Drude's Annalen der Physik; T. XI. n° 6 ; 1903

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Submitted on 1 Jan 1903

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Drude’s Annalen der Physik; T. XI. n° 6 ; 1903

P. Lugol

To cite this version:

P. Lugol. Drude’s Annalen der Physik; T. XI. n° 6 ; 1903. J. Phys. Theor. Appl., 1903, 2 (1),

pp.760-775. �10.1051/jphystap:019030020076001�. �jpa-00240828�

760

on tirera :

Conclusions.

lje reproche qu’on ^{serait tenté} d’adresser à cette méthode est que la précision ^{est assez} faible, ^{les mesures ne} por- tant que ^sur les angles ^de quelques degrés qui constituent les marges des lentilles :

’

Pour obtenir une précision ^{de sur la mesure du} foyer, ^{il faut} employer ^un goniomètre donnant les 10 secondes et une vis micro-

métrique ^{mesurant le} déplacement p ^à 1 de millimètre.

100,

On peut cependant obtenir par ^ce procédé plus ^de précision

que dans les méthodes actuelles, ^{où on n’a} pour ^se guider qu’une appréciation de netteté d’image, toujours beaucoup plus ^délicate qu’un pointé goniométrique.

J’ai pu ^en particulier construire par ^ce moyen des courbes d’aber-

rations ^{de lentilles en} fonction de l’ouverture, ^{et contrôler les consé-}

quences tirées des formules.

Quelques-unes ^{de ces courbes} présentent ^une dissymétrie par

rapport ^{au centre} optique, ^{mettant ainsi en} évidence des irrégulari-

tés dans le travail ou un manque d’homogénéité ^{du verre. Il est bon}

d’examiner une lentille suivant plusieurs diamètres, ^{afin de s’assurer}

de ^sa symétrie ^{autour de l’axe} principal.

L’astigmatisme qui résulte de la dissymétrie ^de la lentille autour de son axe princ;ipal ^{est très} fréquent ^{dans les verres communs.}

Ces lentilles à bon marché, ^faites mécaniquement, sont, ^{on le} sait, collées en grand ^{nombre sur un même} support, ^{et les verres} qui ^se

trouvent au bord présentent ^le plus ^souvent deux sections princi- pales de courbures ^assez différentes.

DRUDE’S ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XI.

6 ; ^1903.

A. KALÀHNÈ. - Notiz über elektrische Widerstandsôfen (Note

^{les fours} électriques ^à résistances).

P. 257-270.

Un tube en terre réfractaire à parois ^assez épaisses ^{est entouré}

d’une ^ou de deux couches de fil de nickel. Sur ce fil est enroulée en

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019030020076001

761

plusieurs ^{couches une corde} d’amiante, ^{et le} tout est recouvert d’un tube de laiton. La présence ^{de ce dernier ne} suffit pas ^à rendre uniforme la température ^{tout le} long ^du four, ^{à cause} de la faible conductibilité de l’amiante. On obtient une répartition ^{meilleure en}

serrant davantage ^{le fil vers les} extrémités _{pour compenser} les

pertes de chaleur plus ^fortes qui ^se produisent ^{dans ces} régions.

Le fil de nickel supporte ^assez longtemps ^une température ^de 1000°; ^{si la} température ^{atteint 12001, il brîile assez} rapidement.

Il n’y ^a pas de relation simple ^{entre la} quantité d’énergie ^élec- trique dépensée dans le fil et la température réalisée dans le four.

M. LAMOTTE.

A. KORN et E. STRAUSS. - Ueber die Strahlungen des radioaktiven Bleis

(Radiations ^du plomb actif).

P. 397-405 (1).

Le sulfate de plomb retiré de divers minéraux complexes, brôgge- rite, clévéite, pechblende, ^alvite, samarskite, ^mica uranifère, ^euxé- nite, présente ^la propriété d’émettre des radiations qui impres- sionnent~ les plaques photographiques ^{et de} rendre l’air conducteur de l’électricité.

Cette propriété n’est pas due ^à la présence ^du polonium ^{et du} radium, ^{car ces} corps ^{ont été} éliminés par le traitement chimique.

D’ailleurs le sulfate de plomb radioactif diffère du sulfate de plomb

ordinaire mélangé ^{de radium ou de} polonium.

Les radiations traversent le verre (l’aluminium jusqu’à 1 ^milli-

mètre d’épaisseur), ^{mais sont} arrêtées par le cuivre, ^le zinc, ^le

plomb. Le caoutchouc les laisse passer aisément, ^{mais en les diffu-}

sant.

Au bout de quelque temps, ^le sulfate de plomb perd ^{sa radioac-}

tivité. Si on le soumet alors à l’action des rayons cathodiques, ^{il émet}

une fluorescence bleue (comme d’ailleurs le sulfate de plomb ^ordi- naire) ^et acquiert ^une activité nouvelle : le sulfate de plomb

ordinaire n’éprouve ^{rien de} comparable.

