Les Radiations

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Submitted on 1 Jan 1905

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To cite this version:

Ch.-Éd. Guillaume. Les Radiations. Radium (Paris), 1905, 2 (2), pp.44-49. �10.1051/ra-

dium:019050020204400�. �jpa-00242119�

Les Radiations ’

II

L’énergétique des radiations d’origine moléculaire. (.Suite.)’ ¹

Vérifications expérimentales.

^{Nous avons}

-vu que ^tous les travaux anciens relatifs à l’émission des radiations se rapportent ^{a une série de cas} par- ticuliers; c’est tout récemment seulement que l’on a

abordé le problème ^{sous sa forme} théorique simple

de l’enceinte fermée isotherlne.

Les premières recherches dans cette voie furent

plus ^{ou moins} inconscientes, bien que le fait d’opérer

sur un radiateur partiellement fermé soit spéciale-

ment mentionné par les ^auteurs de ^ces travaux.

Ainsi, ^M. Christiansen examina le rayonnement ^issu de trous coniques pratiqués ^{dans une} plaque d’argent, ^et Schnecheli détermina la puissance ^du

rayonnement fourni par l’intérieur d’un four. ^M. Le Chatelier insista davantage ^sur l’importance ^{de cette}

circonstance particulière des observations. M. Yiolle enfin, opérant ^sur des oxydes dans un travail du plus

haut intérêt, publié ^{en 1893, et} passé malheureuse-

ment presque inaperçu, ^{montra, par une série de}

Fig. ^1.

^{Radiateur intégral dl’} MM. Lummer et Pringsheim.

R, tnlm de charbon: F. fenêtre pour l’observation: L. tube conduisant un gaz neutre dans la fenêtre;

11, tull’ de cuivre refroidissant les enveloppes.

helles expériences, que des corps divers, placés ^dans

une enceinte fermée isotherme, possèdent ^{un éclats} identique ^al celui des parois qui ^les entourent. Je

1. Ymr Le Radium, ^tome I, pagt-s 91 ^et 140.

reviendrai sur ce travail u l’occasion de l’émission des oxydes.

Toutefois, ^une vérification expérimentale complète

des lois du rayonnement fut donnée seulement

lorsque ^{l’étude détaillée} de remission du corps noir elit été entreprise ^il l’Institut physico-technique ^de Charlottenbourg; ^le principal mérite ^{de cette vérifica-}

tion revient à M. O. Lummer et ^aux distingués physi-

ciens qu’il ^{associa à ce travail.}

La réalisation du radiateur intégral ^ne présentait

pas de difficultés ^aussi longtemps que les expériences

restèrent limitées à des températures peu élevées;

une enceinte sphérique, plongée ^{dans un bain ou}

entourée d’une vapeur dont ^on déterminait la tem-

pérature ^au moyen d’un thermomètre ou d’une sou-

dure tllcr»oélectrique, ^émettait par ^une étroite ouver- ture pratiquée ^{dans ses} parois, la radiation _{que l’on} voulait étudier. Un holomètrc dont le récepteur ^était

une lame noircie, ^{ou mieux une caissette} allongée ^sur

la fente de laquelle tombait le faisceau, ^serait

à mesurer sa puissance.

Aux températures ^{élevées, le} problème présentait

de plus grosses difficultés. On constitua ^alors le radiateur à l’aide d’un tube de platine, pincé ^aux

deux bouts, ^et _parcouru dans toute sa longueur par

un courant qui ^l’amenait

à une très vive incandes-

cence. Des écrans trans- versaux, placés ^{dans le} tube, limitaient la portion

dont la radiation arrivait

au dehors par l’étroite ^ou- verture ménagée ^{au centre}

de la portion ^du cylindre

amincie en sifflet. On put

ainsi dépasser ^sans trop ^de peine ^{1600°, et mesurer les} températures ^{avec une in-}

certitude de quelques ^de- grés ^seulemcnt.

Enfin, _pour ^les tempé-

ratures très élevée, ^on

substitua au platine ^un

tube de charbon dur, ^en-

touré d’une séric d’enve-

loppes empêchant ^{à la}

fois son refroidissement et son oxydation. Cet appareil ^est représenté ^{dans la} figure ^{1. Comme aucun} procédé ^{direct ne} permet-

tait de mesurer sa température, ^{on s’est borné à} étudier, par ^son moyen, ^les relations entre les di-

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:019050020204400

nous x retiendrons a B el’ plus de détail dans un in- stant: dirons seulement que la température ^{de 2000°}

a pu être dépassée ^au moyen de ^cet appareil.

