LANGLEY. — The selective absorption of solar energy (Absorption sélective de l'énergie solaire); American Journal of Science, vol. XXV, mars 1883

HAL Id: jpa-00238119

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00238119

Submitted on 1 Jan 1883

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

LANGLEY. - The selective absorption of solar energy (Absorption sélective de l’énergie solaire); American

Journal of Science, vol. XXV, mars 1883

Ch. Claverie

To cite this version:

Ch. Claverie. LANGLEY. - The selective absorption of solar energy (Absorption sélective de l’énergie

solaire); American Journal of Science, vol. XXV, mars 1883. J. Phys. Theor. Appl., 1883, 2 (1),

pp.371-374. �10.1051/jphystap:018830020037101�. �jpa-00238119�

371 La

première

colonne renferme la

désignation

^{des raies} spec-

trales ;

la seconde les

longueurs

^d’onde

correspondantes,

^telles

qu’elles

^{ont été}

publiées

par

Àngstrôiii,

par ~1. Mascart ^et par M.

Cornu;

^la

troisième,

^les

longueurs

d’onde des raies 17 ^à 26 du

cadmium, corrigées d’après

des indications encore inédites de M. Cornu

( 1 );

^les

quatre suivantes,

les valeurs de l’indice de ré- fraction.

LANGLEY. 2014 The selective absorption of solar energy (Absorption sélective de

l’énergie solaire); American Journal of ^{Science, vol.} XXV, ^{mars 1883.}

Le Journal de

Physique

^{a donné}

(2) l’analyse

^{de la}

partie

^{de ce}

Mémoire

publiée

par les Annales de Chimie et de

d’hysic~z~e,

^re-

lative à la distribution de

l’énergie

^{dans le}

spectre

^{normal et à}

son

absorption

^{par notre}

atmosphère.

^Ces

premiers

^résultats

avaient été obtenus ^en amenant le fil du bolomètre successive-

ment dans les différentes

parties

^du

spectre

^{d’un réseau.}

Mais,

^à

cause de la

superposition partielle

^des

spectres

^{de divers}

ordres,

cette

façon d’opérer

^ne

permet

pas d’étudier les

parties

^du

spectre

de diffraction dont la

longueur

^{~’ d’onde}

dépasse

^{~ 1 tL}

^{_-_. I mm}

1000^-

De nouvelles observations ont été faites ^sur le

spectre prisma- tique

^{au sommet dumont}

ivhitney,

^{dans la} Californie

méridionale,

à une altitude de 13 ooo

pieds ;

^{elles ont fait} reconnaître ^une exten-

sion

imprévue

^du

spectre

^dans

l’infra-rouge.

^Les

perfectionnements apportés

^aux

appareils

^et

l’expérience acquise

^ont

permis

^{de re-}

trouver à l’Observatoire

d’Allegheny

^les résultats de

l’expédition

^du

mont

Whitney.

^On

opérait

de la manière suivante : les rayons solaires étaient

envoyés

par ^un héliostat de Foucault à travers une ouverture

pratiquée

^{dans le mur} nord de l’Observatoire sur une

fente verticale. Les rayons, rendus

parallèles

par ^un collimateur de

~°B5o

^de

foyer,

traversaient ^un

prisme ^fait,

^{comme le}

collimateur,

d’une sorte de

flintégalement transparent

pour ^toutes les radiations

( 1 ) ^Voir Archives; ^t. VIII, p. 122; 1882.

( 2) ^Voir p. 233.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018830020037101

372

invisibles, et tombaient s ur un miroir sphéric~ue deom,g8 de foyer.

^On

avait dans le

plan

^{focal de ce miroir un}

spectre

pur ayant ^{t une} étendue de

640mm

^{entre les raies A et H.} On amenait successivement les différentes

parties

^{de ce}

spectre

^sur le fil du bolomètre

qui

^{était en}

platine

^{et avait}

I5

mm^de

^diamètre,

^et l’on notait les déviations de l’ai-

guille

^du

galvanomètre.

^{Les résultats} obtenus furent

représentés graphiquement

par deux courbes dont les ordonnées ^sont propor- tionnelles aux

énergies ^mesurées,

^{les abscisses de la}

première

^étant

les déviations minima du

prisme ( fzy. i),

celles de la seconde les Fig. ^i.

longueurs

^d’ondes

(~g’. 2~.

Les aires des deux courbes

comprises

entre les ordonnées

qui correspondent

^{aux mêmes}

longueurs

^d’onde

sont

égales,

par suite les aires totales le sont aussi. On a ainsi la distribution de

l’énergie

^{dans le}

spectre prismatique

^{et dans le}

spectre

normal. Le

spectre prismatique

^{est très dilaté vers le vio-}

let et resserré vers le rouge ; mais

l’énergje

^{de la}

partie

ultra-violette

est

insignifiante,

l’aire de la courbe au-dessus de la

longueur

^d’onde

1=

o~1,3

^{est au}

plus

le centième de l’aire au-dessous de X ⁼

ofL,7’

373 L’étude de ces courbes conduit aux conclusions suivantes : 10

L’énergie

maximum dans le

spectre

^{normal est} au-dessus du rouge ^et

placée

^{vers le}

jaune.

