Sur un nouveau rhéostat

HAL Id: jpa-00236923

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00236923

Submitted on 1 Jan 1874

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

Sur un nouveau rhéostat

M. Crova

To cite this version:

M. Crova. Sur un nouveau rhéostat. J. Phys. Theor. Appl., 1874, 3 (1), pp.124-134.

�10.1051/jphystap:018740030012400�. �jpa-00236923�

I24

SUR UN NOUVEAU

RHÉOSTAT;

PAR M. CROVA.

Il est forme de deux fils de

platiné

^teiidtis

parallèlement

^{à l’axe}

d ^un tube de verre AIL de 15 milimètres de diamètre intérieur ^en- viron. Ce tube

porte

^{,1 sa}

partie supérieure

^une

partie cylindrique

évasée AC dont la

capacité est

^a peu

près égale à

^{celle du tube de}

verre A H. III

ballon D,

^{de mciue}

capacité

que le tube

AB,

^{est relié}

. par ^un caoutcliouc au robinet de fer R fixé à la

partie

^inférieure

du

tnbe;

^{il est} mobile 1l’

long d’une

colonne

métallique parallèle

au

tube,

^au moyen ^{d’une B 1,} fixée al un curseur mobile.

Les fils de

platini’

^{sont iiBes à leur extrémité}

supérieure,

^{a deux}

pinces

^{d acier P}

qui

^se recourbent _pour entrer dans le tube AB et sont

supportées

par le

plateau

de caoutchouc durci C. A leur

partie

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018740030012400

inférieure, ils traversent deux trous

perces

^{dans une lame d’acier}

uxéc à 1 intérieur de la monturc h et sont arrêtés par de

petites

vis

après

^{avoir été} convenablement tendus.

Afin de

pouvoir

^{vérifier l’état dcs fils et les}

cllanger

au besoin, la monture B se fixe sur le robinet R au moyen d’un

épaulement

conique

serré par ^un collier à gorge.

Le courant entre par la borne _Ill, descend dans le fil de

gauche,

passe ^dans le mcrcure et remonte par le fil de droite pour sortir par la horlle ^n. Une

graduation gravée

^sur le tube AB donne immé- diatement la

longueur

^{de fil} parcourue par le ^courant.

Pour mesurer unc résistance on élève le ballon D au sommet de

sa course, de manière que les

pinces

^d’acier

plongent

^{dans le mer-}

cure. On établit alors

l’équilibre

^des

^circuits,

^le

galvanomètre

^étant

au zéro. On introduit dans l’un la résistance à mesurer, le rhéostat étant dans

l’autre,

^{et l’on abaisse le ballon D}

jusqu’à

^{ce cluc le}

^gal-

vanomètre revienne au zéro. Le double de la

longueur

^{lue sur le}

tube

représente

^le circuit du rhéostat.

Pour ^se servir à volonté d’un seul

fil,

^et pour

pouvoir

les étudier

séparément,

^on

peut

^encore faire passer le courant entre l’une des deux bornes _ni, n et la

borne p

^{fixée à la monturc} inférieure. On

peut

^ainsi s’assurer facilement si lcs deux fils ont même

résistance,

et au besoin dresser une table de leurs résistances en divers

points

de lcur

longueur.

Enfin on

peut

encore se servir du rhéostat en assemblant les deux fils cn section. Le courant entre par les deux bornes _nI, ⁿ réunies par ^un conducteur de résistance

négligeable,

^{et sort} par la borne inférieure p.

On

peut

^se servir ainsi de trois combinaisons

qui permettent

^de faire v arier la sensibilité de l’instrument.

A vantages

^{de ce rhéostat: 10 Les fils n’étant}

jamais touchés,

leur résistance ^se maintient

plus

^constante que dans les autres

rhéostats.

2° La correction de la

température

^{se fait avec} certitude. Pour

cela,

^on

remplit

^{le réservoir AC de}

pétrole

^bien

purifié,

^{ou de tout}

autre

liquide

^non

conducteur,

^{le mercure étant au sommet du tube}

A.

