Valeur approchée de quelques moments quadripolaires électriques de noyaux de masse à > 218

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Submitted on 1 Jan 1959

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Valeur approchée de quelques moments quadripolaires électriques de noyaux de masse à > 218

R. Foucher

To cite this version:

R. Foucher. Valeur approchée de quelques moments quadripolaires électriques de noyaux de masse à > 218. J. Phys. Radium, 1959, 20 (10), pp.836-837. �10.1051/jphysrad:019590020010083601�.

�jpa-00236153�

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écart est dû ^à l’effet décrit _par Kirkwood [10], ^Bauer

et Magat [11] ; ^{il est} possible, ^comme dans l’infra- rbuge d’utiliser un diagramme ^{039403B4 fonction de} (D - 1) 1(2D + 1), ^nous le donnons (fig. 3). ^On y constate que l’acétonitrile se cond.uit bien comme un

solvant inerte, ^le nitrométhane étant plus ^{actif. Les}

autres corps ^{ont un} comportement normal, compte

tenu des propriétés que ^nous leur connaissons.

(*) Par les soins de Mme Dumain, ^du Laboratoire Central des Poudres, que ^nous tenons à remercier.

Lettre _reçue le 11 juillet ^1959.

Note ajoutée à la correction.

D’après Pople (J. ^Chem- Phys., 1958, 28, 601) ^le déplacement ^{A8 est} proportionnel

au carré du champ créé par le solvant, ^alors que D -1

2D + ¹ est proportionnel ^au champ lui-même. Le diagramme ^mo-

difié en conséquence ^{ne montre} pas de différence ^essen-

avec celui donné ici (fig. 3).

BIBLIOGRAPHIE

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[2] a) ^COHEN (A.D.) ^{et REID} (C.), ^{J. Chem.} Phys., 1956, 25, ⁷⁹⁰ (mesures ^à 29°). b) ^DRINKARD (W.) ^et

KIVELSON (D.), ^J. Phys. Chem., 1958, 62, 1494.

[3] ^Z. Elektrochem., 1955, 59, ^23.

[4] ^{J. Chem.} Phys., 1939, 7, ^93.

[5] ^{J. Chem.} Phys., 1958, 28, ^601.

[6] ^MAVEL (G.), ^à paraître ^J. Physique Rad.

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[11] ^J. Physique Rad., 1938, 9, ^319.

VALEUR APPROCHÉE

DE QUELQUES ^MOMENTS QUADRIPOLAIRES ÉLECTRIQUES

DE NOYAUX DE MASSE A > 218

par R. FOUCHER Laboratoire de Physique ^Nucléaire

Orsay (Seine ^et Oise).

L’existence de moments quadrupolaires électriques

liés à ^une déformation permanente des noyaux de N et Z éloignés ^{des nombres} magiques, ^{même si leur}

spin ^est nul, ^{est bien} établie, mais leur relation avec

les moments d’inertie correspondants ^{reste un} pro- blème des théories du noyau ^et leurs déterminations expérimentales ^{dans la} région ^{des masses} atomiques

A > 210 par spectrométrie optique ^ou par excitation coulombienne sont peu nombreuses ^et peu précises [1] [2] [3]. Les atténuations observées dans les corré- lations angulaires oc-Y (noyaux pair-pair) ^{ont été} expliquées par le couplage ^{de ces moments avec les} gradientsde champ électriques cristallins [4] ^{et per-}

mettent de prévoir ^{la valeur} relative des vies moyennes de quelques niveaux de rotation. Les vies les plus longues ^ont été mesurées directement par la méthode des coïncidences difiérées (224Ra, 226Ra) [5] [6]. ^{On en}

déduit les moments quadrupolaires ^à partir ^{de la for-}

mule de Bohr et Mottelson [7], ^{si on connait} les coeffi- cients de conversion interne [8]. La vie moyenne du niveau 2 + de 241 MeV du ²²⁰ Rn, noyau situé dans ^la

zone de transition vibration-rotation [9], ^a été mesurée

[10] ^{et le moment} Qo qui ^{en est déduit se} place ^bien

sur la courbe extrapolée Qo (A) [1] ; ^{ceci amène à}

penser que la formule de Bohr ^et Mottelson est uti- lisable dans la région A > 218 pour prévoir ^une

valeur approximative ^des Qo ^et vies moyennes ^T des niveaux à partir des corrélations angulaires oc-y ^des 22°Rn 222Rn, 224Ra, 226Ra, 234U [11] avec ^{comme seules} hypothèses supplémentaires que le noyau de recul est arrêté

lorsqu’il ^{émet le} rayonnement y (t6mps

d’arrêt N 10-12 sec) et que les gradients ^de champ électriques q des chlorures et nitrates de ces éléments sont identiques.

Dans ces conditions les fréquences d’interaction

quadrupolaire ^sont toutes de la forme mn ^{= a} qQon

et les vies moyennes de la forme ’1"n = hn /Qôn ; ^nous

obtenons donc les valeurs relatives des Qon et ^{Tn à} partir ^des produits ^{mn Tn tirés} des facteurs d’atténua- tion mesurés et si nous choisissons le 226 Ra comme

noyau de référence (wT-- 1, ^T

^9.10-10 sec) ^ces

valeurs sont :

