La viscosité diélectrique

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Submitted on 1 Jan 1924

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La viscosité diélectrique

J. Granier

To cite this version:

J. Granier. La viscosité diélectrique. J. Phys. Radium, 1924, 5 (2), pp.51-58. �10.1051/jphys-

rad:019240050205100�. �jpa-00205134�

LA VISCOSITE DIÉLECTRIQUE,

par M. ^J. GRANIER.

Faculté des Sciences de Montpellier.

l. Distinction entre les fuites et la viscosité.

Chargeons ^un condensateur avec une pile puis déchargeons-le; ^{si nous lui avons fourni une} quantité d’électricité ~, il n’en restitue en général qu’une quantité inférieure 91. ^La quantité q;q’ ^a donc traversé le conden- sateur sans y avoir été emmaganisée; par définition, le condensateur possède des fuites.

D’autre part, ^la quantité n’a pas été restituée instantanément; ^nous dirons que la

charge ^{est en} partie (1) résiduelle ou que le condensateur possède ^{de la} viscosité..

Pendant la charge ^{de ce} condensateur, par suite des fuites, ^{il s’est} dissipé ^{en chaleur une}

certaine quantité d’énergie proportionnelle ^au temps. Il y ^{a eu, en} outre, pendant ^les premiers

instants de la mise sous tension, ^une perte d’énergie supplémentaire ^{due à la nature} plus ^ou

moins résiduelle de la charge emmagasinée c~’ ; toutefois, ^si l’expérience ^{a duré un certain} temps, ^cette

perte par viscosité

est passée à peu près inape1-çue à côté de la perte ^due

aux fuites, parce que le ^courant de charge, très intense au début, ^est rapidement ^devenu négligeable.

Soumettons maintenant ce condensateur à une tension alternative dont la valeur efficace

soit égale à la valeur de la tension continue précédente.

Il est raisonnable de penser que les pertes ^{dues aux} fuites conserveront la mèllle valeur que précédemment, tandis que les pertes par viscosité croîtront dans de grandes proportions puisque le courant résiduel ne tendra plus cette fois vers zéro.

C’est bien ce que l’expérience confirme : Pour une fréquence extrêmement basse, ^les pertes ^sont sensiblement les mêmes qu’en ^courant continu, ^{mais à mesure} que la fréquence augmente, ^les pertes deviennent ^de plus ^en plus considérables.

2. Tracé du cycle ^de viscosité.

A cause des résidus, ^la quantité d’électricité

emmagasinée ^à chaque instant dans le condensateur n’est pas ^une fonction déterminée de la tension instantanée; elle est plus grande lorsque la tension décroît que lorsque ^{la tension}

croît. Si l’on porte ^en abscisses les valeurs de la tension et en ordonnées les charges ^corres- pondantes ^{on obtient au bout d’une} période ^une courbe fermée appelée

cycle ^de yiscosité».

En principe, pour obtenir ^un point ^{de ce} cycle, ^{il suffit de soumettre} le condensateur étudié à une tension alternative pendant ^un temps suffisamment long puis ^{de le} décharger

dans un balistique. Après ^avoir chaque fois ramené le condensateur dans son état primitif

en lui faisant parcourir ^{un nombre de} cycles suffisant, ^{on obtient d’autres} points ^{de la}

courbe en produisant de nouvelles décharges à d’autres instants de la période.

il est aisé d’imaginer ^un dispositif mécanique qui ^effectue automatiquement ^{les COlnmu-}

tations nécessaire ; ^{la vraie} difficulté, ^{c’est la mesure de la} charge restituée par le conden-

sateur.

