Comptes rendus de l'Académie des Sciences; T. CXXX, 1$$er semestre 1900

631

M. Crémieu (~ ) ^{dans ses} expériences,! auteur développe ^{d’abord une}

remarque du Dr Larmor, qui ^a songé ^{à une influence} possible ^{du cou-}

rant servant à charger ^le disque d’aluminium dans l’expérience ^{relativ e}

à l’effet inverse de Rowland,. Supposant ^le champ magnétique pro- duit _par ^un noyau rectiligne, il montre que l’action du champ magné- tique ^{sur le courant de} charge doit compenser exactement l’action de la force électromotrice d’induction sur la charge ^du disque.

Cette conséquence ^n’est légitime cependant que si le champ ^est produit par ^un électro-aimant _{à noyau} rectilignes, tandis que 1~’I. Cré- mieu a utilisé un électro à noyau magnétique fermé, quai ^{ne doit} pro- duire aucune action sensible sur le courant de charge.

Dans l’expérience où 31. Crémieu a cherché à retrouver le phéno-

mène observé par Rowland, ^{M. iililson cherche une} compensation

dans l’entraînement des charges portées par ^{les secteurs fixes avec}

ou sans écran électro-magnétique ^en arrière. Il croit pouvoir ^conclure

à un défaut d’isolement des sectetirs fixes de NI. Crémieu.

LANGEVIN.

COMPTES RENDUS DE L’ACADÉMIE DES SCIENCES;

T. CXXX, 1er semestre 1900.

Tir. :B10LREACX. - Sur les valeurs absolues des éléments magnétiques

ai

1",janvier ^lD01.

^{P. 65.}

(1) ^Voir

volume, p. 453.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0190100100063101

632

A. et V. GUILLET. - Nouveaux modes d’entretien des diapasons. - ^{P. 1002.}

Le procédé d’entretien du pendule de M. A. Guillet C) s’applique ^au diapason. L’électro-aimant est en série avec le fil fin d’une bobine dont le gros ^fil reçoit ^{le courant d’une} pile; ^les interruptions ayant lieu juste ^{au moment oii le} diapason passe par ^sa position d’équilibre,

les charges ^{induites à} l’ouverture et à la fermeture du circuit pri-

maire impriment ^{aux branches du} diapason ^des impulsions favorables.

On peut ^{obtenir les} interruptions ^du primaire ^à l’aide d’un microphone

dont les mouvements sont commandés _par le diapason ^lui-même

soit directement, soit par l’interm édiaire du milieu interposé. Lorsque

les crachements ont disparu ^et que ^le microphone ^{rend un son musi-}

cal à l’unisson de celui du diapason, l’amplitude ^{du mouvement des}

branches du diapason ^{atteint sa} valeur maximum.

A. et ~’. GUILLET. 2013 Oscillomètre balistique:

de laquantité d’électricité et de l’énergie électrique distribuées par courants continus. - P. 1~1~0,

Un cadre C, ^{de surface S et de moment d’inertie A} par rapport ^à

l’axe de rotation ZZ’, ^est placé ^{dans un} champ magnétique ^{dont la}

composante ^{utile est} z,.

Pendant la durée T du courant, ^le cadre subit une impulsion ^de

vitesse angulaire (ùo, telle que :

Le flux induit dans ce cadre, pendant ^{la durée} très courte où son

circuit est fermé, ^est proportionnel ^à l’intensité 1 du courant dans la bobine qui produit ^le champ. ^{On a donc :}

L’angle constant est parcouru par l’équipage ^{dans le} temps :

Donc

Ainsi chaque fois que l’équipage parcourt l’angle constant oc : f° une même quantité d’électricité est fournie _par la _source, si o ^est

constant; ^{2° une même} quantité d’énergie ^est fournie par la source, si fi est proportionnel ^à E, force électromoirice d’utilisation.

(1) ^{A. GUILLER,} C. R.; 1898.

633

C~3. FREY. - Pendule à restitution électrique constante. - P. 1248.

On restitue au pendule de la force vive, ^{au moment oû} celui-ci passe par ^sa position d’équilibre, ^{en se se rvant d’un} transformateur élec-

trique spécial donnant des courants induits qui transportent ^une quantité d’électricité indépendante ^{de la} pile ^et réglable ^{à volonté.}

H. LE CHATELIER. 2013 Sur le développement ^{et la} propagation ^{de l’onde} explosive.

-

P. 1135.

La méthode photographique ^se prête ^à l’étude de l’onde explosive (~ ).

