Sur les intensités relatives des satellites Kα des atomes légers

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Submitted on 1 Jan 1974

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Sur les intensités relatives des satellites Kα des atomes légers

A. Sureau

To cite this version:

A. Sureau. Sur les intensités relatives des satellites Kα des atomes légers. Journal de Physique, 1974,

35 (2), pp.103-104. �10.1051/jphys:01974003502010300�. �jpa-00208131�

LE JOURNAL DE PHYSIQUE

SUR LES INTENSITÉS RELATIVES DES SATELLITES K03B1

DES ATOMES LÉGERS

A. SUREAU

Laboratoire de Chimie

Physique

^{« Matière et}

Rayonnement » (*),

Université de Paris

VI,

^Bâtiment

350,

91405

Orsay,

^France

(Reçu

^le

17 juillet 1973)

Résumé. ²⁰¹⁴ En rectifiant ^une formule erronée utilisée

précédemment

pour calculer les intensités relatives des satellites K03B1 ^{dans les atomes}

légers,

^nous obtenons des valeurs

corrigées qui

^{sont en}

accord avec celles

d’Åberg.

L’influence

prépondérante

^{des états}

[ 1 s 2p]

^{sur la structure des} satellites

K03B1

est confirmée.

Abstract. ²⁰¹⁴

By rectifying

an erroneous formula

previously

^{used to} calculate the relative inten- sities of

K03B1

satellites in

light

atoms, ^we obtain corrected values which ^are in agreement ^{with those} of

Åberg.

It is confirmed that the K03B1 ^{satellite structure is}

mainly

^{due to the} [1s

2p]

^states.

Tome 35 N° 2 FÉVRIER 1974

Classification

Physics ^Abstracts

5.230 ^- 5.236

Les transitions du

type

^{Kil - L2 dans les atomes}

légers, qui

donnent naissance à l’émission de raies satellites

Ka [1],

^{on fait}

l’objet

d’un certain nombre de travaux

théoriques portant

^{sur leurs}

énergies

^et

parfois

^{aussi sur leurs} intensités

respectives

^{dans le}

but de déterminer

précisément

^leur identification

[2]

à

[10].

^{Dans un article}

récent, Âberg présente

^un

examen

général

des satellites de _{rayons X} et une

discussion sur leur

interprétation [11].

En ce

qui

^{concerne le}

point particulier

^{du calcul}

des intensités

relatives, Âberg signale

que les résultats

qu’il

^{obtient en utilisant une} formule donnée _par Rohrlich

[12]

^{sont en désaccord} avec ceux que ^nous avions obtenus

[10]

^en

appliquant

^une formule donnée par

Wybourne [13].

^{Il s’avère en}

effet,

^à part ^deux

erreurs

typographiques

évidentes dans un

symbole 6 j,

que

l’expression (3-18)

^{du livre de}

Wybourne

^doit

être en outre

multipliée

par le facteur

pour être rendue ^correcte. En suivant les notations de la référence

[10],

^la

partie angulaire

^{du carré de}

l’élément de matrice réduit

1 Il Il 1

(*) ^{Associé au CNRS.}

prend

^donc

respectivement

^les valeurs suivantes :

Les forces de

multiplets

déduites de ces valeurs sont en accord avec celles du tableau IV de la réfé-

rence

[11].

Si nous retenons

l’hypothèse simplificatrice d’équi- probabilité

pour

chaque

état initial

comportant

^une lacune dans les couches K et

L,

c’est-à-dire :

et si la

partie

^{radiale de l’élément de matrice de}

l’opé-

rateur moment

dipolaire

^est

également supposée

constante, ^les intensités relatives des transitions KL -~ L2 dans les ions du type ^{néon sont} les suivantes :

En

fait,

^{s’il est} vrai que l’influence de la

partie

^radiale

de l’élément de matrice reste en

général plutôt

^faible

ici,

^{ces valeurs ne} s’accordent

cependant guère

^{à la}

réalité _pour

plusieurs

raisons. En

premier ^lieu,

^les

états initiaux des diverses transitions ne sont pas ^tous

également probables.

^En

particulier,

^{ceux relatifs aux}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:01974003502010300

104

transitions A et

D, qui

comportent ^{une lacune en} couche 2s

(outre

^celle de la couche

K)

^{sont moins}

probables

que ^ceux relatifs aux transitions

B, C,

^{et E} dont la seconde lacune se situe sur la couche

2p.

En

conséquence,

les intensités des transitions A et D sont

plus

^faibles que celles

présentées

^{ici. En second}

lieu,

pour les éléments de numéro

atomique supérieur

à

10,

les transitions de

Coster-Kronig ls 2s 2p6

Mq --+ 1 s

2s’ 2p5 ^Mq-1

^{+ e-}

contribuent ^non seulement à

dépeupler

^{encore les}

états initiaux des transitions A et D mais à créer ^en outre des états

susceptibles

de donner naissance aux

transitions

B, C,

^{E de l’ion} immédiatement

supérieur.

Or,

les calculs montrent que ^ces dernières transitions sont en

général

^{très voisines et}

parfois

même super-

posées

^aux transitions

B,

^{C et E} de l’ion initial

[10].

Globalement,

^{les raies du} spectre

correspondant

^aux

transitions A et D sont donc notablement affaiblies tandis

qu’au contraire,

celles

correspondant

^aux

transitions

B,

^{C et E sont} renforcées.

En définitive la structure des raies satellites

Ka

^des

atomes

légers

^est

principalement

^{due aux} transitions

B, C, E

que ^tous les calculs

placent

^{dans cet ordre les}

unes par rapport ^{aux autres à}

partir

de la raie mère

Kal,2’

^«

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