Dans certains cas, les _rayons cathodiques provoquent ^{aussi un} accroissement de l’activité électrique : ^{mais il} n’y ^a pas ^de relation (1) Cf. HoFMAN et STRAUSS, Ber. der deulschen chein. Gesellsclt., t. XXXIII, p. 3126;

t. XXXIV, p. 8, 907, 3033, 3970 ;

GIESEL, LM., ^t. XXXIV, p. 37i2;

^KORN

et STRAUSS, ^t. XXXIV, _{p. 407;}

^{HopMAN et} BB70LF, Ibicl., ^t. XXXV, p. 1453,

762

entre les modifications de l’activité électrique ^{et de} l’activité pho- tographique.

Généralement, quand ^on transforme le sulfate en un autre sel, ^ce

sel n’est pas radioactif : cependant le sulfure l’est souvent ; par

exemple, le sulfure obtenu _{par la} décomposition spontanée ^d’une

dissolution du chlorure de plomb ^dans l’hyposulfite ^{de sodium.}

La substance active est très voisine du plomb par ^ses propriétés chimiques. ^Elle précipite ^par l’hydrogène ^{sulfuré en solution} acide;

le sulfate est insoluble dans l’acide sulfurique ^{étendu ; l’iodure est}

jaune.

Les alcalis donnent un précipité soluble dans un excès de réactif et reprécipité par le sulfure d’ammonium.

Le poids atomique serait environ 260.

Le spectre ^est caractérisé par ^une raie violette.

MM. Korn et Strauss admettent que les sels de plomb radioactifs émettent à la fois une matière très subtile et des radiations ana-

logues ^aux oscillations électro-magnétiques, ^mais ayant ^{au moins}

une composante longitudinale, ^{si même elles ne sont} pas exclusive-

ment longitudinales.

La déperdition électrique ^serait provoquée ^surtout par la pre- mière émission, peu pénétrante, ^non renforcée par les rayons

cathodiques.

L’action photographique serait due surtout aux radiations électro-

magnétiques, ^très pénétrantes, renforcées par les rayons catho-

diques ; ^{rnais ces} radiations ne produiraient qu’une ^faible partie ^de

la déperdition électrique par suite de l’ionisation.

M. LAMOTTE.

A. EICHENWALD. - Ueber die magnetischen Wirkungen bewegter Kôrper ^im

elektrostatischen Felde (Action magnétique de la convection électrique).

P. 421-442.

Dans cette seconde partiel) ^{de son travail,} l’auteur étudie l’effet

magnétique ^d’un disque ^{isolant tournant dans un} champ ^élec- trique uniforme. L’effet magnétique ^{sur le} système astatique ^est

très faible : il ne représente que la différence ^entre les effets de deux courants de convection de sens opposé. La déviation du sys- tème est comparée ^à celle que produit ^{un courant} voltaïque.

( 1) ^Première partie, p. 603 de

vol.

763

Quand ^{les deux armatures} du condensateur tournent en même

temps que le diélectrique, ^l’effet magnétique ^est indépendant ^{de la}

nature de ce dernier.

D’après ^ces expériences, ^il faudrait admettre que l’éther est immo-

bile, aussi bien à l’intérieur des diélectriques que dans leur voisi- nage.

Les courants ^de déplacement ^{exercent une action} magnétique,

dont le sens et l’ordre de grandeur

^{sont ceux} que prévoit ^{la théorie.}

~

M. LAMOTTE.

P. LEBEDEW. - Ueber eine Abanderung des Rowland-Gilbert’schen Versuches

(Variante ^de l’expérience ^de Rowland-Gilbert).

P. 442-445.

Sur les indications de Rowland, ^{Gilbert a} essayé ^{sans succès de} produire ^{un courant} électrique dans des conducteurs en déplaçant

ceux-ci dans l’éther. M. Lebedew a tenté d’utiliser dans cette expé-

rience la vitesse de la Terre (30 kilomètres par seconde), ^environ

1000 fois plus grande que les vite’sses les plus grandes que ^nous sachions réaliser.

D’après Rowland, ^{il doit se} produire ^une différence de potentiel

entre les extrémités d’un conducteur filiforme qui ^se déplace ^dans

l’éther suivant la direction de son axe. M. Lebedew admet de plus

que, ^toutes choses égales d’ailleurs, ^cette différence de potentiel dépend ^{de la nature} chimique du conducteur. Dans ces conditions,

si deux fils de même longueur, ^{l’un en} cuivre, ^{l’autre en} nickeline,

sont disposés parallèlement ^{l’un à} l’autre dans la direction du mou-

vement diurne, ^{et réunis à l’une de leurs} extrémités, ^il doit exister entre les autres extrémités une différence de potentiel constante. Un

galvanomètre ^{inséré entre ces} extrémités doit accuser un courant

permanent.

