Annalen der PhysikT. XX, n° 10

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Submitted on 1 Jan 1907

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Annalen der PhysikT. XX, n° 10

M. Lamotte

To cite this version:

M. Lamotte. Annalen der PhysikT. XX, n° 10. J. Phys. Theor. Appl., 1907, 6 (1), pp.460-498.

�10.1051/jphystap:019070060046001�. �jpa-00241228�

460

chercher les fils assurant à un pendule de torsion ^une durée d’os- cillation indépendante ^{de la} température.

D’ailleurs, chacune des deux régions présente ^des avantages ^et

des inconvénients. Dans la première, ^la variation, pour ^un alliage donné, ^{est une} fonction de la température affectée d’un terme qua-

dratique important; ^de plus, ^la position du maximum est une fonc- tion rapide ^{de la teneur, et de} petits ^{écarts de} dosage ^de l’alliage éloignent ^de l’élasticité constante. Dans la deuxième région, ^{où ces}

deux défauts existent à un bien moindre degré, ^{la limite} élastique

des alliages ^{est assez basse, et les} suspensions qui ^{en sont faites} exigent quelques précautions dans leur maniement.

Quant ^{à l’invar} proprement dit, il occupe sensiblement le maximum de l’anomalie, pour la flexion ^comme pour la torsion. Ses variations,

positives ^à température ascendante, ^sont à peu près ^les 3/2 ^{des varia-}

tions négatives ^de l’acier, ^{comme l’ont} déjà indiqué ^MM. Ch.-Eug.

Guye ^{et Fornaro.}

On ne sera donc pas surpris que M. Pagnini ^{n’ait obtenu, en} l’employant, que d’assez médiocres résultats.

ANNALEN DER PHYSIK ;

T. XX, ^{n° 10.}

E. TAKE. - Niagnetische ^und dilatometrische Untersuchung ^der Umwandlungen

Heuslerscher ferromagnetisierbarer Manganlegierungen (Etude magnétique ^et dilator2létrique des transformations des alliages ^de manganèse paramagné- tiques ^de Heusler).

P. 849-900.

MÉTHODE EXPÉRIMENTALE. - Les mesures magnétiques ^{sont effec-}

tuées à l’aide de l’appareil d’Hopkinson (méthode ^du joug).

Dans ce dispositif, ^{comme on le sait, la force} magnétomotrice ^est

constante, mais l’intensité du champ magnétisant ^ne l’est pas, ^à

cause des variations de la réluctance du circuit magnétique. Mais, ^à

la température critique, la réluctance de l’échantillon est pratique-

ment infinie et, _par suite, ^on peut ^{obtenir cette} température ^sans

effectuer de correction. Il n’en est plus ^{de même} quand ^{on veut}

mesurer les variations de la perméabilité.

Pour- réaliser les ^mesures à des températures variables, ^le joug ^et

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019070060046001

461 les bobines magnétisantes ^sont enfermés dans une étuve à doubles

parois, ^dont l’intervalle est rempli d’huile de paraffine. ^La tempéra-

ture ne peut ^être portée au-(tssus ^{de 210°,} parce que les g uipages de

soie des bobines commencent à se carboniser. Pendant la chauffe et

pendant ^le refroidissement, ^on fait des observations au galvanomètre balistique ^{de 10° en 1(l°.}

Les mesures ont été aussi effectuées à des températures inférieures à la température ordinaire, ^entre + ^{‘~0° et}

^189°.

Tous les échantillons sont tournés en cylindres longs ^{de sur}

un diamètre de soitunesectiondeOcm2,396; pourles essais dila-

tométriques, leurs extrémités sont tournées en cône de 80° d’ouverture.

La force magnétomotrice ^{est la même dans toutes les} expériences

i i- et égale ^{à cm 2} ger2 ^{sec-’ .}

L’intensité moyenne ^du champ (en supposant ^la perméabilité ^de

l’échantillon égale ^à 1) ^{est 8,6} gauss.

Le dilatomètre est formé d’un socle de cuivre horizontal sur lequel

repose l’échantillon par ^son extrémité inférieure, tandis que ^sur l’extrémité supérieure s’appuie ^le petit bras d’un levier : la rotation de la grande branche de ce levier est observée à l’aide d’une lunette et d’une échelle divisée. Le dispositif permet d’apprécier ^{encore une}

variation de longueur ^de ’1/~~~0 de millimètre. Il faut tenir compte

de la dilatation du support ^{et du} levïer ; ^cette correction ne présente

pas de difficulté, ^la dilatation de ces pièces ^{de cuivre étant tout à}

fait régulière.

Relativement à la marche de ^la température, ^les expériences peuvent ^être conduites de deux manières.

Ou bien on attend, pour faire ^une observation, que la température

soit devenue stationnaire, ^ou bien, ^ce qui paraît préférable quand ^on

veut déterminer les températures d’inversion, ^on fait varier lente- ment la température, ^{suivant une loi uniforme autant} que possible,

sans attendre l’état stationnaire. Ce dernier procédé ^{a le} léger ^incon- vénient, que la marche du thermomètre est toujours ^{en retard sur}

celle de la température; mais, par contre, ^il permet de déceler les

plus ^faibles irrégularités ^{dans la} dilatation.

ALLIAGES DE PRÉPARA’I’IQN RÉCEME.

Sur sept alliages ^étudiés,

quatre ^ne renferment que ^de l’aluminium et du manganèse ^{avec des}

traces de fer, ^{les trois autres} contiennent de plus ^une certaine pro-

portion ^de plomb.

462

Le tableau A et les courbes de la fig. 1 résument les résultats obtenus dans l’étude magnétique ^{de ces} alliages. ^{Voici, en outre,} quelques ^{détails sur} chacun d’eux :

TABLEAU A.

Alliage M,. - ^Cet alliage ^n’a pas ^été vieilli ...

Quand ^{on le chauffe, la} perméabilité ^décroît immédiatement

(courbe I), jusqu’à ^la température critique ^120°. L’alliage ^a perdu ^ses propriétés magnétiques ^{et reste dans cet état} quand ^on élève davan-

tage ^la température.

