Sur le rayonnement de conversion interne du 232Th

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Sur le rayonnement de conversion interne du 232Th

G. Albouy

To cite this version:

309

SUR

UNE

MÉTHODE

D’APPROXIMATION

POUR LES TRAJECTOIRES SINUEUSES DES LENTILLES

TRÈS

CONVERGENTES

Par F. BERTEIN.

La méthode

_{d’approximation exposée}

en

_[1]

s’ap-plique

mal aux

_trajectoires

_s(z)

des lentilles les

plus

convergentes,

car ces

_{trajectoires présentent}

une

forme sinueuse et

sont,

de ce

_fait,

difficilement

repré-sentables _{par des}

_polynomes

_simples.

On cherchera alors à faire

figurer

a

_priori

dans

l’expression approchée

de

_s(z)

une fonction

_présentant

cette sinuosité.

Soit,

pour fixer les

idées,

le cas

d’une lentille

élec-trostatique

de révolution dont le

_potentiel

v

_(z)

est

symé-trique

en _z; en mettant en évidence les deux

premiers

termes du

développement

de ce

_potentiel

Cherchons tout d’abord la

trajectoire

fondamentale

s(z)

impaire

en z. On connaît cette

solution,

soit ce

_(z),

dans le cas où u

_(z)

z- o

_{(il s’agit}

alors du

champ

dit

hyperbolique);

pour

les valeurs de z non voisines

de zéro

_(telles

que l’on ait

U2z2 >i), oc (z)

s’écrit

(*,

symbole

de

_conjugaison)

Revenant à la loi

₍₁₎

_complète,

la

_trajectoire

s

_(z)

cherchée est très voisine de

_{ex (z)}

dans sa

_partie

sinueuse;

l’on

_cherchera,

_par

_suite,

à la

_représenter

à l’aide du

_{développement}

limité

c’est-à-dire dans les mêmes conditions de validité de

₍₂₎

Les _{coefficients s,} et _S5 seront calculés suivant le

procédé

[1].

A cet effet on considère tout d’abord

l’expression

obtenue en substituant

₍₃₎

dans le

premier

membre de

_{l’équation}

des

_{trajectoires;}

c’est là une

forme bilinéaire p

(s,

U)

vis-à-vis des fonctions s et v et _{que l’on}

_peut

écrire

l’expression (2) pouvant

être utilisée dans le

_premier

terme.

Il en résulte les

_expressions

suivantes pour les

divers «

moments »

Pi de p

(les

moments Ul et VI des fonctions u et v se ramènent les uns aux autres et sont aisément calculables dans le

cas le

_{plus fréquent}

où u

_(z)

_peut

s’écrire sous forme d’un

_polynome

_simple).

Il suffit d’annuler deux des moments

Pi,

en

_principe

ceux d’indices i =

1, 3 pour obtenir un

_système

linéaire déterminant s3 et S5

les 2e membres étant connus.

L’obtention de la

_{trajectoire fondamentale paire}

en z serait

analogue;

l’on aurait alors Sw =

(2 "V )w

et

les termes

supplémentaires

à faire

_figurer

en

₍₃₎

seraient

s4z4

+ S6 Z6; on

_peut

annuler ici les moment Pi

d’indices i = _1, 2.

Une méthode voisine

_permettrait

la détermination des

trajectoires fondamentales

des

_miroirs

électrosta-tiques

très

convergents.

[1]

BERTEIN F. - J. Physique Rad.,

I952, 13, 4I A.

Manuscrit reçu le 10 mars _{19 52.}

SUR LE RAYONNEMENT DE CONVERSION INTERNE DU 232Th

Par MIle G.

_ALBOUY,

Institut du

_Radium,

Laboratoire Curie.

Nous avons étudié le

_rayonnement

de conversion

interne du Th232 au _{moyen d’émulsions Ilford G5 200 P.}

sensibles aux

_trajectoires

individuelles d’électrons. Ces

_émulsions,

_{préalablement}

débarrassées de leurs « _{électrons de fond n}

_[1]

ont été

imprégnées

et

déve-loppées

suivant les

techniques déjà

utilisées

_[2].

M. Bouissières nous a fourni du chlorure de Th

pratiquement exempt

de RTh. Par

_{transformation}

en nitrate et addition de citrate de

_soude,

nous

avons

obtenu un

_complexe

soluble

_{particulièrement}

stable dans un

_large

domaine de

pH

[3]

et

_qui

nous a assuré

une bonne

_{pénétration.}

De

_{plus,au pH}

utilisé

_{(pH 7}

à

₈₎

la sensibilité est

_parfaitement

conservée.

Nous avons mesuré dans une

_{plaque 375o}

trajec-toires «

_parallèles

au

_plan

de l’émulsion et toutes attribuables au Th

_d’après

_{leur parcours. Parmi} ces

trajectoires, 780

ont ùne

_origine

commune avec celle d’un électron. Tous ces électrons

_peuvent

être consi-dérés comme associés à la transition

Th-->MsThI,

car la

_probabilité

d’obtenir

_{un fi}

de

_{désintégration}

du MsThII est

_négligeable

_(1).

