Annalen der PhysikT. XXXIX, n° 13

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Submitted on 1 Jan 1913

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Annalen der PhysikT. XXXIX, n° 13

Paul de la Gorce

To cite this version:

Paul de la Gorce. Annalen der PhysikT. XXXIX, n° 13. J. Phys. Theor. Appl., 1913, 3 (1), pp.63-74.

�10.1051/jphystap:01913003006300�. �jpa-00242067�

63

ANNALEN DER PHYSIK;

T. XXXIX, ^{n° 13.}

~ OLO.U ~N vol BER~TOLAK. - Sur le développement d’électricité par projectiun

j ^de gouttes liquides. ^- P. ~.97-5~8.

On sait, d’après ^Lenard, que la chute de gouttes liquides, ^{ou la}

résolution en gouttes ^{sur un} obstacle d’un filet liquide, produit ^un développement d’électricité; ^le liquide prend ^une charge ^{d’un cer-}

tain signe, tandis que des charges ^de signe ^{contraire se} développent

dans le gaz. ^Pour Lenard, ^c’est dans la couche double liquide-gaz qu’il ^{faut chercher} l’origine ^{de ce} phénomène. Toute dirninution

brusque de la surface libre du liquide entraînerait une séparation

de deux couches électrisées relatives à la portion ^{de surface} qui ^dis- paraît, pourvu toutefois que la variation de surface se produisît ^dans

un temps plus ^court que celui qu’il ^{faudrait aux} charges ^libérées

pour ^se recombiner.

L’auteur a cherché une confirmation expérimentale ^{de cette vue} théorique ^{dans l’étude de} l’électrisation _par projection ^de gouttes liquides ^{à l’orifice} de sortie d’un tube, ^{et il a formulé les con-} clusions suivantes :

.

1° La grandeur ^de 1"effet constaté dépend essentiellement de la manière de production ^des gouttes ^et n’est pas seulement déterminée par la grosseur ^des gouttes qui tombent;

2° A la suite des gouttes principales ^se détachent du filet des

gouttes secondaires plus petites. ^La quantité d’électricité développée dépend ^{du nombre et de la vitesse de formation des} gouttes ^secon- daires, qui ^{sont eux-mêmes en relation avec la} grosseur ^et 1 a vitesse de chute des gouttes primaires. ^,

Le développernent d’électricité est donc lié à une sorte de pulvé-

risation du liquide, qui ^se produit ^{à l’orifice du tube. Par suite, c’est}

dans une rupture ^{de la} surface (’) qu’il ^faut chercher la cause de

l’électrisation, ^{et non} pas dans une variation de la surface, ^{comme le}

veut la théorie de Lenard et comme l’admet l’auteur.

J. GUYOT.

~1) L. ^BLOCH, Reéherches SUl’ les actions chimiques ^et fionisalion pal’ bal’bolage (Annales ^{de Chimie et de} Pl~~siyue).

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01913003006300

W. WIEN. - Sur les rayons positifs. ^{- P. 519.}

L’auteur a observé antérieurement (1) que le rapport ^{de la} charge

d’un atome négatif ^à celle d’un atome positif pour les rayons-canaux diminuai dans l’oxygène refroidi. En adjoignant ^{au tube un réci-} pient ^{contenant du mercure et en se servant d’air} liquide ^{comme ré-} frigérant, ^{il a trouvé ici ses vues} confirmées. La même expérience

faite dans l’hydrogène ^{donne un résultat} négatif; mais, ^{en em-} ployant ^un champ magnétique ^assez long, ^{on constate une variation}

de charge ^{notable dans} l’hydrogène ^sans vapeur de mercure.

Le gaz carbonique fait varier seulement le nombre des ions posi-

tifs de l’oxygène.

Ces phénomènes ^ont pour origine ^{le choc des ions et des molé-}

cules gazeuses. On peut ^{concevoir un libre} parcours moyen relatif ^à

ce phénomène.

Si les nombres des ions positifs ^{et des} centres neutres qui ^tra-

versent une section q ^sont qn1 ^et qn2, ^{on a : 1}

Le libre parcours des atomes neutres est L2 - 1 , > celui des cet- ^. ():2

tres positifs 1 = 2013- i

’

"’

x1 1 _

On assigne des conditions aux limites aux équations (1), ^{en sup-} posant l’énergie ^{du faisceau mesurée ;} l’intégration ^donne (X1 et (X.21 à condition de pouvoir séparer ^{les ions} positifs.

