Philosophical magazine - T. V; janvier-février 1903

HAL Id: jpa-00240753

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00240753

Submitted on 1 Jan 1903

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Philosophical magazine - T. V; janvier-février 1903

Barbillion, E. Perrreau

To cite this version:

Barbillion, E. Perrreau. Philosophical magazine - T. V; janvier-février 1903. J. Phys. Theor. Appl., 1903, 2 (1), pp.260-279. �10.1051/jphystap:019030020026001�. �jpa-00240753�

260

L’analogie ^des phénomènes élastiques et magnétiques ^{a été} signalée depuis longtemps, et, ^en particulier, par G. M’iedemann (~~.

On peut ^chercher l’explication ^{de cette} analogie ^{en admettant avec} Ampère que l’aimantation résulte d’une orientation plus ^{ou moins} complète des aimants moléculaires sous l’action de la force

magnétisante. ^{A cette} orientation générale s’opposent : l’inertie de ^’ rotation des aimants moléculaires, les actions magnétiques qu’ils

exercent les uns sur les autres, ^{les réactions} élastiques ^{de la matière}

et les frottements moléculaires qui accompagnent ^ces réactions élas-

’tiques. Pour vaincre les résistances autres que l’inertie de rotation, ^la

force magnétisante ^{doit exercer sur} la matière des couples ^de

cisaillements internes qu’on ^ne peut pas reproduire mécaniquement,

mais qu’on peut regarder ^{comme les} analogues des déformations

mécaniquement réalisables, telles que l’allongement par traction.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ;

T. V; janvier-février ^1903.

E. RUTHERFORD. - Excited Radioactivity and the Method of its Transmission

(Radioactivité provoquée ^{et sa} transmission). ^- P. ~J~-11i.

E. RUTHERFORD et The Magnetic ^{and Electric} Déviation of tlle

easily ^absorbed Pays from Radium (Déviation électrique est magnétique ^des rayons aisément absorhés du radiun1). - ^{P. i-i87.}

Poursuivant ses recherches sur l’émanation du tliorium et du radium et sur la radioactivité provoquée par ^ces deux corps ^sur les corps voisins, quelle que soit leur nature, M. Rutherford arrive à

ce résultat important que la radioactivité provoquée ^{es t due à} l’émanation, ^{et il est conduit à une} conséquence plus importante

encore et plus nouvelle : c’est que les rayons considérés comme non

déviables qu’érnet le radium sont en réalité des rayons déviables, par des champs magnétiques très intenses : ^{ce ne} sont pas des rayons du genre des rayons X, ^mais des rayons analogues ^aux

r ayons-canaux, formés ^d’une émission d’ions positifs ^{de masse con-} sidérable, ^{- au} lieu d’êti°e formés d’une émission de corpuscules

() G. Gctlvaî2isîniis und EleldJ’omagnetismus, ^2c édition: p.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019030020026001

261

négatifs ^{de masse} beaucoup plus ^{faible, comme} les rayons catho-

diques ^{ou les rayons déviables} proprement dits, ^- rayons ~, ^{- des}

corps radioactifs.

1. Le thorium et le radium ont la propriété de provoquer ^une radioactivité temporaire ^{sur tous} les corps de leur voisinage. ^{Si un}

fil chargé négativement ^{à haut} potentiel ^{est dans un vase fermé}

contenant du thorium et du radium, la radioactivité provoquée ^est

limitée à l’électrode négative. Si le fil est chargé positivement, ^il

reste inactif, ^{et la} radioactivité provoquée ^se produit ^{sur les} parois

du vase. En l’absence de tout champ électrique, ^la radioactivité

provoquée ^se produit ^sur les surfaces de tous les corps ^contenus dans l’enceinte fermée, qu’ils ^soient diélectriques ^ou conducteurs. ^‘ Cette radioactivité provoquée ^{est due au} dépôt, ^sur la surface des corps, de matière radioactive, transportée par des particules ^char- g ées positivement qui ^{se meuvent dans} l’air, ^sous l’influence d’un

champ électrique, ^avec la vitesse des ions positifs produits par les rayons de Rôntgen.

Il n’y ^a que les substances qui ^émettent l’émanation qui pro- duisent la radioactivité provoquée. ^{L’uranium et le} polonium ^ne

donnent pas d’émanation ^{et ne} provoquent pas la radioactivité. Le

pouvoir ^de provoquer ^la radioactivité est directement proportionnel

au pouvoir d’émanation. Enfin, ^la radioactivité peut ^être provoquée

par l’émanation seule, ^entraînée par ^{un vase} loin du corps actif ^au moyen d’un ^courant gazeux.