Dans l’expérience, ^{M. Lebedew} dispose ⁵⁰⁰ couples ^{de fils}

associés comme les éléments d’une pile ^{de Melloni. Ces fils sont}

enfermés dans une caisse, ^à laquelle ^on peut ^{donner toutes les} orientations.

Par une ventilation énergique, on assure l’uniformité de la tem-

pérature ^à l’intérieur de la caisse.

On élimine l’influence des forces thermoélectriques ^{en faisant}

chaque ^{fois une} seconde lecture après avoir fait tourner la caisse de

180°. Les résultats ont été négatifs : la force électromotrice ne

764

dépasse pas 3 . ~.0-g volt, ^ce que suftisait ^à expliquer ^{une différence}

de 3 . ~.0--s degrés ^entre les soudures.

M. LAMOTTE.

ALFRED KALÂHNE. - Schallgeschwindigkeit und Verhaltnis der spezifischen

Wàrmen der Luft bei hoher Temperatur (Vitesse ^du

^et rapport ^{des cha-}

leurs spécifiques ^{de l’air}

températures élevées).

P. 257-270.

Le principe de la méthode dite méthode de résonance est le sui- vant :

Dans un tube ^{ouvert aux} deux bouts, ^on peut déplacer ^un piston ^et

on forme ainsi un tuyau ^{ouvert à l’une de ses} extrémités. Au voisi- nage de l’extrémité ouverte, produisons ^{un son déterminé et} dépla-

çons le piston dans le tube jusqu’à ^ce que ^{ce son soit} l’un des sons

propres ^du tuyau. ^{Dans ces} conditions, ^le tuyau renforce le son

produit ^au voisinage ^{de son} extrémité ; ^en déplaçant ^le piston ^dans

le tube jusqu’à reproduire ^{le même son,} on mesure la distance de deux minimums ou de deux maximums, ^{et on} sait que ^{cette distance} est égale ^{à un nombre} impair de fois la demi-longueur ^{d’onde du}

son renforcé par le tuyau.

Désignons par ~10 ^la longueur ^{d’onde de ce son à la} température

de 0° centigrade ^et par ^{A cette} longueur ^{d’onde à la} température ^T.

Si le rapport des chaleurs spécifiques de l’air était indépendant ^de

la température, ^les longueurs ^d’onde A~ ^{et A} seraient liées par la relation :

a, coefficient de dilatation des gaz.

Si y 0 et y sont les valeurs de ce rapport des chaleurs spécifiques

aux températures ^{0 et t, nous avons : -.}

formule de laquelle ^on peut déduire le rapport Y ^et qui permet ^de

Yo savoir comment varie le rapport 1 ^avec la température.

Le tube dans lequel ^se propage le ^{son est un} tube de porcelaine

ayant ⁷² centimètres de. longueur, 2cm,8 de diamètre extérieur et 2 centimètres de diamètre intérieur. Il est porté ^{à difié-}

rentes températures ^au moyen d’une spirale ^{formée d’un fU de nickel}

765 dont les extrémités sont en relation avec une batterie d’accumula- teurs dont la force électromotrice est de 65 volts environ. La résis- tance de la spirale ^{de nickel} étant, ^à froid, ^d’environ l’intensité du courant variait dans les expériences ^{entre 8 et 13} ampères.

Au lieu de se servir d’un diapason comme source sonore, l’auteur,

emploie ^un téléphone dont la membrane est mise en vibrations au

moyen d’un ^courant interrompu ^{avec une} grande régularité par ^un

interrupteur électromagnétique donnant environ 10~4 interruptions

par seconde ^et qui ^{avait été contrôlé au} moyen d’un diapason. ^Pour

éliminer les harmoniques qui gênent l’audition du son fondamental,

on interpose ^{entre l’oreille et le} tuyau qui ^{résonne sous l’action de la}

membrane du téléphone ^{un tnbe} à interférences qui ^fait disparaître

les harmoniques graves, ^ne laisse subsister que ^aeux harmoniques

très élevés, ^dont l’un, beaucoup plus faible que l’autre, n’empêche

pas d’entendre celui-ci, qui ^{est le son étudié.}

Enfin la température ^{est mesurée au} moyen d’une couple platine- platine ^{rhodié en} employant ^{une méthode} d’opposition.

Des expériences préliminaires ^{sont faites à la} température ^ordi-

naire afin de pouvoir ^{connaître la} longueur ^{d’onde à 0°} centigrade

du son étudié. Cette longueur ^{d’onde est donnée en} fonction de la

longueur ^{d’onde à la} température ordinaire par la formule :

Les expériences définitives sont ensuite effectuées à 300°, 4500,

~ 00° et 9000.