Dans le cas des mélanges d’acétylène ^{enfermés dans un tube de}

10 millimètres de diamètre et allumés avec une étincelle électrique,

l’onde explosive prend spontanément ^naissance après les parcours suivants de la flamme :

Les vitesses de propagation des ondes explosives ^{sont les sui-}

vantes :

L’onde explosive ^{ne se} propage pas dans tous les mélanges ^con-

bustibles.

Dans le cas du mélange d’oxyde ^{de carbone et} d’oxygène, ^l’onde explosive ^ne prend pas naissance spontanément; ^{on peut} la provoquer

avec ogr,O~ de fulrninate. Si la dose de fulminate est trop forte, ^{on ne} l’obtient plus. ^L’onde comprimée ^{par cette} charge ^{est, en effet,} trop rapide ^{et ne} peut ^{être snivie} par l’onde explosive ^du mélange gazeux,

qui ^{reste en arrière et s’éteint.}

(i) Annales de Clt. et de Phys., ^7e série, ^t. XX, p. 15; ^1900.

634

L. DUMAS. 2013 Sur les transformations allotropiques ^des alliages ^{de fer et de nickel.}

-

P. 131l.

Les alliages ayant ^{des teneurs en nickel voisines de 25} 0/0 ^et _ayant

une faible teneur en carbone accusent successivement les transfor- mations caractéristiques ^{des deux} catégories d’alliages, ^dénommés

r~e~ersibLes et iorcee~°sibles, par 1B1. Ch.-Ed. Guillaume (1). ^{Ils ont été}

étudiés à Fusrne d’Imply, ^{de la Société de} C01111nentry-Fourcham-

bault. Voici les principaux résultats :

Jusqu’à ^{~?~,8’~ 0;’0 de nickel, les} points de transformation non

réversibles sont au-dessus de 0°; ^à partir ^{de 23,84} 0,‘0 ^de nickel, ^{on a}

constaté l’existence simultanée des points de transformation réver- sible et non réversible. Les diagrammes ^obtenus prolongent ^{ceux de}

l~’!. Osn10nd (2) . Les courbes de transformation non réversibles du fer et celles réversibles se coupent : ^elles sont, par conséquent, distinctes. Il semble ainsi établi qu’il ^{n’existe aucune} proportion ^{de fer et de nickel}

pour laquelle, ^au point ^{de vue de la} transformation allotropique,

les propriétés ^soient analogues ^à celles des eutectiques.

Le nickel abaisse les points de transformation du fer, ^{et le fer}

abaisse de même ceux du nickel, quoiqu’il ^commence par les relever.

Il en résulte que le magnétisme ^des alliages qmi n’ont pas ^été refroidis au-dessus de 0° provient exclusivement du fer, ^{si la teneur en nickel}

est inférieure à 25 0/0 ^et exclusivement du nickel, ^{si elle est} supérieure

li 26 0/0. ^{Entre 23 et 26} 0/0, ^le magnétisme ^a disparu presque ^com-

plètement ^{à la} température ordinaire, par suite de l’abaissement simul- tané des points de transformation du fer et du nickel.

(1) ^C. R., ^t. C1W’III, ^1515.

j2) ^C. R., ^t. CXXYIII, p. 306.

635

II. CHEVALLIER. 2013 Les modifications permanentes ^{des fils} iiiétailiques

et la variation de leur résistance électrique.

P. 120 et P. 1612.

La théorie des déformations permanentes des corps solides, ^établie par ~~Z. ^Dnllem (~), ^{a été vérifiée} expérimentalement, par ^M. Marchis,

dans le ^cas de la dilatation du _verre, par 1~’I. Lenoble pour la traction des fils métalliques. ^1B1. Chevallier met en évidence les mêmes parti-

cularités pour la résistance électrique ^d’un alliage ^de platiné-argent

~? parties d’argent ^{et 1} partie ^de platine), qu’on ^{soumet a des varia-}

tions périodiques ^de température.

11 ~xz’ste~2~~e d’une l~o2zle.

La température ^{oscillant entre} To ^{== ’150 et} Ti = ^{- 1~O°,} la résistance a pris, ^à T 0’ après chaque ^série,

les valeurs :

1~01509 1.>,01?100 1~01493 1B’},01490 1~01488 d~0148~.

La limite est, ^{on le} voit, rapidement ^atteinte.

2° Liniite cles llj~2ilca.