Si on le laisse se refroidir à partir ^de ï30°, il redevient magné- tique ^vers 115", ^{et la} perméabilité ^{croît à mesure} que la température

s’abaisse. Mais il se produit ^un vieillissement, en ce sens que la per- méabilité ne reprend pas ^sa valeur primitive, ^mais conserve une

valeur plus grande, quand l’échantillon est revenu à la température

ordinaire. Cet état est instable, ^car plusieurs ^mesures successives donnent des valeurs différentes de l’induction :

Un deuxième etun troisième cycle ^de température (courbes ^{II et} III)

fournissent des résultats analogues; ^{mais la} température d’inversion

ne reste pas constante, elle s’élève à 140, dans le second cycle ^et garde ^cette valeur dans le troisième ; ^{il se manifeste à la fin une} légère diminution de la perméabilité.

L’hystérésis ^de température ^est peu marquée ^{et ne} dépasse pas 5".

Mais l’alliage ^se comporte ^tout différemment dans le quatrième cycle (courbe IV).

La perméabilité ^{croît, au début,} beaucoup plus lentement que dans

463 les précédents, ^{et la} température d’inversion s’élève jusqu’à ^205°-2io°~

Après ^le refroidissement, ^la perméabilité ^a beaucoup ^{diminué et}

tombe au-dessous de sa valeur initiale.

Un cinquième cycle provoque ^une nouvelle ascension de la tem-

pérature d’inversion, ^{de 20° ou 30"} (courbe V). ^Cette température

n’a pu être atteinte ; mais, ^{dans l’étude} dilatométrique de l’échan-

tillon, ^{elle se révèle} par ^une anomalie de la dilatation ^aux environs

de 2~0°.

464

Dans le sixième cycle (courbe VI), ^la perméabilité ^croît réguliè-

remuent avec la température jusqu’à ^{160°, où} elle atteint 210 0/0 ^de

sa valeur initiale, puis ^tombe brusquement ^à partir ^{de ~90°.}

La courbe VII a été obtenue après avoir recuit l’échantillon, pen- dant quarante-huit heures, ^à 1~4° ; ^la perméabilité ^{a diminué et la} température d’inversion est revenue aux environs de 2tO°.

Il est difficile d’expliquer ^la brusque élévation de la température

d’inversion de 140° à 210" au cours du quatrième cycle; il faudrait

rapprocher ^{sans doute ce} phénomène ^{de ceux} que provoque la

présence ^du plomb.

Alliage

^Cet alliage possède ^à peu près ^{la même} compo- sition que le précédent ; ^{mais il a été chauffé} cinquante ^heures

à 1100. D’après l’allure de la courbe 1 2), l’état de l’alliage

FIG. 2.

paraît ^très instable, ^{et la} température d’inversion serait aux envi-

rons de 2500. Ramené à la température ordinaire, ^{il reste dans un}

465 état instable, ^car chaque expérience donne des valeurs croissantes de l’induction. Une deuxième série de ^mesures (courbe II) indique

une transformation entre 130° et 150°, ^ce que confirment ^les expé-

riences dilatométriques.

Alliage P 6’

^Cet alliage renferme du plomb. ^Au premier cycle, ^la température d’inversion est ’1~° (courbe ^I, fig. 3). L’alliage

étant à 17~5, ^{il est} plongé brusquement ^{dans la} glace. La per- méabilité reste la même. Si on le refroidit lentement de 20° à 0°,

FIG. 3.

la perméabilité ^croît (courbes ^{II et} III) ; ^{dans ces deux} cycles, ^la température d’inversion devient 95° et 1050. L’étude dilatométrique

décèle une légère ^{anomalie vers} ~.~0°, ^l’étude magnétique (courbe IV)

donne 1200 pour la température d’inversion. La courbe V a été obtenue après ^avoir chauffé l’échantillon trois fois à 140, : la tem-

pérature critique n’a pas sensiblement varié. Les courbes VI et VII

se rapportent ^au métal chauffé à 210° : la perméabilité ^{a subi une}

diminution notable et la température critique s’élève de 110° ou 120°, atteignant ^240°. En chauffant au-dessus de cette température, ^on

provoque ^une augmentation ^de perméabilité ^{et une} contraction per- manente ; mais la température critique ^{retombe à} ~00°; ^{elle remonte}

à 240° à la suite d’une nouvelle chauffe (courbe IX).

466

All£age ^2.

Immédiatement après ^la coulée, ^la température ^cri- tique ^{de cet} alliage, qui ^ne renferme pas de plomb, ^{est de 125°}

(courbe ^{1, fig.} 4). ^{Au cours de huit} cycles successifs (II ^à VII), ^elle

s’élève progressivement ^{à 2040.} L’hystérésis ^de température ^est

FIG. 4.

plus marquée que dans les alliages précédents ; les variations de la perméabilité ^sont peu importantes ; elle diminue dans les trois

premières séries, augmente dans les suivantes.

Alliage 36, ^ne contenant pas ^de plomb.

^La perméabilité ^reste

à peu près ^constante quand ^la température ^croît, jusque ^{vers 160°,} puis ^diminue lentement jusqu’à ^{190° et} rapidement ^{entre 190° et 208°}

(courbe I, cg. 5); ^{cette dernière} température ^{est celle de} l’inversion.

Après refroidissement, ^la perméabilité ^est devenue presque doable :

l’hystérésis ^de température, ^très prononcée, ^{atteint 28".}

Un deuxième cycle (courbe II) ^{fait monter la} température ^d’inver-

sion à 2160 et provoque ^une diminution de la susceptibilité. ^Deux

467

FiG. 6.

468

expériences dilatométriques, poussées jusqu’à ^250" (courbe ^{V, fige} 6),

relèvent la perméabilité. ^{Deux recuits, l’un de} cinquante ^heures

à 1840, l’autre de quarante-huit ^{heures à 110°,} font diminuer de nou- veau la perméabilité ^{et amènent} l’alliage ^{dans un état} très instable.

- Au bout de quelques jours, après avoir parcouru deux ^ou trois

cycles ^de températures jusqu’à ~10°, l’alliage ^a repris ^sa perméabi-

lité initiale : la température d’inversion semble comprise ^{entre 210}

et 230, (courbes ^{III et} IV).

1.

Le premier cycle (courbe ^III, fig. 2) ^n’a pu être étendu qu’à ~10° ; l’alliage ^{était encore} faiblement magnétique; ^la température d’inversion semble être aux environs de 2101. L’échan- tillon porté ^{à 285°, dans une} expérience dilatométrique, perd ^une partie ^{de sa} perméabilité : la dilatation présente ^{une anomalie}

vers 2600, ^et un nouveau cycle ^de température (courbe IV) ^montre

que la température d’inversion est encore bien au-dessus de 2001.