Elles m ontren que, de 0° à 9000, ^le rapport des chaleurs spécifiques

de l’air varie à peine de 6 à 7 milliènies de sa valeur.

On peut ^donc pratiquement considérer ce rapport ^{comme étant}

pour l’air indépendant ^{de la}

~

L. MARCHIS.

WALTHER SCHWARZE. 2013 Bestimmung ^der Warmeleitungsfahigkeit

Argon

und Helium nach der Méthode

Schleiermacher (Détermination ^{du coeffi-}

cient de conductibilité de l’argon ^et de l’hélium par la méthode de Schleier-

macher). - ^{P. 303-33i ..}

La méthode de Schleiermacher est en principe la suivante :

I)ans l’axe d’un tube de verre rempli ^du gaz que l’on ^veut étudier

est tendu un fil de platine porté ^{à haute} température par l’action

766

d’un courant. Si la paroi ^{du verre est maintenue à} température constante, ^la température du fil devient stationnaire en peu de temps.

Si l’on mesure l’intensité du courant et la résistance du fil, ^{on obtient}

la chaleur enlevée au fil par conductibilité et rayonnement. ^D’autre part, la résistance du fil fait connaître sa température quand ^{on sait}

comment cette résistance varie avec la température. Enfin, quand ^on

a déterminé les dimensions de l’appareil, ^on possède ^{toutes les}

données nécessaires au calcul de la conductibilité du gaz, ^{à condition} toutefois de connaître par ^une expérience préliminaire quelle ^{est la} quantité ^de chaleur enlevée par rayonnement.

L’auteur a employé ^cette méthode pour déterminer ^{à 0° et à 1000} le coefficient de conductibilité de l’air, ^de l’argon ^et de l’hélium.

Pour il a trouvé pour le coefficient de conductibilité à 0°

ko

0,00005719, ^et pour le coefficient y de la formule

L’argon ^{a été} obtenu par la méthode de Ramsay ^et Travers. La

pureté ^du gaz obtenu ^{a été} vérifiée par ^la méthode spectroscopique

et par la détermination de la densité, en _comparant ^{le nombre obtenu}

avec celui de Rayleigh ^et Ramsay.

Pour l’argon, ^{l’auteur a trouvé :}

Pour il a obtenu :

On peut déduire de là des résultats intéressants au point ^{de vue de}

la théorie cinétique des gaz.

Il résulte en effet de cette théorie que le coefficient de conductibi- lité k est lié au coefficient de frottement -1 ^{et à} la chaleur spécifique

sous volume constant cv, par ^la formule :

f ^{étant un} facteur convenable.

Or si l’on prend pour l’argon :

767 on trouve :

De même pour l’hélium :

on obtient :

Or cette valeur du nombre obtenu par l’expérience ^{est voisine de}

la valeur qui 5 résulte de la théorie de Maxwell, perfectionnée par Boltzmann.

L. MARCHIS.

J. Ueber Schallgeschwindigkeit ^{in Rôhren (Sur} la vitesse du

dans les tuyaux)..- P. 331.-3~~.

D’après ^{Helmholtz et} Kirchhoff, la vitesse du son dans un tuyau

est donnée par la formule :

dans laquelle :

a

est la vitesse du son dans l’air libre ;

r est le _rayon du tuyau ;

n

est la fréquence ^{du son ;}

Y est ^une constante, qui, d’après Kirchhofi, dépend du frottement et de la conductibilité du gaz ^{contenu dans} le tuyau.

Si l’on détermine directement v par l’expérience, ^on peut, ^{de cette} formule, déduire soit la vitesse du son a dans l’air libre, ^{soit la valeur} de la constante y.

Cette formule a été trouvée suffisamment exacte pour les ^sons graves ^et les tuyaux ^de grand ^diamètre.

L’auteur se propose de rechercher quelle ^{est la valeur de cette}

formule lorsqu’on emploie ^{des sons} aigus ^{et des} tuyaux ^{de faible} diamètre.

La méthode employée pour ^{mesurer la} vitesse v à l’intérieur du

tuyau ^{est la} méthode de Kundt. Une petite quantité ^de poudre ^de lyco-

768

pode ^est introduite dans le tube et répandue ^{sur les} parois ^{avec autant}

de régularité que cela ^est possible; puis, par des chocs convenables contre la paroi ^{du tube, cette} poudre ^est rassemblée de manière à former une faible ligne ^{sur la} partie inférieure. Le tube est alors tourné légèrement de manière que la poussière ^{tombe sous l’action}

d’une légère ^secousse.

