Spectres d'absorption dans l'infrarouge lointain (20 a 60 microns) des dérivés halogénés du méthane et des dérivés monosubstitués du benzène

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Spectres d’absorption dans l’infrarouge lointain (20 a 60

microns) des dérivés halogénés du méthane et des

dérivés monosubstitués du benzène

Pierre Barchewitz, Maurice Parodi

To cite this version:

SPECTRES

_{D’ABSORPTION}

DANS L’INFRAROUGE LOINTAIN

₍₂₀

A 60

_MICRONS)

DES

DÉRIVÉS

HALOGÉNÉS

DU

MÉTHANE

ET DES

DÉRIVÉS MONOSUBSTITUÉS

DU

BENZÈNE

Par PIERRE BARCHEWITZ et MAURICE PARODI.

(Laboratoire

des Recherches

physiques

à la

_Sorbonne.)

Sommaire. 2014 I. Étude de

l’absorption des dérivés halogénés du méthane dans _{l’infrarouge} lointain

(20 à 60 _{03BC) ;} conformément aux résultats _théoriques, le dédoublement des bandes _infrarouges a pu être observé,

en bonne concordance avec les mesures effectuées dans le spectre de diffusion.

II. Étude de _{l’absorption} des dérivés monosubstitués du benzène dans la même région infrarouge. Les résultatssont conformes avec ceux que laissait prévoir l’étude du spectre Raman; certaines des bandes observées

ont été identifiées.

Nous avons réalisé un

_dispositif

_permettant

d’explo-rer la

_région

du

_spectre

_infrarouge

s’étendant de 17 à

100

_{microns ;}

ce

_dispositif

a été

_adapté

à un

_montage

construit par l’un de nous et destiné à étudier cette

région

par la méthode des rayons restants

_{(1) ;}

on

peut

y

distinguer

trois

parties :

le

récepteur

de

radia-tions,

la source, le

spectromètre.

Le

_récepteur

de radiations. - Dans le

montage

destiné à

_produire

_{des rayons}

_restants,

le

_récepteur

de radiations était un radiomicromètre de Schmidt et

Haensch

_qui

_semble,

en raison de sa

_{grande sensibilité,}

l’appareil

le

_plus

_propre à déceler les rayons

infrarouges

dans la

_région

de notre étude. Il

_comporte

une soudure bismuth-antimoine

soi-gneusement

noircie,

sa

_période

d’oscillation est de dix-huit secondes. Il est

_placé

à l’intérieur d’une

enve-loppe

de

_laiton,

_qui

_peut

tenir le

vide,

ses ouvertures étant obturées par des écrans

appropriés.

La fenêtre

d’entrée du

_rayonnement

est _{close par} une fenêtre de

paraffine

de 1 mm

_{d’épaisseur,}

cette substance trans-mettant _{environ 60 pour 100 de}

_l’énergie

des radia-tions de

_longueurs

d’onde

_supérieures

à 25 microns et

seulement une faible

_partie

de celle des rayons de

longueurs

d’onde

_{inférieures,}

comme le montre la

figure

1.

Figure 1.

Derrière cette

_fenêtre,

à l’intérieur de

_{l’enveloppe}

est

_disposé

un cône de laiton

_{poli, qui}

a _pour effet

d’aider la concentration du

_rayonnement

sur la

sou-(1) M. PARODI. _{Thèse, Hermann, Paris, 1938.}

dure ;

son rôle est ici d’autant

_{plus important}

_que la fenêtre de

_{paraffine produit}

une diffusion certaine du

rayonnement.

La

_figure

2

donne

l’aspect

du radiomicromètre.

L’emploi

d’un tel

_appareil

est

_délicat,

car il est

144

sible à trois causes

_{perturbatrices}

_{principales :}

les

vibrations

_mécaniques,

les variations de

_{température,}

les variations de

_pression.

