Proceedings of the Royal Society of London ;T. LXXVIII ; 1906-1907

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Proceedings of the Royal Society of London ;T.

LXXVIII ; 1906-1907

René Paillot

To cite this version:

René Paillot. Proceedings of the Royal Society of London ;T. LXXVIII ; 1906-1907. J. Phys. Theor.

Appl., 1908, 7 (1), pp.704-722. �10.1051/jphystap:019080070070400�. �jpa-00241396�

PROCEEDINGS OF THE ROYAL SOCIETY OF LONDON ;

T. LXXVIII ; 1906-1907.

J.-A. FLE’1I1BG. - A Note

the Theory of directive Antennae

unsymuletri-

cal Hertzian Oscillators (Note

la théorie des antennes directrices

des oscillateurs hertziens dissymétriques). - P. ^1-8.

L’emploi ^en télégraphie ^{sans fil} d’antennes dont une partie ^est

verticale et l’autre horizontale, ^et qui possèdent ^la propriété ^de

rayonner inégalement ^{dans diverses} directions horizontales, ^attire

l’attention sur les qualités particulières ^des oscillateurs recourbés

employés ^comme transmetteurs. Le but de cette note est de montrer que les propriétés de tels radiateurs peuvent ^{être déduites des} prin- cipes acceptés ^et que les résultats expérimentaux ^obtenus jusqu’à présent ^{sont d’accord avec la théorie.}

L’auteur étudie théoriquement ^la question ^{dans le cas} particulier

d’un oscillateur coudé formé par la superposition ^{de trois doublets} électriques ^{de Hertz} placés ^à angle droit, ^les pôles ^étant disposés

de manière qu’aux deux coins des pôles ^de signes contraires soient

superposés, les oscillations étant partout synchrones ^{et semblable-}

ment dirigées.

Il passe ensuite ^{au cas} d’un seul oscillateur de même forme,

doublement coudé, ^et il arrive à des résultats conformes aux expé-

riences de Marconi.

:B1.-w. TRAVERS. - The Law of Distribution in the Case in which

of the Phases possesses mechanical Rigidity : Absorption and Occlusion (La ^{loi de}

distribution dans le

où l’une des phases possède

rigidité mécanique : absorption ^et occlusion).

^{P. 9-22.}

L’auteur a étudié l’absorption ^de l’hydrogène ^{et de} l’anhydride carbonique par le platine, ^le palladium ^{et le carbone.}

La relation qui ^{existe entre la} pression ^{p du gaz} correspondant ^à

rne concentration x de la phase ^{solide est de la forme :}

il

augmente lorsque ^la température ^s’abaisse.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019080070070400

Il semble que soit égal ^{à 3} pour les isothermes à 01 C. et à 2 pour les isothermes ^{à 100°} C.

La valeur de n augmente, ^{à une} température ^{donnée, avec la com-} plexité Inoléculaire du gaz ^en solution.

E. WILSON. 2013 Efiects of Self-induction in

Iron Cylinder

de la self-induction

cylindre ^de fer).

^{P. 22-27.}

>

Un cylindre ^{en fer de 23cffi,4 de diamètre est traversé, dans la}

direction de ^son axe, par ^{un courant} électrique ^constant que l’on

change ^{de sens d’une} façon pratiquement instantanée en conservant la même valeur absolue. Des bobines exploratrices introduites dans le cylindre permettent d’étudier la propagation ^{du courant. Les}

résultats sont représentés par des courbes qui ^montrent l’existence de deux maxima pour ^un courantsufiisamment intense (300 ampères environ). ^Ces expériences ^{trouvent leur} application ^{dans la déter-}

mination du temps nécessaire pour utiliser la section totale d’un fil

télégraphique ^{en fer ou des rails en acier} employés dans la traction par ^courants alternatifs.

E.-P. PERMAN et J.-H. DAVIES. 2013 Some physical Constants of Ammonia. A

Study of the Effect of Change ^of Temperature and Pressure

easily

densible Gas (Quelques constantes physiques de l’ammoniac. Etude de l’effet des changements ^de température ^{et de} pression

gaz aisément conden-

_

sable).

l’. 28-!3.

Voici les principaux résultats de ce mémoire :

1 ° La densité de vapeur de l’ammoniac ^{à 0°} (masse ^en grammes ^de 1 litre à la latitude 451) ^est égale ^à 0,77085 ;

~° Quand l’ammoniac et le vase qui ^{le contient sont bien dessé-} chés, ^il n’y ^{a pas} d’absorption ^{sensible du} gaz par le verre ni de condensation d’ammoniac à la surface _{du verre ;}

3° Le coefficient de dilatation de l’ammoniac est égal ^à 0,003914

entre 0 et

20° et à 0,003847 ^{entre 0° et} 100° ;

4° D’après les déterminations de lord Rayleigh ^sur la compres-

.

sibilité de l’ammoniac et .celles ^{des auteurs sur la} densité, ^le poids

moléculaire de ce gaz ^est 17,030, ^d’où l’on déduit pour le poids atomique ^{de l’azote : 14,007 ;}

5° Incidemment, ^les auteurs ont trouvé pour la densité de l’air

dépourvu de vapeur d’eau ^et d’anhydride carbonique 4 ^,2920 (lati-

tude 4~°) ;

6° Le point d’ébullition de l’ammoniac liquide ^{sous la} pression

de 76 centimètres est de - 33°,5 ^C.

G. QUINCKE. - The Transition from the liquid to the solid State and the Foam-Structure of l Nlatter (Transition ^{de l’état} liquide à l’état solide et structure

«

écumeuse » de la matière).

