Étude du rayonnement de quelques oxydes

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Submitted on 1 Jan 1903

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Étude du rayonnement de quelques oxydes

Ch. Féry

To cite this version:

Ch. Féry. Étude du rayonnement de quelques oxydes. J. Phys. Theor. Appl., 1903, 2 (1), pp.97-108.

�10.1051/jphystap:01903002009700�. �jpa-00240852�

97

ÉTUDE DU RAYONNEMENT DE QUELQUES OXYDES ;

Par M. Ch. FÉRY (1).

I. L’emploi de certains oxydes, ^{amenés à} l’incandescence par des brûleurs appropriés, s’est très généralisé ^{durant ces dernières}

années. Les nombreuses expériences qui ^{ont été faites sur ce} sujet, ^{en vue} d’obtenir des 1nanchons réunissant les qualités requises, ^{ont montré} qu’il ^{était le} plus ^souvent nécessaire de faire un mélange ^{de ces} oxydes ^{dans des} proportions bien déter- minées.

-

A l’un des oxydes employé ^en grande quantité, ^et qui joue ^le

rôle de support, ^on ajoute ^{un second} oxyde ^en proportion ^minime (1 ^{à 2} 0/0).

Chose curieuse, chacun de ces deux corps ^ne semble présenter

seul aucune aptitude ^à produire de la lumière. Dans le mélange ^le plus généralement employés, l’oxyde support ^est la thorine à la dose de 98,7 0/0; l’oxyde ^{radiant est la} cérite, 1,3 0/0.

Les intensités lumineuses de trois manchons faits respectivement

en cérite et mélange, ^et fonctionnant sur le même brûler thorine, dépensant ^{100 litres à l’heure, sont :}

Des résultats analogues ^sont obtenus par le mélange approprié

d’alumine et d’oxyde ^{de chrome, très} employé ^en Angleterre (bec

Sunlight).

Ce travail a été entrepris dans le but d’expliquer ^ce singulier phénomène ^et d’arriver ainsi à faire un essai de théorie des man-

chons incandescents.

II. Bien que la notion de re>idenzent en optique ^soit lJeaucpup

moins nette que dans la plupart ^{des autres} parties ^{de la} physique,

on peut prendre, pour l’exprimer, ^le rapport ^entre l’énergie rayon- (1) Communication faite à la Société française ^de physique : ^{Séance du 16} jan- vier 1903, ^et Résumé d’un i»én>oire plus ^étendu ayant pour titre -

caloJ’ifique et lumineux de quelques oxydes (Gauthier-Villars), 1902; ^et An>iales Thèse de doctorat de la Faculté des Sciences de Paris.

? re C/, Thèse de doctorat de la Faculté des Sciences de Paris.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:01903002009700

98

née par le corps ^sous forme de chaleur lumineuse (0~,4 ^à 0~,6) ^et l’énergie calorifique ^totale.

Les méthodes du calorimètre à parois ^{de verre et de la} pile ^thermo- électrique, ^{avec et sans} interposition ^{de cuve} d’eau, ^réalisent grossiè-

rement la mesure de ces deux énergies.

Malheureusement, ^la quantité de chaleur qui représente l’énergie

lumineuse du spectre ^{est si} faible que sa mesure directe est bien peu précise; ^d’autre part, l’emploi ^{de l’eau comme écran dans ces}

deux méthodes suppose que ^ce liquide ^{absorbe toutes} les radiations

calorifiques.

On pourrait ^aussi employer ^un spectromètre; ^{mais cette détermi-}

nation ne serait elle-même pas correcte, ^{car où faut-il arrêter le} spectre lumineux dont on veut mesurer l’énergie totale? Les diffé- rentes parties ^{de ce} spectre impressionnent d’ailleurs très différem- ment l’oeil et les appareils bolométriques.