Nous allons résumer

rapi-dement les

_{procédés qui}

nous ont

_permis

de les

éli-miner.

Figure 2.

Tout

_d’abord,

l’ensemble du

_montage

a été réalisé

dans une cave

hermétiquement

close

pendant

la durée

des mesures et dont la

_température

était sensiblement

constante et voisine de 180 C.

Pour annuler l’effet des

_{perturbations}

_mécaniques,

nous avons

_placé

le

_récepteur

de radiations sur une

suspension

de Julius

_supportée

_par un

portique

de

2,85

m de

_haut,

solidement fixé au sol _{par du} ciment.

En utilisant une telle

_suspension,

l’influence des

vibra-tions

_parasites

était

_{complètement}

éliminée.

Pour réduire l’instabilité de

_{l’équipage}

mobile du

radiomicromètre dûe aux variations de

_{température,}

celui-ci a été

_placé

dans une enceinte

_{soigneusement}

calorifugée ;

elle est formée de deux

_enveloppes

suc-cessives,

l’une de

_liège

_A,

l’autre de carton d’amiante

_B,

d’épaisseurs respectives

2 et

_0,5

_cm,

_disposées

comme

le montre la

_figure

3.

La

_paroi

extérieure de A est

_passée

au vernis

d’alu-minium,

afin de réfléchir dans une forte

_proportion

toutes les radiations

incidentes ;

l’espace compris

entre le

_cylindre

d’amiante et le

_récepteur

est

entiè-rement

_rempli

de coton _{pour éviter} les courants d’air

et au-dessus de ce dernier se trouve

_également

une

épaisse

couche de cette matière. Enfin les

_parois

de la cage

qui

supporte

la

_suspension

de

_Julius,

sont en bois

contreplaqué

de

_0,5

cm

_{d’épaisseur,}

ce

qui

contribue encore à l’isolement

_thermique

du

_récepteur

de

radia-tions.

Ces

_précautions

firent

_disparaître

toute variation désordonnée de la

_dérive,

_conséquence

d’un

change-ment

_brusque

de la

_{température.}

Pour annihiler les effets des variations de

_pression

qui

sont les

_{plus gênants}

et

_qui

_peuvent

encore

cer-tains

_jours,

rendre

_{impossible, malgré}

toutes les

pré-cautions

_prises,

_l’usage

du

_{radiomicromètre,}

nous avons clos

_{hermétiquement l’enveloppe}

de laiton

_qui

entoure sa monture en

_prenant

toutes les

_précautions

nécessaires à la tenue du vide. Dans les

_premiers

_essais,

nous avons effectivement réalisé un vide de l’ordre

de 3 à 9 cm _{de mercure,} comme le

préconisait

Hollna-gel (1),

mais ceci nous

_conduisait,

sans

_gain

intéres-sant de

_{sensibilité,}

à

_augmenter

_{l’épaisseur}

de la fenêtre

de

_{paraffine ;}

_{l’absorption}

des radiations à déceler était alors considérablement

_augmentée

et nous

n’avons _pas

_persévéré

dans cette voie.

_Finalement,

nous avons obtenu une stabilité et une sensibilité

suffisantes,

en

_prenant

toutes les

_précautions

néces-saires à la tenue du vide mais sans le réaliser et en

adoptant

une

_épaisseur

de 1 mm _{pour la} fenêtre de

paraffine,.

Figure 3.

A la suite de tous ces

_essais,

nous avons _pu

suppri-mer

_{complètement}

les effets

perturbateurs signalés,

et les

lectures,

exécutées au _{moyen d’une} échelle

éclairée et d’une lunette

_placée

à 3 m du

radiomicro-mètre,

pouvaient

être faites avec une

_précision

de

1 /10

de millimètre.

Cependant

au cours des mesures,

l’atmosphère

de

la

_pièce

s’échauffait d’une

façon

continue ;

le

_spot

prenait

une dérive

_qui

s’avéra

_uniforme,

les lectures

purent,

par

suite,

être facilement

corrigées.

