Comptes rendus de l'Académie des Sciences; t. CXXXVI; 1er semestre 1903

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Comptes rendus de l’Académie des Sciences; t.

CXXXVI; 1er semestre 1903

G. Boizard

To cite this version:

G. Boizard. Comptes rendus de l’Académie des Sciences; t. CXXXVI; 1er semestre 1903. J. Phys.

Theor. Appl., 1904, 3 (1), pp.718-756. �10.1051/jphystap:019040030071800�. �jpa-00240946�

718

COMPTES RENDUS DE L’ACADÉMIE DES SCIENCES;

T. CXXXVI; ^1er semestre 1903.

TH. MOUREAUX. 2013 Sur la valeur absolue des éléments magnétiques

au 1er janvier ^1903.

^{P. 44.}

Station du Val Joyeu.r:.

PONSOT. - Résistivité et température. - ^{P. 87.}

L’auteur, considérant deux sources de chaleur très étendues, ^reliées

par ^une multitude de conducteurs identiques ^traversés par ^{un cou-} rant, ^en déduit les deux résultats suivants :

1° La résistivité est nulle au zéro absolu, pour ^les corps dans les-

_ quels ^le passage du ^{courant ne} produit ^aucune modification chi-

mique ;

2° On ne connaît pas ^la relation entre la résistivité et la tempéra-

ture absolue.

GEORGES CHARPY et L. GRENET. - Sur la dilatation des aciers trempés.

P. 92.

Pour les aciers doux (0,5 de carbone au plus), ^la trempe ^{dans l’eau}

ou l’huile, ^en partant ^de températures comprises ^{entre 700° et 1000°,}

ne modifie _pas d’une façon appréciable le coefficient de dilatation.

11 en est de ^même pour les aciers ^contenant de 0,60 ^{à 1} 0/0 ^et plus

de carbone. Mais, ^{si on} trempe ^à l’eau froide de petits ^{barreaux de}

ces derniers après chauffage ^à plus ^{de 900°, on} observe que leur courbe de dilatation présente ^{une variation} brusque correspondant

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019040030071800

à une contraction à une température ^{voisine de 300°} pour ^{ceux con-,} tenant moins de 1 0/0 ^de carbone, ^et pour les ^autres deux variations

brusques ^{vers 150° et 3001.} Les effets de la trempe ^{sur les} phéno-

mènes de dilatation sont sans corrélation, ^{soit avec les} variations des

propriétés mécaniques, ^{soit avec les} points ^de transformation indiqués par les différentes méthodes physiques.

TOMMASINA. 2013 Constatation d’un champ ^tournant électromagnétique produit

par ^une modification hélicoïdale des stratifications dans un tube à air raréfié.

P. 153.

L’auteur se sert d’un tube cylindrique, ^{à air sec} raréfié, ^{muni de}

deox électrodes entre lesquelles ^se produit ^la décharge d’une bobine d’induction. Un aimant en fer à cheval se déplace parallèlement ^{à sa} ligne polaire ^{et à l’axe du} tube, ^{d’un mouvement de} va-et-vient, près

de l’une des électrodes ; ^à l’autre, ^on observe que les stratifications

lumineuses, suivant le sens du déplacement, semblent sortir ou

entrer dans un étui invisible dont l’ouverture serait à 7 millimètres environ de l’électrode.

Une rotation intérieure y ^est aussi parfaitement visible. On cons-

tate de plus que la cathode ^est frappée continuellement de tous les côtés par ^un certain nombre de petites particules brillantes, ^accom- pagnées quelquefois ^d’un petit jet ^de luminosité en forme d’auréole.

Jamais ce phénomène ^{ne se} manifeste pour ^une anode ; ^cette projec-

tion est donc d’origine cathodique.

BOUSSINESQ. - Théorie de l’absorption ^{de la lumière} par les cristaux

symétriques.

^P. 193, 272, 530, ^581.

L’auteur considère le cas d’un système ^d’ondes planes, ^{dont les}

vibrations sont pendulaires, ^et qui ^{sont assez} étendues latéralement pour ^se comporter ^comme des ondes indéfinies. Il trouve pour le coefficient d’absorption la relation :

en désignant par:

w, la vitesse de propagation suivant la normale ^aux ondes;

a, b, c, des constantes positives ^très petites, ^{variant avec la} période ;

l, m, n, les cosinus directeurs de la vibration ;

720

V, V’, ^les angles ^{de la vibration avec les deux normales aux ondes}

et aux plans d’égale amplitude ;

U, l’angle dièdre des plans ^des angles ^{V et V’.}

Il fait remarquer le rôle prépondérant ^{de la direction} (l, ^m, n) ^de

la vibration, ^et indique l’existence d’un ellipsoïde d’absorption.

La formule s’applique dans certains cas aux corps dissymétriques,

où les vibrations ne sont plus ^en général rectilignes, tels que les corps naturellement isotropes, ^{solides ou} fluides, ^{sensibles au} magné-

tisme et qu’on ^{soumet à son} action. Il rappelle à ^ce sujet ^{les observa-}

tions de M. Majorana (1) ^sur les dissolutions de sels de fer et donne enfin une théorie générale ^{de la} translucidité.

H. BECQUEREL. - Sur la déviabilité magnétique ^et la nature de certains rayons émis par le radium ^et le polonium. - ^P. 199, 431, 9’H, ¹¹⁷³

L’auteur vérifie les résultats obtenus _par Rutherford sur la dévia- tion des _rayons x du radium. Il les étend au polonium.

La disposition employée ^utilise l’impression photographique, ^la

matière active agissant ^{sur la} plaque par le passage des rayons ^à travers une fente très fine, disposée parallèlement ^au champ ^d’un

électro-aimant Weiss.

Par production et renversement du champ, ^{on obtient deux traces}

dont l’écartement permet de calculer le rayon de la trajectoire ^circu-

laire des radiations. Le rayon de courbure varie ^avec la longueur ^de

cette trajectoire, perturbation qui semble due à la présence ^{de l’air.}

De ses recherches sur les corps radioactifs, il conclut :

11 L’uranium n’émet avec une intensité appréciable que ^des radia- tions chargées d’électricité négative ^{et très} pénétrantes (rayons 03B2) ;

2° Le polonium ^{émet des} rayons « chargés positivement très absor- bables et des rayons très pénétrants ^{non déviables} (rayons y) ;

3° Le thorium et le radium émettent les deux espèces ^{de radia-}

tions (03B2 ^et «) ; ^{ce dernier émet encore des} rayons y.

