C. DIETERICI. — Ueber den zeitlichen Verlauf der electrischen Rückstandsbildung im Paraffin (Influence du temps sur la formation des résidus électriques dans la paraffine ) ; Wied. Ann., t. XXV, p. 545; 1885

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Submitted on 1 Jan 1886

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C. DIETERICI. - Ueber den zeitlichen Verlauf der electrischen Rückstandsbildung im Paraffin (Influence du temps sur la formation des résidus électriques dans la

paraffine ) ; Wied. Ann., t. XXV, p. 545; 1885

E. Mathias

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E. Mathias. C. DIETERICI. - Ueber den zeitlichen Verlauf der electrischen Rückstandsbildung im Paraffin (Influence du temps sur la formation des résidus électriques dans la paraffine ) ; Wied. Ann., t. XXV, p. 545; 1885. J. Phys. Theor. Appl., 1886, 5 (1), pp.130-131.

�10.1051/jphystap:018860050013001�. �jpa-00238616�

I30

Or la

plupart

^des

phénomènes magnétiques

peuvent ^se repré-

senter par ^une tension le

long

^des

lignes

de force. Nous avons

donc ici ^un

couple

dont la force n’est autre que la tension ^et dont le bras de levier est

égal

^au diamètre de la molécule sin9. Si les molécules obéissent à ce

couple,

^les extrémités de leurs axes se

rapprochent,

^ce

qui

diminue le chemin parcouru par les

lignes

de force dans

l’espace

intermoléculaire; ^d’où

l’augmentaulon

^{de la}

perméabilité.

On peut,

d’aprés

cela,

représenter

^la résistance

magnétique

d’une

longueur 1

de la substance

magnétique

^{traversée en}

zigzag

par ^{une sorte} de

longueur

^{réduite l,}_coso ^{ô étant un}

angle

^auxiliaire

qui représente l’obliquité

moyenne ^du

zigzag.

Il faut encore tenir compte ^{de ce} que les diverses sortes de fer ou d’acier ne peuvent transmettre

qu’un

^{certain nombre de}

lignes

^{de force} par centimètre carré.

En l’absence de toute connaissance

précise,

l’auteur introduit dans la

perméabilité

^{un facteur}

qui

s’évanouit à la saturation et

arrive à un

système d’équations

^assez

compliqué

d’ailleurs,

qui représente

bien les résultats de

l’expérience.

^{A. LEDUC.}

C. DIETERICI. 2014 Ueber den zeitlichen Verlauf der electrischen Rückstandsbil-

dung im Paraffin (Influence ^du temps ^sur la formation des résidus électriques

dans la paraffine ) ; ^Wied. Ann., ^t. XXV, p. 545; ^I885.

L’aizteur

adopte

^{la théorie des}

diélectriques

^{de M.}

^Clausius,

^et

s’efl’orce d’en tirer une

expression

^{de la variation avec le} temps du

potentiel

résiduel,

expression qu’il

compare ^à

Inexpérience.

M. Dieterici

place

^une lame mince de

paraffine

^{sur le}

plateau

circulaire inférieur d’un condensateur à lame d’air

horizontal, plateau

^en communication constante avec le sol. Le

plateau

^su-

périeur

^est

chargé

par ^une batterie de

petits

^{daniells secs de Beetz}

dont l’un des

pôles

^{est à la terre.}

Une

disposition

^assez

compliquée

permet

d’interrompre

^{à un}

certain moment la

charge

^du condensateur, ^{de le}

décharger, puis

de mettre le

plateau supérieur

^en communication avec un électro- mètre de Kirchhofl’; ^{alors on}

lit,

^{de minute en} minute, ^le

potentiel

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018860050013001

I3I

auquel

^{le résidu}

charge

^le

plateau supérieur

du condensateur. La perte ^de

charge

^{due à la}

déperdition

^a été, pour ^une

charge

^de

5 daniells, après dix minutes, ^{de 1,2} pour ^10o dans une

expérience.

Mais on a à lutter contre le

déplacement

inconnu du zéro de l’électromètre observé

quinze

minutes de sui te.

L’auteur donne les résultats de quatre ^séries

d’expériences

^où

les temps ^de

charge

^{ont été}

respectivement

^{deux minutes, dix mi-}

nutes, ^une heure et

vingt-quatre

^{heures ;}

puis

il expose la série des raisonnements

qui

l’ont conduit à la formule

donnant le

potentiel

^{résiduel Pt en fonction du} temps ^et du po- tentiel initial Po. ^Cette formule renferme deux constantes x

et fi qui dépendent

de la durée de la

charge

^du condensateur, ^{et une}

fonction I? 1

^définie par

Les

fonctions 1

^{ont été calculées au} moyen des Tables de

Kramp.

Cette formule suppose

qu’on

peut considérer la

polarisation

initiale du

diélectrique

^comme

complète

^ou presque

complète,

^ce

qui

^arrive après ^un

long

temps ^de

charge. Cependant

^{M. Dieterici}

s’en est servi pour calculer les résidus observés après ^{un court} temps ^de

charge.

^{L’accord du calcul et de}

l’expérience

^est

parfait.

La formule

précédente

permet ^{de retrouver deux}

propositions

que les

expériences

de l’auteur avaient mises ^en évidence, ^{à savoir :}

1 ° Pour des temps ^de

charge

égaux, le résidu est

proportionnel

à la

charge primitive

^du condensateur ;

2° Les résidus fournis _{par des}

charges égales, après

^des temps égaux,

dépendent

de la durée de la

charge.

Dans la théorie

qu’il

^{donne, M. Dieterici} suppose le

diélectrique d’épaisseur

^infinie. Si l’on introduit

l’épaisseur

de la couche dié-

lectrique

^{dans les} calculs, ^{on est conduit aux fonctions} 6, ^comme

dans le passage de la chaleur ^{à travers une} lame à faces

parallèles.

L’auteur n’a pas réussi ^{à mettre} d’accord avec

l’expérience

^les

séries que l’on obtient

ainsi,

^et

qui

^sont

précisément

^celles

auxquelles

^{Riemann est arrivé. E. MATHIAS.}