-

timètres serait ?, ~, ^voisin de celui dll diamant i >,il,iil> d .11’1’1’" I ¹ constante diélectrique).

L’accroissement du pouvoir réflecteur du charbon w~~~c~ ~ ^~~ pour- suit dans tout le spectre, ^à partir des lilIlitt,,,,, lit ’"’III l’trI’ ;i,il>1>;

l’accroissement parall~~le ^constate ’. (l YI) 1 . 1(~,- 1 Il’ t; i 11 X ~li~la~rz~ic ¹ 1>, la limite du spectre prismatique, parce clu il ^{devient t ulurs} praticluu-

ment égal ^{à 100.}

Le pouvoir réflecteur du charbon est ùonc ,1 ¹ ’ t tr’’ p ^>

J. de Phys., ^4* série, ^{t. ’".} (Octobre 1906.) ^-.u

670

entier sous la dépendance ^{de sa} résistivité. Les charbons conduc- teurs, qui ^{dans le} spectre ^{visible se} comportent ^{comme le} corps ^noir type, ^{ne sont même} plus ^« gris » ^dans 1 infra-rouge ^{et sont. vis-à-ris}

des osoilïafir,~~~ heî-tziennes, comparables ^{à un Í12étal} poli. ^{Cetle con-}

clusion peut ^{avoir de} l’importance pour l’économie de certaines

sources lumineuses. Dans les flammes, ^la réflexion n’intervient pro- bablement pas, grâce ^à l’extrême division du carbone. Mais il n’en ^va pas de ^méme dans l’arc, bien que la combustion puisse ^{modifier le} phénomène, et surtout dans la lampe ^à incandescence, ^{et il est avan-} tageux que le pouvoir réflecteur pour les ondes longues atteigne

une valeur élevée, ^{car ce} fait diminue dans l’émission totale l’impor-

tance relative des radiations calorifiques.

L’auteur a montré, en effet, que les métaux polis deviennent de

plus ^en plus ^« noirs » dans le spectre infra-rouge quand ^leur tempé-

rature s’êli.~ve, parce que ^leur coefficient de température ^est positif ;

comme celui du charbon est négatif, ^ce corps devient de plus ^en plus , poli » quand ^la température ^s’élève. L’économie d’une pareille

source doit donc croître bien plus ^encore que celle d’un corps abso- lument noir

quand

~. LUCOL.

T. 1~’l ll, n° t3 ; ^1905.

:B1. L.B1 1:. - Di" 1~ ~1’Lpflal~/llll~r 1>r ~truhlnn~ in lisperg.icren1ii und absorbie- i~;ii1,ii B1(ldil’ri (La. propagation, ^du rayonnement ^{dans les} n1Ílil’llX dispersifs

rt all"-orbaIlt...). ^{-- P. :’~3-o66.}

Mémoire mathématique, ayant pour objet de déduire les variations du spectre des variations de la forme des vibrations qui ^se propagent

dans un milieu dispersif ^et absorbant, ^{sans se limiter à une} équa-

tion différentielle déterminée. La vibration donnée à son point ^d’ori- girie ^est représentée par ^une intégrale ^{de Fourier} ,superposition ^de

vibrations sinu;->’11>1>, ; ^au lieu des fonctions trigonométriques ^or- dinaires, ^un emploie la fonction exponentielle ^à argument imagi-

naire.

L’auteur examine successivement : la propagation d’une onde sphé- riclae ; ^un faisceau élémentaire de rayons; les variations de formes de la vibration dues a la dispersion ; ^la vitesse des groupes d’ondes et la théorie électronique ^{de 19} dispersion; la réflexion et la réfrac-

671 tion du rayonnement: ^la

décomposition

P 1,1 ,1>1,.

G.BB’L’LFF.2013Znr~-om.-t!-ied-rP."-."~.-t""~-

(COIl~lnt’j’,itl~~Il~ ;’f’E~ill~’t1’1~(ijr - -ilt’ l3 n~’)L1~O~ ^1.