En outre, ^M. Becquerel ^{a étudié la} conductibilité que prend ^la paraffine ^{solide sous} l’influence du radium; ^{elle est} analogue ^{à celle}

que J .-J. Thomson ^{a trouvée sous} l’action des rayons X. Elle diminue

rapidement quand l’influence cesse, tout ^en restant encore appré-

ciable pendant ^{environ une} demi-heure.

(1) Q. MAJORANA, ^C. R., ^t. CXXXV, p. 23i.

LIPPMANN. 2013 Sur l’emploi ^{d’un fil} télégraphique pour l’inscription des tremble- ments de terre et la inesure de leur vitesse de propagation.

^{P. 203.}

L’auteur propose ^de faire usage de trois stations, distantes de

quelques kilomètres, reliées par ^un fil électrique.

^A l’une, ^se

trouvera un avertisseur mobile à contact électrique fonctionnant au

premier ^choc sismique. La fermeture du contact envoie dans le fil un

courant déclenchant aux deux autres stations les appareils inscrip-

teurs qui fonctionnent alors quand le séisme _y arrive. Même méthode pour la ^mesure de la vitesse de propagation ^du tremblement de terre

en se servant d’un chronomètre électrique, ^mû aussi par le courant,

et qui permet d’inscrire la seconde sur les appareils enregistreurs.

P. CURIE (1). ^{- Sur la} radioactivité induite et sur l’émanation du radium.

P. 223, 364, ^1314.

La radioactivité induite par le radium dans ^une enceinte que l’on soustrait ensuite à son action s’affaiblit graduellement ^{suivant une}

fonction exponentielle ^du temps, indépendante ^{de la} température ^du

corps activé, ^{de la nature des} parois ^de l’enceinte, ^{de la nature et de}

la pression du gaz, ^etc. Elle diminue de moitié en 4 jours, ^{si le}

corps ^{est en} enceinte fermée ; ^{en 28} minutes, ^{si le} corps ^est exposé ^à

l’air libre. Les corps activés ^ont acquis pendant quelque temps ^la

propriété d’en activer d’autres.

Pour expliquer ^ces phénomènes, Rutherford suppose que le tho- . rium et le radium émettent un gaz. L’émanation ^en effet ^se diffuse,

se partage ^entre deux réservoirs comme le ferait un gaz, ^se condense à la température ^{de l’air} liquide.

DEBlERNE. - Sur la radioactivité induite provoquée par les sels d’actinium.

P. 446 et 611.

Les sels d’actinium produisent ^une activation très intense à leur

voisinage immédiat. Le gaz qui ^les entoure est fortement radioactif.

Quand leur action _cesse, l’activation produite diminue de moitié en

quelques ^secondes.

L’air absorbe très fortement l’émanation de l’actinium ; ^le champ magnétique ^{et le} champ électrique la font dévier.

(1) Voir SAGNAC, ^{J. de} Phys., ⁴⁸ série, ^t. Il, p. 553 ; ^1903.

722

Cii.-ED. GUILLAUNIE. - Aciers-Nickel.

P. 303, 356, 498, ^1638.

Les aciers-nickel possèdent ^des propriétés irréversibles ou réver-

sibles, c’est-à-dire douées ou non d’hystérèse thermique, ^{suivant la}

teneur. Par le refroidissement gradué, ^{on constate :}

Aciers irréversibles Aciers réversibles

Apparition ^du magnétisme ^{avec forte} Apparition ^du magnétisme ^fonction hystérèse thermique. bien définie de la température.

Augmentation irréversible du vo- Diminution réversible de la contrac-

lume. tion normale.

Diminution irréversible du module Diminution réversible du module d’élasticité contraire au phéno- d’élasticité contraire au phéno-

mène normal, mène normal.

Dégagement irréversible de chaleur. Phénomènes thermiques réversibles

probables.

La dilatation des aciers-nickel dépend des corps étrangers. ^Dans

les circonstances les plus favorables, ^{on a :}

Il y ^a aussi variation de longueur ^{avec le} temps ^dans un sens ou

dans l’autre, suivant la teneur et les états antérieurs de l’alliage.

On peut admettre que, ^dans les alliages irréversibles, ^{tout se} passe

comme si, ^{à cause du} nickel, ^{le fer} pouvait ^être amené jusqu’au ^{seuil de}

la transformation faisant apparaître ^le magnétisme ^en conservant les

propriétés ^{de l’état y, l’état ce étant} alors atteint par ^une transforma- tion de faux équilibre.

Les alliages réversibles seraient constitués par des solutions réci- proques du nickel ^avec le fer, ^{tendant à se mettre} dans l’état d’équi-

libre défini _par des proportions de fer 03B1 _{et y} correspondant ^à chaque

température.

ALEX EGNELL. 2013 Sur la vitesse moyenne du vent dans la verticale. - P. 358.

La quantité ^d’air déplacée ^{dans le vent est} constante à toutes les

hauteurs depuis 300 mètres jusqu’à 12000 mètres.

La vitesse moyenne ^{du vent} varie ^en raison inverse de la densité de l’air.

BERTIIFLOT’. - Une loi relative aux forces électromotrices des piles ^{fondées sur}

l’action réciproque ^des dissolutions salines et électrolytes ^solubles.

^P. 413, 481, 1109, 1358, 1497, 1601.

