Drude's Annalen der Physik ; T. XII, fascicule 12

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Drude’s Annalen der Physik ; T. XII, fascicule 12

P. Lugol, L. Marchis

To cite this version:

P. Lugol, L. Marchis. Drude’s Annalen der Physik ; T. XII, fascicule 12. J. Phys. Theor. Appl., 1904,

3 (1), pp.217-241. �10.1051/jphystap:019040030021700�. �jpa-00240871�

217

DRUDE’S ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XII, fascicule 12.

E. MULLER. 2013 Uber ^die Lichtabsorption wusseriger Lôsungen ^von Kupfer-

und Nickelsalzen (Absorption de la lumière par ^les solutions aqueuses de sels de cuivre et de nickel).

^Diss. inaug. ^de Berlin, p. 767-786.

Les recherches de Beer sur l’absorption ^de la lumière par les solutions salines (1) ^{l’ont amené} à considérer comme proportionné ^{à la}

concentration le coefficient d’extinction (rapport ^des logarithmes

des intensités de la lumière incidente et de la lumière trans- mise par ^une couche d’épaisseur ^{1, ou} inverse de l’épaisseur qui

réduit l’intensité au 1 / 10 ^{de sa} valeur), ^ce qui ^{conduit à définir un}

coefficient d’exlnction 1noléculaire qui ^{serait une} constante. En fait,

ce coefficient, ^{dans la} plupart ^{des cas, varie avec la} concentration, ^et

Knoblauch a établi, ^en _partant ^de l’hypothèse d’Arrhénius, _{que le} spectre d’absorption des solutions doit changer ^{avec leur} degré ^de dissociation, ^et que ^toutes les solutions contenant un même ion co-

loré doivent avoir, dans l’état de dissociation complète, ^{le même} spectre d’absorption (2) ; ^{mais ces} expériences, d’ailleurs reconnues

fautives par Ostwald (3), ^{l’avaient amené à se} prononcer ^contre l’hypo-

thèse.

L’auteur a comparé, ^au point ^{de vue de} l’absorption, des solutions de concentrations différentes de quelques sels de cuivre et de nickel.

Il projette ^sur la fente d’un spectromètre gradué ^en longueurs ^d’onde

le champ ^d’un photomètre ^de l..umn1er-Brodhun, dont les deux parties reçoivent des faisceaux qui ^{ont traversé} les tubes d’un colorimètre ;

le premier ^{faisceau traverse d’abord la solution} concentrée, placée

dans un tube court, puis de l’eau pure ^contenue dans un tube

beaucoup plus long; ^le second, ^{un tube court} identique ^au premier plein d’eau pure, puis ^{un tube} long ^dans lequel ^{on a mis la même} quantité de la même solution, que ^{l’on a ensuite} diluée de manière à lui faire remplir complètement le tube. Le produit ^{cd de la con-}

centration _par l’épaisseur ^{traversée est alors le même} pour les deux ( 1) Pogg. Ann., LXXXVI, p. -j8 ; 1852.

(2) ^Wied. Ann., LXXXIII, p. î8; 1891 ; 2013 ^{et J. de} Phys., ^3e série, I, 481; 1892.

(3) Zeitschr. für phys. Chemie, lx, p. 579 ; ^1892.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019040030021700

218

faisceaux. Pour mesurer les coefficients d’extinction, ^{on affaiblit le} faisceau le moins absorbé, ^avant de l’admettre dans.le colorimètre,

par l’interposition ^de plaques photographiques ^voilées, d’opacités différentes, ^{et dont le} pouvoir d’affaiblissement (qui ^{est le} même pour tout le spectre) ^{a été} préalablement ^{mesurë ; oo} cherche dans chaque

cas la longueur ^d’onde pour laquelle ^{les deux} parties ^du champ ^sont également éclairées. Si l’on appelle ^{1 et} I’ les intensités de la lumière incidente et de la lumière transmise, A le coefficient d’extinction mo-

léculaire _pour la concentration _c, la relation

donne immédiatement comme dilférence relative aux deux concentra- tions _c, et C2 (C1 > c,), pour la longueur ^{d’onde trouvée,}

I’2 I’1 est ^{donné par la plaque} affaiblissante employée. ^En remplaçant

la solution diluée _par de l’eau pure, ^on détermine A,, ^ce qui permet de calculer ensuite A 2

Les mesures ont porté ^{sur le} chlorure, ^le bromure, l’azotate, le sulfate, ^{l’acétate et} le chlorate de cuivre et les sels correspondants

du nickel. Elles ont montré que, lorsque la dilution augmente, ^{A tend}

vers une limite Au qui ^est la lnême pour’ ^tous les sels d’un même 1nélal. Cette limite doit correspondre à la dissociation totale et carac-

térise I’ion-métal ; ^{la seconde} conclusion de Knoblauch est ainsi

justifiée ; ^{il faut} rapprocher ^{de ce fait} l’identité de couleur des solu- tions étendues d’un même métal, tandis que ^les solutions concentrées ont des colorations différentes. La différence D = A - Ao, qui ^est

constamment nulle, ^{si la loi de Beer est} satisfaite, ^{mesure l’écart} quand ^{elle ne l’est} pas.

Le sulfate de cuivre obéit à la loi dans toute l’étendne du spectre visible, ^{même en} solution concentrée, ^ce qui indique que l’entrée dans la molécule de l’ion SOI est sans influence sur l’absorption;

même conclusion pour ^les sulfate et azotate de nickel.

Il n’en est pas de même pour les ^autres sels, qui ^sont plus ^ab-

sorbants en solution concentrée qu’en solution étendue. Pour le

chlorure et le bromure de cuivre, ^{D croît} rapidement quand ^on

219

avance vers les faihles 03BB, ^{et la} longueur d’onde pour laquelle ^elle

commence à être appréciable ^{est d’autant} plus petite que ^la dilution est plus grande; ^{on est en} droit d’en conclure que, dans les ^cas ou la loi de Beer est satisfaite dans tout le spectre visible, ^elle peut

très bien ne plus l’être dans l’ultra-violet. A l’absorption ^caracté- ristique ^de l’ion-cuivre, qui ^se produit dans le rouge, vient ^s ajouter,

dans le bleu et le violet, ^{une autre} absorption ^{due à} l’influence des ions Clet Br.2013 Ces faits concorùenlavec les expériences ^de Martens(1), qui ^{a constaté un} accroissement t,rès rapide de l’indice des solutions concentrées de CUCÎ2 à partir ^de 310 vers les petites longueurs d’onde, ^{et leur} opacité ^à partir ^de 298 03BC03BC. même ^{sous une} épaisseur

de quelques centièmes de millimètre ; dans les solutions étendues, l’augmentation ^{de l’indice se} produit pour des longueurs ^d’onde plus petites. ^{Dans le bromure, la} rapide ^{variation d’indice se} produit

pour des longueurs ^d’onde plus grandes ; ^{les écarts de la loide Beer}

sont, _pour ^ce sel, beaucoup plus marqués que pour le chlorure ; ^l’ion Br, ^{dont la} période propre correspond ^{à une} lungueur ^d’onde plus grande que celle du chlore, fait sentir son effet plus tôt; ^{c’est vrai-}

semblablement parce que celle de ^l’ion SO’ se place au-dessous de

10003BC03BC que ^son influence est nulle dans le spectre ^{visible et} que le sulfate _y suit la loi de Beer.