’

On obtient alors deux catégories ^de figures. ^{Dans les} figures ^de

la première catégorie, qui ^{sont les} plus habituelles,-la poudre ^tombe

sur la partie inférieure du tuyau ^{dans les} parties qui ^{sont des ventres}

de vibration, ^tandis qu’elle ^ne bouge pas dans les parties qui ^sont

des noeuds. Les particules ^de poussière ^{tombées se} distribuent en une suite de nervures normales à l’axe du tuyau; ces nervures sont d’ail- leurs d’autant plus longues qu’elles ^sont plus rapprochées ^{dn milieu}

des ventres et d’autant plus ^courtes qu’elles ^sont plus rapprochées

des noeuds. Ces nervures n’existent pas dans les figures ^{de la}

seconde catégorie ; ^dans celles-ci, ^la poudre, entièrement chassée des ventres de vibration, ^{se rassemble aux noeuds.}

L’auteur décrit minutieusement toutes les circonstances dans

lesquelles ^{on obtient ces deux sortes de} figures.

Les expériences ^{ont été} effectuées avec six tuyaux ^{dont les dia-}

mètres varient depuis 15~,516 jusqu’à 3~,720, ^{et avec des sons} dont les fréquences ^sont:

L’auteur s’est proposé de voir si le nombre _y de la formule de Kirchhoff-Helmholtz est réellement ^constant pour ^{un même} gaz,

comme l’air. On peut ^{obtenir à ce} sujet ^diverses catégories ^de

résultats.

1° Pour un tuyau de diamètre connu 2r, ^{on a :}

Si l’on fait varier n, ^{on a diverses valeurs de} y.

2° Pour deux tuyaux de diamètres r, ^et r., ^{on a:}

On peut ^{obtenir diverses} valeurs de _y ^en faisant varier r~ , r2 ^{et ?1.}

769 30 Pour un même tuyau ^{et deux sons de} fréquences n~ , n~, ^{on a :}

On peut obtenir diverses valeurs de yen faisant varier nn n2 ^{et r.}

En opérant ainsi, ^{on trouve} que y varie entre 0,00314 ^et 0,01663.

Il n’est _{donc pas} possible de considérer comme ,générale ^la formule

de

D’un autre côté, ^ces expériences conduisent à la proposition ^sui-

vante :

La vitesse du son dans un tuyau ^est indépendante de la matière dont la paroi ^est formée ; ^{mais cette vitesse est d’autant} plus petite que la paroi ^est plus ^hérissée d’aspérités ^et que la conductibilité calo-

rifique ^{de cette} paroi est plus grande.

L. MARCHIS.

HANS JANUSCHKE. - Ueber den Energieumsatz ^{in der Mechanik} (Sur

la transformation de l’énergie ^{dans la} mécanique). - P. 445-448.

L. M.

J. WALLOT. - Die Verwendung ^des Keilkompensators

Arago

Messung

der Brechungsexponenten

Flüssigkeiten (Emploi ^du compensateur

^coin d’Arago (t) pour ^la

des indices de réfraction des liquides).

P. 355-396.

-

Dissertation inaugurale de J1fünÍch.

Sur l’un des faisceaux du réfractomètre interférentiel, ^on dispose

normalement ^un double coin de verre construit comme un compen- sateur de Babinet, ^et plongeant ^{dans une cuve étroite} remplie ^du liquide ^à étudier; ^{sur l’autre} faisceau, ^{une lame de verre à faces} pa- rallèles d’épaisseur ^à peu près égale, ^{afin de ne} pas trop augmenter

les différences de marche. Il est facile de voir que, si ^l’on donne au

coin mobile un déplacement ^e, la variation du chemin optique ^du

faisceau qui ^{traverse le} compensateur ^va déterminer un déplacement

des franges ; ^{si on} appelle s le nombre de franges qui passent ^sous

le réticule, ; l’angle plan ^{du coin, N et n} les indices du coin et du (l) ApAGO, ^C. R., t. X, p. 8i3 ; 18~0;

BILLET, Ann. Ch. etlPhys., ^3e série, ^t. LXIV,

p. 385; 1862 ;

^C. R., ^t. LXVII, p. 1000 ; 1868 ;

CROULLEBOIS, Ann. Ch. et Phys.,

4e série, ^t. XX, p. 136 ; ^1870.

770

liquide, ~ ^la longueur d’onde de la lumière einployée, ^{on a}

Cette relation simple suppose les deux faces ^extrêmes du coin

rigoureusement parallèles, ^et le faisceau incident perpendiculaire ^à

la face d’entrée et dans la section principale.