Il est si l’on se contente approxiJuation,

acef’ les balistÙjues ordinaire:) les décharges ]JJ’oduites pan de cojîdeîz-

saleurs. La décharge est, ^en effet, fort longue; ^{on n’en} enregistre qu’une partie relativement faible à la première élongation et l’on observe le plus ^souvent, lorsque les oscillations se sont

amorties, ^{une déviation} permanente. Nous devons insister sur ce fait parce qu’il y ^a là une

(j) Certains auteurs distinguent d’une manière très nette la

charge instantanée

et les

résidus

Cette distinction. commode

point ^de

mathématique, n’existe pas physiquement. Lorsque ^l’on opère

avec

des ondes de plus

phis courtes, ^le pouvoir inducteur, qui ^est égal

de l’indice de réfraction pour la ^même fréquence, présente ^{des maxima et} des minima

tendre

limite. ll l n’existe pas plus ^de pouyoir ^inducteur instantané que d’indice instantané.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019240050205100

52

cause d’insuccès pour d’anciennes expériences dont les auteurs avaient négligé de choisir convenablement lc galvanomètre balistique.

Les mesures sont encore compliquées par

l’inversion du coccrant de décharge ^», phénomène déjà remarqué ^{en courant} continu : Si l’on soumet un condensateur pendant longtemps ^{à une tension} négative, puis pendant ^un temps relativement court à une tension

positive, ^et qu’enfin ^on le mette ,en communication permanente ^{avec un} galvanomètre, ^on

constate que le ^courant de décharge dilninue peu à peu, puis change ^de signe. C’est ^la

tension appliquée qui déterminé à la fin ^{le sens} du courant.

Cette inversion du courant de décharge s’observe très facilement, lorsque ^{le courant de} charge est alternatif, mais seulement pour les portions ^du cycle où la tension croît en valeur

absolue; ^{elle ne s’observe} jamais lorsque la tension décroît en valeur absolue, c’est-à-dire

lorsque, ^{au moment de la} décharge, ^la tension s’est inversée depuis plus ^d’un quart ^de période.

3. Enregistrement ^d’une décharge très lente.

I’otll’ enregistrer convenable- ment une telle décharge, il faut que le galvanomètre balistique fonctionne en « fluxmètre

parfait », c’est-à-dire que le couple ^de torsion soit nul et l’amortissement notable. Les fluxmètres industriels ne peuvent pas être employés à cet usage, ^en particulier ^{à cause de}

leur sensibilité insuffisante. J’ai obtenu des résultats à peu près satisfaisants en donnant au

fil de suspension ^du galvanomètre balistique ^une longueur considérable et en le shuntant

énergiquement; toutefois, la durée d’oscillation à circuit ouvert ne dépassait pas quelques

minutes, de sorte que le couple ^de torsion, quoique faible, n’était pas négligeable ^{dans tous}

les cas.

J’ai alors été amené, pour annuler rigoureusement ^{l’action du} couple ^de torsion, ^à maintenir constamment pendant ^la décharge l’équipage ^{mobile au zéro ;} j’ai utilisé pour cela une décharge auxiliaire, égale à celle du cOllrlensateur mais dont je pouvais ^{à volonté}

faire varier la vitesse d’écoulement.

En série avec le shunt (fig. ~1~ ^est disposée ^{une bobine à} l’intérieur de laquelle peut

FJ g. 1.

pénétrer ^un aimant coulissant dans une glissière ^{en bois. Le} déplacement ^{de cet aimant}

provoque dans la bobine des courants induits qui ^se ferment à travers le balistique. ^Pour

faire une mesure on opère ^de la manière suivante :

On agit ^{d’abord sur} l’aimant pour ^amener le spot ^au zéro, puis après ^{avoir mis momen-}

tanément le galvanomètre balistique ^en court-circuit pour 1 empêcher ^de dévier, ^{on retire} complètement l’aimant de la bobine, ^{en le faisant} glisser ^{sur sa} glissière jusqu’à ^{une butée} qui ^{définit sa} position. ^On décharge ensuite le condensateur, ^{et en même} temps ^{on enfonce}

lentement l’aimant de manière à maintenir le spot sensiblement au zéro pendant ^{toute la}

durée de la décharge. Enfin, quand celle-ci est terminée, ^{on retire} brusquement l’aimant de la bobine et le galvanomètre balistique indique ^{alors une} élongation proportionnelle ^{à la} quantité d’électricité débitée par le condensateur.