Pour l’acétate et l’azotate, ^c’est dans le rouge que l’absorption supplémentaire ^vient s’ajouter ^{à celle de l’ion} Chu. - Les résultats pour ^le nickel sont tout à fait analogues ; ^mais les écarts de la loi de Beer sont beaucoup plus faibles; ^{encore très} sensibles dans le chlo-

rure et le bromure, ^{ils sont} insignifiants dans l’acétate et le chlorate.

Le nickel absorbe à la fois dans le rouge ^{et dans le} bleu.

A ^noter le fait que les ^solutions qui suivent la loi de Beer sont celles _pour lesquelles la concentration et l’élévation de la tempéra-

ture

qui agit ^{dans le mème sens}

^ne modifient pas ^la coloration.

La conclusion qui ^se dégage du mémoire est que l’inexactitude de la loi de Beer est très probablement ^{due à la} dissociation électro-

lytique, ^{suivant la} théorie de Knoblauch-Ostvvald.

P. LUGOL.

(1) rethandl. d. deulschen physik. Gesellsch., IV, p. 141 ; ^1902.

220

E. MEYEII. - Llber die Absorption der ultra-violetten Strahlung ^{un Ozon} (Absorp-

tion des radiations ultra-violettes par l’ozone).

^Diss. inauq. ^de Berlin,

p. 849-859.

En déterminant par la méthode photométrique de Kreusler (1) ^les

intensités ^{de la} radiation qui frappe ^une cathode de platine ^{avant et} après ^son passage ^{à travers un tube} de longueur ^{connue contenant}

de l’oxygène ^{ozonisé de} composition ^{connue, l’auteur a calculé,} pour les longueurs ^d’onde 185, 193, 200, 210, 220, ^{..., 300} 03BC03BC, les coeffi- cients d’extinction de l’ozone pur à 0° ^{sous la} pression 76 centimètres.

La difficulté du dosage ^{pour les} mélanges ^très pauvres que ^{l’on est}

obligé d’employer ^{dans la} région d’absorption maxima limite à 10 0/0

environ la précision des nombres obtenus, ^tandis qu’avec ^{les mé-} langes plus ^riches possibles pour les autres régions, ^{on atteint 2 à}

3 0/0. ^Les expériences ^{mettent en évidence un maximum} d’absorp-

tion très marqué ^{vers 2a8} 03BC03BC. Des mesures qualitatives faites par

Hartley (2) avaient donné un maximum vers 256 _pu., ce qui ^l’avait

conduit à attribuer à l’absorption par l’ozone atmosphérique ^{la ter-}

minaison assez brusque ^du spectre ^{solaire vers 293} pp, signalée par Cornu (3). ^En utilisant le nombre fourni à Lévy C) par des analyses poursuivies pendant vingt ^ans (0,8.10-8 0/0 environ ^{d’ozone en volume,}

teneur moyenne) ^et appliquant ^au rayonnement ^{solaire la formule}

de répartition d’énergie du corps ^noir donnée par Planck (5), ^l’auteur

a calculé l’intensité de la radiation ultra-violette arrivant à la surface de la terre, ^{et trouvé une} diminution extrêmement rapide ^{entre 300}

et 280 _03BC03BC, ce qui ^semble justifier l’hypothèse ^de Hartley.

^Des expériences ^de vérification tentées en août 1902 au Gôrnergrat (3136 mètres) par la méthode de Kreusler ^n’ont donné que des résul- tats incertains.

(1) ^{Ann. der} Phys., VI, p. 398 et 412; t90I ; - ^{et J. de} Phys., ^4° série, 1, p. 324; ^1902.

(2) ^Chen2. Netvs, XLII, p. 268 ; ^1880.

(3) ^C. R., LXXXVIII, p. ^{1101 et} 1285: 1879 ;

LXXXIX, p. 808; 1879 ;

XC, p. 940; ^1880.

(4) ^{Ciel et} Terre, XIX, p. 291-296 ; ^1898.

(5) ^{Ann. der} Phys., IV, p. 561 ; 1901 ;

^{et J. de} Phys., ^3e série, X, p. 399; ^1901.

221

T. XII , 1903, ^{fase, 13.}

ERIGH LISCII NE R. - Über die elliptische Polarisation des Lichtes bei der Re flexion

an Lüsungen von Korpern mit Obel’L1ndlenfarben (Polarisation elliptique ^de

la lumière réfléchie par des solutions de corps à couleurs superficielles).

P. 694-983, ^avec planches : ^courbes donnant, pour les raies C1/2D (1), D, E, F ^du spectre ^{solaire et les} incidences comprises entre 45 et 60 ou 70°, les variations de la différence de phase ^{et des} rapports d’amplitudes ^des composantes ^{de la}

vibration réfléchies (Diss. ^de Gi-eifswald).

La méthode d’analyse de la lumière est celle de de Sénarmont, ^modi-

fiée par Wiedemann (2) ; les substances étudiées sont : la fuch.sine ^en couche solide et en solution alcoolique ^à 4, ^{8 et 16} 0/0 (cette ^der-

nière solution doit être faite à chaud et peut ^rester sursaturée plu-

sieurs heures) ; ^{le vert brillant en couche solide et en solution à}

10 0/0 ^{dans l’alcool, à} 100/0 ^{dans un} mélange ^à parties égales ^d’eau

et d’alcool, ^{à 16} 0/0 dans l’alcool méthylique; ^{la cyanine en coche}

solide et en solution à 2 0/0 ^dans l’alcool, ^{à 6} 0/0 dans le chloro- forme : la fluorescéine ^{en solution à 10} 0/0 ^{et à 20} 0/0 ^{dans la} potasse.

On a déduit des observations, ^en utilisant les formules générales ^de

la réflexion, les indices de réfraction et les coefficients d’absorption

relatifs à C 1/2 D, E, F, ^{situées dans la} région ^{où toutes les subs-}

tances observées ont desbandes d’absorption, ^et pour des incidences

comprises ^{entre 45 et} 60 ou 70°. Pour les couches solides, ^{on a} pu dé- terminer de plus l’incidence principale ^{et la valeur} correspondante

du rapport ^des amplitudes; ^{avec les} solutions, ^ce rapport ^est trop faible _pour prèter ^{à une} détermination directe ; ^{on a} dîi le déduire par interpolation d’expériences ^{faites sous} des incidences variées de part ^et d’autre de l’incidence principale. Voici les conclusions géné-

rales qui ^se dégagent des résultats.