L’auteur énonce et donne des exemples de vérification de la loi suivante :

« Lorsqu’on ^fait agir ^{une base sur un} acide, la force électromotrice

développée ^{est la somme} des forces électromotrices développées par l’action du sel correspondant ^sur l’acide, ^d’une part, ^{et sur la} base, d’autre part. Les dissolutions réagissantes ^sont supposées ^étendues,

’de titre équivalent, ^{et ne} donnant lieu à aucune séparation de pro- duits gazeux ^ou insolubles ni à aucun changement progressif, ^autre

que la neutralisation, dans leur constitution intérieure. ^»

Cette loi, ^vraie quelle que soit ^la température, ^n’est qu’un ^cas particulier ^{de la loi} plus générale:

Soient le liquide ^{A et le} liquide B constituant l’élément de pile

A _-f- B, de force électromotrice E ; ^le liquide ^{A et le} liquide ^AB (mélange ^{de A et} B), ^{de force} électromotrice 03B5 ; ^{enfin B et} AB, ^de

force électromotrice s’. On a :

La disposition expérimentale ^{consiste à} opposer les forces électro-

motrices, ^{en utilisant autant} que possible des électrodes impolari-

sables.

Les recherches faites ^sur les piles ^{à un et deux} liquides ^donnent

aussi une relation simple ^entre les forces éleclroll1otl’ices de trois

piles, ayant pour électrodes trois ^métaux différents associés deux à deux.

Enfin, des considérations théoriques, ^{basées sur} la thermocliirnie viennent confirmer les résultats expérimentaux.

BELLOC. - Décarburation spontanée des aciers. - P. 500 et 1321.

La décarburation de l’acier se produit ^{au delà de} 8000, quel que

soit le milieu dans lequel ^{il cst} plongé. ^Le chauffage brusque ^d’une

spirale ^d’acier dur, ^{dans un} vide d’un centième de millimètre, ^donne

724

encore une décarburation, ^avec production ^{sur les} parois ^{froides du}

ballon d’un métal gris, ^{terne, mou et} insensible à la trempe. (La production ^{de métal sur les} parois ^a lieu aussi ^avec le nickel, ^l’ar- gent, ^le cuivre.)

Si, ^au contraire, ^on porte préalablement ^{l’acier vers 550", on chasse}

les gaz occlus dont le rôle ^est d’amorcer la décarburation qui exige

ensuite l’intervention d’une énergie électrique ^ou chimique. ^Il n’y ^a plus ^alors décarburation, ^{méme si on} opère ^{à une} température supé-

rieure à 8001. En outre, par suite de la volatilisation du fer, ^{le car-}

bone résiduel se combine à l’acier restant et une surcarburation se

produit.

MARIE et MARQUIS. - ^{Sur un} thermostat à chauffage ^et régulation électrique.

P. 614.

Le chauffage ^{de ce} thermostat est réalisé _par le passage d’un courant électrique ^{dans un fil de} platine. ^Le thermorégulateur ^est

constitué par ^un cylindre rempli d’acétone ; ^ce liquide, ^{en se} dilatant,

fait varier le niveau d’une colonne de mercure. Une pointe ^de pla- tine, qu’on ^écarte plus ^{ou moins de cette} colonne suivant la tempé-

rature à réaliser, ^{ferme ou} interrompt le circuit de chauffage. ^La température ^de l’appareil, protégé ^{contre le} rayonnement par de la sciure de bois, reste cons tante à 2 ou 3 centièmes de degré près.

GOUY. - Effet de la température ^{sur les} phénomènes électrocapillaires.

P. 653.

L’auteur, opérant ^{entre 12 et} 520, ^trouve que, pour l’eau ^et les corps peu actifs, le maximum de tension capillaire diminue, quand

la température s’élève, ^et cela d’une quantité sensiblement la même.

Pour les corps actifs, le maximum diminue beaucoup ^{moins et il} peut ^même augmenter pour certains composés organiques ^très

actifs.

H. PELLAT. - De la température absolue déduite du thermomètre normal.

P. 809.

En appliquant ^à l’hydrogène les relations de la thermodynamique

et en se servant de l’équation caractéristique ^{de ce} gaz [formule ^de

Van der Waals ^ou d’Amagat (1)] ^{oit les} constantes sont déterminées

au moyen des résultats de Regnault ^{sur sa} compressibilité, ^{M. POllat}

obtient la relation :

La valeur de la température absolue ainsi déterminée est supé-

rieure de -t ^de _degré ^{à celle} adoptée’Ûrdinairement ^et qui ^est représen-

tée _par l’expression T = 1 03B1 ₊ t, ^{où oc}

p100 - p0 100 p0

et, où t est la tem-

pérature donnée par le thermomètre normal ^à hydrogène.

H. MOULIN. 2013 Sur une fournie de la relation ~ (p, ^v, 1)

^{o relative aux fluides.}

P. 881.

L’auteur modifie la formule de Van der Waals et l’écrit :

où 03C93 représente ^le rapport ^{du covolume} (u

u.) ^au volume v1 b1 ^est

un nombre, a,

R’T, ^{R’ étant aussi un nombre.}

Cette formule, quand v ^est suffisamment petit, s’applique ^{bien aux} explosifs. Elle conduit aussi à la loi des états correspondants.

BERGET. 2013 Sur un nouvel appareils permettant de rendre horizontal l’axe optique

d’une lunette.

^{P. 883.}

On réalise un plan ^vertical réfléchissant, ^sur lequel ^{on fait l’auto-}

collimation de la lunette, ^à l’aide d’un miroir argenté ^à faces bien

parallèles. ^{Ce miroir est} suspendu ^{à un cadre} perpendiculairement auquel ^{se trouve fixée une} tige ^{filetée où peuvent se} mouvoir des

masses pesantes. On fait l’autocollimation sur une face, ^{on retourne}

le support; le réticule et son image donnée par l’autre face ^{ne coïn-} cident plus ^en général. ^En agissant ^{sur les masses} pesantes, ^on

amené le déplacement ^de l’image ^{à être moitié} moindre, ^{on refait}

(1) ^{J. cle} Phys., 3° série, ^t. 1l1, p. 307.

726

l’autocollimation, ^on retourne, ^etc. Si les faces du miroir ne sont pas parallèles, ^{on détermine leur} angle ^{et on en tient} compte.

LE CADET. 2013 Étude de l’électricité atmosphérique ^au sommet du mont Blanc par beau temps. - P. ^886.

La variation diurne du potentiel électrique ^{par beau temps au}

sommet du mont Blanc présente ^une oscillation simple ^{avec un}

maximum vers trois ou quatre heures ^{du soir et un minimum vers} trois heures du matin. Il en est de même pour l’intensité du champ électrique. ^{Enfin la} déperdition ^de l’électricité négative ^{dans l’air}

libre au voisinage ^{du sol est} environ 10 fois plus grande que ^la

déperdition positive. ^{Dans les vallées, au} contraire, ^{elle est sensible-}

ment égale pour ^{les deux} signes.

