Sur la pente du plateau des compteurs de geiger à argon et alcool éthylique

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Sur la pente du plateau des compteurs de geiger à argon

et alcool éthylique

Jacques Franeau, Fernand Grard, René Libert

To cite this version:

A.

SUR LA PENTE DU PLATEAU DES COMPTEURS DE GEIGER A ARGON ET ALCOOL

_ÉTHYLIQUE

Par

_JACQUES

FRANEAU

_(*),

FERNAND

GRARD

_(**)

et RENÉ

LIBERT (***),

Résumé. 2014 L’étude _{expérimentale} des facteurs influençant la _pente du _plateau des _compteurs de _Geiger, contenant un _{mélange d’argon} et d’alcool _éthylique, a montré _qu’au delà d’une certaine

pression partielle d’argon la _pente restait _pratiquement constante.

L’étude des causes de cette _pente a mis en évidence _qu’au début du _plateau, celle-ci est due à la

hauteur _inégale des _{impulsions ;} ensuite ce sont les _{impulsions parasites qui} constituent une cause

importante, toutefois celles-ci ne sont _{pas suffisantes pour expliquer} la totalité de la _pente. Abstract. 2014 The experimental study of the plateau of Geiger counters, filled with _a mixture of _{argon and ethyl alcohol,} has shown that the _slope remains _{practically constant beyond} a

certain _{partial pressure of argon.}

Study of the causes of this _slope made clear that at the _beginning of the _plateau, the cause resides in the differences of the height of the _{pulses ;} further on, the secondary pulses become an

important cause ; however these are not sufficient to _explain the whole _slope.

PHYSIQUE APPLIQUÉE 19, 1958,

A. Introduction. - Pour _un

compteur

de

_Geiger

autocoupant,

la

_pente

du

_plateau

de la courbe

donnant le taux de

_comptage,

en fonction de la

tension

_{appliquée, dépend}

de la

_composition

et de

la

_pression

totale du

_mélange

_gazeux.

On sait que la

pente

du

_{plateau.est due,}

tout au

moins en

_partie,

à des

_décharges

ou

_impulsions

parasites qui

succèdent aux

_{décharges provoquées}

directement _{par le passage de}

_particules

dans le

compteur.

L’intervalle de

_{temps qui sépare}

l’impul-sion

_parasite

de

_{l’impulsion}

_principale

est de l’ordre du

_temps

_{mis par} les ions

_positifs

_pour

_parcourir

l’intervalle

_compris

entre les deux électrodes

(quelques

centaines

_{dey sec)}

_[6],

_{[7], [9], [10].}

Dans ce travail nous avons étudié le

compor-tement

_{expérimental}

d’un

_compteur

de

_Geiger

con-tenant un

_mélange,

à concentration

_variable,

d’argon

et d’alcool

_éthylique.

Nous avons d’abord mis en évidence le fait que

la

_pente

du

_plateau

reste

_{indépendante}

de la

pression partielle

d’argon,

pour différentes valeurs de la

_pression

_partielle

d’alcool

_(5,

_10,

15 et 20 mm

_Hg),

_lorsque

la

_pression

totale est

_supérieure

à 100 mm

_Hg.

Dans la seconde

_partie

du travail ,nous avons étudié

_{systématiquement}

les causes de la

_pente

du

plateau.

Au début du

_plateau,

les

_impulsions

sont de

_{grandeurs inégales}

et sont

_{enregistrées}

en

nombre croissant au fur et à mesure _que la tension

augmente.

Dans la

_partie

_rectiligne

du

_plateau,

toutes les

_impulsions

sont sensiblement de même

grandeur

(pour

autant _que le nombre des

impul-sions,

dont le début tombe

_pendant

le

_temps

de

restitution,

soit

_{statistiquement}

_{négligeable).}

Nos

(*) Professeur à la Faculté _{Polytechnique} de Mons.

(**) Chercheur à l’Institut Interuniversitaire des

Scien-ces Nucléaires (Centre annexé à la Faculté Polytechni-que de Mons).