Le dispositif employé ^{consiste en une} série de dix condensateurs de 1 centimètre de longueur, séparés par des intervalles de 1 milli- mètre. Une pile ^{de Rubens mesure} l’énergie ^du faisceau ; ^{on con-} dense la _{vapeur de} mercure au moyen de C02 solide.

Les expériences présentent ^de grandes difficultés, les moindres variations de la décharge ^{causant de} grandes perturbations.

LI ^est de l’ordre de 10-À centimètres ; ^{on tro uve} d’ailleurs _que le rapport P

t-! 2

L

(1) Ann. ^d. Ph., XXXIII, p. 900 ; ^1910.

65

plique pas simplement ^{à ces} phénomènes. ^{M. Rien a contrôlé sa mé-}

thode en en déduisant L,, Il termine en comparant ^{ses nouveaux} résultats à la théorie du rayonnement lumineux de la raie H~ (’ ) ; ^le phénomène ^de changement ^de charge ^ne semble pas ^{être en} rapport

avec la luminescence. A. GRUMBAC13.

R. WACHSà]UTH. - La conductibilité des gaz dans la décharge ^annulaire

sans électrodes. ^- P. 611-624.

Si on enroule autour d’une ampoule sphérique ^à gaz ^raréfié

quelques spires de fil parcourues par du ^courant alternatif de haute

fréquence, ^{on observe, pour un certain} degré ^de vide, ^{la formation}

d’un anneau lumineux parallèle ^au plan ^des spires. ^Plusieurs phy-

siciens et notamment Bergen ^Davis (2) ^{ont montré} qu’il s’agissait ^là

d’un effet d’induction: le champ électrique communique ^{aux électrons}

une certaine accélération et peut, ^si le libre parcours ^{a une} longueur suffisante, provoquer ^une ionisation par ^choc accompagnée ^de phénomènes lumineux. Pour mieux se rendre compte du mécanisme de la décharge annulaire, il était intéressant d’étudier la conduc- tibilité du gaz de 1’ampoule.. ^{C’est le but} que ^s’est proposé ^l’auteur.

Dans ces expériences, ^{le tube à vide} était muni de deux sondes dis-

posées ^{suivant une direction normale au} plan ^des spires. ^{Ces élec-}

trodes auxiliaires étaient réunies aux deux pôles d’une batterie d’ac- cumulateurs. Un galvanomètre ^{intercalé dans le circuit mesurait le}

courant. La tension était maintenue constante (60 volts), ^{et on déter-}

minait la conductibilité du gaz pour des pressions progressivement

décroissantes.

Voici l’allure générale ^des phénomènes ^observés. Tant que ^la pres- sion est supérieure ^{à 2} millimètres, ^{le tube est} complètement

sombre et le galvanomètre ^{reste au zéro.} Quand ^{on continue à faire}

le vide, ^{il se forme sur la} paroi ^{de verre, le} long ^des spires ^{de la}

bobine inductrice, ^{un anneau très} faiblement lumineux, ^{et une lueur}

diffuse peu visible remplit l’ampoule. ^{En même} temps ^le galvano-

mètre commence à dévier. Cette déviation augmente ^{avec la raréfac-} tion et atteint sa valeur maximum pour ^une pression qui dépend de

l’intensité du champ ^{et de la nature} du gaz ^et qui, ^{dans les} expériences

(1) ^W. Bien, ^{~MM. cl. Ph.,} XXIII, p. 426; ^1907.

(2) ^BERCEN D.~ms, Physical Rec~ieu~, XX, p. ¹²⁹ (1905), ^{et J. de} Pltys., ⁴⁸ série, ~’,

p. 616 (1906).

de l’auteur, ^{variait entre} 0~,30 ^et 1 mm, 20. ^Pour un degré de ^vide plus élevé, la conductibilité baisse et passe par ^un minimum. Il est à noter que pendant ^ces différentes phases, ^les phénomènes ^lumineux

restent extrêmement faibles. C’est seulement au voisinage ^{du mini-}

mum de conductibilité, pour ^une pression ^{d’environ omm ,15,} que la

décharge ^annulaire apparaît ^{brillante et} que les raies ^du gaz deviennent visibles ^au spectroscope. La raréfaction étant poussée plus