G. MESLIN. 2013 Sur le dichroïsme magnétique ^et électrique ^des liquides.

^1er se- mestre, p. 888, 931, 1305, 1059, 1438, 1641 ; ^2° semestre, p. 182.

Les liquides ^{contenant en} dissolution une substance cristalline, placée ^{dans un} champ magnétique, ^{ont la} propriété d’absorber iné-

galement ^{la vibration} parallèle ^au champ ^{et la vibration} perpendi-

culaire (dichroïsme). ^{Il faut} pour cela que les cristaux obéissent à certaines conditions de forme (lamelles, petites tables), ^de densité,

d’indice. Il n’y ^{a rien avec} les cristaux du système cubique.

Le phénomène ^est indépendant ^{du sens du} champ ; ^il peut ^durer parfois quelques ^secondes après ^sa suppression, ^et n’est pas empêché

par l’agitation ^du liquide. ^{Il est} caractérisé _par un signe, ^suivant

que la vibration parallèle ^au champ ^{est la} plus ^absorbée (dichroïsme positif) ^{ou non} (dichroisme négatif). On peut du reste, ^{avec un même}

solide, donner naissance à l’un ou à l’autre, ^{suivant la nature du} liquide. ^{Ex. :} sulfate de cuivre et sulfure de carbone +, sulfate de cuivre et essence de térébenthine - ; cependant, pour certains solides,

le signe ^reste indépendant ^du liquide. ^On peut grouper ^à la suite les

uns des autres les solides, ^ainsi que les liquides, ^{dans un ordre tel}

que ^tout groupement d’un solide et d’un liquide ^{donne un dichroïsme}

dont le signe ^{est celui du} produit des différences des deux numéros d’ordre _par la différence des deux indices. Comme la température agit ^{sur les indices, elle} peut soit affaiblir le dichroïsme (sulfate ^de

zinc + benzine), ^soit changer ^le signe (sulfate ^{de nickel} + benzine).

Le champ magnétique n’est pas seul à produire le dichroïsme.

Dans certains cas, le champ électrique ^le produit (hé1iantine ^{et sul-}

fure de carbone). ^Il peut ^même y avoir dichroïsme spontané, ^par

orientation des lamelles sous l’influence de la pesanteur ^{ou des forces} moléculaires, telles que capillarité, viscosité, etc . ; dans ^ce cas, le

champ magnétique pourra modifier le dichroïsme ^en changeant

l’orientation des lamelles.

GUYE et HEftZFELD. --- Sur l’hystérésis magnétique ^aux fréquences ^élevées.

P. 957.

La puissance consommée par lystérésis ^est indépendante ^{de la}

vitesse avec laquelle ^le cycle ^est parcouru. On le ^constate expéri-

mentalement jusqu’aux environs de 1200 périodes ^{à la} seconde, ^{à la}

condition d’employer des fils de fer suffisamment fins et de ^{ne mesu-}

rer l’énergie dissipée ^{dans le} fil que par ^une méthode thermique. ^On

élimine ainsi les courants de Foucault, ^{et il} n’y ^a pas de corrections à faire pour la puissance consommée dans les enroulements 111agné-

tisants.

E. VAN AUBEL. - Action des corps radioactifs ^sur la conductibilité électrique

du sélénium. Action de l’ozone.

P. 929, ^1189.

Le peroxyde d’hydrogène agit ^{sur la} plaque photographique ^et produit ^des phénomènes analogues ^{à ceux} que donnent ^les rayons

cathodiques ^{et ceux de} Becquerel. ^{Il en est} de même pour l’essence de térébenthine.

L’auteur vérifie que ^ces deux corps diminuent ^la résistance élec-

trique ^du sélénium, ^{comme le} font les rayons du radium, ^{la lumière}

,et les rayons ^de Rôntgen; il admet l’existence des rayons ^émis.

Les corps traités par l’ozone, ^et susceptibles ^d’être attaqués par

lui, augmentent ^{au contraire la} conductibilité électrique ^{du sélé-}

nium.

B. EGINITIS. 2013 Sur les étincelles électriques. - ^{P. 962.}

L’apparition ^des grands échauffements des pôles ^est accompagnée

de la disparition ^des phénomènes ^lumineux présentés par l’étincelle,

quand ^on dépasse ^{une certaine} température critique.

728

La grandeur des variations dépend de la self-induction. l’our cer-

taines valeurs de celle-ci et si on prend pour pôles ^{des fils fins dont}

on élève la température, ^{une très} faible élévation suffit _pour ame- ner la disparition. ^{Les fils} deviennent en même temps ^incandes-

cents.

NEGREANO. - Séparation électrique ^des poudres métalliques ^de la matière inerte et de la partie métallique d’un minerai de sa gangues P. 964.

On place ^le mélange pulvérulent ^{sur une} plaque métallique ^horizon-

tale isolée, qu’on ^{relie au} pôle négatif ^d’une machine électrosta-

tique. ^On approche ^{ensuite de la} plaque ^un disque ^{de métal mobile, en}

communication avec le pôle positif de la machine.

La poudre métallique, repoussée, ^se dépose ^en partie ^{sur la} par- tie supérieure ^du disque. ^Les parcelles ^{semblent suivre} le chemin des

lignes ^{de force.}

GAIFFE et GUNTHER. 2013 Dynamomètre de transmission donnant directement, la puissance ^en kilogrammètres. 2013 ^{P. 1058.}

L’instrument est construit de telle sorte que l’effort transmis _per- met le passage ^{d’un courant} dont un ampèremètre ^donne l’intensité moyenne. Selon que ^{la source} d’électricité utilisée est à potentiel

constant ou à potentiel proportionnel ^{à la} vitesse de rotation des con-

tacts mobiles, ^{on a la mesure} de l’effort ou de la puissance.

SALLES. - Répulsion de la lumière anodique par les rayons cathodiques.