Nous n’insisterons _pas

_plus

_longtemps

sur ces

_points

que l’on trouvera

complètement

exposés

dans le travail cité

_(1).

La source de radiations. - Nous _avons

adopté

le bec Auer dont

_{l’émission,}

dans

_{l’infrarouge}

loin-tain,

est élevée. Nous l’avons maintenu .à l’abri des

courants d’air en l’enfermant dans une caisse

calori-fugée ;

nous avons installé dans son

_voisinage,

un

venti-lateur destiné à

_expulser

du local _{les gaz}

_chauds,

ce

qui

contribue à affaiblir les variations de

_température

du local.

Le

spectromètre.

- Le schéma suivant

(fig.

4)

donne

_{l’aspect général}

du

_séparateur

de radiations.

L’énergie

du bec Auer

_placé

en S est concentrée sur

Fig. 4.

une fente

_f

_large

_{de 6 mm,} au _moyen d’un miroir

concave

_Mi.

La lumière sortant de la

_fente,

est _reçue

(’) bs. PARODI. Loc. cit.

sur un miroir

_{donnant, après réflexion,}

un faisceau

parallèle ;

ce faisceau tombe ensuite sur le réseau de

fils r, enfin sur un deuxième miroir de 70 cm de

distance focale. Une seconde fente JF délimite une

région

spectrale

occupant

environ deux microns dans le

_spectre.

_L’énergie

est ensuite concentrée sur la soudure du radiomicromètre au _{moyen des deux}

miroirs

M4

et

M,.

La rotation du miroir

_M3

fait défiler le

_spectre

devant la fente F.

Tous ces miroirs ont été _{dorés par}

_projection

catho-dique.

Comme ce

_dispositif

a été

_adapté

à un autre

mon-tage,

l’énergie

sortant _{de la fente F n’était pas utilisée}

au mieux : nous avons été conduits à

_placer

derrière celle-ci un cône de laiton

_poli,

_permettant

de canaliser

l’énergie

vers le miroir L’introduction de ce cône

a sensiblement doublé les déviations de

_{l’équipage}

mobile du radiomicromètre.

Le réseau

_utilisé,

_que nous avons construit

₍₁₎

est

constitué par des fils de cuivre de

_0,25

mm de

dia-mètre

_parallèles

entre eux et distants de

_0,25

_mm, de

façon

à éliminer les

_spectres

d’ordre

_pair.

Le nombre

de traits est d’environ 200. Son

_pouvoir

de résolution

est nettement

_supérieur

à la

_précision

des mesures.

Il a été construit en enroulant le fil de cuivre sur

deux

_tiges

filetées de 20 mm de

diamètre,

_parallèles

entre elles. Tous les fils ont été ensuité

_soudés,

_puis

on a

_supprimé

ceux

_{correspondant}

à une face de

_façon

à obtenir un

_réseau

_unique.

