Sur une interprétation diélectrique de la formule de Fresnel

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Submitted on 1 Jan 1907

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Sur une interprétation diélectrique de la formule de Fresnel

G. Sagnac

To cite this version:

G. Sagnac. Sur une interprétation diélectrique de la formule de Fresnel. J. Phys. Theor. Appl., 1907,

6 (1), pp.277-279. �10.1051/jphystap:019070060027701�. �jpa-00241209�

277

Exprimons que le flux d’induction se conserve de A, ^{où le} champ ^{est F}

ww

en B point ^{intérieur voisin de A où le} champ ^est F - fi W3w’. ^{On a :}

Fia. 2.

D’où pour le moment de la sphère ^{de volume V} = 4 0) ^{valeur :}

SUR UNE INTERPRÉTATION DIÉLECTRIQUE ^DE LA FORMULE DE FRESNEL Par M. G. SAGNAC.

Au lieu d’appliquer ^à la réfraction la constante optique ^de

Lorentz et Lorenz :

on peut ^se proposer d’essayer ^{la constante} optique :

,

n2-1 i

1 d 1. d’

d d 1

est le rapport ^{de la} vitesse d’entraînement des ondes lumi- n2

neuse à la vitesse du milieu d’indice n.

Les formules correspondant ^à (i) ^et (2) par l’échange ^{et de}

la constante diélectrique ^{K sont :}

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Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:019070060027701

278 et

La constante (1’), considérée _par Clausius avant la constante (t)

de Lorentz et Lorenz, ^est mieux définie que la ^constante (~’), ^de

même (1) ^{est mieux} définie que (2).

On peut cependant ^montrer que ^la formule (2’) doit fournir ^une valeur indépendante de la densité et se montrer supérieure ^{à la for-}

mule (~.’) ^{dans le cas} particulier ^{où le} diélectrique peut ^être regardé

comme formé non plus ^de particules sphériques conductrices, ^mais d’un empilement de lamelles conductrices parallèlement ^orientées.

En effet, ^{si une lame} diélectrique ^{de constante K est} placée ^dans

un champ électrique ^F perpendiculaire ^{à ses deux faces, le moment} électrique par unité de volume du diélectrique polarisé ^{est : 9}

tandis que, si la même lame ^est supposée conductrice comme un

métal, ^elle prend ^{un moment} électrique qui, rapporté ^à l’unité de volume de la lame, ^est -8 F

47t

Ces résultats simples rappelés, ^nous pouvons calculer le ^moment 1

,en considérant le diélectrique ^{comme un} empilement ^{de lamelles}

conductrices parallèles p prenant p chacune le moment _4,. par unité de h volume. Soit y le volume total des lamelles empilées dans l’unité de volume du diélectrique. ^{La somme des moments} des lamelles formant le moment résultant 1 de l’unité de volume de la lame dié-

lectrique ^{est :}

En comparant (1) ^et (2), ^en remplaçant K par ~a~, ^{on obtient :}

Le pp _d où d désigne ^{la densité, est le volume}

invariable du nombre constant de lamelles contenues dans l’unité de

masse du diélectrique, dont la densité est supposée seule varier.

279 K - 1 1

ou encore

2 ^- 1

si I’on admet la formule li ^---- y2,

Donc d - ^{ou encore} 20132013? si l’on admet la formule Il = îz2,

K

est la constante diélectrique ^ou optique d’un milieu formé de lamelles conductrices empilées parallèlement.

RÉALISATION DE LA SYNTONIE PAR L’EMPLOI DE DÉTECTEURS BOLOMÉTRIQUES;

Par M. C. TISSOT (1).

Les remarquables expériences de Paulsen ont rappelé l’attention

sur le problème ^{de la} syntonie ^en télégraphie ^{sans fil.}

On sait que ^ce problème ^{consiste à réaliser un} dispositif qui ^ne

soit impressionné que par les ondes émises _par certaines stations déterminées à l’exclusion de toutes les autres.

Bien qu’il n’ait pas paru jusqu’ici possible ^{d’en donner une solu-}

tion complète, ^il y ^a intérêt, ^en pratique, ^{à se} rapprocher ^{des condi-}

tions que ^cette solution suppose :

i° Pour pouvoir ^{mettre les} appareils récepteurs ^à l’abri des troubles provenant ^{des émissions} étrangères ;

~° Pour pallier les effets dus aux décharges atmosphériques ;

30 Pour ne pas être soi-même une cause constante de troubles pour les ^autres stations réceptrices.

En raison de l’amortissement, ^{la résonance} électrique présente

nécessairement un certain flou et ne peut, ^en général, acquérir ^la

netteté de la résonance acoustique.

La théorie de la résonance indique d’ailleurs les conditions géné-

rales qu’il convient de remplir pour obtenir ^{une résonance} aiguë.

Le transmetteur et le récepteur doivent avoir des amortissements aussi faibles que possible.

Le ^« couplage » ^des circuits d’émission et de réception ^{doit être}

lâche.

Et, enfin, ^{il convient} d’employer ^{un détecteur sensible à l’effet}

total plutôt qu’à l’amplitude.

M. Paulsen aurait trouvé le moyen de satisfaire pleinement ^{à la} première ^condition par la production d’oscillations non amorties dans l’antenne d’émission.

(t) Communication faite à la Société française ^de Physique, ^{séance du 16r fé-}

vrier 1901 .