Résonance paramagnétique électronique. Historique et principaux résultats

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Résonance paramagnétique électronique. Historique et

principaux résultats

Jean Uebersfeld, Jean Combrisson

To cite this version:

EXPOSÉS

ET MISES

AU

POINT

_{BIBLIOGRAPHIQUES}

RÉSONANCE

PARAMAGNÉTIQUE ÉLECTRONIQUE.

HISTORIQUE

ET

PRINCIPAUX

_RÉSULTATS

Par JEAN UEBERSFELD et JEAN COMBRISSON École

Supérieure

de

_Physique

et Chimie,

Sommaire. - La découverte de la résonance

paramagnétique électronique

est rattachée à l’étude

de la relaxation

_{paramagnétique.}

Le _principe des méthodes _{expérimentales} est brièvement

_indiqué

et l’on a surtout insisté sur le côté _{spectroscopique} de la méthode.

La résonance

_{électronique}

donne des _{renseignements précieux} sur la structure des ions paramagné-tiques

(symétries,

champs électriques cristallins) et des noyaux (spins nucléaires, moments

quadru-polaires).

Elle est aussi un _{moyen d’investigation} des _phénomènes de relaxation et des forces _{d’échange.} La méthode _s’applique aussi aux gaz et à diverses structures paramagnétiques (radicaux libres,

métaux alcalins, cristaux colorés).

Une _{bibliographie analytique,} à _{jour jusqu’en} mars _I952, est donnée en fin d’article.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME

_14,

FÉVRIER

_1953,

Le

point

de

_départ

est le

_phénomène

de relaxa-tion

_{paramagnétique (C.}

G.

_Gorter,

_Paramagnetic

Relaxation,

1947)

découvert et _{étudié par Gorter} et

ses élèves

_{depuis 1936, principalement}

aux basses

températures :

les

_expériences

consistent à étudier

Fig. I.

l’absorption

par une substance

_{paramagnétique}

de

l’énergie magnétique

d’un

_champ

de haute

_fréquence,

en

_présence

ou non d’un

_champ

_magnétique

continu

parallèle

ou

_{perpendiculaire}

au

_champ

de haute

fréquence.

Pour des

_champs

_{perpendiculaires,}

les courbes donnant la

_puissance

de haute

_fréquence

absorbée en fonction de la valeur du

_champ

_magnétique

continu ont la forme

_indiquée

sur la

_figure

i.

Ce

phénomène

était étudié soit par une méthode

calorimétrique (mesure d’échauffements),

soit par une méthode

radioélectrique (mesure

de la

_fréquence

d’un

oscillateur).

1. La découverte du

_phénomène

de résonance. - En

1944,

Zavoisky

[40], [41],

[42]

en U. R. S. S.

a

_repris

les

_expériences

de relaxation

paramagnétique

avec des

_champs

_(alternatif

et

_continu)

perpendicu-laires et à des

fréquences

de

_{champ magnétique}

alter-natif

beaucoup

plus

élevées que celles utilisées par

Gorter,

de l’ordre de 10o à 3 ooo MHz

_(utilisation

d’un

_magnétron

et d’un

_appareillage

de

_radar).

Ce

champ magnétique

de haute

_fréquence

_permet

à

Zavoisky [40]

de découvrir le

_phénomène

de

réso-nance

_{paramagnétique électronique}

dont Frenkel

_{[ 12]}

en U. R. S.

S.,

et à la même

_époque,

donne une pre-mière

_théorie,

et _{que l’on}

_peut

_interpréter

de la manière suivante :

Placé dans un

_{champ magnétique continu,}

le moment

_magnétique

d’un atome ou _{d’un ion}

para-magnétique prend

un mouvement de

_précession

autour de la direction du

_champ

_magnétique

continu;

la

fréquence

de cette

_précession,

_appelée

_précession

de

Larmor,

a _{pour valeur}

où g est le facteur de Landé

_{(ou rapport}

gyroma-gnétique),

H le

_champ

_{magnétique continu, et p}

le

_magnéton

de Bohr.

Un

champ magnétique

alternatif

perpendiculaire

au

_champ

_magnétique

continu cédera au mouvement du moment

_magnétique

une

_énergie

_maximum,

lorsque

sa

_fréquene

sera

_égale

à _{’J o.}

Les courbes de

_{Zavoisky (absorption}

en fonction du

_champ

_{magnétique continu)}

ont la forme

indiquée

sur la

_figure

2.

Remarquons

que les courbes de Gorter s’obtiennent en décalant celles de

Zavoisky

vers la

_gauche,

de manière à amener le maximum

_{d’absorption}

dans la

région

des

_champs

très

_faibles;

ceci

_s’explique

105

ment : Gorter utilisait un

_champ

alternatif de fré-quence relativement basse. Le

_{champ magnétique}

continu donnant au moment

_magnétique

la

_fréquence

de

_précession

’v0 est très faible

_d’après

la formule

₍₁₎

de l’ordre de

grandeur

des

_champs

résiduels d’électro-aimants.

