N. LUBIMOFF. — Neue Theorie des Gesichtsfeldes und der Vergrosserung der optischen Instrumente (Nouvelle théorie du champ et du grossissement des instrments d'Optique); Annales de Poggendorff, t. CXLVIII, p. 405; 1873

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Submitted on 1 Jan 1873

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N. LUBIMOFF. - Neue Theorie des Gesichtsfeldes und der Vergrosserung der optischen Instrumente (Nouvelle

théorie du champ et du grossissement des instrments d’Optique); Annales de Poggendorff, t. CXLVIII, p.

405; 1873

E. Gripon

To cite this version:

E. Gripon. N. LUBIMOFF. - Neue Theorie des Gesichtsfeldes und der Vergrosserung der optis- chen Instrumente (Nouvelle théorie du champ et du grossissement des instrments d’Optique); An- nales de Poggendorff, t. CXLVIII, p. 405; 1873. J. Phys. Theor. Appl., 1873, 2 (1), pp.403-404.

�10.1051/jphystap:018730020040301�. �jpa-00236899�

403 chaleur _par

elle-même, indépendamment

de l’action de la lumière.

Ce sont donc les affinités

chimiques qui

^{enectuent les travaux ac-}

complis

^{dans cette}

circonstance,

^{et non} pas la

lumière, laquelle joue simplement

^{le rôle}

d’agent

provocateur.

Entre le travail de la

lumière, qui

détermine la

combinaison,

^et

la chaleur totale

dégagée

par

celle-ci,

il n’existe _pas

plus

^{de relation}

qu’entre

le travail de la main

qui

^{ouvre le robinet d’un réservoir et}

le

poids

^{de l’eau}

qui s’échappe

ensuite du réservoir.

J’ai

déjà développé

^ces

objections

^{dans mes études sur les réac-}

tions

endothermiques

^et

exothermiques (1).

En

résumé,

^{la mesure du} travail de la lumière solaire doit

être,

selon

moi,

^{cherchée dans les réactions}

qui s’accomplissent

^avec

absorption

^de

chaleur,

la lumière étant la cause efficiente de la

réaction ;

^encore

faudrait-il,

^{même dans ce} cas,

distinguer

^{les effet}

spéciaux

^de

chaque espèce

de radiation

lumineuse,

^{ces ellèts n’étant}

pas

applicables

^{à la mesure totale} des effets dus à l’ensemble des radiations.

BERTHELOT.

N. LUBIMOFF. 2014 Neue Theorie des Gesichtsfeldes und der Vergrosserung der op- tischen Instrumente (Nouvelle ^{théorie du} champ ^{et du} grossissement ^{des instru-}

ments d’Optique); Annales de Poggendorff, ^{t. CXLVIII, p. 405;} I873.

L’auteur

reproche

^{aux auteurs des traités de}

physique

^{la défini-}

tion

qu’ils

^{donnent du}

champ

^{à la} lunette de Galilée. On admet que le

champ

^{est un cône} ayant pour ^base la

pupille

^et pour ^som-

met le centre

optique

^de

l’objectif.

^Suivant

lui,

^le

champ

^{réel est}

cinq

^{ou six fois}

plus grand.

Il raisonne ainsi : Soit D le diamètre de

l’objectif

^{et l’oeil}

placé

derrière l’oculaire à une distance Fi

F2

^de

l’objectif,

^en

appelant

Fi et F2 ^{les distances focales de}

l’objectif et

^de l’oculaire. On peut considérer une lunette comme une fenêtre au travers de

laquelle

^on

regarde l’image

considérée comme un

objet

^réel

placé

^{dans une}

position

déterminée en avant de la fenêtre.

En

regardant

^{dans une} lunette de

Galilée,

^{on voit un cercle}

éclairé dans

lequel

^{se trouvent les}

images,

^et

qui joue

le rôle de fe-

(1) Annales de Chimie et de Physique, 4e série, ^t. XVIII, p. 83.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018730020040301

404

nêtre : c’est

l’image

^de

l’objectif

^{vu au travers de}

l’oculaire,

^et

comme, du centre

optique

^d’une

lentille,

^{on voit sous le même}

angle l’objet

^{et son}

image.

^on peut

prendre D F12013F2

^pour

^{l’an g le}

^visuel

de cette fenêtre. En

remplaçant

^{donc tout}

l’appareil optique

par

une telle ouverture et laissant l’oeil en

place,

^{le cône}

qui

^aurait

pour

angle

^{la moitié}

de F D 1, découperait,

^dans

^{l’espace extérieur,}

tout ce

qui

peut ^{être vu d’un seul} coup d’oeil. _Mais comme la lu-

nette

grossit

ⁿ

fois,

^{c’est comme si les}

objets

^{étaient n fois}

plus rapprochés

^de

l’oeil,

^{et l’on ne doit voir au travers de} la lunette que la nième

partie

^{du cercle}

d’objets

extérieurs définis ci-dessus. Le

grossissement

^{est n}

F,

^{donc le}

^champ

^est

et il

dépend,

^{comme on le}

voit,

^{de la}

grandeur

^de

l’objectif.

Le raisonnement de l’auteur ne se rapporte

qu’à

^{un cas}

particu-

lier. A la suite de ce

Mémoire,

^{M. Bohn a} traité la

question qui

avait été

déjà

^{élucidée à diverses}

reprises.

^{Son travail ne laisse rien}

à désirer.

E. GRIPON.

C. BOHN. 2014 Ueber das Gesichtsfeld des Galilei’schen Fernrohres (Sur ^le champ ^de

la lunette de Galilée) ; ^Carl’s Repertorium, ^t. IX, p. 97; I873.

Une lunette de Galilée ^a un oculaire de diamètre mmr

(fig. 1)

et un

objectif

de diamètre

pp’.

On peut considérer le

champ

^de la lunette comme limité _par les

points qui

envoient à l’oeil un seul rayon . On ^{a ce}

qu’on appelle

l’étendue du

champ possible.

On peut limiter le

champ,

^{comme le fait}

Euler,

^aux

points

^telle-

ment

placés

^{que l’axe} secondaire du faisceau réfracté ^entre dans l’oeil.

Enfin l’on peut, ^avec

Massotti,

^{chercher le}

champ

^de

plus grande