(***) Ingénieur électro-mécanicien A. I. Ms.

essais ont montré _{que dans} cette

_région,

la

_pente

ne

serait due

_{qu’en partie}

aux

_impulsions

parasites

qui

succèdent aux

_impulsions

_provoquées

_{par le}

passage d’une

particule

ionisante dans le

compteur,

et cela dans un intervalle de

_temps

_compris

entre le

temps

mort du

_compteur

_(de

l’ordre de 200 y

sec)

et 600 à

_{700 y}

sec. L’élimination de ces

impulsions

parasites,

au _{moyen d’un}

_système

de

_comptage

susceptible

de rester

_bloqué

_pendant

un

_temps

supérieur

à

_{700 y}

sec

_après

l’enregistrement

d’une

impulsion,

laisse subsister une

_pente

résiduelle

qui

reste sensiblement constante dans un

_large

inter-valle de

_pression

et de concentration du

_mélange

gazeux.

B.

_Description

de

_{l’appareillage}

utilisé.

-L’appareil

destiné au

remplissage

des

_compteurs

de

_Geiger

a été construit entièrement en verre

pyrex, tous

_joints

soudés. Une _{pompe rotative} à

huile assure un vide de l’ordre de 10-2 à

10-3 mm

Hg.

Comme les

impuretés présentes dans

le

_mélange

alcool

_{éthylique-argon n’altèrent}

lEs

propriétés

de ce dernier _{que pour des}

concen-trations de l’ordre de 1

_%

et

_plus

_[2],

nous n’avons

pas cherché à

parfaire

le vide. Afin de faciliter et

d’accélérer le

_dégazage

des

_compteurs,

il a été

placé

entre _{la pompe} à vide et

_l’appareil

destiné au

rem-plissage proprement dit,

un

_piège

refroidi au _moyen

d’un

_mélange

de

_neige

_carbonique

et d’acétone

(-

80

_°C).

Le contrôle du vide se faisait au _moyen d’une

jauge

de Pirani. Le

_remplissage

du

_compteur

ne

s’effectuait

_qu’après

_{dégazage poussé,}

c’est-à-dire

lorsque

la

_pression

restait voisine de 10-2 mm

Hg,

durant

_plusieurs

heures.

Des

_précautions

_{particulières}

ont été

_prises

afin

d’éviter la

_présence

accidentelle d’air dans le

mélange

gazeux du

compteur.

Le ballon destiné au

stockage

de

_l’argon

était relié au reste de

l’appareil

85 A par l’intermédiaire d’un robinet pourvu d’un

joint

de mercure. La teneur en

_oxygène

et en _vapeur

d’eau de

_l’argon

utilisé était inférieure à

_{0,01 %.}

L’alcool

éthylique

(pour analyse),

après

déga-zage

soigné,

était distillé sous vide dans

_l’ampoule

destinée à _{contenir la réserve d’alcool pour les} essais futurs. Afin d’éviter la dissolution éventuelle

d’air dans cet

_alcool,

celui-ci était constamment inaintenu sous vide. Avant

_{chaque remplissage}

du

compteur,

les

_premières

fractions _{de vapeur étaient}

évacuées.

Le

_compteur

de

_Geiger

utilisé est de construction très

_simple.

Il consiste en un

_cylindre

d’aluminium

de 24 mm de diamètre intérieur et de 90 mm de

longueur,

dans l’axe

_duquel

a été tendu un fil de

tungstène

de

_0,1

mm de

_diamètre,

faisant office

d’anode. Ce fil est soutenu à ses extrémités _par

deux

_disques

de

_paxolin,

dont l’un est _{traversé par}

le tube d’amenée _{des gaz. Le} tout a été rendu

étanche _par scellement à la

_piscéine.

Avant leur

assemblage,

la cathode a été

_polie

intérieurement

et les divers _{organes du}

_compteur

ont été

soigneu-sement

_{dégraissés.}

Le

_compteur

ainsi constitué a la

_propriété

de

présenter

des

_plateaux

à

_pente

relativement élevée. Cette circonstance _{n’a pas été}

_jugée

_{défavorable,}

étant _{donné que l’intérêt} du travail

_portait

en

ordre

_principal

sur la

_pente

elle-même. Les

_plateaux

ont été relevés au _moyen d’un

_intégrateur

dont le

temps

mort est de l’ordre de

_quelques

_y sec. Par

conséquent,

deux

_impulsions

dont les débuts sont

distants d’un

_intervalle

de

_temps

_supérieure

à ce

temps

mort

_pouvaient

être

_{enregistrées}

si leur

grandeur

était suffisante.