L’étude de la résonance

électronique

consiste donc

Fig. 2.

essentiellement dans la mesure de

_{l’absorption}

de de

_{l’énergie magnétique}

d’un

_champ

_{alternatif par} une substance

_{paramagnétique}

en

_présence

d’un

champ magnétique

continu

_{perpendiculaire.}

La résonance

électronique

est

_l’analogue

de la résonance nucléaire découverte par Rabi en

₁₉₃₉

dans les

_{jets atomiques}

et _{par Purcell} et Pound

en

₁₉₄₅

dans la matière de l’état

_compact.

2. Les

_{premières expériences}

de résonance

paramagnétique. - Après

la découverte de

_Zavoisky

tous les _corps

_{paramagnétiques}

sont étudiés les uns

_après

les _autres, surtout aux

États-Unis,

_{par le} groupe de l’Université de

Pittsburg (Halliday,

Cum-merow et leurs

_{collaborateurs) [9],}

_[10],

_[13],

[14], [34]

et le _groupe de l’Université de

_Rutger

(Weidner

et

_Weiss)

_{[60], [ 61 ], [62], [63], [64], [65].}

La résonance d’un certain nombre de radicaux

organiques

est mise en _{évidence par Kittel} et ses

collaborateurs

_([133]

à

_[138]).

Le but de ces

_expériences

est

_toujours

le même : déterminer le

_{rapport gyromagnétique}

_{g, donné par} la formule

_(1),

les

_largeurs

de bande des courbes de

résonance,

pour vérifier la formule de Frenkel

[12]

ou celle de Van Vleck

_[31]

concernant les causes

d’élargissement

de la raie

_(interaction

_spin-spin,

interaction

_{spin-réseau).}

La formule

₍₁₎

_{montre que pour} des

_champs

magné-tiques

continus H de l’ordre de

_quelques

milliers

d’oersteds,

la

_{fréquence ’10}

est de l’ordre de o ooo MHz.

Pratiquement

la

_fréquence

du

_{champ magnétique}

alternatif est maintenue

fixe,

et l’on fait varier le

champ

magnétique

continu H.

La méthode

_{expérimentale}

_prend

dans ces condions tions une forme bien définie et commune à la

_plupart

des

_{expérimentateurs : l’appareillage}

est celui utilisé dans la

_technique

du radar

_{( I0,}

3 ou I cm de

longueur

d’onde).

Les ondes

_{électromagnétiques produites}

_par un

klystron

excitent,

par l’intermédiaire d’un

guide

d’ondes,

les vihrations d’une cavité _{résonnante (grâce} à un

couplage

convenable),

où elles

_produisent

une

répartition

stationnaire du

_{champ électromagnétique.}

L’échantillon de substance est

_placé

dans la

_cavité,

en un ventre de

_{champ magnétique,}

et l’on étudie les variations du coefficient de surtension et de la

fréquence

de résonance de la cavité en

_présence

d’un

champ

magnétique

continu orienté

perpendi-culairement au

_{champ magnétique}

alternatif. On

peut

relier

simplement

la

_{susceptibilité magnétique}

complexe

de la substance aux mesures

précé-dentes

_[35].

3. Le

_{développement}

du

_point

de vue

spectro-scopique.

- A

partir

de

_1947,

Weiss et ses collabo-rateurs d’une

_{part ([60]}

à

[65]),

le _{groupe d’Oxford} d’autre

_part

_{[5], [48], [49], [50], [51], [52], [69],}

[70],

[85], [96], [97], [98], [105], [106], [108],

[109],

[113]

se

_préoccupent

des

_{renseignements}

d’ordre

_{spectroscopique}

que

peut

donner l’étude de la résonance

_{paramagnétique}

électronique :

le

phéno-mène de résonance

_{électronique apparaît}

comme lié à la transition entre deux sous-niveaux

magnétiques

d’un même niveau

_{électronique (Rl, R2}

sur la

_figure

_4),

alors que le

_phénomène

de Zeeman est lié à la tran-sition entre deux sous-niveaux

magnétiques

de deux

Fig. 3.

niveaux

_{électroniques}

différents

_(Zl,

_{Z2, Z3,}

Z4,

sur la

_{figure 4).}

Les travaux de Weiss

_{[62], [63], [ 64], [65]}

sur

l’alun de chrome montrent

_plusieurs

résonances

lorsqu’on

fait varier le

_champ

_magnétique

continu

(fi g. 3).

Fig. 4.

Ces résonances

multiples s’interprètent

par la levée de la

_{dégénérescence}

de l’état fondamental de l’ion chrome

_{(paramagnétique)}

sous l’action d’un

champ électrique

cristallin

_(dû

aux atomes et molé-cules de la maille

_{cristalline).}

Remarquons d’ailleurs,

que les mêmes considéra-tions avaient été nécessaires pour

interpréter

les

spectres

optiques.