Quand

le niveau du mercure

s’abaisse,

^{les fils sont}

toujours

baignés

^{dans le}

liquide.

^{Il est}

essentiel, cependant,

^{de ne} pas laisser les fils

trop longtemps

^{en contact avcc le}

liquide,

^{car il}

pourrait

^se

faire à leur surface des

dépôts insolubles;

pour cela, des que la lecture de la résistance ^a été

faite,

^{on amène le mercure au SOlliniet}

du

tube,

^{on ferme lc robinet}

R,

^{et l’on ramène le ballon au bas de}

sa course pour éviter que la

pression

^du mercure nc

fatigue

^le

caoutchouc. Un thermomètre r donne la

température

^{des fils.}

Dans le cas où l’on

n’emploierait

que de très-faibles courants, ^on pourra

quelquefois

^sc

dispenser

^de

remplir

le réservoir AC. Le thermomètre donnera très-sensiblement la

température

^{des fils.}

Au moyen d’un étalon de

résistance,

^on déterminera la valeur de la

graduation

^{en unités} mercurielles ou en olmns. Dans mon

rhéostat, qui

^{a été construit en}

1872

par 31.

Ducretet,

^{le diamètre}

du fil de

platine

^{est de}

0m,135.

La valeur de i mètre de fil est, ^{en unités} mercurielles à zéro :

m

5,743,

les deux fils étant associés en section;

11, 486,

^{avec un fil 1}

pris isolément;

22,972, les deux fils étant associés ^en tension.

Le tube

ayant

80 centimètres de

longueur,

^on

peut

^{donc mesurer} des résistances variant de zéro Ù I S mètres. Je ^me sers d’une caisse de résistance dont les bobines les

plus

^faibles

(10 mètres)

^sont

étalonnées avec le rhéostat. En associant au rliéostat les bobines

étalonnées,

^on pourra, de

proche

^en

prochc,

^{étalonner toute la}

série des bobincs et dresser une tablc de leur valeur à

zéro,

^ce

qui

est

généralement

nécessaire.

L’emploi

de la caisse de résistances et de ce rliéostat

permet

^donc d’évaluer avec certitude des résistances aussi

grandes

que l’on voudra.

Je mu

proposais

^{de ne faire connaître cet} instrument

qu’en

pu- bliant les résultats de mes

rcchercl1cs;

^{mais un nouveau}

rhéostat, qui

^{offre des}

points

^de ressemhlance avec le

mien, _ayant

^{été décrit}

tout récemment

(1)

par M.

Müller, j’ai

^cru nécessaire de faire connaître mon instrument

qui,

par la certitude de ^ses

indications,

pourra,

je l’espère,

^{rendre d’utiles services.}

(’ ) ^{Ueber eiti neups} Tangenten-Galvanometer ^{und ein} Rheochord. (MULLER, Pogg.

,4titi., ^t. CL, p. ^{oo ; nov.} 1873.)

AD. SEEBECK. - Ueber Schallbewegung ⁱⁿ gebogenen ^und verzweigtenRöhren (Sur ^la propagation ^{du son dans les} tuyaux ^{recourbés et} bifurqués;; ^{Annales de} Poggen- dorff, ^{t. CXLIX, p. 129;} 1873.

En

1866,

^31.

Quincke,

^de

^Berlin,

^{si connu par ses} intéressantes recherches

d’optique,

^{donna la}

description (Poggendorff’s

^Anna-

len,

^t.

CXXVIII)

^{de divers}

appareils

^{destinés à faire voir le}

phé-

noméne de l’interférence des _{sons ;} l’un d’eux avait la forme sui-

vante :

Il se

composait

^de deux tubes ABC et ADC

(fig. ⁱ⁾

^{en forme de}

^U, placés

^{bout à bout et} réunis par des caoutchoucs. En A et C sont sou-

Fig. ^i.

dées deux tubulures

latérales,

^{dont l’une AF est destiné à amener}

le son dans le tube

bif’urdué,

l’autre CG sert à l’audition.