Expression géométrique simple ^des différences de marche entre

les deux onde’" qui traversent une lame cristallirm~~~u~ un all~,~le~ycel-

conque, ^et qui donnent lieu aux phénomènes ^{observes en luiiiiére} convergente. ^{Soit c~} l’épaisseur ^{de la} lame: n’et 12", les indices re-

latifs ^au milieu (1) pour ^les directions oa et oh faisant dans la lame,

avec la normale oiB1’, ^les angles ^{r’ et r" ; la} différence de marcl>p 1 des _rayons émergents ^{R’ et} R" dans le milieu

(III)

gence ^- r~, indice relatif à (I) == ~ j ^{J est :}

’

1"1,,. 1

Dans le plan d incidence on tra(-(~. : ~ ,

les sections ⁱ et ¹ par ^ce plan de la surface des iiidices rayons ^vec-

672

teurs égaux ^{à n’et n") ; op,} parallèle ^aux rayons émergents, coupant i2 en p; kp~~i , qui coupe z’ ^{et i’’ en t et} q : ^{ot et} oq ^sont des directions normales aux ondes intérieures, ^{et l’on a :}

On considère dans les différents plans passant par oN~ ^{les droites}

telles que ^sur

lesquelles

interceptent ^des segments égaux ; ^{le lieu de leurs} pieds m ^{sur la}

face AB de la lame est une courbe

d’égale

similable à un anneau de Newton, ^sauf que tq ^est compté ^{une seule} fois).

On peut exprimer 7) ^en fonction de la

longueurd’onde ~

et écrire :

On peut ^{observer ces courbes de} deux manières.

a) On enlève la fente du collimateur d’un goniomètre, ^{et on met}

un polariseur ^{dans le tube ; dans} la lunette on place ^un analy-

seur ; la lame est placée parallèlementà ^{l’axe du} goniomètre ^{et la lu-}

nette est disposée ^{en face du} collimateur. Les ondes sortant de la

plaque ^vont interférer dans le plan ^{focal de la lunette, et} l’on aper-

çoit ^{dans le} champ ^des courbes lumineuses ou des courbes sombres suivant que d,

correspond

plaque, on mesurera facilement lesangles

d’émergence

en tournant la lunette de manière à amener successivement sous le réticule les franges brillantes ; si la plaque ^est syn1étrique, ^{on n’aura} qu’à pointer ^{les deux côtés de} la normale les franges symétriques

et à diviser par 2. La connaissance de la surface des indices per- mettra de calculer _"’1 en fonction de r et des indices.

b) On observe au microscope

polarisant

semblables aux courbes elles-mêmes, formées dans le plan ^focal principal ^de l’objectif, ^l’axe optique ^de l’appareil ^étant

dirigé

malement à la plaque.

Si on désigne ^{par n2 l’indice du milieu} interposé ^{entre le cristal}

et l’objectif, par f la ^{distance focale} équivalente ^de l’objectif, par 1

673 la distance ^au centre de la trace de l’onde atteignant l’objectif ^sous l’angle ^{r,, on a} d’après ^{:~bbe :}

ce qui permet ^de

calculer ?

L’auteur a vérifié la justesse ^{de ses} déductions _{par des} mesures

faites sur des plaques ^de spath ^et d‘a ra ~;°« n i t ty .

Les calculs se compliquent ^un peu quand ^1, plan d’incidence n~~~t pas ^un plan ^de symétrie, ^{mais ils restent} po5~il~l~~ : ^{on calcule alors}

"fi ^au moyen de l’équation de la surface des indices rapportée ^aux

axes de symétrie :

On peut, par les méthodes précédentes, éprouver simplement ^et

exactement la forme de la surface des indices dans les uniaxes et les biaxes.

P. I.LGOL.

~1~. 13ETZ. - Eiii~~ ~lt~tin~~i~ zur Hcstmnnung der Dicke und optisohen ^Konstan-

ten dfirchsichtiqer :Blt,tall--dtichten (Méthode de déterllllll,lÍ¡IIll dl’ 1. Il tl~"1 B11’

et des constantes ulW~~u~~ de couches métalliques transe.itcMtc~ ^{- P. j~’J-}

605. ^- (Diss. inaug. ^de Leipzig.)

