Recherches sur les phénomènes magnéto-optiques dans les cristaux et les solutions solidifiées, à la température de l'air liquide

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les cristaux et les solutions solidifiées, à la température de l’air liquide

Jean Becquerel

To cite this version:

Jean Becquerel. Recherches sur les phénomènes magnéto-optiques dans les cristaux et les solutions

solidifiées, à la température de l’air liquide. Radium (Paris), 1908, 5 (1), pp.5-17. �10.1051/ra-

dium:01908005010501�. �jpa-00242272�

peu de radium D. En outre, ^la liqueur ^{contient encore}

la plus grande partie ^{du radium D ;}

5° En transforn1ant la prelnière ^{fraction en azo-}

F’ig. 3.

bourbe de la première fraction : activité fi observée diminuée de la valeur de l’activité f3 relativeuient constante.

tate, onpeut répéter ^la précipitation qui ^{donne un ren-}

demcnt meilleur.

4° On a pu observe dans certains cas que la lu- mière influençait avantageusement la réaction au

puint ^{de vue de la} séparation ^des substances actives.

Étude sur l’entraînement.

On ^a fait une série d’expériences pour déterminer les matières qu’on peut ^enlever par entrainement. La matière qui ^{est la} plus sensible à ce point ^{de vue est}

le polonium. ^{Il est très facile de trouver des cas}

simples, ^quand l’activité a du corps ainsiobtt’nua ^une valeur de 500-1000 unités. Ces corps ^ne contiennent que peu de radium E et en général pas du ^tout de radium D.

Pour effectuer ^un tel entrainement ^on mélange par

exemple ^une petite quantité ^{d azote} durante ^avec

une dissolution d’azotate de plomb ^et on y ajoute

ensuite ^un peu d’eau oxygénée. Au bout d’une heurte

on a déjà ^un léger précipité dhy peroxyde ^d’uranium, qui ^{entraine une} partie ^du polonium ^{et un} peu de radium.

Quelquefois il n’est pas nécessaire de faire ^une réaction pour eniraîner la substance. Il est dans cer-

tain cas suffisant d’y ajouter ^{une matière en} suspen- sion. Par exemple ^en ajoutant ^de l’hydrate ^{de thorium}

dans la dissolution et en agitant ^{on obtient une sub-}

stance très fortement active en rayons ^{n. Dans ces con-} ditions le radium E n’est entraîné qu’en petite quantité.

Je dois encore ajouter que la ^{constante de} temps ^du radium E correspondait dans certains cas au ra-

dium Eu dans d’autres au radium E,. ^{J ai même}

observé quelquefois ^un nombre intermédiaire entre les constantes de E1 ^{et de} E.-

En terminant, je ^{tiens a} exprimer ^toute nia recon-

uaissance à Mme Curie et à M. I)ebierne pour la grande

bienveillance avec laquelle ^{ils me sont venus en aide}

au cours de ce travail.

[Reçu ^{le 12} janvier 1908.]

Recherches sur les phénomènes magnéto-optiques

dans les cristaux et les solutions solidifiées,

à la température ^{de l’air} liquide

Par Jean BECQUEREL,

Ingénieur ^des ponts ^et chaussées. Assistant au Muséum.

1.

Avant-propos.

On sait que les cristaux de xénotinte ^et de tysonite possèdent des bandes d’absorption ^{variables sous}

l’action d’un chalnp magnétique ^1. Bien que ^ce phéno-

mène soit de méme natur e que l’effct découvert par M. Zeeman dans les spectres des vapeurs incandes- centes, il présente ^{avec le} phénomène ^{de Zeeman un}

certain nombre de différences dont les plus ^lônda-

mentales sont les suivantes :

1° L’ordre de grandeur ^des déplacements ^est pour

beaucoup de bandes notablement supérieur ^{à l’ordre}

de grandeur de l’effét observé dans les vapeurs. L’écar-

1. tp Radium, 4, ^n° 2, p. 49 ^{et o°} 3. p. 107.

tement des composantes ^de quelques ^doublets dépasse.

en effet, 103BC03BC dans un champ de 5’ 000 gauss (xénotime.

bandes 64203BC03BC, 27 ^et 64303BC03BC, 45).

2° Lorsque ^l’axe optique du cristal et le faisceau lumineux sont parallèles ^aux lignes ^{de force d’un} champ magnétique, les bandes correspondant ^à l’absorption ^de vibrations circulaires d’un sens déter- mine sont déplacées aussi bien vers les petites que

vers les grandes longueurs d’onde. Au contraire, ^dans

toutes les manifestations actuellement connues du

phénomène ^{de Zeeman,} les raies d’absorption ^de

vibrations circulaires avant le sens du courant magné-

tisant sont toujours déplacées ^{vers les} petites longueur

d’onde et l’on a conclu de ce fait que les spectres ^de

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:01908005010501

raies des vapeiirs métalliques ^sont toujours ^{dues u des}

vibrations d’électrons négatifs.

Pour rendre compte ^{de la} grandeur ^et de la varia- bilité du sens des déplacements des bandes du xéno-

time, j’ai, ^{dès les} premières expériences, ^{émis les} hypo-

thèses suivantes. cc Ce phénomène pourrait ^{être dû à}

des variations ^non seulement dans l’intensité, ^mais

même dans le sens du champ magnétique ^a l’intérieur de certains atomes; il semble plus vraisemblable

d’expliquer ^le phénomène ^{en admettant} que certaines bandes correspondent ^à des vibrations d’éleci1"ons

positifs, ^non ohservés jusqu’à présent ^{dans les} phéno-

mènes magnéto-optiques 1. ^»

D’après ^{cette dernière} hypothèse les bandes d’absorp-

tion des cristaux sont dues les ^unes à des électrons

négatifs, ^{les autres a} des électrons positifs. ^Le rapport de la charge ^{à la masse de ces électron, variahle}

d’une bande à l’autre, ^est pour ^certaines bandes, de l’une ou de l’autre espèce, ^{neuf fois} supérieur ^au rapport ^{de la} charge ^{à la masse des} corpuscules ^catho- diques.

