Le fonctionnement des compteurs de Geiger-Muller à autocoupure

HAL Id: jpa-00234728

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00234728

Submitted on 1 Jan 1953

HAL is a multi-disciplinary open access

archive for the deposit and dissemination of

sci-entific research documents, whether they are

pub-lished or not. The documents may come from

teaching and research institutions in France or

abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est

destinée au dépôt et à la diffusion de documents

scientifiques de niveau recherche, publiés ou non,

émanant des établissements d’enseignement et de

recherche français ou étrangers, des laboratoires

publics ou privés.

Le fonctionnement des compteurs de Geiger-Muller à

autocoupure

Daniel Blanc

To cite this version:

260

EXPOSÉS

ET MISES

AU

POINT

BIBLIOGRAPtIIQUES

LE FONCTIONNEMENT DES COMPTEURS DE GEIGER-MULLER A AUTOCOUPURE

Par DANIEL

BLANC,

Laboratoire de _{Physique atomique} et moléculaire du

Collège

de France.

Sommaire. - On

analyse la théorie du fonctionnement des _compteurs à constituant _{polyatomique,}

puis des compteurs à halogène. Ces considérations permettent de définir avec _précision les

caractéris-tiques fondamentales du tube : _temps de latence, propagation de la _décharge le _long du _{fil, temps mort,} forme des _impulsions, courbe du « _{plateau »,} variables dont dépend le plateau.

Sans traiter les _techniques de construction et de _remplissage des tubes, on _{passe ensuite rapidement} en revue les compteurs de _{types particuliers,} en _indiquant leurs _{applications.}

Cet _exposé se _{termine par} une revue détaillée des _propriétés des _compteurs du _type Maze dits « à cathode externe ».

L’efficacité aux divers _{rayonnements,} les circuits

_{électroniques}

associés, les _systèmes de coïncidences

et d’anticoïncidences ne _{sont pas} étudiés.

LE _JOURNAL DE _PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME

1!~~

AVRIL

_’l~°~~~

1

Rutherford et

_Geiger

_[1],

en

1908,

imaginèrent

un

_appareil

où l’ionisation

_produite

dans un _gaz

par des

_{particules x}

_était,

sous l’action d’un

_champ

électrique,

amplifiée

par collisions contre les molé-cules de ce _gaz;

_{l’impulsion}

_électrique

en résultant était recueillie sur un électromètre. Il

_s’agissait

du

premier compteur

à

pointe.

,

Ce n’est

qu’en

1928

que

Geiger

et Müller

[2]

donnèrent à ce

_type

de détecteur sa forme actuelle :

cylindre

et fil anode coaxial

( fig. 1).

Fig. i.

- Circuit fondamental lié _au

compteur.

Les gaz de

remplissage

étaient mono- ou

diato-miques

(argon,

azote,

hydrogène,

air).

L’arrivée de

l’impulsion

sur le _{fil provoque dans} la résistance R

une chute de tension

_qui

diminuant fortement le

champ

électrique

près

du

_fil,

arrête ainsi la

décharge.

Trost

_[3]

_(1937),

constata que l’addition au _gaz

permanent

d’alcool _et, de

_{façon plus}

_générale,

de

molécules

polyatomiques

(quatre

atomes ou

_plus

par

molécule),

permettait

de diminuer la résistance R

dans de

_{grandes proportions :}

il existait donc un

mécanisme intérieur au

_compteur

responsable

de

l’arrêt de la

_décharge,

et l’ensemble revenait ainsi

plus

rapidement à

son état initial. Ceci conduisit

à

appeler

«

_rapides

» ces nouveaux

_compteurs,

par

opposition

aux

_précédents

dits « lents ». Les termes de

«

_autocoupeur

» et «

_{non-autocoupeur}

_», introduits

par S. A. Korfl

[4],

sont

_{préférables.}

On trouvera une étude

_historique

très

_complète

dans

_[5].

Nous ne traiterons pas le fonctionnement du

compteur

dans les

_régions

de

_{proportionnalité}

totale

ou

_limitée,

se

_reporter

à

_[6].

Nous n’aborderons pas non

_plus

le calcul et la mesure de

l’efficacité,

les

systèmes

de coïncidences et

_{d’anticoïncidences,}

les

techniques

de

fabrication,

les circuits

électroniques

associés. Nous renvoyons le lecteur aux

_Ouvrages

de S. A. Korff

_[4],

S. C. Curran et J. D.

_Craggs

_[7],

D. H. Wilkinson

[8].

Pour les

_compteurs

à cathode

photosensible

associés à des

scintillateurs,

voir

_[9].

On trouvera une série

_complète

de définitions concernant les

_{caractéristiques}

des

_compteurs

dans

_{[ 10]}

(normalisation

récente de l’ In,stitute of Radio

Engi-neers, U. S.

_A.).

Théorie du fonctionnement.

Compteurs

à constituant

_{polyatomique.}

-C. G. et D. D.

_{Montgomery [11]}

_]

_(1940),

_{s’inspirant}

des travaux antérieurs de

_{Geiger, Werner,}

Von

Hippel,

etc.

_[5],

établirent la théorie des

_compteurs

non-autocoupeurs.

Une

_partie

de .leurs

_explications

s’applique

aux

_{compteurs autocoupeurs.}

S. A. Korff et R. D. Present

_{[12] (1944).}

_s’appuyant

sur le travail de P. Weisz

_[13]

et leurs propres

expé-riences, donnèrent une

_explication

très

_complète

du rôle du constituant

_{polyatomique.}

Pour eux, le fait fondamental

provient

de ce _que

2 a molécule

_{polyatomique possède}

une

grande

proba-bilité de

_{prédissociation}

à

partir

d’états

électroniques

excités

(elle

présente,

en

effet,

un

_spectre

tion diffus dans

_{l’ultraviolet,}

_région

intéressant le

fonctionnement du

compteur).

La

_particule

ionisante,

pénétrant

dans le volume sensible du

_compteur,

y

produit

un certain nombre de

_paires

d’ions. L’avalanche de Townsend se déclenche

dans le

voisinage

immédiat du fil. Ont lieu succes-sivement les _processus de _{coupure suivants :}

1° COUPURE DE L’AVALANCHE INITIALE

_(en

1111

temps

de l’ordre de I o-6 s

_après

la formation des ions

primaires).

- Les ions

positifs

formés sont

supposés

immobiles : leur vitesse de

_déplacement

est en effet

_plusieurs

milliers de fois

_plus

faible que

celle des électrons.