Luttinger

et Kittel

[58]

font la théorie de l’influence de ce

_champ

cristallin sur la résonance

_{électronique}

et de l’orientation

respective

du

_champ

cristallin et du

_champ

magnétique

continu.

Des mesures de Weiss et d’autres

_physiciens

sur

des monocristaux d’aluns de chrome montrent cet effet

d’anisotropie;

les mesures du

_rapport

gyroma-gnétique

dans diverses orientations

_permettent

de déduire la

_séparation

des niveaux en l’absence de

champ

magnétique

extérieur.

Des études de ce

_type

sont

_entreprises

un peu

partout

(en Amérique,

en

_Angleterre

et au

_Japon,

voir

_{bibliographie).}

Elles concernent la

_plupart

des ions

paramagné-tiques.

D’autre

_part,

_{pour réduire} la

_largeur

des

raies,

on cherche à

opérer

sur des cristaux dilués

(rempla-cement

isomorphique

des ions

_{paramagnétiques}

par des ions non

_{paramagnétiques)}

ce

_qui

diminue l’inter-action entre les ions

_{paramagnétiques (interaction}

spin-spin)

et

_permet

de mettre en évidence la struc-ture

_hyperfine

de la raie due à l’interaction entre le noyau et le

cortège

électronique.

Le _groupe d’Oxford a donné une théorie

_(Bleaney,

Abragam

et

_{Pryce) [67], [70] qui permet}

d’inter-préter complètement

les

_spectres.

Nous allons brièvement montrer comment : L’hamiltonien é d’un ion

_{paramagnétique}

dans un cristal

_{(hamiltonien qui}

donne les niveaux

_d’énergie

du

_système)

_a,

_quand

on _{admet pour la structure} une

_symétrie

axiale

_{(pratiquement toujours réalisée),}

l’expression

suivante :

Les axes sont

_{rectangulaires,}

Oz est

_dirigé

suivant l’axe de

symétrie

de la structure.

Dans cette formule le terme

_{en p}

_{(03B2, magnéton}

de

Bohr) représente

l’interaction du

spin

électronique

~

S

_(de

valeur S et de

_{composantes Sx, Sy,}

_Sz)

avec

le

_champ

_magnétique

extérieur H

(de

compo-santes

_H,x,

_Hy,

_Hz).

Le

_rapport

_{gyromagnétique g}

_(appelé

aussi fac-teur

_{spectroscopique)}

est un tenseur dont les valeurs

principales

sont

YU

et

g 1

Le terme en D

_représente

la

_séparation

en l’absence de

_champ

_magnétique

des niveaux

_{électroniques}

sous

l’action du

_{champ électrique}

cristallin

_(1),

les termes en A et

B,

l’interaction entre les moments

magné-~

tiques

nucléaire et

_{électronique (I}

est le

spin

nucléaire de valeur I et de

_composantes

_Ix,

_{hy, Iz).}

Le terme en

_{Q correspond}

à l’interaction entre le moment

_{quadrupolaire}

_{du noyau et le}

_champ

élec-trique

des

_électrons,

_{tandis que le dernier terme} pro-vient de l’action du

_{champ magnétique}

extérieur sur

le noyau

(y

est le

_{rapport gyromagnétique nucléaire,}

pN

le

_magnéton

_nucléaire).

(1) En l’absence de symétrie axiale un terme

supplémen-taire peut être nécessaire.

a.

_{Interprétation}

de la structure

_fine.

- Prenons

un cas

_{où g}

est

_isotrope;

si M est le nombre

magné-tique

électronique,

les transitions

permises

sont définies par :

De la formule

(2)

on

_peut

déduire la

_fréquence

v

de la transition M - M - I, définie par :

0 étant

l’angle

du

_champ

_magnétique

H avec l’axe de

_symétrie

de la structure

_pris

comme référence et

_{f (6)}

une certaine fonction.

En l’absence du

champ cristallin,

on aurait une

seule transition de

_fréquence

_{v o définie par :}

En

_fait,

_{il y} a 2 S

transitions

_{(2 S + I}

I étant le nombre des

valeurs,

que

peut prendre M).

Exceptionnellement

la structure fine _{n’existe pas,}

lorsque

6

_prend

des _{valeurs telles que}

_{f (6)}

= _o.

b.

_{Interprétation}

de la structure

_hyperfine.

- Le nombre

_quantique

_magnétique

du _noyau m

_pouvant

prendre

2 1 +

i valeurs et _{le noyau étant}

_protégé

du

_{champ magnétique}

_{alternatif par}

_{l’enveloppe}

électronique,

les

règles

de sélection pour les transi-tions

_{permises peuvent}

s’écrire

Il _y aura _{donc pour}

_chaque

transition de la struc-ture fine

_précédente

2

_{1 +}

1 transitions

correspon-dant aux

27+1

valeurs de m.