loin, la luminosité change ^de coloration, ^et les raies du mercure se

distinguent ^{nettement dans le spectre.} Puis l’anneau lumineux s’élar-

git ^{et la déviation du} galvanomètre croît très rapidement. ^Enfin,

pour ^une pression ^{de 3 à 5} centièmes de millimètre, ^les phénomènes

lumineux cessent et le galvanomètre ^{revient au zéro.}

D’après ^{l’auteur, ces} divers résultats s’expliquent aisément si on

admet que le champ ^oscillant agit comme une source ionisante constante. Aux pressions relativement élevées (de l’ordre du milli-

mètre), ^{tous les ions ne se} déchargent pas ^aux électrodes; ^{des recom-}

binaisons se produisent; ^{le courant n’est} pas saturé; la conducti- bilité croît à mesure que la pression s’abaisse. Pour un certain degré

de vide, ^la saturation est atteinte: c’est le moment qui correspond

au premier maximum de déviation du galvanomètre. ^{Puis la conduc-}

tibilité décroît, ^le nombre des ions diminuant ^avec la pression (cou-

rant saturé). ^Enfin, quand l’énergie communiquée ^{aux centres char-} gés ^est suffisante pour ^ioniser la _{vapeur de} mercure, ^on observe

une nouvelle augmentation ^de conductibilité: c’est la dernière phase

du phénomène pendant laquelle ^{les raies du mercure} apparaissent

dans le spectre ^{de la} décharge.

1"AUL DE LA GORCE.

PIERRE LEBEDEV~T. - Sur les champs magnétiques créés par rotation des corps matériels. ^- P. 840-849.

La publication posthume ^{de ce} travail de l’éminent physicien ^{russ e}

se rapporte ^à l’explication ^des champs magnétiques terrestres et des taches solaires, ^au moyen d’une hypothèse ^{due à J.-J.} Thomson,

ainsi qu’à ^{un essai de} vérification expérimentale.

L’hypothèse ^{consiste à admettre} que ^les électrons se déplacent

dans l’atome, ^sous l’action de la force centrifuge, lorsque ^celui-ci parcourt ^une trajectoire circulaire, ^{de sorte} que les électrons décrivent de plus grandes trajectoires que ^{le reste} de l’atome; ^le déplacement

67 des charges ^ainsi séparées ^{donne un} champ ^résultant qui ^{serait l’ori-} gine ^du champ terrestre et du champ magnétique ^{des taches solaires.}

L’essai tenté pour ^{mettre en} évidence la production ^d’un champ magnétique par rotation de substances matérielles n’a malheu- reusement donné aucun résultat positif, probablement, pense ^l’au- teur, ^{à cause de} l’extrême petitesse ^du champ ^réalisé.

H. LABROUSTE.

LÉON SCHAMES. - Complément ^{h mon travail : «} Une nouvelle hypothèse

sur la nature des changements ^{d’état ». - P. 887-896.}

L’hypothèse précédemment faite par l’auteur (1) était que le rapport

des énergies ^{du corps avant et} après la transformation doit être

égal ^au rapport ^inverse des nombres d’atomes dans la molécule dans les’deux ^{cas :}

Posons maintenant comme nouvelle hypothèse, ^{aux lieu et} place

de la précédente :

Il résulte de là que ^toute combinaison chimique ^{normale à l’état} liquide ^{est un} mélange de molécules gazeuses simples ^{et de mo-}

lécules doubles. Le corps ^est solide pour plus ^de su 0,/0 ^{de molécules} doubles, liquide pour plus ^de ~0 0~0, vapeur pour moins de 40 0~0 ^et

gaz parfait pour 100 0/0 ^de molécules simples. ^{Le cas est un} peu différent pour les corps simples.

Cette supposition correspond pour ^{le benzol} par exemple ^{à la for-}

mule (C 6 fl 6) ^tandis que pour l’oxygène liquide ^{on trouve} (02)’2

ou (02)"’4.

Ainsi, ^{à l’état de} vapeur, le poids moléculaire d’un _corps est égal ^à cM, ^{M étant le} poids moléculaire théorique, ^{et c, un} coefficient

compris ^{entre 1 et} U2. ^{De là on} peut ^{établir une} équation générale ^du type ^{Van der} Waals, ^valable aussi bien à l’état gazeux qu’à ^l’état

de vapeur ^ou de liquide, ^et que l’expérience confirme d’une manière

remarquable pour l’acide carbonique, ^{de la} température critique ^à

(1) ^{.I. de} Phys., ^5e série, ^t. 1I, p. ^{îS5 :} l9t2.