A.

_Coupure

des

photons,

émis par le gaz rare. -Ils sont _{absorbés par} les molécules

_{polyatomiques,}

qui

se

_décomposent

sans _rayonner. Il _{semble que} ceci évite l’émission de

_{photoélectrons}

sur le

_cylindre,

très

_importante

au contraire dans le cas des

non-autocoupeurs.

Ces

_photons

sont

_responsables

de la

propagation

de la

_décharge

tout le

_long

du

fil,

de

proche

en

_proche.

Nous _{y reviendrons}

_plus

loin.

Signalons

que les

_expériences

de S. H. Liebson

_[14],

[15],

sur des

_mélanges

bromure de

_{méthylène-argon}

et

_alcool-argon

contredisent ce mécanisme. Les chocs des électrons sur les molécules

_{polyatomiques}

seraient

_{prépondérants :}

la _vapeur

_organique

empê-cherait les

_photons

de se

_former,

_{l’énergie qu’elle}

reçoit

servant à la

_décomposer,

et elle n’absorberait

que très peu les

photons

produits.

B.

_Coupure

_{électrostatique.}

- Comme dans le _cas

des

_{non-autocoupeurs}

_[11],

la

_gaine

d’ions

_positifs

formée autour du fil abaisse l’intensité du

champ

près

du fil à une valeur _{insuffisante pour maintenir}

des avalanches de Townsend. Pour une différence

de

_potentiel

donnée entre le fil et le

_cylindre,

le nombre _{d’ions nécessaire par}

_décharge

_pour

_produire

cette coupure, a une valeur

donnée;

le nombre total

de molécules

_{polyatomiques}

et d’atomes du gaz

rare

_présents

dans la

_{gaine positive}

est alors constant

(de

l’ordre de io9 à io’9 _{ions pour} un

_compteur

de

dimensions

courantes).

2° COUPURE DE L’ÉMISSION SECONDAIRE. ’- _La

gaine positive,

soumise au

_{champ électrique,}

se

déplace

vers la cathode et _y

_parvient

en un

_temps

de l’ordre de 10-4 s. Tous les calculs

_{supposent qu’elle}

est infiniment

mince,

mais,

en

_réalité,

son

_épaisseur

augmente

à _mesure

_qu’elle

se

_rapproche

du

_cylindre.

Elle arriverait à occuper

plus

de la moitié du volume total du

_compteur

_[16].

A. Dans le gaz, se

_produit

le

_{trans fert}

d’électrons. Le

_potentiel

d’ionisation du constituant

polyato-mique

étant

_plus

faible que celui du gaz rare, un

électron

peut

être transféré par choc d’une

molé-cule

_polyatomique

à un ion _{du gaz} rare. L’excès

d’énergie

se traduit par l’émission d’un

_photon,

absorbé par le constituant

_polyatomique

_[17].

Ce transfert est

total,

et il n’arrive sur le

_cylindre

_que des ions

_{polyatomiques.}

Le nombre minimum de chocs _{nécessaire pour}

_opérer

un transfert

_complet

dépend

d’ailleurs

_beaucoup

de la nature des gaz

en

_{présence [18].}

Si le

_potentiel

_{d’ionisation du gaz} rare était le

plus

faible,

le transfert se

_produirait

en sens inverse :

aucun ion

_polyatomique

n’atteindrait la

cathode,

l’émission secondaire ne serait pas

arrêtée,

comme

nous allons le

_voir,

et le

_compteur

ne serait

_plus

autocoupeur. C’est,

par

exemple,

le cas des

_mélanges

B

méthane-xénon

_[12].

B.

_Lorsque

les ions

_organiques

arrivent à

environ Io A de la surface du

_cylindre,

_{il y} a

neutra-lisation par des électrons extraits du métal.

_Désignons

par I le

_potentiel

d’ionisation du constituant

poly-atomique,

par O

le travail d’extraction du

_{cylindre :}

la molécule neutralisée

possède l’énergie

d’excita-tion I - (P.

Élimination

de celle

_énergie

d’excitation. - Elle

peut s’opérer

par les _{processus suivants :}

a.

_{Déeomposition}

de la molécule. - La

vie moyenne

de la molécule pour ce _processus est de l’ordre de i o-13s. Le

_{temps qu’elle}

met pour atteindre la surface du

cylindre

étant de l’ordre de Io-12 s

_[19],

la

proba-bilité de

_{décomposition}

est

_{pratiquement égale}

à

l’unité : une molécule sur io9

_pourrait

atteindre le

cylindre

avant de se

_décomposer.

Dans le cas,

défa-vorable,

où est

_supérieur

à

~,

ceci rend

insi-gnifiant

le _processus

_{d’éjection}

d’électrons

secon-daires sur le

_cylindre,

car, même si la molécule a

atteint la

_cathode,

c’est-à-dire se trouve dans le

domaine des forces de Van der

_Waals,

_{l’éjection}

d’un électron

(ou

l’émission d’un

photon),

sont encore

moins

_probables

_{que la}

_{décomposition.}

b.

Émission

d’un

_photon.

-

La vie moyenne de la _{molécule pour} ce _{processus étant} de l’ordre de 10-7 s,

une molécule sur os _rayonnera au lieu de se décom-poser. L’efficacité

photoélectrique

des cathodes usuelles

étant de l’ordre de 10-4 électron par

photon,

l’émis-sion secondaire

_qui

résulte de ce _processus est de 1 électrons pour 1010 ions incidents. On

_peut

adopter

cette _{valeur pour}

_représenter

l’émission secondaire totale.

La recombinaison de certains de ces électrons secondaires avec des ions arrivant sur le

_{cylindre [16]}

réduira encore la

_probabilité

d’une nouvelle ava-lanche.

Compteurs

à

_halogène.

- La théorie de leur fonctionnement est due à R. D. Present

_[20].