En prenant ^ces précautions, il est facile de tracer correctement des cycles de viscosité et de mettre en évidence un résultat extrêmement important : ^{Soiis une tens£on}

les cycles de viscosité sont cles ellipses.

Cette propriété permet, ^en particulier, de déterminer facilement l’énergie absorbée par

période. ^Celle-ci est, ^{on le sait} proportionnelle à l’aire du cycle, ^et il suffirait évidemment

53 de mesurer cette aire au planimètre; ^mais, puisque ^le cycle ^est elliptique, il devient pos- sible de la calculer. Le résultat du calcul est extrêmement simple : ^la perte d’énergie ^esE pro-

portionnelle à la tension appliquée ^et à l’ordonnée à l’origine ^du cycle.

4. Mesure rapide ^des pertes ^totales.

^{De ce} que les cycles ^{sont des} ellipses, ^on

déduit que la charge eniiiiagasinée par le condensateur est une fonction sinusoïdale du temps ;

elle est déphasée ^sur la tension d’un certain angle qui ^{a reçu le nom d’ «} angle ^de perte par viscosité

La charge totale absorbée (fuites comprises) par le condensateur est également sinusoïdale ;

son déphasage ^sur la tension est supérieur ^au précédent ^et peut ^être appelé

angle ^de pertes

totales ».

Uneheureuseconscquence ^de cette propriété, c’est que l’on peut toujours trouver au moins

un condensateur parfait et ^une résistance dont l’ensemble soit, pour ^une fréquence donnée, équivalent ^au condensateur imparfait étudié. Par suite, ^{il est} possible ^de déterminer les

pertes d’un condensateur par des méthodes de comparaison très sensibles et très rapides qui n’exigent plus ^{le tracé} complet ^du cycle. ^{Il est} vrai que ^ces méthodes ont l’inconvénient de donner en bloc les pertes par viscosité et les pertes ^{dues aux fuites. Ces dernières sont en} général négligeables; ^{dans le cas} contraire, ^on aurait évidemment la ressource d’en tenir compte après les avoir mesurées en courant continu. Voici le principe des deux méthodes les plus

intéressantes :

2° Métliode du pont. (Fig. 2).

^Le pont classique destiné à la mesure des condensateurs

Fig.2.

parfaits comporte ^deux résistances B et ^{Il’, le} condensateur à mesurer C, ^l’étalon C,’’, ^un téléphone ^et une source de courant sinusoïdal.

,

’

Si le condensateur C est mauvais, le courant qui le traverse n’est plus ^en quadrature

avec la tension à ses bornes ; pour rétablir l’équilibre, ^{il faut} pouvoir retarder la phase ^du

courant dans le cÔté au moyen d’une self-inductance ^ou dans DE, par l’introduction d’une

résistance, ^{ou encore} l’avancer dans AE, ^au moyen d’une capacité.

Pour l’étude de condensateurs de grande capacité, j’ai ^{mis en série avec} le condensateur

~C’ une résistance variable _{î, ;} l’angle ^de perte

^{relatif au} condensateur C est alors donné par la formule :

Mais, pour les condensateurs de très faible capacité, la résistance r eût été trop ^consi-

dérable el difficile à réaliser pratiquement. J’ai introduit dans ce cas, ^en dérivation sur RI,

un condensateur

de capacité variable; l’angle ^de perte ^{est dans ces} conditions donné par la relation :

Le réglage ^du pont ainsi constitué est très simple ^{et se} borne à la man0153uvre des deux

condensateurs à air C’ et c.

54

2° l1féthode de résonance. (Fig. 3).