Alliage ^~~1.

Les courbes V et VI de la fige 2 ^se rapportent ^à l’alliage étudié aussitôt après ^la coulée : la perméabilité augmente jusqu’aux températures ^les plus ^élevées. Porté dans le dilatomètre

jusqu’à 3C~0°, l’alliage ^{subit une} contraction permanente ^{et une} per- méabilité de 69 0/0.

Te1npératures très bccsses.

Quand ^les alliages ^ont été amenés à la température ^{de l’air} liquide ^{et sont revenus à la} température ^or- dinaire, ^{ils se trouvent dans un état} plus ^stable.

TABLEAU B.

469 EXPÉRIENCES DILATO,-vlÉTRIQUFS. - L’alliage NI, éprouve ^une légère

’ contraction entre 1 ~0° et ~ ~0°, ^{et vers 1400 :} la dilatation est, ^à part cela, régulière jusqu’à ^520°. Après refroidissement, ^{il subsiste une}

contraction de volume permanente (0,07 0/0 environ) ^{et un accrois-}

sement de perméabilité (369 0/0) .

L’alliage subit ^une contraction permanente (0,32 0/0) ^{et une}

diminution de perméabilité (28,3 0/0). Pg présente ^une dilatation à peu près régulière jusque ^{vers 4000 ;} puis, ^{de 400 à 4800, une dilatation}

anormale. Après refroidissement, l’alliage ^{est fort peu} magnétique

et a subi une dilatation permanente ^{de 0,15} 0/0 (courbe ^{4, fig.} 6).

Une seconde chauffe à 5200 a des effets différents : contraction per- manente de 0,21 0/0 ^et accroissement de perméabilité ^{de 869} 0/0 : ^:

contraction anormale à partir ^{de 420°} (courbe 5).

Alliage ^2.

Contraction de 320 à 3900, dilatation anormale de 430 à 520° ; pendant ^le refroidissement, dilatation anormale entre

,

480 et 4400 : l’alliage refroidi n’est presque plus magnétique ^et

subi une dilatation permanente ^de 0,20 0/0 (courbe 6).

36.

Contraction anormale de 330 à 4200, ^dilatation anormale notable jusqu’à ^{470° :} après refroidissement, l’alliage ^n’est plus magnétique ^{et a subi une} dilatation permanente ^de 0,41 0/0

(courbe 7).

Alliage ^1.

Contraction permanente ^de 0,04 0/0, diminution de

perméabilité : légère contraction vers 260° et contraction plus ^mar- quée ^{entre 4400 et 4801.}

AlLiage ^71.

Contraction très faible entre 250° et 280° ; puis, ^à partir ^{de 4300,} contraction anormale : refroidi, l’alliage ^n’est presque

plus magnétique ^{et a subi une} contraction permanente ^de 0,35 0/0 (courbe 8).

EXPÉRIENCES AUX BASSES TERIPERATURES. - Les alliages, ^refroidis lentementjusqu’à ^la température d’ébullition de l’air, n’éprouvent pas

en général de modification importante, ^même quand l’action du

champ magnétique ^{est maintenue} pendant ^toute la durée du refroi- dissement.

ALLIAGES DE PRÉPARATION ANCIENNE.

Deux de ces alliages (34 ^et 45) présentent ^une dilatation tout à fait régulière.

L’alliage ^{33, chauffé une} première ^fois jusqu’à ⁴¹⁰⁰ (courbe ^{7 à une} flèche, 7), ^{subit entre 290° et 315° une} contraction anormale no-

table et, ^au delà, ^{une faible} contraction ; pendant ^le refroidissement, ^il

se contracte entre 350° et 310°. Dans un deuxième cycle (courbe j ^à

470

deux flèches), ^étendu jusqu’à 3150, ^la dilatation est régulière jus-

qu’à 3750, ^une légère contraction se poursuit ^{de 375 à 515’.}

471

TABLEAU C.

Te ^et Ta désignent ^les températures auxquelles ^se produit la dilatation anormale : Te, quand ^la température croît; Ta, quand ^la température ^dé

croît.

L’alliage ³⁵ (courbe 8) éprouve ^une contraction anormale entre 350 et zi30°, égale ^aux 5/4 ^{de la} dilatation subie entre 500 et ’,q5O" ».

pendant ^le refroidissement, la contraction est régulière. ^{Revenu à la} température ordinaire, l’alliage ^{s’est contracté} d’une manière per- manente et son poids spécifique ^a augmenté ^{de 4,2} 0/0.

Alliage 39 (courbe 9) .

Légère contraction de 400 à 313° : refroi- dissement régulier.

.4 lliaqe ⁴⁴ (courbe ^{0, flèche} simple).

^Anomalie marquée ^entre

410 et ~1~° ; pendant ^le refroidissement, dilatation entre 330 et 3001.

Pendant le second cycle (courbe ^{10, flèche} double), la dilatation est

régulière jusqu’à ^515°.

Alliage ^a (courbe 11).

^Très légère ^{anomalie entre 410 et 4500.}

Ces alliages ^et quelques ^autres analogues, refroidis lentement jus- qu’à

165°, puis rapidement à -189°, ^n’ont éprouvé, ^{une fois rame-}

nés à la température ordinaire, ^aucune variation de perméabilité, ^sauf

une augmentation ^{de 50} 0/0 ^{constatée sur} l’alliage ^33.

Les alliages ^de manganèse ^{avec l’étain,} l’antimoine et le bismuth

472

ne sont que ^très faiblement magnétiques ; ^{leur étude} dilatométrique

a donné les résultats résumés dans le tableau ci-dessous :

TABLEAU D.

EBERHARD IiENIPK EN .

Experimentaluntersuchungen

Konstitution perma- nenter Magnete (Recherches expérimentales

la constitution des aimants permanents).

La force magnétomotrice reste constante quand ^on fait varier le

champ ^{de 170} 0/0 ^en modifiant la résistance magnétique ^{du circui t :}

mais le flux de force n’est pas ^constant.

M. LAMOTTE .

OTTO SCHONROCK. 2013 Ûeber die Breite der Spektrallinien ^nach dem Dopplerschen Prinzip (Sur ^la largeur des raies spectrales, d’après ^le principe ^de Doppler).

