Philosophical magazine ;Janvier, février et mars 1904

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Submitted on 1 Jan 1905

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Philosophical magazine ;Janvier, février et mars 1904

E. Perreau

To cite this version:

E. Perreau. Philosophical magazine ;Janvier, février et mars 1904. J. Phys. Theor. Appl., 1905, 4 (1),

pp.260-267. �10.1051/jphystap:019050040026001�. �jpa-00240997�

réfléchi ^{sur le} 1niroir, ^{sont alors} sans cesse proportionnelles ^{à E -} V,

c’est-à-dire au degré d’ionisation de l’air.

Les conditions de réglage ^et de sensibilité sont facilement réali- sables, ^{et du même} genre que dans ^mon précédent appareil (’) .

J’y reviendrai prochainement plus ^en détail, ^et je ^{n’ai voulu au-} jourd’hui qu’indiquer sommairement le principe d’une métllode qui,

en raison de sa simplicité, pourra peut-être ^rendre quelques ^ser-

vices.

PHILOSOPHICAL MAGAZINE ; Janvier, février et mars 1904.

ARTHUR SCHUSTER. - A simple explanation of Talbot’s bands

(Explication simple des bandes de Talbot).

^{P. 1.}

« Comme les bandes sont vues en « lumière blanche _», une simple pulsation lumineuse doit être suffisante pour les produire, ^{et la distri-}

bution de l’intensité dans le spectre n’étant pas ^un facteur essentiel,

on pourra la choisir de la forme ^et de la durée qu’on ^{voudra. » Par-}

tant de là, l’auteur considère alors un réseau formé de bandes réfléchissantes parallèles séparées par des bandes ^ne réfléchissant pas la lumière. ^On observe, ^{dans une direction} oblique par rapport

au réseau, ^au foyer principal F d’une lentille convergente. ^{Il arri-}

vera en F des pulsations ^{à des} époques ^{distantes d’un} temps égal

à la période ^{de l’onde} homogène qui, partie ^{du même} point ^lumineux

et réfléchie par ^le réseau, aurait, ^en I’, ^son premier ^maximum princi- pal ; ^les pulsations ^ne pourront visiblement interférer que si ^on établit

au moyen d’une lame ^un retard sur les pulsations parties de la moitié du réseau la plus rapprochée de F. C’est l’explication ^{de la condi-}

tion de production des bandes de Talbot. Le même procédé permet

de dire quel ^est le retard qu’il ^faut introduire pour obtenir les bandes les plus noires : c’est 2013~-3 ^{N étant} le nombre de traits du

réseau.

Si on appelle ^la longueur d’onde pour laquelle il y ^{a un} maximum de lumière, a" ^celle qui ^{a un minimum tout de suite} après ^{du côté du vio-}

(1; ^{Loc. cit.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019050040026001

261

let, ^on voit facilement que valeur qui ^{est aussi} égale ^à

2013;2013 A, ₁ ^{étant la} longueur d’onde jusqu’où ^{ZD s’étend} l’image ^{CI centrale}

de diffraction d’une lumière , donnée _par le même dispositif optique;

c’est encore une propriété des bandes de Talbot.

Le cas d’un prisme ^{se ramène à celui du réseau, car, au} point ^de

vue du pouvoir séparateur, ^tin prisme peut ^se remplacer par ^{un réseau} dont le nombre de traits serait :

(t ⁼ épaisseur ^du prisme, u ⁼ indice de réfraction).

On peut d’ailleurs étudier comment se propage ^une pulsation ^à

travers un prisme, ^{et on retrouve le même résultat.}

PERREAU.

BUMSTEAD. 2013 On the variation of entropy ^{as treated} by Prof. Willard Gibbs (Sur la variation de l’entropie ^en suivant la méthode de Willard Gibbs).

P. 8.

Observations à un article de 1B1. Burbury (août 1903,

pour montrer comment on peut lever des difficultés qui ^s’étaient présentées ^au chapitre ^{xii des de} mécanique statique ^de Willard Gibbs.