La formule

₍₂₎

montre d’ailleurs

_qu’il

faut

_ajouter

au membre de droite de la formule

_{(3) l’expression}

Km,

.K étant une certaine

_{grandeur ayant}

les dimensions d’une

_énergie.

La formule

₍₃₎

devient

Cette formule rend

compte

de la structure

hyper-fine d’un certain nombre de

_spectres;

elle

prévoit,

en

_{particulier, l’égal espacement}

_{des diverses}

compo-santes

_qui

n’est réalisé

_{effectivement,}

que

lorsque

le moment

_{quadrupolaire}

est nul.

Lorsqu’il

n’en est pas

ainsi,

la formule

₍₂₎

_permet

également

de rendre

_compte

de deux

_phénomènes

suivants :

10

L’inégal espacement

de diverses

_composantes

hyperfines.

2o

L’existence

récemment mise en évidence en

Angleterre

[97]

de transitions que l’on

pensait

jusqu’alors

interdites définies par les

règles

de sélec-tion

(Par

l’intermédiaire du

_couplage

du moment

quadru-polaire

avec le

_{champ électrique}

des

électrons,

le

champ magnétique

alternatif

appliqué

change

l’orien-tation du

_noyau.)

107

Sur la

figure

5 les diverses transitions

_{précédemment}

envisagées

sont

_indiquées

dans le cas suivant :

Fig. 5. - Niveaux

énergétiques électroniques en l’absence et en _présence d’un fort _{champ magnétique,} transitions

dues au _spin nucléaire.

sur la

_figure

6 on a étudié le cas où

avec les deux

isotopes

dans ce dernier cas.

Fig. 6.

De nombreuses études

_{expérimentales}

ont été faites sur les éléments du _groupe du fer et sur les terres rares

_{(voir bibliographie).}

Les ions

Fe+++,

Mn++,

Cr++, V++, Cr++,

Ni++ et

Cu++

_peuvent

être étudiés à la

_température

ordinaire tandis que les ions

Ti3::+, V3+,

Fe++,

Co++ doivent être

Fig. 7. - Extrait de Proc.

Phys. Soc., 195 J, 64, 7 5 8. --

Struc-ture _hyperfine de la transition

_{électronique 2}

_{-*" I2}

montrant les fortes transitions

(12, m ) + ( - d,

_m

dans

2 2

lesquelles m ne change pas. Les flèches

indiquent

les faibles transitions pour lesquelles m

change

d’une unité. On voit les lignes dues au cuivre 63 et celles dues au cuivre 65.

Fig. 8

_(Extrait

de _{Physica, 1951,} 17, 226).

-Raies de résonance dans des solutions de S0 Mn.

On

peut

interpréter

ces différences de

comporte-ment par la considération de divers

_temps

de relaxa-tion.

D’autres études ont été effectuées par la méthode de la résonance

paramagnétique électronique.

Le

_{paramagnétisme}

des gaz

(NO

et

₀₂₎

a été étudié par cette

méthode;

de nombreuses raies de résonance ont

été

trouvées

_([143]

à

_[149]).

Le

_{paramagnétisme}

de

spin

de certains radicaux

organiques

a pu être mis en évidence

([135]

à

_[138]).

Les solutions aqueuses ou

_organiques

de certains

ions,

« les dilutions

magnétiques »

ont été étudiées et ont montré l’influence du

_spin

nucléaire

_(structure

hyperfine)

([123]

à

_[132]).

Le

_{paramagnétisme}

des centres F

_(cristaux

colorés

sous _{l’action des rayons X} ou de

neutrons)

étudié

également

par cette méthode se révèle être un

para-magnétisme

de

_spin

libre

_(g

=

2) ([139]

à

[142]).

Plus récemment des métaux alcalins

(en

solution dans l’ammoniac ou certaines

_amines)

ont donné lieu au

_phénomène

de résonance

_{paramagnétique}

(à

des

fréquences

de l’ordre de 5o à Io ooo

_MHz)

([130]

à

_[132]).

La structure

hyperfine

du

diphényltrinitrophényl-hydrazil

a été trouvée en solutions

_liquide

ou solide

(Dr E.

E. Schneider à

_Newcastle)

et cette étude

_peut

donner

de nombreux

renseignements

sur les forces

d’échange [137].

Signalons

enfin,

que M. Kastler a montré tout l’intérêt

_qu’il

_{y aurait} à

_appliquer

la méthode de résonance

_{paramagnétique}

à l’étude du

photoma-gnétisme (paramaphotoma-gnétisme

des états excités d’un atome ou d’une

_molécule).

Bibliographie.

- La

bibliographie qui

va suivre n’a pas la

prétention

d’être

_complète,

surtout en ce

_qui

concerne les références russes, difficiles à

trouver,

et

_quelques

références

_{anglaises reprises}

dans diverses

publications.