P. 990-1016.

Les molécules d’un gaz étant, d’après ^{la théorie} cinétique, ^animées

de vitesses considérables, ^on devra, d’après ^le principe ^de Doppler,

trouver dans un même rayon visuel ^{tout un} domaine de vibrations,

même si tous les centres ont la même fréquence définie par ^la lon-

gueur ^d’onde ~, dans l’air. Mais ce principe n’est pas seul à interve-

nir, ^{à cause des chocs} qui ^se produisent ^{entre les} particules ^{et des}

forces électriques en jeu. ^En utilisant la loi de distribution des vitesses de Maxwell, ^lord Rayleigh (1 ) ^a donné la valeur de l’intensité des vibrations voisines de Àû ^en fonction de la vitesse moyenne d’une

(i) ^Phil. M(ig., 51 série, ^t. p. 298; ^1889.

473

molécule et de la différence de fréquence ^entre )B0 ^et la radiation con-

sidérée. Cette intensité, ^maximum pour ~., ^{décroît très vite et} symé- triquement ^de part ^et d’autre. Michelson (~) ^a appelé deîni-lctrgeur d’une raie la différence a

À1 - ao, représentant ^la longueur

d’onde pour laquelle l’intensité est réduite à la moitié de sa valeur ;

il a établi une relation entre ~ et la visibilité des interférences _pro- duites par deux faisceaux d’égale ^{intensité et} de différence de marche

connue (conditions ^{de son} interféromètre) ; ^{des mesures de} visibilité,

en prenant comme ^{sources des tubes de Geissler contenant les subs-}

tances à étudier et chauffés au besoin au moyen d’un bec Bunsen,

lui ont alors permis de déterminer o.

D’autre part, ^on peut ^calculer théoriquement ^la demi-largeur ^en appliquant ^{la théorie} cinétique ^{à un} gaz parfait, ^et l’on arrive ainsi à la relation :

où A est un nombre; T, ^la température ^{absolue; m, la masse molé-}

culaire du gaz.

Les résultats des expériences de Michelson sont suffisamment d’ac- cord avec cette formule pour Zn, Hg, Cd, Tl, monoatomiques, ^mais

ne le sont plus pour H, 0, Na, diatomiques; la concordance se rétablit si l’on substitue à

la masse atomique, ^ce qui ^semble indiquer

que le support ^{des centres} d’émission est l’atome, ^{et non la molé-}

cule. La relation modifiée a aussi donné des résultats satisfaisants pour Li, Mg, Fe, Ni, Ca, Cu, Pd, Ag, ^{Au, Bi, étudiés encore} par Michelson.

Cette équation ^{a été} également ^{utilisée au} calcul de la température

absolue des centres d’émission, ^en partant ^{de la} demi-largeur ^obser-

vée ; les résultats paraissent acceptables.

Les mêmes principes appliqués ^{à des} expériences de Gelircke (2) ^sur l’hydrogène, ^dans lesquelles la lumière était excitée par des oscilla- tions électriques, ^ont donné des résultats acceptables, bien que ^ce mode d’excitation donne lieu à des élargissements ^{de raies} qui, ^inter- prétés par le principe ^de Doppler ^seul, conduiraient à des tempéra-

tures extraordinairement élevées.-

() ^Phil. Mag., ^5e série, ^t. XXXIV, p. 280; 1892;

Asl1’Ophys. ^{Joitî-n., t.} II, p. 2Jl ; ^1895.

(’-’~ Ve1’handl. d. Deutschen l’hysikccl. Gesellschaft, ^t. YI, p. 3~!~ ; ^1904.

474

ERICH REGENER. - Ueber die chemische BVirkung kurzBvelliger Strahlung ^auf gas-

fôrmige hW °per (Action chimique des radiations de faible longueur ^{d’onde sur}

les corps gazeux).

P. 1033-1046 (Diss. inaug. ^de Berlin, 1905).

I. Warburg ^a suggéré que l’action ozonisante de la décharge

’

silencieuse doit être d’ordre photochimique ^ou photocathodique (~), ^et

Lenard (2) ^{a mis en} évidence l’action ozonisante de cette lumière.

L’auteur recherche d’abord si elle n’exercerait pas ^une action des- tructive ^sur l’ozone.

L’ozonateur était formé d’un tube de quartz ^{ouvert aux deux} bouts,

autour duquel était soudée ^une gaine également ^en quartz ^{et munie}

d’un tube capillaire ^servant de manomètre à acide sulfurique; l’appa-

reil était, pendant ^les expériences, ^{entouré d’eau à} température ^cons- tante ; ^{on déduisait la teneur en ozone} de l’ascension de l’acide sul-

furique dans le tube.

La lumière ultra-violette était fournie par

une étincelle soufflée éclatant entre deux pointes introduites dans l’intérieur du tube de quartz. ^La méthode consistait à ozoniser l’oxygène

contenu dans la gaine ^en appliquant des électrodes convenables dans le tube et autour de la gaine, puis ^à faire éclater l’étincelle pendant

un temps ^{mesuré et à noter} l’augmentation ^{de volume} du gaz.

On a aussi étudié l’action de la lumière sur l’oxygène pur.

Les radiations ultra-violettes exercent une action destructive d’au- tant plus marquée que l’ozone ^est plus concentré, tandis que leur action ozonisante décroît quand la concentration croît ; quand ^ces

actions antagonistes s’équilibrent, ^le pourcentage reste constant.

La longueur d’onde des radiations destructives est inférieure à 300 y,p, ^car le verre les arrête [Meyer ~3) ^{a constaté} l’existence d’une bande d’absorption de l’ozone pour ~

^{257 Les} radiations pro- ductrices d’ozone ont des ondes plus ^courtes, puisque l’absorption par

l’oxygène ^{ne commence} qu’à 193 et, ^de fait, ^{l’auteur constate} _que ^la

lumière ultra-violette qui ^{a traversé une} plaque ^de spath (absor-

bant les radiations au-dessous de 200 tJ-fl.) ^{n’a aucune} action ozoni- sante. La concentration d’équilibre ^diminue quand ^la température s’élève, ^ce qui s’explique par la destruction spontanée de l’ozone.

(1) Voir J. cle 4, série, ^t. II, p. 309 ^et 318; 1903; - t. III, p. 712 et

’~13 ; ^~.90~.

(2)’ Ann. der Phys., ^t. I, p. 486; ^1900.

(3) ^{J. cle} Pfi ys . , ^4° série, ^t. III, p. 220 ^et 335 1904.