Les couches métalliques ^sont déposées ^{sur verre} par projection cathodique. ^Pour déterminer les trois inconnues : c~’, épaisst’ll r: ^n,

indice ; nk, coefficient d’absorption, ^{on doit se} procurer trois (oua- tions. Une première, trop compliquée pour (in 1111B1,", puissions ^la

transcrire ici, ^se déduit de la théorie électromagnétique, ^{et rattache}

les inconnues aux éléments (différence ^de phase ^et rapport d’ampli- tudes) de la vibration elliptique ~1e ^la 11l1l1i"I’ ^, t 1 1 m m i-r, : ^une seconde les relie au rapport 1> intensités de la lumiere iii, ~~t de la lumière transmise : une troisième, enfin, fait dépenclrtj ^~t~ul5

du rapport des intensité incident" >t transmise : 1° lorsque ^{le métal}

est placé ^{entre l’air et} 1~.~ v~,l~Iw ^’ rsquil ^est pl~wt~~ ^{entre de la}

benzine et du verre.

674

Les observations se réduisent donc à des mesures de polarisation

et d’intensités lumineuses. Les épaisseurs déduites de ces mesures

concordent assez bien avec celles que ^{l’on a faites au} moyen des méthodes anciennes.

Nous citerons les résultats relatifs à trois échantillons d’argent ^et

à deux échantillons de cuivre :

(

On n’a pu obtenir de résultats avec le

platine,

avec l’or.

On a souvent obtenu des couches d’or bleues par transparence, qui, ^{chauffées à} ~?00°, devenaient tout à coup ^{vertes et} beaucoup

plus

transparentes, ^en perdant jusqu’à ~3 0/0 ^{de leur} poids ; ^{il semble} qu’on puisse ^{attribuer ce} fait à la réduction d’un oxyde ^{formé d’abord, car}

les couches vertes sont

beaucoup

L’examen microscopique ^{avec une} forte immersion a révélé l’exis-

tence de « grains » rouges ^et verts,

irrégulièrement

fond rougeàtre, ^{verdâtre ou bleuâtre.}

P. Lu(-.OL.

P. Lu:oL.

0. LEII B1 B~~ - :BaherungsBB eise Bestin1l11ung der Doppelbrechung fester und Il 5~~i~~r~r r K fi.. t all3 Evatuaticn approxiimative de la double réfraction des cris- taux: -Idld,’S t’t liquides . ^{- P. 196-80’?.}

- Drehun~ 1>r Polarisations ebene und der Absorptions rïcltun~ ^bei Qussigen

Kristallen cotation du plan ^de polarisation ^et de la direction d’absorption

dans les cristaux liquides). ^- P. 808-810.

1. L’auteur a pour objet d’indiquer ^{une méthode sûre et} rapide ^de

mesure de la différence maximum des indices des substances biré-

675

irin~en*"" ^en de 1’*deiitifi(-,-,; ^{~ . -~ ~~~~ -~’}

poui, j, ^nix chimistes de rér>

dont I*interpi>etation a ^. "t’ ...1 YIVenll~nt c( ¹

011 écrase une (-,()tittu ^{~..i i faces}

parallèles ^et iiii(, 1(~ritille plaii-conv(~xe (1(-Ilt (-Il ^le 1’iy,>ii 1>

courbure: en plaçantce systèm> .iili,> ,1,ii, ii», ,>1, .;>,,i,,. ,>ii ;,rr«i

en lumière homogène ^{des anneaux} i>, >ii>, curre>pui>1iiit ^mB ()il

la différence de inarche des 1,iix iBiBuns dans le lijiii,1h >, ,ri«sj>, ,i>d

à une période ^{entière : en} appelant ~, ^et i , 1~-~ df ux indices corres-

pondants, h l’épaisseur traversée. n 1; _{r; 1:-} ^{~,ti 1 d Il} prunier ^{anneau noir,}

i- le rayon de courbure de la leiitill~~, ^{f III ~i} ia;il-.iii,>iit :

la valeur de la constante est facile al dctcrminer au moyen d’une substance de biréfringence ^connue. Il suffit donc d(, mesurer a.