Il m’a semblé qu’il ^{valait mieux, dans ce cas} spécial, ^déterminer photométriquement l’intensité lumineuse versée par unité de surface de la matière étudiée; je ^dirai plus ^{loin comment cette mesure a été faite.}

III. J’ai divisé mon travail en deux parties principales : ^{dans la} première, j’ai déterminé le rayonnement calorifique total des corps suivants en fonction de la température :

1 ° Une enceinte fermée construite au moyen d’un corps ^noir

réfractaire ;

~~° Le corps noir formant l’enceinte précédente;

3° Le charbon de _{cornue ;}

~° L’oxyde ^de chrome ;

5° Le platine ;

6° La chaux ;

7° La magnésie ;

_

8° L’oxyde ^de zirconium ;

9° L’oxyde ^{de lanthane ;}

~.0° L’oxyde ^de thorium ;

110 L’oxyde ^de cérium;

_

12° Le mélange ^{des deux} précédents (mélange Auer).

’

Dans la seconde partie, j’ai déterminé le rayonnement ^lumineux des mêmes matières pour ^une longueur ^d’onde unique, ^{choisie au}

milieu du spectre lumineux, ^et représentant sensiblement la loi du rayonnement pour ^la région étroite du spectre d’émission total _pour

laquelle ^{notre oeil est sensible.}

99 Il est facile alors d’exprimer, ^en fonction de la température, ^le

nombre de carcels par ^1;att rayonnés par ^ces différents corps ;

ce rapport, qui exprime ^le r ende1nent optique ^{de ces diverses ma-} tières, ^est évidemment proportionnel ^au rendement, ^tel qu’il ^{a été}

défini

précédemment, ^{K =} W rapport ^de l’énergie ^{dans la} partie

t ^Pp

lumineuse du spectre ^à l’énergie ^totale.

IV. Le chauffage de l’enceinte fermée qui constitue le premier

corps rayonnant que j’ai ^{étudié a été réalisé au} moyen d’une spirale

de platine ; ^{ce mode de} chauffage ^{très commode a} déjà ^été employé

souvent dans des recherches physiques ^très délicates (1); ^{il m’a} permis d’atteindre facilement la température de 1 ~00°. La matière même du tube sur lequel était enroulé le fil de platine ^{était du corin-}

don artificiel aggloméré par des ^traces de silicate de potasse.

Ce premier tube était placé ^{au centre} d’un second tube en terre réfractaire ordinaire, ^{et la} partie annulaire était remplie ^de magné-

sie servant d’isolant calorifique.

La est une coupe demi-grandeur ^{de ce} four ; ^au centre, ^un

petit ^{bloc de} corindon, ^dans lequel ^était noyée la soudure d’un couple

Le Châtelier, constituait la surface rayonnante.

Les oxydes ^{ont été chauffés au} moyen ^{de la} flamme d’un bec

Berzélius, ^sorte de bec Bunsen dans l’axe duquel ^on peut ^{lancer un} jet d’oxygène ^et qui permet de réaliser des flammes très diverses.

La nature de la flamme fait varier ^en effet dans des proportions

(1) ^Pierre CURIE, J. ^de Pltys., ^3e série, ^t. IV, p. 197 et 263; 1895;

Daniel

BERTHELOT, ^C. Ii., ^t. CXX, p. 831 ; ^1895.

100

énormes, ^{et cela à une même} température, ^le pouvoir émissif de cer-

tains oxydes.

-

Alin d’obtenir une plus grande uniformité de la température, ^les oxydes, comprimés ^{sous forme de} petits cylindres, étaient mis en

rotation au milieu de la flamme par ^{un moteur} électrique (flu. 2).

Un trou percé dans l’axe du cylindre d’oxyde livrait passage ^{à un}

couple ^Le Chatelier dont les indications étaient transmises à un

galvanomètre ^au moyen de balais frottant snr les bagues ^{et b.}

FIG. 2.

ltTes2cre du

Je me suis arrèlé à la pile ^thermo- électrique ^comme appareil ^{de mesure} pour déterminer le rayonne- ment total ; cependant ^{la forme} ancienne, présentant trop ^{de masse,}

n’est pas applicable ^{à des mesures} galvanométriques ordinaires ;

d’autre part, la grosse section des barreaux employés autrefois réduit

considérablement, par conductibilité calorifique., la différence de tem-

pérature ^entre les deux soudures.