475 lI. L’auteur, ^{dans une deuxième} partie, ^{a constaté} que les radia- tions ultra-violettes décoInposent AzH3, ^{AZ20 et AzO.}

La production ^{constante de} radiations ultra-violettes dans la dé-

charge silencieuse conduit donc à leur attribuer, ^{au moins en} _par- tie, les actions chimiques ^{si variées} réalisées par l’effluve.

W. ZERNOV. - Ueber absolute Messungen der Schalbintensitat

(Sur ^les

absolues d’intensité du son).

P. 131-140.

Les méthodes proposées jusqu’ici ^{sont : 1° celle du} disque ^de Rayleigh(’), ^{et la mesure de la} pression des ondes [Rayleigh, Altberg(2)] ] qui peuvent ^{donner des mesures} absolues, quelle que soit la forme du mouvement vibratoire; ^{2° la méthode} réfractomé-

trique ^de Tcepler ^et Boltzmann, perfectionnée par Raps (3) , ^{et le ma-}

nomètre à vibrations de Wien (1), qui ^ne s’appliquent, ^{sous leur forme} actuelle, qu’à l’étude de vibrations sinusoïdales. Le présent ^travail

a pour objet ^la comparaison ^{de la méthode de M’ien et de la mesure}

de la pression ^{de l’onde.}

Le manomètre et l’appareil ^{à mesurer la} pression étaient installés côte à côte sur deux ouvertures circulaires pratiquées dans le fond

supérieur ^d’un tuyau ^{de 16} centimètres de diamètre excité par ^un

diapason ^{muni de sa caisse de} résonance, dont l’ouverture faisait face à celle du tuyau ; ^le diapason, ^{de 512} vibrations simples, ^était

excité _par un interrupteur ^{à mercure à} turbine, synchronisé par ^un

diapason ^{à curseur de 256} vibrations simples. ^Les petits miroirs, ^liés

à la membrane du manomètre de Wien ^et à la plaque ^{mobile de} l’appa-

reil mesureur de la pression C5), envoyaient ^{dans deux lunettes voisines}

les rayons émis par le filament d’une lampe ^à incandescence ; ^les

mesures se faisaient rapidement.

(1) RAYLEIGH, ^Phil. Mag., ^t. XIV, p. 186; 1882;

^Scient. Papelos, ^{t. II, p.} 132;

W. KONIG, ^Wied. Ann., ^t. XLIII, p. 43; ^1891.

(2) RAYLEIGFI, ^{Phil. 6e} série, ^t. X, p. 3f ~ ; 1900; - ALTBERG, ^{J. de} Phys.,

4° série, ^t. Il, p. 810 ; I903.

(3) TOEPLER et BOLTZMANN, Pogne ^{Ann., t.} XCLI, p. 321, ’~BÎO; - RAPS, A nn., ^t. L, p. 193 ; ^1893.

(4) WIEN, ^Wied. Ann., ^t. p. 83~ ; 1889 ;

^A.-G. WEBSTER, Rev., t. XVI, p. 248; ^1903.

(e) ^Cette plaque, ^{dans le} plan ^{même du fond, était soutenue} par trois fils tendus

et séparée du fond par

rainure de omm,5 ^de large obturée par de l’huile ^à

chine très fluide ;

déplaçant, elle faisait basculer

petit miroir dont l’in-

clinaison servait de

à la pression.

476

La densité d’énergie ^{du mouvement} vibratoire pouvait ^{être dé-} duite, ^d’une part, ^{de la force de} pression ^{exercée sur la} plaque ^mo- bile, et, ^d’autre part, ^{de la} pression ^d’eau capable ^{de donner au}

rayon lumineux réfléchi ^sur le miroir du manomètre un déplacement angulaire correspondant ^à l’élargissement ^de l’image par la vibra- tion ; ^les formules nécessaires ont été données par lord Rayleigh (loc. cit., p. 366) ^et par Toepler ^{et Boltzmann} (loc. cit., p. ^{343 et} 444).

Conclusion : les forces de pression ^{des ondes et} les variations de la pression ^{contre une} paroi réfléchissante donnent des résultats concordants à 2 0/0 près.

P. LICOL.

T. XXI, ^n° 11; ^1906.

H. SCHNELL. - Untersuchungen

Funkeninduktor mit Quecksilberunterbre-

cher (Expériences

^{la bobine} d’induction).

^{P. I-23.}

Les courbes de courant enregistrées par ^un oscillographe ^{ont con-}

firmé les théories d’Oberbeck et de Wax Wien.

Sans condensateur, ^{le courant} primaire ^diminue progressivement;

avec le condensateur de capacité suffisante, ^{il se} produit ^{des oscil-}

lations.

Dans le secondaire, quand l’étincelle est courte (étincelle ^à auréole), ^le courant est de sens constant : l’intensité croit rapidement jusqu’à ^{son maximum et} subit ensuite des variations périodiques.

~1 mesure qu’on allonge l’étincelle, ^le minimum des oscillations

s’approche ^de plus ^en plus ^de zéro ; ^{il atteint cette valeur et l’étin-}

celle change de caractère (étincelle bleue) ; puis l’intensité oscille

jusqu’au-dessous ^{du zéro.}

Ces changements s’expliquent par les variations de l’amortis- sement.

Lorsque ^le secondaire est ouvert, ^{il se} produit ^{dans le} primaire, après ^la rupture ^{du courant, une} oscillation de longue période ^{et une}

autre de période plus ^{courte, et dans le} secondaire également ^deux

autres synchrones, ^des précédentes. ^L’une correspond ^{à la} période

propre ^du primaire, ^{l’autre à} celle du secondaire.

477

W. JAEGER. - Ueber das Drehspulengalvanometer (Étude ^du galvanomètre

à cadre mobile). - P. ^64-86.

En adoptant ^les notations suivantes :

S == la déviation en valeur absolue par ^unité C. G. S. d’intensité;

P = la déviation par unité C. ^G. S. de diîférence de potentiel ;

D = le moment du couple directeur ; K = le moment d’inertie du cadre ;

110

^{le décrément} logarithmique ^des oscillations en circuit ouvert ;

T

et

la période d’oscillation simple ^de l’équipage ^non

amorti ;

’{’ == la résistance extérieure;

ri

la résistance intérieure du galvanomètre ;

ces caractéristiques de l’instrument sont liées par les relations :

où:

Par suite, pour ^{une même} valeur du couple ^directeur D, ^{S est}

- 2

proportionnel ^à ilr 2 et ^{P à} 2013’

yr

La sensibilité maximum pour D û 0,5 était, ^en appelant 1-T ^{la dé-}

viation _pour un microvolt sur l’échelle placée ^{à une distance} égale

à 2000 divisions :

f 4,3 B4 pour le galvanomètre ^{à cadre} mobile;

t,6-;2 pour le galvanomètre à aimant mobile.