On opère aussi sûrement en liiiiii;1. 1>liiii.li> )11B111 lumière homo-

gène ^en pointant ^sur 1> violet sensible (extinction ^{de À -} (lJ":~-;:, Le mieux est de mesurer a avec un micromètre 1j(’ldairl’ que 1 ^{on aura} étalonna ^au moyen d’un micromètre objectif. iliii 1’,>;il,>1 1>, l’ 1 r t’Ill’ :-0

pouvant résulter de la 1,’1°1’;1.ii>ii 1,iiis la 1,>iitill>. L’’ rwv"ir 1> cour-

bure de la lentille est indiffèrent; ^on peut ^{tn’ ,I;,’} pl t’lldl’" ^{un ,.ii ;} ,l,’

besicle plan-convexe; il faut seulement qii’>1 1> ^{"’lit 1} 1"’’’’’/ 1 ,i i i,1,> j _{,, ,ii 1} bien écraser le liquide, ^et a"..,,’! 1,ui>re pourii, 1,;~- 1; , , 1"IIL’f’ mlt,olt’

du point ^{de contact,} cL> qui ’!argit ^{les anneaux.}

(Jans un cliamp ^{0"1 il se} forme des cristaux tl‘,~1’U’I1laitWll ;ii.i;il>1>, le système ^d’anneaux j>i°,’«>i;1> ^dt’s /° i,11>,, pu.N’.nnsi t~ll’t’ ; .>l«i n’a pas d ï Il , ’u n y 1’1 Il i e nt puisqu’on C~l,’t’t’~1~’ la 1)lI’m~‘l’ltl’~~’1t~’~’ Illai~lllltltll.

Le j>li>ii>iiiene ^se complique 1>;,iiit.,iij> 1(’r~’I’I!’ 1,1 -tti’~Ltnct- 1,,ii>i>

de petits ^{cristaux on} d l> ~ f t’ tl i II t 1 t "" , l’ d 1 B B’ q Il t’ l" l’ LI Il ^d’’ Il’’! ; i l’ i "- . d i B1 Il

tourne comme dans les cnip~om’!~~ 1> HI’II""B’!1. La mcibodenepeut plus ’appliqiirr ^dans ce >;i,. Il l s> compliqua ^encore davantage ^avec

1. III ’~t’ ,1,>1’,iiii>iit.

l Il pL’ 11 t aIS l’ 1 Il ,’Ill projeter.

!/auteur indique quelques rtamlltats numériques t’t ^{maniticnt son} point ^{de vue contre les} objections de Tammann.

11. Lorsqu’on ajoute à ^la préparation ^un peu d huile, ^de ~~-1~>1 ^ou

676

de colopl~ane, qui empèche les cristaux d’adhérer au verre, la masse

cristalline liquide ^{se contracte en vertu de sa tension} superficielle ;

les anneaux colorés disparaissent, ^{on voit} apparaître ^{des anneaux}

alternativement noirs et clairs,dus ^à la rotation du plan ^de polarisa- tion, ^et dont le diamètre change quand ^{on fait tourner le} polariseur.

Le changement d’orientation de la structure moléculaire peut éga-

lement faire apparaître ^du dichroïsme.

P. Lvcoi,.

’

T. n, 15; ^190:~.

1m B B1: t;~’LI,s1’1~_~‘:D. ^- Uber ..Bstign1atisn1US, 1B.ulna und Aberration

B.B...;ligulatisrne, ^{coma et} aberration). ^- Il. ~-l1-~7:3,

Mémoire d’optique géométrique. L’auteur étudie les écarts à

l’liomocentricité, ^le long d’un rayon, par la méthode suivante : On considère un faisceau

monochromatique,

étudie les propriétés ^{du faisceau en} considérant, ^{en un} point quel-

conque du rayon, ^une surface normale (surface d’onde) rapportée

au rayon pris ^{comme axe des = et à ses sections} principales. ^Cette équation, exprimée ^au moyen des dérivées partielles ^{de z, et celles} qu’on ^en déduit par des différentiations successives, ^{donnent exac-}

tEenent toutes les caractéristiques ^du faisceau, c’est-à-dire sa consti- tution vraie. Si maintenant l’on remplace, pour simplifier, ^ces équa-

tions par des

développements

approximatifs ^{dont il est} nécessaire de vérifier constamment la correction.

