De l'action des radiations diverses sur l'étincelle électrique

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Submitted on 1 Jan 1903

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De l’action des radiations diverses sur l’étincelle électrique

W. Lébédinsky

To cite this version:

W. Lébédinsky. De l’action des radiations diverses sur l’étincelle électrique. J. Phys. Theor. Appl.,

1903, 2 (1), pp.249-253. �10.1051/jphystap:019030020024901�. �jpa-00240749�

et H fut trouvé respectivement égal ^{à 3000 et 1 t00 unités}

C. G. S. L’air s’est comporté ^d’une façon analogue.

En terminant, je ferai remarquer que ^{rien ne} prouve jusqu’ici que l’électrisation des particules ^{en mouvement soit} nécessaire _{pour que} le phénomène ^de magnétofriction ^se produise. L’expérience per- mettra peut-être de décider si ce frottement magnétique ^{s’exerce sur}

la matière non électrisée se mouvant dans le champ ^{avec une vitesse,}

suffisante ou si l’électrisation de celle-ci est indispensable.

DE L’ACTION DES RADIATIONS DIVERSES ^SUR L’ÉTINCELLE ÉLECTRIQUE;

Par M. W. LÉBÉDINSKY.

§ ^{1. J’ai} trouvé, ^il y ^a deux _ans, des procédés simples ^{et sûrs} pour montrer la double action des _rayons ultra-violets sur l’étincelle élec-

trique ; ^ces rayons peuvent ^ou bien faciliter le jaillissement ^{des étain,}

celles (phénomène ^de Hertz), ^ou bien, ^au contraire, ^{entraver la dé-} charge par étincelle.

J’ai employé d’abord des machines statiques ^{de Holtz ou de}

shurst de diverses dimensions pour faire jaillir des étincelles de

quelques millimètres de longueur ^{entre une électrode} négative ^en

forme de cône et une sphère positive d’un centimètre de diamètre en

laiton amalgamé. L’action de la lumière d’un arc voltaïque ^arrête

l’étincelle. La même lumière, ^{tamisée à travers le mica ou des}

’ plaques ^{de verre} d’épaisseur convenable, ^n’exerce plus ^d’action (1).

§ ^{2. En} rapprochant ^un peu ^les électrodes de l’excitateur déjà ^décrit

et en introduisant un second excitateur, formé de deux sphères ^{de lai-}

ton et placé parallèlement ^au premier, j’ai observé le phénomène ^de

Hertzen variation de MM. E. Wiedemann et Ebert 1888~a;

la lumière ultra-violette déplace ^la décharge par étincelle de l’excita-

teur en parallèle dans l’excitateur à cône et sphère,. activé seul par la radiation.

Ce procédé ^est différent de celui de Sella et Majorana iécla ^z-

e’lectrique, 1896), qui ^ont employé ^un excitateur à deux boules

en laiton amalgamées, ^entretenu par la bobine de Ruhlnkorff.

~l) si la lumière est faible,

doit éviter que l’étincelle

suit trop fréquente.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019030020024901

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La lumière n’éteint, peut-être, l’étincelle que si ^le circuit de décharge empêche l’apparition des oscillations électriques, ^la diversité des formes des électrodes en étant un des moyens. Au contraire, ^l’intro-

duction du déchargeur ^en parallèle ^{à deux} boules, accompagnée ^de

la diminution de la distance entre le cône et la sphère, ^{facilite les}

oscillations qui permettent ^le phénomène de Hertz. Dans cet ordre

d’idées, ^{on ne} _peut pas compter ^le déchargeur ^en dérivation, ^le simple voltmètre, ^{comme on fait} d’ailleurs très souvent (Cf. SBvingedau,y,

électrique, ~89’~).

§ ^{3. Avec} la bobine de Ruhmkorff, ^{on obtient t très} aisément le

phénomène ^{de Hertz avec une courte} étincelle dérivée _par une

petite bouteille de I.eyde. ^{Dans ce cas, le caractère} oscillatoire de l’étincelle est évident (’; . ^On peut remplacer les boules du déchargeur

par deux bouts de fil ^en platine (omm, 23 ^de diamètre) ; ^ces électrodes, ^si la bouteille n’est pas introduite, donnent l’étincelle

unipolaire : ^{le bout} négatif ^est incandescent jusqu’à ^fusion (Cf. ^Ilit- torf, ^Wied. Linn., 1879), ^le pôle positif restant ^chauffé jusqu’au rouge ^r cette forme de décharge ^{semble ne} pas éprouver ^{l’action de la} lumière; la bouteille en dérivation introdczit immédiatement l’étin- celle oscillatoire, privant les deux bouts de fil de leur incandescence.

