Étude spectrométrique du rayonnement γ de As76

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Submitted on 1 Jan 1951

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Étude spectrométrique du rayonnement γ de As76

P. Hubert

To cite this version:

823.

LETTRES

AUX

_ÉDITEURS

SUR

L’BMPLOI DES

_THERMISTORS

Par Y.

DOUCET,

Maître de

Conférences

à

_Dijon.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM. TOME

12,

OCTOBRE

_1951,

On sait toute la difficulté

_qu’il

_y a à mesurer, avec des thermomètres à résistance de

_platine

des

diffé-rences de

_température

à io-4 ou même 10-5

_degré

près.

Se référant à la littérature

américaine,

on pour-rait penser que ces difficultés

_{disparaissent}

avec

l’emploi

des thermistors.

_{Depuis quelque temps,}

on en

trouve de nombreux modèles sur les marchés

fran-çais

et

_anglais.

Certains

_types

seulement ont des

caractéristiques

stables et ne

_présentent

_{pas, à}

_l’usage,

de

_phénomène

de vieillissement.

I. Les meilleurs avec

lesquels

nous avons

expéri-menté sont _{du genre} « sonde » ou « F ». C’est une

_perle

logée

dans l’extrémité même d’un tube de verre vide d’air. Ils sont directement

immergés

dans un

_mélange

à oo, dans des

_eutectiques

et aussi dans des solutions de KCI dans l’eau. La fixité de

_température

est

assurée à

_{degré près (contrôle}

par

thermocouple

d’une centaine

_{d’éléments),}

_par

_l’usage

de

_récipients

adiabatiques

et d’une

_{agitation convenable.}

Les

-résistances sont mesurées au

_pont

en courant continu. On trouve _{alors que} la

_précision

de la

mesurés

est

limitée par des variations

_brusques

et

_sporadiques

qui,

pour le modèle le

plus

stable,

sont de l’ordre

de -!-

_{o, 5}

Q _{pour des résistances}

_{de 7}

ooo à o ooo Q.

Cette ’précision

est insuffisante en

thermométrie :

le coefficient de

température

de ce modèle est ce =

_0,0302.

On ce

_qui

donne dT = ±

0,002. Dans

l’intervalle de

_{température envisagé,}

un bon thermo-mètre Roberteau donnerait mieux.

II. Le tracé de la courbe

_log

_{n’est pas} linéaire comme le

_voudrait

la théorie. La condition

thermodynamique

d’équilibre électronique

dans un cristal semi-conducteur est le minimum de la fonc-tion F

_énergie

libre.

Nijboer

[1]

a calculé F. Il arrive

b

à une

_expression

de la forme R = A T a

eT,

où

A, a, b

sont des constantes

_{indépendantes}

de T. Aux

tempé-b

ratures utilisées

ci-dessus,

a serait nul. Il reste R = Ae T.

Les

_hypothèses

du calcul ne sont vraisemblablement pas

remplies

pour le thermistor en

_{expérience puisque,}

W ’ême dans le

_petit

intervalle

étudié,

des

_divergences

se manifestent.

L’équation

de

la droite

« _{moyenne »} est

mais les résultats sont

_beaqcoup

mieux

_{représentés}

si l’on

décale

l’échelle des abscisses en écrivant

Des _{mesures sont}

_entreprises

dans un intervalle de

température beaucoup plus large.

III. Le

thermistor

se

_prête

_{admirablement}

bien

à

la

_régulation

d’un thermostat. La

variation

de

tempé-rature _{provoque le}

_{déséquilibre}

d’un

_{pont alimenté}

par

le secteur à _{5o p. Le} courant

_amplifié

commande, à l’aide d’un

_thyratron,

le circuit de

_chauffage

du

ther-mostat. On obtient ainsi une

_régulation

continue

exempte

des oscillations inhérentes aux

_systèmes

_par

relais.

Un

collaborateur,

P.

Chauchefoin,

a réalisé un

montage

inspiré

de

Vodden

[2]

pour le

montage

du

thyratron

et de R. Aumont

_[3]

pour

l’amplificateur

et

le

_pont

de

_déphasage.

Toutes

_précautions

étant

_prises

pour éliminer les influences

perturbatrices,

on arrive à maintenir la

_température

d’un bain au

_voisinage

de 3oo à une

_{précision qui}

n’est limitée que par l’insta-bilité du

_thermistor,

soit

En

calorimétrie

adiabatique,

il est nécessaire de

régler

deux enceintes à la même

_{température.}

Le

montage

avec deux thermistors dans deux

_branches

du

_pont

de mesures doit résoudre le

_problème.

Des

essais sont en cours à ce

_sujet.

[1]

NIJBOER. _- Proc. _{Phys. Soc., I939,} 51, 575.

[2]

VODDEN. 2014 J. Soc. Ch., I, I950, 69, 5I.

[3]

AUMONT, Rev. _gén.

_Électr.,

_I950, 59, I75.

Manuscrit reçu le 9 août _{195 1.}

ÉTUDE

SPECTROMÉTRIQUE

DU

RAYONNEMENT

03B3 DE

As76

Par P.

HUBERT,

Attaché de Recherches au C. N. R.