Cette interprétation, qui paraît ^la plus simple ^dans

les théories actuelles, heurte les idées généralement acceptées aujourd’hui par la plupart ^des physiciens: ^en

effet, ^d’une part ^{tous les électrons} négatifs ^{sont consi-}

dérés comme identiques ^aux corpuscules cathodiques

ou aux rayons p ; ^d’autre part ^{les ions} positifs jusqu’à présent ^{obtenus, loin de} posséder ^{une masse} plus petite

que celle des corpuscules cathodiques, ^se distinguent

au contraire des électrons négatifs par ^une valeur beau- coup plus ^{faible du} rapport ^{de la} charge ^{à la masse.}

On n’a encore jamais ^observé d’électrons positifs, ^ne

dilférant des électrons négatifs que par le signe ^de

leur charge ; ^{on a} seulement été conduit, ^{dans cer-}

taines théories des métaux et en particulier pour rendre compte ^de la variabilité du sens de l’effet

Hall, ^à admettre la possibilité de l’existence de ces

électrons positifs, ^{sans toutefois pouvoir} expliquer

pour quelle ^raison, s’ils existent. ils ne se révélent pas dans les mêmes conditions _que les électrons néga-

tifs.

L’lypothèse de la variabilité ^de l’intensité et du sens

de l’induction magnétique à l’intérieur de certaines

régions moléculaires permet d’expliquer ^les phénomènes

observés dans les cristaux, ^sans attaquer l’invariahi- lité de l’électron négatif ^{et sans} supposer l’existence d’électrons positifs. ^{Aussi cette} hypothèse ^a-t-elle paru satisl’aisante à plusieurs physiciens 2.

Il était important de remarquer que les cristaux étudiés renferment des corps paramagnétiques (erbine, didyme) ^{et de se demander si le} paramagnétisme ^de

ces substances pourrait ^avoir quelque ^{relation avec}

1. C. R. de l’Acad. des Se., 9 avril 1906.

2. W. VOIGT. Nachrichten der K. Gesellschaft ^{der Wiss.}

z. Göttingen.,1906, ^{Heft 5.}

W. M. PAGE. Cambridge Transactions, 20, n° 13, page 291.

quelques-uns ^{des effets} inattcndus qui ^{ont été observes.}

Il est en effet bien évident qu’un champ ^extérieur,

modifiant le mouvcment des électrons absorbants, change ^le champ magnétique produit par leurs vibra- tions, ^et _par ^suile qu’il ^{existe une liaison entre les}

modifications des bandes d’absorption ^{dans un} champ magnétique ^{et les} propriétés magnétiques des corps.

D’après ^{la loi de Curie, la} susceptibilité parama-

gnétiquc ^est invcrsement proportionnelle à ^la tempéra-

ture absolue, ^tandis que le diamagnétisme ^{est indé-} pendant ^{de la} température. Cette loi établit une sépa-

ration radicale entre les deux effets, et, pour rechercher si les déplacements dcs bandes se rattachent a l’un ou à l’autre phénomène, ^il iniporlait ^{de voir si les varia-}

tions de température ^{ont ou n’ont} pas d’influence sur les changements ^de période des électrons absorbants

sous l’action d’un champ ^extérieur.

Je montrerai que ^ces changel1u’nts ^de péa°2ode ^sont,

dans la lirnite de précision ^{des mesures,} indépendants

de la température ^{et doivent être} rapprochés ^{ri2e dia-} magnétisme) ^{dont ils} sont probablement ^{la cause} pre- 111. ière 1.

II.

Emploi ^{des très basses} températures pour

l’analyse spectrale ^et pour l’étude des phéno-

mènes magnéto-optiques.

Les expériences ^ainsi entreprises dans le but de rechercher si les déplacements ^des bandes, ^{sous l’in-}

fluence d’un champ magnétique, dépendent ^{ou non de}

la température, m’ont conduit à observer un phéno-

mène d’une toute autre nature, qui ^{a fait} l’objet ^d’un

travail récemment publié2, ^dont je rappellerai ^les prin- cipaux ^résultats.

Sous l’action d’une élévation de température ^les

bandes d’absorption ^{s’étalent et} deviennent floues. Un refroidissement produit ^{l’effet inverse et, à la} tempé-

rature de l’air liquide, les bandes des cristaux de terres

rares prennent ^{une netteté tout à fait} remarquable. ^La plupart des bandes deviennent beaucoup plus ^intenses qu’à ^la température ordinaire, certaines d’entre elles

se résolvent en composantes, ^{enfin un} certain nombre de bandes nouvelles apparaissent.

L’étude de ce phénomène dans les cristaux a montré que la largeur ^{des bandes varie} proportionnelle nient

à la racine carrée de la température ^{ahsolue eu la}

mesure de la dispersion ^{anomale a} permis de calculer à diverses températures ^les constaltes diélectriques correspondant ^à différentes bandes, ^et d’en déduire la charge ^{totale et la masse totale,} par centimètre cube des électrons absorbants produisant ^une bande déter- minée. Toutes ces quantités augmentent ^en général 10Is(!ue ^la température ^s’abaisse jusqu’à ^-190°.

1. Voir P. LANGEVIN. Journ. de Phys., ^{4e série, 4, 1906,}

page 678.

2. Le Radizun, 4, ^n° 9, page 528.

Des recherches nouvelles ont étendu ^aux solutions

solidifiées les résultats obtenus avec les cristaux naturels 1. Les solutions de sels de terres rares,

observées avec un spectroscope ^assez dispersif, pré-

sentent, ^{à la} place ^des groupes de bandes ^assez nettes des cristaux contenant les mêmes corps, de larges

bandes floues qui ont, dans les conditions ordinaires,

un aspect plus ^{ou moins} dissymétrique ^et à l’intérieur

desquelles ^{on entrevoit} quelquefois plusieurs ^maxima.

Les solutions de sels de didyme, ^{erbium, sama-} rium, etc., dans les divers alcools ou dans l’eau addi- tionnée d’alcool, ^restent liquides jusqu’à ^{très basse} température, puis deviennent visqueuses ^{et se solidi-}

fient complètement ^{à une} température supérieure ^à

celle de l’air liquide ^{en restant} transparentes. ^Les larges bandes observées à la température ^{du labora-}

toire se trouvent, ^à - 188°, séparées ^{en nombreuses} composantes parfois ^{très nettes et} intenses. On obtient donc, ^{comme dans les} cristaux, ^un rétrécissement des bandes accompagné d’une très grande augmentation

d’intensité.

Ce phénomène, qui ^est général ^et qui ^{se manifeste} également ^avec les solutions alcooliques des matières

colorantes, ^est susceptible d’applications considérables pour l’étude des spectres d’absorption.

En particulier, la résolution des bandes d’absorp-

tion montre tout le parti qu’on peut ^{tirer de} l’analyse spectrale ^aux très basses températures pour la re-

cherche et l’isolement des terres rares.