§ ^{4. Mais} si, ^avec la méme bobine de Ruhn1korff, ^on produit ^l’étin-

celle de 2,5-3 centimètres entre le cône négatif ^{et la} sphères positive

ou le cône (-) ^{et le} disque (-t-) ^{tout en laiton,} l’étincelle, ^évidemment

unipolaire d’après ^la signification ^des signes ^des électrodes,

est éteinte par l’action de, la lumière ultra-violette. Dans cette expé- rience, ^la grandeur de la distance explosive ^est bien suffisante _pour constater par le simple déplacement de l’écran de mica que ^c’est le

pôle négatif qui ^{doit être} illuminé pour que l’effet ait lieu. L’étin- celle en dérivation de celle qui ^{est éteinte} par l’effet de la lumière

permet ^de reproduire ^le phénomène ^{de M. Elster et Geitel ,/ 1%ied.}

Anî2., 1890), qui ^ont observé l’extinction de l’étincelle éclatant entre

une boule et un disque de zinc fraîchement amalgamé, ^{et, en mème}

ternps, de l’étincelle dérivée (augmentation ^du potentiel

de décharge) .

§ ^{5. Dans le cours} de l’année 19U~, j’ai ^eu l’occasion de faire des expé-

riences ^avec la radiation du bromure de radium (50 milligramnies).

Ces expériences ^{ont montré la} plus complète ressemblance des effets de

(J) L’étincelle

dérivation permet ^de reproduire ^de E. Wiedemann

et Ebert.

cette radiation avec-les effets de la lumière ultra-violette. Par exemple.

la décharge ^entre deux bouts de fil de platine, ^{sans la} bouteille de

Leyde, ^ne semblait pas être affectée par la radiation du radium (~ 3, ~

Mais le phénomène analogue ^au phénomène ^{de Hertz} apparaissait ^si.

la bouteille était introduite en dérivation. De même, ^le procédé-

décrit au paragraphe 4 ^a permis d’observer l’extinction de l’étincelle-- par la radiation du radium de la manière la plus concluante; ^l’échan-

tillon de matière radiante pouvait ^être éloigné ^des électrodes des l’étincelle à plus d’un mètre de distance.

§ ^{6. Avec des} rayons X émanés d’un tube focus alimenté par ^une- bobine de Ruhmkorff (15 centimètres de longueur d’étincelle) j’ai

observé de la manière bien connue le phénomène analogue ^au phé-

nomène de Hertz ; ^mais je ^n’ai pas pu observer l’extinction de l’étin- celle aussi simplement qu’avec les radiations déjà employées.

Je n’ai obtenu le succès que par ^la disposition suivante : la ma-

chine de Voss fait jaillir l’étincelle entre deux boules dont la dis- tance 1 peut être mesurée au moyen d’un micromètre ; ^{en dérivation}

de cette étincelle se trouve un autre déchargeur ’l) [deux disques, ^ou

un cône et un disque (en laiton)], qui ^est alimenté par la ^même machine par l’intermédiaire d’un bout de fil de ^{coton et} qu’on peut

soumettre à l’action des rayons X; l’étincelle de ce dernier, ^très maigre ^{et très rare} (quelques secondes l’une après ^l’autre), pouvait

être éteinte par les rayons X; je ^{ne citerai} qu’un exemple numérique

des conditions de cet effet :

1

8 millimètres, ^distance explosive ^de l’étincelle soumise à l’ac- tion des radiations X ; d = 2mm,3 ; l’étincelle jaillit ^{avec la} période-

de il secondes ; les rayons X la font disparaître.

L’agrandissement de la distance 1 1 (cl ^restant toujours égal

~"%5), produit ^le phénomène analogue ^au phénomène ^{de Hertz}

l’étincelle devient plus fréquente :

§ ^{7. Il est bien connu} que les rayons X déchargent les conducteurs- électrisés (+) ^ou (-) j usqu’au potentiel ^{zéro. Mais cette action se-}

(i) ^Deux disques,

^{cône eL}

disque je» laiton).