Quand

^la

différence de

longueur

^des deux tubes ABC et ADC cst

égale

^a

-?

ou, en général, à (2n+1) L/2 étant

^la

longueur

^{d’onde du son em-}

ployé),

^{en C il} y ^a

interférence,

^et l’on n’ entenJ _prebqu-e

plus

^le

son

produit

^en

F,

^{si l’on}

emploie

^{un son}

pendulaire.

Depuis,

^M.

Künig

^a modifié heureusement ^twt

appareil;

^dans

celui

qu’il

^a

imaginé

^et

qui

^{est décrit dans Le}

^Journal,

^tome

^11,

page

188,

^on

peut

faire varicr d’une manière

progressive

^{la diilé-}

rence des

longueurs

^{des deux}

tubes,

^{et en outre} audition directe

est

remplacée

par l’action de l’ébranlement

communiqué

^{au tube CG}

sur une iiamme

manométrique.

M. Ad.

Secbeck, expérimentant

^{ai-ec ce tube de}

Quincke,

^constata

que diverses circonstances accessoires avaient une certaine in- iluence sur la réussite de

l’expérience;

^{souvent il se}

produisait

^un

affaiblissement du son, même

quand

les deux tubes avaient la même

longueur,

^en faisant varier seulement la

longueur

^{totale du}

système.

Il a examine isolément les diverses causes

qui pouvaient agir;

^il

a d abord cherché l’influence de la courbure des tubes ABC et ADC.

Pour

cela,

^{il a} fait, ihrer l’air renfermé dans ^un _gros tube de caout- chouc terminé

par deux

^{tubes de verre, dont l’un était fermé} par

un

piston mobile,

^{en sc servant d’un}

diapason placé

^{devant l’ou-}

verture de l’autre

tube;

^il

déplaçait

^le

piston jusqu’à

^ce que l’in- t(,l I,i t (lu son perçu par ^une

petite

^{tubulure latérale}

placée près

de l’ouverture fut uii

IniniuIUIl1;

^on

recommençait

^{en courbant}

plus

^{ou moins} lc tube de

caoutchouc,

^{et la}

position

^du

piston

^ne

devait t presque pas ^être modifiée pour ^{maintenir ce minimum.}

1B1. Seebeck conclut de cette

expérience qu’une

^courbure

progressive

n’a aucune influence sur le mode de vibration d’un tube

cylin- drique.

Il a

pris

ensuite deux tubes de _verre, terminés à un bout par des

sections,

^{inclinées à}

45 degrés

^{sur l’axe du}

tube;

^on

pouvait

^les

réunir de manière à former un seul tube

rectiligne,

^{ou bien un}

tube coudé a

angle droit;

^l’un des tubcs étant ouvert et l’autre fermé _par ^un

piston mobile,

^{il a reconnu} que, suivant la forme donnée au

tube,

^la

longueur

^d’onde

correspondant

^{au même son}

n’était pas la même; mais il n’a pas cherché ^à

analyser

^{le mode de}

communication du mouvement vibratoire de l’air du

premier

^tube

à cclui du tube

perpendiculaire,

ni l’irlflucncc

particulière

^{de la}

longueur

^de

chaque tube partiel.

^{31. Seebeck avoue, du reste,} que ^ses recherches sur ce

point

^sont

incomplètes,

^{il sc} propose

peut-être

d’y

revenir dans un autre travail,.

Arrivant au tube de

Quincke,

^il reconnaît que la courbure ne

peut

^{avoir aucune}

influence;

^il établit alors la théorie de cet appa- reil de la manière

suivante, qui

^ne

parait

pas ^être très-satisfaisante.