Cette

_{bibliographie}

est à

_jour

_jusqu’en

mars-avril

_1952.

La division

_analytique

_que nous avons faite est

quelque

peu

arbitraire;

les articles mentionnés sous

les

_rubriques

« étude

générale

_», « aluns _», et « struc-ture

_hyperfine

»

_comportent

évidemment l’étude de

certains ions : ces ions sont _{mentionnés entre}

paren-thèse,

mais les articles ne sont _pas tous

_répétés

dans les

_rubriques

suivantes concernant les diffé-rents corps.

Les articles

théoriques

sont

_précédés

d’un

asté-

risque;

leur

_sujet

est brièvement

indiqué.

(2) C. R. Acad. Sc., I95I, 232, 953.

Manuscrit reçu le 9 décembre 1952.

BIBLIOGRAPHIE.

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2014 Phys. Rev., I95I, 82, 342.

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Phys. Rev., I947, 72, I233.

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Phys. Rev., I952, 85, 603.

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[17] KUMAGAI _H., ONO _K., HAYASHI _I., ABE _H., SHIMAOA J.,

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-Phys. Rev., I95I, 83, I077.

[18] KUMAGAI H., ONO K., HAYASHI I., ABE H., SHÔNO H.,

TACHIMORI S., IBAMOTO H. et SHIMAOA _{J.’(Résonance} des sulfates de Mn++ et de _Cu++). -

Phys. Rev..

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[19] LACROIX R. et EXTERMANN R. (Mesure de _{l’absorption}

et de la dispersion). 2014

Physica, I95I, 17, 427. [20] LACROIX _R., RYTER C. H. et EXTERMANN C. R.

(Uti-lisation d’un Té _magique; courbe de résonance de _{MnSO4, H2O).} 2014

Phys. Rev., I950, 80, 763. [21] LANCASTER F. W. et GORDY W. - J. Chem. _Phys.

I95I, 19, II8I.

[22]

MALVANO R. et PANETTI M. (Méthode d’observation des _spectres de résonance _{magnétique).} 2014

Phys.

Rev., I950, 78, 826.

[23] MANN A. K. et KUSH P. _(Rapport

gyromagnétique).

-Phys. Rev., I950, 77, 435.

[24] PRYCE M. H. L.

_(Interaction

spin-spin). 2014

Phys. Rev.,

I950, 80, II07.

[25]*PRYCE M. H. L. et STEVENS K. W. H. _(Théorie des

largeurs de _bande). 2014 Proc.

Phys. Soc., A., I950,

63, 36.

[26]

RAMASEHAN S. et SURYAN G.

(Paramagnétisme

du

molybdène trivalent). -

Phys. Rev., I95I, 84, 593. [27] SALIKHOV S. G.

_(Étude

de Cr3+, Mn++, Cu++). 2014 T.E. T.

Phys. U.S.S.R., I947, 17, I070.

[28] SLICHTER C. P. et PURCELL E. M. (Temps de

relaxa-tion

_{spin-réseau,}

par étude de l’effet de saturation).

-Phys. Rev., I949, 76, 466.

[29]*TOWNES C. H. et TURKEVITCH J.

_(Échange).

-

Phys.

Rev., I950, 77, I48.

[30]*TREES R. E. (Interaction spin-spin). 2014

Phys. Rev.,

I95I, 82, 683.

[31]*VAN VLECK J. H.

_(Théorie

des _largeurs de _bande).

109

[32]*VAN

VLECK J. H. (Interaction d’échange.

Élargisse-ment des _raies). -

Phys. Rev., I948, 74, II68.

[33]*VAN

VLECK J. H. et GORTER C. J. _{(Interaction d’échange} dans les sels de _cuivre). -

Phys. Rev., I947, 72,

II28.

[34] WHEATLEY J. et HALLIDAY D. _(Résonance

paramagné-tique de _{SO4Cu, 5H2O). 2014 Phys. Rev., I949, 75,}

I4I2.

[35] WHITMER C. A., WEIDNER R. _T., HSIANG J. S. et WEISS P. R. _(Article de base : Théorie de la réso-nance,

appareillage,

mesure de la susceptibilité

dynamique. Résultats).

2014

Phys. Rev., I948, 74, I478.

[36]*WRIGHT

A. _(Largeur des

_lignes

_{d’absorption} en relaxa-tion paramagnétique). 2014

Phys. Rev., I949, 76, I826.

[37] YU TING, WEIDLER R. C. et WILLIAMS D. (Cr3+, Cu++,

Mn++). 2014

Phys. Rev., I948, 74, I889.

[38]

YU _TING, WEIDLER R. C, et WILLIAMS D. _(Mn++,

Cr3+,

Fe3+).

2014

Phys. Rev., I949, 75, 980.