La théorie complète ^de l’instrument, supposé orienté d’une manière quelconque par rapport ^à la lumière incidente, peut ^être développée facilement en remarquant qu’un faisceau de _rayons paral- lèles, qui ^{n’a rencontré} que des surfaces planes, conserve sa nature,

et que dès lors ^un rayon du faisceau peut ^être déplacé parallèlement

à lui-même, d’une manière quelconque, ^{dans la} surface réfléchissante ou réfringente qu’il ^{aborde ou} qu’il quitte, ^sans que ^sa différence de marche avec tout autre rayon parallèle ^soit modifiée. Cette remarque

>

’

’

FIG. 1.

a l’avantage ^de simplifier beaucoup ^le calcul des différences de marche, ^en

substituant ^aux rayons pour lesquels ^ce calcul serait

pénible d’autres rayons équivalents convenablement choisis.

Exemple: ^{On voit} facilement que ^la différence de marche introduite par ^le déplacement ^de (1) ^à (2) ^est (fig. i) :

I,e calcul développé ^{conduit à la formule :}

771 ou i est l’incidence sur la face d’entrée dans le coin l’angle

du plan d’incidence avec la section principale, ~ l’angle ^{de la direc-}

tion du déplacement ^avec l’arête du prisme, ⁰ l’angle aigu que fait

avec la seconde face du coin (face oblique) ^la projection ^du déplace-

.

ment sur la section principale, ^à la condition que i, ⁰ eut ; ^soient petits.

Cette équation ^{se réduit à} l’équation (i) lorsque

’

Les termes qui suivent 1 dans la parenthèse ^étant petits, ^on peut

mettre la relation sous la forme :

L ^/ 0 ’1’

L f.

en posant

L = 2013201320132013:2013- in , sin ^{et q -- s -. e e On élimine L en faisant, avec un} liquide ^{d’indice connu} n , ^une détermination qui ^{fournit :}

La comparaison des valeurs _n, déduite de ces équations, ^et [n],

calculée dans l’hypothèse ^et 6, par conséquent

^et peuvent

être considérés ^comme nuls, ^montre que, dans les conditions ^où s’est placé l’auteur, i ^{et 0} _peuvent ^{atteindre 34’ sans} que l’erreur commise sur l’indice s’élève à une unité du 5e ordre décimal ; ^{or ces}

conditions peuvent ^être réalisées, ^{et au} delà, par ^un réglage ^suffi-

samment soigné. ^On peut ^{donc se} contenter, _{pour le} calcul, ^{de la}

relation très simple :

Il est clair, d’ailleurs, que, si les faces terminales du compensa- teur sont parallèles ^entre elles dans toutes ses positions, ^{les dé-} placements du coin mobile ne déplacent pas les points ^du plan ^focal

de la lunette où vont se couper les divers ^rayons des deux faisceaux interférents. Le calcul suppose le coin mobile frappé par les _rayons

incidents, ^tandis qu’ll ^est plus commode de placer ^{avant lui le coin}

fixe. Mais cela ne modifie en rien les conclusions précédentes, ^{si l’on}

a soin d’orienter la face commune à peu près normalement aux

rayons qui l’abordent.

772

Il est possible ^de corriger l’influence d’une variation de la tem-

pérature ^entre l’expérience d’étalonnage ^et l’expérience définitive,

en fonction du coefficient de variation des indices ^avec La tempéra-

ture. Cette correction, d’ailleurs, ^{est le} plus ^souvent très faible. Les variations de température ^{des autres} pièces ^du réfractomètre, ^les variations de longueur ^{de la vis} micrométrique n’ont pas d’influence

appréciable. ^{Il n’en} serait pas ^{de même} pour ^la variation de tem-

pérature d’une des pièces ^du compensateur, ^{ou si des courants}

prenaient naissance dans le liquide. ^{Comme les erreurs} qui ^{en ré-}

sulteraient ne peuvent ^être appréciées, ^{il est} nécessaire de s’en

garantir ^en protégeant ^{la cuve} par des écrans, ^et la fermant aussi

hermétiquement que possible.

Le compensateur ^est porté par ^un bras vertieal que l’on peut ^faire

légèrement pivoter ^{autour d’un axe ; la} face d’entrée du coin fixe

prolonge la face antérieure de la plaque parallèle ^contre laquelle

il est collé; ^cette pièce ^{et le coin mobile sont} simplement appliqués

par de légers ^{ressorts sur} des boutons de laiton que l’on ajuste ^à

la lime au moment du réglage. ^{Il est} placé ^{au-dessus du rail du} réfractomètre, ^à la même hauteur que les lames de glace ; ^au-des-

sous de lui est l’auge ^{à faces} parallèles ^{contenant le} liquide, ^et que l’on peut soulever de manière à baigner l’appareil optique ^{au mo-}

ment des expériences; ^cette auge peut être fermée hermétiquement

par ^un couvercle ne laissant passer que la tige d’un thermomètre et le bras qui supporte ^le compensateur. ^Le réglage ^se fait par ^auto-

collimation ; ^{on commence} par ^amener la face oblique ^{du coin mo-} bile, ^{isolé avec la} plaque glissante qui ^le supporte, ^{à être} parallèle