- 30°, ^et pour le benzol de la température critique jusqu’au point ^de

fusion.

La formation partielle ^de doubles molécules à l’état de vapeur conduit également ^{à cette} conclusion que ^la chaleur spécifique ^des

gaz ^à volurne constant doit dépendre ^{de la} pression, contrairement à ce qui résulte de la théorie de Van der Waals.

CH. LEENHARDT.

~’. OBOLENSKY. - Effet photoélectrique de l’ultra-violet extrême sur l’eau,

les solutions aqueuses ^et la glace. ^- P. 961-915.

Les radiations de longueur ^d’onde supérieure ^à 180 pp ^ne pro- duisent pas ^sur l’eau d’effet photoélectrique mesurable ; ^l’auteur étudie l’action des radiations de longueur ^d’onde beaucoup plus

courte: il emploie ^{comme source lumineuse une} étincelle d’alumi- nium, ^{et les} rayons n’ont pas plus ^{de 3} millimètres d’air à traverser avant d’arriver sur la surface de l’eau, l’intervalle qui sépare ^celle-ci

de l’étincelle étant constitué par de la ^fluorine.

Principaux résultats :

L’eau est photoélectrique, ^{et c’est} l’ ultraviolet extrême de Schumann

(vers ¹³⁰ qui agit ^le plus : pour ^ces radiations, ^{l’effet est environ}

~00

De petites quantités d’impuretés dans l’eau sont sans influence.

Les sels dissous ^se divisent en deux catégories: ^{les uns, comme}

les chlorures, ^abaissent l’effet ; ^les autres, ^comme les sulfates,

carbonates et nitrates, ^{l’élèvent.}

La glace présente ^un effet 200 ou 300 fois plus grand que l’eau : celui du givre ^{est à peu} près ^{du même ordre.}

Ces résultats sont importants ^au point ^{de vue} météorologique

pour l’explication ^{de la} charge des nuages.

. L. LETELLIER.

HOPPE. - Anches et tuyaux coniques. - P. 67î-192.

Les sons propres des tuyaux coniques ^{étant les mêmes} que ^ceux des tuyaux cylindriques ^{ouverts, on a cru} pouvoir ^leur appliquer ^les

69 résultats trouvés par Weber avec des anches métalliques ^{et des} tuyaux cylindriques étroits. Pour savoir si cette extension est légi- time, ^{l’auteur a monté des} tuyaux coniques ^sur quatre ^{anches mé-}

talliques différentes, ^et trouvé des résultats inattendus. Il est arrivé dans certains cas : qu’un tuyau déterminant ^un abaissement du son

lorsqu’on le montait sur une anche déjà ^{en vibration} refusait de

parler quand ^{on soufflait dans le} système anche-tuyau ; que le son

disparaissait subitement quand ^on adaptait ^le tuyau ^à l’anche, ^ou après l’abaissement de son déterminé _par cette adjonction ; que ^l’on

pouvait ^obtenir des résonances en maintenant le tuyau ^un peu ^au- dessus de l’anche, lorsque ^{le son} propre du tuyau était voisin de l’un des sons supérieurs de l’anche. Avec une série complète ^{de résona-}

teurs coniques correspondant ^{à une des} anches, ^{on a} observé des

phénomènes analogues.

Soupçonnant l’influence possible d’une résistance à l’ouverture inférieure très étroite des résonateurs, l’auteur les a remplacés par ^un

diaphragme iris monté sur l’ouverture de l’anclle. Il a reconnu alors que, si l’on réduit graduellement ^{le diamètre du} diaphragme, ^{on ob-}

serve, pour des valeurs bien déterminées de ce diamètre, ^{d’abord un} abaissement atteignant ^{environ un ton,} puis ^une extinction subite ; si, ^{à ce} moment, ^on supprime ^{le courant d’air et} qu’on ^recommence

ensuite à souffler, ^{il faut donner une ouverture un} peu plus grande

que dans la première expérience pour obtenir le son abaissé. Les valeurs limites sont en relation avec la construction de l’anche et la

pression ^de l’air; ^la différence entre les valeurs limites correspond

à l’aug mentation, ^{et la} diminution d’ouverture diminue quand

la pression augmente ^et finit par s’annuler. Ces expériences per- mettent d’expliquer les extinctions de son observées précédemment.

