HAL Id: jpa-00237095
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Submitted on 1 Jan 1875
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W. WERNICKE. - Ueber die Absorption und Brechung des Lichtes in metallisch undurchsichtigen Körpern (Sur l’absorption et la réfraction de la lumière dans les corps d’opacité métallique); Annales de Poggendorff, t. CLV,
p. 17; 1875
E. Bouty
To cite this version:
E. Bouty. W. WERNICKE. - Ueber die Absorption und Brechung des Lichtes in metallisch undurch- sichtigen Körpern (Sur l’absorption et la réfraction de la lumière dans les corps d’opacité métallique);
Annales de Poggendorff, t. CLV, p. 17; 1875. J. Phys. Theor. Appl., 1875, 4 (1), pp.314-315.
�10.1051/jphystap:018750040031401�. �jpa-00237095�
314
un peu
large,
soufflez une bulle de sai-on(ou
mieux deliquide glycérique), puis présentez
1 autre extrémité du tube à la flamme d’unebougie.
Voues voyez la bulle se contracterjusque
revenir com-plétement
sur elle-même et en même temps la flamme de labougie
s’incliner sous le vent sortant du tube. La bulle de savon se resserre
donc en pressant sur l’air intérieur exactement comme le ferait une
111embrane de caoutchouc
gonilée
à l’extrémité du tube.W. WERNICKE. 2014 Ueber die Absorption und Brechung des Lichtes in metallisch
undurchsichtigen Körpern (Sur l’absorption et la réfraction de la lumière dans les corps d’opacité métallique); Annales de Poggendorff, t. CLV, p. 17; 1875.
Nous nous bornerons à
signaler
la méthode assezoriginale
que l’aiiteur aemployée
pour déterminer les indices de réfraction deces corps. Admettons que
l’absorption
de la lumière soit liée àl’épaisseur d
de la couche absorbante par la relation connueA w AoK~. Si nous
employons,
parcxcmple ,
la fuchsine ou l’ar- gent en couches assez minces pour laisser passer lalumière,
nouspourrons comparcr les intensités lumineuses transmises par des
épaisseurs
ditrérentes d et di de la mêmesubstance,
et pour unelongueur
d’ondequelconque
de la lumière incidente. Onemploie
un
spectromètre
deMeyerstcin,
à doublcfente,
l’une B delargeur
b invariable, l’autre B’
qui
peut êtreélargie
àvolonté ;
les couchesabsorbantes, d’épaisscurs ~l.
etd~,
sontplacées
normalement sur letrajet
des faisceaux lumineux issus des deuxfentes,
et l’onrègle
lafente B’ de manière que les intensités transmises soient
identiques.
On a alors une ouverture bo de
B’,
et l’on peut écrireou
Inclinons maintenant les couches absorbantes de manière
qu’elles reçoivent
la lumière sous une incidence i que l’on mesureavec soin, et rétablissons
l’égalité
d’intensité en donnant à la fenteArticle published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018750040031401
315
B’ Ia
largeur bi;
on aLa
comparaison
de(i)
et(2)
fournitet par suite donne la valeur de r. On calcule ensuite 1"iiidice n par la relation
Dans le cas de
l’argent,
les valeurs trouvées pour ~~ sont très-grandes (3
à 4 en moyenne pour les rayonscompris
entre C etH ~ .
Les valeurs de cet
indice,
calculéesd’après
la théorie de la réflexion deCaucly
etd’après
les mesures desangles
d’incidenceprinci- pale
et des azimutsprincipaux, seraient,
aucontraire,
inférieures à i.’
E. BOUTY.
F.-C.-G. MULLER. 2014 Ueber den Uebergangsividerstand an den Berührungstellen me- tallischer Leiter (Résistance au contact de deux conducteurs métalliques); Annales
de Poggendorff, t. CLIV, p. 361; 1875.
L’auteur a constaté que la résistance
opposée
au courant par uncontact
(dans l’espèce,
un fil de cuivre recourbé et accroclié à unautre )
est tout à faitnégligeable
dès que les deuxpièces
sont pres- sées l’une contre l’autre par une force très-faible( 40o grammes).
A. POTIER.
K.-A. HOLMGREN. 2014 Einige Bermerkungen zu dem Thomson’schen Electrometer (Re-
marques sur l’électromètre Thomson); Annales de Poggendorff, t. CLIV, p. 630;
1875.
Si l’une des