Dans le présent ^{mémoire, nous nous} occuperons seulernent de l’application ^{de ce} phénomène ^{à l’étude}

des déplacements des bandes dans un champ magné- tique. Les bandes des solutions étant, ^{à la} température ordinaire, larges ^et partiellement superposées, ^{il est} impossible d’observer leurs déplacements ^{sous l’in-}

fluence du magnétisme. ^{A très basse} température, grâce ^aux rétrécissements qui séparent les diverses

bandes, ^et grâce ^à l’augmentation d’intensité qui .permet ^{de voir ces bandes sous} la faible épaisseur

nécessaire pour obtenir ^un champ ^{intense, il a été} possible ^{de constater} qu’un grand nombre de bandes des sels de didyme ^{et d’erbium en solutions sont}

variables dans un champ magnétique.

III.

Variation des bandes d’absorption ^des

cristaux de terres rares dans un champ ^ma- gnétique, ^{à la} température ^{de l’air} liquide.

1, Dispositif.

^Le spectrographe, qui ^{a servi à}

l’étude des phénomènes magnéto-optiques, ^{a été} pré-

cédemment décrit ² (réseau plan ^{de Rowland, à}

568 traits au millimètre et 8 centimètres de largeur, objectif ^{de 1 m50,} de distance focale). La seule modifi-

1. C. R. de l’Acad. des Sc., 9 et 50 décembre 1907 2. Le Radium,,. 4, ^n° 2, page 49, et n° 9, page 551.

cation consiste dans le dispositif employé pour porter

les substances à très basse température. ^{La lame}

cristalline est maintenue par ^une pince ^il l’extrémité d’une tige ^{de verre, dans un tube} à enceinte de vide,

à l’intérieur duquel ^{on verse de l’air} liquide. ^{La lame} pouvant ^{être très} étroite, ^la partie ^du tube où elle se trouve est rétrécie de manière à avoir 5 a 4 milli- mètres de dianiètre intérieur ct 7 à 8 millimètres de diamètre extérieur, _y compris l’espace vide. ^On peut

ainsi rapprocher suffisamment les pôles d’un électro- aimant Weiss et obtenir un champ ^assez intense. Dans les expériences qui ^{vont être décrites,} j’ai pu réaliser

un champ maximum de 18 000 gauss ^avec des pôles pleins ^{à extrémité} tronconique ^{et de 15000} gauss

avec des pôles percés. ^{Je suis} parvenu depuis quel-

ques jours à faire réduire encore le diamètre extérieur du tube à air liquide, ^{afin de} rapprocher davantage

les pôles, ^et à modifier la forme de la partie élargie

de ce tube, de manière à employer ^{les bobines} supplé-

mentaires de l’électro-aimant.

20 Propagation ^de la lumière dans une di- rection parallèle ^aux lignes ^{de force d’un} champ magnétique. - Lorsque ^l’axe optique ^d’un

cristal uniaxe et le faisceau lumineux sont parallèles

aux lignes ^{de force d’un} champ magnétique, ^les

bandes se séparent ^{en deux} composantes qui ^corres- pondent ^{à des} vibrations circulaires inverses. Si l’on

dispose ^{devant la fente du} spectroscope ^{un rhomboèdre}

de spath précédé ^{d’une lame} quart d’onde, permettant d’obtenir dans l’oculaire deux plages contiguës ^et d’analyser ^à la fois deux vibrations circulaires inverses,

on voit les bandes ^se déplacer ^{en des sens} opposés

dans les deux plages.

Pour toutes les bandes sensibles du xénotirne et de la lysonite, l’ecart des composantes ^{dans un} champ

déterminé est invariable quelle que soit la tempéra-

ture.

La bande 52203BC03BC, 15 ^du xénotime, ^{fine et} particu-

lièrement sensible au champ magnétique, ^se prête ^à

des mesures précises. ^Une expérience ^très rigoureuse peut être laite de la manière suivante : la lame cris- talline est soumise au champ magnétique ^{à la} tempé-

rature ordinaire; ^on projette ^sur la fente du spectro- graphe l’image ^{de cette lame, sans} interposer d’analy-

seur, et ^on photographie le doublet obtenu. Sans déplacer

le cristal et sans toucher ^au spectrographe ^{ni à la} plaque photographique, ^{on verse de l’air} liquide ^dans

le tube et on projette l’image du cristal sur la fente,

de manière à juxtaposer ^le spectre ^{à basse} tempé-

rature et le spectre ^{à la} température ordinaire. Comme le cristal n’a pas été déplacé, ^{on est} bien certain d’avoir exactement le même champ magnétique ^dans

les deux opérations ; ^{on constate sur} le cliché que

1. Les lames des divers cristaux ont été très habilement

taillées pal’ 11. ^Werlein.

l’écartement du doui)let pas ^varié. L’ensemble des deux composantes ^es[ spulelncnt un peu déplacé ^du

côté du violct, ^{car la} bande 1,’i ^se déplace légèrement ^{vers lcs} peti tps longueurs ^{d’onde sous l’in-}

fluence d’un refroidissement. Cette expérience peut d’ailleurs être répotée ^{pour toutes les bandes et l’on}

observe toujours l’invariabilité des décalages ^{entre les}

composantes correspondant ^à dem vibrations cireu- laires inverses.

L’experzence ^{montre donc} que, dans la limite de

precision ^des observations, ^les chaugements ^de pé-

riorle des electi-ons absoi-baîits, ^sous l’influence ^{£1’ lin} champ magnétique, ^sont indépendants ^{de la} tentpe1Yt-

ture.

Nous obtenons donc la réponse à ^la question qui

avait motivé ces expériences. ^{Même dans les corps} paramagnetiques, ^les déplacements ^{des bandes con-}

stituen t un phenoniène ^de diamagnetisme, indépen-

dant des variations _{du pal} amagnetisme ^{sous l’in-} fluence ^des changements ^de (enipel ^ature.

Xénotime1. - Les figures ^{1, 2 et} 32 représentent,

pour ^tlois groupes du xénotinle, les décalages ^entre

Fig. ^1.

Xénotime. Vibrations circulaires inverses.

Lame de 0""",8; ^2me spectre réseau Rowland. Groupe ^{vert bleu.}

Echelle : 1nnn représente 003BC03BC, 16.

a) 485,3 b) 485,6 c) ^486.0 Champ maonëtique ; ¹²⁰⁰⁰ gauss.

Température ^{de l’air} liquide.

les composantes correspondant ^à des vibrations circu- laires inverses. Ces usures ^{doivent être} rapprochées

des figures ^{5, 6 et 7 du mémoire} publié précédem-

ment dans le Radium (t. ^{IV ;} p. 55; ^février 1907);

Fig. ^2. - Xénotilne. Vibrations circulaires inverses.

Lame de Omm, 8 ; ^2me spectre réseau Borland. Groupe ^vert.

