O. LODGE. — On intermittent currents and the theory of the induction-balance (Sur les courants intermittents et la théorie de la balance d'induction ); Philosophical Magazine, 5e série, t. IX, p. 123; 1880

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Submitted on 1 Jan 1880

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O. LODGE. - On intermittent currents and the theory of the induction-balance (Sur les courants intermittents

et la théorie de la balance d’induction ); Philosophical Magazine, 5e série, t. IX, p. 123; 1880

Foussereau

To cite this version:

Foussereau. O. LODGE. - On intermittent currents and the theory of the induction-balance (Sur les courants intermittents et la théorie de la balance d’induction ); Philosophical Magazine, 5e série, t. IX, p. 123; 1880. J. Phys. Theor. Appl., 1880, 9 (1), pp.389-392. �10.1051/jphystap:018800090038901�.

�jpa-00237701�

à l’aide d’une sonnerie

électrique

^{en relation avec le mercure et}

avec la

pointe,

^et on l’obtient à l’aide d’un sac en caoutchouc

plein

de _mercure,

communiquant

^{avec la} cuvette et muni d’un étau com-

presseur.

O. LODGE. 2014 On intermittent currents and the theory of the induction-balance

(Sur ^{les courants} intermittents et la théorie de la balance d’induction ); ^Philoso- phical Magazine, ^5e série, ^t. IX, p. I23; ^I880.

Considérons

le circuit solitaire d’une

pile

de force électromo- trice

E,

^et supposons que ^la résistance passe

brusquement

^{de la}

valeur R à la valeur S. Soit L le coefficient d’induction du courant sur lui-même. L’intensité à

l’époque

^{t est} déterminée par

l’équa-

tion

Supposons

que la résistance oscille

brusquement

^{entre les va-}

leurs R et

S,

^à des intervalles 1:" très

petits

^et

égaux.

^En

intégrant

^et

en tenant compte des conditions

initiales,

^on aura,

après

^un

grand

nombre

d’oscillations,

cette formule alternant avec une autre

qu’on

^{obtient en} permu- tant R et S.

Imaginons

maintenant que dans ^le

voisinage

^du circuit de la

pile

^il y ait ^un second circuit de résistance n. Soient 1 son coeffi- cient d’induction sur lui-même et M le coefficient d’induction mu-

tuelle des deux

circuits ;

^{on aura}

On peut

séparer

les variables _par difl’érentiation et déterminer i

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018800090038901

390

et j.

On reconnait alors que ^M n’entre dans la valeur de i que par la fonction

de sorte que, ^{si M2 est}

négligeable

par

rapport à ^{L l,}

l’intensité i du

premier

^courant

n’est pas

^affectée par la

présence

du second. L’in- tensité de ce dernier est donnée _{par la} formule

Dans la balance

d’induction, il y

^a trois circuits en

présence :

1° celui de la

pile

^{et du}

microphone;

^{2° celui du}

téléphone;

3- celui

qui

^est constitué par ^la

pièce

de métal introduite dans la balance. Pour ce

dernier,,soient

p

la résistance,

k l’intensité du

courant, h

^son coefficient d’induction ^sur

lui-n1ênle, p.

^{et in ses}

coefficients d’induction sur les deux

premiers

^circuits.

On

règle

d’abord les deux

premiers

^{circuits en sorte que le té-}

léphone

soit muet, c’est-à-dire

qu’on

^ait

puis

^on introduit le troisième

circuit,

^{dont la}

présence

^provoque

un courant dans le deuxiétne. Les coefficients _p. etm étant

toujours

assez

petits

pour que leurs ^carrés soient

négligeables,

^{on a}

La

première équation

^{n’est autre} que

l’équation (i).

^{La troi-}

sième permet ^{de trouver la valeur de}

k, quand

^on fait varier brus- quement la résistance du

premier

^{circuit :}

Enfin,

la deuxième

équation

^nous donne l’intensité du courant

téléphonique :

Ces résultats conduisent aux remarques suivantes :

i- Le courant

produit

par ^une

pièce

^{de métal n’a} pas le même caractère que le ^courant

produit

par ^un

léger déplacement

^relatif

des bobines. Ce dernier

présente

des oscillations moins ^nom- breuses, ^{en sorte} _que ^{les deux sons n’ont} _pas ^{le même timbre.}

L’octave

aiguë

^{entre dans la}

composition

^du

premier.