[39] YU TING, WEIDLER R. C. et WILLIAMS D. _(Mn++,

Cu++, Ni++, Fe3+, Cr3+. 2014 _Phys. Rev., I950, 79, 226. [40] ZAVOISKY. - J.

Phys. U.S.S.R., I945, 9, 2II, 247.

[41]

ZAVOISKY. 2014 J.

Phys. U.S.S.R., I946, 10, I70.

[42] ZAVOISKY. 2014 J.

_Phys.

U.S.S.R., I946, 10, I97. Aluns _{(Structure fine.}

_{Anisotropie).}

[43]

BAGGULEY D. M. S. et GRIFFITHS T. H. E. 2014 Nature,

I947, 160, 532.

[44] BAGGULEY D. M. S. et GRIFFITHS T. H. E. 2014 Nature,

I948, 162, 538.

[45]

BAGGULEY D. M. S. et GRIFFITHS T. H. E. 2014 Proc.

Roy. Soc., A, I950, 204, I88.

[46] BIJL D. 2014

Thèse, Leiden, I950. [47] BIJL D. 2014 Proc.

Phys. Soc., A, I950, 63, 405. [48] BLEANEY B. 2014 Phys. Rev., I949,

75, I962.

[49]

BLEANEY B. 2014 Proc.

Roy.

Soc., A, I950, 204, 203.

[50]

BLEANEY B. 2014 Proc.

Phys. Soc., A, I950, 63, 407.

[51]

BLEANEY B. et PENROSE. 2014 Proc. Phys. Soc., A, I948,

60, 395.

[52] BLEANEY B. et TRENAM R. S. 2014 Proc. Phys. Soc., A

I952, 65, 560.

[53] EINSENSTEIN J. -

Phys. Rev., I95I, 82, 342. [54] HALLIDAY D. et WHEATLEY J. -

Phys. Rev., I948,

74, I2I0.

[55]

HALLIDAY D. et WHEATLEY J. 2014

Phys. Rev., I948,

74, I7I2.

[56]*ISHIGURO

E., KENJIRO et USUI T. _(Temps de

relaxa-tion _spin-réseau dans l’alun de _chrome). 2014

Phys.

Rev., I95I, 82, 680.

[57]

KIPP A. F., MALVANO R. et DAVIS C. F. 2014

Phys. Rev.,

I95I, 82, 342.

[58]*KITTEL C. et LUTTINGER J. M.

(Théorie

de l’effet

Stark). -

Phys. Rev., I947, 73, I62.

[59]

UBBINK J., POULIS J. A. et GORTER C. J. 2014

Physica, I95I, 17, 2I3.

[60] WEIDNER R. T., WEISS P. R. et WHITMER C. A.

-Phys. Rev., I948, 74, I2II.

[61] WEIDNER R. T., WEISS P. R., WHITMER C. A. et BLOSSER D. R. 2014

Phys. Rev., I949, 76, I727.

[62]*WEISS

P. R. _(Séparation des niveaux due à l’effet

Stark). 2014

Phys. Rev., I947, 73, 470.

[63] WEISS P. R., WHITMER C. A., TURREY H. C. et HSIANG T. S. 2014

Phys. Rev., I947, 72, 975. [64] WHITMER C. A. et WEIDNER R. T. -

Phys. Rev.,

I95I, 84, I59.

[65] WHITMER C. A., WEIDNER R. T., HSIANG T. S. et WEISS P. R. 2014

Phys. Rev., I948, 74, I478. [66] YAGER W. A., MERRITT F. R., HOLDEN A. N. et KITTEL

C. 2014

Phys. Rev., I949, 75, I630.

Structure _hyperfine

_(principales

_{références).}

[67]*ABRAGAM A. et PRYCE M. H. L. _(Théorie). 2014 Proc. Roy. Soc., A, I95I, 205, I35.

[68] ALTSCHULER J. A., KOZYREV B. M. et SALIKHOV S. G.

- C. R. Acad. Sc.

U.R.S.S., I950, 71, 855-857.

[69] BLEANEY B. 2014

Physica, I95I, 17, I75.

[70]*BLEANEY B.

_(Théorie).

2014 Phil. Mag., I95I, 42, 44I.

[71] PENROSE R. P. 2014

Nature, I949, 169, 992.

Groupe du _fer.

[72]*ABRAGAM A. _(Théorie). 2014

Phys. Rev., I950, 79, 534. [73]*ABRAGAM A. _(Théorie). 2014

Physica, I95I, 17, 209.

[74]*BAGGULEY D. M. S., BLEANEY B., GRIFFITHS T. H. E.,

PENROSE R. P. et PLUMPTON B. I. _(Théorie de la

résonance). 2014 Proc.

Phys. Soc., I948, 61, 542. [75] BAGGULEY D. M. S., BLEANEY _B., GRIFFITITHS T. H. _E.,

PENROSE R. P. et PLUMPTON B. I. 2014 Proc.