Si on produit ^une perturbation ^en portant ^à

une température T~ supérieure ^à T, ^{et si on refait osciller les} tempé-

ratures entre T ^et T l’ ^la résistance limite à T~ change. ^{Si on} répète plusieurs ^{fois la même} perturbation ^à T, suivie de l’oscillation entre

To ^et l’ 0 ^{on obtient une limite des} limites. Si T 2

^{2900. cette}

limite atteint l~,~1,00(..)09.

3° Dcylccee~~2e~at cle la liniite des limites.

Cette limite des limites

grandit ^{avec la} températnre ^{T 2 ; si on fait osciller} T2 ^entre T2’ ^et T 2’"

la limite des limites se déplace ^{et atteint une limite} qui serait inva- riable pour ^toute perturbation ^ne dépassant pas T,’’.

Les variations de la limite des limites affectent une forme caracté-

ristique, qui ^n’est pas la ^même pour les fils trempés ^{et pour les fils}

recuits.

II. LE CHA.TEL1ER. 2013 Sur la dilatation de la silice fondue.

P. 1’10:3.

La silice, ^à 1 état cristallisé, présente, ^au point ^{de vue de la dilata-} tion, ^des propriétés curieuses ; ^{à l’état} amorphe, ^elle possède ^une

dilatation à peu près régulière ^et relativement faible. Les mesures, effectuées _par comparaison ^{avec un} prisme ^de porcelaine ^{de dilata-}

(’) l1férnoiJ’es de l’_teccclé~nie cle ~el~~~que, ^t. L‘~’1 : - J. de phys., ^3~ série, ^t. IX,

p. 28, ^1900.

636

tion connue, ont fourni les résultats suivants, exprimés ^{en milli-}

mètres et rapportés ^{à une} longueur de 100 millimètres.

Le coefficient de dilatation entre 0° et 1.000° est 0,0000007. ^{La silice} fondue a donc une dilatation beaucoup plus faible que ^tous les corps

connus et, pour ^ce motif, elle doit résister sans rupture ^{à des} change-

ments très brusques ^de température.

Le quartz ^{ne fond} qu’à ^une température supérieure ^{à celle du} platine. ^{On abaisse son} point ^de fusion par l’addition ^de petites quantités d’alumine. La composition lüSi02,A1203 fond à ~100° environ

plus bas qne ^le platine. L’addition de bases alcalines et alcalino- terreuses abaisse encore le point ^{de fusion, mais augmente la dila-}

tation.

Par addition de lithine, ^on obtient le mélange :

10 Si0’-’, A120~, Li’0,

qui ^fond à ~ .~00‘’ et possède ^une dilatation peu supérieure ^{à celle du}

quartz ^fondu.

A. DUFOUR. - Surun thermomètre

quartz pour hautes températures. -P. ^775.

- sur la résistance de la silice fondue

variations brusques ^de température.

- P. i’T~3.

1f1. Dufour, qui sait étirer le quartz ^en fil, ^a pu réaliser des tubes de quartz ^et fabriquer ^un thermomètre avec de l’étain pour corps

thermométrique. ^Il signale l’emploi ^du quartz pour la fabrication des tubes à spectroscopie. ^{Il a vérifié} depuis lon~temps déjà ^{le fait} indiqué

par 11T. Le Chatelier dans ^{la note} qui précède ^et relatif à la non-rup- ture des objets ^en quartz ^sous l’influence des variations brusques

de température.

P. ~7ILLARD. -Sur la perméabilité de la silice fondue pour rhydrogène. - P. f 752.

La silice fondue, ^{chauffée au} rouge, est, ^{comme le} platine, per- méable à l’hydrogène, ^{mais à un} degré moindre. Cette perméabi- lité, qui augmente beaucoup lorsqu’on atteint la température ^de

ramollissement de la silice, permet d’expliquer ^{le son} musical que

637 l’on entend, lorsqu’une ampoule ^de silice, soufflée à un tube de méme .

substance, ^{est chauffée à} ~.~00°. Il se produit ^{de l’eau} par combustion de l’hydrogène, qui pénètre ^dans l’ampoule ^{à cause de la} perméabilité

de l’enveloppe; ^{cette eau se} condense. Si l’on chauffe tout l’appareil,

on évite la condensation rythmée ^de cette eau, et l’ampoule ^devient

silencieuse. Le même effet a été obtenu par de la Rive (1802) ^{avec une} ampoule ^dans laquelle ^{on avait} préalablement ^{introduit une} gouttes

d’eau.