De A

partent

^deux système d’ondes dans deux directions oppo- sées; ^ces deux sternes se

rejoignent

^{en C avec une certaine dif-}

férence de

phase

^{due a} la différence des chemins parcourus; il en

résulte,

^en

général,

^{une variation}

périodique

de la densité en

C,

qui

donne naissance à l’ébranlement _{perçu par}

l’oreille; mais,

^ad-

met M.

Seebeck, chaque système

^d’onde

poursuit

^son chemin dans les dcux sens ^au delà de

C,

^et y revient ^{avec un} certain atlaiblis-

sement

après

avoir parcouru le tube total CDABC ou

CBADC,

^et

ainsi de suite

indéfiniment;

^{de la} sorte, la variation de densité

en C serait due à la

superposition

d’un nombre infini de mouv e- nients

vibratoires,

^{dont les}

amplitudes

^{suivent une}

progression géométrique décroissante,

^{et les}

phases

dînèrent de l’une à l’autre de la

longueur

^totale divisée par

â.;

^{l’auteur ne tient aucun}

compte

de l’influence que

pourraient

avoir les bifurcations

qui

^existent

en A et en C.

Le calcul de sommation est

analogue

^{à celui} que M.

Quct

^a

donné pour les

tuyaux

^sonores

rectilignes, quand

^{on veut tenir}

compte

des réflexions

multiples

^aux extrémités.

Soient a

sin 2T t/T

la densité

variable qui

^{existe en} C par suite de la

première

^onde

qui

^a parcouru

ABC;

p le coefficient d’afl’aiblis-

sement

après

que l’onde ^a parcouru le circuit

entier; (1

^{la diisé-}

rence de

longueur

^{entre AQC et ADC. La}

densité,

^{due u la}

première

onde

qui

^a parcouru

ADC,

^{sera b sin 2. T}

t-

^-

d/L).

^{Si S est, en outre,}

la

longueur

^{totale du}

circuit,

^{on arrive à la}

foi-mule,

pour la den- sité due à la coexistence de tous les mouvements

vibratoires,

A sera minimum et aura pour

valeur

a-b/1+p, si l’on a a la fois

et

ou bien

Ouaiid d

^{a cette}

valeur,

^{comme a et b sont} sensiblement

égaux,

A est presque

nul, quel

que ^soit

S,

^et par ^{suite cette}

quantité

^n’a

pas d’influence sensible sur

l’intensité

du son perçu; il n’en sera

plus

de même si d est assez

éloigné

de la valeur

qui produit

^l’in-

terferem e des _sons,

si,

par

exemple, d =

^o.

M. Seebeek a fait

quelques déterminations, qui

^ne

présentent

pas

une

grande

^{netteté; car il est}

difficile,

avee l’orcille

seule, cl’appré-

cier des variations peu considérables de l’intensité des sons perçus, dans des

expériences

successives. Il serait arrivé sans aucun doute u des résultats

plus

^{nets,B s’il avait c’u} recours aux flammes niaiio-

métriques

^{de M.}

^König;

^car il aurait pu ^mesurer directement

l’amplitude

^{du mouvement} yihratoire

communiqué

^{à la flamme.}

Il est du reste

facile, je crois,

^d’établir

plus simplement,

^sans

aucun calcul et aussi

rigoureusement,

la théorie du double tube de

Quincke:

^{ce tube} peut ^{être en effet} assimilé à un tube circulaire

en négligeant

^les deux tubulures AF

et CG,

^{comme l’a}

fait,

du reste, 31. Seebeek;

l’une, AF,

par l’ébranlement de l’air

qu’il reiifcrine,

et la réflexion

qui

^se

produit

^en

A,

doit avoir pour eflct de

produire

en A des condensations et des dilatations

successives;

^{dans le tube}

circulaire

ABCD,

^il doit donc y avoir ^{en ce}

point

^un

noeud, puisque

de

part

^et d’autre de A les mouvements vibratoires sont de sens con-

traires. La tubulure CG ne

peut qu’avoir

^{une faible}

influence, puis- cju’c.’llc

^est fermée par ^une membrane z son

extrémité,

^{soit celle du}

tytnpan,

^soit (elle d une

capsule manométrique;

^admettons

qu’elle

n’existe pas. En

situé

^{a une distance}

égale

₁

à S/2,

^il _a forcément

2 iiii autre

noeud, puisque

^les deux ondes

s’y rejoignent.