Phys.

Soc., I948, 61, 55I. Fe3+.

[76] BIJL D. -

Thèse, Leiden, I950.

[77] UBBINK, POULIS J. A. et GORTER C. J. - Physica,

I95I, 17, 2I3.

[78] WEIDNER, WEISS, WHITNIER, BLOSSER. -

Phys. Rev., I949, 76, I727.

Mn++.

[79] BLEANEY B. et INGRAM D. J. E. 2014 Proc.

Roy. Soc., A,

I95I, 205, 335.

[80] ENGLAND T. S. et SCHNEIDER E. E. 2014 Nature, I950,

166, 437.

[81] ENGLAND T. S. et SCHNEIDER E. E. _{2014 Physica, I95I,}

17, 22I. [82] RYAN A. H. 2014

Phys. Rev., I950, 79, 226.

Cr3+.

[83] BLEANEY B. et BOWERS K. D. 2014 Proc.

Phys. Soc., I95I, 64, II35.

[84] KOZYREV B. M. et SALIKHOV S. G. 2014 J. E. T.

Phys.

U.R.S.S., I949, 19, I85.

V++.

[85]

BLEANEY B., INGRAM D. J. E. et SCOVIL H. E. D.

-Proc. _{Phys. Soc., I95I, 74,} 60I.

Ni++.

[86] GRIFFITHS J. H. E. et OWEN J. 2014 Proc. _{Phys. Soc.,}

I95I, 64, 583.

[87] GRIFFITHS J. H. E. et OWEN J. - Proc.

Roy. Soc., I952, 213, 459.

[88]

HOLDEN, KITTEL et YAGER. 2014 _{Phys. Rev., I949,}

75, I443.

[89]*ISHIGURO

E., KAMBE K. et USUI T. _(Interaction

d’échange). 2014

Physica,

I95I, 17, 3I0.

[90]

OLLOM J. E. et VAN VLECK J. H. - Physica, I95I, 17, 205.

[91]

PENROSE R. P. et STEVENS K. W. H. - Proc.

Phys.

Soc., I950, 63, 29.

[92]

PENROSE R. P. et STEVENS K. W. H. - Proc.

_Phys.

Soc., I950, 63, 2I3. Cu++.

[93]*ABRAGAM A. et PRYCE M. H. L. 2014

Nature, I949,

163, 222.

[94]*ABRAGAM A. et PRYCE M. H. L. 2014 Proc. Phys. Soc.

I950, 63, 409.

[95]*ABRAGAM A. et PRYCE M. H. L. - Proc.

Roy. Soc., I95I, 206, I64.

[96] BLEANEY B. et BOWERS K. D. 2014 Phil.

Mag., I952,

43, 372.

[97] BLEANEY _B., BOWERS K. D. et INGRAM D. J. E.

-Proc. _Phys. Soc., A, I95I, 64, 758.

[98]

BLEANEY B. et INGRAM D. J. E. - Proc.

Phys. Soc.,

I950, 63, 408.

[99] FUJIMOTO M. et ITOH J. 2014

Physica, I95I, 17, 266.

[100] INGRAM D. J. E. 2014 Proc.

Phys. Soc., I949, 62, 664. [101] PENROSE R. P. 2014 Nature, I949, 163, 992.

[102] PENROSE R. P. -

Nature, I949, 164, II6.

[103]*PRYCE

M. H. L. et ABRAGAM A. 2014 Proc.

110

Ti3+.

[104]

BIJL D. 2014 Proc. Phys. Soc., I950, 63, 405.

[105]

BLEANEY B. 2014 Proc.

Phys. Soc., I950, 63, 407.

Fe++.

[106]

BAGGULEY D. M. S., BLEANEY B., GRIFFITHS J. H. E.,

PENROSE R. P. et PLUMPTON B. I. - Proc.

Phys.

Soc., I948, 61, 55I. Co++.

[107]*ABRAGAM

A. et PRYCE M. H. L. 2014 Proc.

Roy. Soc., I95I, 206, I73.

[108]

BLEANEY B. et INGRAM D. J. E. 2014

Nature, I949,

164, II6.

[109]

BLEANEY B. et INGRAM D. J. E. - Proc.

Roy. Soc., I95I, 208, I43.

[110] PRYCE M. H. L. 2014

Nature, I949, 164, II7. Terres rares.

[111] ALTSCHULER S. A., KURENEV V. J. et SALIKHOV S. G.

2014 C. R. Acad. Sc. U.R.S.S, I950,

70,

20I-204.

[112] BAGGULEY, D. M. S., BLEANEY B., GRIFFITHS, J. H. E.,

PENROSE R. P. et PLUMPTON B. I. 2014 Proc.

Phys.

Soc., I948, 61, 542 et 55I.

[113] BLEANEY B., ELLIOTT R. J. et SCOVIL H. E. D.