Echelle 1mm représente 0 03BC03BC,165.

a) 520 03BC03BC, 61 b) 522 03BC03BC, 15 c) 525 03BC03BC, 17 Champ magnétique : ¹²⁰⁰ⁿ gauss.

Température ^{de l’air} liquide.

les épreuves photographiques ^{ont été obtenues avec la}

même lame cristalline, ^de 0mm, 8 d’épaisseur3. ^On

1. Pliospliate d’yttrium ^et d’erbium; spectre de l’erbium.

2. Dans la figure ^{3 le sens du} champ ^n’est pas le ^même que dans les heures ^{’1 et 2.}

3. Les décalages ^sont d’ailleurs Indépendants ^de l’épaisseur.

voit, combien le phénomène est plus ^{net a basse tem-} pérature; ^en particulier ^si t’on compara la figure ¹ ci-contre a la figure 5 ^du précédent ^{mémoire, on}

observe à la température ^de

^188° plusieurs ^bandes

Fig. ^3.

Xellolimc. Vibrations circulaires inverses.

Lame de 0mm, 8; 1er spectre ^{réseau Rowland.} Groupe rouge,

Echelle :1mm représente 003BC03BC, 52

a) 65003BC03BC,5 b) (i5 7 c) 633 03BC03BC, 9 d) 65803BC03BC, 10 Champ magnérique : environ ¹³⁰⁰⁰ gauss.

Température ^{de J’ùir} litluide.

fines qui dans les conditions ordinaires empiétaient

les unes sur les auti cs, ou ^{mèmc étaient} invisibles.

Dans la figure ^{2 se trouve la bande très sensible} 52203BC03BC,15 (b) ^sur laquelle j’ai attiré l’attention quel-

ques lignes plus ^haut.

J’ai donné précédemment pour plusieurs groupes du xénotime les valeurs des décalages ^entre les coinpo- santes des bandes; ^bien que les mesures faites à la

température ^{de l’air} liquide ^soient plus précises ^et

aussi pins complètes puisqu’elles peuvent ^{ètre éten-}

dues à des bandes primitivement invisibles, je ^ne publierai pas maintenant de nouveaux résultats numé-

riques ^{relatifs au} xénotime,. En effet nous devons, le

professeur Kanlerlingll ^{Onnes et moi,} reprendre ^ces

recherches au laboratoire cryogène ^de l’Université de

Leyde, ^aux températures considérablement plus ^basses

obtenues au moyen de l’lydrogène liquide. ^{Si les}

difficultés expérimentales n’apportent pas ^un obstacle à l’observation du phénomène ^aux plus ^basses tempé-

ratures actuellement réalisables, les résultats numé-

riques comporterollt ^une précision ^encore beaucoup plus grande.

Je me bornerai donc _pour l’instant à décrire quel-

ques nlodifications dil’ficilement visibles a la tempéra-

ture ordinaire et qui apparaissent ^{nettement à la tem-} péra ture ^{de l’air} liquide.

J’avais précédemment signalé (Radium, ^{t. IV,}

p. 54) qu’une bande du xénotime (65703BC03BC, 16) ^se déplace ^{du côté du} rouge dans chacune des deux

plages, quel que soit le ^sens du champ, ^et que les deux composantes possèdent une différence d’intensité

sans qu’on puisse observer d’une maniére certaine un

décalage ^entre elles. J’avais interprété les observa- tions en émettant l’hypothèse d’une orientation des

tra,,ectoires ^{des électrons sous} l’inlluence du champ magnétique.

L’explication ^{véritable est} toute autre : on voit ^sur la figure ⁶ (Sp. ^1, (b)) que la bande en question ^est double; ^{celle des deux bandes} qui ^{a la} plus ^faible longueur ^{d’onde est très sensible} alors que la seconde

se déplace ^très peu ^{dans le} champ nlagnétique; ^les

milieux des deux bandes se rapprochent alors dans l’une des deux plages ^et s’éloignent dans l’antre

plage; ^{cet effet} produit l’apparence qui ^{avait été}

observée à la température du laboratoire.

L’abaissement de température ^{a révélé une inocli-}

fication d’un type ^nouveau (lui n’a pas ^encore, à

ma connaissance, ^été observé dans les manifesta- tions du phénomène de Zeeman. Les deux compo- santes circulaires d’un grand nombre de bandes,

tout en présentant ^entre elles des décalages plus ^ou

moins grands, prennent ^{en mème} temps ^{une très} notalc différence d’intensité. Parmi ^ces bandes je

citerai lrs suivantes : 48503BC03BC, 3; 48503BC03BC, 6; 48Gp.p.,O [figure ¹ (a), (b), (c)]; 52303BC03BC, 17 [fig. 2 (c)];

64203BC03BC, 3; 64303BC03BC,4; 64503BC03BC, 2; 646M03BC03BC;6; 63403BC03BC, 7;

655:J.p.,9; les deux dernières bandes, extrèmement

6nes, ^{ont des} composantes d’intensités très diffé- rentes ; le phénomène ^{est visible sur la} figure 5 ^en (b) ^et (c).

Nous venons de voir que, pour la bande 657, ^dont

les composantes ^{sont très} inégales ^{a la} température ordinaire, ^{l’ell’et est} expliqué sans aucun doute par la

complexité ^{de la bande. Peut-être en} est-il de même pour quelques-unes des baodes que je ^{viens de} citer, qui ^se dédoubleraient à une température ^suffisam-

incnt basse. Cependant, certaines de ces bandes sont d’une grande ^{finesse; leurs} déplacements ^{sont très no-}

tables et peuvent être suivis depuis de faibles valeurs du

cliamp jusqu’aux plus ^{intenses; les} changements ^d’in-

tensité se font très progressivement ^{au fur et à me-}

sure que les composantes s’écartent ; ^{il me} parait ^dif’- ficile, ^{dans ces} conditions, ^de considérer toutes ces

bandes comme complexe.

Un doit remarquer que lesens des dissymétries ^{d’ in-}

tenst»té ^ne dépend pas du ^sens des déplacements ^des

vibrations circulaires. Les bandes (a), (b), (c) ^de

la figure ^{1 en sont une} preuve; ^on peut ^{citer encore}

les bandes 64203BC03BC, 3 ^et 64303BC03BC, 4 qui ^{donnent toutes}

deux des décalages sensiblement égaux ^{dans le sens} correspondant à des électrons négatifs : pour la bande 64203BC03BC, 3, ^la composante ^la plus ^{intense est celle} qui

absorbe les vibrations de sens opposé ^{au sens du}

courant magnétisant ; ^{1 inverse a} lieu pour la bande 64503BC03BC, 4.