à une surface bien plane ^sur laquelle ^cette plaque ^est posée ^de

champ ; ^on rend ainsi la direction du déplacement parallèle ^{à une} ligne ^tracée dans la face oblique, c’est-à-dire 0 petit. ^{On remet le}

coin en place, ^{et on} agit ^sur les boutons de la plaque ^{fixe de ma-}

nière à rendre parallèles les surfaces contiguës ^{des deux} coins, puis

leurs faces terminales. Ce réglage ^{est fait une} fois pour ^toutes. Le

réglage de l’incidence se fait sur l’appareil ^{monté, et} disposé ^de manière à donner des franges ^nettes, qui ^{doivent se} déplacer quand

on tourne la vis du compensateur, ; ^{il consiste à amener en coïnci-}

dence les images du réticule éclairé données par deux réflexions ^sur la

plaque ^la plus ^{voisine du} réfractomètre, ^et par ^une réflexion sur les

pièces ^du compensateur. ^Ce réglage ^{doit être} répété ^{au début de}

chaque ^{mesure. Il} peut être fait en lumière blanche.

773 L’étude du compensateur ^{a été faite en} déterminant les indices de l’eau distillée et de deux solutions de sel marin, ^dont l’une, ^à

23 0/0 ^à peu près, ^{a servi} concurremment avec l’eau distillée;

l’auteur a utilisé des expériences ^faites par Schütt (sel marin) (~ )

et par Walter (eau) (2) pour calculer l’indice du coin par l’équa-

tion (3). ^{C’est la} partie ^{faible de la} méthode, ^car N s’obtient par le quotient ^{de deux} différences, ^ce qui augmente ^l’erreur relative ;

de plus, les valeurs numériques des q ^{et des n sont telles} qu’une

erreur de 1 sur l’indice du sel ou de l’eau se traduit par ^{une erreur} de 3 ou de 4 sur N. La même équation (3), quand ^{N est connu,}

fournit l’indice de la 2e solution, ^{à 15} 0/0, par comparaison ^avec

l’eau distillée. L’auteur croit cependant pouvoir compter ^{sur la 4~ dé-} cirnale, ^{l’erreur ne} dépassant pas 2 ^{ou 3 unités du 5e ordre.}

C’est en effet l’écart maximum qu’il ^{a constaté entre} les indice s mesurés et les nombres calculés ^au moyen de la formule :

Les expériences ^{ont été faites entre 18°,31 et ~9°,~~.}

Il en conclut que, ^{même avec un} réglage incomplet, ^{et un} dépla-

cement total de 1 centimètre, ^le compensateur d’Arago ^n’est pas loin d’égaler ^en exactitude les meilleurs appareils ^en usage. Avec

un appareil complètement réglé ^{dans tous ses} détails, ^{et un} dépla-

cement de 3 centimètres, l’exactitude ne serait limitée que par

l’approximation ^avec laquelle ^{on connaît} l’indice du liquide ^de comparaison.

Le défaut d’homogénétté ^{de la} lumière du sodium, ^d’une part, l’inconvénient d’avoir à donner un grand ^{nombre de tours de} vis, ^dès qu’on ^{a à} compter plus ^{de 300} franges, ^font qu’il n’y ^a pas avantage

à augmenter ^le déplacement.

La méthode convient très bien _pour les liquides absorbants, que l’on pourrait placer dans des tubes très fins, interposés ^{entre le coin}

mobile disposé horizontalement et une plaque parallèle ^{fixée au-}

dessus à une faible distance. L’appareil ^est supérieur ^{à celui de} Jamin, parce que le déplacement ^des franges ^est rigoureusement proportionnel ^à la rotation de la vis.

P. LuGOL.

~

(’) ^Zeitsch. f. phys. Citeîn., ^{t .} V, p. 349 : ~1890.

~) Wied. Ann., ^t. XLVI, p. 423; 1892 ; - J. ^de Phys., ^{3e série, t. II,} p. 561 ; ^1893.

774

A.-H. BUCHERER. - Ueber den Einflusz der Erdbewegung auf die Intensitât des Lichtes (Influence du mouvement de la terre

l’intensité de la lumière).

-

P. 270-283.

P. NORDàIEYER. - Ueber den Einflusz der Erdbewegung ^{auf die} Verteilung ^der

Intensitât der Licht- und Wannestrahlung (Influence du mouvement de la terre

sur

la distribution de l’intensité de la radiation lumineuse et calorifique).

