A. WINKELMANN. — Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur l'évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t. XXXVI, p. 93; 1889

(1)

HAL Id: jpa-00239049

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00239049

Submitted on 1 Jan 1890

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

A. WINKELMANN. - Ueber den Einfluss der

Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur

l’évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t.

XXXVI, p. 93; 1889

E. Haudié

To cite this version:

E. Haudié. A. WINKELMANN. - Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur l’évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t. XXXVI, p. 93; 1889. J. Phys. Theor. Appl., 1890, 9 (1), pp.112-114.

�10.1051/jphystap:018900090011201�. �jpa-00239049�

(2)

II2

pas êncore rigoureusement ôbtenu ûn régime ^constant de h , ^mais

il ^a été tenu compte de l’erreur.

Les résultats trouvés montrent que les écarts entre la formule de M. Stefan et l’expérience ^n’offrent âucun ^caractère systéma- tique êt ^restent inférieurs en valeur absolue à 2~0 pour 100, tandis que ^la formule de Dalton donne des valeurs toutes trop faibles et les écarts varient entre ~,g êt W,a pour ¹⁰⁰ ( 1).

La formule de 1VI. Stefan est donc plus ^exacte que celle de Dalton.

L’auteur a cherché, ên terminant, ^à ^contrôler êntre êlles ^ses

différentes séries d’expériences, ^en comparant ^les ^valeurs qu’elles

fournissent pour le coefficient ^de diffusion de la vapeur d’eau ^dans l’air. Les nombres trouvés varient entre o, 2o ⁱ ^et 0,215. ^L’accord

n’est pas ^très grand, mais le fait n’est pas surprenant, ^car chaque expérience ayant ^duré ^souvent plus ^{de douze} ^heures, ^la tempéra-

ture moyenne obtenue ^au moyen des deux températures ^extrêmes

est nécessairelnent incorrecte. E. HAUDIÉ.

A. WINKELMANN. 2014 Ueber den Einfluss der Temperatur ^{auf die} Verdampfung

und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence ^{de la} température ^sur l’évapo-

ration et la diffusion des vapeurs); ^Wied. Ann., ^t. XXXVI, p. 93; I889.

En 1884 (2), ^l’auteur ^a déjà ^étudié ^cette question ^de l’évapora-

tion et de la diffusion d’une vapeur dans ^un gaz ^à deux tempéra-

tures différentes. Mais alors il se proposait ^surtout de rechercher l’effet de la variation du rapport ^dans lequel ^se ^trouvent mélangés

le _gaz et la vapeur. Îl â ^été âmené ^à conclure que le coefficient de diffusion est indépendant ^{de la} proportion ^des gaz composants.

Pour ramener à zéro les coefficients de diffusion Dt ^obtenus pour les températures des diverses expériences, ^il ^se ^servait ^{de la}

( i) ^M. Winkelmann n’a pas songé à comparer ^avec l’expérience la formule de M. Lavât

_

__

(1) ^Wied. Ann., ^t. XXII, p. ⁱ ^et 152, 188~; ^travail analysé par 11Z. Bouty ^dans

le Journal de Physique, ²⁸ série, ^t. IV, ^p. 514; ^1885.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018900090011201

(3)

II3

formule

Mais les déterminations de l’exposant ⁱⁿ ^n’avaient ^été ^effectuée

par Lohschmidt êt Obermayer que pour ûn petit ^nombre ^de ^mé- langes. Elles variaient de i~4~ ~ â,o5o. ^Dans ^les âutres ^cas, ^l’au-

teur a dû alors adopter pour ^in, ^sans pouvoir ^la contrôler, ^la ^va-

leur 2 assignée par la théorie cinétique des gaz.

Le travail actuel a précisément pour objet ^{de faire} ^connaître ^la

variation d’un certain nombre de coefficien ts de diffusion avec la

température et, par suite, de fournir quelques déterminations nouvelles de m.

La méthode est restée exactement la même, ’tant pour ^mesurer les vitesses d’évaporation que pour ^en déduire les coefficients de diffusion. Les résultats sont cependant plus précis parce qne les

expériences ônt ^été beaucoup plus nombreuses, êt âussi parce

qu’on ^s’est approché beaucoup plus ^des conditions exigées ; ^les

variations du rapport ~2 (voit- l’analyse précédente) ^ont ^{été très}

faibles.

Les pressions étaient de l500mm à i 6oomm, ^et ^les températures

des deux expériences nécessaires dans chaque ^cas ^pour ^permettre

de déterminer les deux quantités ^Do ^et ^m étaient voisines de 20°

et i oo°.