P. 061.

L’auteur constate que, chaque fois que l’anode ^est protégée ^contre

le rayonnement cathodique, ^{elle est la base d’un cône de lumière}

bleue très brillante. L’expérience est très nette avec un tube en croix ayant les électrodes dans deux branches perpendiculaires.

Ce cône disparaît ^{ou est très dévié, si le faisceau} cathodique passe

près d’une anode.

A. BROCHET. 2013 Sur les diaphragmes métalliques.

^{P. 1062.}

Un électrolyte séparé ^en deux par ^une lame métallique ^formant

cloison étanche n’est décomposé que pour ^une tension aux bornes

supérieure ^au double de la tension de décomposition. ^{Si la lame est}

percée ^{d’un ou} plusieurs ^{trous, il se forme des} dépôts circulaires

ayant ^{pour centres les trous.} Mais, ^{si les cercles} empiètent complète-

ment les uns sur les autres, ^la lame entière agit ^comme diaphragme,

même si la tension aux bornes est supérieure ^au double de la tension de décomposition.

E. VAN AUBEL. 2013 Sur les effets thermomagnétiques ^{dans les} alliages bisinuth-ploinb. - ^{P. 1131.}

Une plaque ^de bismuth, placée perpendiculairement ^aux lignes ^de

force d’un champ magnétique ^{et traversée par un flux} calorifique, présente ^une différence de potentiel, changeant ^de signe ^{avec le} champ, ^{entre deux} points ^{situés sur une} perpendiculaire ^{au flux} (effet thermomagnétique transversal), ^{et une} différence, ^{de sens inva-} riable, ^{entre deux} points dans la direction du flux (effet longitudinal).

Rien de semblable n’a été constaté pour le plomb.

Des traces de plomb ^dans le bismuth augmentent considérable- ment la valeur de l’effet transversal, qui ^{conserve son sens. Ils dimi-}

nuent l’effet longitudinal, jusqu’à ^même changer ^son signe.

LIPPMANN. 2013 Distribution de la matière à la surface de la terre.

P. i î2.

QI. Fraye ^{a démontré} que, dans ^la réduction des observations du

pendule, il n’y avait pas ^à tenir compte de l’attraction exercée par les rnassifs continentaux; gràce ^à l’action refroidissante de l’eau de mer, la croûte terrestre aurait sur les océans une plus grande épaisseur

que ^sur les continents, ^d’où compensation.

NI. Lippmann explique ^cette compensationpar ^le principe ^d’Archi-

mède. La croûte terrestre est flexible, du moins considérée sur une assez grande surface ; la croûte solide repose ^sur les masses sous-

jacentes liquides, ^{et il} y ^a égalité ^entre les matières solides accumu-

lées et le liquide déplacé.

Sur une petite étendue, ^{on ne} peut plus considérer la terre comme

flexible. Aussi doit-on faire les petites corrections locales, alors que

les grandes corrections continentales disparaissent.

730

KORN. - Sur la transmission de photographies ^{à l’aide d’un fil} télégraphique.

P. 190.

La photographie ^à transmettre est placée ^{sur le} trajet ^{d’un faisceau}

lumineux éclairant une pile de sélénium dont la résistance varie sui- vant les tons. Le courant résultant dévie plus ^{ou moins} l’aiguille ^d’un galvanomètre, qui, ^au repos, ferme le circuit d’un tube à vide, ^devant lequel ^se déplace ^la pellicule réceptrice, ^{sur la} bobine secondaire d’un appareil Tesla. La déviation intercale ^sur le circuit deux étin- celles plus ^{ou moins} longues, ^{d’où une variation} correspondante ^de

l’intensité lumineuse du tube et de l’impression ^{de la} pellicnle.

ARiÉS. - Lois du déplacement ^de l’équilibre thermodynamique. 2013 ^{P. 1242.}

L’auteur formule ces lois ainsi :

10 Dans un élément de transformation réversible qui ^{s’exécute à} pression ^{ou à volume constant, la} température ^du système augmente

ou diminue suivant que ^ce système ^{absorbe ou} dégage de la cha-

leur ;

2° Dans un élément de transformation réversible qui serait isother-

mique ^ou adiabatique, ^{le volume du} système augmente ^{ou diminue} suivant que la pression supportée ^{par le} système ^{diminue ou} aug- mente.

A. ANGOT. - Sur les variations simultanées des taches solaires et des températures terrestres.

P. 1245.

L’auteur fait la discussion et donne des exemples de vérification de la relation :

t étant la température moyenne annuelle ;

r, le nombre des taches solaires ; to ^{et a, deux} constantes.

,PERROT. - Conductibilité thermique du bismuth cristallisé.

P. 1246.

L’auteur étudie divers parallélipipèdes ^{de bismuth} cristallisé

et donne pour chacun le rapport ^des conductibilités thermiques ^et

des forces thermo-électriques ^entre 11 et 100°. La conductibilité est

toujours ^la plus ^forte perpendiculairement ^{à l’axe et dans le sens du} clivage ^le plus ^facile.

FEREtIÉ. - Sur les ondes hertziennes en télégraphie ^{sans fil.}

^{P. 1248.}

Pour mesurer la longueur d’onde des oscillations produites

dans une antenne, il suffit de lui relier, ^{en un} point compris ^entre

l’oscillateur et la terre, ^{une extrémité d’un fil} horizontal dont l’autre est isolée, ^et d’intercaler un ampèremètre thermique ^{dans ce fil au} voisinage ^{de la} connexion..

On constate que ^la longueur ^{d’onde et la} capacité de l’antenne

augmentent ^{avec la} longueur, ^{le nombre et} l’écartement des fils qui

la constituent; ^sa self-induction est à peu près indépendante ^{de sa}

forme. ⁴

De plus, quand ^{on l’excite au} moyen d’un transformateur Tesla,

les oscillations, ^{tout en} conservant même période, ^{ont un maximum} d’énergie quand l’ensemble de l’antenne et des spires ^{du secondaire} représente ^un quart ^{d’onde du mouvement} vibratoire excitateur.

FERRIÉ. - Sur l’utilisation de l’énergie pour les transmissions de télégraphie

sans fil.

P. 1310.

On utilise un transformateur industriel et on divise toutes les

capacités qu’il peut charger ^en plusieurs groupes placés ^{dans des}

circuits oscillants différents, ^{mais montés sur un même} oscillateur.