P. LLGOL.

Ju~~wr~ H!E1)KL. 2013 Kxperimentelle L’ntersucltllngt’lL ^uhr) iaineiiaie Dup- to~ll>mwhml;~ H~’ h’-)-’ hcs expérimentâtes ^sur la double réfraction 1?iii>11;iii~c .

- P. !U~l-lUtS. ^- DIS,. inaug. ^de Leipzig.)

31. Otto NN’iener, étudiant les

propriétés

seur faible vis-à-vis de la longueur ^{d’onde de la lumière, a trouvé} qu’il ^{doit se} comporter ^{comme un cristal uniaxc dont l’axe} optique

serait perpendiculaire ^{à la} stratification (~).

(1) l.ei~~:. Ber.. LIB’, 1,. ~~S? ; ^{1UU?: -} Physik. leit~~Ic~~., y, p. 332; ^1904.

677 Pour contrôler expérimentalement ^{cette théorie, l’auteur a}

un corps lamellaire forme de couches alternatives d iodure ^d dl ~~I1l et d’iodure crrisreux ; on obtenait d abord par projection catliD1 1jiie ^une

stratification alternée argent-cuivre ^dont les diverses cou~ .~nt

même -,-~tir un m~yme métal le dispositif e m l’ 1 0)" t: pt. 1 11 n; lla i t

de placer ^rudes de manière à n’avoir les deux séries de couche, qu au milieu de la plaque ^{de verre,} 1 argent ^{débordant d’un}

côté et le cuivre de l’autre; ^on soumettait ensuite la plaque ^{a action}

de l’iode. Trois _mesures, une au centre, ^{dew . ~ m} 1.." 1 Id,,,, m, ~ t 1 u ~ ~ lt, de Nvienerj (2i@ ^lui permettaient ~ilors dl) connaît rI’ 1 ’’11;B1’’’’’’’’111’ tlltale

et les épaisseurs ^relatives ij et 0:! des deux substances dans la stra- tification.

L’indice ordinaire no était mesuré directement par ^une méthode d’interférence : l’indice extraordinaire ne était déduit de la diff~e~~n~~£j de phase ^entre les rayons ayant traversé la lame sous une iii. i 1; i i,°, ,

oblique et connue, différence mesurée au moyen d’un compensateur ^en

mica à faible différencie de marche (la lame était collée au bannie entre deux prîmes ^{de verre} identiques, pour ’!mnncr la bnmcre

plusieurs ^fois rélléchiei ; ^on employait de la hunx re filtr~~t~. dt’ lon- gueur d’onde moyenne 6J7 :J.:J., 5~)6 :JJ. et ili _{;j j.}

[,’Indice H, de Agi ^{avait été} déduit des cnm-be~ de li,j,,->i~,1, ,ii ^de

Slioll (3); l’indice ii, de ^{Cul l i du ’ ~‘~tru} ,1>twriii iiié directeaient ; pour les diverses longueurs d onde, ^il c:m~it ~umimm:ner~tde ‘?,1~~ (~. =ûfi())

à ~,4~ (A ^{= 430).}

Les plaques employées portaient respectivement :

Les valeurs trouvées pour ll~~ llilÎ~l~l ~ li~~ ~’( /! ^, t’, t . iÎ l’ 1 d l’ ( ¡Il! fi :t 1"" l ’ :-;

indices calculés par les f’ormul~~5 de ~Bntyim~cW:

’’-’ ti’i~cl..~rrn.. 11BI, T ^{...," 8,’ .. -} ti c~~l. ~ rmt .. 1.~ ~ B I 1

678

L’accord est satisfaisant : les différences sont en moyenne de 3 à 4 Ca t ~, les erreurs d’expérience prouvant atteindre 600 environ.

Incidemment l’auteur signale ^{le fait} qu’il ^a pu. contrairement à l’indication de ~1. Houllevigue (’;, transformer par la vapeur d’iode des couclles de cuivre et d’argent ^d’une épaisseur ^très inférieure à 50 _pp.