,

Les expériences ^ont porté ^sur ^trois mélanges ^de vapeur d’eau

et d’air, d’hydrogène ^ou ^d’acide carbonique, ^{et ont} ^conduit ^aux

résultats suivants :

M. Winkelmann s’était déjà ^servi ^des ^valeurs ^de ^1884, ^relatives

au coefficient de diffusion, pour calculer par la théorie de M. Stefan le coefficient de frottement intérieur et, par suite, ^le ^chemin

moyen d’une molécule d’un _gaz ou d’une vapeur ( ). ^Il répète ^les

mêmes calculs sur les nombres actuels pour ^en déduire les expo-

(’) Journal de Physique) ^2e série, ^t. IV, p. 517; ^c885.

(4)

II4

sants ^r2 de la fprmule

qui ^donne ^la ^variation ^du coefficient de frottement des _gaz avec la

température.

D’après la théorie cinétique, si l’on fait abstraction de l’hypo-

thèse introduite en dernier _{lieu par} Max "vell, ’1l ^doit ^être propor- tionnel à la racine carrée de la température absolue, c’est-à-dire

qu’on doit avoir tz ⁼ o,5. ^La ^nnéthode ^actuelle ^s’accorde ^avec

toutes les méthodes antérieures pour donner ^une valeur plus grande; pour l’air, ^c’est o, ~6.

Ce résultat peut s’expliquer par ^la supposition que le chemin moyen d’une molécule croît avec la température, ^ce que Stefan

et Meyer interprètent ^en ^admettant que, lorsque ^la température s’élève, ^les ^centres ^de gravité des molécules se rapprochent ^davan-

tage ^au ^moment ^du ^choc ^et ^le rayon ^de la sphère ^{d’activité}

diminue.

Sous ce rapport, ^la vapeur ^d’eau ^se comporterait ^comme ^l’azote

et l’air, dont le rayon de ^la sphère d’activité diminue moins rapi-

dément que celui de l’acide carbonique. ^E. HAUDIÉ.

A. SCHRAUF. 2014 Ueber die Verwendung ^einer Schwefelkugel ^zur Demonstration

singularer ^Schnitte ^an der Strahlenfläche (Sur l’emploi ^d’une sphère ^{de soufre}

pour ^mettre ^en évidence les sections singulières ^{dans la} surface de l’onde) ; Wied. Ann., ^t. XXXVII, p. I27; I889.

A. WINKELMANN. — Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur l'évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t. XXXVI, p. 93; 1889

HAL Id: jpa-00239049

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00239049

Submitted on 1 Jan 1890

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

A. WINKELMANN. - Ueber den Einfluss der

Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur

l’évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t.

XXXVI, p. 93; 1889

E. Haudié

To cite this version:

E. Haudié. A. WINKELMANN. - Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Verdampfung und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur l’évaporation et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t. XXXVI, p. 93; 1889. J. Phys. Theor. Appl., 1890, 9 (1), pp.112-114.

�10.1051/jphystap:018900090011201�. �jpa-00239049�

II2

pas encore rigoureusement obtenu un régime constant de h , mais

il a été tenu compte de l’erreur.

La formule de 1VI. Stefan est donc plus exacte que celle de Dalton.

L’auteur a cherché, en terminant, à contrôler entre elles ses

différentes séries d’expériences, en comparant les valeurs qu’elles

fournissent pour le coefficient de diffusion de la vapeur d’eau dans l’air. Les nombres trouvés varient entre o, 2o i et 0,215. L’accord

n’est pas très grand, mais le fait n’est pas surprenant, car chaque expérience ayant duré souvent plus de douze heures, la tempéra-

ture moyenne obtenue au moyen des deux températures extrêmes

est nécessairelnent incorrecte. E. HAUDIÉ.

A. WINKELMANN. 2014 Ueber den Einfluss der Temperatur auf die Verdampfung

und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence de la température sur l’évapo-

ration et la diffusion des vapeurs); Wied. Ann., t. XXXVI, p. 93; I889.

En 1884 (2), l’auteur a déjà étudié cette question de l’évapora-

tion et de la diffusion d’une vapeur dans un gaz à deux tempéra-

tures différentes. Mais alors il se proposait surtout de rechercher l’effet de la variation du rapport dans lequel se trouvent mélangés

le gaz et la vapeur. Il a été amené à conclure que le coefficient de diffusion est indépendant de la proportion des gaz composants.

