HAL Id: jpa-00234815
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Submitted on 1 Jan 1953
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État isomérique de 109Ag
P. Avignon
To cite this version:
636
de g
le momentquadrupolaire
calculé est au moins5
deux fois
trop petit,
mais laprobabilité
de l’état f-2pour le 29e
proton-est
de l’ordre de 10 pour 100, cequi correspond
bien au facteur d’interdiction desdésintégrations p
de 63Ni et 65Ni. Les valeurs obtenues pour M et12
sont àrapprocher
de celles que donnent R= les formules de Flowers[3] simplement
pour unproton
et deux neutronsp 3:
M =2,53
etQ =
0,29.2 r2
Fig. 2.
Fig. 3.
[1]
BOHR A. 2014 Dans Mat.Fys. Medd., I942, 26, n° 14.
[2]
MAYER, MOSKOWSKI et NORDHEIM. 2014 Rev. Mod. Phys.,I95I, 23, 3I5.
[3]
FLOWERS. 2014 Phil. Mag.,I952,
43, I330.Manuscrit reçu le I3
juillet
I953.ÉTAT
ISOMÉRIQUE
DE109Ag
Par P.AVIGNON,
’
Institut du Radium, Laboratoire Curie, Paris.
Dans
la
zone d’isomérieprécédant
Z = 5o uncertain
nombre d’étatsisomériques
présente
lecaractère A7 = 3
d’après
leurs coefficients deconver-sion interne et la vie moyenne de l’émission y alors
qu’on
s’attendrait
d’après
le modèle de M. G.Mayer
à àI
=’ 4,
ainsi parexemple
de107 Ag.
L’étatiso-mérique
de109 Ag
a une vie moyenne et uneénergie
voisines de celles de l’étatisomérique
de107 Ag,
maisles coefficients de conversion interne sont moins
bien connus.
Dispositif expérimental. -
La source utilisée est constituée par une feuille de Pdspectroscopi-quement
pur irradiée à lapile
de Châtillon. On obtient le 109Pdqui
par émissiong- simple
et directeaboutit à
l’état
isomérique
delo9Ag.
On mesure aucompteur proportionnel
l’intensité relative du rayon-nement y et durayonnement
deréarrangement
K dû à la conversion interne.Le
compteur
proportionnel
estrempli
avec unmélange
Xe +10
pour 100 deCO2.
Il est suivi d’unamplificateur
linéaire
et d’un sélecteurd’amplitude
du C. E. A. Lerayonnement g
est arrêté par des écransd’aluminium.
Mesures. - La linéarité de la
réponse
enénergie
dudispositif
est vérifiée avec lerayonnement
X de radioéléments artificiels55Fe,
ejZn,
113Sn et 169Yb.L’effet
photoélectrique
du y dans le Xe donnenais-sance à deux groupes
d’impulsions
dans lecompteur :
l’uncorrespondant
àl’énergie
totale duphoton,
l’autre
correspondant
à celle-ci diminuée del’énergie
de29,5
keV durayonnement
K duXe,
l’efficacité
ducompteur
pour ceux-ci étant-inférieure à ioopour
100(fig.).
L’énergie
trouvée pour lerayonnement
y est87 keV +
i, en accord avec les mesuresantérieures,
par
exemple
Cork et coll.[1],
Huber et coll.[2],
Siegbahn
et coll.[3].
Pour le coefficient de
conversion,
enprenant
pour rendement de fluorescence del’Ag,
WK = 82pour 100,
on trouve aK =
8,6
± ilégèrement
supérieure
à lavaleur de Huber
[2],
en bon accord avec la valeurthéorique
déduite del’extrapolation
des calculs de Rose et coll.[4],
pour une transition E 3.Manuscrit reçu le 19 juillet I953.
637
[1]
CORK J. M. et coll. -Phys. Rev., I950, 79, 938.
[2]
HUBER O. et coll. - Helv.Phys. Acta, I952, 25, 3.
[3] SIEGBAHN K. et coll. -
Nature,
I949,
164, 405. [4] ROSE et coll. -Phys. Rev.,
I95I,
83, 79.TRANSITION 103Pd ~
103Rh
Par PaulAVIGNON,
Institut du Radium, Laboratoire Curie, Paris.
La
transition
103Pd-->- 103Rh (fZ . i)
aété
surtout étudiée auspectrographe
par Kondaiah[1]
et Mei[2].
L’étatisomérique
de4o keV
de 1°3Rh l’a été deplus
simultanément
avec lo3Rupar1es
auteursprécédents
et encore Saur[3],
Mandeville etSha-piro [4].
Fig.I.
Nous nous sommes
proposé
d’unepart
d’étudier la conversion interne del03Rh,
d’autrepart
de comparer l’intensité desphotons K
au nombre dedésintégration
déduit de l’observation des électrons de conversion.L’appareillage
se compose d’uncompteur
propor-tionnel à
champ
magnétique
coaxial suivi d’unamplificateur
linéaire et d’un sélecteurd’ampli-tude.
La source de
103 Pd,
préparée
parl’équipe
ducyclo-tron
d’Amsterdam
étaitséparée
par M. Lederer.Principe
des mesures Pour lesélectrons,
la source est étudiéesous
forme de sondeintérieure,
leremplissage
étant effectué àl’argon
à despressions
variables
(fig.
2).
On observe alors :a. la raie due aux électrons de 36 keV de la conversion interne dans les couches
L,
et aux électrons de conversion dans la couche Klorsque
leréarran-gement
ducortège
s’effectue par effetAuger.
Cette deuxième contribution est trèsfaible;
b. la raie due aux électrons de 17 keV de conversion dans
la
couche K(le photon
K ,deréarrangement
n’étant pasdétecté),
et aux électronsAuger
consé-cutifs à la
capture.
La faible différenced’énergie
de ces deux groupes nepermet
pas de lesséparer
par cette méthode.L’activité
spécifique
de la source est insuffisante pour que l’onpuisse
voir les électronsAuger
L,
seuls sont visibles les
photons
L. Enfin l’efficacité ducompteur
aurayonnement
K de Rh esttelle,
avec un
remplissage
d’argon,
qu’ils
n’apparaissent
pas dans le
spectre.
,On
remplit
ensuite lecompteur
au xénon pourfaire
apparaître
lepic
correspondant
auxphotos
électrons du
rayonnement
K. Le parcoursriloyen
Fig. 2.
des
photons
dans lecompteur’
est déterminéindé-pendamment,
expérimentalement
avec d’autresrayon-nements.
Le
rayonnement
y est étudié en source extérieure parcomparaison
avec lerayonnement (fig. 3).
Vu sa faible intensité on est
obligé
de tenircompte
desimpulsions
de mêmeamplitude
dues à la détectionsimultanée dans le
temps
de résolution ducompteur
de deuxphotons
K.L’énergie
duphoton
y estsen-siblement double de celle des