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rapporte ^aux charges statiques, tandis que les électrodes de l’étin- celle sont des conducteurs électrisés dynamiquement; ^leurs charges

se renouvellent constamment à mesure de leur perte d’électricité.

J’ai cru intéressant d’essayer ^l’action des rayons X sur un conducteur électrisé dynamiquement. ^Pour cela, j’ai ^{relié un} conducteur de forme

quelconqueàl’une ^des électrodes de l’étincelle l, indiquéeparagraphe5,

par l’intermédiaire d’un bout de fil de coton, l’autre électrode étantmise à la terre ; ^ce conducteur se maintenait à un potentiel constant, ^comme

je le constatais ^{avec un} voltmètre statique (de Braun), sila distance [ne

dépassait pas ^une certaine limite (environ ⁹ millimètres dans mes expé- riences) ; ^ce potentiel était d’autant plus élevé que la distance 1 était

plus grande. ^{Il existait} toujours ^une différence positive ^{entre le} potentiel ^de l’étincelle et celui du conducteur, ^ce qui démontrait que l’électricité s’écoulait toujours de la machine vers le conducteur;

cette différence devenant plus grande ^{à mesure} qu’on agrandissait ^l,

le procédé permettait d’accentuer de plus ^en plus ^{le caractère} dyna- mique ^{de la} charge.

Les expériences ^{ont montré} que les rayons X lancés sur le circuit ouvert dudit conducteur abaissent en valeur absolue son potentiel ^Y jusqu’à ^un potentiel ^{Vx et} que leur action ^est bien différente selon le

signe d’électrisation du conducteur. Les chiffres suivants permeLtent

de se représenter ^la grandeur ^{de ces effets :}

Le conducteur était le disque ^{en laiton de} 10cm,2 de diamètre.

Le fil de coton étant enlevé et le conducteur relié à la machine par

un fil en cuivre, je n’ai pas obtenu d’effet des rayons ^{X sur} le con-

ducteur électrisé :

Ces résultats sont bien d’accord avec les idées exprimées ^au paragraphe ^2.

SUR LA THÉORIE D’UNE DES MÉTHODES DE MESURE DE L’ÉQUIVALENT MÉCANIQUE ^{DE LA} CHALEUR ;

Par M. C. RAVEAU.

La méthode dont il va être question ^{est celle où la chaleur est} dégagée par le frottement d’un liquide ^{dans un vase mobile autour}

de son axe. Pour évaluer la dépense ^de travail, ^on admet que le

couple qu’il ^faut appliquer ^au calorimètre pour le maintenir ^en équi-

libre est égal ^{et de} signe ^{contraire à celui} qui entretient le mouve-

ment de l’agitateur.

Aucun des expérimentateurs qui ^{ont suivi ce} procédé ^{n’a démontré} explicitement l’égalité ^{des deux} couples. ^Joule parait ^{avoir cru} que le mouvement du liquide par rapport ^à l’agitateur ^{et au} calorimètre

ne dépend que du ^mouvement relatif de ces deux pièces ^et qu’il ^ne changerait pas si ^on maintenait l’agitateur ^{immobile en faisant}

tourner le calorimètre. Il dit avoir calculé le travail d’après ^{la force}

nécessaire pour empêcher ^{le mouvement} du calorimètre et le chemin parcouru, rapporté ^au point d’application ^{de cette} force. Ce chemin parcouru ^est purement fictif, puisque le calorimètre est immobile ;

il n’existerait que dans le ^cas d’un mouvement inverse du ^mouve- ment réel.

Hirn, qui produisait ^le frottement en faisant tourner, dans le

liquide, ^un cylindre, ^ne semble avoir eu pour but, ^comme le remarque, Rowland, que cl’imiter dans ^{un mouvement} circulaire le cas du frottement entre deux plans parallèles.

Rowland, ^{dont les} travaux, quoiqu’un peu postérieurs, ^{sont in-} dépendants des dernières recherches de Joule, part ^{de ce} principe

que le ^travail transmis par l’axe du calorimètre pendant ^un temps

donné est égal ^au produit ^{de 2w} par le ^moment de la force qui

entretien[ le mouvement et le nombre des rév olutions de l’axe pen-

dant ce lcn1ps. Il dit ensuite que, la méthode la plus précise que