^{On forme un} circuit oscillant avec le condensateur étudié C, ^une inductance variable L, un ampèremètre ^{A et une bobine B} qui permet ^{un cou-} plage ^{lâche avec un} générateur d’ondes entretenues. On agit ^{sur la bobine L} jusqu’à ^ce que la déviation de l’ampèremètre soit maximum.

On remplace ensuite le condensateur C par ^un condensateur variable à air C’ en série

avec une résistance variable r; ^sans toucher à L, ^{on fait varier C’ et r} jusqu’à ^ce que, à la résonance, l’intensité soit la même que dans le premier ^cas. L’angle ^de perte du conden-

sateur C est alors fourni par la formule :

5. Résultats expérimentaux. - Les dimensions du cycle ^{cle viscosité} dépendent

d’un grand ^{nombre de} facteurs dont les plus intéressants paraissent ^{être la} fréquence ^du

courant d’alimentation et l’humidité.

Pour étudier d’une munière aussi complète que possible l’influence delà première ^de

ces causes, j’ai opéré ^{sur une} échelle de fréquences ^très étendue, depuis 0,0015 ^s-1 (une période ^{en 10} minutes) jusqu’à ^{63000000 s-,,} (lj,65 ^{m de} longueur d’onde).

Naturellement, les divers condensateurs étudiés et les différentes méthodes d4~ mesure

n’étaient utilisables que dans ^{une zone} de fréquence, relativement restreinte ; malgré ^cela

les résultats obtenus sont très concordants.

ln D1.électriques ^solides.

^{a) Plus un} condensateur a été construit avec soin et plus

son diélectrique est pur, moins ^ses pertes ^sont importantes ; ^{on ne} peut assigner ^à chaque diélectrique ^un angle ^de perte ^déterminé indépendant de l’échantillon étudié.

b) ^Les pertes ^{dues aux fuites} sont, ^{dans les} diélectriques solides, bien inférieures aux

pertes par viscosité dès les fréquences industrielles {JO s - 1); elles sont négligeables pour les

fréquences téléphoniques ^{et en haute} fréquence.

c) ^La puissance ^Il’ dissipée par viscosité croît rapidement ^{avec la} fréquence f. ^La

fonction qui représente cette variation de la manière la plus satisfaisante est de la farine

’

Toutefois, ^{cette loi étant} purement empirique, ^{la valeur de *ii ne} peut être considérée

comme constante que dans ^un intervalle pas trop étendu ; ^en particulier, cette valeur semble croître peu à peu lorsque ^la fréquence augmente.

d) D’une manière générale, lorsqu’un diélectrique ^ne présente ^{en courant} continu que des fuites insignifiants (mica, ébonite), ^la puissance dissipée est relativement faible en

courant alternatif (-1 petit) mais elle est sensiblement proportionnelle ^{à la} fréquence (n ^voisin 1) ; ^le pouvoir inducteur reste d’ailleurs sensiblement constant.

Au contraire, lorsque les fuites sont notables, la valeur de A est considérable mais celle 1

de n est voisine due - ^aux fréquences ordinaires; ^{il s’ensuit} que ^ces diélectriques, ^habituel-

2,

lement considérés comme très médiocres, peuvent devenir relativement en haute fré- quence ; ^on constate en outre que le pouvoir ^{inducteur varie} beaucoup ^{avec la} fréquence.

e) Les variations de Il’sont régulières ; ^il n’y ^a pas d’effets sélectifs pour certaines fré- quences déterminées.

t) Contrairement à ce qu’avaient indiqué divers auteurs à la suite de considérations

théoriques, ^{l’aire du} cycle ^{de viscosité ne tend vers zéro ni} quand ^la fréquence devient très

petite ⁿⁱ quand elle devient très grande, ^du moins dans les limites étudiées.

55

20 liquides.