L abaissement de température permet ^encore

d’observer deux effets intéressants.

Une raie extrêmement fine (54003BC03BC,1 ) ^{donne sous}

1"inflaeace du champ magnétique, pour la vibration circulaire tournant dans le sens du courant magnéti-

sant, ^une composante ^{aussi fine, nlals} notablement plus

intense que la raie primitive ^{et située à la même} place; ^au contraire, ^{dans la} plage correspondant ^aux

vibrations de sens opposé, la raie s’étale et ne forme

plus qu’une ^{tache très floue.} Enfin la bande 54503BC03BC, 8

donne à la température ordinaire, ^comme je ^l’ai déjà

montre (Radiznn, ^t. IV, p. 54), ^un doublet synlétrique

dans la plage qui correspond ^aux vibrations de sens

contraire au sens du courant magnétisant, ^et pré-

sente dans l’autre plage ^un rétrécissement accompa-

gné ^d’une augmentation d’intensité. Cette bande ^se

comporte ^{comme si} elle était formée de deux parties

accolées provenant d’électrons de signes contraires, pour lesquels la v aleur absolue du rapport ^{de la} charge

. à la masse serait la mêmes. Si l’on YCr6e de l’air

liquide ^{sur le cristal, la} partie correspondant ^{a des}

électrons positifs disparait totalement, ^tandis dll’aLl

contraire l’autre partie prend ^{une netteté et une inten-}

sité plus grandes : ^on observe alors un décalage ^entre

deux composantes ^{de nome} intensité. En laissant l’air liquide s’évaporer ^et le cristal revenir peu ^à peu à la température ^du laboratoire, ^on voit réapparaître progressivement ^la partie ^{qui avait} disparu ^{à basse} température.

Je n’ai pu jusqu’à présent ^{trouver une} interprétation

satisfaisante de tous ces efféts, ^dont l’explication ^serait importante pour la ttléorie de ces phénomènes.

Tysonite.

J’ai donné précédemment (Badiu1n,

IV, _p. 55) l’ordre de grandeur ^des déplacements ^de quelques ^{bandes de la} tysonite observées à la tempé-

rature du laboratoire. Lorsque le cristal est plongé

dans l’air liquide, ^on reconnaît aisément que la tyso-

nite possède ^un grand nombre de bandes variables

sous l’action d’un champ magnétique. Si l’on inverse

plusieurs ^{fois de suite le sens du} champ, ^{on voit les}

bandes sensibles se balancer, les bandes des deux

spectres juxtaposés ^se déplaçant ^{dans des sens con-}

traires. L’observation du phénomène ^{est facile, même}

pour les bandes très peu sensibles, ^{mais la mesure} précise ^des décalages ^est parfois impossible ^{a cause de}

l’incertitude sur la position du milieu des bandes

lorsqu’elles ^{sont floues ou à} peine ^visibles.

Le tableau suivant résumeles observations relatives à la tysonite, ^les déplacements ^étant rapportés ^{li un} champ ^{de 15000 gauss.} Chaque nombre résulte de la moyenne de 10 ^mesures effectuées sur des clichés,

sauf pour les bandes du rouge qui, ^ne pouvant ^être

photographiées, ^ont été observees directement avec un

oculaire à réticule. J’ai inscrit les moyennes obtenues,

mais il ne faut pas considérer ^{comme exacts} les chiffres correspondant ^{aux millièmes de} 03BC03BC, ^ct même les nombres qui ^se rapportent ^aux bandes très faibles, très floues ^ou très peu sensibles, donncnt seulement l’ordre de grandeur ^du phénomène,. A côté des déca-

lages ^{entre les deux} composantes, ^{sont inscrites les}

valeurs du rapport ^{de la} charge ^{a la masse des électrons,}

en supposant l’existence d’électrons des deux signes ^et

admettant l’invariabilité du champ ^à l’intérieur du cristal..

La bande 62403BC03BC, 97 présente ^une moditication

remarcluable : ^cette bande, l’une des plus fines de la

tysonite, ^se dédouble dans chacun des deux spectres

qui correspondent ^aux vibra tiens circulaires; ^{elle se} comporte ^{comme si elle était} due à la fois à des électrons positifs ^{et à} des électrons négatifs, possédant

exactement la même période de vibration et le même

rapport ^{de la} charge ^{à la} masse, les électrons positifs

étant les plus ^{nombreux, car la} composante qui ^leur correspond ^{est la} plus intense. L’effet subi par la bande 624,97 semble favorable ^à l’hypothèse de l’existence simultanée d’électrons positifs ^et d’électrons négatifs.

Parisite.

La parisite ^{renferme à} l’état de fluo- carbonates les corps du groupe du didyme, que la tysonite ^contient à l’état de fluorures; les deux cris- taux possèdent ^le spectre ^très caractéristique ^du didyme, les groupes ^de bandes situés dans les mêmes

régions ayant ^{une même} physionomie d’ensemble, ^tout

en présentant dans le détail de notables différences.

ll est donc intéressant de comparer la parisite ^{et la}

tysonite ^au point ^{d(’ vue des} phénomènes ulablll’,to- Optiques.

Le tableau ci-dessus donne les résultats des me- sures relatives à la parisite.

Les déplacements ^{de certaines handes} (parisite 50903BC03BC, 57 ^et tysonite 62403BC03BC, 97) ^sont considérables et

correspondraient, d’après ^{la théorie} élémentaire de Lorentz et en admettant _cluc la valeur absolue de la

charge ^soit toujours ^{la même, à des} corpuscules ^char- gés ^{les uns} négativement ^{les autrcs} positivement, pos- sédant une masse environ six fois plus faible que la

masse des corpuscules cathodiques.

La comparaison des résultats obtenus avec la pari-

site et la tysonite ^montre que ^les bandes sensibles se

trouvent dans des groupes analogues. ^{Ainsi les}

groupes compris ^entre 50503BC03BC et 52503BC03BC contiennent dans chacun des deux cristaux un grand ^{nombre de}

bandes sensibles ; ^au contraire, ^{dans les} groupes extrêmement nels situés entre 560 et 590, ^{on ne ren-}

contre pas ^de bande sensible pour la tysonite ^{et l’on}

ne trouve pour la parisite qu’une ^{bande variable, à} peine perceptible.