A. PFUND. - A study of the selenium cell (É tude ^{sur la} pile ^au sélénium). ^{- P. 26.}

Cette intéressante étude avait pour but de déterminer l’influence du sélénium, des séléniures des métaux sur le phénomène ^{de varia-}

tion de résistance d’une pile ^{au sélénium sous} l’influence de la lumière.

La pile était forméede deux plaques ^de graphite d’Atchison séparées

par des feuilles de mica ^de omm, ⁸ d’épaisseur ^{totale. Sur la tranche,}

on avait produit ^une couche mince (0~’~,08 environ) ^{de sélénium.}

La résistance était de 20 mégohms ^{et devenait 1~ à 2 fois} plus petite

par l’éclairement d’une lampe ^à incandescence de 32 bougies placée

à 30 centimètres de distance.

Pour étudier l’influence de la lumière tombant sur la pile, ^{on avait}

J. de Phys., ^4e série, ^{t. IV.} (Avril 1905.) ¹⁸

un spectroscope ^à prisme ^en sel gemme, du genre de ceux employés

dans l’étude de l’infra-rouge. Pour faire en sorte que l’énergie ^tom-

bant sur la pile ^{fùt la} même, quelle que soit la couleur, ^on interposait

sur le trajet du faisceau un disque percé de fentes dont on pouvait

faire varier la vitesse. On mesurait l’énergie ^en faisant tomber la lumière sur iine pile thermoélectrique de Rubens, substituée à la pile

au sélénium.

Le sélénium employé était du Se du commerce préalablement ^bien pUI’itlé chimiquement, auquel ^on ajoutait ^une proportion déterminée,

3 (~ ~o, de divers séléniures.

Il L’expérience ^montra que, quel que soit le séléniure ajouté, ^le

maximum de sensibilité euttoujours ^lieu pour la longueur ^{d’onde OU’,7.}

’Cette disposition ^{doit donc} dépendre du sélénium et non du métal.

21 Influence ^du

L’expérience ^montra que les variations de résistance de la pile, quand elle passe de l’obscurité à la lumière, puis de la lumière à l’obscurité, ^sont exactement les mêmes que la pile ^{soit ou non} traversée par le ^courant.

30 Ces faits s’accordent mal avec la théorie habituellement admise de Bidwell. L’auteur fait l’hypothèse que la lumière agirait ^{sur le}

sélénium pour produire ^des modifications allotropiques de résistances différentes. Elle concorderait mieux avec le résultat de ses expé-

riences.

PERREAU.

WEINTRAUB. - Investigation ^{of the arc} in metallic vapours in ^an exhausted space (Recherches ^sur l’arc dans un tube vide d’air contenant des vapeurs

métalliques).

^{P. 95.}

Habituellement, pour obtenir un arc au mercure, ^on sépare ^les

deux électrodes en mercure d’abord amenées au contact, ^{ou bien on} établit au début une grande différence de potentiel. ^L’auteur indique

un autre procédé : ^-. Son tube vide d’air, ^{de la forme d’un H dont la}

branche de gauche ^serait plus grande que celle de droite, ^com- porte deux électrodes en mercure A et B très rapprochées ^{et une}

électrode ^en graphite ^{D à une} grande distance de B. On établit les connexions de manière que ^{B soit} cathode et A et D anodes. La

rupture ^{des mercures A et B amenés en contact donne un arc entre B}

et A, qui entraîne aussitôt la formation d’un long ^{arc entre B et D.}

L’avantage ^{sur la} méthode habituelle réside dans ^ce fait que ^les

263 deux quantités ^{de mercure A et B} peuvent ^être petites. Si le tube BD

~est court, ^on peut ^aussi établir l’arc par ^une simple agitation ^du

mercure sans faire intervenir l’électrode A.