Des vis de serrage

permettent

d’obtenir des tensions suffisantes pour rendre

parfaite l’équidistance

des fils. L’ensemble du

_{spectromètre}

est

_placé

dans une

caisse à doubles

_parois

en bois

_{contreplaqué}

recou-vertes de

_plaques

de fer

_galvanisé,

son

_atmosphère

intérieure isolée du milieu extérieur _{par des} fenêtres

de

_{laque Zapon,}

est

_privée

_{de vapeur d’eau} au _moyen

de carbure calcium et

_{d’anhydride phosphorique.}

Usage

du

_{spectromètre.}

- Le réseau donne _un

grand

nombre de

_spectres,

celui du

_{premier ordre,}

seul,

est

_{utilisé ;}

on

_place

_{pour cela} un certain nombre

d’écrans : deux écrans de

_paraffine

_ayant

chacun

1 mm

_{d’épaisseur (parmi lesquels}

il faut

_compter

celui

qui

clôt la fenêtre du

_{radiomicromètre)}

et un écran de

quartz,

de

_façon

à éliminer

_{l’infrarouge proche}

dans de

_{grandes proportions ;}

cet écran de

_quartz

a été réalisé en

_déposant

du

_quartz

_pulvérisé

sur une des

plaques

de

_{parafline précédemment indiquées.}

Les substances étudiées pour

l’instant, qui

ont

toujours

été des

_solides,

ou des

_liquides

solubles dans

la

_paraffine,

ont été

_déposées

sur

_(ou

dissoutes

_dans)

de la

_{paraffine, qui}

a été ensuite taillée en

_plaques

de

1 mm

_{d’épaisseur.}

Les mesures

_{d’absorption}

ont été faites en valeur

absolue : à cet

_effet,

_pour

_{chaque longueur}

_d’onde,

on mesure la déviation du

_spot

du radiomicromètre en

146

interposant

un écran de

_{paraffine identique}

au

sup-port

des corps à

étudier,

puis

celle

_qui

se

_produit

quand

on

_place

sur le

_trajet

des _{rayons le}

_support

et

la substance à

_{examiner ;}

le

_rapport

des deux

lec-tures donne la transmission du

_composé.

Le

_{spectromètre}

a été étalonné en

_longueurs

d’onde en se servant de la formule

_générale

des réseaux. La

justesse

de cet

_étalonnage

a été vérifié en se référant

aux

_spectres

_{d’absorption}

connus de certains

compo-sés comme

_CaF2,

CaO

_(1).

Le

_{spectromètre}

_permet

d’étudier actuellement une

région

du

_spectre

s’étendant de 17 à 100 microns. La

précision

des mesures est de l’ordre de 1

_micron,

la

fente F

_occupant

tantôt

_{1,5 micron,}

tantôt 2 microns dans le

_spectre.

Les déviations sont

_toujours

supé-rieures au

_centimètre,

ce

_qui

_permet

de faire des

mesures de transmission avec une

_précision

de

5 pour 100 environ.

La courbe

_{représentée}

_{par la}

_figure

5 donne la variation de

_l’énergie

utilisable

_(en

centimètres de

déviation du

_spot)

en fonction de la

_longueur

_d’onde,

pour la

région

du

_spectre

s’étendant de 17 à 60

_microns,

quand

un

_support

de 1 mm de

_paraffine

se trouve

placé

sur le

_trajet

des _{rayons. De} 17 à 32

_microns,

on a

fait usage de la fente

occupant 1,5

micron dans le

spectre,

de 32 à 60

_microns,

celle

_qui

occupe deux

microns.

Fig. 5.

1.

_{Spectres d’absorption}

de

_quelques

dérivés

_halogénés

du méthane. Considérations

_théoriques.

--- De nombreuses

recherches sur l’effet Raman ont

_apporté

une

contri-bution

_importante

à la classification des

_principales

bandes

_infrarouges,

que nous avons _pu déceler dans la

_région

de notre étude.

Rappelons

les résultats de ces recherches. Les

déri-vés du méthane sont constitués de

_cinq

_{atomes, quatre}

étant situés aux sommets d’un tétraèdre dont le

centre est

_occupé

_par l’atome de carbone. La molécule

comprenant

cinq particules

le nombre de

_fréquences

fondamentales _que l’on

_{peut prévoir}

est de : 3 X 5

-6=9.

Toutes ces

_fréquences

ne sont _pas nécessairement

distinctes et le nombre de

_fréquences

distinctes

dépend

de la

_symétrie

de la

_{molécule ;}

d’autre

_part,

elles ne sont _{pas toutes actives} dans

_{l’infrarouge.}

a)

Les molécules

_{CX 4}

(CCI,, CBr, ... )

ont la

symé-trie

_~’~

et l’on

_{peut prévoir}

l’existence de

_quatre

fré-quences :

fi1, 2, a3, 4,5,

v, et v~, 3, 4; seules les

fréquences

triples

sont actives dans

_{l’infrarouge.}

(1) M. PARODI. _{Thèse, Paris,} 1938.