_L’appareil

est _pourvu

d’un discriminateur

_{d’amplitude qui}

nous a été

utile pour la détermination de la tension

d’amor-çage. ,

La source de

_rayonnement,

_disposée

à une

dizaine de cm du

_compteur,

était constituée par

quelques

microcuries

de

_2gtTI

_(émetteur

+ 5

%

de

_rayonnement

X-K du

Pb).

Seule la

_partie

médiane de la zone sensible du

_compteur

a été

exposée

au

_rayonnement.

FIG. 1.

Pour la seconde

_partie

du

_travail,

les

_impulsions

du

_compteur

étaient visualisées sur l’écran d’un

oscillographe

en

_adoptant

_le

_montage

_{de la}

_figure

1.

Il était

_possible

d’armer

manuellement le

_dispositif

de

_balayage

de

_{l’oscillographe, qu’une impulsion}

du

compteur

déclenchait. Celle-ci s’inscrivait ainsi sur

l’écran de

_{l’oscillographe}

avec éventuellement toutes celles dont le début se

_présentait

avant la fin du

_balayage,

dont la durée

_pouvait

être

_réglée

à volonté. Par cette

_façon

de

_procéder,

il nous était

possible

soit de

_{photographier,}

soit de dénombrer

les

_impulsions

_{parasites correspondant}

à un

nombre donné

_{d’impulsions}

_principales.

D’une

façon

indépendante,

et

_{plus précise,}

nous

avons déterminé la contribution des

_impulsions

parasites

à la

_pente

du

_plateau,

à l’aide du

dispo-sitif de la

_figure

2.

_L’appareil

à

_temps

mort

_permet

FIG. 2.

de

_supprimer

toutes les

_{impulsions qui}

succèdent à

d’autres

_impulsions

dans un intervalle de

_temps

réglable

à volonté. L’échelle 1

_enregistre

toutes les

propulsions

tandis que l’échelle 2

_enregistre

les

impulsions,

compte

tenu du

_temps

mort. Les

pla-teaux avec et sans

_temps

mort

_peuvent

être relevés

simultanément et

_comparés

directement avec un

minimum d’erreur

(due

aux fluctuations

statis-tiques).

REMARQUE. -

L’alcool

_éthylique

à l’état de

vapeur

possède

la

_propriété

bien

_marquée

d’être absorbé _par les

_{parois métalliques}

dans des

pro-portions

relativement

_grandes.

La

_figure

3 montre comment varie la

_pression

à _{l’intérieur d’un} comp-teur à cathode de laiton ou

_{d’aluminium,}

préala-blement

_dégazé,

immédiatement

_après

l’intro-duction de l’alcool

_éthylique.

On _{remarquera que la}

pression

tend vers une certaine limite

_qui

n’est

atteinte

_qu’au

bout d’une dizaine d’heures. Au

cours des différents essais _que nous avons

_réalisés,

l’argon

n’a été

_ajouté

à l’alcool que

lorsque

la

pression

de ce dernier

_pouvait

_garder

une valeur constante durant 24 heures environ.

D’autre

_part,

nous avons observé que la

_pression

limite

augmente

sensiblement avec la

température.

Étant

donné _que la tension

_{d’amorçage}

_dépend

for-tement de la

_pression

_partielle

d’alcool dans le

compteur

( fig. 4),

il en résulte _que les variations de

température

sont

_susceptibles

de

_perturber

consi-dérablement les mesures. Celles-ci ont été effectuées dans tous les cas, au moins 12 heures

_après

FIG. 3.

FIG. 4.

assuré de la bonne

_{homogénéité}

du

_mélange

_gazeux

et dans un intervalle de

_temps

_{tel que la}

tempé-rature

_pouvait

être considérée comme stationnaire.

Au cours des différents

_essais,

la

_température

a été

comprise

entre 20 et 23°C.

C. Résultats

_{expérimentaux}

et discussion. -10 VARIATION DE LA PENTE DU PLATEAU EN FONC-TION DE LA PRESSION PARTIELLE D’ARGON.