^{P. 60-67.}

Poursuivant ses recherches antérieures, ^{l’auteur montre} que des

phénomènes semblables à ceux qu’on observe dans la congélation

de l’eau se présentent pour ^tous les corps de la ^{nature et} concordent

avec la structure des métaux telle qu’elle ^{a été} observée par lui- même et par d’autres ^savants. Les corps solides ^{ne sont} donc jamais homogènes, ^mais présentent toujours ^{une structure}

^écumeuse

Comte

BERKELEY et E.-G.-J. HARTLEY. - On the osmotic Pressures of

concentrated aqueous Solutions (Sur ^les pressions osmotiques ^de quelques

solutions aqueuses concentrées).

^{P. 68-T7.}

Les auteurs ont mesuré les pressions osmotiques de solutions aqueuses de ^sucre de _canne, de dextrose, ^de galactose ^{et de man-}

nite.

On fait agir ^sur la solution (séparée du solvant par ^une membrane

semi-perméable) ^une pression graduellement croissante, jusqu’à ^ce

que le solvant, qui passait d’abord dans la solution, prenne ^une direction inverse et soit repoussé. ^La pression, ^{au moment où il} n’y

a plus ^{mouvement du solvant, est} considérée comme égale ^à la pres- sion osmotique. Par suite de la difficulté de déterminer le point ^exact auquel tout mouvement cesse, les expériences ^{sont faites en obser-}

vant la vitesse du solvant quand ^la pression ^{est un} peu inférieure ^et

un peu supérieure ^{à la} pression ^du point ^de renversement. La pres- sion osmotique ^est déduite de ces vitesses.

Les pressions ^{atteintes dans les} expériences varient de i2 à 135 atmosphères.

Les pressions osmotiques ^des solutions de sucre de canne mesurées _ ainsi directement concordent à moins de 3 0/0 ^{avec celles} qui ^sont

calculées d’après les tensions de vapeur.

Vt-.-B. HUFF. - The electrostatic Deviation of

Rays ^from Radio-Tellurium (Déviation électrostatique des rayons

du radio-tellure).

P. ’~7-79.

La méthode consiste ^à faire passer ^un faisceau de rayons ^entre deux plateaux chargés, puis ^à le faire tomber sur une lame de verre recouverte d’une couche mince de sulfure de zinc du côté qui reçoit ^la

radiation. Une plaque photographique ^{en contact avec} l’autre face de cet écran fluorescent est affectée par les scintillations ^et marque ainsi la position du faisceau. La source de radiations était un disque

de cuivre recouvert de radio-tellure.

La déviation trouvée par l’auteur ^au moyen de ^son appareil ^était

de Ceci correspond ^{à une} vitesse de la radiation égale ^{à : -}

et à un rapport :

e _n2

4,3 m ^{103 en} unités électro-magnétiques.

Ces va leurs sont considérablement plus petites que les quantités correspondantes pour le radium.

G.-F. HL; LL. - On Investigation ^{of the Influence of electric Fields}

Spectral

Lines : Preliminary ^Note (Recherche

l’influence des champs électriques

sur

les raies spectrales : ^Note prélitninaire).

^{P. 80-81.}

Les champs électriques employés par l’auteur étaient ^accom-

pagnés ^{de la} décharge électrique lumineuse. L’analyse des radiations était effectuée au moyen ^d’un interféromètre de Michelson et d’un

spectroscope ^à échelons de 18 lames.

Les expériences ^{ont montré} que, s’il existe ^un effet électrique ^ana-

longue ^{à l’effet} Zeeman, ^{il est} largement masqué, dans les conditions

où l’auteur a opéré, par ^un élargissement ^{des raies.}

J. JOHNSTON. - The af6nity Constants of amphotericelectrolytes. - 1. Methyl-

Derivatives of para-aminobenzoic ^{Acid and} of Glycine (Les constantes d’affinité des électrolytes amphotères. - ^{I. Dérivés} méthylés de l’acide para-aminoben- zoïque ^{et de la} glycine).

^{P. 82-102.}

A.-CH. CU1BllBIING. - Id. II. lBlethyl-Deri vatives of ortho and Ineta-an1inobenzoic Acids (Id. ^{II. Dérivés} méthylés des acides ortho etméta-aminobenzoïques). 2013

P. 103-139.

J. WALhER. - Id. 111. Methylated amino-acids (Id. ^{III. Acides} amino-méthylés). - P. 140-149.

M. Johnston a étudié la constante basique’/,-,, ^{des dérivés} méthylés

de l’acide para-aminobenzoïque ^{et de la} glycine ^au moyen de la

catalyse de l’acétate deméthyle ^et par la méthode de comparaison ^de

Walker et Wood (1). ^{Dans les cas où cette méthode} n’était pas appli- cable, ^il a eu recours à la méthode de solubilité de Lôwenherz ou à la méthode de distribution de Farmer et Warth (’-’) .

La constante acide ka ^{a été} déterminée par des ^{mesures de con-} ductibilité ou par ^la méthode de l’hydrolyse ^{saline de} Shields (3).

Les résultats sont résumés dans un tableau.

M. A.-C. Cumming ^a étudié de la même manière les dérivés

méthylés des acides ortho et méta-aminobenzoïques.

Enfin, ^{M. J.} Walker discute les résultats obtenus par les deux

auteurs précédents ^{et met en} évidence l’influence de la substitution du groupe méthyle dans le groupe AzH2 ^ou COOH.

R.-J. STRUTT. - On the Distribution of Radium in the Earth’s Crust (Sur

la distribution du radium dans la croûte terrestre).

^P.