J. COLLET. - Nouvelle détermination de la pesanteur. - ^{P. G.~2.}

Ces recherches complètent ^{les mesures} antérieurement effectuées le long ^du parallèle moyen du cap Ferret, ^{à Turin. Ils sont relatifs}

aux trois stations de Grenoble, ^de Saint-A~rtve ^{et du Lautaret.}

Ces résultats confirment les conclusions déjà ^{énoncées dans des}

notes antérieures (’ ) .

P. ~IASSOULIER. - Relation entre la conductibilité tlectrol5~tidue ^et le frottemen interne dans les solutions salines.

P. T1:{.

Il résulte des travaux antérieurs de Wiedemann 1,~’) , ^Grottrian (3),

Grassinann y, ^l3ender B~)), Stephan(6), Bout Y (7) , FoussereauC.), ^Poin- caré(~), que les variations de la résistance électrique ^et du frottement interne ont lieu dans le même sens. Mais la loi de proportionnalité

n’a pas ^été démontrée. En employant ^des solutions de sulfate de cuivre (1) ^{.I. de} Phys., ^3e série, ^t. VII, p. 130; ^1898.

{’ ) Annales de Yo,~llendo~° f, ^t. XCIX, p. 205 ; ^1856.

(3) Annales de I’o~lle~~do~~f, ^{t. CLVII,} p. 130, 1!~6, ‘?~’1; 1876 -4tinales de It%ied.

t. Vlll, p. J29, 5tj4; 1879.

(4) Annales de Wied., ^t. 1~’I, XVIII, ^X1X.

~5) Id., ^t. XXII; 1884 ; ^t. XXX ; ^’1887.

(6) Id., t. XVII-1882.

(7) Annales de Ch. el Phys., ^6c série, ^t. V, ~’II, 11I ; - ..T. de ph!Js.

638

dans des mélanges ^{d’eau et de} glycérine, ^on peut ^{obtenir des varia-}

tions plus considérables que dans les expériences antérieures. Les

mesures électriques ^sont effectuées soit par ^la méthode de _compensa- tion de M. Boutysoit ^{avec le} dispositif ^de Kohlrausch, ^tel qu’il ^existe

au laboratoire d’Ostwald. Le frottement interne est mesuré par la méthode de Poiseuille. Voici les résultats :

La concordance est meilleure à 15° qu’à ^{0°. Il y aurait lieu,} pour

expliquer ^ces différences, ^{de tenir} compte de l’ionisation de la solu- tion.

H. LE CHATELIER. - Sur les points anguleux des courbes de stabilité. - P. 1606.

A tout changement ^{dans la nature} d’un corps cristallisé ^en équilibre

avec le liquide qui le dissout correspond ^un point anguleux ^{dans la}

courbe de solubilité. ~1. Le Chatelier démontre _{par la} thermodyna- mique que, dans ^{le cas où} il y ^{a un} échange réciproque ^{des deux}

corps ^en dissolution (point eutectique ^de Guthrie), ^les tangentes ^tri- gono1Ju!tr£ques des deux courbes sont dans le ~~a~2~ort, des chaleurs lcztences de dissol2ction de poids ^des deux eor~~s égaux ^{à ceux} qui ^se

trouvent dans la solz~tir~~2 saturée.

Si l’on rapproche ^{cette loi de la} formule de solubilité :

639

on voit que 1a ^{valeur du} co~f~cienG a (appelé ⁱ par NI. Van t’Hoff~ ^est

la mêÎne pour deux corps différents pris ^{« leur} point ei~tecCz~Z~e.

THOMAS TO-~1,UÀSINA. - Sur la cristallisation métallique par transport électrique

de certains métaux dans l’eau distillée. - P. 325.

L’anode et la cathode sont formées du même métal, ^{et elles sont} plongées ^{dans de l’eau distillée.}

Sur la cathode, repliée ^{deux fois à} angle ^{droit en sens} opposé, ^on observe, ^sous l’influence d’un très faible courant, ^un dépôt ^cristal-

lisé. Le phénomène ^{est très distinct et visible à l’oeil nu avec le} zinc

on voit naître des cristaux métalliques dont les faces ont un éclat très vif, ^{semblable à} celui des surfaces d’argent ^bien polies.