Après quelques ^essais, j’ai ^{choisi comme} corps thermo-électriques

le fer et le conslantan ; ^on peut obtenir facilement des fils de ces

métaux ayant Omm ,03, ^{et il est} possible, par ^une attaque ^{à l’acide}

azotique ^{très étendu,} d’amener le diamètre à ne plus ^être que de

Om~,003. ~

Le couple unique constituant la pile thermo-électrique qui ^m’a

servi a été monté avec ces fils de la manière suivante : Les deux fils

sont tendus à angle ^{droit sur deux} disques de métal A et B (py. 3),

auxquels ^on les soude par leurs extrémités. Les deux disques ^sont

101 alors fixés sur un support ^{isolant a, all} moyen des deux bornes b ^et b’;

pour réunir électriquement ^{les fils du} couple, il suffit de glisser ^entre

eux un petit disque d’argent préalablernent ^{étamé et} d’approcher ^de

ce disque ^{un fil} rougi ; ^{la soudure se} produit.

Fm.3.

Après ^un nettoyage ^{à l’alcool} qui élimine les produits ayant ^servi

à effectuer la soudure, ^{on noircit le côté de la} plaquette d’argent

soumis au rayonnement.

Afin d’augmenter les déviations galvanométriques, et surtout dans le but de pouvoir effectuer des pointés ^{sur le} corps chaud, j’ai en1ployé ^une lentille de concentration en fluorine, ^dont j’ai ^mesuré

le coefficient d’absorption pour quelques températures. ^{Ces mesures,}

faites au moyen d’un microradiomètre, ^{ont montré} qu’à partir ^{de 900°}

l’absorption ^devient proportionnelle ^{à la} quantité ^{de chaleur; elle ne}

fait que réduire de 1/10 ^{environ la} sensibilité de l’instrument.

Celui-ci prend donc la forme d’une lunette à objectif ^{en fluorine,}

dont le réticule est constitué par les deux fils du couple.

L’expérience m’a montré qu’ainsi réalisée la lunette présente ^le

défaut de donner des indications qui, pour ^{une même} température, dépendent des dimensions de la source. Pour remédier à cet incon- vénient, ^il suffit de disposer devant les fils du couple ^{un écran en}

forme de croix, ^{dont les bras} c, c, c, c, les masquent ^{en laissant}

seule la soudure découverte. C’est en effet à l’échauffement d’une

longueur variable des fils du couple qu’il faut attribuer le fait que je

viens de signaler.

Pour éviter que les mesures ne dépendent ^de la distance du corps

rayonnant, qui ^{doit être mis au} point, ^on dispose, ci ^{une distance} fixe

102

de la soudure, ^un diaphragme ^tel qu’il masque déjà légèrement ^les

bords de l’objectif pour le plus long tirage qu’on doit donner à la lunette.

Mesure clu rayonnement

^{Les mesures ont été faites}

en lumière monochromatique ^verte, qui représente bien, d’après

M. Crova, la moyenne des radiations lumineuses (O!J.,4 ^à qui ⁱ

constituent le spectre ^lumineux.

’

J’aurais _pu employer pour ^ces mesures un spectre-photomètre ;

mais les nombreux milieux interposés ^{entre 1’oeil et la source lumi-}

neuse, la présence de la fente étroite du spectroscope, ^{et surtout}

l’étalement du spectre affaiblissent tellement l’intensité de la lumière que les mesures ne pourraient ^commencer qu’à ^une température ^très

élevée.

La méthode que j’ai employée ^{est très} simple ^{et ne nécessite}

aucun appareil ^{coûteux. On mesure, en armant} l’oeil d’un écran coloré convenable (’), l’intensité lumineuse d’une lampe ^{à incan-}

descence à différents régimes; ^{comme cette} lampe ^n’est jamais

elle reprend ^très exactement le même éclat pour le ^même

wattage. Connaissant la surface du filament (2), ^{il est} possible ^de

calculer le nombre de carcels par centimètre ^carré que rayonne le fil à chaque régime électrique.