La vitesse des ions, ou, plus exactement, leur rnobilité dans un

cha1nlJ électr’ique, est mesurée par ^une méthode déjà appliquée ^par

le même auteur il la mesure de la mobilité des ions négatifs produits

à la surface d’un métal par les rayons ultra-violets. Elle consiste à établir entre deux plateaux ^une différence de potentiel qui ^{est la}

somme algébrique d’une force électromotrice alternative et d’une force électromotrice de sens constant plus petite que la valeur maximum de la force électromotrice alternative. Le rapport p ^{de la} radioactivité provoquée ^{sur l’un des} plateaux ^{à la somme des}

radioactivités provoquées ^{sur les deux} permet de calculer la mobi-

lite, connaissant la fréquence ^et les forces électromotrices em-

ployées ( ~ ) .

(1) ^{Sur cette} méthode, ^cornme d’ailleurs sur toutes les questions relatives à la

diffusioli, ^à la 1lwbililé et à la des ions, ^on consultera l’important

travail de M. Langevin : ^Paris. Gauthier-Villars, ^1902.

262

On arrive ainsi à des valeurs voisines de 1. cm, 3 par seconde _pour 1 volt par centimètre dans l’air ^là la pression ^{et à la} température

ordinaires.

C’est à peu près la vitesse qu’a ^trouvee Zeleny pour les ions posi-

tifs produits par les rayons de R6ntgen ^{et de} Becquerel.

2. Pour expliquer l’origine ^{de ces} porteurs ^de charges électriques,

on peut ^{faire deux} hypothèses :

9 La matière radioactive constituant l’émanation se condense sur

les ions positifis produits dans le gaz par ^la radiation, ^{et est ainsi} transportée ^{sur la catllode ;}

2° Les particules de l’émanation possèdent ^la propriété d’expulser

de leur intérieur un corpuscule négatif ; ^la particule ^reste ainsi chargée ^d’une charge positive.

Contre la première hypothèse, ^on peut dire que l’émanation devrait disparaître plus rapidement si le nombre d’ions augmentait

dans le gaz dans lequel l’émanation est répandue. ^{Or un} pareil ^effet

n’existe pas. La seconde hypothèse ^{donne une} explication ^satisfai-

sante de l’origine ^{de la radiation} produite par l’émanation ^même.

L’émanation consiste en une matière d’état instable, ^{en voie de chan-} gement chimique; le noyau positif qui ^reste, après l’expulsion ^du corpuscule négatif, devient le centre d’un agrégat ^de molécules, pro- bablement semblable à l’ion positif produit par le passage ^des rayons X; ^{c’est ce} qui explique que les porteurs de l’activité

provoquée ^{du thorium et} du radium ont à peu près ^{les mêmes} vitesses, ^{lors même} que les noyaux primitifs seraient de masses dif- férentes.

3. Abordant plus généralement l’étude de l’origine des rayons de l’uranium, ^du thorium, etc., ^M. Rutherford pense que les rayons

non déviables sont des projections ^de corpuscules, ^{comme les} raj70ns fi déviables, ^{les uns et les autres} produisant l’ionisation par choc des molécules gazeuses qu’ils rencontrent ; lnais les rayons ^non déviables seraient formés d’ions positifs ^{de masse} beaucoup plus

considérable que les ^ions négatifs, qui ^{sont des} corpuscules ^{de l’ordre} du ₁₀₀₀ de l’atome d’hydrog°ène. ^En supposant ^aux groupes xnaté- riels chargés positivement ^{une masse seulement 10 fois} supérienre

à celle de l’atome d’hydrogène, ^{on voit} qu’il ^{faudrait soumettre les}

rayons ^a à un champ magnétique d’intensité 10000 fois supérieure

pour avoir ^{la même} déviation qu’avec ^les rayons ^{il ne serait donc}

263

pas surprenant qu’on n’eût pu ^{mettre en} évidence la déviation de

ces rayons ^{a, tout à} fait analogues ^aux rayons-canaux ^de Gold- stein.