Enfin, dans un travail récent, et dont les résultats

ne sont pas ^{encore connus,} MM. Kuribaum et Schulze ont atteint la température ^{de 2050°, en} confection- nant le tube au moyen du mélange d’oxydes préconisé

par M. Nernst, ^et qui, ^{tout en} acquérant ^{une assez}

bonne conductiBiLt’ aux température élevées, supporte

des chauffes auxquelles très peu de corps ^{sont sus-}

ceptibles de résister.

La courbe figure ^{2 montre avec} quelle précision ^la

loi de la quatrième puissance est périnée; les points

isolés marquent du rayonnement mutuel de la source et du bolomètre donné par les expériences

0

Fig. 2

Puissance totale du rayonnement intégrât ^{en fonc-}

tion de la température;

+++ valeurs experimentales

-

courbe theorique.

de M. Lummer, en fonction delà température absolue portée en abscisses. La courbe continue représente l’equation

P=o((-)’2013290°).

290° étant la température absolue du bolomètre pendant ces expéreinces.

Pour vérifier la loi du déplacement, la position ^dn

maximum de la courbe de puissance ^a été déterminée a l’aide d’un bolomètre à lame étroite _que l’on pro- menait dan:-- le spectre normal du faisceau étudié.

La courbe figure 3 représente les résultats ^obtenus par MM. Lummer et Pringsheim; les abscisses sont

comme précédemment, ^les températues absolues:

les ordonnées sont les réciproques de 2. ^{Si la}

exacte les points représentatifs ^des expéreinces

doivent se placer ^{sur une droite,}

Pour l’une comme pour l’autre des deux lois

constater aucune déviation. Les données numériques

Fig. ^3.

^{Loi du} déplacement: valeur de 1 7m en fom en 1 III

de la temperature ^absolue.

+++ valeur expérimentales

-

droite théorique.

publiées par ^{les auteurs de ce} beau traBail montrent nécessairement quelques ^{écarts fortuits, mais ils sout}

très petits, n’ont rien de systématique, ^{et ne} per- mettent en aucunc façon de douter de l’exactitude

rigoureuse ^{des lois contenues dans les formules} pré-

cédcn1111C11 énumérées.

Le tableau ci-dessous. qu’il ^ne m’a pas paru pra-

tique de traduire en 1111 graphique, ^en raison de l’as- cension extrèmement rapide de la courbe, reproduit

les résultats des expériences dt’ MM. Lummer et

Pringsheim relatives à la valeur de la puissance maxima Pm.

La première ^{colonne contient les} températures mesurées; ^la seconde, l’ordonnée du maximum: la troisième, un produit ^{que la titéorie indique comme}

devant être constant, enfin, la quatrième, ^{la valeur} recalculée des températures, c’est-à-dire de l’éxpression

dans laquelle le dénominateur sous le radical est la

valeur numérique moyenne de Pm

Le parallélisme remarquable ^{de la} première ^{et de}

la dernière colonne du tableau montre qu’il ^suffirait

d’admettre de très petites ^{erreurs dans la mesure des} températures ^{ou des} puissances rayonnées pour

expliquer ^tous les écarts des résultats expérimentaux

par rapport ^aux indications de la théorie.

Extension aux températures ^{très élevées;}

nouvelle échelle thermodynamique ^{des tem-} pératures.

^{Si nlémc la} température du corps

rayonnant ^ne peut pas être mesurée, ^{il est fort} intéressant de connaitre les particularités du rayoll- nement, puisque ^{ce dernier est soumis a des lois dont} l’expression ^fait intervenir la température ^sous

des formes très diverses. C’est dans cette idée _que MM. Lummer et Pringsheiul ^{ont exallllne} le rayon-

nement du radiateur intégral ^a cylindre de charbon décrit plus ^{haut, et} l’ont suivi jusqu’aux températures

les plus ^élevée qu’il ^{ait été} possible de réaliser.

Les constantes des appareils ayant ^été préalable-

ment déterminées à l’aide d’un radiateur dont la

température pouvait ^{être aisément mesurée, les}

auteurs se sont proposé d’extrapoler ^{les lois admises,}

en fondant le calcul de la température ^de l’appareil

sur l’hypothèse de l’exactitude illimitée de ^ces lois.

