Mesure de l'énergie dépensée par un appareil électrique

HAL Id: jpa-00237842

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Submitted on 1 Jan 1881

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Mesure de l’énergie dépensée par un appareil électrique

A. Potier

To cite this version:

A. Potier. Mesure de l’énergie dépensée par un appareil électrique. J. Phys. Theor. Appl., 1881, 10

(1), pp.445-447. �10.1051/jphystap:0188100100044501�. �jpa-00237842�

445

RÉSUMÉ.

1° Une méthode directe a été donnée pour ^mesurer la

plus petite charge

nécessaire pour

produire

^une

polarisation

^déterminée

d’une électrode.

2° A l’aide de cette

méthode, j’ai

^démontré l’existence d’une pre- mière loi : La

capacité

^{initiale est}

indépendante

^{du sens de la} po- larisation.

3° Une seconde loi s’énonce ainsi : La

capacité

élémentaire d’une électrode _pour ^une

force

électromotrice donnée ^ne

dépend

pas de la nature de

l’électrolyte.

^{Cette loi a été}

^vérifiée,

^{d’abord à}

l’aide de mesures effectuées par la méthode

ci-dessus, puis

^d’une

manière

complètement différente,

_par ^{une seule}

expérience quali-

tative. On en déduit les

propositions

suivantes :

Pour faire

passer par ^une

polarisation

instantanée la

force

électromotrice existant

entre une électrode et un

électrolyte

d’une valeur e1 à une va-

leur _e2,

il faut

^une

quantité

^d ’électricité

toujours

^{la même,}

quelle

que ^soit la nature

chimique

^de

l’électrolyte (corollaire : L’énergie

mise ^en

jeu

^est

également invariable).

La

charge

^{de la couche}

électrique

double existant à la

surface

de contact d’une électrode ^et d’un

électrolyte

^ne

dépend

pas de la

nature de

l’électrolyte

^, pourvu que la

différence électrique

^reste

la même

(corollaire : L’énergie potentielle

^{de la couche double}

dépend

^{de sa}

force

électromotrice

seulement).

4° ^{J’ai donné} une mesure absolue de la

capacité

^{initiale du}

platine plongé

dans l’eau acidulée par l’acide

sulfurique.

^{J’ai montré que}

cette

capacité

peut ^{varier sous} différentes influences.

Enfin

j’ai indiqué quelques

faits relatifs à la

dépolarisation spontanée qui

^{succède à une}

polarisation

instantanée.

MESURE DE L’ÉNERGIE DÉPENSÉE PAR UN APPAREIL

ÉLECTRIQUE;

PAR M. A. POTIER.

Prenlière méthode. - Soient

V,

^et

V2

^les

potentiels

^{aux deux}

bornes d’un

appareil quelconque,

^{contenant une}

lampe,

^{des élec-}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:0188100100044501

446

tro-aimants,

^un

électrolyte,

^et parcouru par ^{un courant} d’inten- si té

variable

^mais

périodique.

Fig. I.

Soient de

plus

^{R une} résistance _connue,

non susceptible

^Li’imiccc-

tion

(1),

^f’aisant

partie

^du

^circuit,

^{et V le}

potentiel

de l’autre cxtré- mité de cette résistance. La méthode de M. Joubert

(2)

^{donne la}

valeur _moyenne de

(V-V2)2

^{ou de}

f(V-V2)2 dt ;

^conlme

V =

V1

^-E-

Ri,

^cette méthode détermine

Si l’on fait trois

expériences,

^en laissant à i la même valeur et en

donnant à R les valeurs _o,

Rt, R2,

^on pourra déterminer les coef- ficien ts deltet de

R2,

c’est-à-dir e 1 °

f i(V1 - V2)clt,

^ou

l’énergie

moyenne

dépensée

par

l’appareil, et

^2°

f i2 dt,

^ou la seule moyenne ayant ^{un sens} pour l’intensité de courants de sens variable.

Les

expériences

^se feront ainsi :

l’aiguille

^{et une}

paire

^{de cadrans}

de l’électromètre restant en communication ^avec

V2,

^il suffira de

metLre l’autre

paire

successivement en

.A.,

^{B. C.}

Fig. ^2.

(’ ) ^Par exemple ^{un fil} eplié ^{sur lui-même.}

(2) Voir Journal de Phy sique, ^t. IX, p, 297, ^et Annales tle l’École n’orniczle supe-

rieure, ^2° serie, ^t. X, p. 131.

447 Seconde nlétlzode. - Soient

toujours ^{V1, les} potentiels

^des

deux

points

^entre

lesquels

^{on veut mesurer la}

dépense d’énergie,

R une résistance.

Dans une

première expériences,

^{on met}

l’aigoille

^{d’un électro-}

mètre de Thomson au

potentiel ^V2,

^{les cadrans aux}

potentiels ^v-

¹

et BT; la déviation de 1 électromètre mesure

Dans une deuxième

expérience,

^{on met}

l’aiguille

^{et une}

paire

^de

cadrans ^au

potentiel ^V1,

^l’autre

paire

^au

potentiel V ;

l’électromètre

m esure f (V1-V)2 2 dt ;

^la différence donne

On ^a d’ailleurs à

chaque

^instant

par

suite,

la dernière

intégrale représente R f i(V2- V1) dt ;

^{on en}

dédui t

l’énergie dépensée fi (V2-V1) :

^{on a de}

plus

On n’obtient _pas

ainsi f(V2 - V1)2 dt qu’a

^{mesuré M.}

^Jonbert,

mais deux autres

intégrales qui

^{ont un sens}

physique

mieux déter-

miné ; l’énergie

^se déduit de deux mesures au lieu de

trois,

^{et l’on} peut choisir R de telle sorte que

R2 fi2

^{dt soit}

petit

par rapport ^à

Rfi(V2- V, )dt,

^{tout en étant}

susceptible

^{d’une 111eSl1re exacte.}

Il est entendu que les

intégrales représentent

^{la valeur} moyenne des

quanti tés

^{sous le}

signe f pendant

^une

période.