Si

donc S/2 =L/2,

^ou

_{S -}

^{on aura} con-llme deux tubes fermés à leurs

extrénlités, placés

^{bout à}

^bout,

^{et le son}

produit

^{en F sera}

renforcé par le tube

agissant

^comme

résonnateur;

^en

plaçant

^{la tu-}

bulure CG a un

noeud,

c’est-à-dire

en II,

^si

S = 1,

^{le son} perçu

sera

très-intense, puisque

^{en H} la variation de densité est maxima.

Si la tubulure C’est

placées

^{en un autre}

point,

^{le son} perçu ^sera moins intense, ^e! presque

nul,

^{si on la}

place

^{a un ventre, à une}

distance de A

égale à L/4. _Or,

dans ce cas, ^un des tubes AI3C

= L/4.

et l’autre

3L/4.

La différence des

chemins parcourus est donc L/2,

^ce

qui explique

^{d’unc autre manière le}

phénomène

de la non-percep- tion du suu : mais, en

réalité,

dans ^ce _cas, il doit y avoir un centre,

c’est-à-dire un mouvement vibratoire

très-énergique

^{dciant le}

tube

CG,

^mais

perpendiculaire

^{à sa}

direction,

^{et sans} variations de densités

(1) .

Si, au contraire, S/2= (2k+1) ^L/4,

^ou

bien S=(2k+1) L/2,

^le

tube ne renforce pas le son

produit

^en

F,

^les ondes réfléchie en

H,

contre la

paroi

^fictive

qui

y

existe,

^{étant en} discordance avec les ondes renée ni es en

A ;

^{le mouvement} y serait ^même

complétement nul,

^s’il

n’y

^{avait aucune}

perte

de force vive aux noeuds

qui

^sub-

sistent

toujours

^{forcément en A et en H.} On n’entendra donc

qu’un

son

faible, quelle

^{que soit la}

place

^{donnée à} la tubulure

C,

^{même si}

d n’est pas

égal

^{à L/2, résultat}

qui justifie complétement

^{toutes les}

observations faites par ^1B’1.

Seebeck,

^{et se trouve en} conformité avec sa formule .

A.

TERQUEM.

L. DUFOUR. - Recherches sur la réflexion de la chaleur solaire à la surface du lac Léman; Bulletin de la Société Vaudoise des Sciences naturelles, ^no 6U, ^t. XII, 1873.

Ce travail intéresse tout à la fois la

Physique

pure ^et la Météoro-

logie ;

^{mais nous nous} attacherons surtout à la méthode et aux

expé-

riences

qui

^{ont mis en} évidence le

degré

^de

précision qu’il

^com-

porte.

M. Dufour ^a

employé

les boules de

Gasparin, qui permettent

d’opérer rapidement

^cn

plein ^air,

^{et de}

faire,

^en peu de

temps,

^des observations successives à diiférentes stations. Des boules en

laiton,

de 10 centimètres de

diamètre, pesant

go grammes,

donnent,

^ainsi

que le montraien t

déjà

^les

expériences

^de

Gasparin,

^{des résultats}

qui

^{ne sont} pas inlluencés d’une manière sensible par le ^vent elles nuages .

En un

point,

diamétralement

opposé

^a l’ouverture _par

laquelle pénètre

^le

thermomètre,

^{est soudé un tube}

qui s’ajuste

^à l’extrémité convenablement taillée d’un

piquet.

Les thermomètres sont divisés en

cinquièmes

^de

degré.