Fig. 6.

b)

Les molécules

_{YCX3 (HCCl3,}

_{H CBr3.’.)}

ont une

symétrie

C3,, ;

on. observe un

_plus

_grand

nombre de

fréquences

distinctes :

_{8~, ~, 8~, §4~5,}

_{v1, V-2,3 et v4,}

_qui

sont toutes actives dans

_{l’infrarouge}

et l’effet Raman.

c)

Les molécules

_{Y2CX2 (H,CCI,,}

ont une

actives dans le

_spectre

de diffusion et le

_spectre

infra-rouge

(1).

Les

_figures

6 et

_{7, empruntées}

à un travail de

Kohl-rausch

_{( 1),}

_complètent

les

_{considérations.précédentes.}

Fig. 7.

Spectres infrarouges

entre 17 et 60

_microns(~).

-

A)

Dérivés

_{tétrahalogénés}

du méthane. - Nous avons étudié le tétrachlorure et le tétrabromure de

carbone,

le tableau 1 donne les

_longueurs

d’onde en y

(entre

parenthèses)

des bandes observées ainsi que les

_fréquences

en cm-1. Les modes de vibration

_qui

correspondent

à certaines d’entre elles sont

_précisés.

D’après

ce

_{qui précède}

les

_{fréquences correspondant}

aux modes de vibration et _vl, devraient être

inac-tives dans

_{l’infrarouge,}

le tableau 1 montre

_cependant

que ces bandes

_pourraient

exister contrairement à la

théorie ;

il faut d’ailleurs faire des réserves sur ce

_fait,

TABLEAU 1.

TABLEAU II.

(1) G. EMSCHWILLER et J. LECOMTE. J. Phys., 1937, 4, 130.

(2) M. PARODI. C. _{R., 1938, 207, p. 1196.} (1)

3-1,8-148

car les bandes observées

pourraient

être des bandes

de

_{combinaison ;}

il n’est _{pas moins intéressant de}

signaler

la coïncidence.

B)

Dérivés

_{trihalogénés}

du méthane. -- Le

chloro-forme,

le bromoforme et l’iodoforme ont été étudiés.

Toutes les

_{fréquences prévues}

ont été

_observées,

mais

quelques-unes

d’entre elles sortent de la

_{région explorée.}

Le tableau II donne les résultats de nos

observa-tions ;

les traits

_indiquent

l’absence de mesures dans

l’effet Raman ou _que les bandes

_infrarouges

se trouvent

en dehors de notre

_{région. (V.}

_p.

_147.)

c)

Dérivés

_{dihalogénés}

du nîéthane. - Nous avons

étudié

_{l’absorption}

du

_chlorure,

du bromure et de

l’iodure de

_méthylène;

toutes _{les bandes que} la théorie

laissait

_prévoir

ont été

_observées,

leurs

_positions

sont

indiquées

dans le tableau III. TABLEAU III.

Le tableau IV résume les résultats obtenus _pour

chaque

corps ; on a

_indiqué

la

_position

de la raie

Raman

_(R)

et celle de la bande

_infrarouge

correspon-dante

_(IR)

en cm-1. Les traits

_indiquent

les bandes

qui

n’ont pu être observées dans la

_région

étudiée.

Noues avons

_groupé

_{certains résultats obtenus par}

M. J. Lecomte dans une

_{région infrarouge}

voisine

ces résultats sont suivis de la lettre

_(L).

On remarquera la bonne concordance dans le

dédou-blement des vibrations

_{dégénérées,}

comme la théorie

le laissait

_prévoir.