^{Les pertes} par viscosité sont, clans les diélectriqucs liquides.

tout à fait négligeables devant les pertes ^{dues aux} fuites pour les fréquences industrielles et

téléphoniques; ^{elles ne} commencent à prendre ^{une certaine} importance qu’en ^{lmute fré-}

iurnce .

La puissance dissipée par les fuites étant indépendante ^{de la} fréquence, il s’ensuit _que les liquides ^{sont, à haute} fréquence, ^bien préférables ^{aux solides. Ainsi,} pour ^une fréquence

de 65000000 s-1, l’eau distillée ordinaire, qui ^est pourtant franchement conductrice en

courant continu, devient sensiblement équivalente ^{à réboni te.}

3° Influence de l’humidité.

Sauf de rares exceptions, les isolants sont hygrométriques

et l’humidité exerce sur leurs pertes ^{une influence} considérable, surtout pour les corps poreux.

Après séchage, la viscosité est nettement plus faible : les fuites sont diminuées sensible- ment dans la même proportion.

4° Cas de la qlycéi-iîîe.

J’ai constaté que la glycérine ^faisait exception ^à

toutes les règles précédentes. ^Son angle ^de perte, faible pour les fréquences inférieures à 1000 000 s-’ devient considérable à très haute froquence; ^sa valeur, ^{dans ces} conditions, n’est pas influencée par la présence d’impuretés.

1

Fig. 4.

.

5" È-’xenlples ituîïîériqîies.

^Pour préciser ^{les réultats} préccdents, ^voici quelqu

nombres obtenus pour différents condensateurs.

a) Mauvais condensateur à papier paraffiné :

56

La figure ⁴ représente ^les cycles ^de viscosité relatifs à ce condensateur pour différentes valeurs de la fréquence. ^{La valeur de} J’exposant n ^est voisine de 0,5.

b) Toile huilée :

L’exposanl n alleint ici la valeur 0,93.

c) Eau distillée ordinaire :

d) Porcelaine poreuse (vase ^de pile neuf)

Avec I’humiclité du laboratoire :

En courant continu, _pour une décharge ^{de 30} s, capacité ³² m ;u ^F.

En courant continu, _pour ^une décharge ^{de 2 s,} capacité 5 ^F.

A 900 s-1. Capacilé : 0,33 m u. F. Angle ^de pertes totales : 68°.

A ~0000 s-’. Capacité : 0, t 1 ^F. Angle ^de pertes totales 31 10’.

Après sécha go :

A 900 s-i. Capacité : 0,06 m p, ^F Angle ^de pertes totales : 3° 30’.

e) Papier paraffiné (à ⁹⁰⁰ s _1)

(;. Nature de la viscosité.

L’expérience conduit à admettre dans les diélectriques

l’existence de deux causes bien distinctes d’absorption :

a) Pour les très courtes longueurs d’onde, ^la glycérine ^et quelques corps analogues pré-

sentent une bande d’absorption ^{nettement délhnitée} caractéristique ^{de la} constitution de 1>1 molécule.

h) Dans tous les autres cas, le coefficient d’absorption ^ne présente ni maximum ni lnini-

lnum et varie en sens inverse de la fréquence; il n’est pas caractéristique ^{de la nature du}

corps étudié ^et est d’autant plus important que les impuretés ^sont plus abondantes.

Les différentes théories que l’on ^a proposées pour expliquer la viscosité diélectrique ^ne

sont pas toutes d’accord ^{avec ces} résultats expérimentaux :

10 Par analogie ^{avec ce} qui ^se passe pour les radiations lumineuses, ^{on a} voulu chercher la cause de la viscosité à l’intérieur même de l’atome. Cette lzyhothése ^est insoutenable ; ^il

n’est pas vraiselnblable, ^en effet, d’attribuer la même cause à des effets qui correspondent,

les uns à des longueurs d’oncle de quelques angstroms, les autres à des longueurs ^{d’onde de} quelques milliers de kilomètres. Il faudrait pour cela imaginer des électrons spéciaux, ^{et encore}

serait-il difficile d’expliquer l’amortissement énorme de leurs mouvements.