Si l’on opère ^dans l’huile de vaseline avec un disque ^{et un} gros fil de cuivre pour électrode, ^{on obtient un} filament de brouillard brun

rougeâtre, reliant le centre du disque ^avec l’extrémité du fil : ^{ces fila-} mentsparaissent ^formés pardes chaînes de petits ^cristaux métalliques polarisés. ^Ces expériences, complétées par des observations ^nou-

velles, ^seraient peut-être susceptibles ^de renseigner ^{sur les mouve-}

ments et la vitesse des ions.

F. CAUBET. - Sur la liquéfaction ^des mélanges gazeux. P. 167.

Sur la liqué-

faction des mélanges gazeux anhydride carbonique ^et anhydride sulfureux.

P. 828.

L’auteur fournitles ligneslimites correspondant ^{à divers} mélanges

de CH3CI et de C02 et à divers mélanges ^{de C02 et} de S02. Ces

lignes offrentl’allure générale représentée dans le livre de ~Z . D uhem (1).

L. CAILLETET, COLARDEAU et RIVIÈRE. - Recherches

les tensions de la vapeur de

saturée.

P. 1585.

Le mercure est chauffé dans un tube-laboratoire en fer, ^{de 46 cm.}

de longueur, ^{de 3 cm. de diamètre} extérieur, ^{de 7} millimètres de dia- mètre intérieur, ^{fermé à ses} extrémités. Dans ce tube est introduit un

deuxième tube concentrique, qui ^{est fermé à son extrémité} inférieure et

qui ^{contient une} pince thermoélectrique. L’intervalle compris ^{entre les}

(1) Tr~aité éléinentaii-e de J)1,écanique cl~irnique3 ^{t. 1~’.}

640

deux tubes est très étroit. _{La vapeur} de ^mercure qui ^{se forme au-}

dessous du tube intérieur est isolée par la gaine liquide existant dans cet intervalle étroit. La partie supérieure du tube-laboratoire com-

munique par ^un tube flexible en fer avec un cylindre ^{de fer fermé}

dont on peut ^{faire varier} le volume intérieur à l’aide d’un piston plongeur ^{à vis. On} peut ^{ainsi ramener à unc mème valeur le volume}

total de mercure à l’état liquide ^{et à} l’état de vapeur, ^{et on est ren-}

seigné ^{à ce} sujet par ^{un contact} électrique. ^La partie supérieure ^du cylindre ^{est mise en} relation par ^un tube de fer avec une pompe

hydraulique munie d’un manomètre. Les indications observées sont

acceptables, ^si le manomètre ne varie pas pendant qme l’on déplace

le piston plongeur ; ^c’est que ^la variation de volume n’aliecte alors que la valeur ^saturée. Voici quelques résultats :

1,es expériences n’ont pu ^être faites au-delà de 8801, parce que le

tube de fer se laisse alors traverser par ^{le mercure.}

~

G. ~~ASSOL. - Sur

thermocalorimètre à dé~ ersement. - P. 1126.

L’appareil de M. Massol repose ^sur le même principe que celui de

Regnault. ^{L’alcool étant} remplacé par l’acide sulfurique, ^on peut opérer ^{dans des} intervalles de température plus étendus, ^on _peut

utiliser l’appareil ^{dans des} intervalles différents de température

en employant ^un dispositif analogue ^à celui du thermomètre Walferdin. Le rayonnement devant s’effectuer dans une enceinte à

température constante, ^on emploie ^{une étuve} Schribaux, ^avec régu-

lateur Roux.

641

L. MARCH1S.

Sur le moteur à gaz à explosion. - ^{P. 70J et i248.}

A. W’ITZ. - Le cycle théorique des imoteurs à gaz ^à explosion.

^{P. 1118.}

Lathéorie des moteurs du type ^Otto qui est un moteur à quatre temps

avec compression préalable, ^fait l’objet ^des critiques ^{de 1B1. Marchis.}

Les hypothèses adoptées jusqu’à ^ce jour conduisent a des conclu- sions inadmissibles.

Dans le cas des moteurs Niel, Charon, Letombe, Hevnen, ^etc.,

M. Witz soutient que ^le cycle, décrit dans son traité, ^{constitue un} type ^assez parfait, puisqu’ il permet ^{la détente} complète des gaz, ^dé-

tente qu’on doit rechercher si l’on veut obtenir le rendement maxi-

mum (1).

A. PONSOT. - Réactions chimiclues produites ^dans

solution ; tension de vapeur du dissolvant.

P. 782.

Réactions chimiques ^limitées dans les sys- tèmes homogènes. - ^{Lois des} modules. - P. 829 (2).