50 1,UGOL.

, ,

P. LUGOL.

’

MAX M’IEN. - Uber Telephonplatten mit holen Eiâer~tüne ^{(Sur les} plaques

de téléphone il ^sons propres élevés,. ^{- P. 1049-105~.}

Wiersch a préconisé, pour la transmission nette de la

parole,

plaques

Deux petits télépllones ^{dont les} plaques ^avaient pour ^sons propres 12.000 et 20.000 vibrations, installés sur une transmission

télépho-

si faible qu’ils ^seraient pratiquement inutilisables.

Pour un téiéplone ^{tenu contre} l’oreille, l’intensité d’un son quel-

conque, ^à égalité d’amplitude ^{de la} plaque, ^serait proportionnelle ^à

, ~ .~ .,~

(~2013p-~)- ^’

et du premier ^son propre ^{de la} plaque (eme ^tenant compte que de celui-ci, ^et

négligeant

les plaques ordinaires, ^{dont le} premier ^son propre ^est voisin de 700., affaiblissent beaucoup ^{moins les sons de hauteur} moyenne (entre ⁵⁰⁰

et iS,o011) que les plaques ^{de Wiersch,} oii p ^{est au moins 7.000 ;} que

ces sons soient inégalement ^transmis par ^les pi’L’imcrcb, ^suivant qu’ils ^sont plus ^{ou moins voisins de la} fréquence/), ^tandis qu’ils ^sont

transmis très également par les secondes ; ^et qu’enfin les sifflantes et les autres consonnes, dont les sons caractéristiques ^{sont très}

élevés, soient altérées par les plaques ordinaires, ^tandis que celles ^de NN°1>1>s.li les renforcent. l’our les usages courants, ^les

plaques

Wierseh ^ne semblent pas devoir convenir à ^cause de l’énorme affai- blissement des sons graves ^et moyens; leur emploi devrait être limité à des cas spéciaux ^{où une} reproduction parfaite ^{est néces-}

~)BoLT/M~v/~~A~’/7,p.62;i904.

(~~~.~.~/~..BB)Lp.999:i905:2013etccv..I..p.:n5.

679 saire. et où il est possible ^de transmettre de forts courants télépho- niques.

On peut d’ailleurs améliorer l’auditi~ln ~~~-~~_~ un télépl)()f1E’ quel-

conque ^{en le tenant à} quelques ^{cent: ’!e} Foret!!’ . ~1~~ on

augmente ainsi l’intensité des sons élevés, ^et >ii dîTl1i!lIl" IïliÍllll’nC’(l

perturbatrice ^{des sons} propres de la pla~~l2~ : ^{’’n ~~r1’k=t.} lit 1111’ ^11111’ plaque

de rayon R, dont le milieu vibre ,iN> 1 nnpiitnd’’ ^1, 1-~m·~~l·ité, c’est-à-dire l’énergie ^transmise par unité de surface à ^une distance _p, est représentée par

tandis _que tout contre l’oreille l’intensité «>i>ait in’h-pendante ^{de n à} égalité

d’amplitude.

P. LUGOL.

E. GEHI~C(~E. - Über eine interfcren/.ct~~nmn~ ’lt11 "tl1rl’lB~itlcI’ ^{Sur un} phénomène d’interfurence présenté par ^{les réseaux} échelons. ^{- P. i(H4-}

i016.

Il s’agit ^de franges que ^l’on aperçoit, ^{en même} tPmp que les

franges ordinaires, quand ^{la fente rlry} l’t.}lilll;d"111 > ,1 ;ii’li,;irnnient

longue ; ^{elles sont très} lloues ; quaiid ^{un f.ld} l t >ii iii»1 1> Il’’’’/’111 autour d’un axe parallèle ^{à la} longueur des él’llt’111T1~. "11,,... ".’ 1>j>1;1.>nt

dans une seule direction, jusqu’à ^une lo~~i(irrn 1>1,>iiiiiiii, >t reviennent ensuite sur f’1l,·~-mt~mes quand ^on rv ~nt i ml~: à tourner. La distance des franges ^{est maximum} quand ^{elle:, ~.orTt sur Ir"1} point ^de rétrograder ; la ^direction 1> lii liinii>1. iiicidente .>iii.i1..i 1 >i~, avec la normale àla lame. Les franges sorltirlCUm~r’t’~. mais non 1’11’1’111.11(’1’’’: i

quand ^elles apparaissent, ^les franges r~r~iimtilv~·, l~;~m~llr~lr’. a ^{11 tente}

du collimateur, ^se déforment cl prc~llnt’tlt 1-,l~j~~’at ,1,> >>li>iiii>, tarses.