Toutes les absorptions ^{dont le} siège l’intérieur de l’atoine ne petlVCIltilltéresser que des ondes plus courtes que les ondes hertziennes.

2° Mais, lorsqu’un électron groupe ^autour de lui un ou plusieurs atomes, l’ensemble ainsi constitué forme, ^{à de la} Jllo1écule, ^un élément de masse notable, susceptible par

conséquent de ii’eiilrer en résonance que pour des oscillations relativement lentes; c’est pré-

/

57

Gisement ce qui ^a lieu pour la glycérine, l’eau, ^l’alcool et, d’une manière générale, pour la

plupart ^des substances dont la molécule contient le rad iraI 0lI.

L’existence d’ions est mise

évidence dans ces corps par l’augmentation ^du pouvoir

inducteur fi’ et de l’indice de réfraction lorsqu’on passe des oscillations infra-rouges ^aux

oscillations hertziennes. Dans le cas du spectre infra-rouge, ^la fréquence ^est trop grande

pour que le déplacement ^{des ions} puisse prendre ^une amplitude ^{notable et la} polarisation qui ^{en résulte est} insensible. Pour les oscillations hertziennes de très grande longueur d’onde,

au contraire, ^le déplacement des ions suit docilement la variation du champ électrique; ^il

n’existe entre eux aucune différence de phase ^et, par suite, ^il n’y ^a pas d’absorption. ^Mais

pour ^une région intermédiaire, ^celle qui correspond ^à l’augmentation rapide ^{de li, le} dépla-

cement des ions est nettement en retard sur le champ ^{et il en} résulte des pertes ^notables.

Les équations établies dans la théorie électromagnétique de la lumière s’appliquent ^ici

sans aucune modification et perrnettent, ^en particulier, d’étudier à l’intérieur de la bande

d’absorption les variations du pouvoir ^{inducteur et de} l’angle ^de perte.

Suivant la nature et la mobilité des ions à l’intérieur de la molécule, ^{la bande intéresse}

des longueurs ^d’onde différentes ; ^{elle se} trouve au-dessous de 1 mm pour l’eau ^et au-dessus d’une dizaine de mètres pour la glace; elle s’étend entre 5 cm et a0 cm pour l’alcool; ^entre

10 cm et 10 _m, pour la glycérine. Ces résultats ont été mis en évidence depuis longtemps (1)

au moyen d’ondes amorties, ^{mais il est} actuellement facile de les reproduire ^{avec une} plus grande précision ^au moyen d’oscillations entretenues lorsque ^la longueur d’onde nécessaire n’est pas trop petite.

3° Mais, ^{dans le cas le} plus général, ^{on doit admettre} que la viscosité ^est due à une

conductibilité e:l’tra-rnoléculaire.

Cette conductibilité est évidemment d’origine électrolytique ^et l’on est conduit naturel- lement à considérer les diélectriques ^{à résidus comme} hétérogènes ; ^{dans le} diélectrique pur, absolument isolant, ^{sont occluses ou} dissoutes des traces de matière électrolytique.

Pour la plupart des corps plus ^ou moins poreux, ^ces impuretés ^sont constituées par de

l’humidité, ^{mais il} peut ^{en être} autrement; il y ^a lieu de penser, par exemple, que, dans le

verre les silicates alcalins jouent le rôle de conducteurs au milieu de silicates doubles par- faitement isolants.

Pour (les ondes suffisamment longues, ^{les ions} électrolytiques ^se déplacent ^sous

l’influence du champ, malgré la résistance qu’ils éprouvent ^{de la} part des molécules du corps neutre. Ils s’accumulent, ^en général, ^au fond de cavités plus ^{ou moins} fermées, ^sous

forme de charges résiduelles ; certains, pourtant, réussissent finalement à atteindre les armatures et donnent naissance aux fuites.