Pour ramener à zéro les coefficients de diffusion Dt obtenus pour les températures des diverses expériences, il se servait de la

( i) M. Winkelmann n’a pas songé à comparer avec l’expérience la formule de M. Lavât

__

(1) Wied. Ann., t. XXII, p. i et 152, 188~; travail analysé par 11Z. Bouty dans

le Journal de Physique, 28 série, t. IV, p. 514; 1885.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018900090011201

II3

formule

Mais les déterminations de l’exposant in n’avaient été effectuée

par Lohschmidt et Obermayer que pour un petit nombre de mé- langes. Elles variaient de i~4~ ~ a,o5o. Dans les autres cas, l’au-

teur a dû alors adopter pour in, sans pouvoir la contrôler, la va-

leur 2 assignée par la théorie cinétique des gaz.

Le travail actuel a précisément pour objet de faire connaître la

variation d’un certain nombre de coefficien ts de diffusion avec la

température et, par suite, de fournir quelques déterminations nouvelles de m.

La méthode est restée exactement la même, ’tant pour mesurer les vitesses d’évaporation que pour en déduire les coefficients de diffusion. Les résultats sont cependant plus précis parce qne les

expériences ont été beaucoup plus nombreuses, et aussi parce

qu’on s’est approché beaucoup plus des conditions exigées ; les

variations du rapport ~2 (voit- l’analyse précédente) ont été très

faibles.

Les pressions étaient de l500mm à i 6oomm, et les températures

des deux expériences nécessaires dans chaque cas pour permettre

de déterminer les deux quantités Do et m étaient voisines de 20°

et i oo°.

Les expériences ont porté sur trois mélanges de vapeur d’eau

et d’air, d’hydrogène ou d’acide carbonique, et ont conduit aux

résultats suivants :

M. Winkelmann s’était déjà servi des valeurs de 1884, relatives

au coefficient de diffusion, pour calculer par la théorie de M. Stefan le coefficient de frottement intérieur et, par suite, le chemin

moyen d’une molécule d’un gaz ou d’une vapeur ( ). Il répète les

mêmes calculs sur les nombres actuels pour en déduire les expo-

(’) Journal de Physique) 2e série, t. IV, p. 517; c885.

II4

sants r2 de la fprmule

qui donne la variation du coefficient de frottement des gaz avec la

température.

D’après la théorie cinétique, si l’on fait abstraction de l’hypo-

thèse introduite en dernier lieu par Max "vell, ’1l doit être propor- tionnel à la racine carrée de la température absolue, c’est-à-dire

qu’on doit avoir tz = o,5. La nnéthode actuelle s’accorde avec

toutes les méthodes antérieures pour donner une valeur plus grande; pour l’air, c’est o, ~6.

Ce résultat peut s’expliquer par la supposition que le chemin moyen d’une molécule croît avec la température, ce que Stefan

et Meyer interprètent en admettant que, lorsque la température s’élève, les centres de gravité des molécules se rapprochent davan-

tage au moment du choc et le rayon de la sphère d’activité

diminue.

Sous ce rapport, la vapeur d’eau se comporterait comme l’azote

et l’air, dont le rayon de la sphère d’activité diminue moins rapi-

dément que celui de l’acide carbonique. E. HAUDIÉ.

A. SCHRAUF. 2014 Ueber die Verwendung einer Schwefelkugel zur Demonstration

singularer Schnitte an der Strahlenfläche (Sur l’emploi d’une sphère de soufre

pas êncore rigoureusement ôbtenu ûn régime ^constant de h , ^mais

il ^a été tenu compte de l’erreur.

La formule de 1VI. Stefan est donc plus ^exacte que celle de Dalton.

L’auteur a cherché, ên terminant, ^à ^contrôler êntre êlles ^ses

différentes séries d’expériences, ^en comparant ^les ^valeurs qu’elles

fournissent pour le coefficient ^de diffusion de la vapeur d’eau ^dans l’air. Les nombres trouvés varient entre o, 2o ⁱ ^et 0,215. ^L’accord

n’est pas ^très grand, mais le fait n’est pas surprenant, ^car chaque expérience ayant ^duré ^souvent plus ^{de douze} ^heures, ^la tempéra-

ture moyenne obtenue ^au moyen des deux températures ^extrêmes

A. WINKELMANN. 2014 Ueber den Einfluss der Temperatur ^{auf die} Verdampfung

und auf die Diffusion von Dämpfen (Influence ^{de la} température ^sur l’évapo-

ration et la diffusion des vapeurs); ^Wied. Ann., ^t. XXXVI, p. 93; I889.