Fm. 4.

La lampe ^{étant ainsi} étalonnée, ^{si l’on} produit ^{dans le} plan ^{du fila-}

ment l’image réelle du corps rayonnant, ^{il sera} facile, ^{en examinant}

cette image ^sur laquelle ^se découpe ^le fil, ^{de faire} disparaitre ^ce

(1) Cet écran est obtenu _{par la} superposition ^{de deux verres} verts, ^{l’un ordi-} naire, l’autre à base d’urane; il laisse passer

bande très étroite, 0~,~6.

(2) ^Par

reproduction photographique ^et

prenant ^des précautions pour

se

mettre à l’abri des phénomènes d’irradiation.

103 dernier en agissant ^sur le rhéostat de réglage. ^{A ce moment, l’éclat}

du charbon de la lampe ^{sera le même} que celui du corps chaud pour la longueur d’onde que laisse passer l’écran absorbant placé ^devant

l’oeil.

La lig. 4 ^{donne le} montage ^de l’expérience ; le corps rayonnant

est ici le petit ^four électrique ^décrit précédemment; le rhéostat B est constitué par ^un petit bac d’accumulateur renfermant de l’eau acidulée sulfurique; l’ajustement photométrique ^{s’obtient très facile-}

ment en faisant varier la distance des deux électrodes a et a’. Il est nécessaire de faire subir une petite correction à ces résultats, ^{car les}

rayons du corps chaud traversent deux surfaces vitreuses de plus que

ceux qui proviennent ^{de la} lampe.

Cette méthode est très sensible et m’a fourni d’excellents résul-

tats ; je ^me suis servi de variantes de ce dispositif ^dans plusieurs

autres parties accessoires de ^ce travail, qui ^ne peuvent ^trouver place

ici.

Résultats

Les mesures en chaleur et en lumière m’ont permis ^de vérifier, ^{entre 900° et 1} 5000, ^la concordance abso- lue des lois de Stefan et de Wien. La source rayonnante ^{était le} four électrique ^à résistance de platine.

La première loi, ^{R = a} (T

t’~), s’applique ^au rayonnement ^calo-

rifique ; elle donne la valeur de ce rayonnement ^{R en} fonction des

températures absolues T ^{et t} du corps ^noir rayonnait ^{et de la sou-} dure thermo-électrique. ^Une extrapolation ^{de la} loi de Stefan m’a

permis ^{de mesurer la} température du cratère positif de l’arc élec-

trique(’); j’ai ^{trouvé ainsi 34901, résultat} qui m’a semblé indépen-

dant de la pureté ^{du charbon,} les matières étrangères ^{étant volatili-}

sées dans la ^zone plus ^froide qui ^{entoure ce cratère.}

!1-

J’ai fait une extrapolation analogue de la loi de Wien, ^R’

^Ke T ,

dans laquelle ^R’ est ^le rayonnement lumineux pour ^une longueur

d’onde déterminée, ^{T la} température ^{absolue, K et K’ des constantes} dépendant ^{de la} longueur d’onde choisie et des conditions de l’expé- rience ; ^{e est la base des} logarithmes népériens.

J’ai ainsi trouvé, pour l’arc, ^~8i0° (a) ; ^cette divergence ^{doit être}

attribuée à ce que le charbon, ^{à cette} température, ^ne fonctionne plus

comme un corps parfaitement ^noir.

. (1) ^C. R., 28 avril 1902.

’-

(2) ^C. R., 26 mai 1902.