Le

_potentiel

d’ionisation I du chlore est de

_{13,2 V,}

celui du brome 12,8

V,

celui de l’iode 9,7

V,

alors

qu’il

est de

15,68

V pour

l’argon,

2~,46

V pour

l’hé-lium, 21,74

V _pour le néon. Le xénon ne

_peut

convenir

avec le chlore et le

brome,

son

_potentiel

d’ionisation étant de _I2,o8 V. Pour une cathode dont le travail d’extraction 4J est de 5

_V,

I - ~

_correspond

à 1500 À

pour le

chlore,

et _{1600 A pour} le brome. Dans cette

région

du

_spectre,

ces deux

halogènes présentent

un

spectre d’absorption

continu;

il

_n’y

aura _{donc pas}

émission secondaire à la cathode. Entre 2

₇₆₀

et

₁₇₅₀

3%,

le

_{spectre d’absorption}

de l’iode montre

plusieurs

bandes

_{[21], [22], [23],}

mais certaines sont fines et

_{accompagnées}

de

_{fluorescence,}

ce

_{qui indique}

l’absence de

_{prédissociation,}

sauf sous l’action de

collisions;

or, une

_{prédissociation}

par collision ne

262

conduisant à l’émission d’un électron

secondaire,

puisqu’une

molécule neutralisée heurtera la

_paroi

bien avant de

_pouvoir

entrer en collision avec une

autre molécule.

_Cependant,

si le travail d’extraction

de la cathode est de l’ordre de 5

_V,

I

_{(pour l’iode)}

est inférieur à 2 q. ce

_qui

rend

_{impossible l’éjection}

d’un nouvel électron de la

_paroi;

l’émission

secon-daire est _{arrêtée par} la collision de la molécule

neu-tralisée avec une autre molécule. L’iode

_peut

donc

convenir aussi bien que le chlore ou le

brome;

le

fluor, trop

actif au

_point

de vue

_chimique,

n’est pas

utilisé.

D’autre

_part,

la tendance des

_halogènes

à former

des ions

_négatifs

est très forte. Pour que le

compteur

puisse

fonctionner,

il est nécessaire que les ions

négatifs

formés soient neutralisés avant _{que la}

_gaine

positive n’atteigne

la distance

_{critique, qui}

corres-pond

à la fin du

_temps

mort

_{(voir plus loin).}

Ceci se

réalise de la

_façon

suivante :

1° Immédiatement

_après

l’attachement d’un

élec-tron, la molécule

_{d’halogène}

se dissocie en un ion et un atome neutre. Cet ion

atomique,

beaucoup

plus

léger qu’un

ion

_positif

moléculaire,

se

_déplace

rapidement

vers les

_champs

intenses et se trouve neutralisé _{avant que les ions}

_positifs

n’aient atteint

la distance

critique.

2~ Les affinités

_{électroniques}

des atomes

d’halo-gènes

étant inférieures aux

_potentiels

d’ionisation des gaz du

compteur,

ces ions

_{négatifs peuvent}

se

neutraliser

_quand

ils rencontrent la

_{gaine positive,}

en transférant par choc leur électron à un ion

positif.

La concentration en

_{halogène, qui}

doit être

faible,

ne _{doit pas}

_cependant

être

_{trop réduite,}

les états métastables du gaz rare ne

_pouvant

alors

_plus

être éliminés par collisions. Les

pourcentages

optima

d’halogène

correspondent

aux concentrations

_optima

- obtenues par F. M.

_{Penning [24]}

-

qui

conviennent pour couper les états métastables du gaz rare

_[25].

Caractéristiques

fondamentales.

Dans la

_suite,

nous

_désignerons

_par a le diamètre du

_fil,

_{par b} le diamètre du

_cylindre

et _par L la

lon-gueur efflcace du

compteur.

Temps

de latence. - Il est la

somme du

_temps

mis par les électrons initiaux pour se

_déplacer

de

leur

_{point origine}

à la

_région

de

_champ

élevé

entou-rant le

fil,

et du

_temps

nécessaire pour que la

_gaine

d’ions

_positifs

se _propage latéralement le

_long

du fil et transversalement assez _{loin du fil pour} pro-duire une

_{impulsion électrique}

détectable dans le

circuit associé

_{[26], [27], [28].}

Il constitue l’une des

_{imperfections}

du

_compteur

de

_Geiger

vis-à-vis des scintillateurs.

C’est en

_I9~2

_{que furent faites} les

_premières

déter-minations du

_temps

de latence : Rossi et Nereson

_[29],

reprenant

le

_principe

_{d’expériences}

antérieures

rela-tives à des

_compteurs

à coupure externe

_{[30], [31],}

déterminèrent le

_temps

de latence de

_compteurs

argon-alcool (L

= _{20 cm,} a = _{0,017 cm, b} =

2,5 cm)

par une méthode de coïncidences retardées. Ils trouvèrent une distribution de Gauss autour d’un retard moyen de o, a s, pour une surtension de 120 V

(surtension

= tension de fonctionnement - tension

du seuil de

_Geiger

_[10]).

Des

_dispositifs

de

coïnci-dences retardées

furent,

dans la

_suite,

très souvent

utilisés pour mesurer le

temps

de latence

_{[26], [27],}

[32],

[33], [34].

Sherwin,

pour g,2 cm

_d’argon

et

0,8

cm d’acétate

_{d’éthyle (a}

=

0,01’2

cm, b

= _2,2

_cm)

obtient une contribution due au mouvement des

électrons de I, I s, valeur très

_supérieure

à celle

indiquée

par le calcul

_[35].

Pour ce même

_compteur,

le retard dû à la

_gaine

d’ions diminue de 2. 10-7

à 10-7 s

_lorsque

la surtension

augmente

de o à 25o V.

Les mesures absolues _{sont peu nombreuses}

_{[28], [36],}

cette dernière référence concernant d’ailleurs des

compteurs argon-oxygène, non-autocoupeurs.

Récemment,

A. Stevenson a mesuré la vitesse

des électrons soumis à un

_{champ électrique}

dans des

mélanges

argon-butane

et

_argon-éther

_[37].

En

appliquant

ces résultats au

_temps

de

_latence,

on obtient pour des

_{mélanges argon-éther (a}

=

0,007 5

_cm,

b =

1, 5

cm)

une valeur de l’ordre de

_{o, 4 - i o-7}

s

_{[38], [ 39],}

qui

s’accorde assez bien avec le calcul

_[40].

Il en

résulte que, dans des conditions

convenables,

des

compteurs argon-éther

de diamètre suffisamment faible

_{pourraient permettre,}

_par

_{coïncidences,}

de

discriminer des intervalles de

temps

de l’ordre

de 10-8 s

_[41].

Les

_compteurs

à

_halogène,

dont les tensions de fonctionnement sont _peu

_élevées,

ne

_présentent

cependant

pas l’inconvénient de

longs temps

de

latence,

car les ions ont des masses faibles. Loosemore

et

_Sharpe

_[42],

_pour un

_compteur

de 2o cm de

_néon,

o,~ mm

_d’argon,

0,16

mm de brome

_(a

= _{0,012 cm,}

b =

2,5

_{cm, L} =

19,5 cm) indiquent

des

temps

de

latence allant de

_3,5

à

_9,3p.

s, avec une

_probabilité

maximum de

_5,3

_p. s.