L’auteur a déterminé antérieurement la quantité de radium con-

tenue dans les roches ignées. ^Il poursuit ^ses recherches en étudiant les roches sédimentaires et les minéraux constituants des roches.

Pour les roches sédimentaires, ^{la teneur} moyenne ^varie de 5,84 ^{X 10-12} grammes de radium par gramme de substance dans l’oolithe à 0,~~ ~ 1 0-12 grammes dans ^le calcaire. Cette teneur ne

diffère _pas sensiblement de la teneur moyenne des roches ignées, ^ce

(1) Journ. chem.. Soc., ^t. LXXXIII, p. 484; 1903.

(2) Jourii. éhen1. Soc., ^t. LXXXY, p. 1113; ^{f 904.}

(3) ^Zeitsch. pltysikal. Chen?,., t. XII, p. 161; 1893.

à quoi l’on devait s’attendre, si l’on admet que les roches sédimen- taires proviennent ^{de la} désagrégation des roches ignées.

Pour les minéraux accessoires constituant les roches, tels que le

zircon, ^la pérofskite, ^le sphène ^et l’apatite, qui ^se rencontrent dans le granite, ^{la teneur en radium est} élevée; ^{mais la} hornblende, ^les micas, ^la tourmaline et les feldspaths ^sont bien moins riches, ^et

l’on n’a pu déceler ^{aucune trace} de radium dans le quartz.

W. CROOKES. - On the ultra-violet Spectrum of YUerbiull1 (Sur ^le spectre

ultra-violet de l’ytterbium).

P. 154-156.

L’auteur a photographié ^le spectre ultra-violet de l’ytterbium.

Il indique quelles ^sont les raies de ^ce métal et montre que le sel

d’ytterbium qu’il ^a employé renfermait encore des traces de thallium,

de cuivre et de calcium.

J. WALKER. - A Method for determining Velocities of Saponification (Méthode pour déterminer les vitesses de saponification).

P. 157-160.

L’auteur se base sur les variations de la conductibilité électrique

pour suivre les progrès de l’action d’un alcali sur un éther.

La conductibilité de la solution primitive ^{tombe au tiers de sa}

valeur environ lorsque ^la saponification ^a lieu, ^{et la relation} qui

existe entre le changement de conductibilité et la proportion ^d’éther saponifié ^est presque linéaire.

L’auteur donne un procédé qui permet ^de simplifier ^{le calcul de}

la constante de vitesse en choisissant d’une façon convenable la résistance du rhéostat. Les lectures peuvent ^{être faites} chaque minute, ^{et la méthode est} beaucoup plus simple que la méthode de titrage généralement ^{usitée, tout en} donnant des résultats aussi

.

exacts.

P. PHILIPPS. - Ionie Velocities in Air at different Temperatures (Vitesses ioniques dans Fairà différentes températures). - P. 161-191.

L’auteur a cherché à déterminer, pour diverses températures, ^la

vitesse des ions produits ^dans l’air, ^{à la} pression atmosphérique, par

les rayons Rôntgen, ^et cela afin de savoir si la masse des ions dépend

de la température.

Voici les vitesses obtenues pour les ions positifs ^et négatifs (K,) ^en centimètres par seconde et par volt-centimètre :

Si l’on réunit ces résultats par ^une courbe, ^on obtient deux lignes

à peu près droites, ^ce qui ^montre que les vitesses des ions ^sont

approximativement proportionnelles ^{à la} température ^absolue.

Ces résultats permettent également de calculer le nombre n de molécules dont se compose chaque ^{ion aux diverses} températures :

0.-W. RICIIAItDSO-’.B’. - The Ionisation produced by hot Platinum in différ- ent Gases (Ionisation produite par le platine chaud dans différents gaz).

P. 192-196.

Voici les principaux ^{résultats de cette} recherche :

L’ionisation positive, c’est-à-dire le nombre d’ions positifs pro- duits ^{en une} seconde par la ^surface de 1 centimètre carré de platine, possède ^{une valeur minimum} qui dépend ^{de la} température ^{et de la} pression ^{dans la} plupart des gaz. L’ionisation positive ^dans l’oxygène

à basse pression (moins ^{de 1} millimètre) ^est beaucoup plus grande

que dans ^tous les autres gaz essayés. Jasqu’à ^1000°, elle varie comme

la racine carrée de la pression ; ^à ternpérat,ure plus ^{élevée et à basse} pression, elle varie à peu près proportionnellement ^{à la} pression. ^A

haute pression ^{et à toutes les} températures, la variation avec la

pression ^est beaucoup plus ^lente.

La valeur minimum de l’ionisation positive ^{à une} pression ^définie

dans tous les gaz paraît ^{être reliée à la} température par la relation :

dans laquelle ⁱ désigne l’ionisation ; T, ^la température absolue ;

A et Q, ^des constantes.

L’auteur suppose que l’ionisation positive ^est occasionnée _{par le} gaz absorbé par le ^{métal et} que l’ionisation ^est proportionnelle ^{à la} quantité de gaz absorbé. Il arrive alors ^{à une} formule très sensible- ment vérifiée par l’expérience.

A. CAMPBELL. - On the Electric Inductive Capacities ^of dry Paper ^{and of}

solid Cellulose (Sur ^les capacités inductives spécifiques ^du papier

^{et de la}

cellulose solide.

P. 196-211.

La présence d’humidité dans le papier ^{a un} effet sensible sur sa

capacité ^inductive spécifique, ^{et une} influence considérable sur sa

résistance d’isolement. Lorsqu’un ^{câble entouré de} papier primiti-

vement bien desséché, absorbe l’humidité de l’air, ^sa capacité

augmente ^{et sa} résistance diminue.

.