104

Les autres corps noirs étudiés

charbon, ^{corindon et} oxyde ^de

chrome

satisfont bien à la loi de Stefan ; cependant, le coefficient a de la formule a été de 8 0/0 ^environ plus élevé; ^ceci s’explique par

une erreur systématique ^{sur la mesure de la} température. ^{Dans le}

cas du four électrique, ^la température ^de la surface rayonnante ^est

bien celle indiquée ^{par le} couple ; ^{il n’en est} plus ^de même pour les

oxydes, ^{dont la} surface, directement frappée par la flamme, ^{est à une} température supérieure ^{de 50° environ à celle du centre mesurée}

par ^le couple. ^{Cette erreur de ~0° sur} 15001, ^soit 3,3 0/0, ^{donne des} divergences ^{notables sur le} rayonnement calorifique, ^{et encore} plus

sur le rayonnement ^{lumineux. Au} voisinage ^de 15001, ^{ce dernier} croît sensiblement, pour les corps noirs, ^{comme la 15"} puissance ^de

la température ^absolue.

Cette _remarque montre tout le parti qu’on pourra tirer de ^ces lois pour la déterlnination de températures inaccessibles par les procédés ordinaires, une erreur sur le rayonnement n’entraînant que des

divergences ^très faibles du facteur à mesurer.

On peut représenter graphiquement ^{et très} simplement ^{les résul-}

tats obtenus pour le rayonnement calorifique, ^en portant ^{en abscisses}

les températures ^{absolues et en ordonnées les} logarithmes ^{du rayon-}

nement. Les corps qui ^{suivent une loi en} R .- a T~ donnent évidem-

ment des droites.

On peut ^trouver également ^une représentation ^{de ce} genre pour le rayonnement lumineux, ^{si l’on} adopte la formule de ’Vien. Il suffit

en effet de porter ^en abscisses l’inverse de la température ^absolue

et en ordonnées le logarithme ^du rayonnement pour ^{retrouver une} droite.

Ces modes de représentation graphique ^ont l’avantage ^{de montrer}

immédiatement les points singuliers, ^{s’il s’en} trouve, ^{mettant ainsi}

en évidence des variations d’état moléculaire des oxydes ^chauffés.

Tels sont : la magnésie, l’oxyde ^de thorium, de zirconium. Pour d’autres oxydes, ^au contraire, ^{on a affaire à} des courbes présentant quelquefois ^des points d’inflexion, qui ^montrent que les formules

précédentes ^sont impuissantes ^à représenter ^le phénomène.

Mais je ^{veux attirer} plus particulièrement l’attention sur l’influence considérable exercée par la ^nature de la flamme sur la grandeur ^du rayonnement. ^{A une même} température, ^le rayonnement de certains

oxydes variera du simple ^{au double,} suivant le réglage du chalumeau.

A la même température ^{de 1200°,} par exemple, ^{on trouvera avec}

105

l’oxyde de thorium et celui de cérium les résultats suivants pour ^le

rayonnement calorinque :

Des résultats du même genre ^sont observables en lumière, ^bien qu’étant quelquefois ^{en sens} contraire des précédents. Ainsi,

à 1000% l’oxyde ^de cérium rayonne ^{en flamme} oxydante 0,0105 ^car- cel _par centimètre carré et en flamme réductrice 0,003 ^seulement.

De même le mélange ^{Auer à ~.300°} rayonne ^en chaleur :

En lumière, ^{et à la même} température, ^{on trouve :}

Le rapport ^{entre les} rayonnements ^{lumineux et} calorifique ^de chaque oxyde ^à uine ^même température donne le rendement optique

à la température considérée; ^{il met en} évidence le choix heureux du mélange d’oxydes ^{servant à} la fabrication des manchons indus- triels.

,

Essai de théorie des 1nanchons incandescents.

Parmi tous les corps étudiés, l’oxyde ^{de cérium est celui} qui présente ^le plus grand

rayonnement calorifique ; ^{à 1200’),} la déviation du galvanomètre qui

mesure ce rayonnement ^{était de 404} millimètres, lorsque l’oxyde ^de chrome, qui fonctionne à la façon d’un corps noir, ^ne donnait que 33~ millimètres.