Propagation

de la

_décharge

le

_long

du fil.

-C’est la

_{caractéristique}

fondamentale du

fonctionne-ment dans la

_région

de

_Geiger.

Le

_temps

de

propa-gation

est faible vis-à-vis de la durée de

_{l’impulsion,}

mais il

_peut

devenir

gênant

dans des mesures de

coïncidences nécessitant des

_temps

de résolution de

l’ordre de io-7 s

_[31].

VITESSE DE PROPAGATION. -- Les

premières

mesurer datent de

₉₄₂

_{[43] :}

1 elles

_indiquent

une vitesse de l’ordre de Io cm

_p

s. Hill et Dunworth

[44],

irradiant une extrémité d’un

_{compteur long}

de 1 _m, mesurèrent le retard entre les deux

impulsions

obtenues aux deux extrémités sur deux cathodes

_coupées;

les vitesses sont

_comprises

entre 3 et 20

(alcool :

o,5

cm de mercure, avec argon ou

hélium,

a = _{0,02 cm, b} = _i,g

_cm).

Leurs résultats furent

confirmés par Knowles et all.

_[45].

Alder et all.

_[46],

par une méthode très

_ingénieuse,

obtinrent

_8,35

_{cm jp}

s

à i Ioo V _pour un

_remplissage

de

1,6

cm d’alcool

et

6,4

cm

_{d’argon (a =}

_o,o15

_cm, b ~

_1,8

_cm).

Par

contre,

Wantuch

_[47]

a obtenu des valeurs

plus

faibles

_(5o

_pour

₁₀₀₎

_que celles- des auteurs

pré-cédents.

Wilkinson

_[48],

_supposant

_que la

_décharge

est

propagée

par des

photons,

a établi la formule

où m

== 2013 ?

>

Q,

charge

développée

par la

décharge

?0

Qo,

charge

initiale

portée

par le

_{fil; e’,}

_charge

de

l’électron;

ve, vitesse moyenne de l’électron dans le

Fig. 2. - Vitesse de la

décharge en fonction de la ten-sion pour différents pourcentages d’alcool. La _pression totale est maintenue _égale à o cm de mercure _[49].

voisinage

immédiat du

fil;

E,

probabilité

par ion pour que l’avalanche donne naissance à une nouvelle avalanche..

Ce résultat a été vérifié

_{expérimentalement}

_[49]

sur un

_{compteur argon-alcool (a}

=

o,oo75

_cm,

b ~ ~ i

_cm).

La formule semble

exacte,

sauf pour des

vitesses très

élevées,

où les valeurs

_prévues

par

Wilkinson seraient

_{beaucoup trop}

faibles.

MÉCANISME DE LA PROPAGATION. - On

admet,

en

général,

que la

propagation,est

due aux

_photons

de l’avalanche initiale

_{qui, photoionisant}

le gaz au

voisinage

de cette

_{àvalanche, produisent}

ainsi une

série de

_cascades,

de

_proche

en

_proche,

le

_long

du

fil

_[48].

’

On a cherché à déterminer

jusqu’à quelle

distance

du fil avait lieu cette

_{photoionisation.}

Stever

_{[ 5 0],}

_{[ 5 1 ],}

a montré

qu’une perle

de verre

placée

sur le fil arrête la

_propagation

de la

_décharge.

Une

perle

de

o,5

mm

de

_{diamètre, placée}

sur un fil de _0,2 mm de

diamètre,

arrête totalement la

_{décharge (g}

cm

_d’argon

et 1 cm

de

_{xylol) :}

la

_région

active serait localisée au voisi-nage du fil.

Signalons

que Stever utilisait des cathodes de cuivre traitées à

_{N02, qui}

ont un travail d’extrac-tion élevé.

Wilkening

et Kanne

[52],

puis

Nawijn

[53],

confirmèrent ces résultats et étudièrent

systéma-tiquement

les diverses formes de _{barrières pour} la

décharge.

Weisz

_[13],

d’autre

part,

considère que

l’absorption

des

_photons

est totale à une distance

appréciable

du fil.

Par

contre,

les

_expériences

de

_Craggs

et ,Jaffe sur des

_{compteurs argon-alcool}

_{[54], [55],}

celles de

Craggs,

Jaffe et Balakrishnan sur des

_compteurs

méthane et

_{méthane-argon [56]}

contredisent

tota-lement ce schéma :

l’absorption

des

_photons

serait

au contraire très faible et la

_propagation

de la

décharge

serait due en

_{majeure partie}

à un effet sur la cathode et non _{dans le gaz; le mécanisme} serait

_analogue

à celui des

_{non-autocoupeurs,}

où la

_décharge

se

propage par émission de

photoélectrons

sur le

cylindre

~

[57],

[58].

Le travail d’extraction des cathodes

_dépend

beau-coup du traitement

_chimique

_qu’on

leur fait subir

_[59].

Craggs

et all. _{estiment que les}

_potentiels

d’ionisation

élevés des cathodes utilisées dans les

_expériences

antérieures n’auraient _pas

_permis

l’effet à la

_cathode,

alors que les cathodes de leurs

_compteurs

auraient

un travail d’extraction

_{beaucoup plus}

faible.

TEIVIPS MORT. - C’est le

temps

après

le seuil de

l’impulsion

durant

_lequel

le

_compteur

reste totale-ment insensible. Il ne _{faut pas} le confondre avec

le

_temps

de résolution

qui correspond

au seuil de

sensibilité du circuit associé

_{( fig. 3).}

Dans les

compteurs

à coupure externe, le

_temps

mort est inférieur à la durée de la chute de tension dans la résistance R

_{( fig. i).}

Il en résulte un

_temps

de résolution total

_important,

d’où est venue

l’appel-lation incorrecte de

_compteurs

« lents ». Les

_compteurs

autocoupeurs

fonctionnent au contraire avec des

circuits de

_grande

résolution,

et leur

_temps

mort

est facile à mesurer.

Fig. 3. -

Représentation graphique de la succession des

impulsions (origine des _{temps =} ionisation initiale).

Échelle non _respectée.

Fig. 4. -

Temps mort en fonction de _{la tension pour}

L = _37,5

cm, a = o,oo5 = _2,9 cnl _(g cm _d’argon,

i cnl d’alcool _éthylique).

Les

_{premières expériences}

furent faites _par

Stever

[51].