P. 284-302.

Dissei-tatioit inaugurale ^{de Bonn.}

D’après Fizeau (’ ), ^si l’on suppose l’éther ^en repos, le ^mouvement de translation de la terre doit modifier l’intensité de la radiati on reçue par ^{un écran} lié invariablement à une source : lorsque ^la ligne qui

les joint ^est parallèle ^{à la} trajectoire terrestre, ^on calcule qu’en appe- lant ^u la vitesse de translation, ~~ ^{la vitesse de la} lumière, 1. ^l’inten-

sité _reçue si la terre était immobile, 1 l’intensité réellement reçue, ^on

,

selon que la radiation ^se pro- page dans le ^sens du mouvement ou en sens inverse.

Il a proposé, ^pour vérifier le fait, l’expérience suivante : une lampe

est placée ^au milieu de la distance de deux éléments thermoélec-

triques que l’on oppose ^en compensant, ^au besoin, la force électro- motrice résultante par une source extérieure ; ^la ligne qui joint ^les

éléments est parallèle ^{à la} trajectoire ^{de la terre ;} si l’on vient à tourner brusquement ^le système ^de t80°, la variation d’intensité de la radiation _reçue par les éléments suscitera ^{un .courant} égal

a i25-0 a ^{de celui} qui prendrait q p ^{naissance dans un élément en} repos. p M. Nordmeyer ^{a réalisé} l’expérience ^en prenant les plus minutieuses

précautions pour garantir ^son galvanomètre, d’une sensibilité extrême, contre toute cause de perturbation mécanique ^ou magné- tique, ^et pour isoler tliermiquement les éléments et la lampe. ^La

mesure consistait à déterminer l’intensité de courant correspondant

à une déviation déterminée du galvanomètre, puis la force électromo-

-- ---- ---

( 1) FIZEAU, Ann., ^t. XCII, p. 652-655; 1854;

Cosmos, ^t. 1, p. 690 ; 2 852 ;

EÔTVÔS,Po.qg. Ann., t. CLII, p. 513-535 ; 1894 ; - KETTELER, As l1’onomische Undu la- tionstheol’ie ode1’ die Lehî-e

der Abel’)’alion des Lichtes, Bonn, 1873 Po,gg.

Ann., ^t. CLIV, p. 260-271 ; 2875 ; - ^H.-A. LORENTZ, ^The intensity of ^J’adialion

and the motion o f ^the eai-1h; k. Acad.

bVet. AmsteJ’daJn, p. 678-G82 ; 1902,

775

trice produite par la lampe ^{dans un élément ; on} avait ainsi les données nécessaires au calcul de la déviation correspondant ^{à l’effet}

annoncé par Fizeau. La rotation de 180, a donné, ^en moyenne, 3 0,/0

.

de la déviation attendue, lorsque l’appareil était orienté dans la direc- tion F.-~’W’. ; dans la direction N.-S., ^{où l’on} n’aurait dû rien avoir, ^on

a obtenu des déviations du même ordre. I.e résultat est donc nette- ment négatif.

Il confirme la conclusion du travail tout théorique de M. Bucherer.

Ce dernier, reprenant ^la question après ^{Eôtvôs et} Ketteler, ^et

introduisant le travail mis en jeu par la pression ^de radiation, ^montre d’abord, ^en s’appuyant ^sur la théorie de Maxwell, que l’influence

indiquée par Fizeau n’existe pas. Développant ensuite la question

dans l’hypothèse ^des électrons, ^{il montre} que la théorie de Lorentz conduit au même résultat. L’expérience ^{nie contredit donc} pas ^cette

opinion que les phénomènes dépendant ^de l’électricité, ^du magné-

tisme ou du rayonnement ^{ne sont} influencés que par le ^mouvement de la matière relativement à la matière, ^et signale ^la conclusion sui- vante, qu’on ^en peut ^{tirer :}

’

Un corps chargé, éloigné ^de toute autre matière, ^{ne devrait} pas entraîner avec lui de champ magnétique, ^s’il prenait ^{un mouvement} uniforme ; ^de mème, ^un condensateur chargé n’entraînerait pas ^avec lui de champ magnétique du fait du mouvement de la terre. La

conception ^{de la masse} électromagnétique ^{d’un électron ne} pourrait

pas ^être définie sans faire intervenir le milieu ambiant, ^ce qui augmenterait ^encore la difficulté de donner à la mécanique ^{un fonde-}

ment électromagnétique. ^{P. LUGOL.}

PROCEEDINGS OF THE ROYAL SOCIETY;

T. LXX.

H. RAiVIAGE. - A comparative Study ^{of the} Spectra, Densities, ^and melting

Points of

Groups ^of Elements, ^{and to} the Relation of Properties ^{to Atomic}

Mass (Etude comparative ^des spectres, des densités et des points de fusion dé

quelques groupes d’éléments, ^et de la relation de

propriétés

^la

_

atomique).

P. ~-2’7.

_

_

Cette étude cornparative ^fut entreprise ^dans’ l’espoir ^{de découvrir}

quelqu’une ^{des lois} qui régissent ^la distribution des raies et des

bandes dans les spectres.