La

figure

1 donne la

répartition

du parcours de ces électrons. Elle

_présente

deux maxima vers 17 li et _{27 p.,}

_{correspondant}

à des

énergies respectives

de l’ordre de 55 keV et 70 keV

et dont la différence est

_{grossièrement égale}

à la différence des

_énergies

de liaison des couches L et M du MsThI.

(1) Le

rayonnement

électronique

du MsThI a une

_énergie

trop faible

[4]

pour

qu’il

soit nécessaire d’en tenir _compte.

310

Par

_suite,

ces deux groupes

peuvent s’interpréter

comme étant dus à la conversion interne dans les couches L et M d’un

_rayonnement

d’environ

75

keV. Il est

_difficile,

_d’après

la

_courbe,

_{d’évaluer le}

rap-port NeM

.

port

NeL

Une

_{statistique plus importante}

faite sur I5oo

élec-trons associés à des

_trajectoires

«

légèrement

incli-nées par

rapport

au

_plan

de l’émulsion a donné des résultats semblables.

Des mesures effectuées dans d’autres

plaques

ont

fourni le même

_pourcentage

d’électrons et la même

répartition énergétique.

Si l’on trace la

répartition

en

_longueur

des

trajec-toires ce strictement

parallèles

au

_plan

de l’émulsion

(fig. 2),

on trouve _{que le parcours moyen des} traces ce

sans électrons est

_{légèrement supérieur}

à celui des

traces ce associées aux électrons. Jarvis et Ross

_[5]

ont

déjà signalé

un fait semblable dans le cas de l’Io.

Il résulte des mesures _{ci-dessus que la transition}

Th-->MsThI laisse le MsThI dans un état excité de l’ordre de

₇₅

keV dans environ 20 _pour ioo des

désin-tégrations.

Un

_rayonnement

_{de 75}

keV étant

vrai-semblablement très

_converti,

le Th doit

_présenter

une raie de structure fine à

₇₅

keV de l’état fonda-mental dans environ 20 _pour 100 des

_{désintégrations.}

Une telle intensité est en accord avec les estimations que l’on

peut

obtenir à

_partir

de la formule de Gamow. Nous avons

_également

_observé

_quelques

x associés à

,deux

électrons,

mais l’eur faible nombre ne

_permet

pas de les attribuer avec certitude à un

_phénomène

particulier.

Une étude

_plus

détaillée

_paraîtra

ulté-rieurement.

[1] ALBOUY G. - C. R. Acad. S., I950, 230, I35I. [2] ALNOUY G. et TEILLAC J. - C. R. Acad. Sc., I95I, 232, 325 et _{I952, 234, 829.}

[3] HAÏSSINSKT M. et YANG JENG-TSONG. _- Anal. Chim.

Acta, I949, 2, 422.

[4] LECOIN M., PEREY M. et TEILLAC J. - J.

Physique

rad.,

I949, 10, 33.

[5] JARVIS C. I. D. et Ross M. A. S. 2014 Proc.

Phys. Soc. A, I95I,

54, 535.

Manuscrit reçu le 5 mars I95 2.

COMPTEURS A REMPLISSAGE INTERNE POUR LA

NUMÉRATION

DE

_{PARTICULES 03B2}

DE FAIBLE

ÉNERGIE

Par MM. MICHEL GRENON et RODOLPHE

VIALLARD,

Laboratoire de Chimie

_Physique,

Faculté des

Sciences,

Paris.

La détection et la mesure du

_rayonnement

_rj

de faible

_énergie,

_{émis par des radioéléments tels que}

3H,

14C et

_35S@

font

_appel

à des

_compteurs

dans

_lesquels

l’élément est introduit sous forme de combinaison gazeuse

[1].,La

littérature relative à la détermination du tritium ne _{fait mention que de}

_compteurs

à

parois

métalliques,

dont les

_paliers

sont

_parfois

très courts. Il est intéressant de

disposer

de

_compteurs

ne

compor-tant pas de cathode

métallique,

en raison des inconvé-nients

_{qu’entraînent}

les

_{phénomènes d’adsorption,}

ou les réactions

_{superficielles.}

Les

_compteurs

du

_type

Maze

_{[2] remplissent}

cette condition.

Les

_compteurs

_que nous avons

_réalisés,

ne faisant

appel

à aucune

_{pièce métallique préparée}

_{par voie}

mécanique,

sont d’une fabrication extrêmement

simple

et

_rapide

et leur

_nettoyage

en est rendu immédiat. Ils consistent en une _{coque de-verre}

ordi-naire,

revêtue extérieurement d’une couche conduc-trice. L’anode est un fil de

_tungstène

de

_i/ioo

de milli-mètre de

diamètre;

la

longueur

utile est _{limitée par}

deux tubes de

garde,

en verre

_également.

Les soudures

tungstène-verre

sont effectuées à l’aide de

_copperclad.

Munis d’un robinet et d’un

_rodage

normalisé,

les

compteurs peuvent

être aisément connectés à un banc de pompage et de

remplissage.

Leurs

_{caractéristiques}

_{géométriques}

sont les sui-vantes :

diamètre,

3 cm;

longueur totale,

23 cm;

longueur

utile de

l’anode,

16 cm.