Il montra que le

temps

mort est celui i que

prend

la

gaine

positive

pour arriver à une

264

le

_champ

_près

du fil revient à une valeur suffisante pour que

puisse

se déclencher une nouvelle avalanche

de Townsend. Une théorie très voisine a été

pré-sentée en même

_temps

_par Van Gemert et all.

_[60].

Elle a été

précisée,

depuis,

pour le cas de taux de

comptage

élevés

_{[61]. L’expérience}

s’accorde bien

avec le calcul. Le

_temps

mort est de

_plusieurs

cen-taines de microsecondes

_[62].

°

Le

_temps

mort a _{pour effets que le} nombre de _coups

enregistré

est inférieur au nombre réel de

phéno-mènes ionisants. Les corrections de

_temps

mort sont

pénibles

et

_parfois

incertaines

_{[63], [64], [65], [66].}

De

_plus,

le

_temps

mort

_dépend

du taux

de

comp-tage ;

il en résulte une difficulté

_{supplémentaire [67].}

Ces

_{imperfections}

ont conduit à

_imaginer

des

dispositifs ingénieux.

On

_peut

maintenir constant le

_temps

_{mort, quel}

que soit le taux de

_comptage,

en abaissant le

_potentiel

du fil au-dessous du seuil de

_{Geiger pendant plusieurs}

microsecondes

_après

chaque

impulsion

[68].

J. A.

_{Simpson [69]}

_propose un circuit

permettant

de

_porter

le fil à une tension

_négative

immédiate-ment

_après

formation de la

_{décharge :}

les ions

_positifs

sont éliminés sur le fil en un

_temps

de l’ordre de _{10 11.} s;

le

_temps

mort s’en trouve notablement amélioré. On _a, dans la

suite,

simplifié

ce

_type

de cir-cuit

_[27],

_[70].

Collinge

[71], [72],

par des

_expériences

basées sur le

_principe

de celles de

_{Simpson [69],}

a montré que

l’impulsion négative rapide

envoyée

sur le fil arrête

la

_propagation

de la

_{décharge :}

il _y a localisation

de la

_{gaine d’ions,}

et certaines

_régions

du

_compteur,

non _{touchées par} la

_{décharge, peuvent}

donner de

nouvelles

impulsions.

Cette conclusion est en accord

avec les travaux de Smith

_[73],

Hodson

_{(voir [73])}

et Elliot

_[74].

De tels circuits ont été

_simplifiés

_par Forter et

Ramsey [75J :

on

peut

limiter à une

_longueur

de 1 cm

la

_décharge

dans un

_compteur

de 20 cm. Ce

dispositif

limite à i _~. s le

_temps

mort pour la

_région

du fil non _{touchée par la}

_décharge.

Forme de

_{l’impulsion}

sur le fil. - Le

temps

de

latence,

le

_temps

mort et

_{l’impulsion}

sont

_liés,

puisqu’ils

sont fonction de la collection des électrons sur le fil et du mouvement de la

_{gaine positive.}

Dans la

_région

de

_Geiger,

les

_impulsions

sont de

taille

constante,

quelle

que soit l’ionisation initiale :

le seuil de

_{Geiger Vo correspond}

à une

_égalisation

totale.

Ramsey

et

_{Hudspeth [59]}

montrèrent que la hauteur

_{d’impulsion}

est

_{proportionnelle}

à la

_longueur

du

_compteur,

_{alors que, dans les}

_{non-autocoupeurs,}

l’impulsion

reste de taille _{constante pour} une lon-gueur inférieure à une certaine

valeur,

fonction du

type

de

_compteur

et de la

_capacité

liée au fil

_[76].

Wilkinson

_[48]

a calculé

_Q

et m

= Q/Q0

_{(voir plus}

haut)

en fonction de la surtension. La courbe

donnant

Q

est _{constituée par deux droites} se

_coupant

pour m = 1

_{( fcg. 5).}

Pour m = _I, le

champ

_sur le fil est réduit de

façon

telle que des avalanches ultérieures ne

_{peuvent plus}

survenir. Le

_rapport

des deux droites

_{représentant}

777 en fonction de la surtension est d’environ

o,5,

ce

qui

s’accorde bien avec

_{l’expérience [43], [55], [60].}

La contribution des électrons à

l’impulsion

semble

très faible

[28].

Wilkinson l’évalue à 3 _pour 100

_[48].

Fig. 5. - Courbe donnant _m

É

en fonction de la surtension [48].

Par

contre,

Kelley,

Jordan et Bell estiment que les électrons contribuent pour 5o pour 100 à

_l’énergie

totale de

_{l’impulsion.}

La

_{gaine positive pourrait}

avoir un _{rayon moyen}

_égal

à I o à 15 _{fois le rayon}

du fil

_[77].

Lorsque

la constante de

_temps

du circuit associé

au

_compteur

n’est pas

_négligeable

devant le

_temps

de transit des

ions,

elle modifie la forme de

décrois-sance de

_{l’impulsion :}

voir C. D. Thomas

_{[78], [79].}

Ramsey

a étudié la relation existant entre le courant et le

_{temps lorsque l’impulsion provient}

de

un ou de

_plusieurs

centres initiaux

_[80].

Signalons

enfin que le front de

_{l’impulsion}

est

d’autant

_plus

raide que la

_trajectoire

de la

_particule

ionisante,

si elle est

_{pénétrante,}

forme un

_angle

plus

faible avec l’axe du

_{compteur (ceci}

étant dû

à la

_propagation

de la

_décharge).

Un circuit

sélec-tionnant les

_{impulsions ayant}

le front le

_plus

raide,

permettra

d’enregistrer

uniquement

des

_particules

se

_propageant

dans l’axe du

compteur;

on obtient

un effet directif intéressant

_[~1].

"

Courbe du

_plateau.

- Elle caractérise les

per-formances du

_compteur.

Le

_comptage

débute à une

tension

Vj de

démarrage,

située dans la

_région

de

Fig. b. - Courbe du

plateau.

proportionnalité

limitée

_{qui correspond}

au seuil de

sensibilité du circuit

_associé,

_puis

_augmente

construit pour une irradiation déterminée et un

circuit de

_comptage

donné

( fig.

6).