S’ils s’étaient bornés, ^{dans cette} recherche, ^{à l’in-} vestigation d’un seul des éléments qui constituent le

rayonnement, ^{un tel} procédé constituerait ^une simple

Fig. 4.

Valeurs expérimentales ^{de la} puissance de la radia- tion integrale en fonction de la longeur d’onde. pour diverses températures ^absolues unite arbitraire.

tautologie, ^et n’aurait pa· d’autre valeur qu’un repé- rage des température ^{suivant unl’ échelle considérée}

II priori ^comme rigoureuse. Mais ils avaient à leur

disposition ^{l’examen des} trois relations de Stefan, du déplacemcnt, ^et de la valeur du maximum.

Pour le calcul de la température, ^la première ^{et la}

troisième de ces relations sont précises, puisquc ^la température ^{en ressort comme} quatrième ^et cinquième

racine de l’énergie rayonnante ^mesurée; la seconde l’est beaucoup moins, puisque ^la température y

figure ^{â la} première ptllssallcc; ^de plus, ^{elle se fonde}

sur la détermination de la position ^{d’un maximum,}

dont le déplacement ^{est d’autant} plus lent, pour ^un même écart, que la température ^est déjà plus ^élevée.

Ce procédé ^est donc d’une application difficile, et,

comme il exige ^un grand ^{nombre de Inesures,}

MM. Lummer et Pringsheiln ^{ont renoncé à} l’appliquer

dans ce travail. Ils ont cependant profité ^{de cette}

recherche "pour ajouter ^de nouvelles courbes à celles

qu’ils avaient déterminées précédemment; c’est ainsi

qu’a été trouvée la courbe supérieure ^{de la} figure ^4, qui ^se rapporte ^{à la} température ^la plus ^{élevée du}

radiateur intégral ^{dont la} puissance ^{ait été examinéc} jusqu’ici ^en fonction de la longueur ^d’onde.

Privés volontairement de l’un des trois contrôles

qu’il ^{eût été à la} rigueur possible d’utiliser, ^{MM. Lllnl-}

mer et Pringsheim ^l’ont remplacé ^{par des mesures}

d’un autre ordre, purement ^{visuelles et fondées sur} les éclats comparés ^{de deux sources} dans les diverses

régions ^du spectre. ^{La loi suivant} laquelle s’opère l’extrapolation ^{est ici} presque entièrement empirique;

mais elle est d’une teneur si simple qu’elle ^{revêt tout}

à fait l’aspect ^{d’une de ces lois} naturelles, dont il faut admettre la forme mathématique ^{sans en} comprendre

encore entièrement la raison.

Les expériences ^{de MM. Lummer et} Pringsheim ^ont

consisté à amener le cylindre de charbon à une tem-

pérature ^{aussi constante} que possible, puis ^{à faire}

passer successivement, ^{devant son} ouverture, les divers appareils récepteurs ^{de sa} radiation, ^{savoir un} spectromètre pour la ^mesure des éclats dans les diverses régions ^du spectre, ^un spectro-bololnèlrc

pour la valeur du maximum, ^{enfin un} bolomètre de surface, ^sans interposition d’un appareil dispersif,

pour la détermination du rayonnement ^total. Voici, ^à titre d’exemple, ^les températures trouvées par ^ces divers procédés ^{dans des} opérations immédiatelnent consécutives :

La concordance est parfaite, ^{et on n’en} peut ^CU11-

depuis ^lt’· températures moyennes. jusqu’aux ^extrêmes

limite" qui ^{aient été atteintes} jusqu’ici dans l’établis- sement du rayonnement intégral, conduit _par toutes les lois connues, à des valeurs identiques ^{de la} tempé-

rature.

A cette expérience, ^nous avons gagné certainement

une confirmation de plus de la validité des lois dont la

forme mathématique ^a été donnée plus ^{haut. Mais}

nous pouvons aller plus ^{loin :} ces lois que l’expérience

a si bien confirmées, ont été établis d’abord d’une

façon ^toute théorique, ^en partant seulement des prin- cipes ^{de la} thermodynamique, ^ou de la théorie électro-

magnétique ^du rayonnement; ^{elle:, ont donc le carac-}

tère de lois naturelles tout comme les lois de l’expan-

sion des gaz parfaits, ^{Or, si l’on a} pu fonder ^une échelle thermométrique ^sur la dilatation des gai, ^on pourra ^tout aussi hien créer une échelle dont les lois du rayonnement ^{donneront la forme} mathématique.