^{Les boules}

(’ ) ^En réalité, l’interférence du ^son par l’appareil ^{de 1B1. Quincke ne serait} qu’appa-

rente, ^{du moins dans ce} cas, ^et l’expérience que l’on fait ainsi serait tout à fait ana-

logue ^{à celle} qui ^{consiste à} déterminer la position des nceuds et des ventres dans les tuyaux rectilignes, ^surtout quand ^{on a} recours aux flammes manométriques ^de M. K0153nig.

sont recouvertes d’une couche aussi uniforme que

possible

^{au noir}

de fumée mat.

Une

sphère

^A.

protégée

^{contre le}

rayonnement

^{direct et la cha-} leur

réiléchic,

^{donne la}

température

^de l’air. Une deuxième B

reçoit

seulement la chaleur réfléchie par 1 eau du lac. Une troisième C

reçoit

^{en outre} la chaleur directe du Soleil.

Les trois

sphères

^{sont fixées sur une même}

ligne perpendiculaire

à la direct’on du flux

solaire,

^{à une} distance de ¹ mètre à

1m,20

^les

unes des autres. Les

piquets

^ont

1 m, 80

^{de hauteur.}

En avant de la

sphère

^{B se trouv e}

placé

^un

piquet

^le

long duquel glisse

^une

planche carrée,

^de

40

centimètres de

côté, qu’on peut

^in- cliner

plus

^{ou moins à} l’horizon. On

dispose

^{cet écran} de manière à

intcrceptcr

la chaleur directe. Pour arrêter

complétement

^{le rayon-}

nement de la

planclic,

il suffit

d’y ajuster

^une feuille de carton

qui

en est

séparée

par ^unc distance de i centimètre.

Les thermomètres ^ont été

comparés

^{avant et}

après

leur introduc- tion dans les boules. Pour cette dernière

comparaison,

^{on a}

opéré

successivement dans une chambre

fermée,

^{dans un}

laboratoire,

^et

enfin à l’air

libre,

alors que l’air était calme et le ciel couvert.

Dans les deux

premiers

^{cas, les}

thermomètres, après

^correction

convenable,

^{ont tous donné la ménie}

température.

^{Dans le dernier}

cas, les ditlérences de

température

^{n’ont atteint}

qu’exceptionnelle-

ment, ^sous l’influence de

l’agitation

^de

l’air,

la valeur de

0°,4.

L’accord s’est maintenu au soleil _pour les deux boules B et C.

Les excès de

température t’ et

tfl des deux boules B et C sur la boule A sont

produits,

^le

premier,

par la réflexion du

lac,

^{le second}

par ^{cette même}

réflexion, augmentée

^{de la chaleur}

rayonnée

^direc-

tement pal’ ie Soleil.

En raison de raccord observé entre les deux boules B et C et de la valeur peu considérable des cxcès tl ^ct

tl/,

^on aurait pu, ^en appe- lant v’ ^et v" leurs vitesses de

refroidissement,

admettre la relation

v’/v"= = t’/t". Dès ^lors,

^en

^désignant

^par S la clalcur fournie par le

Soleil,

par R la

quantité

^de chaleur réfléchie par le

lac,

^{on aurait eu}

ce

qui

^aurait

permis

^de déterminer le

rapport R/S.

Mais 31. Dufour ^a voulu pousser la

précision plus ^loin,

^{et il a}

étudie le refroidissement des dcux boules dans des conditions aussi

identiques

que

possible, c’est-à-dirc,

^{le même}

jour,

^{dans la même}

installation,

^{et alors} que la

température

ambiante s’était conservée sans v ariation sensible. Les courbes

représentant

^ces observations, n’ont pas oflcrt de différences

appréciables.

Entre zéro et 15

degrés,

^{les excès de}

température

^{to et t, à des}

époques

^{o et} x, ^ont pu ^être reliés l’un

a l’autre,

d’une manière sa-

tisfaisante,

par la relation

Les constantes A et k varient avec les circonstances

ambiantes, l’agitation,

la densité de l’air et avec la

température initiale; mais,

dans les mêmes

circonstances,

^{elles sont} sensiblement les mêmes pour les ^deux boules.