Cette méthode est la conclusion d’expériences ^où l’auteur établit que, pour produire ^{un arc au mercure, il est} nécessaire d’avoir une

. cathode en mercure, ^et que, de plus, ^cette cathode doit avoir subi au

préalable ^une modification, modification qui, ^{dans le} langage ^des

« ions », ^existe quand ^une ionisation à la surface de cette cathode a

,.permis ^le passage de l’arc ^{à travers} des vapeurs métalliques.

L’étude de l’arc au mercure a redonné sur la résistance, ^{sur la}

différence de potentiel les ^résultats déjà ^connus, mais, ^en outre, ^a conduit à distinguer dans le tube trois espèces de vapeurs de ^mer-

cure : vapeur ionisée conductrice; vapeur ordinaire ^non conductrice, portée ^à l’incandescence donnant de la lumière ; vapeur ordinaire ⁿⁱ

"

conductrice ni lumineuse. Le tube est d’autant meilleur que ^cette . dernière vapeur existe ^en moins grande quantité.

En employant ^diverses anodes, ^{on établit} l’importance principale ,

~ de la cathode, l’électrode où se produisent ^{les ions} qui conduisent le

~ courant.

L’emploi d’amalgames ^{de métaux} alcalins, ^{de métaux alcalins}

purs, ^{a montré} l’analogie complète ^des propriétés ^{d’un arc dans ces}

vapeurs ^avec celles d’un ^{arc au} mercure.

On ^a également ^{utilisé une} force électromotrice alternative : Lie fait que, si ^{on a} deux électrodes, ^{une en} mercure, l’autre ^{en fer ou en} graphite, ^{il est} nécessaire _pour l’existence de l’arc que le ^mercure soit cathode, ^{conduit à} penser que le ^{courant ne} passera que dans

un seul sens sous la forme d’une demi-onde. L’expérience ^confirme

cette prévision, ^{et l’auteur a construit sur cette donnée un tube} qui

redresse un courant alternatif en donnant un courant continu d’in- tensité à peu près ^constante.

_

PEUREAU.

CHANT. - The variation of potential along ^the transmitting antenna in wireless telegraphy (Variation ^du potentiel ^le long de l’antenne dans la

télégraphie ^sans fil).

^{P. 124.}

L’exploration ^est faite par les méthodes ^connues. Les résultats

.sont les suivants : 1° Dans la méthode simple ^{de Marconi et la}

méthode d’excitation directe (Slaby), quand ^{l’antenne est réunie à la}

terre, ^{l’effet est le même} que si ^on avait employé ^{un fil} identique ^à

l’àntenne pour ^la balancer, où, ^en parlant ^le langage ^de l’optique, ^la

terre agit ^{comme un miroir} plan ;

~° Dans ces conditions, l’oscillation principale ^est la fondamentale- de l’antenne avec une longueur ^d’onde égale ^à quatre ^{fois sa} longueur.

Le circuit du condensateur dans la méthode d’excitation directe-

(méthode ^de Slaby) imprirne ^sa longueur ^{d’onde à} l’antenne ; ^mais

ses oscillations ne sont pas ^à beaucoup près aussi intenses que les oscillations propres de l’antenne. Dans ^cette dernière méthodee.

l’oscillation est plus régulière ^et plus puissante;

3° Dans la méthode par induction, le trait dominant des oscilla- tions est celui donné par le circuit du condensateur. ^Avec des antennes.

jj

de différentes longueurs, il y ^{a un} petit changement ^dans l’oscillation dont on ne voit que ^le quart ^{de la} longueur d’onde. L’oscillation propre ^de l’antenne est aussi présente, ^mais beaucoup moins intense que dans les deux premiers ^{cas ;}

40 La longueur de l’antenne pour qu’il y ait résonance est toujours

un quart ^{de la} longueur ^d’onde, jamais ^un plus grand multiple ;

51 Quand ^{on intercale une} inductance entre le circuit du conden- sateur et la terre, l’oscillation fondamentale ^n’est ni aussi régulière,

ni aussi intense, ^{à cause} de la superposition d’harmoniques;

60 Dans la méthode d’excitation directe (Slaby), ^une petite capacité

ne peut pas compenser d’une façon satisfaisante l’antenne ; ^{dans la}

méthode par induction, ^une capacité agit ^{comme une connexion à}

la terre ou un fil semblable. PHEAU.