En 1884 (2), ^l’auteur ^a déjà ^étudié ^cette question ^de l’évapora-

tion et de la diffusion d’une vapeur dans ^un gaz ^à deux tempéra-

tures différentes. Mais alors il se proposait ^surtout de rechercher l’effet de la variation du rapport ^dans lequel ^se ^trouvent mélangés

le _gaz et la vapeur. Îl â ^été âmené ^à conclure que le coefficient de diffusion est indépendant ^{de la} proportion ^des gaz composants.

Pour ramener à zéro les coefficients de diffusion Dt ^obtenus pour les températures des diverses expériences, ^il ^se ^servait ^{de la}

( i) ^M. Winkelmann n’a pas songé à comparer ^avec l’expérience la formule de M. Lavât

(1) ^Wied. Ann., ^t. XXII, p. ⁱ ^et 152, 188~; ^travail analysé par 11Z. Bouty ^dans

le Journal de Physique, ²⁸ série, ^t. IV, ^p. 514; ^1885.

Mais les déterminations de l’exposant ⁱⁿ ^n’avaient ^été ^effectuée

par Lohschmidt êt Obermayer que pour ûn petit ^nombre ^de ^mé- langes. Elles variaient de i~4~ ~ â,o5o. ^Dans ^les âutres ^cas, ^l’au-

teur a dû alors adopter pour ^in, ^sans pouvoir ^la contrôler, ^la ^va-

Le travail actuel a précisément pour objet ^{de faire} ^connaître ^la

La méthode est restée exactement la même, ’tant pour ^mesurer les vitesses d’évaporation que pour ^en déduire les coefficients de diffusion. Les résultats sont cependant plus précis parce qne les

expériences ônt ^été beaucoup plus nombreuses, êt âussi parce

qu’on ^s’est approché beaucoup plus ^des conditions exigées ; ^les

variations du rapport ~2 (voit- l’analyse précédente) ^ont ^{été très}

Les pressions étaient de l500mm à i 6oomm, ^et ^les températures

des deux expériences nécessaires dans chaque ^cas ^pour ^permettre

de déterminer les deux quantités ^Do ^et ^m étaient voisines de 20°

Les expériences ^ont porté ^sur ^trois mélanges ^de vapeur d’eau

et d’air, d’hydrogène ^ou ^d’acide carbonique, ^{et ont} ^conduit ^aux

M. Winkelmann s’était déjà ^servi ^des ^valeurs ^de ^1884, ^relatives

au coefficient de diffusion, pour calculer par la théorie de M. Stefan le coefficient de frottement intérieur et, par suite, ^le ^chemin

moyen d’une molécule d’un _gaz ou d’une vapeur ( ). ^Il répète ^les

mêmes calculs sur les nombres actuels pour ^en déduire les expo-

(’) Journal de Physique) ^2e série, ^t. IV, p. 517; ^c885.

sants ^r2 de la fprmule

qui ^donne ^la ^variation ^du coefficient de frottement des _gaz avec la

thèse introduite en dernier _{lieu par} Max "vell, ’1l ^doit ^être propor- tionnel à la racine carrée de la température absolue, c’est-à-dire

qu’on doit avoir tz ⁼ o,5. ^La ^nnéthode ^actuelle ^s’accorde ^avec

toutes les méthodes antérieures pour donner ^une valeur plus grande; pour l’air, ^c’est o, ~6.

Ce résultat peut s’expliquer par ^la supposition que le chemin moyen d’une molécule croît avec la température, ^ce que Stefan

et Meyer interprètent ^en ^admettant que, lorsque ^la température s’élève, ^les ^centres ^de gravité des molécules se rapprochent ^davan-

tage ^au ^moment ^du ^choc ^et ^le rayon ^de la sphère ^{d’activité}

Sous ce rapport, ^la vapeur ^d’eau ^se comporterait ^comme ^l’azote

et l’air, dont le rayon de ^la sphère d’activité diminue moins rapi-

dément que celui de l’acide carbonique. ^E. HAUDIÉ.

A. SCHRAUF. 2014 Ueber die Verwendung ^einer Schwefelkugel ^zur Demonstration

singularer ^Schnitte ^an der Strahlenfläche (Sur l’emploi ^d’une sphère ^{de soufre}

pour ^mettre ^en évidence les sections singulières ^{dans la} surface de l’onde) ; Wied. Ann., ^t. XXXVII, p. I27; I889.

Le soufre est particulièrement avantageux pour ^ces expériences,

par suite ^de ^sa forte biréfringence

L’auteur emploie ^un ^cristal ^de soufre taillé en forme de sphère

de icm, 5 ^de diamètre, reposant sur la plate-forme ^d’un goniomètre