Les conclusions de l’auteur relatives à la première note sont les suivantes :

Des réactions spontanées ^et limitées, effectuées à température ^{et à} pression constante entre des corps dissous ^et mélangés, ^modifient

un système homogène ^ou hétérogène. Ces réactions accroissent

jusqu’à ^{une valeur maximum la tension} de vapeur ^du dissolvant, lorsqu’il ^ne prend part ^{à aucune} réaction. Elles accroissent, jusqu’à

iine valeur maximum, ^{la tension de} vapeur ^d’un des corps réagis-

sants, lorsque ^ce corps ^est produit dans la réaction, et inverse- ment.

W. SC1I:IFrEIIS. - Sur la production des fantômes électrostatiques

dans les plaques sensibles.

P. 89 i .

L’action sur une plaque photographique ^{du commerce de deux} pointes ^en communication avec une machine d’induction dessine les

lignes ^{de force} qui apparaissent ^{sans le secours} du bain de dévelop- pement ^{et se} conservent après l’action du bain d’hyposulfite ^de

soude. Afin d’éviter les globules ambulants observés par M. Sté-

phane Leduc, ^on n’établit le contact que de la pointe positive, ^tandis

que ^la pointe négative ^{doit être} séparée ^{de la} pellicule ^sensible

d’environ ~. ,’~ millimètre.

(1) Vo~ ez,

sujet, BauxtiES, ^{J. de} Phys.,

^vol., p. 309.

t2) Voyez. ^{J. de} phys..

vol., p. 409.

642

~.-~. PETRO~B SKY. 2013 Sur la distribution du potentiel ^dans

milieu hétéro- gène.

^{P. li~?.}

^{Sur la}

^{de la} capacité ^dans

^milieu hétérogène.

P. 16~.

-

Ces recherches mathématiques s’appliquent ^aux questions ^sui-

va ntes : 1° Capacité d’un condensateur plan, sphérique ^ou cylindrique,

d e deux surfaces métalliques ^entre lesquelles ^{se trouvent} plusieurs

couches de diélectriques différent s ; ^2° distribution du potentiel ^autour

d’une sphère métalli que disposée ^{au centre d’une autre} sphère ^n’iso-

lant qu’imparfaitement; ^3° capacité ^{de la} sphère ci-mentionnée,

mesurée par ^un des procédés employés ordinairement (c’est-à-dire

au moyen de ^courants alternatifs) .

Dans l’emploi ^{des courants} alternatifs pour ^{la mesure} des capacités,

il _y a lieu de considérer celles-ci comme variables avec le temps. ^Dans le cas où le potentiel ^{de la source est} exprimé par la fonction V - Eo ^sin 27tnt, ^{on démontre} que la charge ^{totale a la mêrne} pé-

riode que le potentiel, ^mais qu’elle diffère de celui-ci par ^sa phase. ^On peut, ^en remplissant ^certaines conditions, ^{obtenir des} équilibres ^bien

définis susceptibles ^d’être mesurés. La théorie d’ailleurs reste d’accord

avec les expériences réalisées par Borgman ^et Petro,vsky (1), par Hanauer (2).

H. PELLAT et BEALLARD. - De l’énergie absorbée par les condensateurs soumis à

différence de potentiel sinusoïdale.

P. 1457.

Les diélectriques ^ne présentant pas de phénomènes d’hystérésis,

mais simplement ^{de la viscosité} électrique (3), ^on peut obtenir, ^{à l’aide}

des formules établies par 1~I. Pellat (1), ^{la valeur de} l’énergie ^absorbée

par ^un condensateur dont les armatures sont soumises à une diffé-

rence de pot entiel sinusoïdale. On arrive à la formule très approchée :

W~

représente l’énergie transformée en chaleur _par unité de volume

et de temps ; b ^{et h sont définis par les} relations2013-= ~ ^{(J2013~’) et J= h~,}

(1) ^C. Il., ^t. C1X‘’III, p. 420; ^1899.

(’~W~.~~.,p.6o;1898.

(3) ^F. BEALLARD,. C. R., L CXXX, p. 1182; ^1900.

1’) ^{Annales de Ch. el} ~’Iz., ^6e série, ^t. XVIII, p. 150 et 571; ^1899.