La sensibilité balistiquefeclt ^en volts-seconde :

r

étant exprimé ^en secondes, ^{et P} rapporté ^{au volt.}

478

La sensibilité S ne suffit pas pour caractériser ^un galvanomètre ^à

cadre mobile, parce qu’une grande sensibilité est liée souvent à une

grande valeur de la résistance extérieure, ^ce qui rend l’instrument inutilisable pour ^un grand ^nombre d’applications.

E. ANGERER. - Bolometrische Untersuchungen ^{über die} Energie der X Strahlen

(Etude ^de l’énergie des rayons X ^à l’aide du bolomètre). - P. 87-117.

Les rayons X sont reçus ^{sur un} bolomètre double B, formant l’une des branches d’un réseau de Wheatstone dont la branche adjacente

est formée par ^un bolomètre identique, B~. Ce dernier est protégé

contre le rayonnement par ^{un écran} de plomb. ^On compense l’effet de I’échauffement du bolomètre B, ^en faisant passer ^{dans le} bolo- mètre B., les ^{courants de} décharge d’un condensateur. Le choix de cette forme de courant a pour but d’obtenir ^un dégagement ^{de cha-}

leur intermittent analogue ^à celui que produisent les rayons X. La durée d’émission de ces rayons par l’anticathode varie ^entre ~/10000 et 1 / 125 ^{000 de} seconde, ^et deux émissionssont séparées par ^{un inter-} valle de temps ^{environ cent fois} plus grand. ^En admettant que l’éner-

gie ^{émise se} transforme instantanément ^en chaleur lors de l’absorp-

tion, ^la perte ^{due au} rayonnement ^{du bolomètre sera} plus grande que si l’émission était continue. Cette différence se traduit déjà par ^une différence de 7 0/0 ^entre le coefficient de conductibilité extérieure mesuré à l’aide de courants sinusoïdaux et ce coefficient mesuré à l’aide de courants continus.

On fait varier l’intensité moyenne du ^courant et, par suite, ^l’effet

calorifique ^en modifiant la capacité ^du condensateur ; l’intensité moyenne ^est proportionnelle ^{à cette} capacité.

En même temps ^{on a mesuré la} charge des rayons par la méthode de Curie et Sagnac.

D’après les dimensions du bolomètre et en admettant que ^les

rayons X ^sont émis uniformément par ^un point ^de l’anticathode dans

0/

tout l’espace antérieur, le bolomètre recueille environ 1/36 ^du rayonnement ^total.

La quantité ^totale d’énergie envoyée par chaque émission serait de : O,O6î5 calorie-milligramme.

La durée de l’émission a été approximativement ^{mesurée en im-}

pressionnant ^une pellicule ^{fixée à un} disque ^tournant rapidement ^par

479 les rayons qui traversaient une fente : elle est d’environ 5 1.0- 7 se-

conde. Une émission continue fournirait donc par seconde : 0,135 petite ^calorie.

En enfermant le tube de Crookes dans un calorimètre, ^on peut

mesurer la quantité d’énergie électrique qui s’y ^trouve transformée

en chaleur. Le rendement du tube, c’est-à-dire la fraction de cette

énergie qui ^{se retrouve dans le} rayonnement, ^est très faiblie : 1 à 2 dix-millièmes; ^il augmente ^un peu quand ^on fait croître l’intensité du courant.

Pour déterminer la charge ^à laquelle les rayons peuvent ^commu- niquer ^{à une lame} isolée, ^{on la} compense par l’électrisation produite

par ^un quartz piézo-électrique. ^Cette charge ^est proportionnelle ^{à la} quantité d’énergie ^mesurée par le bolomètre.

Très souvent, ^{il se} produit lors d’une interruption ^{’du courant} pri-

maire dans la bobine deux émissions de rayons X séparées par ^un intervalle de temps ^mesurable.

G. MELANDER. - Ueber der Erregung statischer elektrischer Ladungen ^durch

Wârme und Bestrahlung (Sur ^la production ^de charges électrostatiques par la chaleur et les radiations).

P. 118-122.

Des morceaux de paraffine, ^de caoutchouc, ^{de cire à} cacheter, expo- sés au soleil, ^ont pris ^{une forte} charge négative : ^un disque ^d’ébo-

nite, ^une charge négative aussi, ^mais plus faible. Un bâton de verre

s’est électrisé positivement, aussi bien sur la moitié polie que ^sur la moitié dépolie.

L’auteur pense que la charge négative ^{du sol} pourrait s’expliquer

par ^un effet de ^ce genre.

P. DRUDE. 2013 Beinflussung ^einer Gegenkapazitat ^durch Annaherung

^Erde

oder

dere Leiter (Influence ^du voisinage ^{du sol}

d’autres conducteurs

la capacité ^de compensation). - P. 123-130.

Dans un travail précédent (’), ^Drude indiquait ^{comment on} peut calculer une capacité propre ^à compenser celle de l’antenne.

Quelques objections ^ont été formulées contre ses conclusions :

(1) ^{J. de} Phys., ^4e série, ^t. 11, p. 8!~~; ^1903.

480

notamment que la ^{résonance entre} le primaire ^{et le secondaire} pouvait ^{être altérée} quand la hauteur de cette capacité au-dessus du sol varie.

Pour répondre ^{à ces} objections, Drude avait entrepris ^des expé-

riences qui ^{ont été} interrompues par ^{sa mort.} 11 déterminait la ré-

sonance entre un circuit primaire ^{et un} circuit secondaire muni d’une double antenne conique dont la moitié inférieure était à

quelques centimètres du sol. Or les conditions de résonance étaient les mêmes, que l’indicateur fût relié ^à la partie supérieure ^{ou à la} partie inférieure de l’antenne. La mise au sol de l’antenne provo-

quait ^{seulement un} affaissement des oscillations.

Si la partie inférieure de l’antenne est formée par ^une plaque ^mé- tallique ^d’assez grandes dimensions (40 ^M 40rm), ^et qu’on approche

de celle-ci une autre plaque ^{reliée au} sol, la distribution de la force

électrique ^devient dissymétrique.