On

appelle

pente

relative

P,

ou

_pente,

_pour la

tension V,

l’augmentation

en

_pourcentage

du taux de

_comptage

pour une

augmentation

de ioo V de la sension à

_partir

de V :

La

pente

normalisée 13,1 est le coefficient angu-du plateau divisé _{pai 1}

rapport

t Cf

() du taux de

_comptage

_{à la tension- pour le seuil de}

_{Geiger :}

Influence du

_mélange

gazeux. - Le seuil

_Vo

dépend

fortement de la nature du

_remplissage

et de la concentration en constituant

_{polyatomique.}

La

_question

a été étudiée en _{détail pour} les carbures

saturés par P. Weisz

[82].

Brown et Maroni

_[83]

ont montré _{que la}

_pente,

due à des

_impulsions

para-sites,

est liée au nombre d’ions

_{négatifs produits}

par Ja dissociation moléculaire du _{gaz de coupure} à la

cathode,

et à l’attachement

électronique

à l’inté-rieur du _gaz. Ils classent en trois _{groupes les}

cons-tituants de _{coupure :}

la Ceux où il

_n’y

a

_pratiquement

_{pas formation}

d’ions

_négatifs.

Les

_plateaux,

de

_{pente faible,}

ont

une

_pente

_{indépendante}

à la fois des concentrations

en gaz rare et en constituant

_{polyatomique (benzène,}

alcool,

éthylique,

alcool

_{méthylique, acétone,}

acé-tate

_{d’isoamyle, etc.).}

20 Ceux formant des ions

_négatifs

_par dissocia-tion des ions

_positifs

à la cathode

_(méthane,

ammoniac,

tétrachlorure de

_carbone).

Les

_pentes

sont

indépen-dantes de la concentration en constituant

polyato-mique,

mais

dépendent

de la nature _{du gaz} rare.

3° Ceux formant des ions

_négatifs

_par

attache-ment

_{électronique}

dans le gaz

(halogènes).

La

_pente

augmente

avec la concentration du constituant de

coupure et

_dépend

de la nature du _gaz rare.

Cette

_conception

de

_l’origine

des

_impulsions

para-sites est

_{partiellement}

vérifiée dans les études de la

_répartition

dans le

_temps

du nombre

_{d’impulsions}

parasites

consécutives à

_{l’impulsion}

initiale. On a

observé une série de maxima

_[68];

il

semble,

d’après

un travail récent ’de Willard et C. G.

_Montgomery,

qu’il n’y

ait que deux maxima

[84],

ce

_qui

a été confirmé

_depuis

par une méthode différente

_[85].

Le

_premier

maximum serait dû aux ions

_négatifs

formés dans le volume du

_compteur,

et le second aux

ions

_négatifs

formés sur le

_cylindre

à l’arrivée de la

_{gaine positive.}

Les

_composés

_organiques

les

_plus

utilisés sont

l’éthanol,

le

_méthanol,

le

_méthylal,

l’éther

[86],

le

formiate

_{d’éthyle [87],}

mais toute _vapeur

_possédant

une tension de _{vapeur sufilsante}

_peut

convenir

[88].

Parmi les _gaz

_{organiques, signalons l’éthylène [89],}

donnant des

_compteurs

stables vis-à-vis de la

tem-pérature.

Le

_{tétraméthylplomb}

_permet

d’obtenir des

comp-teurs de bonne

efficacité,

résistant à des taux de

comptage

élevés

_[90],

mais les

_halogènes

les ont totalement détrônés. Pour les

_{caractéristiques}

des

compteurs

à

_halogène,

voir

_{[91], [92].}

L’addition de très faibles

_quantités

de _gaz suscep-tibles de former des ions

_négatifs

a une forte influence

sur le

_plateau.

_Spatz

_[93],

_{constatant que la}

_pente

de

_{compteurs argon-alcool}

_augmentait

avec la

concen-tration en

alcool,

attribuait cet effet à l’air dissous dans l’alcool. La contamination de

_compteurs

argon-alcool par l’air et surtout

l’oxyde

de carbone est

très

_{marquée [94] :}

une

_pression

d’air de I cm de

mercure fait

_disparaître

le

_plateau;

0,5

mm de mercure

d’oxyde

de carbone

_équivaut

à 6 mm d’air.

Influence de la

_{température. -}

Les

_premières

études concernent des

_remplissages

_argon-alcool

et

méthane

_{[93], [95].}

L’alcool ne donne de

_plateaux

acceptables qu’entre

o et 5oo environ. L’éther et le

méthylal

donnent,

à ce

_point

de _vue, des résultats

beaucoup

plus

satisfaisants

_{[96], [9"l].}

La détérioration du

compteur

à basse

tempéra-ture serait due à une condensation

_partielle

du constituant

_{polyatomique.}

Sa détérioration à

tempé-rature élevée ne

_proviendrait

_{pas d’une diminution}

du

_potentiel

d’extraction de la cathode

_[98J.

Certains

auteurs estiment

_qu’elle

est due à la destruction

par élévation de la

_{température,}

d’un film de

_composé

polyatomique

formé sur le

_cylindre

_[99],

d’autres l’attribuent à l’effet

_parasite,

croissant avec la

tem-pérature,

des

_quelques

atomes de mercure contenus dans le

_mélange

_gazeux et

_provenant

du banc de

remplissage [100].

Les

_halogènes,

non condensables aux

_pressions

où on les

utilise,

donnent des

_compteurs

de

_grande

stabilité

_(entre

- 70 et + 700 par

exemple).

Influence du nombre de coups subis. - La

théorie de Korff et Présent

_[12]

_{prévoit qu’au}

bout

de 109 à iol" _{coups, le} nombre de molécules

_polys

atomiques

contenues dans le

_mélange

deviendra insuffisant pour

permettre

l’autocoupure.

On a

vérifié ces

_prévisions

sur un

_grand

_{nombre de vapeurs}

(alcools,

aldéhydes,

éther,

acétate

_{d’éthyle).}

Citons

les travaux de

_Spatz

_[93]

sur des

_mélanges

argon-alcool,

Friedland sur des

_{remplissages argon-acétate}

d’éthyle [101], [102],

Brown,

Harris et Klein

[103]

sur l’éthylène,

l’acétate

d’amyle,

le butène-1. Friedland

a déterminé avec une certaine

_précision,

au

spectro-graphe

de masse, la nature et la concentration des

produits

de

_{décomposition.}

Le méthane fait

_exception,

avec un «

_temps

de

vie » de Io? à 108. coups. L’arrêt du fonctionnement

serait dû à un

_{dépôt d’hydrocarbures}

lourds sur le

cylindre,

sans modification sensible de la

_pression

à l’intérieur du

_compteur

_{[104], [105].}

Les

_circuits,

_{déjà signalés,}

de Putman

_[68],

Elliot

_[74],

Porter et

_{Ramsey [75],}

etc.