Avec les dissolvants _{purs, la} différence de phase ^{entre les com-} posantes passe brusquement ^{de 0} à 03C0 2 pour l’incidence principale, ^et

le rapport ^des amplitudes p y ^est égal ^{à zéro. Avec les} solutions, 1

varie d’une manière continue, ^d’autant plus ^lentement qu’elles ^sont plus concentrées, ^et que la radiation observée ^est plus ^{voisine du}

maximum d’absorption; p ^{a un} minimum différent de zéro, ^{et d’au-} (1) Equidistante ^{de C et D.}

(’2) Pogg. Ann., CLI, p. 6; 18TT4;

^{J. cze} Phys., ^tre série, IV, p. 20; ^1815.

222

tant plus grand que ^la solution est plus concentrée. La valeur corres-

pondante de l’incidence varie avec la concentration.

RÉSULTATS PARTICULIERS.

Vert brillant.

Le maximum

d’absorption ^se déplace ^{vers le} rouge dans ^les solutions : l’addition d’eau à l’alcool diminue l’ellipticité ^et les coefficients d’absorption,

tels qu’on ^les déduit de la polarisation, ^{résultat en} contradiction avec ceux qu’a obtenus antérieurement Katz (1) .

Cyanine.

La couleur supel°ficielle ^{de la couche obtenue} par

évaporation ^n’est pas ^{la même avec} l’alcool et le chloroforme; ^dans

le dernier cas, elle ^est chatoyante, ^{bronzée, comme celle de la} cyanine

récemment fondue, ^et passe ^au blen intense sons l’action de la lu-

mière, ^au point qu’un éclairage ^{très vif} (lumière solaire) permet d’obtenir des silhouettes d’objets ^{nettement limités.} Nutting ^{a d’ail-}

leurs observé (2) que l’illumination détruit presque entièrement son

pouvoir absorbant, ^et par conséquent l’anomalie de dispersion.

Enfin la règle de Jamin relative à l’indice limite n ⁼ 1,4 ^{est en} défaut, car, pour ^{la raie F} (n = 1,06), ^{les couches} solides de fuchsine donnent l’avance à la composante polarisée ^{dans le} plan d’incidence.

Il semble que, pour ^la fuchsine, ^le coeificient d’absorption ^soit à peu

près proportionnel ^{à la} concentration, ^les trois concentrations étu- diées.

P. LUGOL.

F.-F. MARTIENS et F. GRUNBAUM. 2013 Über eine Neukonstruktion des Kônig-

schen Spektralphotometers (Nouvelles dispositions dans la construction du

spectrophotomètre ^de Kônig).

P. 984-1003.

C’est ⁿⁿ spectrophotomètre ^à polarisation (3). Le collimateur est à deux fentes horizontales, ^en prolongement ^{l’une de l’autre. Les}

rayons dispersés par ^un prisme traversent un wollaston en spath, puis ^un objectif plan-convexe ^sur lequel ^{est collé un} prisme ^isocèle d’angle ^{obtus et à arête} verticale, qui réalise la séparation ^{des deux} champs que l’on compare; ^{dans le} plan ^{focal de} l’objectif ^{est une}

fente horizontale, ^et derrière elle ^un nicol. L’appareil ^{est construit}

(1) ^Diss. inaug. d’ Erlangen; ^1898.

(2) Nature, p. 416; 1902;

Beibliitte2-, XXVII, p. li6 1903.

(3) Cf. Verhandl. d. phys. Gesellsch. zii Berlin, ^4° série, p. 50; 1885 ; ^{et 5e} série,

p. 9; 1886 ; - Vethandl. d. (leutschen phys. Gesellsclz., ^{i 1’0} série, p. 280-284; ^1899.

223 et réglé ^{de manière} que les deux champs contigus ^soient polarisés ^à angle ^{droit, et éclairés} chacun par ^une des fentes du collimateur ;

comme disposition intéressante, ^nous sig nalerons ^des prismes ^de petit angle ^{collés sur la face} plane de la lentille collimatrice, ^{et entre} l’objectif ^{et le} prisme séparateur, dans le but d’éliminer la lumière réfléchie sur les faces des lentilles. Pour faire une mesure, ^on amène run des champs, que ^nous désignerons par l’indice (1), ^à l’extinction,

et on repère ^la position ^du nicol ; l’angle ^{dont il faut ensuite le}

faire tourner pour ^amener les champs, d’intensités primitives 1,

et 1,, ^à l’égalité, ^est donné par :

Pour les mesures d’absorption, ^on éclaire les deux fentes f1, ^et r2

au moyen d’une ^sorte de lunette dont la fige ¹ fait suffisamment

comprendre ^la disposition, ^{et ou V} représente ^{un verre} dépoli ^collé

contre une fente, éclairée par une ^source intense. Entre la triple ^len-

tille et les prismes, ^on peut placer ^{des tubes de 0"B30 de} long.

FIG. 1.

On n’obtient de résultats précis qu’en opérant ^{en lumière homo-} gène. ^{Le mémoire contient} d’intéressants détails sur la précision ^des

mesures 1 de coefficients d’extinction s (définis par If = 10 -03B5d), ^et qui peut ^atteindre 0,5 0/0, si l’intensité des champs ^à l’égalité ^est

suffisante.

P. LLTGOL.

F. GRUNBAJUM. 2013 Absorptionsmessungen ^an Wassengen Farbstotllüsungen (Mesures d’absorption ^sur des solutions colorées).

^{P. 1004-1011.}

Mesures de coefficients d’extinction faites, ^au moyen de l’appa-

reil précédemment décrit, ^sur le sulfate de cuivre (98gr,31t ^{de sel}

anhydre par litre de solution), le bichromate de potassium (10,01 ^et

1gr, 001 par litre), le chromate de potassium (36s’B07 par litre) ^et

224

l’acide dinitro-x-naplitolmonosulfonique (3gr,85 par litre), ^{dont l’ab-} sorption ^{est voisine de celle du} bichromate.