643

en appelant ^{J la} polarisation ^réelle finale pour ^le champ ^{final ~~,} quand

on maintient constante la différence de potentieldes armatures. Cette formule démontre que, ^au point ^{de vue de} l’échauffement, ^{les meilleurs} diélectriques ^{sont ceux} pour lesquels ^{et h sont le} plus faibles. La détermination expérimentale ^{de b et de h} peut ^donc permettre ^un choix judicieux ^des diélectriques employés pour les condensateurs industriels.

D’ARSONVAL. 2013 Exploseur ^{rotatif et} dispositifs divers pour la production

de puissants courants à haute fréquence. - P. 10’~9.

L’auteur décrit les appareils qu’il ^a imaginés pour la décoration de la façade du Palais de l’Électricité à l’Exposition ^{de 1900.}

ALBERT TL RP~1I~ . - Comparaisons de diverses formes de l’interrupteur

de ZVehnelt. -- P. 409.

L’étude comparative des différents interrupteurs (Foucault, ^iileh-

6

nelt, Caldwell, Simon) ^{a été faite avec une même} bobine, ^{au double} point ^{de vue de la} puissance (limite de passage de l’aigrette ^{ou de} l’étincelle) ^{et de la} rapidité (limite ^de passage ^de l’étincelle à la che-

nille). ^Au point ^{de vue} de la durée et de l’économie, l’interrupteur ^de

Wehnelt à orifices (Calc.t~vell, Simon) doit être préféré ^à l’interrup-

teur à fil de platine ^Wehnelt proprement dit. Toutes ces formes sont préférables ^à l’interrupteur ^de Foucault, ^au point ^{de vue de la} rapidité. ^Au point ^{de vue de la} régularité ^{et de la} puissance, ^{le Fou-}

cault fournit d’aussi bons résultats que ^le Wehnelt, ^sur lequel ^il pré-

sente l’avantage de fournir à volonté un nombre donné d’interruptions

à la seconde.

C. GL’l’TO~T. - Vitesse de propagation ^{des ondes} électromagnétiques

dans le bitume et le long ^{des fils} noyés dans le bitume. - P. 8-~4. ’ On emploie ^un dispositif analogue ^à celui dont l’auteur s’est servi pour ^constater l’égalité des vitesses des ondes électromagné- tiques, quand ^{elles se} propagent librement dans l’air et le long ^de

fils plongés ^{dans un milieu. Dans le bitume, les ondes} électromagné- tiques ^se propagent ^{avec la même} vitesse, qu’elles ^{soient ou non}

guidées par des fils.

644

Des considérations d’homogénéité, que ^l’auteun développe, per- mettent de prévoir ^ce résultat. Il suffit d’admeti,re que ^le bitume ne

présente ^pas d’absorption sensible pour ^les radiations électriques ^et qu’il ^n’est pas conducteur.

C. GUTTON. - Sur la constante diélectrique ^{et la} dispersion ^{de la} glace

pour les radiations électromagnétiques. - ^{P. 1119.}

Avec un dispositif ^{semblable au} précédent, ^on peut ^déterminer l’indice et la constante diélectrique ^{de la} glace pour différentes lon- gueurs d’ondes. On a aussi en1ployé la méthode de 31. Blondlot 1’ ) qui

consiste ^à mesurer la longueur ^d’onde d’un même résonateur d’abord

lorsqu’il ^{est dans l’air,} puis lorsque le condensatenr est plongé ^dans

la glace. Voici les résultats obtenus :

L’indice de réfraction de la glace ^diminue lorsque ^la longueur

d’onde augmente ; ^la glace présente ^{donc la} dispersion normale pour les ondes électromagnétiques. ^Ce qui ^tient probablement ^{à la très} grande transparence ^{de la} glace pour ^ces radi ations (2)1.

P.

HEEN. - L’inductance et les oscillations électrostatiques.

^{P. 1071.}

De la transparence ^{de divers} liquides pour les oscillations électrostatiques. -

P. 1460.

Au phénomène d’influence ^exercé par les charges électrostatiques

se superpose ^un phénomène d’inditetance qui ^est comparable à ^celui

de l’électrodynamique ^et qui ^est régi ^{par la} loi suivante : ~1° Si l’on

approche ^un conducteur chargé ^{d’un autre} conducteur, ^{ou encore,}

si l’on charge ^ou si l’on accroît le potentiel ^du premier conducteur,

(1 ) C. R., t. CXIX. p. 595; ^1894.

(~) ^Dr~t;nr, 1~’lr~sil, ^des aelhe,’s, p. G31 ; ^1894.