4. Le mémoire suivant a précisément pour ^but de soumettre cette idée au contrôle de l’expérience ; ^{il montre} que les rayons ^{x, très} peu pénétrants (puisqu’ils ^{sont arrêtés} par d’aluminium), ^sont

déviables par ^un champ magnétique ^intense ainsi que par ^un champ électrique ; la déviation est en sens inverse de celle que subissent les

rayons ~ ^{déviables et} constitués par des particules négatives. ^{Il y a,} enfin, ^{une troisième} espèce de rayons, les rayons y ^non déviables, qui

sont extrêmement pénétrants.

Pour étudier la déviation des rayons ^{cl, l’auteur} place ^{au fond d’une}

boite une couche de radium. Une série de fentes verticales parallèles

de omm ,04, ^{à 1} centimètre de largeur, séparées par ^des lames de cuivre, laissent passer des rayons ^se propageant verticalement de bas en haut : au-dessus est un électroscope ^à feuilles d’or isolé et

chargé, ^{dont on} étudie la vitesse de décharge. ^{Si l’on excite un}

électro-aimant produisant ^un champ magnétique perpendiculaire ^au plan ^{des fentes, les rayons} peuvent ^être déviés, rejetés latéralement et ne plus parvenir ^à l’électroscope. La vitesse de décharge ^{est alors}

modifiée.

Dans une expérience, ^{on a, dans le} champ magnétique, ^{une vitesse}

de décharge correspondant ^à 8v,33 par minute, ^avecle champ magné- tique 11,72; ^{si l’on avait recouvert} le radium d’une lame de mica suf- fisante pour absorber ^tous les rayons a, ^on aurait eu OV,93 ^et 01,92 ^seu- lelnent. En ce dernier _cas, les rayons y agissent seuls ; les rayons ~,

très déviables, ^{sont élinlinés} ici, ^{même dans le cas où le} champ n’agit pas, ^car il reste toujours ^le champ ^{rémanent de} l’électro-aimant, qui suffit largement pour rejeter latéralement tous les rayons p ^avant qu’ils ^n’aient traversé dans toute leur longueur les fentes verticales.

En recouvrant les bords supérieurs ^des fentes, ^sur la moitié de leur

largeur, par ^une série de plaques ^de cuivre, ^on _peut reconnaître le

sens de déviation des rayons ^« par le champ : ^{on trouve} que c’est le

sens inverse de celui que donnent les rayons 8.

Un champ électrostatique ^{donne une déviation} légère, trop ^faible pour qu’on puisse ^{en fixer le sens avec certitude.}

De la déviation magnétique, ^on déduit, pour la vitesse des rayons u, environ :

264

et pour le rapport ^dela charge électrique ^{à la masse} matérielles :

Ainsi les rayons ^cl., consz’dér’és jîtsqit’ici coîîîme non déviables par le

1nagn(/tique, ^{ne sont} nulleinent des rayons X, ^l’nais des rayons- canaux, transportant ^{des ions} positifs ^{de Jnasse} analogue à celle d’u n

atoine tandis que les , bea?fcouj) dév’iables,

sont cathodiques corpuscules négatifs.

Une très petite fraction seulement de l’énergie rayonnée par les corps radioactifs serait employée ^à produire des rayons y, réellement

non déviabics par le champ magnétique, ^et analogues ^{à des rayons X.}

B. B.

S.-H. BURBURY. 2013 On the Conditions necessary ^for Equipartition ^of Energy, (Conditions nécessaires pour l’égale répartition ^de l’énergie). ^{- P.}

En réponse ^{à un} mémoire de M. Jeans, ^M. Burbury présente quelques remarques intéressantes.

Lord Rayleigh ^a conclu en faveur de la loi de l’égale répartition,

et Boltzmann aussi ; ^{mais ces deux} physiciens ^ont apporté ^{en faveur}

de la loi des arguments contradictoires entre eux, de « sorte que l’au- torité de la loi, dit-il, ^n’est pas la ^somme, mais la différence de leurs autorités personnelles. ^»

Lord Rayleigh ^{considère un} ensemble de systèmes animés d’un mouvement cyclique ^{et, par suite,} réversible. Boltzmann , ^au contraire, paraît bien établir qu’un ^mouvement qui ^réalise l’égale répartition

est irréversible. Les deux conceptions ^sont incompatibles. ^{Il ne s’ensuit t}

pas que les arguments de Boltzmann ne soient pas convaincants.