Bandes

harmoniques

et de combinaison. - En

plus

de celles

_qui

sont

_indiquées

dans le tableau

_IV,

on

observe des bandes dont les

_fréquences

sont des

mul-tiples

entiers de celles des fondamentales : ce sont les

bandes

_harmoniques

_(voir

tableau

_{I, II, III).}

On observe aussi des bandes dont les

_fréquences

sont

données _{par : v~} == ~ _{pi étant} un entier

_positif

ou

_négatif

et

_f

i l’une des

fréquences fondamentales ;

ce sont les bandes de combinaison.

Nous insistons sur le

_fait,

_que ces

_fréquences

peuvent

être obtenues _{par soustraction de deux}

fré-quences

fondamentales ; c’est,

en

_effet,

dans la

_région

de notre

_étude,

_{que les} bandes

correspondantes

peuvent

apparaître ;

nous avons _pu ainsi

_justifier

l’existence de certaines bandes classées

précédem-ment dans la

_rubrique

« autres bandes ».

A titre

_d’exemple

nous _pouvons dresser le tableau

suivant :

Cet

_exposé

_complète,

en

_partie,

l’article

de

MM. Emschwiller et Lecomte «

_{Spectres d’absorption}

et modes de vibration de

_quelques

dérivés en

C,

et

_C2

>5

(1).

Les résultats obtenus

_sont,

d’un autre

_côté,

en bon

accord avec ceux obtenus _par l’un de nous _{par la}

méthode des _{rayons restants}

_(2).

II.

_{Spectres d’absorption}

des monosubstitués du

_{benzéne (3).}

Dans ce

_paragraphe,

nous

emploierons

les notations

adoptées

par

_Kohlrausch

en donnant

_quand

cela est

possible,

la

_{correspondance}

dans les notations de Wilson. Un travail très

_important

de M. Lecomte a

servi de

_point

de

_départ

à notre étude et nous _y

ren-voyons pour

plus

de détails.

Rappelons cependant,

que si l’on admet la

symétrie

Fig.8.

(1) J. LECOMTE et G. EMSCHWILLER. J. Phys., 1937, 4, 130.

(2) M. PARODI. Loc. Cit.

~3~ P. BARCHEWITZ et M. PARODI. C. R., 1938, 207, 903.

sénaire

D6h

pour le

benzène,

aucune

_fréquence

Raman

et

_infrarouge

ne doivent se

correspondre

et dans le

domaine de notre étude aucune bande

_infrarouge

ne

doit être observable.

Nous avons étudié le benzène en solution dans la

paraffine ; l’épaisseur

effective de benzène était de l’ordre de

_0,5

à

_0,6

_mm, ce

_qui

est relativement élevé

comparé

à

_{l’épaisseur}

des substances solides

exami-nées,

qui

sont étalées sur une

_plaque

de

_paramne,

sous une

_épaisseur

de

_0,01

mm environ.

Entre 20 et 60

_microns,

nous avons

_observé,

comme

l’indique

la

_{figure 8,}

des bandes dont les

_longueurs

d’onde sont les suivantes :

23,

33, 38,

49 microns.

Nous conserverons

_cependant

dans ce

_qui

_suit,

l’hypothèse

de la

_symétrie

sénaire du benzène et nous

admettrons,

à cet

_effet,

_{que les} bandes

_{précédentes}

sont des bandes de combinaison

_{soustractives,}

d’au-tant

_plus

_{que des}

_fréquences

fondamentales donne-raient des bandes

_{beaucoup plus}

fortes _{que celles que}

nous avons observées.

Spectres d’absorption

des monosubstitués du

benzène. - Pour ces

_composés,

on doit

_envisager

30 modes de vibration

distincts,

15 modes sont dus

aux vibrations du noyau, les autres aux vibrations des

hydrogènes

par

rapport

aux carbones. Tous ces modes

sont à la fois actifs dans le

_spectre

de diffusion et dans

le

_spectre

_infrarouge,

_sauf,

_d’après

Lecomte

_(1),

les

l

vibrations

_{gauches 10 a,}

16 a et

_17a,

en raison de la

symétrie

de ces molécules _que conditionne la

symétrie

sénaire du benzène.