L’auteur propose, pour représenter ^{la force} accélératrice totale, ^la formule :

où a désigne l’amplitude ^de vibration, proportionnelle ^{à la} pression;

~ ^une constante caractéristique ^{de la} languette: n la hauteur du son ; ^{i- une} constante dépendant ^{de la} temperature ^{et de} la pres-

sion ; ¹ + ^{a a la} longueur ^{réduite »} d’Helmholtz ; ^{c la vitesse}

du son dans l’air; Q la section d’ouverture de l’anche ; q la section d’ouverture du tuyau; ~, ^{une constante.}

Comme conclusion pratique, ^l’auteur indique ^la possibilité ^d’ac-

corder une anche d’orgue, ^{non seulement en} déplaçant ^la rasette,

mais encore en rétrécissant l’ouverture de l’anche ou du tuyau. ^En

, général, ^le tuyau agit ^{comme le} pavillon ^du porte-voix ; mais, ^dès

que ^sa longueur ^{est assez} grande ^pour correspondre ^{à un son} supé-

rieur de l’anche, il y ^{a en} même temps modification de la hauteur et du timbre du son par l’intervention des phénomènes ^{de résonance.}

P. LuGOI..

P. DEBYE. - Théorie des chaleurs spécifiques. - P. 789-839.

L’auteur assimile le corps dont ^il cherche la chaleur spécifique ^à

un système ^{de N atomes} possédant ^{3 N} degrés de liberté et par

conséquent ^{3 N} fréquences distinctes, ^{et il admet} que le nombre ^{z de}

fréquences inférieures à une valeur donnée v est exprimable par la formule d’élasticité :

où V représente le volume du corps ^et F une fonction de sa densité _p et de ses constantes élastiques ^x (coefficient ^de compressibilité) ^{et OE} (coefficient ^de Poisson).

De l’équation (1) il tire d’abord :

vrn désignant ^la fréquence ^la plus ^élevée.

Exprimant ^ensuite l’énergie qui correspond ^{à la} fréquence ^{v au}

moyen de ^la formule de Planck où T désigne ^la tempé-

rature, ^{h et k} deux constantes universelles, ^et posant :

il trouve, pour l’énergie totale V du corps, l’expression :

71

Si l’on suppose qu’il s’agisse ^de l’atome-gramme ^{de la substance}

et si,

posant 0 -

La comparaison ^{de cette formule avec les} observations relatives

au diamant, ^à l’aluminium, ^au cuivre, ^à l’argent ^{et au} plomb ^donne

les meilleurs résultats. La formule de Nernst-Lindemann, qui ^ne comporte que deux fréquences ^{à l’octave}

et 2),

dérée comme une approximation ^{de la formule} précédente. ^Celle-ci permet d’ailleurs d’énoncer les deux lois suivantes :

1° La chaleur spécifique d’un corps monoatomique ^{est une} (onction

.

T

,

universelle du rapport

"8 ;

universelle du

n ¹

2° Aux basses températures, la chalettr spécifique d’un corps quel-

conque ^est proportionnelle ^au cube de la

Aux températures élevées, ^{on retrouve} d’ailleurs la loi de Dulong

et Petit (C - 3Nh).

La température caractéristique ^{8 est} exprimable ^en fonction de la

masse atomique ^{de la} substance, ^{de sa} densité et des constantes

élastiques ^{x et a.} L . I)Éco-.,Nii3E.

HANS ALTERTHUM. 2013 Le phénomène de Hall dans les métaux aux très basses

températures, ^avec contribution à la théorie du magnétisme ^au point ^{de vue}

de l’hypothèse ^des quanta. - P. 933-~160.

L’auteur a étudié le phénomène ^de Hall pour ^le cuivre, l’aluminium,

le platine, l’or, ^le cadmium, l’antimoine, ^{le fer et le nickel.}

Les mesures ont été faites aux températures ^{absolues de} 20, 83,

194 et ~91 degrés ^Kelvin.

Aux températures ordinaires, ^{les valeurs obtenues} par ^le facteur R tiré de la formule :

(e, force électromotrice de Hall; ~, épaisseur ^{de la} plaque; ^{J et} V,

intensité du courant dans la plaque ^et champ magnétisant auquel

elle est soumise), concordent bien avec les résultats d’Ettinsghausen ^et

Nernst et de Smith.