La comparaison ^ne peut guère ^être poussée plus ^loin

et je ^n’ai pu établir une correspondance ^{entre les}

bandes des deux cristaux. Considérons, ^en effet, ^les bandes 517,3 ^{de la} tysonite ^{et 518,6 de la} parisite, qui paraissent ^se correspondre, ^{étant toutes deux à}

l’extrémité de groupcs analogues ^{et subissant sous}

l’action des changements ^de température ^des déplace-

ments sensiblement égaux ; ^il semble naturel de les attribuer à des électrons de même espèce ^{et l’on} peut penser que les déplacements ^sous l’action du champ magnétique ^{doivent être les mêmes ;} l’expérience

montre que ^ces déplacements ^ont lieu dans le même

sens et sont comparables, ^{mais les} mesui es ne sont pas ^assez précises pour que l’on puisse ^{affirmer si ces} déplacements ^{sont ou ne sont} pas identiques. ^D’autre part, le groupe orangé ^{de la} tysonite ^et le groupe ^vert de la parisite contiennent chacun une bande très sen-

sible dont on neretrouve pasl’analogue dans le groupe

correspondant ^de l’autre cristal.

En résumé, ^les propriétés magnéto-optiques ^{de ces}

deux cristaux de même famillc présentent ^de grandes

ressemblances dans l’ensemble, ^mais aussi de notables différences dans le détail des phénomènes.

Apatite jaune d’Espagne. - L’apatite ^{est un} fluophosphate ^{de chaux contenant du} didyme; ^les

bandes de l’apatite ^sont peu intenses ^et dif6cilement visibles à la température ordinaire, ^{sous une} petite épaisseur, ^{avec la} grande dispersion ^du réseau. A la

température ^{de l’air} liquide, les cristaux qui ^m’ont

été donnés _{par M.} Werlein ont manifesté, ^{sous la faible} épaisseur de 1 mm, 8, qua tre ^bandes qui tou tes sont sen-

sibles à l’action du champ magnétique ^{et donnent}

encore deux sens opposés ^de déplacement pour les

bandes d’absorption de vibrations circulaires de même

sens.

52703BC03BC (électrons positifs); 57503BC03BC (électrons positifs) ;

58203BC03BC (électrons positifs); 58603BC03BC (électrons négatifs).

2° Propagation ^{de la lumière} normalement

aux lignes ^{de force d’un} champ magnétique. -

On sait que les bandes des spectres ordinaire et extra-

ordinaire, la vibration étant parallèle ^{ou normale au} champ magnétique, donnent à la température ^du

laburatoire des doublets ou des élargissements plus

ou moins dissymétrique. Les mêmes phénomènes

s’observent avec une netteté beaucoup plus grande ^à

la température ^{de l’air} liquide ^{et les doublets appa-}

raissent pour des champs magnétiques moins intenses.

Fig. ^4.

^Xénotime.

Lame de 0mm, 8; 2me spectre ^réseau Rolland. Groupe ^vert.

Echelle : lm’° représente 003BC03BC, 166.

1. Spectre ^{ordinaire à 2013188° en dehors du} champ.

2. Spectre ordinaire, ^vibration parallèle ^au champ.

3. Spectre ordinaire, ^vibration iioi-ri)ale au champ.

4. Biréfringence magnétique.

a) 52003BC03BC, 61 b) 52203BC03BC, 15 c) 52503BC03BC, 17 Champ magnétique : 17 140 gauss.

Les figures ^{4 et 6} représentent ^les modifications des groupes ^{vert et} rouge du xénotime à - 188 degrés

Fig. ^6.

^Xénotime.

Lame de 0""",8; ^1er spectre ^{réseau Rolland.} Groupe rouge.

Echetle : 1mm représente 003BC03BC, 32.

1. Spectre ordinaire à -188° en dehors du champ.

2. Spectre ordinaire, ^vihration parallèle ^au champ.

3. Spectre ordinaire, ^{vibration normale au} champ.

a) 65003BC03BC, 61 c) 65803BC03BC, 10 Champ magnétique : ^{17 LW} gauss.

dans un champ ^{évalué à} 17 140 gauss. L’axe optique

du cristal est parallèle ^{au faisceau et} par conséquent

normal au champ. ^Les spectres 1 ^{sont obtenus en}

dehors du champ magnétique; ^les spectres ^{2 corres-} pondent ^à la vibration ordinaire parallèle ^au champ;

les spectres 5 représentent l’absorption ^de la vibration ordinaire normale au champ.

Ces figures peuvent ^être comparées ^aux figures ²

est 5 d«un mémoire précédent (radium, ^t. IV, p. 51), qui avaient été obtenues à la température ^ordinaire

au moyen du même cristal (épaisseur Omm,8) ^avec

des champs magnétiques plus ^intenses (24600 ^et

28760 gauss).

Dans la figure ^{4, on} peut remarquer le doublet

dissymétrique ^{de la bande} 52203BC03BC, 15 (b); ^{à -188°}

les composantes sont nettement visibles dans un

champ ^{de 17 000} gauss, alors qu’à ^la température

du laboratoire, la bande manifeste seulement un

étalement du côté du rouge ^{et un} déplacement ^du

maximum d’absorption ^{vers le violet; dans les condi-}

tions ordinaires le doublet ne peut ^{être entrevu} que pour des champs magnétiques ^{voisins de} 30 000 gauss.

Si l’on fait tourner l’axe optique du cristal dans un

plan parallèle ^{au faisceau et aux} lignes de force du

champ, ^{il se} produit ^un effets très intëressant : les deux composantes du doublet de la bande 52203BC03BC, 15, pour ^la vibration parallèle ^{et pour la vibration nor-}

male ^au champ, s’écartent; puis ^la composante ^la plus ^{forte se divise en un doublet} dissymétrique, ^dont

la composante ^la plus ^{intense est} du côté du violet;

on obtient ainsi un triplet qui ^{est nettement visible}

en b sur la figure 5. Si l’on continue à rapprocher ^la

Fig. ^5. - Xénotime.

Lame de 0mm, 8; ^2mo spectre réseau Rowland. Groupe ^vert.

Echelle 1 mm représente 003BC03BC, 172.

1. Spectre ^{ordinaire en dehors du} champ.

2. Spectre de la vibration parallèle ^au champ.

5. Spectre ordinaire, ^{vibration normale au} champ.

Axe optique légèrement ^{incliné sur} la direction du faisceau lumi-

neux et parallèle ^au plan du faisceau et des lignes de force du champ magnétique.

Champ magnétique : 17 500 gauss.

direction de l’axe de la direction du champ, ^{les com-}

posantes extrêmes du triplet s’écartent progressive-

ment ; dans le spectre de la vibration parallèle ^au champ ^{une forte et} large ^{bande du} spectre ^extraordi-

naire apparaît ^de plus ^en plus, mais dans le spectre

de la vibration normale au champ, qui ^{ne renferme}

que les bandes du spectre ordinaire, ^les composantes

extrêmes du triplet tendent à devenir égales ^{et se} rap-

prochent ^des positions occupées par les deux compo-

santes de la bande 522, 15 ^{dans le cas où l’axe est}

parallèle ^au champ; ^la composante ^{médiane, iswu de}

la plus forte bande du doublet dissymétrique prilnil il’,

reste sensiblement à la même place. s’an’aiblit petit a petit, ^et disparait.