645 le deuxième conducteur se charge d’électricité de même nom. Le contraire ^a lieu si l’on exécute les opérations ^{inverses; ?° L’n con-}

ducteur mis en mouvement dans le voisinage ^d’un deuxième conduc-

teur tend à se déplacer ^{en sens} inverse du mouvement qu’on ^lui communique.

L’auteur cite une série d’expériences, qui s’interprètent ^{à l’aide}

de cette loi. Dans la deuxième note M. de Ileen reconnaît toutefois que ^{ces mêmes} expériences pourraient s’interpréter à l’aide de la théorie connue de l’influence.

Parmi ces expériences, ^{il en est une} que l’auteur utilise pour pro- duire des oscillations électrostatiques susceptibles d’être transmises à distance. Il suffit de réunir l’un des pôles d’une bobine de Ruhm-

korff, ^actionnée par ^un interrupteur ~Tehnelt, ^{avec une} toile métal-

lique. ^La transparence relative des différents liquides ^{est mesurée}

à l’aide d’un appareil ^{formé de deux} éprouvettes ^{en verre mince, dis-} posées concentriquement, munies chacune d’un bouchon ^{en verre.}

Le tube central renferme le tube à vide destiné àdéceler l’oscillation;

le liquide occupe la portion annulaire de J millimètres d’épaisseur.

Voici l’ordre de classement des substances observées :

P. YHJLARD. 2013 Sur la décharge des corps électrisés et la formation de l’ozone.

_

- P. 125.

Une flamme, ^{ou un} corps incandescent ou un morceau de phos- phore placés ^{entre les armatures d’un} condensateur plan déchargent

ce dernier, ^{si les armatures} sontpoi°tées ^{à un haut} potentiel. ^Les phé-

nomènes de déviation magnétique, d’attraction et de répulsion ^élec- trostatiques permettent de s’assurer quc la décharge estdue àl’action des _rayons cathodiques.

Il est donc légitime de penser queles corpsincandescents ^émettent

des _rayons cathodiques. ^Des expériences analogues permettent ^de

ramener à la même cause : 1° les radiations particulières produites

par les étincelles électriques (rayons ^de décharge de l~’I. E. Wiede-

646

man) ; ^{2° la} décharge par la lumière ultra-violette; ^{3° la} production

d’un couran t entre le bout positii ^du f lament d’une lampe ^{à incandes-}

cence en activité et une électrode soudée dans la lampe (effet ^Edi- son) ; ^{4° la} production de l’ozone _{par les} flammes, par les corps ^incan-

descents, par l’arc électrique ^{et les} étincelles, par l’oxydation ^du phosphore ^à froid; ^{5° la} production ^de l’ozone par ^le radium.

GLIDO SIGRISTE. 2013Appareil ^de photographie instantanée à rendement maximum.

-

P. 82.

Avec les obturateurs d’objectifs, ^{l’action de la lumière sur la sur-}

face sensible se fait en trois périodes : ^une d’ouverture, ^{une de} pleine

admission et l’autre de fermeture. ^La première ^{et la} dernière, qui

sont défectuEuses, deviennent forcément prépondérantes, lorsqu’il s’agit de poses ^{très courtes. Dans ce cas, il vaut} mieux employerune

fente obturatrice à bords tranchants et rigides, ^{à une distance extré-}

mement faible de la surface de la pellicule. ^On supprime ^{ainsi les} périodes d’ouverture et de fermeture; ^{tous les} points ^de l’image

reçoivent ^des proportions de lumière exactement les mèmes que celles émises par les différents points ^de l’objet. ^{Un autre} avantage de ce dispositif ^est que ^les images paraissent ^{tout à fait} exemptes ^du halo par réflexion.

A. T1~.ILLAT. - Transformation de l’image photographique ^{d’un cliché}

^état

lamellaire et phénomènes de colorations qui

^dérivent.

^{P. 170.}

L’image photographique ^{d’un cliché est formée d’un} précipité amorphe disséminé dans l’intérieur de la pellicule. ^On peu[ ^obtenir

un précipité lamellaire en exposant ^la plaque impressionnée ^àl’action

de l’acide azotique, qui ^{dissout le} précipité argentique ^{et la} plaque

transparente. Sous l’action du gaz sulfhydrique, ^{il se} produit ^un pré- cipité lamellaire et l’image réapparaît. ^La plaque, ^{observée sous}

.différentes incidences, fournit des colorations qui ^{ne sont} pas celles de la réalité; ^on peut toutefois obtenir dans un cliché la localisation de certaines nuances.

R. DONGIER.