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Submitted on 1 Jan 1880
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WINKELMANN. - Ueber eine Bezienung zwischen Druck, Temperatur und Dichte des gessättigten Dämpfe
von Wasser und einigen anderen Flüssigkeiten (Sur une relation entre la pression, la température et la densité
de la vapeur saturée pour l’eau et quelques autres liquides); Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série,
t. IX, p. 208 et 337; 1880
J. Violle
To cite this version:
J. Violle. WINKELMANN. - Ueber eine Bezienung zwischen Druck, Temperatur und Dichte des
gessättigten Dämpfe von Wasser und einigen anderen Flüssigkeiten (Sur une relation entre la pression,
la température et la densité de la vapeur saturée pour l’eau et quelques autres liquides); Ann. der
Physik und Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 208 et 337; 1880. J. Phys. Theor. Appl., 1880, 9 (1),
pp.416-418. �10.1051/jphystap:018800090041601�. �jpa-00237711�
4I6
On observe aisément
plusieurs
alternatives de dissolution et deprécipitation
successives. E. BOUTY.WINKELMANN. 2014 Ueber eine Bezienung zwischen Druck, Temperatur und Dichte des gessättigten Dämpfe von Wasser und einigen anderen Flüssigkeiten (Sur une
relation entre la pression, la température et la densité de la vapeur saturée pour l’eau et quelques autres liquides); Ann. der Physik und Chemie, nouvelle série, t. IX, p. 208 et 337; I880.
La relation entre la tension n de la vapeur d’eau saturée
(ex- primée
enatmosphères)
et latempérature
t,z peut sereprésenter,
entre o° et i oo°, par la formule
comme le prouve le Tableau
suivante
danslequel
on a mis enregard
les
températures
observées parRegnault
et les valeurs déduites de la formule po ur des tensions inférieures à 1 atm:Au-dessus de 100°, la formule donne des valeurs de t un peu
trop
faibles. L’introduction de la densité de la vapeur saturée a paru à l’auteur le moyend’apporter
aux valeurs élevéesde tll
l’accrois-sement
voulu,
sans modifier sensiblement les faibles valeurs. Ilprend
doncArticle published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090041601
417
où dn
est la densité de la vapeur saturée à natniosphères, d
la den-sité constante de la vapeur surchauffée
0, 6225.
Pour avoir les valeurs de
dn,
l’auteur part de la formule connuede Clausius et des nombres donnés par
Regnault
pour la chaleur totale devaporisation
de l’eau. Toutefois il tire cesnombres,
noiipas de la formule de
Regnault
mais d’une formule à quatre termes
qu’il
croit devoir lui substituer.Il trouve ainsi :
Il
cherche ensuite àappliquer
sa formule à d’autresliquides, l’éther, l’acétone,
lechloroforme,
le chlorure decarbone,
le sulfurede
carbone,
et il conclut que, pour tous cesliquides,
la relationentre la tension maximum de la vapeur et la
température peut
êtrereprésentée
par uneéquation
de la formeJ. de Phj-s., t. IX. (Décembre 1880.) 29
4I8
ln étant la
température
de la vapeur saturée sous natmosphères, a
et b deux constantes
dépendant
duliquide considéré, dll
et d la densité de la vapeur saturée et la densi té constante de la vapeur surchauffée à latempérature
tn. J. VIOLLE.H.-R. HERTZ. 2014 Versuche zur Feststellung einer oberen Grenze für die kinetische Energie der electrischen Strömung (Limite supérieure de la force vive du courant
électrique); Ann. der Physik und Chem., nouvelle série, t. X, p. 4I4; I880.
NI. Hertz mesure les extra-courants
produits
dans un méme fil par des courantségaux, lorsque
la forme du filchange,
ainsi que sonpotentiel
surlui-même,
sans que sa résistancevarie ;
il trouve que,conformément à la
théorie,
ces courants sont, dans la limite deserreurs
d’observation,
directementproportionnels
aux valeurs dupotentiel (dit
aussi coefficient deself-induction),
bien que NI. Hertz ait cherché à rendre ces valeurs aussi dilférentes que pos- sible. Or cette théorie suppose que l’établissement d’un courantd’in tensité i dans un circuit demande une
dépense d’énergie Pi2,
-t’ étant le
potentiel
du circuit surlui-mème ; si,
deplus,
l’établis-sement de ce courant avait pour effet
d’imprimer
une certainevi tesse à l’électricité
(supposée capable d’inertie,
oupondérable,
cette
dépense d’énergie
serait de la forme( P
-r-iîz)
i2. NI.Hertz,
remarquant
que ses observations d’intensité ne sont pasrigoureu-
sement exactes, cherche
quelle
valeur il seraitpossible
de donnerà in pour rester dans les limites des erreurs d’observation et trouve que, si le courant d’intensité i traverse un fil de
cuivre,
l’éner-gie
mi, ne peutdépasser 1 1000
degramme-centimètre
par centi- mètre cube du conducteur.Il n’est pas inutile de
rappeler
à ce propos que Maxwell n’a pas réussi à mettre en évidence laplus petite quantité
de 11l0UVe-Inent dans le circuit. A. POTIER.
ED. PICKERING. 2014 Photometric observations (Observations photométriques); An-
nales de l’Observatoire d’Harvard College, t. IX, p. I; I880.
L’auteur de ce