Tous ces circuits, donnant des oscillations de même période, agiront

sur l’antenne _par l’intermédiaire d’un nombre égal de transformateurs Tesla.

LAFAY. 2013 Sur la polarisation de la lumière diffusée par réfraction.

P. 1251.

La lumière est diffusée par la face dépolie ^d’un prisme ^{dônt l’autre} face, ^non dépolie, reçoit normalement un faisceau luminenx pola-

risé.

Pour des régions ^assez étendues, il y ^a polarisation elliptique, ^et,

en un point, ^la proportion de lumière polarisée ^{est d’autant} plus

forte _{que le} polissage ^est poussé plus ^loin.

732

Si l’incidence est suffisante, il existe deux directions focales de

réfraction, polarisées circulairement en sens inverse. Elles sont situées de part ^et d autre d’un plan ^mené par le rayon incident per-

pendiculairement ^au plan ^de polarisation ^{de ce} rayon.

LAFAY. 2013 Sur la conductibilité calorifiques du fer dans le champ Inagnétique.

P. 1308.

inlaggi (1) avait annoncé que la conductibilité calorifique ^{du fer}

.

était modifiée _par l’action du magnétisme. ^{L’auteur trouve} que l’effet observé par Maggi ^{est dû à un} phénomène de convexion produit

par ^{un courant d’air} chaud qui ^se déplace perpendiculairement ^{à la}

direction du cliamp magnétique.

La conductibilité subit probablement ^une diminution appréciable

dans un champ ^{intense, mais sa valeur est à peu} près ^{la même} quelles

que soit l’orientation mutuelle des flux magnétique ^et calorifique.

KORN et STRAUSS. 2013 Sur les rayons émis par le plomb radioactif.

P. 1312.

Les auteurs concluent de leurs expériences que le plomb ^radioactif

doit avoir :

1° Un rayonnement, dont les rayons cathodiques augmentent ^l’in- tensité, qui ^{traverse les} plaques ^{de verre,} d’aluminium, impressionne

la plaque photographique ^et décharge ^{très peu les} corps électrisés

(pouvoir électroactif);

2° Un effet d’un très grand pouvoir électroactif, ^dû probablement

au dégagement d’une matière active, ^mais qui ^{est moins} pénétrant.

ROGOVSKY. 2013 Sur la conductibilité extérieure des fils d’argent plongés

dans l’eau.

1er semestre, p. 1391; ^{et 21} semestre, p. ^1244.

On sait qu’on appelle conductibilité extérieure d’un corps ^la quan- tité de chaleur passant ^{à travers 1} centimètre carré de sa surface

pendant ^une seconde, quand ^la température ^{de cette} surface diffère de la température ^{ambiante de 11.} Cette conductibilité a été déterminée _pour les fils d’argent ^{traversés par un courant} électrique

(1) A1’chives de Genève, ^t. XIV, p. 132 ; ^1850.

et placés ^{dans des tubes de verre} parcourus par ^{un courant} d’eau froide. Elle est de la forme H = a b03B8, ^{H étant la} conductibilité étudiée, 0 la différence des températures supposée supérieure ^{à 3°,5,}

a et b deux constantes dépendant ^{de la} température ^et de la vitesse de l’eau ambiante.

L’auteur a cherché de même s’il n’y avait pas ^de diflérence de tem-

pérature ^{au contact des fils} d’argent ^et de l’eau. Il trouve que la dif- férence de température ^ne peut ^{se réduire à} plus ^{de 5} 0/0, ^{à cause}

de la formation d’une couche d’eau adliérente. Elle atteint jusqu’à ^2’to

dans certaines expériences.

F. RÉ. - Hypothèse ^{sur la nature} des corps radioactifs.

^{P. 1393.}

L’auteur fait l’hypothèse suivante, qui permet d’expliquer ^{les faits} expérimentaux.

Les particules constitutives des atomes ont été auparavant ^libres

et elles ont constitué une nébuleuse de ténuité extrême; ^{dans la} suite, ^{elles se sont réunies autour des centres de} condensation, ^don-

nant naissance à des soleils infiniment petits qui, par ^un procédé ^de

contraction ultérieur, ^ont pris des formes stables et définitives qui

sont les atomes. Les soleils plus grands ^non éteints constitueraient les atomes des corps radioactifs.

G. GUILBERT. - Sur la prévision des variations barométriques.

P. 1443.

L’auteur montre que l’étude des ^vents peut permettre ^de prévoir

les variations barométriques.

MAILLARD. 2013 Sur la constitution physique ^de l’atmosphère.

^{P. 1546.}

La densité de l’air, grâce ^au refroidissement, n’est nullement

négligeable jusque ⁸⁰ kilomètres ; ^{elle doit} même, après avoir dimi- nué jusqu’à ^30-50 kilomètres, augmenter jusque ^{vers 75. Les durées}

du crépuscule, ^la présence ^du krypton ^à plus ^{de 100} kilomètres,

l’incandescence des étoiles filantes, ^la couleur de l’air semblent ^con-

firmer cette hypothèse.

734

DE TAVERNIER. - L’électrotypographe ^{et le} télétypographe. 2013 ^{P. 1637.}

L’électrotypographe ^{est une machine} qui fabrique ^la composition typographique ^en caractères mobiles, ^{fondus au fur et à mesure et} disposés ^en lignes.

Le télétypographe permet ^de composer le même ^{texte en} même

temps ^dans plusieurs ^villes.

BROCA et TURCHINI. - Sur les phénomènes de l’antenne de la télégraphie

sans fil.

P. 1644.

L.’appareil ^{utilisé est un} électrodynamomètre pour ^courants de haute fréquence, composé d’une lame d’aluminium placée ^{entre deux}

lames fixes réunies par ^une de leurs extrémités. Le courant passe dans les deux lames fixes en sens inverse, puis ^{dans la lame mobile} qui ^est déviée, déviation lue au microscope. ^{On étalonne en cou-}

rant continu, ^{en faisant une} inversion de courant pour tenir compte du champ ^terrestre.

