La vitesse et le rapport e/m pour les rayons primaires et secondaires du Radium

HAL Id: jpa-00242200

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00242200

Submitted on 1 Jan 1906

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

S.-J. Allen, Léon Bloch

To cite this version:

S.-J. Allen, Léon Bloch. La vitesse et le rapport e/m pour les rayons primaires et secondaires du

Radium. Radium (Paris), 1906, 3 (10), pp.292-298. �10.1051/radium:01906003010029200�. �jpa-

00242200�

La vitesse et le rapport e/m ^{pour les rayons}

primaires ^et secondaires du Radium

Par S.-J. ALLEN

Professeur de physique ^{à John} Hopkins University (Baltimore)

ON sait la grande importance théorique qui ^s’at-

tache aux mesures de déviation électrique ^et magnétique ^des rayons p du radium. Ces me- sures nous font connaître les valeurs simultanée de la vitesse v et du rapport - ^{pour les} différentes sortes

de rayons. ^On peut tirer de la la loi qui relie e/m à v,

et si, comme on a toutes raisons de le croire, ^la charge ^{e est la luéme pour tous} les rayons, ^{ces me-}

sures nous fournissent les valeurs de la masse en

fonction de la vitesse. On ^a lal un moyen expérimental

de vérifier les prévisions ^{de la théorie, savoir} que la

masse matérielle n’est constante qu’aux faibles vites-

ses. Pour ^un électron (particule p) ^{animé d’une vi-}

tesse voisine de celle de la lumière, ^{la niasse} _appa-

rente devient une fonction rapidement croissante de la vitesse, ^l’onction qui prend ^{une valeur infinie} quand ^la

vitesse atteint la vitesse de la lumiére.

Les premièrcs ^lesures de déviation des rayons ^du radium sous l’iniluence ’d’un champ électrique ^{et ma-} gnétique ^{sont dues à} Becquerel. ^{Il a trouvé} pour v ^une valeur voisine de 1, (j. ^{10 Il ct} pour le rapport e/m un

nombre égal ^{a 1,107. Mais ces valeurs ne} doivent être

regardées que ^colnme approximatives. Becquerel opé-

rait dans l’air ii la pression atmosphérique, ^{et dans}

ces conditions l’ionisation de l’air entre les deux pla-

teaux d’un condensateur modifie considérablement le

champ qui règne ^{dans cette} région. ^{Il est alors} impos-

sible d’avoir la valeur vraic du gradient ^de potentiel

utilisé. La méthode de Kauflllann est à l’abri de cette

objection. Les délations électriques ^et magnétiques

se font simultanément dansle vide; ^on isoleunfaisceau étroits de raisons hétérogènes et, par ^une méthode qui rappelle celle des spectres croisés, ^on reçoit ^{sur une} plaque photographique la courbe formée par les traces,

inégalement déviées, ^des différents rayons. Cette courbe

correspond ^li des valeurs de v variant de 2,56 ^à 2,85, 10 10 et à des rapports e/m allant de ^t,51 à 0,63.107.

Elle est exactement superposable ^aux courbes théo- riques.

1B1. Allena pensé qu’il ^serait important ^de reprendre

des mesures aussi délicates au moyen ^d’une méthodes différente, ^{et il a} employé ^{une méthode} d’ionisation;

il a reçu les rayons ^{déviés ou non} déviés dans une

chambre d’ionisation reliée à un électroscope, ^{et il}

a mesuré les courants de saturation correspondants.

Mais ses premiers ^{essais ont été} longtemps infructueux.

Il lui a été longtemps impossible ^{de mettre en évi-}

dence la déviation électrostatique ^des rayons B, ^{et lors} qu’il ^{l’a observée il a} longtemps ^constaté qu’elle ^était trop ^{faible. L’étude} systématique ^{de ces} anomalies l’a amené d’une part, ^{à modifier ses} dispositifs ^au point

de faire des mesures exactes et très précises, ^d’autre part, ^{à faire une} analyse complète ^des rayonnements secondaire et tertiaire du radium. Il n’est donc pas

sans intérêt de passer d’abord rapidement en revue ces

premières expériences.

M. Allcn a fait d’abord quelques ^{mesures d’ionisa-}

tion en présence ^{e en l’ab-}

sence de champ électrique.

Une première expérience ^a

eu lieu dans l’air à la pres- sion atmosphérique ^{et avec} l’appareil ^{de la} figure ^1.