B. B. ^-

J . TROWBRIDGE. - Thé Spectra ^of Hydrogen, and Reversed Lines in the Spec-

tra of Gases (Les spectres ^de l’hydrogène, ^{et les} lignes renversées dans les

spectres ^des gaz). ^{- P.}

M. Trowbridge ^{a réussi à} préparer ^{des tubes à} gaz raréfiés entiè- rement en quartz, permettant par conséquent le passage ^de décharges beaucoup plus ^intenses qui ^ne risquent pas de les ^fondre. Il indique,

comme premiers résultats obtenus avec des tubes remplis d’hydro-

(1) ^{T. cle} Phys.. ^{voir ce} vol , p. 1G6.

265

gène, qu’il ^a pu obtenir de nouvelles raies brillantes ^ou obscures dans l’infra-rotige.

L’examen des négatifs photographiques ^{montre que le renverse-}

ment des raies métalliques peut avoir lieu quand elles tombent

sur ces lignes ^ou des bandes gazeuses brillantes, ^{- ou} inversement.

Il s’ensuit que ^la présence ^de lignes noires dans le spectre ^{des étoiles} n’implique pas nécessairement ^la présence de couches de renverse-

ment où le gaz serait plus ^{froid. Au} surplus, ^un gaz peut présenter

un spectre ^{continu à} l’oeil, ^{ou même sur des} photographies ^obtenues

en prenant ^{des tubes de verre et} des lentilles de verre, tandis qu’avec

des tubes de quartz, tels que ^ceux qu’on emploie ^{ici, une} large région

de Fultra-violet apparaît ^comme traversée de raies et de bandes bril- lantes et obscures.

LORD RAYLE1GH. 2013 Note on thé Theory ^{of the} Fortnightly ^Tide (Sur ^{1,-t théorie de la marée de} quinzaine). ^- P. 136-141.

Discussion, d’après ^Lamb, des théories de Laplace ^{et de} Darwin, spécialement intéressantes pour le physicien ^{en ce} que, ^{comme on} le sait, ^{Darwin a} déduit de l’absence d’effet des forces productrices

des marées sur l’écorce terrestre, _{que la} ^terre solide ^{a une} rigidité ^au

moins égale ^à celle de l’acier.

B. BRUNHES.

VT. :MARSHALL On HIC Existence of a Relationship between the

Spectra ^{of some} Elements and the Squares ^{of their Atomic} Weights (Sur

l’existence d’une relation entre les spectres ^de quelques éléments et les carrés de leurs poids atomiques). - P. 203-208.

Discussion historique ^au sujet des diverses formules proposées.

NIE>.ER Theory of the Connexion betiv-een the Energy ^{of Elec-}

trical Waves or of Light introduced into a System and Chelnical Energy,

Heat Energy, Mechanical Energy, ^{etc. of the same} (Théorie ^de la connexion entre l’énergie ^{des ondes} électriques ^ou lumineuses introduites dans un sys- tème et ses autres variétés d’énergie chimiques). ^- P. 208-226.

De ce mémoire théorique, ^où l’on essaie d’appliquer ^les principes

de la dynamique chimique ^{de Gibbs aux} systèmes qui ^subissent

l’influence de la lumière, ^on peut extraire les propositions suivantes :

266

1° Un système homogène, qui ^{était en} équilibre ^dans l’obscurité, passe, quand ^{il est éclairé, à un nouvel état} d’équilibre, ^{et a une}

nouvelle valeur de ^la chaleur de réaction, etc. ; mais la relation entre le logarithme ^{de la constante} d’équilibre (rapport ^du produit ^des

concentrations moléculaires des composants ^{à la} concentration moléculaire du composé, chacune de ces concentrations élevée à une

puissance marquée par le nombre de molécules du corps qui ^entrent

en réaction), ^la chaleur de la réaction et la température ^absolue

-continue à être exprimée par ^{la même} loi.

. 2° Loi du déplacement ^de l’équilibre par la lumière. Si ^la lumière

agit ^{sur un} système qui peut ^{exister sous deux} états, l’équilibre ^est déplacé ^{dans la direction} qui ^est accompagnée ^d’une plus grande absorption ^{de lumière.} C’est dire que la lumière tombant ^{sur un}

système chimique ^en équilibre ^{détruira en} partie celui des deux états qui correspond ^{à la} plus grande absorption ^{de lumière ; elle}

détruira le corps ^ou système de corps le plus ^{absorbant au} profit ^du

moins absorbant.