Le fer, le cadmium et l’antimoine donnent une force électromotrice

positive; ^{elle est} négative pour le nickel, ^le cuivre, l’aluminium, ^le platine ^{et l’or.}

Lorsque ^la température décroît, la valeur absolue du coefficient R pour les ^métaux ferro-magnétiques ^{décroît et} semble tendre asymp-

totiquement ^{vers une valeur constante.}

Pour tous les autres corps, les variations de la valeur absolue de R semblent faibles pour les basses températures, ^à l’exception ^{du cad-} mium, pour lequel ^se produit ^une augmentation importante ^à partir

de la température ^de l’hydrogène liquide ; le coefficient relatif à l’or croît légèrement ^à partir ^{de la même} température, ^et les variations du cuivre et de l’antimoine présentent ^{un maximum dans la même} région. ^Le platine ^et l’aluminium, qui ^sont les deux seuls métaux

paramagnétiques parmi ^{ceux étudiés,} présentent ^{au contraire un}

minimum.

L’auteur a du reste constaté d’après les résultats obtenus qu’en posant :

Ro ^{étant au zéro absolu la valeur de la constante de Hall} qu’il ^déduit

par extrapolation, ^{Xa la} susceptibilité diamagnétique du métal rap-

portée ^{à la} molécule-gramme, ^{S sa} densité, ^{A son} poids atomique ^et f ^une constante, ^{si on calcule} f dans ^{le cas du} cuivre, la relation se

trouve encore vérifiée avec la même constante que ^dans le cas de l’or.

Les théories électroniques ^{de la} conductibilité métallique ^ne peuvent expliquer ^les phénomènes observés ; la vitesse des électrons

augmentant quand ^la température décroît, ^le facteur R devrait croître. On ne peut ^non plus expliquer ^les irrégularités ^observées

par ^un procédé analogue ^{à celui} auquel a eu recours Lindemann pour expliquer ^ses expériences ^sur la conductibilité électrique ^des

métaux aux basses températures.

Pour ce qui ^{est des métaux} paramagnétiques, ^{l’auteur a} cherché,

en se basant sur la théorie des quanta, ^{à établir une} formule don- nant la susceptibilité paramagnétique ^en fonction de diverses cons-

73

tantes du métal et, ^en particulier, ^{de la} période propre ^des oscilla- tions de l’atome.

Cette formule assez complexe ^{se ramène à} la loi de Curie pour ^les

températures ordinaires, ^tandis qu’au voisinage ^{du zéro absolu,}

conformément aux expériences d’OZVen, ^la susceptibilité ^{est indé-} pendante ^{de la} température.

Enfin il ne semble pas que ^le phénomène ^{de Hall dans les corps} ferro-magnétiques puisse apporter ^aucun argument ^{relatif à la} théorie de Weiss sur le champ moléculaire interne.

R. JOUAUST.

H. B AERWALD. - Sur l’excitation des phosphores alcalino-terreux par les rayons ^canaux. P. 849-886.

1. ^- Dans ce rnode d’excitation, ^on doit attribuer une action spé- cifique plus ^{forte aux} particules chargées qu’aux particules ^neutres.

~. ^- Le signe ^{de la} charge ^est cependant ^sans influence : l’action des particules positives ^est égale à celles des particules négatives.

3. ^- Ces résultats différencient l’excitation de la phosphorescence

d’une action chimique des rayons ^{canaux, et} la rattachent à un pro-

cessus de nature électrique. ^L. BRU1INGHAL s.

N. PAP ALEXI. - Sur les phénomènes qui ^se produisent ^{dans un circuit}

à courant alternatif contenant une soupape électrique. ^- P. 976-996.

Dans la première partie ^{du mémoire, l’auteur étudie au} point ^de

vue théorique l’allure de la courbe de courant dans un circuit ali- menté par ^{une source} alternative et contenant une soupape électrique.

Il établit les équations ^en supposant que la soupape ^est équivalente

à une résistance dont la grandeur ^varie brusquement ^de R~ ^à R2 quand ^{le courant} change ^{de sens. Si} R, ^est petit ^et R2 ^très grand (ou inversement), ^{on est dans le cas} d’une soupape Voici les principaux ^résultats auxquels conduit le calcul : -.

L’action exercée par la soupape dépend ^{à un haut} degré ^des

constantes du circuit (self-induction ^et résistance).

Si le circuit ne renferme que des résistances ohmiques, ^{il est}

évident que la soupape ^a pour unique ^{effet de réduire} dans des pro-

portions inégales chacune des deux ondes du courant alternatif.

Si le circuit contient une self-induction très élevée, ^le courant