HAGEN and RUBENS. - On some relations between the optical and the electri- cal qualities ^{of metals} (Sur quelques ^{relations entre les} propriétés optiques ^et électriques ^des métaux). - ^{P. un.}

Pour soumettre au contrôle de l’expérience ^cette conséquence ^de

la théorie électromagnétique de la lumière que le pouvoir ^réflec-

teur R d’un métal est donné par ^cette formule de Maxwell :

(~1 = conductibilité électrique ^{en unités} électrostatiques ; ^T, période

d’oscillation en secondes), ^les auteurs ont mesuré le pouvoir ^réflec-

265 teur R pour de grandes longueurs ^d’onde (de 0,05 u à 14 p) . ^Une lampe Nernst éclaire soit directement (après ^{réflexion sur deux}

miroirs E et F), ^soit après ^{réflexion sur le miroir concave à} étudier,

la fente H d’un spectroscope ^dans lequel les lentilles du collimateur -et de la lunette sont remplacées par des miroirs ^{et où} le prisme ^est

en fluorine ou en sylvine. On observe avec une pile ^thermoé- lectrique ^linéaire.

Les résultats trouvés sont donnés dans des tables et traduits par des courbes.

’1° Ils montrent que la formule de Maxwell ^est d’autant mieux vérifiée qu’on ^{s’adresse à une} longueur ^d’onde plus grande.

Pour des longueurs ^d’onde plus grandes, pour les rayons que laissent subsister plusieurs réflexions sur la fluorine et dont la lon- gueur d’onde ^est 25,5 ~., les auteurs ont préféré déterminer le pou- voir émissif au lieu du pouvoir réflecteur.

Ilne boîte cubique, ^sur les faces de laquelle ^on pouvait ^{fixer les} plaques ^{à étudier ou} « le corps noir » ^servant de terme de comparai-

son, était chauffée à une température déterminée. Les rayons éma- nant d’une face passaient ^{à travers une ouverture} ménagée ^{dans un}

écran refroidi, subissaient plusieurs réflexions sur des plaques ^de

fluorine et venaient, concentrés par ^un miroir, ^{sur une} pile ^thermo- électrique.

20 Les résultats s’accordent avec la formule de Maxwell, sauf pour le bismuth. L’expression (100

R) ^est l’inverse de la résis- tance d’un conducteur de 1 mètre de long ^{et de 1} millimètre carré de section exprimée ^en ohms, qui, d’après la formule théorique, ^{a une}

valeur 7,23, ^a été trouvée égale ^{à 7,33} pour les métaux purs, 7,4L pour les alliages.

3° La résistance électrique ^{variant avec la} température, ^{il doit en}

être de même de 100

li. L’expérience ^{vérifie cette} conclusion.

40 Des observations, ^il résulte qne ^les périodes de vibration des molécules influencent à peine ^{la conduite} optique ^{des métaux dans}

la région ^des grandes longueurs ^d’onde.

5° On n’observa aucune influence des propriétés magnétiques ^du

fer ou du nickel sur les propriétés ^{de ces} rayons.

60 La formule de Maxwell ainsi vcritiée expérimentalement ^conduit

encore à cette conclusion :

(g ^- coefficient d’extinction, v ⁼ indice de réfraction du métal pour- l’incidence normale),

7" Une conséquence ^{de la} concordance des résultats théoriques ^et expérimentaux ^est qu’on peut déterminer la résistance électrique.

d’un métal seulement _par des mesures de radiation.

~

_

PEIIBEAU.