L’expérience ^a montre que les deux échelles concordent dans tout l’intervalle des températures ^{où il a} été pos- sible de les superposer. Lorsque le thermomètre à gaz refuse son emploi par le fait du ramollissement ^ou de la perméabilité ^{de son} emeloppe, l’échelle du _rayonne-

ment demeure seule; elle continue l’échelle classique,

en la prolongeant déjà ^de plusieurs centaines de degrés ;

c’est là un résultat dont l’importance ^{croîtra a mesure}

que l’investigation scientifique ^s’étendra davantage

dans les domaines nouveaux des températures ^élevées.

Puissance de la radiation en unités abso- lues. - En désignant par l’unité le pouvoir ^émissif

ou absorbant du corps noir, nous avons noté en

passant que l’adoption ^{de ce} coefficient est entièrement

arbitraire, ^et qu’il serait ultérieurement remplacé par

une constante naturelle dont la valeur pourrait ^être exprimée ^en fonction des unités usuelles.

Il est dans la Hall1rc de tout coefficient spécifique

de figurer, dans la forme mathématique d’une ^loi

naturelle, indépendamment ^{de toute variable concou-}

rant à l’expression ^{de cette loi.} Or, dans la loi de Stefan P=o()4. le coefficient o remplit ^{cette condi-}

tion et il la remplit ^{seul. 11} possible donc bien le carac-

tère d’une constante naturelle. Sa valeur à été deter- minée à diverses reprises, et ^{tout récemment encore} par M. Kurlbaum. Ce coefficient ^{relie mie} puissance mécanique ^{à une} température: il suppose ^la puissance

émise par ^Ull centimètre carré de la surface donnant le rayonnement ^{intégral. Dans ces} unités, o est égale a 5,52.10-12: c’est-à-dire qu’une ^{surface S} dll corps noir il la température ^(-) rayonne vers une surface

parallèle ^intime. parfaitement absorbante et ^{an zéro} absolu, ^une puissance égale à 5.52S(-).10-12 watts.

Emission des corps réels, -- Ainsi que nous 1 avons Ídif remarquer ^au début. ileBis[e autant de lois

d’émission que ^de corps particuliers: ^aucun corps n’est entièrement !t"uB blanc ou gris comme on

température ^et pour chaque longueur d’onde, ^un rapport individuel de rayonnement compare ^{Ù celui du}

corps noir. Ce rapport ^est nécessairement compris

entre 0 est J autant qu’il s’agit d un rayonnement purement thermique, c’est-à-dire ^{isolé de} toute trans- formation chimique ^{de la source. Dans le cas 011 une}

telle transformation s’opère, le rapport peut prendre

une valeur quelconque, ^{et c’est ainsi} que l’on voit ^des

corps émettre ^aux basses temperatures dans le ^spectre

visible 111l même ultra-violet , des rayonnements intenses que. conformément aux !ois du rayonnement purement thermique, des corps ^{il une} température

très élevée seraient seuls susceptibles ^de produire. ^Mais

ces rayonnements ^{anormaux sont limités a} l’espace ^de

temps pendant lequel tes transformations chimiques

se produisent; ^{celles-ci achevées, ils rentrent dans les}

lois générales.

Cette notion de la nécessite d’une modification

chimique pour expliquer ^les rayonnements ^anormaux

a heaucoup gagné ^en précision ^{dans ces dernières}

années. Récemment encore, bien des physiciens

ramenaient ces rayonnements ^{à la loi} générale, ^en

attribuant à la source une température ^{fictive suffi-} santepour que l’émission correspondit, ^{au maximum}

à celle du corps noir à la même température ^et pour la longueur d’onde considérée: toutefois, connue il était difficile de supposer que le ^ver luisant par exemple

eût une température supérieure ^{à 1000°, on tournait}

la difficulté en disant que certaines molécules parti-

culières étaient seules il cette température.