Les aulres phénomènes visibles dans les figures 4,

5 et 6 donnent des exemplcs ^des différents types ^de modification précédemment ^décrites (duublets symé- triques ^ou dissymétriques, élargissements, simples déplacements, etc.).

L’effet simultané de la dispersion ^{anomale et de} l’inégalité des modifications produites par le champ

sur les bandes du spectre ordinaire, ^{suivant l’orienta-}

tion des vibrations par rapport ^au challllp, ^{entraîne la} biré fringence magnétique du cristal. On peut ^mettre

en évidence ce phénomène, ^comme je ^l’avais déjà ^fait

a la température ^ordinaire (Radiiini, ^{t. IV,} p. 51,

fige ^2, Sp.4) au moyen d’un compensateur ^de Babinet, par ^une expérience identique ^{à celle} que MM. Voigt ^et

Wiechert ont i-éalisée avec la vapeur de sodium.

Dans le spectre ^{5 de la} figure ^4, les dislocations de la frange ^{mettent en} évidence la ditl’érence de marche, auprès des bandes d’absorption, des vibra- tions parallèles ^{et normales au} champ, l’intensité du

champ ^{étant 17 100} gauss, l’épaisseur du cristal

0mm, 80 ^{et la} température ^-188°.

Je ne décrirai pas les variations des spectres ^des divers cristaux, lorsque la lumière se propage ^nor- malement au champ, ^car je ^me propose ^de reprendre

cette étude dans des meilleures conditions, c’est-à-dirc

aux plus ^basses températures que l’on puisse ^actuel-

lement obtenir..

VI.

Variation des bandes d’absorption ^des

solutions de divers sels de didyme ^{et d’er-} bium, ^{dans un} champ magnétique.

Le dispositif employé pour l’étude des phénomènes magnéto-optiques ^dans les solutions est semblable au

dispositif employé pour les cristaux. Le sel dissous dans l’un des divers alcools ou dans un mélange

d"eau et d’alcool est renfermé dans ^un tube de 5 millimètres, _que ^l’on place ^{dans la} partie ^rétrécie

du tube à air liquide, ^{entre les} pôles de l’électro- aimant. L’influence du champ rnagnétique ^s’observe aisément, lorsque ^{le faisceau est} parallèle ^au champ magnétique, ^avec l’analyseur circulaire composé ^d’une

lame quart d’oude suivie d’un rhomboèdre de spath disposé devant la fente. Lorsque ^le charnp ^{est excité,}

les bandes correspondant ^à des vibrations circulaires inverses se déplacent ^{en des sens} opposés ^{dans les}

deux plabes ^données par ^le rhomboèdre, et ^le léger

balancement qu’on ^{observe en inversant} plusieurs

fois de snite le sens du champ permet ^{de mesurer les} déplacements ^{ou tout au moins, s’ils sout très faibles,}

d’évaluer leur ordre de grandeur.

Dans toutes les solutions jusqu’à présent étudiées,

les baudes correspondant ^{Ù des} vibrations cit-eu- laires de iiiêttte sens 11(’ sont pas ^toutes déplacées

ri il même côté; l’effet, ^{même s’il est de sens Ínl’erse}

ail sens observe: _pour 101l/es les J’oies des vapeurs, est en géneral ^du même ordre de que ^le phenontène ^{de Zeeman.}

Nitrate de néodyme. - ^{!)ans les solutions de}

oitrate de néodyme, ^la bande donnant le résultat le

plus ^{net est la bande fine et intense} du groupe ^vert

(32203BC03BC, 9 dans la solution à 10 pour 100 dans l’alcool

éthyliclue) : ^le décalage ^{entre les deux} composantes

est de 003BC03BC, 05 pour ¹⁴ 000 ganss. ^{Les deux} bandes voisines, plus ^{faibles et} plus ^floues (52103BC03BC, 9 ^et 52503BC03BC, 9), ^{ont des} déplacements ^{du même ordre de} grandeur. ^{Le sens du} phénomène correspond, pour

ces trois bandes, ^à des électrons négatifs.

Le groupe jaune ^vert renferme deux bandes

(58103BC03BC, 5 ^et 58503BC03BC, 1, ^solution éthylique) qui ^{se dé-} placent ^très légèrement (003BC03BC, 01 ^à 003BC03BC, 02 pour 14000 gauss) ^{dans le sens} correspondant ^{à des élec-}

trons positifs.

Les bandes sensibles _{du groupe} vert se retrouvent dans les diverses solutions alcooliques, ainsi que dans la solution aqueuse additionnée d’ulccml i, ^{et les dé-} placements ^ne paraissent pas dépendre du solvant. La hande 58103BC03BC, 5 ^{de la solution} éthylique ^{se retrouve}

à peine déplacées, ^mais beaucoup plus ^{fine et} plus

faible dans la solution méthylique, ^et paraît ^dans

cette dernière solution posséder ^{la même} sensibilité à l’action du champ magnétique.

L’addition de perchlorure ^{de fer,} corps ^très magné- tique, ^ne modifie pas visiblement les décalages ^entre

les composantes.

En observant lc spectre pendant le réchauffement et la liquéfaction ^{de la solution,} je n’ai observé aucun

changement brusque correspondant ^au changement

d’état de l’airool.

Le déplacement de la bande sous ^l’in- fluence ^du magnétisme ^{est encore visible} après ^la liquéfaction de ^l’alcuol; mais à la température ordinaire, les bandes empiètent beaucoup trop ^les

unes sur les autres pour que l’on puisse ^entrevoir

leurs modifications dans un champ magnétique.

La séparation ^{des bandes en deux} composantes ^cor- respondant ^a des vibrations circulaires inverses ne -

peut ^ètre obtenue que dans un corps isotrope ^{ou un}

cristal uniaxe dont l’axe est orienté parallèlemeut ^au champ; ^{dans ces} conditions, ^{avec le nitrate de néo-} dyne ^non dissous, ^{on observe} seulcmetlt les élargis-

sements et dédoublen1ents dissymétricfues ^{des bandes}

très fines du groupe situé ^vers 625!J.1J..