Les expériences, constamment faites sur plusieurs ^couches d’épais-

seur différente, ^ont toujours ^donné, pour ^la différence entre le coef- ficient d’extinction de la solution et celui d’une couche d’eau d’épais-

seur égale, les valeurs les plus grandes ^{avec les} épaisseurs ^les plus faibles, ^ce qui ^{est en désaccord avec} l’hypotllèse d’un coefficient d’extinction défini, indépendant ^de l’épaisseur traversée. Le coef- ficient d’extinction moléculaire (rapport ^du coefficient d’extinction à la concentration exprimée ^en molécules-grammes par litre) ^est plus petit pour la solution étendue de bichromate _que pour l’autre solution, ^ce qui doit tenir à la différence dans le degré d’ionisation,

et sans doute à l’influence ^{de l’ion} potassium ^sur l’absorption ^{de la}

molécule de bichromate (1). Enfin l’auteur a constaté, ^{au bout de} quelques jours, ^{une variation dans} l’absorption du bichromate. Les résultats relatifs ^au sulfate de cuivre, comparés ^{à ceux} d’Ewans, ^en

admettant l’exactitude de la loi de Beer (1), ^{accusent de} légères ^diffé-

rences, ce qui peut s’expliquer par le fait qu’Ewvans travaillait avec

de la lumière blanche, ^{dont il isolait un} groupe de radiations, ^au

lieu d’employer ^de la lumière monochromatique.

P.LUGOL.

F. LINDIG. - Uber die Verstimmte Oktave bei Stimmgabeln ^{und uber} Asym-

metrietône (Des diapasons mal accordés à l’octave et des sons d’asymétrie).

--

Diss. in. cle Kiel, ^2e partie, ^{Ann. der} Physik, ^t. XI, p. 31-53.

1B1. MEYER. - Uber Kombinations- und Asymetrie-tone (Sons résultants et sons

d’asymétrie).

^T. XII, p. 889-892.

Deux diapasons ^accordés presque à l’octave l’un de l’autre donnent des battements très nets. Helmholtz admet qu’ils ^{ont lieu}

entre le premier ^{son de} différence et le diapason ^à l’octave, ^tandis que lord Kelvin ^et Kônig (2) ^les attribuent à la perception ^directe par l’oreille de la variation graduelle de phase ^{entre le son} fondamental et l’octave. ^D’autre part, ^bien que la théorie n’indique, pour les verges

vibrantes, que des sons supérieurs ^non harmoniques, ^un grand

(1) MCILLER, ^{Ann. de} Physik, ^t. XII, p. 767 ;

^{et J. cle} Phys., ^4e série, III, p.217; ^1904.

(2) ^Lord KELVIN, ^Pî-oc. Roy. ^Soc. Edimb., IX, p. 602; 1878; -2013KÖNIG, ^Wied. Ann.,

XIV, p. 369; 188I ; 2013 LYJI, p. 555 ; ^1896.

225

nombre d’observateurs ^ont constaté, dans la vibration des diapa-

sons, et aussi de tiges, ^de plaques ^{et de} cloches, l’existence de l’octave et même d’harmoniques plus élevés(1). ^{Les battements}

d’octave auraient alors lieu entre le diapason aigu ^{et le deuxième} harmonique ^du diapason grave.

L’auteur s’est proposé ^de vérifier l’existence de l’octave harmo-

nique, ^{d’en trouver la} phase par rapport ^{au son} fondamental, ^{et de}

dédoire de ses observations une explication théorique. ^{Il s’est servi}

d’uri diapason ^de Lissajous U 12, d’un second diapason ut3 (A) ri go 11 -

reusement accordé à l’octave du précédent, ^et d’un troisième diapa-

son ut4 ^très légèrement ^faux (B). ^{Pour avoir,des sons} débarrassés de toute influence étrangère, il vissait A et B, les branches en bas, ^à des planchettes triangulaires ^voisines, supportées chacune par trois

longs tubes de caoutchouc égaux ^{fixés à une} planchette identique, assujettie ^{dans la} pince ^d’un support ^en 1’er par l’intermédiaire d’un bloc de liège ^{cloué à la} planchette; ^les quatre ^branches étaient dans

un même plan. ^Les diapasons, excités par le ^choc d’un marteau de

liège ^{recouvert de} drap, ^{rendaient un son} extrémement faible, _que l’on observait au moyen d’un bout de tube de verre placé ^{entre les} diapasons ^{et relié à l’oreille} par ^un tube de caoutchouc. On a puainsi

se convaincre que les variations d’intensité ^aUectent l’octave ut4, ^mains ,non le son fondamental (lui ^reste inaltéré : ^le maximum de netteté des battements ^a lieu quand l’excitation de ut" ^est plus faible que celle de ut3. L’intensité des mouvements vibratoires observés est

trop ^faible pour qu’on puisse considérer l’octave du diapason grave

comiiie un des sons de combinaison d’Helmholtz; ^l’auteur l’attribue à

une asymétrie ^{dans la} disposition des couches d’air en contact avec

la surface des branches du diapason. ^De plus, l’observation et la com-

paraison ^des figures optiques ^formées par A ^{et B en} face du dia- pason de Lissajous ^ont, montré que la phase de l’octave du diapason

est la même que celle ^{du son} fondamental, ^ce qui ^contredit l’expli-

cation de lord Kelvin et Kônig.

(1) ^L. HERMANN, P flügers Archiv, LVI, p. i67; 1894; 2013 lilied. Anil., LVIII, P. 392 ; 1896;

STUMPF, ^1Vied. Ann., LVII, p. G60 ; 1896; 2013 ROEBER, ^Doves Reper-

fotÙnn dei- Physik, III, p. 55; 1830;

SEEBECK, ibÙl., VIII, p. 69; 1849;2013 QUI--NCKE, Pogg. Ann.., CXXVIII, p. 117; 1866;

STEFAN, Sitzungsber. ^{d. Akad.}

Wissensch. zu Wien, 1nalh. nalurv.-Klasse, LXI, ² Abt., p. 491; ^1810.

^HFLnI-

HOLTZ (Pogg. Ann., XCIX, p. 506; 1856) signale ^l’octave à l’occasion de ses recherches

sur les sons de combinaison et l’attribue a des élongations qui ^{ne seraient} plus proportionnelles ^{aux forees} élastiques. L’observation ^a disparu dans Die Lehre der

Tonempfindunfjen.

226

On peut ^{vérifier ce résultat au} moyen d’expériences ^très simples,

dont nous ne citerons que la suivante : Un diapason (ab) ^{est sus-} pendu ^{comme il a été} dit; ^{un autre} (a1b1), presque ^à l’unisson, ^est

tenu à la main de telle façon _que ^{les branches soient} alternées :

aa1bb1 ; ^{si on} place entre a et aj ^ou entre b et b1 ^{le tube} explora-

teur, ^{on entend} très nettement l’octave au moment de l’extinction du

son fondamental ; ^{il faut donc} qu’elle ^{soit en accord de} phase ^avec

lui à la fois sur la face intérieure et sur la face extérieure de chaque

branche. Ce fait, ^excluant la formation de l’harmonique par les vibra- tions des branches du diapason, ^{conduit à admettre} qu’il prend

naissance dans l’air.