Pour la cellulose desséchée, ^la capacité ^ne varie pas beaucoup

avec la température, mais la résistance d’isolement est considéra- blement modifiée.

W.-H. LOGEMAN. - Note

the Production of Secondary Rays by a Rays ^fiom

Poloniutn (Note

^la production de rayons secondaires par les rayons

du

polonium;. 2013 P. 212-217.

L’auteur est parvenu ^{à mettre en} évidence la production ^de

rayons secondaires par les rayons

du polonium. ^{Il constate d’abord}

que :

1° Dans les conditions ordinaires, c’est-à-dire en l’absence de tout

champ électrique ^ou magnétique, ^le polonium ^{émet une} plus grande quantité ^de rayons négatifs ^{que de rayons} positifs ;

2° Sous l’influence d’un champ électrique graduellement croissant,

on arrête de plus ^en plus les rayons négatifs ^à mouvementlent, ^{et la} charge portée par les _{rayons x} devient de plus ^en plus prédomi-

nante ;

3° Une difl’érence de potentiel ^{d’environ 10 volts entre un} disque

de cuivre A recouverte de polonium ^{et un} disque ^B d’aluminium est suffisante pour ^arrêter complètement ^les rayons ~.

Or, la valeur limite du courant positif ^{entre A et} B, quand ^les

rayons ^{l sont arrêtés} par ^un champ magnétique, ^est seulement le

cinquième environ de celle qu’on ^observe quand ^on emploie ^un champ électrique. ^{Pour l’auteur, ce fait ne} peut s’expliquer qu’en

admettant que le ^courant positif ^{de A à B se} compose de deux par- ties : Il un courant de particules x allant de A à B ; ^{2° un courant de} particules secondaires négativement chargées allant de B vers A.

Dans le champ magnétique, ^{ce dernier courant de} particules néga-

tives est dévié, ^{comme les} rayons 8 émis par le polonium, ^ce qui explique l’abaissement du courant limite.

A. NOBLE. - Researches

Explosives. ^{Part IV} (Recherches

^les explosifs,

iVe partie).

P. 218-224.

L’auteur poursuit ^ses recherches sur les explosifs par l’étude des Ballistites norvégienne ^{165 et} italienne, qu’il compare ^aux cordites et à la nitrocellulose précédemment étudiées. Il donne, ^{dans des} tableaux, ^les caractéristiques ^{de ces} explosifs.

Il indique ensuite deux formules donnant la température d"explo- sion, l’une obtenue en divisant la quantité de chaleur dégagée ^{par la}

chaleur spécifique des gaz produits, l’autre obtenue au moyen de la pression ^{au moment de} l’explosion ^{et de la} pression ^{des mêmes}

gaz ^{à 0"} C.

Les deux formules donnent des résultats assez concordants pour de fortes densités d’explosif ^{et des} pressions élevées, ^{mais la diffé-}

rence va en augmentant quand la densité et la pression ^diminuent,

surtout pour les explosifs qui dégagent beaucoup d’anhydride ^car- bonique.

D’après l’auteur, ^{ce fait} serait dîi à une dissociation de l’anhydride carbonique qui abaisse la température.

J.-A. HAHKEH. - On the " Rew

Scale of Temperature and its Relation to the International Hydrogen ^Scale (Sur l’échelle de température ^{de Kew et}

relation

l’échelle internationale à P. 225-240.

Les conclusions principales ^{de ce travail sont les} suivantes :

1° L’écart de l’échelle du thermomètre de Kew à mercure et réci-

pient ^{de verre et} de l’échelle internationale du thermomètre à hydro- gène ^{est très} petit ^{à toute} température ;

2° Pour des mesures de différences de température dans des inter- valles moyens, ^comme dans la calorimétrie, ^les résultats obtenus directement ou indirectement ^au moyen d’un étalon de Kew peuvent

être considérés comme équivalents ^{à ceux} du thermomètre à hydro- gène ^sans l’application d’aucune correction.

L’auteur donne une table des écarts moyens des deux échelles de

température ^en millièmes de degré, ^{entre 0° et} i 00% pour les ^thermo- mètres en verre de Iiew, ^{en verre dur} français ^{et en verre d’Iéna.}

F.-W. DYSON. - Déterminations of ’Vave-Iength ^from Spectra obtained at the total solar Eclipses ^of 1900, 1901 and 1905 (Déterminations ^de longueurs ^d’onde

de spectres ^obtenus pendant ^les éclipses de soleil de 1900, ^{1901 et} 1905).

P. 24C.

Mémoire purement descriptif ^{montrant en} détail les relations entre le spectre ^{de la} chromosphère ^{et les} spectres d’étincelles et d’arc.

NI.-W. TRAVERS et F.-L. On tlie Behaviour of certain Substances at their critical Temperatures (Sur la manière dont

comportent certaines subs- tances à leur température critique).

P. 211 î-262.

Dans une première ^série d’expériences ^{sur l’éther et} l’anhydride sulfureux, ^les auteurs ont trouvé que la température ^de Cagniard-

Latour est indépendante des conditions dans lesquelles ^on opère,

contrairement à ce que prétendent ^MM. Traube, ^{de Heen et d’autres} physiciens.