Ce qui justifie ^cette manière de voir, ^{c’est l’étroite} dépendance qui unit les fuites et les résidus. Toute cause de variation des résidus influe sur les fuites, ^tandis qu’elle ^{est sans}

action sensible sur le pouvoir inducteur relatif aux fréquences ^{élevées et sur} l’indice de réfraction optique : l’humidité augmente ^à la fois, ^{et dans de} grandes proportions, ^les

résidus et les fuites ; lorsqu’un corps devient pâteux ^sous l’influence d’une élévation de

température, les fuites et les résidus augmentent ^d’abord simultanément, puis, ^{au moment}

de la fusion, ^{les résidus se} transforment en fuites; enfin, l’application ^{soutenue d’une}

tension constante peut, ^en électrolysant ^les impuretés, éliminer à la fois les fuites et les résidus.

Les lois qui régissent ^le ctéplecement ^des impuretés électrolytiques dépendent ^essentiel-

lement de l’échantillon étudié et sont différentes d’un point à l’autre du diélectrique. ^Celui-

ci peut présenter ^des poches plus ^{ou moins nettes} reliées par des fissures ^de dimensions très variables et plus ^ou moills inclinées sur la direction du champ ; ^{en outre, les} impuretés peuvent ^ne pas être également réparties ^{dans toute} l’étendue du diélectrique. ^Il s’ensuit’que

les divers circuits conducteurs ainsi formés ont des constantes de temps différentes et qu’on

doit assimiler un condensateur réel à l’ensemble d’une infinité de condensateurs élémen- taires ayant chacun des coefficients J’absorption différents.

(~) ^{Sur la} dispersion élc,’trique. 1 !lèse, ^Paris (18991.

58

Cette constitution des condensateurs réels permet ^{de donner une} explication simple ^de

certains résultals un peu inattendus :

a) En premier ^lieu, le courant de (décharge d’un condensateur est susceptible ^de

s’inverser. En effet, ^si après avoir soumis celui-ci à une tension négative, ^{on le soumet} quel-

ques instants seulement à ^une tension positive, les résidus lents sont négatifs ; les résidus

rapides, positifs. Au début de la décharge, ^{ces derniers se} déchargent ^très rapidement, puis

le courant change ^{de sens} lorsque l’action des résidus lents devient prépondérante.

b) Après ^une charge ^{en courant continu, la} décharge ^est loin d’être exponentielle

comme l’indiquent ^la plupart des théories. C’est qu’en effet l’ordonnée de la courhe de

décharge s’obtient ^en ajoutant les ordonnées d’un grand ^nombre d’exponentielles ^{et ne} peut

par suite être elle-même exponentielle.

c) Pour la même raison, ^les pertes ^ne suivent pas, ^en fonction de la fréquence, ^{la loi}

que les théories leur assignent ordinairement. Cependant, le courant reste encore sinusoïdal,

car la somme de plusieurs sinusoïdes de même période ^{est encore une sinusoïde.}

Quoique ^{l’on ne} connaisse rien sur la répartition ^des impuretés ^à l’intérieur des diélec-

triques, l’expérience ^montre que les propriétés d’un condensateur peuvent être définies

avec un nombre très restreint de paramètres. ^On peut, après avoir déterminé ceux-ci en

courant continu, prévoir ^{comment se} comportera ^le condensateur ^{en courant} alternatif ; les - formules ohtenues sont en bon accord avec l’expérience (1).

8Ianuiaril reçu le 5 novembre 19?S,

(1) Cette étude contient les résultats les plus importants ^{et les} plus intéressants

point ^de

^{de la} physique générale ^d’un long ^travail technique fait à la Faculté des Sciences de 3Iontpellier,

laboratoire cle 11. J. Cahannes. L’exposé complet ^de

^travail

p;iru dans le Bulletin de la Son’été Française des

t. 3. le série, ^no (aoîit 1923).