Après m’être bien assuré de ce résultat, ^en répétant ^cette expé-

rience sur un cylindre ^{de cérite à demi recouvert} d’oxyde ^de chrome, j’ai ^cru pouvoir l’expliquer par les propriétés condensantes de la

cérite, qui ^fait exploser ^un mélange détonant, ^{à la} façon ^{de la mousse}

de platine.

Il suffit que la température de la surface ne soit pas ^{tout à} fait uniforme pour que la ^mesure du rayonnement soit faussée. Il est

facile, ^en effet, ^de comprendre que ^le couple, placé ^{au centre du}

cylindre, ^{donne la} température moyenne de ^ce dernier ; ^{mais on n’est}

plus ^{en droit de} prendre des moyennes, ^{en ce} qui ^concerne le rayon-

nement représenté par ^la quatrième puissance ^{de la} température

106

absolue. C’est cependant ^ce que fait la lunette. Ce point ^{admis, il}

reste à expliquer pourquoi ^ce corps, dont la couleur ^est d’un blanc

jaunâtre ^à froid, présente ^{un tel} pouvoir ^{émissif à haute} tempé ra-

ture.

J’ai pensé qu’il présentait peut-être ^un phénomène analogue ^à l’oxyde ^{de zinc,} qui, ^{on le} sait, prend ^{une teinte} jaune ^{vers 4000. S’il}

en est ainsi, ^{et si} l’oxyde de cérium devient noir à haute tempéra-

ture, ^{il ne} doit plus diffuser, ^comme il le fait à froid, ^les rayons lumi-

neux qui viennent le frapper.

L’expérience ^{a été} faite de la façon suivante : Sur un manchon

préparé ^{avec de} l’oxyde ^{de cérium} seul, ^{on fait} tomber, ^au moyen d’une lentille, l’image ^{de l’arc} électrique ; ^on photographie ^{le man-} chon, qui ^{sert ainsi d’écran} pour l’image ^{de l’auc.}

L’expérience ^{est ensuite} recommencée tout à fait dans les mêmes

conditions, ^{mais le bec} supportant le manchon étant allumé. On remarque que, ^{sur ce} second cliché, l’image ^{de l’arc est} beaucoup plus faible que dans la première expérience. ^{Le manchon, ne fournis-}

sant que des radiations de grande longueur ^d’onde, n’impressionne

pas la plaque 5).

Cette expérience ^{est très} instructive; ^{elle montre d’une} façon

indiscutable que la cérite ^en flamme réductrice (toujours ^réalisée

par les briîleurs ordinaires) ^{devient noire à haute} température.

107 D’ailleurs l’oxyde de cérium peut ^être remplacé par ^{une foule} de corps ^à grand pouvoir émissif; ^{on a} essayé, ^{dans ce but, le noir de} platine, l’oxyde d’argent, l’oxyde ^{de chrome, etc.,} qui ^{tous com-} muniquent ^à l’oxyde support de thorine les propriétés ^du mélange

Auer.

Reste à expliquer l’importance ^si grande ^des proportions ^{à obser-}

ver entre les deux oxydes.

L’oxyde de thorium seul n’éclaire pas, parce que ^son pouvoir

émissif en lumière est très faible : .°,225 ^carcel par centimètre carré à ~~.09°. Cependant, placé ^{dans la flamme, il} doit atteindre une

température ^très élevée, ^son pouvoir émissif pour la chaleur ^étant faible également: ^{à 1400°, le} rayonnement calorifique ^{ne donne} qu’une

déviation de 69 millimètres au galvanomètre. ^{Or la} température ^que prend ^un corps chauffé dans ^{une flan1n1e} dépend énormément de ce

pouvoir ^émissif.

L’oxyde de cérium seul ne peut ^non plus fournir de lumière, ^bien

que ^son pouvoir émissif soit bien plus grand que celui du thorium ;

son rayonnement calorifique ^{est, en effet,} si intense que l’apport ^de

chaleur de la flamme, ^limité par la température ^mème du gaz ^et

sa vitesse, ^ne peut ^{l’amener à un} équilibre thermique ^élevé.