Dans une seconde série d’expériences, ^les auteurs ont étudié le

phénomène d’opalescence qui ^se manifeste dans les liquides ^{purs à}

leur température critique. ^{Si des} quantités ^{variables d’un} liquide

pur ^sont chauffées dans des tubes de verre scellés, pourvu que le

liquide ^ne disparaisse pas, ni ^ne remplisse complètement ^{le tube}

.

avant qu’on atteigne ^la température critique, la surface qui sépare

les deux phases peut s’abaisser et disparaître près du fond du tube,

ou rester stationnaire vers le milieu du tube, ^ou enfin s’élever et s’éva- nouir vers le sommet. Dans les trois _cas, si la température ^s’élève

assez lentement _{pour que} l’équilibre ^{soit atteint sans} ébullition de

la phase liquide, ^{le contenu du} tube devient opalescent ^{à une} tempé-

rature légèrement inférieure à celle où les surfaces disparaissent.

Quand la surface s’abaisse, l’opalescence apparaît au-dessous; quand

elle s’élève, ^{on la} voit au-dessus.

Dans chaque ^cas, l’opalescence ^reste confinée dans l’espace ^où

elle est apparue, ^{et son} intensité est d’autant plus grande que ^le volume qu’elle ^{occupe est} plus petit. ^{Elle est} généralement ^un peu

plus ^intense près de la surface et, quand ^celle-ci s’évanouit, ^{elle se}

diffuse graduellement ^{dans tout} le tube. Dans le cas où la surface reste stationnaire, ^{le tube} paraît légèrement opalescent ^{dans toute sa} longueur. ^L’effet persiste ^{dans un} intervalle fini de température.

Les auteurs tirent des indications de Donnan (~ ), ^{sur les} systèmes liquide-vapeur ^{à un} composant ^au voisinage ^{de la} température ^cri- tique, ^la possibilité d’existence de petits agrégats ^non moléculaires

stables, ^se différenciant de la phase liquide ^{et de la} phase vapeur.

C’est à ces agrégats qu’ils attribuent le phénomène ^de l’opales-

cence.

S. YOUNG. - Note

Opalescence ^{in Fluids}

the critical Temperature (Note

l’opalescence ^{dans les fluides} près ^{de la} température critique).

P. 262-263.

Les observations précédentes de MM. Travers et Usher (2) ^{ont été}

faites à volume constant pendant que ^la température s’élevait lente- ment. Dans les expériences ^{de M.} Young, la substance était main- tenue à la température critique ^et le volume était diminué de quan- tités égales.

Les observations furent faites sur l’isopentane, ^le pentane normal,

l’hexane et l’octane. Voici les conclusions de ce mémoire :

11 Quand ^les observations sont faites pendant ^la compression,

aucune opalescence n’est visible jusqu’à ^ce qu’un volume déterminé soit atteint; l’opalescence apparaît ^{alors au fond du tube, c’est-à-}

dire juste ^{au-dessus du mercure ; si l’on} comprime davantage, l’opa-

lescence devient plus ^{dense et s’étend} plus haut dans le tube. Près du volume critique, le brouillard est très dense, ^{surtout vers le}

milieu. Si l’on continue à comprimer, le brouillard disparaît ^{en bas,}

mais devient plus ^{dense en haut ; la} partie claire s’étend vers le haut (1) ^Zeitschr. phys. Clte1n.,t. XLVI, p. 197.

(2) Ci-dessus, p. ^î13.

et le brouillard disparaît finalement au sommet du tube. Quand ^les

observations sont faites pendant ^la détente, ^les phénomènes ^sont

très analogues ; toutefois le brouillard est généralement ^situé plus

bas dans le tube;

~° Les limites de volume entre lesquelles le brouillard a été visible sont à peu près ^{les mêmes} pour les quatre paraffines examinées,

soit 1,17 ^ou 1,18 ^à 0,87 ^ou 0,88, ^en prenant ^{le volume} critique

comme unité dans chaque ^{cas ;}

3° A des températures légèrement supérieures ^{à la} température critique, le brouillard est beaucoup moins dense et l’échelle des volumes plus restreinte.

Il semble probable que la position du maximum d’opalescence dépend ^{du volume} spécifique moyen de la substance.

H.-E. ARMSTRONG. 2013 The Oriâin of Osmotic Effects (Origine

des effets osmotiques).

P. 264-2 îl.

Dans tous les liquides, les molécules doivent être regardées ^comme

associées à un certain degré. ^{Dans le cas de} l’eau, ^{on admet} géné-

ralement que les molécules ^{ne sont} pas seulement associées, ^mais qu’une force attractive relativement puissante ^{s’exerce entre elles.}

L’effet de l’introduction de molécules neutres (non-électrolytes) ^dans

l’eau liquide ^{doit ètre de causer} la dissociation des complexes ^molé-

culaires à un degré correspondant ^{à la} proportion des molécules neutres ajoutées. ^{Si une substance entre en solution} entièrement

sous forme de ses molécules fondamentales, ^elle produira ^{son effet} normal, pourvu que ^son effet attractif sur les molécules d’eau soit

inappréciable.

Les électrolytes, ^{outre la} production de l’effet de dissociation,

exercent probablement ^un effet attractif sur les molécules d’eau.

Dans l’eau ordinaire, ^l’état d’équilibre suppose ^le changement:

dans lequel n peut prendre plusieurs valeurs. L’introduction d’une substance en solution modifie l’équilibre ^{dans le sens}

La pression osmotique ^{est la mesure du} degré ^dont l’équilibre ^est

716

troublé _par la libération des molécules fondamentales ^ou neonades.

Dans cette hypothèse, pour comparer l’effet osmotique ^des substances, ^{il est} essentiel de mesurer leur influence sur une et tou-

jours ^même proportion ^de dissolvant. L’emploi de solutions de

poids ^{normal est} donc entièrement justifié.

R.-J. CALDXVELL - Studies of the Process operative in Solution. Part I : The Sucrolastic Action of Acids

influenced by ^{Salts and} non-Electrolytes (Etude

des processus qui

passent ^{dans les} solutions. 11, partie : Influence des sels et des non-électrolytes

^l’action sucrolastique ^des acides).