COTTER. - An instrument for drawing ^conirs instrument pour dessiner des coniques). - ^{P. 2î4.}

L’appareil ^se compose d’un losange articulé AGBF. Une diago-

nale BC est munie d’une fente longitudinale ^dans laquelle glisse ^un

sommet A du losange. ^{Uoe autre} règle ^{en bois} FH, percée ^d’une-

fente longitudinale ^{dans sa} partie moyenne, s’articule ^{an sommet} G du losange. Le crayon ^est placé ^{en P, rencontre des deux} réglettes ^{F H}

et BC. On voit que ^ce crayon décrit ^une ellipse ^de foyer ^{F et F’ ou}

une hyperbole ^de foyer ^{1~. et F’, selon} qu’on ^{maintient F fixe ou Il fixe.}

L’avantage ^{de cet} instrument réside dans ^ce fait que ^la diagonale ^AB

est tangente ^{à la courbe.}

PEHHEAU.

ROLLA The conductometer (Le concluctornètre).

^{P. 281.}

L’auteur signale ^une disposition particulière ^du pont ^{de Wheat-}

stone(décrit complètement ^{dans o f} the Institution o f Engineers, ^sessions 190~?-~903) ^servant pour la comparaison ^{de deux}

échantillons de fils de cuivre ayant ^à peu près ^{la même} conductibi- lité. Le fil du pont, dont la résistance équilibre ^celle à mesurer, ^est

gradué ^{de manière} que la position ^{du curseur donne} par simple ^lec-

ture le tant pour ^cent de différence de conductibilité entre le fil éta- lon et le fil à étudier.

PERREAU.

PORTER. - On a method of mechanically reinforing ^sounds (Méthode pour renforcer mécaniquement ^les sons).

^{P. 283.}

C’est une application ^{des flammes} sensibles : elles peuvent ^renfor-

cer le son qui ^les impressionne. ^{L’auteur décrit le} dispositif ^suivant.

267 eu il a remplacé ^le pavillon ^d’un phonographe par ^une flamme sen-

sible :

1 ° Une tubulures est reliée à un tube en Y dont une branche est subs- tituée au pavillon ^du phonographe ^et dont l’autre branche est reliée à un tube en Y relié d’une part ^{à un} tuyau de gaz, d’autre part ^{à un} réservoir d’air à une grande pression ;

2° Une tubulure b est reliée à un tube en Y dont une branche est reliée à un tuyau ^de gaz, l’autre ^{au même} réservoir d’air;

3° Une tubulure c est reliée à un tuyau de gaz. Les trois tubulures

a, b, c, ^{- a} et b étant inclinées à 451, ^{et c verticale au milieu des deux} autres, -- donnent une flamme qui renforce le son du phonographe

comme le ferait le pavillon ^habituel.

PERREAU..

RICHARDSON. - The solubility and diffusion in solution of dissociated gases

(Solubilité et diffusion en solution des gaz dissociés).

^{P. 266.}

L’auteur écrit quatre équations, ^deux exprimant ^{les relations}

entre les parties ^non dissociées et dissociées du gaz dissous ^et du gaz ^non dissous et deux qui expriment que la concentration interne est proportionnelle ^{à la} concentration externe pour chacune des

parties.

On trouve ainsi que ^la solubilité des produits de dissociation est déterminée _par la solubilité de la substance non dissociée et par les deux constantes de dissociation.

Ces résultats sont confirmés et étendus en appliquant ^au problème

les principes ^{de la} tliermodynamique. ^{On trouve ainsi} que ^{la varia-} tion des solubilités avec la température ^est déterminée par les dif- férences des chaleurs de dissolution des gaz ^{dissociés et non} dissociés,

que la vitesse de diffusion se compose de ^deux termes, ^un propor- tionnel au gradient ^{de la} pression, ^{l’autre à la} ’ÿ- ^si la molécule et dissociée ^{en n} molécules.

Dans le cas où on étudie la diffusion à travers une paroi ^{solide sur} laquelle le gaz peut agir chimiquement, ^{il faut tenir en outre compte}

de la pression de dissociation déterminée _pour chaque tempéra-

ture.

1

PERREAU.