G.-D. LIVEING et J. DEWAR. — On the spectrum of water (Sur le spectre de l'eau); Proceed. of the royal Society, t. XXX, p. 580; 1880

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Submitted on 1 Jan 1881

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G.-D. LIVEING et J. DEWAR. - On the spectrum of water (Sur le spectre de l’eau); Proceed. of the royal

Society, t. XXX, p. 580; 1880

D. Gernez, E. Bouty

To cite this version:

D. Gernez, E. Bouty. G.-D. LIVEING et J. DEWAR. - On the spectrum of water (Sur le spectre de

l’eau); Proceed. of the royal Society, t. XXX, p. 580; 1880. J. Phys. Theor. Appl., 1881, 10 (1),

pp.85-87. �10.1051/jphystap:018810010008501�. �jpa-00237887�

85

quelles

^on

distingue plus

^{nettement les deux}

lignes qui

^ont pour

fugueurs

^{d’onde A}

= 3167

^{et À}

= 3171 ;

les groupes ^se continuent

jusqu’à

^À

=3290.

L’auteur

regarde

^{cet ensemble comme du à} la vapeur d’eau.

C’est ^la seule apparence

qu’on

^observe

lorsque

^le

jet d’hydrogène

brûle ^eii

s’échappant

par ^un

aj utabe

^de

platine,

^{soit dans}

^l’air,

^soit

dans

l’oxygène employé

^en

quantités quelconques.

Lorsque l’ajutage

^{est en}

^bronze,

^on

^observe,

^{en même}

temps

que le

spectre précédemment ^décrit,

^un certain nombre de

lignes

^addi-

tionnelles

qui

^sont vraisemblablement dues à la matière de

l’aju-

tage.

Enfin,

^en substituant à

l’hydrogène

le gaz

d’éclairage

que ^l’on brûle dans ^un

grand

^excès

d’oxvgène,

^{on observe}

toujours

^{le même}

spectre, auquel

^viennent

s’ajouter

les raies

3872

^et

38go,

^voisines

de la raie

K,

^{et la raie}

4310, qui

^{se confond avec} la raie G . D. GERNEZ.

G.-D. LIVEING et J. DEWAR. 2014 On the spectrum ^{of water} (Sur ^le spectre ^de l’eau);

Proceed. of the royal Society, t. XXX, p. 580; 1880.

Les auteurs

signalent

l’existence d’un

spectre

limité dans la

partie

la

plus réfrangible

par les deux

lignes

^très brillantes dont les lon- gueurs d’onde ^sont 306a et

3o68,

^et s’étendant dans la

région

^la

moins

réfrangible juisqu’aux

radiations de

longueur

d’onde 3 210.

f coïncide donc avec le

spectre

attribué par M.

Huggins à

^{la sa-}

peur d’eau.

On l’ohserve ^non seulement en brûlant de

l’hydrogène

^{ou des}

hydrocarbures dans

l’oxygène,

^mais

^aussi, quoique

^{moins nette-}

ment, ^en brûlant des _gaz non

hydrogénés,

^{tels que}

l’oxyde

^{de car-}

bonne ou le

cyanogène,

^à la condition que ^ces gaz soient humides.

Les auteurs concluent de leurs

expériences

que ^{c’est le}

spectre

(te la vapeur d’eau. En faisant usage d’un

appareil

^trés

simple

per-

mettant d’observer la lumière de l’étincelle

électrique

que l’on fait

jaillir

^{dans des}

mélanges

^gazeux

^divers,

^{on constate en} effet que le

spectre

^{dont il}

s’agit disparaît lorsqu’on

^dessèche

soigneusement

les gaz; il

reparaît, immédiatement,

^au

contraire,

^dès

qu’on

^laisse

pcncLrer

de la vapeur d’eau dans

l’aphareil.

^D.

^GERNEZ.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018810010008501

86

H.-A. LORENZ. 2013 L eber die Beziehung zwischen der Fortpflanzungsgeschwindig-

keit des Lichtes und der Korperdichte (Relation ^entre la vitesse de

propagation

de la lumière et la densité des corps); ^{Anll. der} Physik und Chemie, ^nouvelle série,

t. IX, p. 611; ^1880.

L’auteur

applique

la théorie

électromagnétique

^{de la}

^lumière, proposée

par

Maxwell,

^à la recherche de la relation entre l’indice due réfraction ^m d’un corps de densité variable ^{et cette} densité d. Il admet :

i° que,

^{sauf au}

voisinage

immédiat des molécules maté-

rielles,

^les

propriétés

de l’éther contenu dans les corps sont les mêmes que dans le

vide;

^9-’

qu’une

^force électromotrice

produit

sur chacune des molécules d’un corps

isotrope

^{un moment de}

même direction et

proportionnel

^{à son}

intensité;

³¹

enfin,

que ^la loi de Coulomb est

applicable

^aux

plus petites

distances. Il dé-

montre ainsi la relation

où P

représente

^une constante, _pour le cas d’ un seul corps ^et

pour ^un

mélange

^de

plusieurs

corps ^contenant les

proportions a1

-du

premier,

^{a2 du}

^second,

^{etc. Ces}

formules, qui

^ne rendent pas

.compte

^{de la}

dispersion,

^{ne sont}

applicables

que pour ^une lon- gueur d’onde infiniment

grande.

Il faudra comparer les valeurs de ⁿ

qu’elles

fournissent au

premier

^{terme cc} des formules de

Cauchy :

La formule

(i)

de 31. Lorenz

représente ,

^{avec autant ou}

plus

d’exactitude que les formules connues

87 la variation de l’indice d’un

liquide

^{chauffé ou}

comprimé.

^{3Iais on}

peut

^aussi

l’appliquer

^aux corps dont l’indice est connu à l’état

liquide

^{et à l’état de} vapeur. On ^trouve ainsi

Pour le soufre

solide,

^{on a}

n= 2,053

^et pour ^le

phosphore

Tl = 2, 106,

et,

d’après

^{M. Le}

^Roux,

les indices de ces substances à l’état _{de vapeur} sont

respectivement 1,001629

^et

^1,001364.

^{M. Le}

Roux ^a admis pour ^son calcul que le

rapport

^des indices de deux corps gazeux à la ^même

température

^{et sous la}

pression

^atmo-

sphérique

^est

indépendant

^{de la}

température.

NI. Lorenz pense

qu’on

^ne

peut

^{admettre cette} loi que si la densité des corps gazeux par

rapport

^{à l’air demeure}

invariable,

^ce

qui

n’a lieu ni pour le soufre ni pour le

phosphore.

En réduisant les observations de ÎNI. Le Roux

d’aprés

^{un calcul}

qu’il n’indique pays (7),

31. Lorenz trouve , pour les valeurs de ⁿ

corrigées, ^{1, 0036}

^et

^1,0025.

Le calcul

direct,

^en

_partant

des densités à l’état

solide,

^donne

n = 1,0032

et 1 ^,0020. E. BOUTY.

e) ^A .Ío, d’après M. Wüllner.

l’) ^A 15°,6, d’après ^1VI. Baden Powell.

(S) ^{A 20°,} d’après M. Landolt.

(4) D’après ^{M. Ketteler.}

(5) D’après ^{M. Jamin.}

(s) D’après Dulonu.

(7) Sans doute en appliquant ^{la formule} (i) ^au phosphore, ^au soufre gazeux et à l’air, pour passer d’une tempér ature ^{à une autre, mais sans} changement ^d’état.