---Quatre

séries de mesures ont été

_effectuées,

corres-pondant

à des

_{pressions partielles}

d’alcool

éthy-lique respectivement

égales

à

_5,10,15

et 20 mm

_Hg

L’argon

a été

_ajouté

à l’alcool en

_quantité

crois-sante et le

_plateau

a été relevé _pour

_{chaque mélange}

gazeux ainsi

constitué, après

complète

homogé-néisation de celui-ci. ’

En vue de détemminer la

_pente

du

plateau

qui,

dans certains cas, était relativement

élevée,

nous avons tenu

_compte

des considérations suivantes : La tension

_{d’amorçage V,}

a été définie comme

étant la tension

_appliquée

au

_compteur

à

partir

de

laquelle

la hauteur des

_impulsions

croît à _peu

_près

linéairement en fonction de la tension. Pour

chaque

plateau,

nous avons

_{déteririné,}

au _{moyen du}

dis-criminateur de

_{l’intégrateur utilisé,}

le début de

cette fonction linéaire dont l’interception avec l’axe

des tensions fournit

_V,

à moins de 10 volts

_près.

La

figure

5 montre comment varie la hauteur des

87 A

impulsions

en fonction de la tension

_appliquée,

le

compteur

étant irradié _par un flux de

_particules

ce. La hauteur des

_impulsions

a été déterminée au

moyen d’un

oscillographe

après

amplification

linéaire suffisante.

La

_pente

du

_plateau

a été calculée comme étant

le

_rapport

_qui

existe entre

_{l’augmentation}

du taux

FiG. 6.

de

_comptage

_AN,

_pour un accroissement de tension

de 100

_volts,

au taux de

_comptage

_{fictif que l’on} détermine en

prolongeant

la

partie

linéaire du

plateau jusqu’à

la tensidn

_V..

La

_figure

6

repré-sente l’allure

_générale

des courbes de

_comptage,

ainsi que la droite

_{représentant}

la variation de la

hauteur des

_impulsions

en fonction de la tension

appliquée.

Elle schématise les

_opérations

effectuées

en vue de la détermination de la

_pente

s. Cette

façon

de

_procéder

est ainsi absolument

indépen-dante de

_{l’appareillage}

_utilisé,

en

_particulier

du

taux

_{d’amplification}

et du seuil d’entrée de

l’inté-grateur.

La

_partie

_rectiligne

des courbes de

comp-tage s’annonce en

effet,

comme

_l’indique

la

_figure

6 par une

_partie

à

_pente

relativement

_forte,

_parfois

linéaire,

où les

_impulsions

ne sont _pas toutes de

même

_grandeur

et celle-ci

_{peut apparaître}

à

_partir

de tensions variables et

_prendre

une allure

diffé-rente suivant

_{l’appareillage}

utilisé.

La

_figure

7 montre l’allure de la variation de )a

pente s

du

_plateau

et de la

_pente

de la droite

(hauteur

des

_impulsions

en fonction de la tension

appliquée)

en fonction de la

_pression

_partielle

d’argon

pour la

pression

de 20 mm

_Hg

d’alcool

FiG. 7.

éthylique.

Les

_{points expérimentaux}

_présentent

une

dispersion

relativement

grande.

Il

_est,

en effet

apparu que la

pente

s du

_{plateau prenait,}

_pour un

même

_mélange,

des valeurs différentes d’un essai à

l’autre,

lesquels

étaient

_séparés

_{par des intervalles} de

_temps

allant de 2 heures à

_plusieurs

dizaines

d’heures,

la

_température

étant la même

_{et pouvant}

.être considérée comme stationnaire. Aucune

évo-lution

_{systématique}

de la valeur de la

_pente

du

plateau

n’a pu être observée au cours du

_temps.

Nous avons noté _que des essais effectués à un mois

d’intervalle conduisaient à des résultats

_analogues.

Comme le montre la

_figure

_7,

_lalpente

4u

plateau

reste constante pour des

pressions partielles

d’argon

supérieures

à 100 mm

Hg.