Les lames de zinc A et B sont les électrodes servant à établir le champ, ^{le radium}

est placé au-dessous de B de façon que les rayons qui ^{en émanent} rencontrent B sous l’incidence rasante;

la préparation ^{est recou-}

verte d’une feuille de mica

mince, ^et l’électroscope séparé du condensateur par

une cloison d’aluminium mince. Le voltage employé atteignait 5000 volts. Avec

Fig. 1.

le voltage ^et les dimensions de l’appareil, ^on pouvait prévoir ^{une déviation des} ray.ons p parfaitement ^obser-

vable à l’électroscope : ^une partie notable du faisceau devait étre déviée vers le platcau A, ^{et comme il n’cntrc}

pas de nouveaux rasons vers B, l’ionisation devait dimi-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:01906003010029200

extrêmes trouvés par KaufmanI1 _{pour v} et e/m, la dimu- nution du rayonnement devait atteindre une fraction très notable. Malgré ^cela, l’expérience ^{n’a donné aucune}

déviation électrostatique, ^et quant à la déviation ma-

gnétique ^observée, elle n’était nullement en accord

avec les prévisions de la théorie.

Une seconde expérience ^a alors été faite dans le vide,

Fig. 2.

avec l’appareil ^{de la} ligure ^{2. Le}

radium recouvert de mica de façon

à éviter la diffusion de l’émana- tion est placé symétriquement

entre les lames très rapprochées ^du

condensateur a b. Ce dernier est enfermé dans ^une enveloppe ^de

verre où l’on fait le vide et sé-

paré ^de l’électroscope par ^une feuille de zinc mince ne laissant passer que ^les rayons de moyenne et grande vitesse. Un voltage ^de

5000 volts, correspondant à ^un champ ^{de 17 000 volts, a donné}

ici une diminution d’ionisation voisine de 10 pour 100. ^{Le calcul} appliqué ^aux rayons de vitesse, maximum conduirait à une dé- viation de 80 pour 100. Il _y a donc

encore contradiction entre l’ex-

périence ^{et la théorie, et ce désaccord se} reproduit

dans les mesures magnétiques, ^{car la valcur} appa-

rente du produit ^{H R est} plus de trois fois supérieure

à celle qu’on devrait observer.

Une troisième expérience, ^{destinée à éliminer toutc} possibilité ^d’un transport d’émanation, ^a été j’aile sui- vant le schéma de la figure 5. Le radium est cette fois-

Fig. 3.

ci entièrement extérieur à l’appareil ^{et le condensa-}

teur est à lames niultiples, ^ce qui permet d’augmenter

la sensibilité de la méthode. En employant toujours ^la

différence de potentiel ^{de 5000 volts on} n’a observé

aucune déviation électrique. ^{La déviation} magnétique

elle aussi était beaucoup plus petite qu’on ^ne prouvait

la prévoir. L’absorption ^totale par le ^verrede l’ampoule

Ces résultats peu satisfaisants ^sont restés longtemps inexplicables. ^{Mais on} finit par ^se rendre compte que l’effet des rayons secondaires, qu’on ^{avait cru} négli- beahlcs a priori, pomait ^être prédominant ^{dans ces} expériences. C’est ainsi qu’en ^{isolant un} pinceau ^étroit

de rayons ^{et en} le faisant pénétrer dans la cage de

l’électroscope ^{à travers une ouverture} supposée ^beau-

coup plus large que le faisceau, ^{on fut} surpris ^de

constater qu’un diaphragme ^de plomb recouvrant en

partie l’ouverture interceptait ^{une même} fraction du

rayonnement quelle que fut ^sa position par rapport ^au

centre du trou. Il s’ensuivait que le faisceau, loin d’ètre resté étroit, s’était diffusé énormément par la superposi-

tion d’un rayonnement secondaire. Cettehypothése ^devint

une certitude lorsqu’on ^constata qu’une plaque photo- graphique, placée ^sur l’ouverturc, ^{loin de donner une} image ponctuelle ^{du faisceau, offrait une} large ^tache

d’éclat unit’orme sur toute la surface du trou. Il deve- nait clair alors clue l’influence des rayons B ^et y ^secon- daires pouvait arriver à masquer l’action directe des rayons du radium, ^{et le} premier problème ^{à résoudre}

était l’étude de ce rayonnement secondaire.