La formule

(t) permet

de calculer la vitesse de refroidissement pour

chaque

^{excès de}

température

observé. Les différentes valeurs ainsi obtenues s’accordent d’une manière

remarquable

^{avec la for-}

mule de

Dulong

^{et Petit :}

dans

laquelle

^on

remplace

⁰ par la

température

que donne

A, ln

par

13161 a

par 110077, ^{et n} par

0,006.

^Les

pressions auxquelles

^{on a}

opéré

étaient voisines de

om,

720.

La formule

(2),

^calculée pour les trois valeurs de 0

égales

^à

5, 151

²³

degrés,

^donne sensiblement le même

rapport

^{entre les vitesses}

correspondant

^{à des}

températures t’ et t", comprises

^{entre zéro et}

15

degrés. ^Or,

^dans les différentes

expériences

^{de M.}

Dufour,

^les

valeurs de 0

étaient,

^en

général, comprises

^{entre i o et 20}

degrés,

et celles de t ne

dépassaient

pas 15

degrés.

^{La formule}

(2)

^{a donc}

permis

^{d’obtenir le}

rapport v’/v"

⁼

R/R+S.

A mesure que le Soleil

s’approche

^de

l’horizon,

^le

rapport R/S,

9 pour

une station

déterminée,

augmente; ^et

cependant

^{la couche d air tra-}

versée

parles

rayons réfléchis deBient

plus épaisse. Ainsi,

^{le 5 oc-}

tobre

iS63,

^{on a}

trouvé,

pour le

rapport R/S,

^les différentes valeurs:

0,02, 0,04, 0,03, 0,05, 0,12, 0,15, 0,26 0,34, 0,39, 0,49,

I34

les hauteurs du Soleil au-dessus de l’horizon étant

Les

quantités

^réelles de chaleur réiléchie étaient dans le même

rapport

^que les nombres

L. BRION.

THE AMERICAN JOURNAL OF SCIENCE AND ARTS.

(3e SÉRIE, ^TOME V; I873.) (SUITE.)

OGDEN N. ROOD. - Observations ^sur la durée et le caractère multiple ^des éclairs, p. 163.

1B1.

Ogden

^{Rood a} étudié la lumière des éclairs en les

regardant

^à

travers une roue formée de secteurs alternativement

pleins

^et

^vides,

et animée d’une vitesse connue. Il ^{en a} déduit ce fait que certains

éclairs,

^{dont la durée}

parait

^{attendre une}

seconde,

^{sont en réalité}

formés d’un

grande

^nombre d’étincelles

successives,

dont la durée

peut varier,

^même pour celles

qui

constituent un même

éclair, entre 1/20 et 1/1600

de seconde.

W.-A. NORTON. - Sur les théories dynamiques ^{de la chaleur,} p. iSG.

En discutallt lcs diilérentes

hypothèses

que l’on

peut

^{faire sur la} constitution _{des corps} et le mode d’action de la

chaleur,

^l’auteur

arrive Ù sc

figurer

^les corps ^comme formés d’atomes entourés d’une

atmosphère

^{d’éther. La}

chaleur,

^{la lumière et} l’électricité seraient alors des

phénomènes

^{de mouvement}

qui

^se

passeraient

^{dans ces}

atmosphères d’éthcr,

^sans cluc ^ce mouvelncnt s’étendit aux atomes eux-mêmes.

MARVEY Wr. W’ILEY. - Sur un appareil automatique ^à filtrations, p. 350.

Cet

appareil

^{est formé} de deux entonnoirs

superposés

^{avec flot-}

teur dans l’entonnoir

inférieur;

^ce flotteur commande un courant

dont

l’interruption

détermine, au moyen d’un

électro-aimant,

l’ouverture de l’entonnoir

supérieur

^formant réservoir.

L’apparcil

doit

parfaitement

fonctionner, ^comme le dit

l’auteur,

^{mais me}

semble

trop compliqué

pour ^entrer dans la

pratique.