P. 2 i2-29~.

L’auteur a étudié l’influence de l’addition de certaines substances :

lactose, glucose, glycérine, alcool, ^{chlorures de} potassium, ^d’ammo- nium, ^de baryum, ^{de calcium, de} sodium, ^d’acide acétique, ^{sur la}

vitesse d’hydrolyse ^{du sucre de canne} par ^une solution aqueuse d’acide chlorhydrique. ^{Toutes ces} substances, excepté ^{l’alcool, ont}

un effet accélérateur plus ^{ou moins} marqué quand ^{on les} emploie ^en

solutions à volume normal (1 molécule-gramme ^{de substance dis-}

soute dans l’eau de façon ^{à obtenir un} volume de 1 litre). Quand

on emploie des solutions à poids ^normal (1 molécule-gramme ^de

substance dissoute dans 1 litre d’eau;, ^le glucose ^{et le lactose} paraissent ^{n’avoir aucun effet, la} glycérine ^et l’alcool retardent la

modification, ^{les autres} l’accélèrent. L’auteur explique ^{ces faits} d’après ^les hypothèses d’Armstrong rapportées ^ci-dessus.

R.-C. lB1:ACLAURJN. - A Numerical Examination of the optical Properties ^{of thin}

metallic Plates (Examen numérique ^des propriétés optiques des lames métal-

liques minces). - P. 296-341.

L’auteur constate qu’il y ^{a un} accord à peu près complet ^entre l’expérience ^{et la théorie de} Mac-Kullaghsur ^les propriétés optiques

des lames minces métalliques.

1~.-G. DURRANT. - Experimental Evidence of Ionie Migration in the natural Diffusion of Acids and of Salts.

Phenomena in the Diffusion of Electrolytes (Evidence expérimentale ^{de la} migration ionique dans la diffusion naturelle des acides et des bases. - Phénomènes dans la diffusion des électrolytes).

P. 342-379.

Les résultats obtenus par l’auteur tendent ^à confirmer la théorie

de Nernst(’) ^et de Planck (2) . ^{Dans les} expériences antérieures d’Orme 3Iasson et de Steele, ^on n’avait obtenu des limites de bandes

qu’en employant des accumulateurs. Les expériences de l’auteur sur

les gelées ^{et ses} recherches sur l’azotate d’argent ^{et le} chlorure de calcium montrent qu’on peut ^obtenir des bandes très définies sans

accumulateurs. Les ions hydrogène ^{se meuvent en avant} du front de

diffusion, tandis que les ^autres ions produisent leurs effets variés ^en arrière de ce front.

W.-A.-D. RUDGE. - The Action of Radium and certain other Salts

Gelatin

(Action du radium et de certains autres sels

la gélatine).

^{P. 380-384.}

L’auteur conclut de ses expériences ^{que le radium} n’a pas d’ac- tion spécifique ^{sur la} gélatine ^{de nature à} provoquer la formation de cellules. Les effets qui ^{ont été observés} par Burke(’) ^{et d’autres} physiciens ^sont probablement ^{dus au} baryum, qui agit ^{sur les com-} posés ^sulfurés présents ^{dans la} gélatine.

E.-H. BÜCHNER. - The Composition ^of Thorianite, and the relative Radio-Acti-

vity of its Constituents (Composition de la thorianite et radioactivité relative de

constituants).

P. 38~-391.

Vingt-quatre grammes ^de thorianite ont été dissous dans l’acide

nitrique bouillant. Le résidu insoluble ^a été traité par fusion ^au bisulfate de potassium. Les solutions réunies provenant ^{de ces ait-} taques ^{ont été} traitées par les méthodes ordinaires de l’analyse ^chi- mique ^{dans le but de} séparer les différents groupes de ^métaux. On

a pu y déceler la présence ^de cuivre, étain, antimoine, ^{fer, alumi-} nium, uranium, thorium, coesiurn, zirconium, titane, calcium, ^hélium

et anhydride carbonique.

Pour 1 gramme de minéral, ^on peut ^obtenir 8~~,2 ^d’hélium.

Les principaux constituants sont :

(t) ^Zeits. physik. Cltemie, ^t. Il, p. 613; ^1888.

(’,, "lied. Ann., ^t. XL, p. ~61 ; ^1890.

’

(3) ^t. LXXII, p. 78.

J. de Phys., ^4e série, ^{t. VII.} (Septembre 1908.) ^4’1

La plus grande partie des constituants est radioactive. Cependant quelques produits ^{le sont très peu.}

Environ 60 0/0 ^de l’activité va avec le thorium et 9 0/0 ^{avec l’ura-}

nium. La plus grande partie de l’activité du fer est due au radio- thorium de Hahn. L’activité de quelques précipités augmente ^avec

le temps pendant la durée d’une _mesure, pour d’autres elle diminue

rapidement.

L. SOÈTHERNS. - Experimental Investigation

^to Dependence ^of Gravity

.

Temperature (Recherche expérimentale

l’influence de la température

^la gravité).

P. 392-403.

L’auteur a poursuivi, parallèlement ^{à MM.} Poynting ^et Philips,

des expériences pour rechercher ^avec exactitude s’il se produit ^une

altération dans le poids d’une substance lorsqu’on fait varier la tem-

pérature. Ses résultats lui permettent d’affirmer _{que, dans} les limites de température employées (10° ^à 30°), il n’existe pas de variation de

poids supérieure ^à 10-8 pour ^une élévation de température ^{de 1° C.}

W.-N. HARTLEY. - Note

the continuous Rays ^{observed in the} Spark Spec-

tra of Metalloids and

Mêlais (Note

les raies continues observées dans les spectres d’étincelles des métalloïdes et de quelques métaux). - P. 403-405.