_S.

Le nuclide AS76

qui

se

_désintègre

_par

_{émission p}

avec une

_période

de

_26,7

_h, a

_déjà

fait

_l’objet

de

nombreux travaux dont on trouvera les références dans les articles

_[1]

de A. Mitchell et

_[2]

de Mmes N.

Marty,

J.

Laberrigue

et H.

_Langevin.

Les résultats obtenus

_{jusqu’à présent}

_{n’étant pas}

parfaitement

concordants,

il m’a paru intéressant de

reprendre

l’étude du

_rayonnement

y

accompagnant

cette transformation. Ce travail a été effectué avec

le

_{spectromètre}

à lentille

_magnétique

dont

_{j’ai indiqué}

les

_{principales caractéristiques}

dans une lettre

précé-dente

_[3].

Les sources

_utilisées,

d’une intensité de l’ordre

de h mc, étaient fournis par les services

du,

C. E. A.

La,

_figure

i

_représente

le

_spectre

obtenu avec un radiateur, de cuivre. On y

distingue quatre

distri-butions

_{caractéristiques}

dont les limites sont

indi-quées

par des flèches. Seul le

rayonnement

le

_plus

mou donne un effet

_{photoélectrique}

notable

_signalé

par une raie

_élargie.

La

_présence

de cette raie a pour

824

résultat de masquer la distribution d’électrons

Compton

due au

_rayonnement

y2. ,

La

_figure

2

_représente

le

_spectre

obtenu en

_plaçant

sur la

_capsule

de cuivre une

_pastille

de

_plomb

de

d’épaisseur (courbe a)

ou de ioo _li

_{(courbe b).}

On

dis-tingue

six

_{pics correspondant}

à l’effet

_{photoélectrique}

Fig. 2.

dans le

_plomb

de

_cinq

_{rayons y} différents. Le 3e

_pic

y2 L est attribué à la conversion sur la couche L d’un

rayonnement

y dont la raie de conversion K est

confondue avec _Y1L. Ce fait a été établi en

_utilisant,

à la

place

du

_plomb,

des matériaux différents comme

l’or et l’uranium.

La décroissance de toutes ces raies a été contrôlée

et trouvée conforme à la valeur attendue. Les

prin-cipaux renseignements

sont

_consignés

dans le tableau ci-dessous :

Les valeurs

_précises

des

_énergies

ont été obtenues

(sauf

pour la raie nD 4

_trop

_peu

_intense)

en utilisant

comme radiateur une feuille d’or

_{de 7}

mg : cm2 afin de réduire les corrections dues à

_{l’épaisseur.}

On remarquera l’absence du

rayonnement

y

de _1,7 ou

_1,8

MeV

signalé

par

plusieurs

auteurs.

En

_fait,

_l’aspect

étalé de la distribution

Compton

attribuée à _y5

_suggérerait

assez bien l’existence d’un

rayonnement

possédant

cette

_énergie

et d’une inten-sité voisine de celle de y5 ; la distribution

Compton

observée serait alors la somme des deux. Cette

hypo-thèse a été

rejetée,

car il n’a été

possible

dans aucun cas de voir la raie

_{photoélectriqu.e correspondante.}

En

outre,

l’intensité relative de _{y5 calculée par effet}

Compton

aurait alors été

trop

forte par

rapport

à celle calculée par effet

photoélectrique.

On voit

_que

c’est

_plutôt

le contraire

_qui

se

_produit.

La

_présence

de ces

_cinq

raies

_permet

de

_suggérer,

pour la

désintégration

de

AS76,

le schéma

ci-dessous,

qui

est assez voisin de celui

proposé

par N.

Marty

[2]

à la suite d’une étude sur la forme du

_{spectre p}

et sur

sa

_{décomposition}

en droites de Fermi.

Ce travail a été

effectué

_grâce

à une bourse du C. N. R. S., sous la direction de M. le Professeur

F. Joliot. ’

[1] MITCHELL A. C. G. - Rev. Mod.

Phys., I950, 22, 32.

[2]

MARTY _N., LABERRIGUE J. et LANGEVIN H. - C. R.

Acad. Sc., I949, 228, I722.

[3]

HUBERT P. - J.

Physique

Rad., I950, 12, 763.

Manuscrit reçu le 5 juillet 1951.

MESURE RAPIDE DES COEFFICIENTS

D’ÉCHANGE

DANS LES

_LIQUIDES

BOUILLANTS Par L. WEIL.

Pour déterminer le coefficient

_d’échange

ce

= P/03B8,

P étant la

_puissance

_{cédée par unité de surface d’un} élément de 03B8°

_plus

chaud _que le

_liquidé,

on

_;fait,

en

_général,

des

_expériences

successives

avec diverses valeurs de 0.

P

_peut

être fourni

électriquement

à l’élément

chauffant,

mais,

tout au moins dans le cas de fils

_[1],

on ne

_peut

alors

_dépasser

un écart

6m,

où

apparaît

la

caléfaction.

Nous avons donc

utilisé,

pour fournir

l’énergie

Ps dt la variation mcp d6 de la chaleur totale de

l’élément,

de masse m et de surface s, se

refroidis-sant de dO. On a donc