^La compensa- tion ne peut ^{donc se faire}

complètement

par ^le

déplacement

^d’une

bobine,

^{sauf dans le cas}

particulier

^où les circuits de la

pile

^{et du}

téléphone

^sont

semblables,

^{en sorte} que l’on ^ait

2° L’effet obtenu est

proportionnel

^au

produit

^mu des actions des deux circuits sur la

pièce.

Si les bobines des deux circuits sont

égales,

^{leurs actions sont}

symétriques,

^{et un maximum ou un mi-}

nimum d’action

correspond

^{à la}

position

^{de la}

pièce

^{au milieu de}

leur distance. Une discussion

plus approfondie

^montre

qu’on

^{a un}

maximum

quand

^la distance des bobines est inférieure à leur dia- mètre et, dans le cas

contraire,

^{un minimum}

séparant

^{deux maxima.}

3° Le courant

téléphonique

^n’est pas

proportionnel

^{à la conduc-}

tibilité de la

pièce

^{de métal.}

Quand

^le

coefficient h, qui

^{est ordi-}

nairement

petit,

^devient

négligeable

par rapport ^{à la} résistance _p, l’intensité tend à devenir

proportionnelle

^{à la} conductibilité.

40 ^{La mesure} par ^{le sonomètre laisse à}

désirer,

parce que les deux sons n’ont pas

généralement

^{le même} timbre. L’auteur con-

seille de le modifier en

supprimant

^{une des} bobines inductrices et en donnant à la bobine induite un

petit

diamètre. L’induction ^est alors en raison inverse du cube de la distance du centre de la bo- bine induite à la circonférence moyenne de la bobine inductrice.

5° La mesure par ^une lame

métallique graduée

^{donnerait une}

392

compensation plus

^{exacte et serait}

préférable.

^On

pourrait

^aussi

employer

^un

disque

^{de cuivre ou une} bobine de fil formant un cir- cuit fermé

qu’on déplacerait

^{sur l’axe de l’une des}

paires

^{de bobines}

en laissant son

plan parallèle

^{à ceux} de leurs faces.

6- L’introduction d’un métal

magnétique jette

^une

grande

per- turbation. Elle modifie le coefficient M d’induction mutuelle des

bobines, qui

^{cesse d’être}

^nul,

^{et, comme l’état}

magnétique

^varie

d’une manière

continue,

^{il est}

impossible

^{de le} compenser.

Quand

on veut faire des mesures avec la balance

d’induction,

^{il est indis-}

pensable

^de

rejeter

les corps

magnétiques.

FOUSSEREAU.

J.-H. POYNTTNG. 2014 On the graduation ^{of the sonometer} (Sur ^la graduation ^{du so-} nomètre) ; ^Phil. Magazine, ^{5e série, t.} IX, p. 59; ^I880.

D’après Maxwell,

le coefficient M d’induction d’un courant cir- culaire sur un autre circuit de même axe et de même rayon ^est donné par la formule

b étant le rayon d’un des circuits ^{et c} la distance du centre de l’un à la circonférence de l’autre. En attribuant aux circuits des bo- bines du sonomètre des rayons intermédiaires ^{entre ceux des tours}

extrêmes,

^{et en}

désignant

par ^{m et i2} le nombre de tours de cha-

cune des bobines

inductrices,

^on peut déduire de cette formule les coefficients mM1 ^et n M2 des actions de ces bobines sur la bobine

mobile, quand

elle occupe ^une certaine

position.

La différence

mlBI1 - ⁿ A12

ne se trouve pas

proportionnelle

^{à la}

conductibilité,

^ce

qui

^n’a

rien de surprenant, ^l’effet

magnétique produit

^{dans le}

téléphone dépendant

^{de la} manière dont chacun des courants induits est

réparti

^{dans le temps,.} FOUSSEREAU.