On a reconnu, depuis, que l’introduction de la notion de température ^{dans ces} phénomènes ^{la com-} pliquait singulièrement ^et la rendait d’un maniement extrêmement délicat, sans apporter ^à l’application ^des phénomènes ^eux-mêmes plus que ne peut ^{le raire} l’idée d’une émission lumineuse par ^une transforma-

tion chimique sans aucun rapport avec la tempéra-

lure,

Cette dernière idée a été mise sous la forme d’un mécanisme familier, ^en disant que le rayonnement

purement thermique ^est moléculaire, alors que le rayonnement anormal est atomique; c’est une pre- mière satisfaciton donnée à l’esprit. ^On peut la pour- suivre en disant que ta rupture ^{de ta molécule} par

une action extérieure on sa recombinaison parles

affinités, produit une vibration interne momentanée soit des _que l’on sépare, ^soit de la molécule.

qui stitue, dont la période ^et l’intensité

d . ’’1 ualités individuelles, et sont soustraites

aux rentes simples de la thermodynamique

a des phénomènes d’ensemble d’où ^la personnalité ^de la molecule ou de l’atome aurant disparu.

les phénomènes ne sont sans doute point ^aussi

simples: mais une anatomie mecanique, même ^incom-

plère, est souvent un guide utile dans la recherche.

Si aucun corps réel ^{ne se} comporte ^{comlne le radia-}

teur intégral, chacun d eux s’en écarte à des degrés

divers. Certains d entre eux, comme les oxydes ^des

métaux, et surtout les terres rares, s’en éloignent ^tel-

lement qu’on put lcur attribuer pendant longtemps

des rayonnements ^anormaux. Leur coloration U ^une

température élevée déterminées était, _par exemple, beaucoup plus blanche que celle du charbon ll la même température ; ^elle était même 1)leuâtre compa- rée â la lumière du jour, ^ce qu’un ^examen superficiel

de la question conduisait à attribuer à une intensité des rayons bleus ^{ou violets très} supérieure ^{à celle du}

radiateur intégral ^{de même} température. ^{Or il suffit,}

pour renverser ce raisonnelnent trop simpliste, ^de

montrer, d’une part, que ^cette exagération ^{de la’}

lumière bleue était ^un simple ^{effet de contraste dû au}

défaut relatif de radiations de plus grande longueur

d’onde, ^{en même} temps qu’a ^une sous-évaluation de la température du radiateur.

En fait, ^{une seule} expérience ^était décisive, qui

devait consister à examiner le rayonnement ^{de ces}

oxydes ^à l’intérieur d’une enceinte fermée isotherme.

Cette expérience, ^à laquelle j’ai fait allusion plus

haut, ^a été tcntée pour la première ^fois par M. Violle, qui ^l’a relatéc dans une courtc note présentée ^{en 1895,}

à l’Acadén1ie des sciences.

« J’ai opéré, ^{dit M. V iolle, sur du charbon, de la chaux,}

de la 111agnésie, ^{de la zircone et de} l’oxyde ^{de chrome,}

et j’ai ^constaté que ^ces substances si différentes offrent, dans le four, exactement le même éclat, impressionnent également ^{l’0153il ou la} plaque photographique. ^Ainsi,

dans une enceinte fermée dont tous les points ^{sont à la}

même température, ^tous les corps ^{sont en} équilibre

de rayonnement ^suivant la loi de Kirchhoff 1. ^» La vérification était capitale; ^{elle n’en} passa pas ^moins

inaperçue.

Si les expériences ultérieures ne pouvaient ^rien ajouter ^{a la} puissance démonstrative de celle de M. Vielle, ^{au moins} pouvaient-elles ^nous faire mieux connaitre certaines particularités ^du rayonnement.

Dans un très intéressant travail publié ^{en 1895,}

il. Ch.-E.-St John est revenu à ^ces questions, ^et, après ^{avoir tout} essayé ^pour provoquer ^la phosphores-

cence des oxydes, ^a répété ^sans la connaître l’expé-

rience de 11. Vielle, _pour ^constater liiialemeiit qu’ils ^ne

se distinguent pas des parois ^de l’enceinte isotherme dans laquelle ^{ils sont enfermés.}

Mais, si, ^{comme l’a fait} Fauteur, ^on introduit dans l’enceinte, par ^une fente latérale, une lame de porce- laine froide, on wit aussitôt les oxydes ^{se détacher en}

clair sur leur support ^de platine. ^{Si, au lieu d’une} simple ^{lame, on fait entier} dans l’enceinte un tube

1. Le contexte montre que 1 auteur sous-entend l’impossibilité

d’une transformation chimique: ^{en d’autres termes, il consi-}

dère l’anterieur de l’ enceinte et tout cf qu’elle ^{cuntienL comme}

demeurant indefiniment au même etat.

amené seulement au seuil des températures ^lumi-

neuses, de manière u isoler complètement l’oxyde ^et

son support ^{du reste de} l’enceinte, ^on peut ^{alors com-} parer leurs éclats à la température ^{même de} l’enceinte,

à la condition d’opérer avec une assez grande rapidité.