Avant de passer ^aux expériences ^{faites sur ce} sujet,

M. Allen croit devoir signaler

encore deux tentatives in- fructueuses d’enregistrement photographique ^{dc la dévi-}

ation des rayons ^{du radium}

sous l’action d’un champ électrique intense. La pre-

mière, ^{dont le} dispositif ^est représenté par la figure 4,

est calquée ^sur l’expérience classique ^de Becquerel. ^Le

radium est enfermé sous une

lamelle de mica dans un petit

bloc de plomb. ^{Il est} placé ^{Fig. 4.}

dans le plan ^de symétrie ^du condensateur, a b, ^et surmonté d’une lamc de mica verticale destinée à

partager ^{en deux} parties ^le champ ^de l’appareil. ^Lors-

que le champ électrique n’agit pas, ^cette lame de

Fig. ^5.

mica donne sur la plaque ^{sensible une} image ^recti-

ligne. ^{Quand on} applique ^le champ électrique, ^une

partie des rayons ^est déviée et arrêtée par la lalne; ^on

doit donc observer d’ un côté de celle-ci unc ombre

assez large. L’expérience ^{a donné un résultat tout}

did’érent. Les clichés de la figure 5 ^ne présentent

aucune ombre de ce genre. Les deux images ^{A et Il}

ont été prises ^{avec un} réglage défectueux du l’appareil,

le radium n’étant pas exactement au milieu de l’inter- valle des plateaux. ^Cela explique que les deux plages

soient d’inégale intensité, ^{mais on} voit que leur ligne

de séparation ^{est aussi nette dans le cas où le} champ

existe (B) que dans celui ou il n’existe pas (1). ^Lu couple ^{C I)} correspond ^{à un} réglage parfait ^et présente

la même particularité.

M. Allen _{n’a pas} ^eu plus ^de succès dans la tentative

qu’il ^{a faite} pour répéter ^une expérience analogue ^à

celle de Kauffmann dans le vide (fig. 6). ^{Le radium}

Fig. 6.

placé imméâiatement au-des-

sous des plateaux chargés

émet des rayons qui ^{sont dia-} phragmés ^{par une} plaque

d’ébonite percée ^{d’un trou}

et viennent faire image ^sur

une plaque photographique

a la partie supérieure ^de l’ap- pareil. Lorsque ^le champ ^est appliqué, ^on doit s’attendre u retrouver avec Kauffmann

une inégale ^{déviation des}

rayons ^selon leur vitesse, c’est-à-dire qu’on doit obser-

ver une courbe nette sur le cliché. Au lieu de cela on a toujours obtenu des voiles

généraux plus ^ou moins intenses. Ces insuccès doi- vent probablement, ^{eux aussi, tenir à une} action d’un rayonnement secondaire.

Pour l’étude systématique ^du rayonnement ^secon- daire, ^{M. Allen a} adopté ^le dispositif ^{de la} figure ^7.

Fig. 7.

500 milligrammes de bromure de radium d’activité voisine de 50000 sont scellés dans un petit ^{tube de}

verre mince qu’on place ^au fond d’une boîte de plomh

encadrée de deux boîtes d’ébonite épaisses. Le faiscean de rayons B limité par ^ces lames est reçu ^sur le corps dont on veut étudier le rayonnement secondaire. Ce

rayonnement ^est réfléchi d’une manière plus ^oii

moins diflûse ^vers l’électroscope ^{D ou il} pénètre par

une large ^ouvcrture rectangulaire. ^Cette ouverture est

pratiquée ^{dans un} écran très épais ^{formé de carton et} rempli ^de ll1ercnre. Il a pour objet d’arrêter la plus grande partie ^du rayonnement ^{y, et bien} qu’il ^de-

vienne lui-même source de rayons secondaires, ^cet

effet est plus que compensé par l’accroissement de sensibilité obtenue par élimination des _{rayons y.} En l’absence d’écran jouant le rôle de radiateur ^secon-

daire, les lectures de l’électroscope font connaître l’ionisation due aux rayons’y ^{et aux} rayons secondaires

qu’ils produisent. ^Quand le radiateur secondaire est en position, l’augmentation ^de l’ionisation est due essentiellement aux rayons B ^et y secondaires de ce der- nier, rayons qu’on peut ^{isoler et} étudier par inter-

position ^d’écrans absorbants.

Voir le résultat de nombreuses séries d’expé-

riences (Tableau I).