_permettent

d’augmenter

la vie du

_compteur,

_puisqu’ils

limitent le nombre de _{molécules détruites par}

_décharge.

Pour éliminer le

_{vieillissement,}

on a cherché des

régé-266

nérer à mesure de leur destruction. On a

_préconisé

l’ ammoniac,

seul

_{( 1 o}

cm de

_mercure)

ou

_mélangé

à

l’argon { ~ 5

cm _{de mercure,} avec 80 _pour 1 o.o

d’ammo-niac).

Il

_n’y

a _pas d’altération

_après

3.1010 coups

[100].

Ces

_compteurs

ont hélas des

_{caractéristiques}

médiocres.

Il y aurait

dépôt

sur le

_cylindre

d’un film

photo-sensible, mais ce

_phénomène

serait freiné _par la réaction de

_synthèse

entre l’azote et

_{l’hydrogène;}

il y aurait finalement un

_{équilibre [107].}

La meilleure solution consiste à utiliser des _gaz per-manents

_{électronégatifs,}

donnant le fonctionnement

prévu

par Present

_{[20]. D’après}

L. G. Shore

_[108],

des

_mélanges

en

_proportions

convenables

d’argon-xénon-oxygène-azote

seraient

_{autocoupeurs.}

Ces

résul-tats sont extrêmement

_sujets

à caution

_[109].

Les

halogènes

apportent

la

solution,

le seul

danger

de

vieillissement

_provenant

d’une action

_chimique

pos-sible sur les électrodes. On a constaté

_[103]

un

excellent fonctionnement

_après

3,5. iol"

coups. La

stabilité dans le

_temps

des

_compteurs

à brome a

été confirmée _{par Gimenez} et

_{Labeyrie [92].}

On

_peut

rattacher à ce mécanisme les effets sur

le

_plateau

d’une

_décharge

continue

_prolongée.

Le no-mbre de _{coups, très élevé} immédiatement

_après

la

décharge,

diminue

_{progressivement}

et le

_plateau

revient lentement à la normale

_{[105], [110].}

Influence des électrodes. - Leurs diamètres. -Le diamètre a du fil

_joue

un rôle très

important.

Avec b =

2,5

_cm, une

_augmentation

de a de _o,3 à

o,5

mm diminue considérablement la

longueur

du

_{plateau (i}

cm

_d’alcool,

10 cm

_d’argon)

_[111].

Pour une valeur de b

_donnée,

il existe une valeur de a

_optimum

_[110].

Cette

_question

a été étudiée

théoriquement

par Wilkinson

[48].

Signalons

que la valeur de b influe

beaucoup

sur

la

_quantités

minimum de constituant

_polyatomique

nécessaire pour arrêter l’émission secondaire

[18].

La nature du

_cylindre.

- Une couche

d’oxyde

sur le

_cylindre

a _{pour effet} une émission

_{électronique}

retardée

_[112];

il en résulte des

_{décharges parasites}

qui augmentent

la

_pente

du

_plateau.

C’est

parti-culièrement le cas de

l’aluminium,

qu’il

est nécessaire

de couvrir d’une mince couche de cuivre

_[111].

D’une

_{façon générale,}

il est nécessaire que les élec-trodes soient propres et sans

_aspérités.

La nature

superficielle

du

_cylindre

est

_capitale

en

_présence

d’halogènes :

il doit résister non seulement à l’action

chimique

des atomes mais aussi à celle des ions

halogènes [113), [114).

Compteurs

de

_types

_{particuliers.}

Nous _{n’aborderons pas} les

_techniques

de construc-tion et de

remplissage :

voir

_[7].

Il faut

_cependant

insister sur

_{l’importance qu’il}

_y a à éviter les dis-torsions du

_champ

aux extrémités du

_compteur,

de

façon

à bien définir le volume

efficace;

on utilise

habituellement des électrodes de

garde.

Un

dispo-sitif excellent consiste à entourer l’électrode de

garde

d’un tube

_métallique

coaxial,

placé

à un

_potentiel

convenable,

intermédiaire entre ceux du

_cylindre

et

du fil. Les effets d’extrémité sont ainsi totalement

éliminés

_[115],

La

_longueur

de ce tube

_peut

ne _pas

dépasser

le rayon du

_cylindre.

Les tubes de

_garde

en verre sont à éviter

_[116].

Nous dirons

_quelques

mots des

_compteurs

de

_types

particuliers,

sans décrire les

_compteurs

à

_pointe,

maintenant peu

utilisés,

et les

_compteurs

à fenêtre

terminale

_(du

_type

« cloche

_»)

dont le fonctionnement

est

_identique

à celui des tubes usuels.

Compteurs

à fil

_perlé.

- Ils ont été étudiés

systématiquement

par Curran et Rae

[117].

Les

perles

ont _{pour effet de réduire} le

champ

dans leur

voisinage,

ce

_qui

entraîne la localisation de la

décharge.

De tels

_compteurs,

à cathodes

_coupées,

ont un

effet _{directif pour} des

_{particules pénétrantes}

les

traversant

_{parallèlement}

à

l’axe,

si l’on utilise un

circuit discriminant les

_impulsions

dues à toutes les sections de celles dues à un nombre

_incomplet

de sections

_[50],

_[118].

Dans le cas où l’ionisation

_primaire

ne _{s’étend pas} sur une

grande

longueur

d’anode,

ces

_compteurs

peuvent

être

_supérieurs

aux

_compteurs

_classiques.

C’est

_{particulièrement}

le cas des

_{rayons X}

_[119].

Compteurs

à

_grille.

- Ils

comportent

une

grille

cylindrique

intermédiaire entre le

_cylindre

et le fil et coaxiale. Ils sont dus à Korfl et

Ramsey

[120],

[121]

et à W. F.

_Libby

_[122].

La

grille

est

_portée.à

un

_{potentiel supérieur}

de

_quelques

dizaines de volts à celui du

_cylindre.

On obtient une

tension de fonctionnement très

réduite,

un

_temps

de résolution

plus

faible,

sans diminuer le volume efficace. Par

_exemple,

un

_compteur

contenant

_1,5

cm

d’alcool

et 7

cm

_{d’argon (L}

= 31 i _cm, a =

0,0075

_cm,

b ---

_{7,5 cm)}

fonctionne à 55o V avec une tension

de 2o V entre la

_grille

et le

_{cylindre (sans}

_{grille :}

Ces

_compteurs,

de construction difficile et

cou-tueuse,

sont maintenant totalement

_supplantés

par les

compteurs

à

_halogène,

_qui

_présentent

les mêmes

avantages.