En

_dessous

de

cette

valeur la

_pente

croît

_rapidement

au

fur et à mesure

que la

pression partielle

diminue.

séries

_{correspondant}

à des

_pressions

_partielles

d’alcool

_{respectivement égales}

à

_{5, 10}

et 15 mm

_Hg.

Elles ont été effectuées dans les mêmes conditions de travail et conduisent aux mêmes conclusions

en

ce

_qui

concerne l’allure de la variation de la

_pente

en fonction de la

_{pression partielle}

d’argon,

bien

qu’il

semble exister un minimum

_plus

ou moins

accusé pour des

_{pressions partielles}

d’argon

voisines

de 100 mm

Hg.

FIG. 8.

Au, delà de cette

_valeur,

la

_pente

du

_plateau

reste constante

_quelle

_{que soit la}

_{pression partielle}

d’argon

ou d’alcool. La

_pente

normalisée

_prend

approximativement

la valeur

_0,8,

valeur

_qui

a été trouvée par Brown et al. dans le cas des

_compteurs

contenant un

_mélange

_{argon-alcool éthylique}

(voir

tableau 1 de la référence

_[1]).

_

20 INTERPRÉTATION DE LA PENTE DU PLATEAU.

-- Les clichés de la

_figure

9 ont été faits à

l’oscil-lographe

pour différentes valeurs de la haute ten-sion s’échelonnant le

_long

de la courbe de

_comptage.

FlG, 9. - Les clichés 3

et 5 ont été _{permutés par} erreur.

Deux cents

_{impulsions indépendantes}

ont été

enre-gistrées

sur les 4

_premiers

_clichés,

150 sur les

clichés suivants. Elles ont été _{dénombrées par} la

technique

de l’armement manuel de

_{l’oscillographe.}

La

_composition

du

_mélange

_{gazeux était la}

sui-vante : _{argon :}

_60,5

mm

_{Hg ;}

alcool :

_20,5

mm

_Hg.

La

_{partie rectiligne}

du

_plateau

débutait vers

1 300 V et _{était caractérisée par} une

_pente

voisine

de 15

_%.

Le

_balayage

s’étendait sur une durée

de 1 000 _{{J..S. Notons que} .1’ échelle verticâle a été réduite

_{progressivement}

au fur et à mesure _que

l’on

_augmentait

la

_tension,

la

_grandeur

des

impul-sions croissant à peu

près

linéairement avec la

tension,

comme nous l’avons

_représenté

sur la

figure

6.

Pour les tensions inférieures à 1 300 V

_{(clichés 1,}

2, 3),

les

_impulsions

sont toutes de hauteur

_inégale

et leur

_répartition

en fonction de la hauteur évolue

lorsque

la tension

_augmente.

Le cliché 1 montre en effet une concentration de

petites

impulsions

un _{peu au-dessus de l’axe des}

abscisses,

alors que le cliché 3

_indique

_{que la}

grandeur

des

_impulsions

tend à s’uniformiser. Cette uniformité est d’ailleurs atteinte à

_partir

de

fa

tension immédiatement

_supérieure

_{(cliché 4).}

L’allure de la

_portion

de la courbe de

_comptage

qui précède

le

_plateau

_proprement

dit serait ainsi due essentiellement au fait que les

impulsions,-dont

la hauteur moyenne

augmente

avec la

tension,

sont

enregistrées

en nombre croissant au fur et à mesure

que la tension

augmente.

La

_fréquence

des

_impulsions

_{enregistrées}

sur les

clichés de la

_figure

9

_{correspondait}

à

envi-ron 20

_c/sec.

Pour ce faible taux de

_comptage,

la

probabilité

pour que deux

impulsions

indépen-dantes se succèdent à moins de 1

_{000 {J..}

sec est

très faible

_(de

l’ordre de 2

_%).

Elle est d’ailleurs

pratiquement

indépendante

de la tension

appli-quée.

Les

impulsions

que l’on

peut

observer sur les

clichés et

_{qui apparaissent}

avec un certain retard

par

rapport

au début du

_balayage

ne sont donc _pas des

_impulsions

_provoquées

_{par le passage} d’une

particule

ionisante dans le

_{compteur ;}

nous convien-drons de dire

_qu’elles

ne sont pas

indépendantes.