L’inspection ^{de ce tableau montre} que les diffé-

rentes substances frappées par ^les rayons B ^émettent

des rayons secondaires ^très variables en nombre et en

pénétration. Pour obtenir l’effet secondaire maximum,

il faut _que la substance soit assez épaisse pour absorber tous les rayons B. Tant que l’épaisseur ^n’est

pas beaucoup plus grande ^encore, l’effet secondaire des rayons y est négligeable. ^{Si l’on ne fait tomber}

sur le radiateur que les rayons 8 ^les plus pénétrants,

on recueillera aussi les _rayons secondaires les plus pénétrants (mélangés d’une petite quantité ^de rayons y).

Plus une substance est dense, plus les rayons ^secon- daires qu’elle produit ^{sont nombreux et} pénétrants. ^La figure 8 contient diflérentes courbes d’absorption pour

Fig. 8.

(En partant de la courbe supérieur e, ou a, de haut ^en bas, les

courbes A, B, C, ^{D et} E).

les rayons primaires ^et secondaires. A est la courbe des rayons primaires, B celle des rayons secondaires du zinc,

C celle des rayons secondaires du papier, ^{D et E celles}

des rayons secondaires du zinc, quand les rayons

primaires ^{ont traversé, 28} feuilles de papier ^{ou une}

feuille de zinc. Il est visible sur ces courbes que les

radiations tant primaires que secondaires sont hétéro-

gènes ^et possèdent des vitesses différentes. Des expé-

riences de déviation magnétique ^{faites avec le} dispo-

sitif de la figure 9 ^ont montré que les rayons ^secon-

Fig.9.

daires, aussi bien ceux des métaux que ^ceux des isolants, ^se composent principalement d’une émission de particules négatives. Ceux des isolants sont plus

facilement déviables _que ceux des conducteurs, ^mais la différence _{n’est pas} grande. La proportion desrayons

non déviables dans le rayonnement secondaire est plus grande pour le papier que pour le zinc.

On sait _{que les} rayons secondaires, ^en frappant ^un obstacle, y suscitent ^un rayonnement ^tertiaire.

hI. Allcn ^a _pu étudier ce rayonnement ^au moyen d’un

dispositif presque identique ^au précédent (fig. 10).

Fig. 10.

Le radium est disposé ^de façon qu’aucun rayon pri-

maire ne puisse émerger. ^De l’ouverture que laissent entre elles les deux lames de plomb épaisses a ^et b, ^il

sort alors un faisceau de _rayons secondaires qu’on peut

recevoir sur un radiateur quelconque ^{et ensuite dans}

un électroscope. ^Le pouvoir ^de pénétration ^{de la}

radiation tertiaire a été étudié dans les cas du plomb,

du zinc et du cuivre. On trouve les nombres suivants

(Tableau II).

On voit que le pouvoir ^de pénétration des rayons tertiaires est beaucoup plus faible que celui des

Tableau II.

rayons secondaires. Ceci concorde ^{avec l’idée} qu’on peut ^{se faire de} leur vitesse au moyen ^de l’étude de la déviation magnétique. Ges dernières mesures se font le plus ^{aisément en} disposant des écrans et e de

façon que le rayonnement tertiaire arrive ,juste ^au

bord de la feuille d’aluminium mince donnant accès dans l’électroscope B. Si alors on appliquc ^un champ magnétique convenable perpendiculairement ^au plan

de la figure, ^on pourra ^{amener les} rayons a pénétrer

dans l’électroscope ^{ou au} contraire les en éloigner davantage. ^{On constate} d’ailleurs toujours ^{dans de}

semblables expériences de faibles perturbations qu’on peut ^{mettre sur le} compte ^d’un rayonnement quater- naire. L’existence de ^{ce dernier} peut ^{se démontrer}

par l’emploi ^d’un second radiateur placé ^en f, ^{et l’on}

s’assure sans peine que ^ces rayons quaternaires,

comme les rayons tertiaires, ^se _composent ^de parti-

cules négatives ^en mouvement, leur vitesse étant d’au- tant moindre qu’ils résultent d’une transformation

plus ^lointaine des rayons primaires.