C’est par ^cc procédé que M. Ch.-E.-St John ^a trouvé,

à la température ^{de 1050°, les} rayonnements ^relatifs donnés ci-après pour ^la magnésie et la zircone, rappor- tés à celui du platine pris ^{commue unité,}

On voit que l’éclat ^des oxydes ^{est non seulement} plus élevé que celui du platine, ^{mais encorc le} rapport

va en augmentant ^{à mesure} que l’on avance vers les courtes longueurs d’onde ; ^{à la même} température, ^les oxydes ^{seront donc} plus ^bleus que le platine.

Sans insister ^sur toutes les conclusions qui ^découlent

de cette relation, ^on _peut voir ilnmédiatemcnt que le

grand avantage ^des oxydes pour l’éclairage par ^incan- descence tient à cette propriété.

Le rayonnement ^{des lnétaux a été souvent} étudié ;

mais il n’en est aucun auquel ^{on ait consacré des tra-}

vaux aussi étendus et aussi précis qu’au platine. ^Cette préférence ^{tient à sa} tenlpërature ^{de fusion très élevée}

et à son inoxydabilité complète, qui permet ^{de conser-}

ver le même état des surfaces dans toute l’étendllc

thermique des recherches.

Pour le platine, ^{c’est encore à} MM. LUlnlner et

Pringsheim que l’on doit les séries de mcsures les plus

étcndues et les mieux conduites.

A première ^vue, les courbes d’émission du platine

en fonction de la longueur ^{d’onde sont très semblables}

à celles que fournit le radiateur intégral; lnais, ^{si l’on}

cherche à les superposer, ^en ramenant, par exemple,

leur maximum à la même ordonnée (celui ^du platine

étant naturellement beaucoup plus bas), ^{on voit immé-}

diatement _que, plus on avance vers les grandes ^lon-

gueurs d’onde, plus l’ordonnée du platine ^s’abaisse

relativement au rayonnement ^{normal. Cette consta-}

tation est une simple conséquence ^du fait très géné-

ral, cL sur lequel j’aurai ^{u revenir,} que les métaux réfléchissent les radiations d’autant mieux que ^leur

fréquence ^est plus ^{faible. Ce} pouvoir réfléchissant

prend, ^{dans les} premières régions ^de l’infra-rouge, ^une

valeur qui ^{ne diffère} pas beaucoup ^{de l’unité,} pour ^se confondre pratiquement ^{avec elle avant} que l’on ^at-

teigne ^{le domaine} proprement dit des ondes électriques.

Le rapport ^{de la} puissante ^du rayonnement ^du hla-

tine a celui du radiateur intégral ^étant plus ^{élevé aux}

faibles longueurs ^d’onde qu’aux grandes, ^{on se trouve,}

pour le platine, ^au point ^{de vue de la} répartition, ^dans

des conditions analogues ^{à celles} qu’offrirait l’enceinte

isotherme à une température plu-, élevée. La compa-

que ^cette interprétation ^est pratiquement rigoureuse.

La courbe de repartition ^du rayonnement ^du platine

en fonction de la longueur d onde est semblable à la courbe intégrale issue d’une enceinte dont la tempéra-

ture serait égale ^an produit ^{dt’ sa} température ^reelle par le facteur 1.12. Mais les courbes ne seraient su-

perposables, Ilaturellement, qu’avec ^un changement

de l’échelle des ordollnées. On peut exprimer ^{ce f’ait}

en disant qu’une ^{lame de} platine fournit le mente

rayonnement qu’une enceinte dont la température ^est plus ^élevée, mais dont I’ouBerture est plus petite.

A 1000° ahs., par exemple, le rapport ^des puissances

totales du rayonnement pour ^{nue même} surface est voisin de 18/100; ^la surface de platine rayonne

donc, ^{à cette} température, comme iiii radiateur

intégral ^{dont la} température ^{absolue est} égale ^a

1500 x 1,12 ⁼ 1680°, ^et la surface a la fraction

0,18 1,124=0,115 ^{de celle du} plat ^ine1.