^La

position

^{de ce} maximum varie ^au niveau de la mer avec la hauteur du

Soleil;

^{elle est vers}

ou,55

par

un ciel clair ^à

midi,

^{et vers}

o!1-, 65

^un peu ^avant le coucher du So- leil.

2° En

comparant

^ces ordonnées pour différentes hauteurs du

Soleil,

^{on constate une énorme}

absorption

^{croissant vers l’ultra-}

violet,

diminuan t vers

l’infra-rouge.

^{On trouve bien dans les}

régions infra-rouges

^de

grandes

^bandes

d’absorption ; ^mais,

^{à ces}

exceptions près

^{et d’une}

^façon générale, l’absorption

^{dans tout le}

^spectre

^vi-

sible ^ou invisible semble obéir à une loi

simple

^{et décroître}

lorsque

la

longueur

^{d’onde croît.}

3° A l’aide des coefficients de

transmission,

^on

peut

^{tracer la} courbe de

l’énergie

solaire dans le

spectre

^{normal avant}

l’absorp-

tion par ^notre

atmosphère.

Le maximum se trouve vers la

longueur

d’onde À ==

otl,5,

c’est-à-dire

plutôt

^{dans le vert} que dans le

jaune,

et le Soleil vu en dehors de notre

atmosphère

^{aurait une teinte}

hleue.

4°

^En

comparant

^les aires des deux courbes en dehors de notre

atmosphère

^{et au niveau de la mer et} déterminant la valeur ab- solue de cette dernière à l’aide d’un actinomètre de M. Violle ou de M.

Crova,

^on peut obtenir la constante solaire. Pouillet avait trouvé

1cal, 7

pour la

quantité

de chaleur

envoyée pendant

^{une minute sur}

de surface

placé

^à la limite

supérieure

^de

l’atmosphère ;

M. Violle ^a trouvé

2cal,5.

^M.

Langley

pense que cette constante est au moins de

2 cal, 84

^{et est à}

peine

inférieure à 3.

5° Le bolomètre montre de la chaleur dans l’ultra-violet et des

changements

^de

température

dans les raies de Fraunhofer. Il ^en

, résulte que

l’énergie

d’une radiation

quelconque peut

^{se manifester}

comme

chaleur,

^{lumière ou action}

chimique,

^{selon la nature absor-}

bante du milieu

qui

^la

reçoit.

60 La

région infra-rouge

^s’étend

beaucoup plus

^loin

qu’on

^ne

l’avait cru. M. Mouton avait

déjà

^{étendu la} limite inférieure du

spectre jusqu’à

^la

longueur

^d’onde

~c~,14.

^M.

Langley

l’a reculée

j usqu’à

3!B L’aire de la courbe

correspondant

^aux radiations infra- rouges ^{est à} peu

près les -1

^de l’aire totale et

l’énergie

^lumineuse

374

n’est que

les -1

^de

l’énergie

^{obscure. Ce}

rapport

^serait

plus grand

en dehors de notre

atmosphère, puisque l’absorption

^augmente

quand

^la

longueur

d’onde diminue. CH. CLAVERIE

A. VERNON-HARCOURT. 2014 On an instrument for correcting gaseous volume (Sur ^un instrument pour la correction des volumes gazeux). Proceedings of the Royal Society, ^volume XXXIV, ^n° 221, p. ^166.

Cet instrument fait

connaître,

_par ^une

simple lecture, quel ^{est, à}

la

température

^{et sous la}

pression actuelles,

levolume d’une masse

d’air saturé

d’humidité, capable d’occuper

l’unité de volume dans les conditions

normales,

^{si on} la desséchait. On pourra donc ^ra-

mener aux conditions normales ^un volume

quelconque

^{de gaz}

humide en divisant ce volume par l’indication de l’instrument.

L’appareil

^se compose de deux tubes de ^verre

verticaux,

^dont

l’un est ouvert dans l’air à sa

partie supérieure,

tandis que J’autre

se terinine pah ^un réservoir fermé contenant un peu d’eau ^{et une}

masse d’air

qui

occupe l’unité de volume dans les conditions normales. Le second tube

porte

^une

graduation qui

^{fai t connaître}

le volume de la

partie supérieure

^{de ce}

^tube,

^{y y}

compris

^{le réser-}

voir. Les deux tubes sont reliés par le bas ^et

communiquent

^avec

un

petit cylindre

^{contenant du mercure. Ce}

cylindre

^{est fermé}

par ^une peau

qu’on peut

presser ^au moyen d’une vis. On fait ainsi

monter le mercure dans les deux

branches,

^{et on l’améne à}

pré-

senter le méme niveau de

part

^et d’autre. Il ne reste

plus du’à

^lire

le résultat. ^-

L’auteur donne à son instrument le nom d’aérorthornètre.

FOUSSEREAU.

E. WIEDEMANN. 2014 Ueber die Volumenänderungen wasserhältiger ^{Salze beim}

Erwärmen und die dabei erfolgenden chemischen Umlagerungen (Changements

de volume des sels hydratés ^sous l’action de la chaleur; modifications chimi- ques correspondantes); ^Wied. Annalen der Physik, ^t. XVII, p. 561; ^1882.

La mesure des

changements

de volume des sels

permet parfois

de constater des modifications de

composition

^{ou de structure.}

Ces

changements

^{se mesurent dans un}

dilatomètre, composé

^d’une