L’appareil permet de vérifier la loi suivante : malgré la variation considérable du courant le long ^d’une antenne, la différence de

potentiel ^est sensiblement constante tout le long ^{de cette antenne ;}

la répartition ^des potentiels y ^est donc linéaire, ^{et c’est} l’énergie correspondante qui ^est certainement l’origine ^du rayonnement.

PELLAT et LEDUC. - Détermination de l’équivalent électrolytique ^de l’argent.

P. 1649.

La ^masse d’argen’t déposée par ¹ coulomb est comprise ^entre

1mgr,119 et 1mgr,120. L’intensité du courant était telle que la dif- férence de potentiel produite ^aux bornes d’une résistance éta- lonnée équilibrait celle d’un Latimer Clarll. Celui-ci fut de même

opposé ^à la différence de potentiel produite ^{dans une autre résistance}

connue par ^un courant traversant l’électrodynamomètre ^absolu qui ^en

mesurait l’intensité.

A. CHARPENTIER. 2013 Sur le transport électrique ^{de certains ions}

dans la gélatine.

^{P. 1652.}

L’ion chromique ^se déplace ^{sur la} gélatine ^{avec une} vitesses de

beaucoup supérieure ^{à celle} qu’il ^a dans les solutions aqueuses.

C’est qu’au phénomène de conduction électrolytique s’ajoute ^une

osmose électrique ^{de même sens.} Une solution faible d’acide chro-

mique ^{est en effet} transportée, ^{en sens} inverse du courant, ^{à travers}

une cloison de gélatine. ^{Il est à} remarquer qu’elle ^est transportée

dans le sens du courant à travers une cloison argileuse (filtre ^Cham- berland).

G UILLEMINOT. 2013 Production de l’ozone par les spirales ^à haute tension et haute fréquence.

^{P. 1653.}

L’appareil ^se compose de deux spirales, placées ^{face à face} paral- lèlelnent, constituées chacune par ^un fil de cuivre enroulé en spirale

dans ^un seul plan.

On fait passer le ^courant dans une seule des deux. Il _y a une

influence énorme produite ^sur l’autre, ^une grande surface d’efflu- vation sombre et une production ^{abondante d’ozone.}

VAUGEOIS. 2013 Plaquespositives d’accumulateur, genre Planté, ^à grande capacité.

P. 1655.

L’auteur signale ^{les résultats} obtenus, ^sans indiquer la méthode de formation des plaques.

A. COTTONet A. MOUTON. 2013 Nouveau procédé pour mettre ^en évidence les objets ultra-microscopiques.

^{P. 165î.}

On ^sait qu’on ^ne peut ^{étudier au} microscope ^des objets ^{de dimen-,}

sion inférieure à un quart ^de longueur ^{d’onde, mais} qu’on peut

constater l’existence d’objets plus petits, s’ils émettent par ^eux-mêmes

assez de lumière. Pour cela, Siedentopf ^et Zsigmondy (’) ^{ont montré} qu’il ^{faut éclairer très vivement le milieu à} étudier par ^un faisceau qui

est diffracté par ^les pellicules que ^{ce milieu} renferme, ^{mais aucun}

(1) ^D,’ude’s Annalen, ^t. X; 2013 1903 ; ^{et J. de} Phys., ^4e série, ^t. Il, p, G92 ; ^1903.

736

rayon du faisceau ne doit pénétrer ^{dans le} microscope. ^Les pellicules

doivent en outre être peu nombreuses.

Pour examiner une préparation ^d’un liquide de dilution et d’épais-

seur convenables, les auteurs placent ^{la lame sur un bloc de verre de}

forme convenable avec interposition ^d’un liquide ^{de même indice. Un}

faisceau lumineux, traversant le bloc, ^vient converger ^dans le liquide

.au-dessous de l’objectif ^{sous une} incidence telle qu’il ^{subit la}

réflexion totale sur la surface supérieure ^du couvre-objet. ^{La source}

’lumineuse employée ^{est en} général le filament d’une lampe ^Nernst.

G. CLAUDE. - Sur la liquéfaction anticipée ^de l’oxygène ^{de l’air.}

P. 1659.

Les essais de l’auteur l’ont conduit à conclure que le phénomène

due la condensation du mélange gazeux constituant ^l’air était l’inverse -de celui de la vaporisation, contrairement à ce qu’on ^{avait cru} quel- quefois. ^{En effet, sidel’air est} liquéfiéprogressivement, ^les premières parties liquides ^{sont les} plus ^{riches en} oxygène.

T. CXXXVII ; ^2e semestre 1903.

EiFFEI,. - Expériences ^sur la résistance de l’air.

P. 30.

L’appareil très lourd tombe en chute libre., guidé seulement par

in câblevertical, etporte : ^{1° un} galet ^{roulant sur le câble et entraînant}

un tambour enregistreur ; ^{2° un} diapason ; ^{30 la} plaque ^d’essai portée

par des ^{ressorts tarés et reliés à me} plume qui ^{inscrit sur un tam-}

bour la pression ^{due à} la résistance de l’air.

En admettant _{que la} pression ^soit proportionnelle ^{à la} surface, ^au

carré de la vitesse, ^{de sorte} qu’elle puisse s’exprimer par KSV2,

K désignant ^la pression par mètre carré ^à la vitesse d’un mètre par

seconde, ^{l’auteur trouve} que :

1° lue coefficient K croît avec la surface ;

2° A surface égale, le coefficient augmente ^{avec le} périmètre ^{p, et}

en peut ^{écrire :}

MALTÉZOS (1). ^{- Sur une} espèce d’oscillation de la perception chromatique.

P. 43.

Si ^on examine au spectroscope ^une bande colorée rouge d’intensité

assez faible, ^{on constate} qu’elle ^{oscille et s’efface} complètement après

avoir subi ^une faible diffusion _par le contour, puis ^la perception ^de

la couleur revient, ^{la lumière} s’efface de _nouveau, etc., ^sans _qne ^cette bande paraisse ^{incolore. Mais les autres bandes, surtout la violette,}

deviennent très vite incolores.

Une flamme de gaz, observée ^{à travers} des verres colorés, ^{de cou-}

leur pure, devient lavée ^en passant par diverses dégradations ^{de la}

même couleur et s’efface, ^sans devenir incolore avant l’effacement.