Ce

_type

de

_compteurs

est à

rapprocher

de ceux où

l’on

_introduit,

entre le fil et le

_cylindre,

une série d’anneaux

_{métalliques concentriques, portés}

à une

tension

convenable;

l’efficacité aux y serait ainsi

augmentée

[123].

Les

_grilles

ne sont

_plus

utilisées que comme

cathodes,

de

_façon

à favoriser l’accès dans le volume

_efficace,

des

_particules

ionisantes

_{[9], [124], [125].}

Cathodes de formes

_{particulières.}

--- On utilise

parfois

des

compteurs

cylindriques

à section droite carrée ou

_{rectangulaire.}

Ils sont dus à Curran et

Reid

_{[126] qui}

étudièrent en

_particulier

les effets

obtenus en désaxant le fil et en introduisant

_plusieurs

fils. On les utilise comme

_compteurs

d’efficacité élevée pour ;

[127], [128].

Le

_temps

de latence d’un

comp-teur alcool

_{(I cm);}

_argon

_{(9 cm),}

_long

de 20 cm et dont la section droite mesure i o cm sur

1, 2 5

cm

_(a=o,o2

_cm)

est de l’ordre s

_[129].

Sur de tels

_compteurs,

il est facile de construire des fenêtres latérales per-méables

_{aux ~}

de faible

_{énergie [130].}

une

_application

dans certaines

expériences

de

coïnci-dences

_{[131], [132].}

Pour des mesures d’intensité de sources

radio-actives, les

_compteurs

usuels ont l’inconvénient d’un

angle

solide

limité;

les

_dispositifs

_permettant

d’in-troduire la source à l’intérieur du

_compteur

sont

incommodes

_[133];

on obtient une

_augmentation

d’angle

solide avec des

_compteurs

de forme circu-laire dont la source _occupe le centre

_[134].

On

_peut

aussi utiliser un

_système

de

_compteurs

en

_parallèle,

placés

entre deux

_cylindres

coaxiaux, la source étant

placée

sur‘ l’axe

_[135].

Signalons

enfin un

_compteur

en forme d’anneau

cylindrique [136]

remplaçant

le

_{système classique}

d’anticoïncidence

hexagonal

à six

_compteurs

_[137]

destiné à réduire le fond d’un

_compteur

_placé

sur

l’axe de cet

_hexagone.

Compteurs

dits « à cathode externe ».

Leur facilité de

_{construction,}

leur faible

_prix

de

revient,

leur

stabilité,

rendent ces

_compteurs

très

intéressants dans de nombreuses

_{applications.}

R. Maze

_[138]

a introduit ce nouveau

_type

de

compteur

dont la cathode est un tube de verre blanc

(relativement conducteur), épais

de o,6 à I mm et recouvert extérieurement d’une couche conductrice de

_graphite.

C’est la surface interne du verre

_{qui joue}

le rôle de cathode : elle se

_charge

aussi uniformément

que s’il existait une couche conductrice. Tout se

passe comme s’il existait entre l’intérieur et la masse un

_système

résistance

_R-capacité

C en

_parallèle

(fig. 7).

Si l’on

désigne

par e

_{l’épaisseur}

du verre

_(cm)

Fig. ~. - Circuit

équivalant au _compteur

du type Maze.

par A la surface

graphitée

par p la résistivité

du verre _par 2 sa constante

_{diélectrique}

(u.

e.

_{s.) :}

La constante de

_temps

du

_compteur

est

Elle est

_{indépendante}

de ses dimensions.

Pour un

_compteur

de dimensions moyennes

(e

=

1,5

min, A = 5oo

cm’) [139] :

Ces

compteurs supportent

sans

_dommages

des

décharges

continues à des tensions très élevées.

On a,

depuis, simplifié

la construction de ces

compteurs

[140], qui

deviennent extrêmement peu coûteux

_{(fige 8).}

La

_longueur

efficaces

peut

être définie avec

préci-8. -

Compteur du type Mac Knight et Chasson

_[140J.

sion

_[141].

Ces

_compteurs

_peuvent

_porter

une fenêtre

terminale en verre soufflé

_[142],

_permettant

la

détection des oc.

Leur mécanisme est le _{même que celui des}

_compteurs

à cathode interne

métallique,

comme l’ont montré

en

_particulier

des études sur la

_propagation

de la

décharge

[143]

et sur la vie des

_compteurs

à

méthane

_[105].

-Le

_méthylal

donne un excellent fonctionnement à

basse

_{température (- 20") [96], [97],}

_{bien que} l’on

puisse

craindre alors la diminution de conductibilité

du verre

_[144],

_qui

donnerait des effets

_analogues

à

ceux obtenus à la

_température

ambiante avec des

compteurs

du

_type

Maze en _pyrex

_{[145], [146].}

Ils ont, à

_température

élevée,

le même

comporte-ment que les

_compteurs

_{classiques [100],}

_[147],

_[148].

Labeyrie [149]

a construit un

_compteur

de ce

type,

d’efficacité élevée aux y, avec un

_dépôt

interne

de ferronickel

_(seuil

à 3 600 À

_réponse

maximum

à 2 5oo

A,

avec une

_impulsion

pour 1000

_photons).

On

_peut

_adapter

ces

_compteurs

au

_dosage

de gaz

radioactifs,

et

_{particulièrement}

du tritium

_{[150], [151].}

Ces

_compteurs

sont utilisables sans difficulté

parti-culière,

en

_comptage

_{proportionnel [139], [152~.}

Je remercie M.

_{l’Ingénieur}

_principal

Viennet,

chef du Service de Documentation de la S. E. F.

_T.,

dont la

_grande

amabilité m’a

_permis

de grouper

une

_{importante partie}

des articles cités dans cet

exposé.

Manuscrit reçu le 3o décembre 1952.

BIBLIOGRAPHIE.

[1] RUTHERFORD E. et GEIGER H. - Proc.

Phys. Soc.,

1908, 81, 141.

[2] GEIGER H, et MULLER W. 2014 _Physik Z., _{1928, 29, 839.}

[3] TROST A. 2014 Z.

Physik, 1937, 105, 399.

[4] KORFF S. A. 2014 Electron and nuclear counters, theorie

and use, D. Van Nostrand, 1946.

[5] BOTHE W. 2014 Naturwiss., 1942, 40, 593.