L’auteur a reconnu que la ^nature du gaz ^entourant les électrodes

a une influence distincte sur le spectre. ^Le spectre ^{continu n’est} pas causé par l’oxydation, ^{car dans tous les cas il est maximum} quand

les électrodes sont immergées ^dans l’hydrogène ^{ou l’azote; iI est}

minimum quand ^{elles sont} immergées ^{dans une} atmosphère ^conte-

nant de l’oxygène ^{libre ou combiné.}

J.-W. G1FFORD. - Thé refractive Indices of Water and of Sea-Water

(Les indices de réfraction de l’eau et de l’eau de mer). - P. 406-409.

L’auteur a mesuré les indices de réfraction de l’eau pour ²⁶ lon- gueurs d’onde ^{et ceux} de l’eau de mer pour ¹² longueurs ^{d’onde à}

une température moyenne de ^15~’. L’erreur probable ^ne dépasse ^dans

aucun cas 0,000025, ^{et elle} est souvent moindre.

L’indice de l’eau pour la raie ^D (5893), ^{réduit à 20° au} moyen du

coefficient de température, ^est 1,333032. ^M. Dufet, ^{dans son Recueil}

de Données numériques, ^{donne comme} moyenne de ²⁹ observateurs à cette température 1,33303.

B.-J.-P. ROBERTS. - On

compensated Nlicro-manometer

(Sur

micromanomètre compensé). - P. 410-412.

Cet instrument est destiné à servir d’anémomètre, ^à indiquer ^{et à}

mesurer de faibles pressions. ^{Il est} formé de deux tubes de grand

diamètre reliés _par un tube capillaire replié horizontalement et con-

tenant une bulle d air emprisonnée ^{dans le mercure} et servant d’index.

F. SODDY. - Calcium

Absorbent of Gases for the Production of high ^Vacua

and spectroscopic ^Research (Le ^calcium

^{absorbant des} gaz pour la pro- duction de vides élevés et les recherches spectroscoplques). - P. 429-456.

Au _moyen d’un four électrique spécial, ^entouré d’un tube de por- celaine et enclos dans un tube de _verre, l’auteur a pu chauffer des réactifs dans le vide, ^{à une} température ^bien supérieure ^{à celle du}

ramollissement du ^verre. Le calcium, chauffé de cette façon, ^absorbe

tous les gaz connus, à l’exception ^{de ceux} du groupe de l’argon.

Le vide élevé obtenu rapidement par l’absorption des gaz par le cal- cium est au moins égal ^au vide maximum réalisé par d’autres pro- cédés. En faisant entrer de l’air dans l’appareil ^{et absorbant tous les}

gaz, sauf l’argon, ^{il est} possible de faire ensuite passer ^une décharge

et d’étudier commodément le spectre ^{de ce} dernier corps.

A.-J. BERRY. - Results of gauging high ^Vacua by ^the Evaporation ^Test (Résultats

obtenus

jaugeant ^les vides élevés par la méthode d’évaporation).

P. 456-458.

Appendice ^{au mémoire} précédent, ^dans lequel l’auteur décrit une

méthode pour déterminer ^le degré du vide dans un flacon de Dewar par la ^mesure de la vitesse d’évaporation ^{de l’air} liquide dans celui-ci.

S.-E. SHEPPARD et C.-E.-K. MEES. - The Theory ^of Photographic ^Processes.

Part Ht : The Latent Image ^{and its} Destruction(Théorie ^des procédés photo- graphiques. ^IIIe partie : L’image latente et

destruction). - ^{P. 461~2.}

Les auteurs considèrent que le développement ^{est causé} par

l’accélération de la réduction due ^au traitement préliminaire.

La réaction chimique essentielle dans le développement ^{est :}

qui ^aboutit normalement à un état d’équilibre. Si, ^{dans cet} état, ^on introduit une cause tendant à abaisser la limite métastable de la solution argentique, ^{le sel} halogène d’argent ^devient développable.

L’argent, ^{introduit à l’état} colloïdal, puis ^{converti à l’état} métallique, l’or, ^le platine, le sulfure d’argent, ^{les ions} gazeux des flammes

peuvent agir ^comme germes pour ^une plaque ^sèche.

Tous les résultats des auteurs tendent à montrer que la condition nécessaire et suffisante _pour qu’une pellicule puisse ^être développée

est la production d’une nouvelle substance dans le grain ^{de sel halo-} gène d’argent. ^D’autre part, l’image primaire formée par ^le déve-

loppement ^de l’image ^{latente est} intensifiée par l’argent transporté

des autres parties ^{de la} pellicule.

Les auteurs étudient ensuite une action particulière ^{des sels de} cuivre, fer, ^{mercure et} uranium, qui désensibilisent la pellicule, ^de

telle sorte qu’il ^{faut une} exposition ^très longue pour produire ^des

résultats normaux. L’explication ^{de ce} fait serait que ^ces corps

agissent ^comme catalyseurs ^{de la réaction} d’oxydation, qui ^est opposée ^à l’action réductrice ordinaire de la lumière.

Enfin les auteurs considèrent la formation de l’image ^latente

comme reliée à l’effet photo-électrique ^{et comme due à} la libération d’électrons qui ionisent le sel halogéné ^et le gaz environnant.

A. NIALLOCK. - The Relation between Breaking Stress and Extension in tensile Tests of Steel (Relation entre la tension de rupture et l’extension dans les essais d’aciers à 1:1 traction).