Leur nombre va

croissant

au fur et à mesure _que la

tension

_augmente.

Ce

sont ces

impulsions parasites

qui

contribuent à la

_pente

du

_plateau,

en

parti-culier dans la

_partie

_rectiligne

où les

_impulsions

indépendantes

sont toutes de même

_grandeur.

Le début de ces

impulsions

secondaires se situe

entre

_{200 tL}

sec et

_{700 u}

sec environ

_après

le débout

des

_{impulsions indépendantes qui}

les ont

provo-quées ;

des constatations

_analogues

ont été faites

par divers auteurs

[6],

[9],

[10].

Ce

temps

est de

l’ordre du

_temps

de transit des ions entre les

élec-trodes du

_compteur.

Les

_impulsions

secondaires

nàis-89 A

sance

_près

de la cathode lors de la dissociation des

molécules d’alccol.

Nous avons constaté que, pour les différentes

valeurs de la

_{pression partielle}

d’alcool

_utilisée,

la

pente

de la cour.be de

_{comptage garde}

une valeur

sensiblement constante _{pour des}

_{pressions partielles}

d’argon supérieures

à 100 mm

_Hg.

environ. Selon Brown et Maroni

_[1]

ces

_{pressions partielles}

d’alcool

seraient suffisantes _{pour que}

_l’échange

de

_charges

entre molécules d’alcool et ions

_{positifs d’argon,}

durant le transfert de ceux-ci d’une électrode à

l’autre,

soit

_complet.

Le rôle des

_ions

_positifs

d’argon

serait ainsi fortement

_réduit,

sinon

négli-geable,

et les

_{impulsions parasites}

seraient

provo-quées

uniquement

par les ions d’alcool. Ceux-ci

auraient une certaine

_{probabilité,}

soit de _provoquer

une émission secondaire à la

cathode,

soit de se

dissocier en donnant naissance à un ion

_négatif

_qui

en retournant à l’anode

produirait

une nouvelle

impulsion.

Nous avons constaté en outre _que,

_lorsque

l’on

modifie la

_pression

_d’argon,

la

_pente

de la-droite

donnant la hauteur des

_impulsions

en fonction de

la tension

_appliquée

subit des variations

_parallèles

à celle de la

_pente

du

_plateau

_{( fig.}

_7).

En d’autres termes, le nombre

_{d’impulsions}

para-sites,.

cause

importante

de la

_pente

du

plateau,

varie

_{proportionnellement}

à l’intensité de la

décharge

ou,

puisque

l’échange

de

charge

est

sup-posé

complet,

au nombre d’ions d’alcool

qui

se

neutralisent à la cathode. En

_particulier,

cette

pro-priété

est valable dans le domaine des faibles

pressions partielles

d’argon,

là où le rôle des

ions

positifs

du gaz rare serait a

_fortiori

_{négligeable.}

Remarquons

d’autre

_part

que des ions

négatifs

pourraient

se former à

_partir

des électrons

pri-maires résultant du _{passage de la}

_particule

ioni-sante

_initiale,

mais le nombre de ces ions

négatifs

resterait

_indépendant

de la tension

_appliquée

et ne

contribuerait pas à la

_pente

du

_plateau.

Par la

_technique

de l’armement manuel du

dis-positif

de

_balayage

de

_{l’oscillographe,}

nous avons

dénombré,

pour un nombre donné

d’impulsions

indépendantes;

le nombre des

_impulsions

_parasites

en fonction de la tension

appliquée.

La

figure

10

rend

_compte

des résultats obtenus _pour un

comp-teur de

_Geiger

dont la

_pente

du

_plateau

était voisine de 15

_%.

La

_pente

de la _{droite que l’on}

, peut

tracer _{par la moyenne} des

_points

expéri-mentaux

_correspond

à une

_augmentation

relative

du nombre des

_impulsions

de 6

_%

environ pour une

différence de 100 V de la tension

_appliquée.

Toutes les mesures faites dans ce sens avec des

_pressions

et des concentrations différentes du

_mélange

alcool-argon dan‘s le

compteur

ont conduit à conclure _que

l’augmentation

du nombre des

_{impulsions parasites}

avec la tension est insuffisante pour

expliquer

à elle seule la

_pente

du

_plateau.