R. THOLDTE. - Ueber die durch einen mechanischen Einfluss herbeigel’iihrte Leitungsfahigkeit des Koharers (Conductibilité du cohéreur provoquée par

une

action mécanique). - P. 1~~-l70.

Le cohéreur se trouve dans un circuit où la force électromotrice est inférieure à la force de potentiel critique. ^{Il est} formé de deux

tiges d’aluminium s’appuyant légèrement ^{l’une sur} l’autre : l’une est portée par ^{un ressort} et, ^à l’aide d’une vis micrométrique, ^on

peut régler ^la pression.

Le cohéreur devient conducteur sous I’ïnfluence des vibrations

mécaniques produites par ^un choc contre les supports ^ou par ^un

diapason appuyé ^{sur la table ; -,} les vibrations transmises par l’air n’exercent aucune action. Selon l’intensité du courant, il faut un

choc plus ^ou moins fort pour produire ^la conductibilité maximum, ^et celle-ci peut résister ensuite à une série de nouvelles ^secousses.

Lorsque l’expérience ^{a été} répétée plusieurs ^fois, le cohéreur devient moins sensible : il se fatigue, acquiert moins aisément la conducti- bilité et la perd ^moins facilem ent.

Lorsque les surfaces en contact ont été dégraissées ^à l’éther, ^le

cohéreur est conducteur et conserve la même conductibilité, quelle

que soit l’intensité du ^courant.

Si on examine au microscope la surface des contacts, après ^une

expérience, ^{on observe une} tache brune très peu adhérente, que le

481 cohéreur ait été rendu conducteur par des vibrations mécaniques ^ou

des ondes électriques. Cette tache a l’aspect du charbon en couche très mince. M. Thôldte pense que ^cette tache provient de la carbo- nisation de la couche de matières grasses adhérentes à la surface du

métal, provoquée par de petites décharges locales, ^{et attribue à}

cette carbonisation la conductibilité acquise par ^le cohéreur.

M. LAMOTTE.

T. 12.

M. TOEPLER. - Zur Kenntniss der Gesetze der Gleitfunkenbildung (Étude

des lois de formation des étincelles traînantes).

P. 193-223.

Aux deux pôles d’une machine à influence de seize plateaux ^sont

reliées les armatures internes de deux condensateurs C1, C2, ^d’une capacité de 8. 104 centimètres environ. En dérivation ^sur les con-

ducteurs se trouve un exploseur ^{à boules P.}

Les armatures externes sont réunies par ^une résistance d’eau dis- tillée W d’environ 3 ~0~ ohms. G est une lame de verre sur la face inférieure de laquelle ^{est collée une lame de} clinquant : P~

^et P2

sont les pôles de l’étincelle. Quelle que soit la lame de ^verre

employée, la bande de clinquant ^a toujours ^{la même} largeur, 2 ^cen-

timètres.

Pendant que les condensateurs ^se chargent lentement par le jeu

de la machine, ^{il ne} peut ^se produire ^de différence de potentiel appré-

ciable entre P, ^et P 2.

Si une étincelle éclate en P, brusquement ^{il s’établit entre ces} pôles ^une différence de potentiel ^à peu près égale ^en valeur absolue à celle qui existait immédiatement avant l’explosion ^{entre les boules}

de l’exploseur, ^{mais en sens} contraire. La longueur ^de l’étincelle P donne une mesure de cette différence de potentiel. ^{Il en} résulte que la lame de verre se charge ^à partir ^de P~

^{autour de ce} pôle : ^de P~

partent ^deux aigrettes planes, ^l’une dirigée ^vers P2, ^{l’autre en sens}

contraire. Quand l’aigrette ^traînante P 1 P 2 ^atteint P2, il éclate une

étincelle bruyante ^et éblouissante par laquelle ^se déchargent ^les

batteries Cn C2’

Les étincelles seront dites positives quand P, ^est l’anode, négatives quand P 2 ^{est la cathode.}

La longueur ^maximum des étincelles positives ^{croît d’abord len-}

482

tement, puis ^{tout d’un} coup la variation devient plus rapide : ^la

courbe présente ^un point anguleux. ^Ce point anguleux ^{ne se}

retrouve pas dans les courbes relatives ^aux étincelles négatives.

En moyenne, les étincelles positives ^sont plus longues ^{sur une}

lame de verre mince, les étincelles négatives plus longues ^{sur une}

lame épaisse.

L’aigrette ^traînante positive ^{a un seul tronc :} l’aigrette négative ^a

un tronc ramifié ; ^en général, ^les aigrettes ^{à tronc} unique ^sont plus longues que les ^autres.

En saupoudrant légèrement la lame de verre d’un mélange ^de

soufre et de minium, ^{on ne} modifie pas ^la longueur de l’étincelle ou

de l’aigrette, ^{et on} obtient des figures ^de Lichtenberg, qui ^per-

mettent de suivre leur développement.

L’observation de ^ces figures ^{confirme ce} que fait prévoir ^l’allure

des courbes signalée ci-dessus : suivant la grandeur ^{de la diffé-}

rence de potentiel P, ^{il se} produit ^{deux formes de} décharge.

Lorsque ^{P est faible et établie} brusquement, ^la figure ^{de Lich-} tenberg ^{autour de} P1 ^{a la} forme d’un ovale d’autant plus allongé

dans la direction _{que P} est plus grand; ^c’est l’aigrette

ordinaire.

Lorsque ^{P devient} plus grand, ^{on obtient} l’aigrette traînante, ^et

483 c’est seulement pour les grandes ^valeurs de P que les ramifications latérales apparaissent.

Dans l’air, ^la longueur ^{et la} largeur ^de l’aigrette ^{varient à} peu

près proportionnellement ^à la différence de potentiel ^{et ne} dépendent guère ^de l’épaisseur de la lame. La longueur de l’étincelle ou de

l’aigrette traînantes est proportionnelle ^{à la} quatrième puissance ^de

la différence de potentiel ; le facteur de proportionnalité dépend ^de

la capacité ^{de la} lame par unité de surface.

Le rapport de la surface chargée par le ^tronc de l’aigrette ^traî-

nante partant ^du pôle P~ ^{au carré de la} longueur ^de l’aigrette ^décroît quand ^{cette dernière} augmente, ^{mais ne} dépend guère ^{de la lame.}

On peut ^{obtenir une} figure ^de Lichtenberg qui représente ^l’état

de l’aigrette ^{à une} phase quelconque ^{de sa formation en} suppri-

mant l’afflux d’électricité à ce moment. A cet effet, ^on choisit pour ^la distance une longueur inférieure à la longueur ^maximum

d’étincelle qui correspond ^{à la} différence de potentiel employée.