Chlorure de didyme. -- Le chlorure de didymc

1. L’addition d’alcool est indispensable pour obtenir ^une

solution solide transparente.

en solution dans l’alcool méthylique possède plusieurs

bandes variables. Lapins sensible est la bande 50903BC03BC, 6 (électrons positifs, décalages 003BC03BC, 11 pour 1 4 000 gauss)

et il e;t intéressant d’observer que dans les cristaux de parisite (carbonate ^{de Ce, Lcc, Di avec Ca et} FI)

que ^{nous avons} étudies plus ^haut, la bande la plus

sensible se trouve a peu près ^{à la même} place ^est

subit un effet de même sens environ deux fois plus grand.

Dans le ^{vert se} trouve un groupe dont trois bandes sont très nettes et intenses (52003BC03BC, 7; 52203BC03BC, 0;

52203BC03BC, 5). ^{La bande} 52003BC03BC, 7 (électrons négatifs)

donne un décalage ^{évalué à} 003BC03BC, 04 pour 14000 gauss;

la bande voisine (électrons négatifs) ^se déplace plus

faiblement et la bande 52203BC03BC, 5 n’a pas paru ^sen- sible.

Dans le groupe jaune-vert ^on observe trois bandes variables : 57603BC03BC, 1 (électrons positif’s, décalage ^envi-

ron 003BC03BC, 04); 57803BC03BC, 7 (électrons négatifs) ^et 57903BC03BC, 6 (électrons négatifs). ^Enfin deux fortes bandes situées

vers 68003BC03BC et correspondant à ^{des électrons} négatifs

donnent entre leurs composantes ^des décalages ^de 003BC03BC, 06 ^à 003BC03BC, 07.

Toutes ^ces bandes ^se retrouvent légèrement dépla-

cées avec les solutions dans l’alcool éthylique ^{ou dans}

l’eau additionnée d’alcool. Leurs déplacements ^dans

un champ magnétique paraissent invariables.

Mélanges ^{de chlorure et de} nitrate de di-

dyme. - L’addition de petites quantités de nitrate de

didyme ^{à une} solution de chlorure affaiblit très rapide-

ment plusieurs des bandes les plus ^intenses (52003BC03BC,7;

52203BC03BC, 5; 57203BC03BC, 7; 57403BC03BC,5; 57603BC03BC,1); ^{ces bandes}

deviennent très faibles ou disparaissent ^{dans un} mélange ^{de 5} de chlorure et 5 de nitrate pour 100 d’alcool méthylique.

La bande 52203BC03BC, 0 ^{sc conserve dans le} mélange ^et

dans le nitrate pur.

Au fur et à mesure qu’on augmente ^la proportion

de nitrate de didyme, ^des bandes nouvelles apparais-

sent (62203BC03BC, 9; 52503BC03BC, 5; 577!J.p..7; 58103BC03BC, 4; ^dans

un mélange ^{de 7,5} de chlorure et 2,5 de nitrate pour 100 d’alcool méthylique).

La bande (électrons négatifs, décalage ^0,05

pour 14000 gauss) augmente constamment et constitue dans le nitrate pur la bande la plus intense du groupe vert et en même temps ^{la bande la} plus ^{sensible au} champ; ^{la bande} 52503BC03BC, 5 (électrons négatifs) ^{et la}

bande 58103BC03BC, 4 (électrons positifs), après ^être passées

par ^un maximum d’intensité, ^se retrouvent également

dans le nitrate, ^{mais sont très} affaiblies.

Enfin 1 addition d’eau à la solution alcoolique ^de

nitrate pur fait apparaître quelques bandes de la solu- tion de chlorclre, ^en particulier ^{la bande} 52003BC03BC.

On peut donc suivl’e chacune des bandes dans ^ses

transformations successives: ^les déplacements ^dans

UH chantp iiiagiiétiqiie paraissent toujours inclépen-

dants de CPS transformations.

Sulfate de didyme. - Le sull’ate étant insoluble dans un mélange ^{d’eau et} d’alcool, ^on observe dans le sel solide, ^comme précédemment dans le nitrate solide,

les élargissements ^ou dédoublements des bandes fines du _groupe orangé ⁽⁶²⁵ 03BC03BC).

Oxalate, fluorure et autres sels de didyme

insolubles.

Les spectres ^{de ces sels} peuvent ^être exaulÎnés ^en mettant la matière pulvérulente ^{en sus-} pension dans l’alcool et solidifiant la ^masse. Aucune bande n’a paru sensible ^au champ ; ^{il est} probable

que les bandes ^{ne sont} pas ^assez fines pour que les

élargissements soient visibles.

Chlorure d’erbium.

Les bandes suivantes se

déplacent ^{dans un} chanip magnétique : 48703BC03BC (élec- trons négatifs, décalage ^environ 0,1 pour 14000 gauss) ;

48803BC03BC (électrons négatifs) ; 52503BC03BC, 8 (électrons posi-

tifs, décalage 0,08) ; ^{541 !1.p-} (électrons négatifs).

V.

Polarisation rotatoire magnétique.

L’étude de la polarisation ^rotatoire magnétique ^a

basse température ^conduit à des résultats très impor-

tants.

Il existe en effet, _pour ^rendre compte ^du phénomène

de la polarisation ^rotatoire magnétique, deux théories

principales 1 qui donnent des résultats à peu près identiques pour la dispersion rotatoire dans les régions éloignées ^{des bandes} d’absorption, ^mais qui ^{se trou-}

vent ^en opposition pour les variations du pouvoir ^rota-

toire auprès ^et à l’intérieur des bandes.

La théorie des cc courants moléculaires » repose

sur les hypothèses suivantes : Dans les _corps magné- tiques ^il préexiste ^{des courants} moléculaires qui, ^étant équivalents ^à des feuillets magnétiques, s’orientent sous l’influence d’un chanlP magnétique; ^les lignes ^de

force de ces aimants ainsi orientés se superposent ^a

celles du champ ^extérieur.

Dans les corps lianhagnétiques, ^il n’y ^a pas de ^cou- rants préexistants, ^mais, lorsqu’on produit ^un champ magnétique, ^{des couranls} moléculaires prennent ^nais-

aance par effet d’induction ^{et ces courants} engendrent

des lignes ^{de force} magnétiques qui s’opposent ^au champ extérieur, conformément à la loi de l.enz.

n’après ^{cette théorie, la} dispersion ^rotatoire magné- trique ^{duit être de sens} opposés ^de part ^{et d’autre}

d’une bande d absorption.

Cette théorie des courants moléculaires sup- pose que l’électron vibrant ^sous 1"action de la lumière est non seulement ^une charge électrique, mais aussi

1. P. DRUDE. Lelabuch der Optik. ^lU06, page ^406.