Si l’on admet que le mouvement ^d’une particule ^{d’air est dû, d’une} part ^{au mouvement} périodique ^du diapason, ^d’autre part ^{à une force} élastique rappelant ^la particule ^{vers sa} position d’équilibre ^{et de}

la forme

(où x désigne l’élongation, ^{et a et b sont deux} constantes), l’intégra-

tion conduit à une équation ^{de mouvement dans} laquelle figure l’octave, ^dans l’hypothèse ^{où x restant assez} petit, b ^{est suffisam-}

ment grand pour que le ^{terme du} deuxième degré ^{influe sur le mou-}

vement ; ^{il en résulte une} asymétrie ^{très nette, car les} particules, quand ^{elles se} dirigent ^{vers le} diapason, éprouvent ^{de la} part ^des particules ^{voisines une} résistance beaucoup plus grande que lors-

qu’elles ^se dirigent ^{de l’autre côté.}

L’auteur propose d’appeler ^sons d’asymétrie ^{les sons} qui prennent

naissance de cette manière, ^et qui peuvent comprendre d’autres har-

moniques, ^notamment la douzième. D’après ^lui, ces sons se distin-

gueraient ^{des sons de} combinaisons d’Helmholtz de la manière suivante : Quand, ^dans l’expression ^de k, x ^est grand, ^suivant l’hypo-

thèse d’Helmholtz, ^{il se} produit dans l’air un son de contbinaison pro- prement dit, grâce ^à l’interférence de deux mouvements de grande amplitude. ^{Quand b est} grand, ^{il se} produit ^{un son} d’asymétrie,

mais seulement à la surface limite de la source sonore.

Ces sons d’asymétrie ^ont pu être constatés également ^{avec des} plaques, ^et quelques ^{cordes, soit en} boyau, ^{soit en métal.}

^Leur

mode de production ^montre que même ^avec des sources à vibrations

sinusoïdales, ^{on n’est} pas ^assuré d’obtenir des sons rigoureusement

simples.

227 M. Meyer fait, au sujet ^{de ces} conclusions,les remarques suivantes:

Il faut distinguer ^{trois sortes de sons} résultants :

Il Sons subjectifs (de soustraction et non d’addition), qui prennent naissance dans l’oreille interne. Il ne s’agit vraisemblable- ment pas ici de sons au sens physique ^{du mot, mais} d’excitations

périodiques des terminaisons nerveuses (1) ;

2° Sons objectifs, quand ^l’air, s’échappant ^{d’une boite à} vent, détermine des vibrations sinusoïdales simultanées et différentes en

deux ou plusieurs points (harmonium ^et sirène); ^{c’est en effet seu-}

lement dans le cas d’une ouverture unique que l’on peut ^considérer la pression dans la boîte comme constante ; ^dès qu’il y ^{en a} plu- sieurs, la sortie de l’air _par chaque ^ouverture dépend des variations de pression déterminées dans la boite par l’action périodique ^des

.autres ; ^{on a alors à} la fois des sons d’addition et des sons de sous-

traction.

On peut juger de la confusion qui règne ^au sujet ^{des sons de}

’Combinaison par le fait que, dans ^{un récent} mémoire (2), ^{on a} appli- qué ce cas aux sons qui ^se forment dans l’oreille interne, ^bien que ^cette dernière soit remplie ^de lymphe, ^{et non} d’air ;

3° Sons objectifs prenant ^naissance quand ^{deux mouvements}

sinusoïdaux de période différente sont communiqués ^{en même} temps

à un même corps dissymétrique. ^{On a alors des sons} supérieurs, ^et

les sons secondaires sont d’autant plus intenses que le corps ^est

plus dissymétrique ^et que les ^sons primaires ^{ont une} plus grande amplitude. ^{Leur intérêt} physiologique ^{tient à la forte} dissymétrie

du tympan ; ^{mais ils sont} extrêmement faibles en comparaison ^des

sons de la première espèce.

Ce sont eux que vise M. Lindig. ^{Il montre en} réalité que, si ^un seul mouvement atteint un corps dissymétrique, ^{il ne} peut pas ^se

produire ^{de sons de} combinaison, ^{mais des sons} supérieurs. ^Le

,corps dissymétrique, ^{dans le cas du} diapason, ^{est la} couche d’air immédiatement voisine des branches. Le fait que ^cette couche doit être considérée comme dissymétrique ^{est le seul} résultat vraiment nouveau, mais extrêmement remarquable, ^du travail de M. Lindig.

(1) M. MEYEH, Zeilsc/u’. f. Psychol. ^u. Physiol. ^d. Suin, XVI, p. 22 ; 1898; 2013

tel’handl. cl. Physik. Gesellsch. zu Berlin, ^59e série, ^XVIII, 49; 1898 ; 2013 ^Zeilscht..

f. Psychol. ^u. Physiol. ^d. Suin, XVII, p. 1; 2898 ; 2013 Pflügers ^Arch. f. cl. !les.

Physiol., LXXVIII p. 346; ^1899.

(’) ^K.-L. SCHAEFEH, P flügers ^Archiv f. cl, ges. Physiol., LXXVII, p . 522; ^1900.

228

Mais sa distinction entre les conditions de formation ^{des sons} de combinaison et des sons d’asymétrie ^{ne semble pas} justifiée ; ^la question n’est pas de savoir si x ^est grand, ^{ou si c’est b, rnaz’s}

bien plus ^{si un seul} mouvement est cornmuniqué ^au corps dissymé- trique, ^ou s’il y ^{en a} deux. Dans les deux _cas, l’amplitude ^{des sones}

secondaires dépend ^{aussi bien de b} que ^{de x.} En second lieu, ^{les sons}

résultants de troisième espèce ^ne peuvent jamais prendre ^naissance

dans l’air; l’expérience ^montre qu’il ^{en est ainsi, et} la théorie l’in-

dique d’ailleurs, ^car dans l’air il n’y a pas ^trace d’asymétries. ^Les

résultats négatifs ^des expériences ^{de Rûcker et} Edser(1) ^contre-

disent formellement cette interprétation : ^en effet, quand ^{on excitait}

les sons primaires ^des diapasons, ^{on ne} pouvait ^nulle part, ^dans

l’air ambiant, ^{déceler de sons} résultants objectifs.

P. LUGOL.

FuEO.-J. BATES. - Über Versuchsfehler beim Messen des Rotations polarisation apsorbierender Substanzen (Cause d’erreur dans la mesure de la polarisation.

rotatoire de substances absorbantes). - P. 1080-1090.

Die inagnetische ^Rotation dispersions ^von Substanze mit anomaler Dispersion (Dispersion ^rotatoire magnétique de substances douées de dispersion ^ano- male). - P. 1091-1100.