A ~ ~00°, ^le rayonnement calorifique ^de l’oxyde ^{de cérium est} déjà représenté par 404, tandis que l’oxyde de thorium ne donne que 38 millimètres.

Ces remarques font immédiatement comprendre les rôles bien différents de l’oxyde support ^{et de} l’oxyde radiant. Les pouvoirs

émissifs calorifique ^et lumineux du premier ^sont négligeables ^{à côté}

de ceux du second. En y ajoutant le second oxyde, ^on lui donne les

qualités qui ^lui manquent : ^à chaque addition nouvelle d’oxyde

radiant correspond ^en quelque ^{sorte une} augmentation de la surface émissive du manchon (si ^nous négligeons ^le rayonnement propre du

premier oxyde) ; ^{mais il se} produit ^{aussi un} abaissement de la tem-

pérature du manchon. Les meilleures proportions ^sont celles pour

lesquelles ^le produit de la surface active du cérium par ^son pouvoir

émissif pour la longueur ^d’onde considérée est le plus grand.

Ceci montre que les proportions ^{doivent être} mo difiées suivant les applications, ^{et un} bec destiné aux usages photographiques

devra être moins chargé ^{en cérium} qu’un ^{bec servant à} l’éclairage

ordinaire.

La largeur des mailles et le diamètre des fils du manchon jouent

108

aussi un grand ^{rôle, en} modifiant la vitesse du courant gazeux. Cc

facteur, ^{dont on semble ne} pas ^se préoccuper ^{assez, a en effet une} grande importance ^{sur la} température limite atteinte par le ^man- chon. Les ’ gaz présentent ^{une certaine} viscosité, ^et la convection

sera d’autant plus active, ^et par conséquent ^la température plus ^éle- vée, que les mailles ^seront plus larges ^{et les fils} plus fins. On aug- menterait très certainement le rendement des manchons, qui ^est

d’ailleurs déjà ^très satisfaisant, ^en s’écartant du modèle courant dans le sens indiqué. ^On pourrait ^{à ce moment} augmenter ^un peu la dose de cérium. Mais les exigences ^{de la} pratique ^sont multiples,

et il faut faire intervenir aussi les qualités de résistance mécanique incompatibles ^{avec des fils} trop ^fins.

INFLUENCE DE LA VITESSE DE CHARGE D’UN EXCITATEUR SUR L’ALLONGEMENT DE SA DISTANCE EXPLOSIVE PAR LES RAYONS ULTRA-VIOLETS;

Par M. R. SWYNGEDAUW (1).

J’ai annoncé antérieurement (2) que la lumière ultra-violette allonge

la distance explosive d’un excitateur beaucoup plus ^{dans une} charge rapide que dans ^une charge ^lente.

J’énonçais ^{ce fait en} disant que ^la lumière ultra-violette abaisse les potentiels explosifs dynamiqucs beaucoup plus que les poten- tiels explosifs statiques ; ^{cette loi se trouvait} parfois ^{en défaut.}

Pour me rendre compte ^{de ces} contradictions, je ^{fus amené} après quelques tâtonnements à attribuer cette différence d’action à une

différence de vitesse de charge de l’excitateur. En effet, par défini-

tion, ^la charge dynamique ^est rapide, ^le potentiel ^{varie très} rapide-

ment, ^la charge statique ^est lente, ^le potentiel varie lentement. Le caractère fondamental qui distingue ^les deux modes de charges

d 1. d

d

1 dV

est donc la vitesse de variation du potentiel di-

p _dt

Si, ^d’autre part, ^on considère que l’action des rayons ultra-violets

se fait sentir en un temps notablement plus ^court que la décharge employée, ^{on est conduit à énoncer la} proposition suivante :

(1) Communication faite à la Société fi°ancaise ^de Physidue : Séance du 22

vembre 1902.

(2) ^C. R., ²⁰ janvier ^1896.