1/auteur a pu rcp!’u(!nn’’ ^{11’’’’’} 1l1"’Illt’’’’’ pitt 11(11111’11"- ^{te 1 aia-} pliier r,~JlclrlCllt’ ^hors 1 t’ ’B t 11 , t>ii .iiij>1>,,ii;1 ^{1 Iii’} III 1 ¡ l ’ t t 1 .. ~ _{j ,( 111 r} l’infini, ^une fente tic ~’~~ m~lltm~~tm ‘ ,l" l,i_ 1 d llttlltrlo=tlv~· ^{d, 1«ii} L’-

pratiquée ^{dans une} lame fi> laitml, t’t 1>iit ma’ ’ 1 1..>ii,>i 1>

(du ^{côté des} rayons incidents pal ^une lame de ~w:. ~ -4 ~ .1 mnhmutres

d’épaisseur.

(1) ^Max 1"IEN, l’Jtügers Arch., XCVII, p. 46 ; 1903.

680

Ces franges ^n’ont pas ^encore été décrites, et leur théorie reste à faire. ^-

P. LUGOL.

~ T. XIX, n° 1 : 1~06,

’

L. J_1:~ IChI. - Feinere Zerlegung ^der ‘pektrallinien ~ on Quecksilber, Kadmium, :Batriuln, Zinc, ^{Thallium und} BYas~erstoff (Décomposition plus complète ^des

raies spectrales ^du mercure, du cadmium, ^du sodium, ^du zinc, du thallium et de

l’hydrogène). ^{- P. 36-79. Une} planche ^{hors texte. -} (Diss. inaug. ^de Ilalle.) Un spectroscope dont l’oculaire est enlevé projette de la lumière sensiblement homogène ^sur la fente d’un collimateur placé ^{en avant}

d’un réseau à échelons de Michelson ; l’appareil ^est disposé ^{de ma-}

nière que l’on puisse projeter ^{à volonté une} région quelconque ^du spectre ^{étudié. On} peut, ^soit observer dans une lunette horizontale,

soit photographier

l’image

Il est facile de recevoir normalement la lumière sur le réseau ; ^en effet, quand ^{on le fait} tourner autour d’un axe vertical, ^{on constate}

un changement ^{de sens dans le mouvement des} franges d’interférence

au moment où la lumière incidente est normale. Si alors on observe dans la lunette, ^{on voit : ou bien une raie} brillante, ^encadrée _par d’autres images ^de diffraction d’intensité décroissante ; ^{ou bien deux}

raies brillantes d’égale intensité (toujours accompagnées ^{de raies} plus faibles) ^et qui ^{sont deux} images d’ordre différent de la même ligne ;

ou bien deux raies brillantes d’intensités inégales. ^On passe de l’une de ces apparences ^aux deux autres par ^une légère modification dans l’orientation du réseaù. La seconde est la

plus

vation, ^d’abord parce qu’il ^est nécessaire de connaître la distance des deux images (fonction ^{connue des} constantes du réseau) ^pour

déterminer la place ^des composantes, ^{et ensuite} parce qu’on peut ^ainsi compter plus facilement les composantes de la raie ob- servée.

Sur les photographies, ^{les mesures ont été} prises ^à la machine à diviser.

~Tcrctrre. ^- On a observé les spectres produits ^au moyen de l’arc

au mercure, des étincelles dans l’air, ^des décharges dans des tubes de Geissler (forme ordinaire, formes d’Eder et N’aleiita, ^de Hamy).

Cadnaizcrn. ^- Lampe de ~lichelson.

Sodium. -

L’attaque