Ces deux communications, ^dont la seconde ^a été présentée ^au Congrès ^de l’Association américaine pour l’avancement des Sciences

pour 1902-1903, ne tendent à rien moins qu’à infirmer les conclusions de toutes les expériences ^dans lesquelles ^{on a observé ou cru observer}

une dispersion ^rotatoire magnétique ^anomale; d’après l’auteur, ^les anomalies observées ne sont que des apparences produites par l’affaiblissement de l’intensité lumineuse de certaines radiations.

Preiniei- 1né1noire.

Supposons que l’on éclaire un polarimètre

à pénombre par la lumière obtenue ^en isolant dans un spectre ^une région ^{de faible} étendue, ^{de 566 à} 380 03BC par exemple ; ^le polarimètre

contient un liquide transparent magnétiquement actif. Dans un

champ magnétique nul, ^{tout se} passera ^{comme si} la lumière était

monochromatique ; ^{mais, si le} champ ^n’est pas nul, ^la dispersion ^va intervenir, ^{et les} directions de vibration, à la sortie du liquide, ^vont

être comprises ^{dans un certain} angle 03BB1 O03BBn pour ^{la moitié} gauche ^du champ, 03BB’1 O03BB’n pour la moitié droite; l’angle 03BB1 O03BB’1 ^est l’angle ^des

(1) ^Phil. Mag., ^XXXIX, p. 341 ; ^1895.

229 sections principales des deux moitiés du polariseur ^à pénornbre. ^Si

l’intensité lumineuse était la ^même pour ^toutes les radiations, ^{la nor-}

male ON à la position ^{OA de} l’analyseur pour laquelle les deux moi- tiés du champ ^sont identiques serait bissectrice de 03BBn O03BB’1, ^{car alors}

les valeurs de 03A3Ai sin2 xi et 03A3Ai ^sin2 OC’1 (en appelant ^Ai l’intensité,

ii et 03B1’i ^les angles ^des directions de vibration d’une radiation ^avec ON)

seraient évidemment les mêmes. Mais, ^{si cette condition n’est} pas

remplie, la relation !Ai ^sin2 ai ⁼ SA/ ^Sin2 oe’i ne _pourra ^{être satis-} faite que ^si on moditie les angles ^oc, c’est-à-dire si on déplace ON, ^ou l’analyseur ^{OA. L’auteur} acalculépar approximations successives ce

déplacement ^{dans le cas d’un} liquide ^{donnant une} rotation de 4° 70’

pour ^{03BB ! 566 et} de 4’53" pour À ⁼ 580, ^{avec un} angle 03BB1 O03BB’1 ^{= 20,4’;}

le polarimètre ^est supposé éclairé par la lumière solaire, ^{et on attri-}

bue aux radiations 580, 576, 573, 570, 566, les valeurs tirées de la courbe solaire (Mascart, Optique, ^{t. I,} p. 104, ^tableau 1) ; ^le dépla-

cement, est 0° 4’vers la droite. Si l’on remplace maintenant le liquide

par ^une solution de fuchsine (dans ^{le même} liquide), ^{et si l’on} multiplie

les intensités précédentes par les coefficients de transmission relatifs à la solution, ^{le même} calcul conduit à un déplacement ^de 3,36’ ^vers

la gauche, ^{soit 0° 056 :} l’absorption ^{seule, en} admettant que la fuch- sine n’intervient pas dans la ^rotation elle-même, détermine donc une

rotation apparente de 00 056. Or, ^{dans les mêmes} conditions, l’expé-

rience a donné 0° 055.

L’innuence de cette cause d’erreur est encore bien plus grande quand ^on emploie des méthodes analogues ^{à celles de Wiedemann} (1)

ou de Schmauss (2), ^dans lesquelles ^on déduit la rotation de la mesure

d’un déplacement ^de frange ^{obscure ou} de maximum lumineux dans

un spectre cannelé. On localise en effet la frange ^comme le milieu de la distance de deux régions d’égale intensité, ^{et cette} distance varie d’un observateur à un autre ; ^une absorption dissymétrique par rap- port ^{à la} position ^{de la} frange déplace celle-ci; l’effet doit augmen- ter quand ^on approche ^{de la bande} d’absorption ^et prendre ^{sa valeur}

maxima au bord; ^{il diminue} ensuite, ^{devient nul} pour ^un certain

point ^de l’intérieur, puis change ^{de sens et} augmente quand ^{on va}

vers l’autre bord, ^{où il présente un maximum de sens} inverse au pre-

mier ; si l’anomalie était d’abord positive, ^{elle est devenue} négative.

(1) Pogge Ann., LXXXII, p. 215; ^i85L

(2 ) Aiiti. den Phys., 11, p. 280 ; 1900 ; - ^{J. de} Phys., ^3c série, IX, p. 551 ; ^1900.

230

Avec le polarimètre ^à pénombre, la rotation apparente ^{croît avec}

le champ magnétique ; ^dans les méthodes interférentielles, ^{la valeur}

du champ ^n’a qu’une ^{influence minime sur} la valeur maxima de l’er-

reur avec les petites rotations, ^car la rotation due à la suhstance- n’est qu’une petite ^fraction de la rotation totale. Dans tous les _cas, cette valeur maxima est proportionnelle à la concentration des solu- tions étendues, ^{et d’autant} plus marquée que ^la bande d’absorption

est plus ^{nettement limitée.}

Enfin le phénomène ^de Purkinje, bien que ^son effet soit le plus.

souvent négligeable, peut, ^{dans certains cas,} contribuer à l’erreur, C’est ainsi qu’on ^a pu, ^{avec une} rotation de 4°, ^{constater une varia-} tion de l’ environ dans la position ^de l’analyseur ^en affaiblissant l’in- tensité de la 1/44e partie ^{de sa} valeur, ^au moyen d’un secteur tournant.

La connaissance de la courbe des intensités en (onction ^{de la lon-}

gueur d’onde ^est donc nécessaire pour ^mesurer la différence de rota- tion de deux substances, ^ou déterminer du centre de gravité optique

de la source par les instruments à pénombre, ^ou repérer ^en longueur

d"onde les positions ^{de la} lunette dans les méthodes de spectres ^can- nelés. Cette courbe s’obtient ^en multipliant ^{les ordonnées corres-} pondant ^{aux mêmes} longueurs ^d’onde dans la courbe des intensités de la source et la courbe de transmission de la substance étudiée;

avec les substances transparentes ^elle peut être à peu près identique

à la courbe des intensités de la source, et les erreurs sont alors négli- geables ; mais il n’en est pas ^{de même avec} les substances absor- bantes. L’auteur en donne un exemple saisissant. Il a mesuré l’altération apparente ^subie par la rotation magnétique ^{d’une colonne}

d’eau donnant 41 5 pour ^la raie jaune lorsqu’on place ^{sur le} trajet

du faisceau, ^{hors du} champ magnétique, ^{des solutions} alcooliques ^de

fuchsine à 0,000012 ^et 0,000024 ^{sous une} épaisseur ^{de 1 centimètre} l’angle des éléments du polariseur ^à pénombre ^{était 1° 10,} l’intensité lumineuse de la source 14 bougies. ^{Pour X =} 560, l’altération at-

teignait ^{0° 06 dans le} premier ^cas, 0° 12 dans le second (les ^courbes correspondantes, ^{entre 550 et 640} 03BC03BC, sont données dans le Mémoire).