Pour identifier les différents modes de vibration

150

nous nous sommes servis des résultats

_publiés

_par

Kohlrausch

_(1).

I. Le benzène

_présente

à 608

cm-1,

une raie de

diffusion intense

_{correspondant}

à la vibration

(d’après Kohlrausch) ;

cette vibration se dédouble pour les monosubstitués et donne lieu à deux vibra-tions _{w1 et Cù2’} actives à la fois dans le

_spectre

infra-rouge et le

_spectre

Raman. La vibration _Mi

_{(6 b}

_d’après

Wilson)

doit être influencée d’une

_façon

très

impor-tante _par le

_poids

du

_substituant,

l’autre vibration _w2 semble

_être,

au

_contraire,

_{peu sensible} au

_poids

de ce

dernier

_{(6 a}

_d’après

_Wilson)

et se trouve vers 600 cm-1

pour tous les dérivés du

benzène,

le substituant

pou-vant être considéré comme

_lié,

dans son

_mouvement,

avec le carbone

_auquel

il est fixé.

_Cependant,

des

travaux récents ont

_permis

à Kohlrausch de donner

ane autre

_{interprétation}

de la vibration Cù2,

qui

don-nerait alors des bandes dans notre

_région,

_marquées

( w2 ?)

sur la

_figure

9 A.

II. Un autre mode de

_vibration,

_qui

est

_attribuable,

d’après

Kohlrausch,

à la vibration (010’ donne lieu à

une bande

_{d’absorption}

à 27 microns pour l’aniline

et 46 microns pour l’iodobenzène. A ce mode de

vibra-tion,

pour le

benzène,

ne

_correspond

aucune raie Raman ni aucune bande

_infrarouge.

Pour les

mono-substitués,

au

_{contraire, apparaît}

une raie

_Raman,

qui

doit se retrouver dans

_{l’infrarouge,}

ce _que nos

travaux semblent confirmer.

111. Une troisième

_région

_{d’absorption}

s’observe dans

_{l’infrarouge plus}

lointain et les bandes

corres-pondantes

doivent être dues à une déformation

gauche

du

_cycle

_benzénique

_(y)

_d’après

Kohlrausch.

Nous avons

_représenté

sur la

_{figure 9,}

en A les

spectres

de diffusion

_et,

en B les

_spectres

d’absorption

correspondants

que nous avons

_obtenus,

on

remar-quera la bonne concordance dans ces

_spectres.

Signalons

de

_plus,

_qu’il

existe d’autres

bandes,

certaines doivent

_correspondre

à des

_vibrations,

_qui

Fig. 9.

n’ont pas été identifiées dans le

spectre

de

_diffusion,

les autres

_{peuvent être,}

d’autre

_part,

des bandes de

combinaison ou des

_harmoniques

des bandes

fonda-mentales

_{précédemment}

mentionnées.

Ce travail a été réalisé au laboratoire des recherches

physiques

à la Sorbonne et nous sommes heureux

d’adresser à M. le

_professeur

Cotton

_{l’expression}

de

~1) K. W. F. KOHLRAUSCH. S. R. E. _Suppl. 1931-1937, p. 163.

notre reconnaissance _pour la bienveillance

_qu’il

a sans cesse manifestée à notre

_égard.

Notre

_gratitude

va à

_Lecomte,

_qui

a bien voulu nous _encourager

et nous

_guider

dans cette voie. Nous adressons

éga-lement nos remerciements à la Caisse nationale de la

Recherche

_scientifique

et à l’Aide à la Recherche

scien-tifique,

dont l’aide matérielle nous a

_permis

de

con-duire à bien ce travail.