Après ^{cette étude du} rayonnement secondaire et des

rayonnements subséquents, ^{M. Allen est revenu à la}

mesurc de la vitesse v et du rapport e/m pour les

rayons 8 primaircs ^{du ra-}

dium. Nous savons d’après

ce qui précède qu’un ^fais-

ceau quelconque ^de rayons B ayant ^{traversé une séric}

d’écrans absorbants est né- cessairement hétérogène :

il se compose d’un më-

lange de rayons primaires, secondaires, tertiaires, etc.,

qui, après ^{déviation ma-} gnétique, présentera ^un

bord net correspondant

aux rayons de moindre

vitesse, juste capables ^de

franchir les écrans et d’io- niser l’air dans l’électros- cope. Si alors ^on dispose

un appareil ^{comme celui}

de la figure 11 , ^{avec une}

Fig. ^11.

parcelle ^{de radium} symétriquement placée ^au-dessous

des plateaux chargés, ^{et si on laisse} pénétrer ^{le fais-}

l’appareil, ^on n’observera que des effets confus du genre de ^ceux qui ^{ont été relatés} ci-dessus ; mais ^si

on règle les bords de l’ouverture de façon que les rayons incidents soient juste arrêtés par l’écran

(comme ^{c’est le cas sur la} figure), ^et si, ^à partir

de cette position, ^{on crée les} champs électriques ^ou magnétiques croissants, ^on constatera d’abord un

accroissement de l’ionisation produite dans l’élec-

troscope ; ^cet accroissement sera suivi d’un maximum et d’une diminution lorsque des rayons les plus

fortement déviés commenceront à rencontrer le

champs électrique ^et magnétique X ^{max. et H max.,} correspondant ^au maximum d’ionisation. Les résultats

sont résumés dans le tableau II1.

Comme ^on l’a déjà dit les nombres de ce tahleau se

rapportent ^aux rayons ^tant primaires que secondaires

qui ^sont juste capables ^{de franchir une certaine} épais-

seur d’écran absorbant. Les valeurs les plus grandes

de la vitesse conviennent aux rayons primaires seuls,

car les rayons secondaires ^sont presque complètement

absorbés par 55 feuilles de papier. Les valeurs de la vitesse pour les particules B avant ^traversé 0,8 ^milli-

Tableau III.

Tableau IV.

bord opposé de l’ouverture. On peut ^admettre

alors que les rayons les plus fortement déviés sont ceux qui, après ^{traversée des écrans, ont} la vitesse la plus petite ^leur permettant d’ioniser les gaz. Si l’on réalise le maximum d’ionisation pour l’appli-

cation simultanée d’un champ électrique ^{et d’un} champ magnétique, ^on conçoit qu’il ^devicnne possible

de calculer à l’aide de ces champs les valeurs simulta- nées de v et de e/m pour les rayons les plus lents capa- bles de franchir les écrans interposés. Quand ^le nomhre de ceux-ci augmente, ^{on constate} que la valeur des champs augmente, ^ce qui ^est naturel,

puisque, au point ^maximum, des rayons de plus ^en plus rapides devront avoir subi la même déviation.

Des calculs très simples, indiqués par M. Allen,

mètres et 1,2 millimètres de zinc ont dù être obtenues par estime ^{car on ne} disposait pas dans ^{ce cas} d’un

voltage suffisant. Mais la valeur de m V/e ^montre

que la ^masse apparente ^{de la} particule augmente

rapidement quand ^on approche de la vitesse de la lumière. La limite inférieure de la vitesse des rayons B

ne peut ^{s’obtenir avec} certitude, ^{mais elle est} probable-

ment supérieure ^{à 2,3 10"} cm./scc.

Ces résultats sont en excellent accord ^avec les der- nières expériences ^de Kaufinann, faites suivant une

méthode bien différente. Ils sont favorables à la théorie,

qui ^veut que l’inertie de l’électron soit d’origine

entièrement électromagnétique ^et que la ^masse appa- rente augmente rapidement quand la vitesse devisent voisine de la vitesse de la lumière.

Des mesures analogues ^{ont été} faites par M. Allen

pour déterminer la vitesse ^{v et} le rapport e/m pour ^les

rayons secondaires. Les dispositifs employés ^sont

faciles à comprendre d’après ^les figures ^données pré-

cédemmcnt. Les résultats obtenues sont résumés dans le tableau IV.

On voit que les rayons secondaires ^onf des vitesses

légèrement infcrieurcs â cellcs des rayons primaires.

Les valeurs de e/m ^et par suite celles de ^{e et} de 11l .

1

semblent identiques pour les deux sortes de rayons.