Il faut en outre tenir compte de l’affaiblissement notable de l’absorp-

tion des substances telles que les solutions de fuchsine ou de cya- nine, lorsqu’elles ^{ont été} exposées ^à la lumière solaire pendant cinq

minutes.

Comme conclusion pratique, ^l’auteur conseille, ^{comme le meilleur}

moyen d’éviter ^{la cause} d’erreur qu’il signale ^{dans les mesures des}

231

comparaison ^{entre une solution et le} dissolvant, ^de placer ^{hors du} champ magnétique ^{une cuve} remplie ^{d’une solution} identique ^{à celle}

que l’on étudie et de même épaisseur, afin de rendre les observa- tions comparables.

Deuxièrne mémoire. - L’auteur ^a comparé ^{à l’alcool une solution}

de cyanine de concentration 19 . 10-6 et deux solutions de fuchsine de concentration 20 . 10-6 et 12.10-6 entre 746 _{pp et} 464 03BC03BC; ^à l’eau,

une solution de tournesol de concentration 0,0013 ^entre 710 pp ^et 558 03BC03BC, ^{et une} solution de bleu d’aniline de concentration 8 . 10-’;;

entre 674 _{pp et} 485 03BC03BC. Il employait ^un spectropolariscope ^{et un}

électro-aimant à armatures perforées pouvant ^{donner un} champ

de plus ^{de 18 000} lignes ^de force par centimètre carré. On pouvait

observer aisément un déplacement ^de l’analyseur ^de 1/2 ^millième

de degré (l’analyseur était muni d’une vis micrométrique parfai-

tement travaillée, liée à un tambour divisé en demi-centièmes de

degré; ^on pouvait lire aisément 1/10 ^de division). ^Il employait ^le

mode de compensation ^de l’absorption précédemment indirlué. ^Le

mémoire contient un tableau donnant, pour ¹ centimètre de lon- gueur, ^la différence constatée, pour chaque ^{),, entre la solution et}

le dissolvant. Les nombres sont tantôt positifs, ^tantôt négatifs, ^et

n’ont aucune marche systématique. ^De plus ^{ils sont} de l’ordre des

erreurs d’expérience, qu’il ^{est à} peu près impossible de réduire au

degré exigé par l’extrême sensibilité de l’appareil (ne pas oublier l’altération des propriétés absorbantes avec le temps).

L’anomalie constatée dans la dispersion rotatoire des substances absorbantes ne répondrait ^{donc à rien de} réel, ^et s’expliquerait par les considérations développées dans le mémoire précédent.

P. LUGOL.

G. BERNDT. - Photometrische llessungen ^an Gaspektren (Mesures photométriques

sur les spectres ^des gaz).

P. 1101-1114.

Description minutieuse des précautions prises pour ^avoir de l’hydro- gène ^et de l’azote purs, ^et pour les introduire dans le tube de Geissler

sans y ^{amener en} même temps ^des impuretés (à signaler, ^comme graisse ^{à robinets} n’émettant pas de vapeurs même dans le vide, ^un mélange ^{de 5} parties ^{de cire blanche et 3} parties ^de vaseline, indiqué

par le Prof. Dorn). Le tube de Geissler était à vision longitudinale,

à électrodes intérieures, constituées par des cylindres ^{creux d’alumi-}

232

nium _pur de 1 centimètre de diamètre et 3 centimètres de longueur.

Il pourrait ^être chauffé à 200°. Le courant était fourni par ^{une ma-} chine statique ^{à 20} plateaux actionnée par ^un électromoteur. L’inten- sité du spectre ^{est évaluée au} moyen d’un spectropliotomètre ^de

Glan à faible dispersion, muni d’une double fente de Vierordt, ^et par

comparaison ^{avec le} spectre ^d’une lampe ^à incandescence placée

derrière un papier ^{de soie. Le courant a varié de} 200 à 1 000 milliam-

pères, ^la pression ^{de 0cm,01 à 0cm,8.}

Azote.

Observations faites sur les bandes 03BB 606,9 03BC03BC et 03BB= 521,4 1Jw11.. Le spectre ^{du mercure} n’apparaît pas à la tempéra-

ture ordinaire; ^à 200°, ^{la raie verte seule} apparaît faiblement.

L’intensité est proportionnelle ^{au courant, à} pression ^constante.

A courant constant, l’intensité croit quand ^la pression ^décroît,

lenternent d’abord, ^très rapidement ensuite, ^ce qui confirme les résultats énoncés par Ferry (,1 ) ; la variation n’est pas ^{la même} pour les deux bandes.

A 200°, ^le rapport de l’intensité ^au courant ne paraît pas modifié.

Hydrogène. 2013 ^{Mesures faites sur la raie} rouge 03BB ⁼ 656,3 p-p..

Mèmes résultats généraux. ^{On a eu} constamment la raie verte du mercure ; à 200°, ^{on avait de} plus la jaune ^et la violette. L’hydrogène,

comme l’avait déjà indiqué ^Lewis (2), provoque donc toujours ^l’émis-

sion du mercure en contact avec lui. On ^a constamment observé le deuxième spectre ^de l’hydrogène ; ^{il ne} semble pas possible ^{de l’at-}

tribuer à des impuretés ^du gaz; mais, ^{comme son intensité est très} faible, ^on peut ^{le faire} disparaître ^en employant ^{une fente assez fine}

et une dispersion ^assez grande.

L’auteur essaie ensuite d’interpréter ses mesures au point ^{de vue}

de la théorie des ions. Elles semblent indiquer ^{que le libre par-}

cours des ions est inversement proportionnel ^{à la} pressiôn ; ^l’éner- gie cinétique ^de chaque ^{ion est} proportionnelle ^au quotient ^{de la}

chute de potentiel ^{librement parcourue} par la pression ; ^l’éner- gie ^{absorbée est en raison inverse du carré de la} vitesse des ions ; ^le

nombre des ions croît un peu moins vite que la pression.