Dans la réaction H2 + ^{C12 .-} 2HCl, ^{c’est le} premier ^membre qui

est le plus absorbant pour la lumière, ^{à cause du} chlore; ^la réaction,

sous l’influence de la lumière, ^se fera par la production ^{de IJCI aux} dépens ^du mélan ge gazeux. De même, entre 2ÂgCl ^et Ag2 + CI’,

’

c’est le premier ^{des deux états -} la combinaison - qui ^est le sys- tème le plus absorbant pour ^la lumière. La réaction sous l’action de la lumière sera une décomposition.

W.-C.-D. WIIETHAM. - The Theory ^of Electrolytic Dissociation (La ^théorie de la dissociation électrolytique). ^- P. 270-290.

_ Discussion de quelques objections ^à la théorie.

,,4. BATELLJ et L. MAGRL 2013 On Oscillatory Discharges (Décharges oscillante.

P. t-3i.

Les expériences ^{ont été} faites pour vérifier la formule ^{de sir}

. 1.V. rrhon1son :

On a mesuré les diverses quantités qui interviennent pour ^{un cir-} cuit donné.

267 Il Après ^avoir rappelé les diverses mesures de T, ^les auteur g donnent leur _mesure, faite en photographiant l’étincelle avec un

miroir tournant. Le miroir est fixé à l’arbre d’une turbine mise en

mouvement par de l’air comprimé ^{à 6} atmosphères. La vitesse est sensiblement constante et mesurée par comparaison ^{en notant sur}

un cylindre ^{tournant noirci} chaque ^tour de l’arbre et les vibrations d’un diapason. L’étincelle se produit ^{dans une} chambre noire. Un

objectif ^{en donne une} irnage ^{sur la} plaque photographique. ^{Un obit-}

rateur permet ^{de faire arriver la lumière sus la} plaque ^{au moment}

-convenable.

On a ainsi mesuré des périodes ^de 0,0000~3 ~6 seconde,

Le condensateur était un condensateur à air, formé de feuilles d’étain collées sur des glaces séparées par de petites ^{cales en verre :}

on associait en batterie plusieurs éléments. La capacité ^fut comparée

à celle d’un étalon par la méthode du balistique ^{et aussi} comparée ^à

une résistance par la méthode du pont.

Les capacités ^{mesurées furent :}

Les deux condensateurs en parallèle ^donnèrent Olllf,01375 ^ou

14175 centimètres.

Les deux condensateurs en série donnèrent 01ne,00396~ ou

3,168 centimètres.

Pour connaître la résistance du circuit et la résistance de l’étin-

celle, on mesura la chaleur dégagée. ^{Pour cela,} le fil enroulé en

hélice était plongé ^{dans un réservoir muni d’un tube} capillaire ^et rempli de toluène. De méme, l’étincelle éclatait dans ^une ampoule

munie d’un tube capillaire ^et remplie de tolnène. La dilatation du

liquide permettait de calculer la quantité ^de chaleur, l’appareil

ayant ^{été une fois étalonné en} faisant passer dans le fil ^{un courant} continu.

L’expérience ^montre que la résistance, c’est-à-dire le nombre qui, multiplié par le ^carré moyen ^de l’intensité, donne la puissance déga- gée, ^est plus grande quand ^{le fil est enroulé en} hélice que lorsqu’il

est rectiligne, ^et cela d’autant plus que la période ^est plus ^courte.

Les mesures permettent de passer de la valeur de la résistance don-

268

née par la forn1ule de lord Rayleigh, pour la résistance d’un fil recti-

ligne parcouru par ^{un courant} de fréquence ^{17, à} celle de la résistance du même fil enroulé en hélice.

La self-inductance fut calculée par les formules habituelles ^et aussi

comparée ^{ii une} self-inductance étalon par la méthode du pont, ^dont

deux branches sont formées parles self-inductances L, ^et L2 ^{et les}

deux autres par des capacités C~ ^et C,. ^Le pont ^est équilibré quand L1 Ct == L2C;2 : ^{on le} voyait ^en prenant ^{un tube à vide comme} gal-

vanoscope.

Voici les résultats :

E. PERREAU.

11.-1.. CALLENDAR. - On trie Thcl’lllodynalnical Correction of the Gas Thermo- nieter (Sur ^la correction thermodynamique du thermomètre il gaz). - P. 48-9à .