La similitude des Qon ^{et ’t’n} obtenus ainsi et par

mesure directe ds vies moyennes pour ^les 220Rn, 224Ra, ^{226Ra nous amène à} estimer que Qon ^{et Tn} (222Rn ^et 234U) sont correctes. Il est certainement très approximatif de supposer ^constant le produit E2 ^X Qo ^x A 5/3’ où Ez ^est l’énergie ^duniveau 2 + du noyau pair-pair ^{de masse} A ; cependant ^nous l’admettrons pour les noyaux voisins du 22"Rn dans la ^mesure où

nous retrouvons ainsi une valeur voisine de 4 barns pour Qo > (222Rn) ; ^alors Q° > (218Rn) - 2,1 ^barns

et Qo(222Ila) - 6,6 barns. Enfin à partir ^de Qo(225th) ^et Q°(228Th) ^{voisins de} 7,5 ^{et 8 barns et} Q,,(A > 238)

inférieur à 14 barns, ^nous pouvons estimer la ^vie

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019590020010083601

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moyenne des premiers ^niveaux correspondant. ^En

résumé nous avons le tableau suivant :

Les valeurs de Qo ^{et T} indiquées ^{ne sauraient être} qu’approchées ^{et leur} détermination _{par la} ^mesure directe des vies moyennes ^et l’étude des corrélations

angulaires oc-y ^{est en cours.} Elles perm,ettent ^néanmoins

de faire déjà plusieurs remarques ^sur les vies _moyennes des premiers ^{niveaux 2+} des noyaux pair-pair ^de

masse A > 218 et sur leurs moments quadrupo-

laires :

1) Les vies moyennes expérimentales ^des premiers

niveaux 2 + ^{de cette} région passent, lorsque ^A croit,

par ^un maximum ^au 224Ra puis restent supérieures

à 10-1° sec ou de cet ordre. La valeur estimée pour

«226Th) ^{ne tient} pas:compte ^du fait que dans ^{ce cas}

E2( 2 2 6Th) > E2(226Ra) alors que l’énergie ^{Ez de}

l’isobare de Z le plus ^{élevé est} normalement ^la plus

faible.

2) L’addition de deux neutrons fait varier le mo-

ment quadrupolaire moyen des Radons de 1 barn

environ ; celui des radium varie moins. Par contre les moments varient approximativement ^{de 2,5 à 3 barns} lorsqu’on ajoute ² protons ^au 2£gRn ^{et au} 222Rn (Dans

la région ^{des terres rares cette variation} brusque ^de Qo ^{a lieu} pour ^N

88).

Lettre reçue le 24 juin ^1959.

RÉFÉRENCES

[1] ALDER-BOHR et al., ^Rev. of mod., 1956, 28 432.

[2] ^NILSSON (S. G.), Kgl ^Danske Mat. Fys., 1, ^n° 8, 1959.

[3] ^NEWTON (J. O.), ^Nuclear Physics 1957, 3.

[4] ^{ABRAGAM et POUND,} Phys. Rev., 1953, 92, ^943.

[5] ^SIEKMAN (J. C.) ^{et WAARD} (H. DE), ^Nucléar Physics, 1958, 8, ^{n° 4.}

[6] VARTAPETIAN (H.) ^{et FOUCHER} (R.), ^{C. R. Acad.}

Sc., 1958, 246, ^939.

[7] ^BOHR (A.) and MOTTELSON (B.), Kgl ^{Danske Mat.} Fys.

Medd., 1953, 27, n° 16,

[8] SLIV ^{et BAND,} Publication acad. Sciences Moscou Lé-

ningrad ^1958.

[9] SCHARFF-GOLDHABER (G.), Phys. Rev., 1956, 103, ⁸³⁷

et Congrès international de Physique nucléaire de Paris, ^{Dunod 1958.}

[10] ^SIEKMAN (J. G.) ^{and POTT} (G. T.), Physica, 1959, 25, ^{n° 2.}

[11] ^NEWTON (J. O.), Progress ^{in nuclear} Physics, 1954, 4, ^234.

POUVOIR SÉPARATEUR ^{ET EFFICACITÉ}

D’UN SPECTROMÈTRE 03B2 ^{A ORBITES SPIRALES}

Par Mme Adèle BURDET,

Institut de Physique Nucléaire, Université de Lyon.

Le principe ^{de ce} spectromètre, imaginé par G. Miyamoto [1], ^{est basé sur les} propriétés ^{des tra-} jectoires ^des particules chargées ^{dans un} champ magné- tique ^de révolution.

Caractéristiques générales ^d’un champ magnétique

de révolution.

Nous représenterons ^la variation de l’intensité d’un champ magnétique de révolution à

l’aide des coordonnées cylindriques ^{r, ~, z; où l’axe}

des z est l’axe de symétrie ^du champ, ^{et le} plan ^z

⁰

le plan équatorial ^de l’entrefer. Nous bornerons cette étude à ce plan. ^{La variation} de l’intensité en fonction de la distance ^à l’axe présente ^deux particularités ^essen-

tielles : au voisinage ^{de r}

0, ^{la courbe} H(r) ^{est tan-} gente ^{à une} droite horizontale, ^le champ ^{étant continu}

en chaque point ; pour r très grand, devant le rayon ^des

pièces polaires l’électro-aimant ^se comporte ^{comme un} doublet magnétique, H(r) ^{est en} I /r3.

On en déduit la courbe rH(r) ^{sur la} figure ^1.

Par suite la courbe rA == f r.H(r).dr ^{sera assi-}

milable ^{à une} parabole ^au voisinage ^de l’origine, puis ^le

maximum de ^rH indique ^{un maximum de} pente pour rA et, enfin, ^à l’infini rA se comporte

comme - kir, hyperbole équilatère asymptote ^{à une}

FiG. 1.

Courbes rH et rA = ^r.H,dr.

droite horizontale. Il _y a donc pour ^{rA un maximum}

de concavité, ^ceci quel que soit la topographie ^de

H entre 0 et l’infini ( fig.1).

Équations du mouvement et forme des trajectoires.

-

Une particule chargée ^{est soumise à la force de}

Lorentz F = ^e (v A II). ^Le potentiel ^{vecteur A se}