De P~

part ^une aigrette dirigée dans les deux _sens, l’une vers P2,

l’autre du côté opposé : quand ^la première ^atteint P 2’ les condensa- teurs se déchargent par ^une bruyante étincelle, ^ce qui ^{arrête le} développement ^de l’aigrette rétrograde. ^Les contours sont aussi nets que dans l’aigrette ^non interrompue, mais les détails intérieurs sont déformés.

En éclairant l’onde sonores produite par l’étincelle P ^au moyen ^de l’étincelle traînante qui ^se produit ^{un instant} après, ^on peut ^mesurer

cette onde par la méthode des stries ^et de la vitesse connue du son,

déduire la durée des aigrettes ^{directe et} rétrograde. Cette durée totale est presque toujours inférieure à ~0-~’ seconde.

La vitesse d’accroissement d’une aigrette ^traînante est constante à très peu près jusqu’à ^ce qu’elle ait atteint sa longueur ^{maximum ;}

elle décroît ensuite très vite : sa valeur dépend, d’ailleurs, ^{de la dif-}

férence de potentiel ^et de la lame de _{verre ;} elle est de l’ordre de 1 centimètre en 10-7 seconde.

Dans le tronc de l’aigrette, pendant ^sa formation, ^le produit ^{de la}

résistance r par la quantité d’électricité écoulée est constant : Er

0,8 10-3 ohm-coulomb.

Cette constante paraît indépendante ^de l’épaisseur de la lame et

de la différence de potentiel, ^des aspérités ^{du verre, de l’eau ou des}

poussières qui ^le recouvrent.

484

11 est donc fort probable que la décharge ^{lumineuse est} entièrement localisée dans l’air.

G. HOFFMANN. 2013 Diffusion

Thorium X (Diffusion du thorium X).

P. 239-269.

Deux dissolutions de nitrate de thorium, de concentrations diffé- rentes, ^sont superposées ^{dans un} cristallisoir. Pour assurer la sépa-

ration nette des deux liquides, ^{on leur a} ajouté ^une certaine quan- tité de gélatine. ^{Un courant} d’air humide passe au-dessus ^de la dissolution et entraîne une quantité d’émanation proportionnelle ^à

la concentration du thorium X dans la couche superficielle. ^On

mesure l’ionisation de cet air en compensant ^{le courant} de saturation

qui ^{le traverse sous une} force électromotrice donnée par l’électri- sation transportée par des gouttes liquides ^{se succédant} régulière-

ment.

La valeur trouvée pour ^le coefficient de diffusion du thorium X à 10° est :

W. HOLTZ. - Erscheinungen,

^Strèhne durch schwimmende Gold- flitter schickt (Phénomènes ^observés quand

fait passer

courant dans des feuilles d’or flottantes).

P. 390--392.

Quelques feuilles d’or sont agitées dans l’eau d’une capsule jus- qu’à ^ce qu’elles ^{soient réduites en menus} fragments. ^La capsule ^a

environ 6 centimètres de diamètre et la hauteur du liquide ^{est de}

2 centimètres. Dans l’eau on plonge deux électrodes reliées à une

batterie d’accumulateurs de 70 volts : ces électrodes sont écartées de 3 à 4 centimètres ^et plongent ^{de 2 ou 3} millimètres.

Les feuilles d’or sont bientôt ^en partie brûlées, parce qu’elles ^se

rassemblent entre les électrodes et forment des ponts conducteurs.

Puis ce phénomène, d’ailleurs de très courte durée, ^cesse quand ^il

s’est formé un espace libre ^autour de l’anode, tandis que les frag-

ments d’or peuvent ^{rester en contact avec} la cathode et former une

électrode de large surface. Si ^on les écarte avec les doigts, ^{ils ne}

tardent pas ^{à se réunir} de nouveau.

Dans l’alcool, ^{tous les} fragments tombent d’abord au fond : il

faut remuer pour les mettre en suspension ; ils brûlent encore en

485

partie, ^{mais ils restent aussi en contact avec l’anode} commue avec la

cathode, ^{en moins} grand ^nombre cependant.

Parfois il se forme un filament, dont l’une des extrémités vient s’attacher à l’électrode, tandis que l’autre communique ^{avec les} fragments rassemblés au fond et par ^{eux avec} l’autre électrode. Ce filament est parcouru par ^{un courant} relativement intense, ^{car il est}

dévié par ^un aimant. Ces filaments se forment plus aisément à l’anode qu’à la cathode.

N° 13.

W. EINTHOVEN. - Weitere Mitteilungen ^{über das} Saitengalvanome[er. Ana- lyse ^der Saitengaivanometrischen Kurven. Masse und Spannung ^{des Quarzfa-}

- dens und Widerstand gegen Fadenbewegung [Le galv anomètre ^{à corde} (suite).

Analyse des courbes. Masse et tension du fil de quartz : amortissement]. -

P. 483-515 et 665-701 (1).

Longue étude des mouvements du fil de quartz qui constitue le

galvanomètre ^et des courbes obtenues en photographiant ^{ces mou-}

vements.

A. EINSTEIN.

Ueber eine Methode

Bestimmung des Verhaltnisses der transversalen und longitudinalen ^{Masse des Elektrons} (Methode pour déter- miner le rapport ^{de la}

longitudinale ^{et de la}

transversale de

l’électron). - P. 583-587.

Lorsque ^{les électrons ne sont soumis à aucune autre} force que les forces électrostatiques, ^et que leur vitesse initiale ^est nulle, ^la trajectoire ^{reste la même et seule la} vitesse devient n fois plus grande quand ^on suppose ^toutes les forces électrostatiques ^multi- pliées par n2. La trajectoire ^n’est modifiée que si ^la vitesse des électrons est telle que ^le rapport ^{de la masse} lonbitudinaleâlamasse

transversale diffèrenotablementde 1. En choisissant ^un dispositif ^tel

que les rayons cathodiques ^{suivent une} trajectoire ^{fortement courbée,}

une légère différence du rapport ^{des masses avec} l’unité aurait

déjà ^{une influence} appréciable ^sur la forme de la trajectoire.

(1) Cf. J. de Plzys., ^{4, série,} III, p. 369 et 865 ; 1904; IV, p. 70~; ^~1J0~.