Tenant compte ^des résultats des expériences ^de Regnault ^et

autres physiciens ^{sur la} compressibilité ^{et la} dilatation des gaz, des

expériences de Joule-Thomson sur l’écoulement des gaz ^{à travers}

un tampon poreux, M. Callendar, ^en s’aidant de considérations ther-

modynamiques, ^{a montré : i}

1 ° Que ^{les écarts} d*un gaz ^ou d’une vapeur par rapporta l’état par- fait peuvent ^être représentés, ^{pour des pressions moyennes,} par ^une

équation ^du type :

où le covolume 7) est constant et où _c, qu’il appelle ^{le « volume de} coagrégation ^{», est une} fonction de la température 6 ^seulement.

Il montre que ^cette conclusion résulte de la forme des isothermes et du fait que l’effet Joule-Thomson (refroidissement) ^est indépen-

dant de la pression, ^mais qu’elle ^ne peut ^{résulter d’un seul de}

ces faits ;

~° La valeur du zéro absolu peut ^être approximativement ^déduite

de la connaissance du refroidissement Q (effet Joule-Thonison ) ^{et de la}

chaleur spécifique p ^au voisinage ^de ~0°, ^sans qu’on ^soit obligé ^de

connaître la variation de Q ^et de p ^{avec la} température. ^{Mais, si on}

269 veut déterminer l’échelle de correction du thermomètre à gaz, ^cette connaissance s’impose ;

°

3° La plus simple hypothèse ^relative à la variation de avec la

température ^{consiste à} poser :

avec des valeurs différentes de n pour les divers types de molécules.

La loi des états correspondants doit être restreinte à des molécules du même type qui ^{se «} coagrègent » ^{de la même façon ;}

4° L’indice n peut ^être interprété ^comme la moitié du nombre des

degrés de liberté perdu par ^une molécule dans la coagrégation, l’énergie ^de transport ^{d’une molécule} représentant ^trois degrés ^de liberté ;

p° La valeur de n est probablement ^0,5 pour les gaz ^monoato-

miques, ^1,5 pour les diatomiques. Ces valeurs donnent un bon accord

avec l’expérience ;

6° Les propriétés du gaz carbonique ^{à des} pressions moyennes sont bien représentées avec >1 ^- 2, ^{si on tient} compte ^{de la variation}

de la chaleur spécifique ^observée par Regnault. ^{On a} alors accord entre les résultats donnés par la compressibilité ^et par le refroidis- sement par écroulement;

’l° Les propriétés ^de la vapeur d’eau ^sont bien représentées ^avec

~2 .--_ 3,3, ^{si on} suppose la valeur limite de la chaleur spécifique ^à

une pression ^nulle indépendante ^{de la} température ^{et si on ne} néglige pas ^ses variations avec la pression ;

8° La valeur du zéro absolu déduite du coefl’icient de compressl-

bilité de l’hydrogène ^est probablement, ^{à un ou} deux centièmes ^de

degré près, 273°,10. ^°

. PEBHEAU.

E.-W. MARCHANT. 2013 A Graphical ^{Method of} Determining the Nature of the

Oscillatory Discharge ^{from a Condenser} thruugh ^a Coild Variable Inductance

(Méthode graphique pour déterminer la nature de la décharge oscillante d’un condensateur a travers une bobine d’inductance variable). ^- P. 1:)0-160.

L’équation qui ^{détermine le} courant est :

270 ou

en posant :

Soit d’abord 1/ ⁼ L ⁼ Cte. L’équation permet de construire la courbe _{y =} f (i) ^{du courant i en} fonction du temps t par la ^cons- truction de cordes successives dont l’inclinaison est donnée par 2013.

dt

des temps t ^à gauche ^de 0, ^et portons, ^sur

vv’

On tracera la petite ^droite OL parallèle ^à KN. Si OX est l’abs- cisse de L, la surface OXj Lj est /1°d1. ^{Au point 1,,, on obtiendra}

l’inclinaison

d2

On _{voit que} Mj Nj ^a l’inclinaison

2013

-

Si L’ n’est pas constant, ^on remplacera ^{la OK} il

par la courbe qui

donne -

L’auteur donne aussi des courbes obtenues dans les trois ^cas suivants. Elles ont permis de calculer la durée de la période ^d.’oseil-

lation.

E. PERREAU.