Le fait a été confirmé

par les essais ultérieurs que nous avons réalisés au

Fie. 10. - Alcool : 20,5 mm _{Hg. Argon : 60,5} mm _Hg.

N, nombre _{d’impulsions répétées} pour 100 impulsions

principales (dans un intervalle de 1 000 tts).

moyen de

l’appareil

à

temps

mort décrit

précé-demment. Les

_figures

11 et 12 montrent deux

FIG. 11.

exemples

où les

_plateaux

ont été relevés

simul-tanément sans

_temps

mort et avec un

_temps

mort

de

_{1 000 y}

sec et de 2

_{000 y}

sec. La différence

d’ordonnées au début du

_plateau,

où les

_impulsions

parasites

sont relativement rares, est sensiblement

égale

au nombre des

_impulsions

_{indépendantes}

_qui

se

_présentent

dans un intervalle de 1 000 ou de

90 A

précèdent.

Ce nombre reste

_pratiquement

constant tout le

_long

du

_plateau.

On observe

_ainsi,

_qu’après

élimination de la totalité des

_{impulsions parasites,}

le

_plateau

_présente

encore une

_pente

résiduelle voisine de 5

_%.

FIG. 12.

On

_peut

_{penser que cette}

_pente

trouve son

inter-prétation

dans l’influence de l’ionisation initiale. En

effet,

si le nombre d’électrons

_primaires

est très

faible,

il se

_peut

_{que la}

première

avalanche ne -soit pas suivie d’autres

avalanches,

c’est-à-dire que cet

amorçage

d’impulsion

ne _{donne pas} lieu à un effet

photoélectrique

qui

provoque la

propagation

de la

décharge. L’impulsion

qui

en résulte ne

_peut

être

observée. Ainsi

_qu’elle

a été calculée

_{théoriquement}

par Wilkinson

[4],

pour des nombres différents d’ions

_primaires,

la

_probabilité

d’arrêt d’une

impul-sion est la

_plus

_{grande après}

la

_première

avalanche. Au fur et à mesure _que la tension

_augmente,

cette

probabilité

diminue et le nombre

_{d’impulsions}

mesurées

_augmente

dans les mêmes

_proportions.

Si cette

_explication

est

_correcte,

on doit

s’attendre à ce _{que, pour des}

_particules

_x, cette

probabilité

soit

_pratiquement

nulle et

_qu’il

_n’y

ait

. pas de

pente

résiduelle. La vérification

expéri-mentale de ce fait n’a pu être faite car dans la

région Geiger,

le nombre des

_{impulsions parasites}

est extrêmement

_grand

et perturbe

considéra-blement les mesures. Néanmoins

_signalons

_{que dans}

toute la zone de fonctionnement en

_compteur

pro-portionnel

et pour une

amplification

suffisante des

impulsions

du

_compteur

la

_pente

de la courbe de

comptage

est absolument nulle

_(fig.

_13).

(N. B.

- Les

particules oc

tombaient sur la

FIG. 13.

fenêtre du

_compteur

en

_pinceau

très _mince de

façon

à ce _que l’ionisation

_primaire

soit

sensi-blement la même _pour toutes les

_particules.)

D’autre

_part,

cette

_pente

résiduelle ne

_pouvait

trouver son

_{interprétation}

dans la variation du

volume effectif du

_compteur,

_qui

résultait de

l’aug-mentation de tension

_(effet

_{d’extrémité).}

En

_effet,

les

_{particules 9}

étaient concentrées sur la zone

centrale du

_compteur

et toute variation du

volume effectif était sans effet sur le taux de

comptage.

Par _conte, cet effet d’extrémité

_peut

jouer

un rôle

_important

dans d’autres conditions de mesure, notamment

_lorsqu’on

utilise une source _y

qui

irradie le volume total du

_{compteur ;}

la

_pente

du

_plateau

est alors

_beaucoup

_plus

forte

_{(fig. 14).}

FIG. 14.

En

_terminant,

nous désirons remercier vivement

M. A. Blave _{pour l’aide}

_qu’il

nous a

apportée

lors

de rla mise au

_point

de

l’appareillage électronique

utilisé. Manuscrit reçu le 5 mai 1958.

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