P. LUGOL.

(1) Phys. Rev., Vil, p. 1; 1898; ^{- J. cle} Phys., ^3° série, VII, p. -j62 ; ^1898.

(2) ^Wied. Ann., LX1X, p. 398; 1889;

^{Ann. (lei-} 1-lhys., Il, p. 457 ; 1900;

^{J. de}

Plays., ^3° série, ^t. lx, p. 45; ^1900.

233

G. BERNDT. 2013 Das ultra-violette Funkenspektrum ^{des Selen} (Spectre d’étincelles cl-ut sélénium dans 1 ultra-violet).

P. 1115-1118.

L’étincelle éclate entre deux fils de platine recouverts de sélénium

fondu, ^{et reliés à une} bobine donnant 20 centimètres d’étincelle ^avec

cinq accumulateurs; ^en dérivation, ^une capacité ^de 0,013 03BC-farad. ^Le

diamètre le plus convenable des fils est 1mm,2 (il faut que l’éléva- tion de température ^{des fils soit} suffisante _pour vaporiser ^{le sélé-} nium, ^{eu assez} faible _pour éviter sa fusion). Le sélénium ne contenait que les impuretés habituelles; ^{on a} employé ^un spectrographe ^à prisme

de quartz. ^{Pour évaluer les} longueurs ^{d’onde, on} s’est servi des raies du platine que l’on avait ^{eo même} temps, ^{et des} formules de Cornu (1),

dont l’emploi ^est légitime ^{dans un} intervalle variant de 5 à 25 _03BC03BC.

Les mesures ne sont qu’approximativement ^{exactes ; mais elles}

fournissent une base aux observations ultérieures; l’exactitude ne

pourra d’ailleurs jamais ^{être très} grande, ^{à cause de} l’aspect ^diffus

des raies. Ce travail est le premier qui ^{soit relatif à} l’ultra-violet.

Il porte ^{sur 11.7 raies} (y compris ^le spectre visible dont l’intensité est exprimée par des coefficients variant ^{de 1 à} 0). ^{Nous ne donnerons} que celles qui ^{sont notées 5 et 6. Rd} signifie : diffuse; d.Il, ^diffuse

surtout vers le rouge ; cl.V, ^{diffuse surtout vers} le violet.

d.R. 5464,76 ^d. 52.:j ;j ,41 (255,472 Sb)

d.V. 6160,30 (observé déjà par de (Gramont) (2) ^{8 0}

6456,39

5252,87 (252,862 Sb)

5440,04

5245,95

5438,29 6241,37

5532,13 (de Gramont) ^5235,45

d. 6421,52

^{el.R. 6345,82}

d.R. 6418,32 6342,86

6417,68 (de Gramont’ ^d. 6341,40

d. 5413,90

^d. 6338,74

d. 6412,92 ^d. 6297,20

d. 6380,09 5296,43

rL 6373,86 6195,21

d. 6371,i7 d. 5286.65

d. 6363,80 ^d. 5286,42

5357,07 5283,73

(t) ^{H. KAYSER,} llandbuc/t der Specti-oskopie, ^t. l, p. 321 ; ^1901.

(2) ^C. R., CXX, p. 778 ; 1895 ;

CXXVII, p. 866; ^1898.

234

cl. 6354,44 528L,71 ⁱ

5351,59 62-,7,78

5264,95 ^d. 6276,76

6263,11 ^d. 6268,83

5261,74 ^d. 6268,61

5261,firJ ^d. 5266,56

d. 6259,16 ^d. 5266,23

d. 6256,19 5265,44

P. LUGOL.

DISCH. - Uber Beziehungen zwischennatürlleher und elektromaînetisclier ^Rota-

tions dispersion (Sur les relations entre la dispersion rotatoire naturelle et la

dispersion ^rotatoire magnétique). - ^{Diss. de} Fribourg, p. 1133-1151.

D’après ^Wiedemann (1), la rotation magnétique ^du plan ^de polari-

sation par ^une substance active est proportionnelle à ^{la rotation natu-}

relle. De la comparaison ^{des deux} phénomènes ^{dans les essences de}

térébenthine allemande, française ^et américaine, l’essence de citron,

l’huile de paraffine, ^le valérianate d’éthyle, ^{le tartrate} diéthylique ^et

le quartz, ^{l’auteur conclut à} l’exactitude de la loi de Wiedemann.

La concordance entre les courbes de dispersion rotatoire naturelle et magnétique ^étant presque parfaite pour ^le quartz, ^{dont le} pou- voir rotatoire naturel est unilatéral (un quartz droit, ^par exemple,

ne contient jamais ^{la moindre trace de} quartz gauche), ^l’auteur

pense que les écarts systématiques, d’ailleurs assez faibles, ^observés

avec les liquides ^{étudiés sont} dus à des impuretés ^{actives. Enfin}

les équations ^données par Boltzmann, ^{Carvallo et Drude} pour repré-

senter la rotation naturelle en fonction de 03BB peuvent également

servir pour la ^rotation magnétique.

P. LUGOL.

C. DIETERICI. - Die spezifischen Wärmen der Kohlensàure und des Isopentans (Les ^chaleurs spécifiques ^de l’anhydride carbonique ^{et de} l’isopentane).

P. 154-186.

Dans un tube de verre vide d’air, de volume intérieur V, ^considé-

rons une masse M de substance divisée en deux phases, ^{l’une la} phase liquide, l’autre la phase vapeur ^saturée. Soit 03C52, ^{le volume}

(1) Pogge Ann., LXXXII, p. 215; 1851;

^{Die Lehre von der} Elektrizitüt, 111,

p. 1054; ^1895.

235

spécifique ^de la vapeur saturée, ^et v, le volume spécifique ^du liquide saturé, ni ^{la masse de} la vapeur. On sait que ^{l’on a :}

La quantité ^de chaleur absorbée dans une modification infiniment

petite, ^{où la} température ^{varie de dT, est} donnée par la formule dé- montrée dans tous les cours de thermodynamique :

dans laquelle :

r désigne la chaleur de vaporisation ^{à la} température T,

c, désigne ^{la chaleur} spécifiques ^du liquide ^saturé.

La formule de Clapeyron ^{et la relation} (1) permettent ^{de mettre}

la relation (2) ^sous la forme suivante :

Si on désigne ^{par QTo la} quantité de chaleur absorbée quand ^on

chauffe la masse M de la température ^{o, à la} température T, ^{la for-}

mule (3) ^{donne :}

Or, ^{si on} appelle p la chaleur interne de vaporisation, ^{il est facile}

de voir que l’on ^a:

M. Dieterici, par analogie ^{avec la} définition de _p, appelle ^chialeur spécifique interne du liquide ^saturé la différence

Enfin, ^{si on} désigne par ^{Cim la} valeur moyenne de ^{ci entre o et} T,