Ces quelques indications suffiront pour ^montrer que,

1. Le rendement élevé des l;impu· ^à filampnt d’osmium ou de tantale est dù il des relations analogues.

ment des corps réels, certaines relations sinlples peu- vent apparaitre, ^dont l’existence est due à des condi- tions particulières ^du régime moléculaire des corps considérés. jlais, jusqu’à ^ce qu’on ait pu ramener ces

lois expérimentale a ^{des causes} profondes ^et géné- rales, elles devront être considérées comme de simples

relations empiriques, que l’ingéniosité des chercheurs

a permis ^de découvrir, ^mais tlui n’ont pas d’autre valeur que ^toutes les formules d interpolation ^déduites uniquement ^des données de l’expérience.

Cependant, ^le rayonnement ^n’est plus, pour les phy- siciens, ^un phénomène ^isolé; indépendamment ^{de son} aspect purement thermodynamique qui le rend indé-

pendant ^{de toute} considération du physique ^molécu-

laire. il se relie a d’autres groupes ^de phénomènes

awr lesquels ^sa connevité n’est pas immédiatement évidente. La mise en lumière de ces relations est une clu, belles conquêtes ^de l’esprit ^{humain nous essaierons}

tout ^au moins de l’effleurer dans la suite de cette étude.

(..4 ^{suivre) Ch.-Éd. Guillaume,}

Directeur adjoint du Bureau international

des poids ^{et mesures.}

Sur l’emploi thérapeutique des sels de Radium

LE radium, découvert par ^{M. et Mme} Curie, ^est

une conquête de la science française. Cepen-

dant on ne compte encore en notre pays, de-

puis ^les premiers ^{travaux du 1)r Danlos,} qu’un

nombre assez restreint de publications ^sur l’emploi thérapeutique des sels de radium .

Il Y ^{a, au} point ^{de vue} de l’action biologique, ^pt plus particulièrement ^au point ^{de vue} thérapeutique qui

nous intéresse exclusivement Ici, ^une distinction très nette à faire entre le rayonnement ^et l’émanation des sels (te radium.

De l’émanation considérée comme agent thérapeu- tique, ^il n’y ^{a encore rien à} dire. Nous savons seule- 111Pllt par les recherches éxpérimentales de MM. HOll- chard et Balthazard, ^en collaboration rlvt’u M. Curie, qm’ l’émanation du radium. mélangée ^{eu W’rtaint’}

quantité ^{a l’air} inspire par les petits mammifères, les t’ait périr rapidement.

Pour l’usage thérapeutique les sels de radium ·Ult d’ailleurs presque toujours enfermés dans un récipient

d’ébonite, de verre IIU de metal, hermétiquement ^cilis.

qui oppose à l’issue de l’emanation un obstacle infran- chissable, mais demeure plus ^{ou moins} perméable ^au

rayonnement.

Par conséquent, ^{c’est le mouvement} du radium

qui seul doit nous occuper. Puisqu’il est comparable

au rayonnement ^de Rôntgen, il convient de comparer entre eux ces deux sortes de rayonnements, ^{en distin-} guant soigneusement, ^d’une part, ^les effets qu’ils pro- voquent ^sur les divers récepteurs exposes ^{à leur} action, ^d’autre part, ^les qualités propres, inséparables

de leur existence et indépendantes ^{de toute action}

exercée sur un récepteur quelconque.

Pour résumer brièvement l’état de la question, ^on peut dire que les deux ^snrh’s de rayonnements, ^diffé-

rmnl, an poinl ^{de vue des} qualites propres, ^{sont ail} contraire semblables ail point ^{de vue des} effets pro- duits.

Les trois espèces de ravlll, a, b et y ^{t’r y. dont le mé-} lange constitue le rayonnement du radium, possèdent

des qualités très différentes; cependant ^il, provoquent tous essentiellement les mêmes effets que ^{les ravons de}

Rontgen ^sur les divers récepteurs esposés ^{d It’lll’}

action: : ils illuminent in, substances fluorescentes,

impressionnent ^les plaques photographiques, ^exercent

sur Ull grand nombre de corps ^{une action} colorante, rendant l’air conducteur dr l’électricité et modifient, dans leur structure et leur evolution, les élements cellulaires des tissus vivants.

Chacun de ^ces effets peut ^{servir a l’étude du raBon-}