-Proc. _{Phys. Soc., I95I,} 63, 933. [114] BLEANEY B. et INGRAM J. E. -

Nature, I949, 164,

II6.

[115] BLEANEY B. et SCOVIL H. E. D. 2014 Proc.

Phys. Soc., A, I950, 63, I369.

[116] BLEANEY B. et SCOVIL H. E. D. 2014 Proc.

Phys. Soc., A, I95I, 64, 204.

[117] BLEANEY B., ELLIOTT R. J., SCOVIL H. E. D. et TRENAM R. S. 2014 Phil.

Mag., I95I, 42, I062.

[118] BOGLE G. _S., COOKE A. H. et WHITLEY S. - Proc.

Phys. Soc., A, I95I, 64, 93I.

[119]

BOGLE G. S. et SCOVIL H. E. D. 2014 Proc.

Phys. Soc.,

A, I952, 65, 368.

[120]*ELLIOTT

R. J. et STEVENS K. W. H. 2014 Proc.

Phys.

Soc., A, I95I, 64, 205.

[121]*ELLIOTT

R. J. et STEVENS K. W. H. - Proc. _Phys.

Soc., A, I952, 65, 370.

[122]

KOZYREV B. M. 2014 C. R. Acad. Sc.

U.R.S.S., I948,

50, 567-568.

Solutions d’ions paramagnétiques.

[123]

ENGLAND T. S. et SCHNEIDER E. E. 2014

Physica, I95I,

17, 22I.

[124]

HALLIDAY D. et WHEATLEY J. 2014

Phys. Rev., I948,

74, I2I0.

[125]

HALLIDAY D. et WHEATLEY J. -

Phys. Rev., I948,

74, I724.

[126] TINKHAM _M., WEINSTEIN R. et KIP A. F. 2014

Phys.

Rev., I95I, 84, 848. [127] ZAVOISKY E. - J.

Phys. U.S.S.R., I945, 9, 2II.

Dilutions

_magnétiques

_{(sulfures activés).}

[128] ENGLAND T. S. et SCHNEIDER E. E. 2014 Nature, I950,

166, 437.

[129]

ENGLAND T. S. et E. SCHNEIDER E. _{2014 Physica,}

_I95I,

17, 22I.

Solutions de métaux alcalins.

[130]

GARSTENS M. A. et RYAN A. H. _{2014 Phys.} Rev., I95I,

81, 888.

[131] HUTCHISON C. A. et PASTOR R. C. 2014 Phys. Rev., I95I,

81, 282.

[132] LEVINTHAL E. C., ROGERS E. H. et OGG R. A. -

Phys.

Rev., I95I, 83, I82.

Radicaux _organiques

_{paramagnétiques.}

[133] COHEN V. W., KIKUCHI C. et TURKEVICH J. 2014

Phys.

Rev., I952, 85, 379.

[134] HOLDEN A. N., KITTEL C., MERRITT F. R. et YAGER W. A. 2014

Phys. Rev., I949, 75, I6I4.

[135]

HOLDEN A. N., KITTEL C., MERRITT F. R. et YAGER

W. A. 2014

Phys. Rev., I950, 77, I47.

[136] PAKE G. E., TOWNSEND J. et S. I. WEISSMAN _[Ion

(SO3)2

NO--]. 2014

Phys. Rev., I952, 85, 682.

[137] SCHNEIDER E. E. _(Pas encore

_publié).

[138] TOWNES C. H. et TURKEVICH J. 2014

Phys. Rev., I950,

77, I48. Centres colorés.

[139]

ENGLAND T. S. et SCHNEIDER E. E. 2014 Physica, I95I, 17, 22I. [140] HUTCHISON C. A. 2014

Phys. Rev., I949, 75, I769. [141] SCHNEIDER E. E. _(Effet des rayons X sur _{des corps}

plastiques). -

Nature, I95I, 168, 644. [142] TINKHAM M. et KIP A. F. 2014

Phys. Rev., I95I, 83, 657.

Résonance

électronique

des gaz.

[143] BERINGER R. et CASTLE J. G. -

Phys. Rev.,

I950,

78,

340.

[144]

BERINGER R. et CASTLE J. G. -

Phys. Rev., I950,

78, 58I.

[145] BERINGER R. et CASTLE J. G. (Paramagnétisme de _NO).

2014

Phys. Rev., I949, 75, I963. [146] BERINGER R. et CASTLE J. G. 2014

(Paramagnétisme

de _O2). 2014

Phys. Rev., I95I, 81, 82.

[147]*HENRY

A. F. _(Effet Zeeman dans _{l’oxygène).} -

Phys.

Rev., I950, 80, 396.

[148]*KARNAUGH

M. et MARGENAU H.

_(Étude

de

_N15O16).

-Phys. Rev., I95I, 82, 342.

[149] MARGENAU H. et HENRY A.

_(Étude

de

_NO).

2014