P. 472-478.

Si l’on appelle tension de r-upture d’une pièce d’acier la tension maximum appliquée divisée par la ^section de la pièce, ^{et extension} l’augmentation pour ¹⁰⁰ due ^à la déformation entre deux traits tracés sur la pièce, ^{on constate} que la ^somme arithmétique :

Tension de rupture + Extension,

reste constante et égale à environ 67 ou 68 pour ^tous les aciers doux qui ^{n’ont, au} commencement de l’essai, ^aucune déformation

mécanique interne, quel que soit d’ailleurs le traitement (trempe ^ou

recuit) auquel ^{ils ont été} soumis. Ce phénomène ^ne peut s’expliquer

qu’en admettant que la résistance intrinsèque ^{de tous} les aciers ordi- naires est constante et égale ^{à environ 70 tonnes} par pouce carré, ^et

qu’elle ^ne peut ^être altérée par le traitement thermique ^et même, dans une certaine mesure, par ^la composition chimique.

J.-E. COATES. - An Examination of the lightest Constituents of Air

(Examen des constituants les plus légers ^de l’air).

^{P. 479~482.}

L’auteur a constaté qu’il ^{n’existe aucune raie} inconnue dans le spectre ^{de la} portion ^la plus légère ^{de l’air} atmosphérique. ^{Toutes les}

raies sont attribuables à l’hélium, ^{au néon et à} l’hydrogène.

La quantité d’hydrogène séparable ^{de l’air est} beaucoup ^moindre quele ^maximum assigné par ^Gautier (1), ^lord Rayleigh (2 ) ^et De,var (3).

Elle s’élève tout au plus ^{à 1} volume pour ¹ million ^{et demi de}

volumes d’air.

H.-S. ALLEN. - The photo-electric Fatigue ^{of Zinc} (La fatigue photo-électrique ^du zinc).

P. 483-493.

L’observation de Hertz que la lumière ultra-violette peut faciliter le passage d’une étincelle électrique ^{a conduit à} la découverte d’autres actions photo-électriques. ^{Dès les} premières expériences ^on remarqua que l’action était diminuée par l’exposition ^à la lumière.

Ainsi Hallivachs, qui ^trouva qu’un métal s’électrise positivement

sous l’inquence d’une lumière ultra-violette, ^établit également que de vieilles surfaces ne présentent plus ^le phénomène. Le mémoire actuel

,est ^{relatif à la manière} dont l’activité photo-électrique du zinc dimi-

nue quand ^{le métal est} exposé ^à la lumière.

Les expériences ^{décrites montrent} que, pour obtenir ^une représen-

,tation adéquate pour la courbe de fatigue photo-électrique ^du zinc, ^il

est nécessaire d’employer ^{la somme de deux termes} exponentiels.

Il est possible d’expliquer les résultats obtenus comme dus à deux

changements consécutifs, ^comme l’avait fait Rutherford pour ^les courbes de déperdition de l’activité excitée du radium et du thorium.

Quant ^{à la nature des} modifications ainsi supposées, ^{elle reste inex-} pliquée.

(~) Annales de ChÎ1n. et de t. XXII ; ^1901.

(z) ^{Philos. t} III, p.,1,16; 1902.

-

(3) Proceed. Roy. ^{Inst., t.} p. 225.

L’auteur montre en outre que les grandes longueurs ^d’onde peuvent produire ^un changement ^opposé, c’est-à-dire qu’elles peuvent pro- duire ^une certaine recrudescence de l’activité photo-électrique.

H.-L. BRONSON. - The Effect of Temperature

^the Activity ^of Radium and its Transformation Products (Eil’et ^{de la} température

l’activité du radium et de

ses

produits ^de transformation). - P. 494-500.

Les expériences ^{décrites ne donnent aucune preuve d’un} change-

ment quelconque dans l’activité des produits de transformation du radium lorsqu’ils ^{sont soumis à des} températures variant de -180° C.

à 1600° C. Si quelque changement ^a lieu, ^{il est très faible et ne} peut

être supérieur ^à 1 0/0 ^{dans le cas du} radium C pour ^des tempéra-

tures variant entre

180° C. et 1600° C., ^et supérieur à f 0/0 ^{dans le}

cas de l’émanation du radium B pour ^des températures ^{variant entre}

-

180° C. et 1 ~00° C. Ainsi disparaît ^{la seule} exception ^{connue à la} règle généra’le d’après laquelle l’activité des substances radio-actives n’est pas affectée par la température.

René PAILLOT.

PHYSIKALISCHE ZEITSCHRIFT ;

T. VII ; 1906.

R. LADENBURG. - Ueber die Temperatur ^der glühenden Kohlenstofiteilchen leuchtender Flammen (Température ^des particules ^{de carbone} incandescentes dans les tlammes éclairantes).

^{P. 697.}

Pour déterminer cette température ^{à l’aide de la courbe} d’émission,

il faut connaître la loi de variation avec la longueur ^{d’onde de l’ab-} sorption ^{de ces} particules, ^et calculer la répartition ^de l’énergie ^dans

le spectre d’un corps noir ayant ^{la même} température.

Pour mesurer le pouvoir réflecteur de la flamme de l’acétate

d’amyle (étalon Hefner), ^{on concentre sur cette} flamme les rayons d’un arc électrique ^{et, à} l’aide d’un élément thermoélectrique, ^on

compare l’énergie ^{réfléchie à celle} qui ^est diffusée par ^un corps

blanc (craie, magnésie, plâtre) ^{de même} forme que la flamme. La

réflexion est très faible (1 0/0 environ), ^{et il n’est} pas possible ^{de me-}