Et, quand ^la perception de la lumière revient, ^elle parait ^{de couleur}

pure ; après quoi ^{elle se} mélange ^{avec du blanc.}

L’auteur, qui ^{a eu à mesurer la} faible intensité d’une flamme,

propose de ^se servir d’une petite sphère ^{à surface} catoptrique placée ^très près ^de la flamme et très loin d’une bougie ^allumée.

On voit ainsi deux petites taches lumineuses qu’on ^{amène à avoir le}

même éclat.

Cfi.-En. GUILLAUME. 2013 Conséquences de la théorie des aciers au nickel.

P. 44.

Pour le fer isolé ou en dissolution dans du nickel, l’état actuel

dépend ^non seulement de la température ^{et de la} pression, ^{mais aussi}

du champ magnétique. ^{Le fer très dilué dans le nickel sera} magné- tique ou non en même temps que ^son support, c’est-à-dire qu’il prendra ^la température de transformation du nickel. Celle-ci est essentielle dans les phénomènes ^{observés et} entraîne celle du fer, qui ^seule engendre les anomalies de dilatation, d’élasticité, ainsi qui la presque totalité du dégagement ^{de chaleur.}

ARIÈS. - Sur la diminution du potentiel pour tout changement spontané

dans un milieu de température ^et’de pression constantes. - P. 46.

L’auteur démontre d’une façon simple ^et rigoureuse, par ^les rela- tions de la thermodynamique, ^la proposition suivante : « Si un sys-

(1) Voir J. de Pitys., ^4e série, ^t. 1, p. 228 ; ^1902.

738

tème, placé ^{dans un milieu à la} température ^{et à la} pression duquel

il est constamment soumis, ^{vient à subir un} changement spontané, gràce ^{à la} suppression ^de certaines liaisons qui empêchaient ^ce changement, quand ^{un nouvel état} d’équilibre ^{sera établi le} poten-

tiel de ce système ^{sera diminué. »}

CHARBONNIER. 2013 Sur la théorie du champ acoustiqu¿. - ^{P. 171, 3 î8.}

Quand ^un corps solide ^{se meut dans} l’atlnosphère ^{d’une manière} continue, ^{son mouvement se} communique ^{à l’air} environnant ; ^à

l’instant une certaine portion ^de l’espace, ^dite champ acoustique, ^se

trouve ébranlée. L’onde neutre est le lieu des points ^de l’espace ^où

ne parvient ^aucun ébranlement. C’est un cône circulaire _{droit pour}

un mouvement rectiligne ^{uniforme; pour un mouvement circulaire}

uniforme, ^{la trace de l’onde neutre sur le} plan ^du mouvement est

une spirale d’Archimède. L’onde neutre limite à l’arrière le champ acoustique ^{avant et à l’avant le} champ acoustique ^{arrière. Le} champ, acoustique ^{est limité à l’avant} par ^une demi-sphère, ^à l’arrière par l’onde neutre, ^{et le} champ ^arrière présente ^une disposition ^inverse quand la vitesse du mobile est inférieure à celle-du son. Si non (c’est

le cas des coups ^{de tonnerre} produits par ^un éclair), ^en chaque point

de la trajectoire ^{il existe un cône} circulaire dit cône _sonore, le long

des génératrices duquel ^{le son se transmet avec une vi tesse a. Ces}

cônes ont une enveloppe. ^{L’onde de tête} qui ^{limite à} l’avant le

champ acoustique ^ne pénètre jamais ^à l’intérieur de l’enveloppe

sonore. Au contact, ^elle présente ^un point ^de rebroussement se

déplaçant ^sur l’enveloppe ^avec la vitesse du son.

Les bruits perçus par ^un observateur sont en nombre égal ^{à celui}

des tangentes qu’on peut ^{mener de lui à} l’enveloppe ^et qui rencontrent la trajectoire. Leur direction est celle des tangentes ; leur intervalle est égal ^{à la} différence des longueurs ^{de ces} tangentes divisée par

la vitesse du son.

La théorie précédente rendparfaitement compte ^des photographies

de projectiles ^obtenues par le ^Dr Mach (’ ). ^Elle permet ^{aussi une}

explication simple ^du frottement intérieur ou viscosité des gaz.

(1) voir J. de Phys., ^1"* série, ^t. VI, p. 71, 1877.

Général SÉBERT. - Sur l’aérodynamique et la théorie du champ acoustique.

P. 331.

A propos des communications de M. Charbonnier, l’auteur donne

l’historique complet des études faites sur les phénomènes ^sonores qui ^se produisent ^dans l’atmosphère ^au passage des mobiles animés de mouvements très rapides.

A. PETOT. - Contribution à l’étude de la s-uirchauffe.

P. 173.

L’auteur, partant ^de l’équation ^de Clausius, ^{donne une nouvelle} expression ^de l’énergie interne d’nne vapeur surchauffée ^{et montre} l’utilité d’une nouvelle mesure de la chaleur spécifique ^c de la vapeur d’eau surchauffée, ^commencée seulement par Regnault.

P. LANGEVIN. 2013 Sur la loi de recombinaison des ions.

P. 177.

L’expression E = 03B1 403C0 (k1 + k2), ^{où « est} le coefficient de recombi- naison des ions, Il ^et fi 2 les mobilités des ions des deux signes, repré-

sente le rapport du nombre des recombinaisons au nombre des collisions entre deux ions de signe ^contraire.

Cette expression peut prendre ^{une autre} forme, ^en admettant que les ions se recombinent lorsque, ^{dans leur mouvement} relatif, ^leurs

centres ^au moment du périhélie ^{se trouvent à une} distance inférieure à une quantité donnée 7 ; ^{on a alors :}

m étant voisin de 1 2, e ^{étant la charge d’un ion, w son énergie ciné-}

tique moyenne, r0 la distance moyenne ^de deux ions de signe ^contraire

au moment du dernier choc avec une molécule neutre. Or _r0, seule

quantité ^{variable avec la} pression, ^{lui est} inversement proportion- nelle, quand ^{celle-ci est faible. s est donc} proportionnel ^{au carré de}

la pression. ^{C’est à ce} résultat que conduisent les données relatives

aux grandeurs moléculaires et les expériences de l’auteur. De plus,