Tout porte â croire que les rayons secondaires ^{ne sont}

autre chose que des particules négatives, arrachées à l’atome par le choc des _rayons primaires : ^{on conçoit} qu’ils ^{dirent être d’autant} plus ^{nombreux et} plus pénétrants que ^les rayons B générateurs ^{sont eux-}

mêmes animés de vitesses plus grandes. Comme pour les rayons primaires, ^{leur inertie} augmente, jusqu’à

l’infini quand leur vitesse devient voisine de celle de la lumière, ^{et cette inertie se} _comporte ^{de toutes} façons ^{comme si elle était} d’origine purement ^électro- magnétique.

Traduit de l’anglais par Léon BLOCH.

Les propriétés ^de l’Actinium.

Par J. ^GODLEWSKI

Professeur à l’Université de Cracovie.

PREIIIËRE PARTIE

Les méthodes de préparation chimique.

Tout le monde connaît la méthode dont se sont ser-

vis et Mme Curie pour séparer ^{le radium de la} pechblende. ^{Une fois la} pechblende débarrassée de l’uranium au moyen du carbonate de soude et de l’acide

sulfuriquc, ^les sulfates insolubles sont transformés en

carbonates par le carbonate de soude ^{concentré et} bouillant, puis ^trailés par l’acide chlorhydrique qui

les transforme en majeure partie ^en chlorures. Le ré- sidu insoluble fournit le radium par purification ^ulté-

rieure. Si ^les chlorures en solution acide sont âécoln-

posés ^par l’hydrogène ^{sulfuré, le} précipité contient du

polonium ^{et du} bismuth, ^{mais une} partie ^des corps

présents ^{reste encore dans la} liqueur ^{filtrée. En 1899,}

M. DcbierneB guidé par l’idée de rechercher ^une substance radioactive nouvelle, ^s’est préoccupé spécia-

lement des corps qui ^sont précipités de la solution acide non par l’hydrogène ^{sulfuré, mais} par l’ammo-

niaque.

La plus grande partie ^des produits précipités par

l’ammoniaque étaient des hydrates ^{de fer et d’alumi-}

nium. mais ^on trouvait aussi en plus petite quantité :

Zn, Mn, Cr, Va, Ur, Ti, Ni, Ta, ^{et dans le} groupe des terres rares La, Di, ^{Ce et les terres} yttriques. ^{La radio-}

activité d’abord très faible a fini par ^se concentrer, ^à l’aide de méthodes convenables, ^de façon que l’on ait

une substance possédant les caractères analytiques ^du

titane, mais manifestant une activité intense d’envi-

ron 105 unités d’uranium. De nouvelles recherches2

ont fait voir que ^cette substance ne suit pourtant pas le titane dans toutes ses réactions. Outre les réactions

usuelles, communes au groupe du fer, 1)ebierne a encore indiqué les méthodes suivantes comme parti-

culièrement favorables à la concentration de la nou-

velle substance :

1. Précipitation des solutions bouillantes , ^faible-

ment acidulées par HCI, ^au _{moyen de} l’hyposulfite ^de

soude en excès. Le précipité contient la totalité de l’activité.

2. Action de l’acide fluorhydrique ^{et du fluorure}

de potassium ^{sur les} hydrates fraîchement précipités

et en suspension dans l’eau. La partie ^{soluble est fai-}

blement active, ^on peut ^en séparer ^{le titane.}

5. Précipitation ^{des solutions neutres} par l’eau

oxygénée. ^Le précipité ^{entraîne avec lui la substance}

radioactive.

4. Précipitation des sulfates insolubles ; ^à chaque opération le sulfate précipité (p. ^ex. SO4 Ba) ^entraîne

le corps radioactif, ^{de sorte} que le précipité parait

actif.

L’acide oxalique précipitait ^{la substance active avec}

les terres rares, surtout quand celles-ci étaient pré-

sentes en grande quantité.

L’emploi ^{de ces méthodes,} qui ^doivent être regar- dées comme caractéristiques du corps plutôt que les

procédés employés ^{à sa} purification, ^a conduit De- bierne à une séparation ^assez complète de la nouvelle substance d’avec la pechblende. Les recherches spec-

troscopiques ^de Denia1-çay ^{ont montré} qu’elle ^consiste

principalement ^{en thorium, dont elle se} rapproche

également ^au point ^{de vue de} l’analyse, ^bien qu’elle