Élargissement des raies de l'argon par les atomes neutres et application à la mesure des forces d'oscillateur des raies de résonance de AI

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Élargissement des raies de l’argon par les atomes neutres et application à la mesure des forces d’oscillateur des

raies de résonance de AI

O. Vallée, P. Ranson, J. Chapelle

To cite this version:

O. Vallée, P. Ranson, J. Chapelle. Élargissement des raies de l’argon par les atomes neutres et

application à la mesure des forces d’oscillateur des raies de résonance de AI. Journal de Physique,

1977, 38 (10), pp.1201-1206. �10.1051/jphys:0197700380100120100�. �jpa-00208687�

ÉLARGISSEMENT DES RAIES DE L’ARGON

PAR LES ATOMES NEUTRES ET APPLICATION A LA MESURE

DES FORCES D’OSCILLATEUR DES RAIES DE RÉSONANCE DE AI (*)

O.

VALLÉE,

^{P. RANSON et J. CHAPELLE}

Centre de Recherche ^sur la

Physique

des Hautes

Températures

et Université

d’Orléans,

45045 Orléans

Cedex,

^France

(Reçu

^le

12 janvier 1977,

^{révisé le 23 mai}

1977, accepté

^le

6 juin 1977)

Résumé. ^- On étudie

l’élargissement

^{par les atomes neutres}

d’argon

d’un certain nombre de raies de AI (transitions

3p5 4p-3p5

4s) ^émises par ^un jet laminaire de plasma d’Argon ^faiblement

ionisé

(température

^{des neutres} T0 ~ ^{4 000} K, température des électrons Te ~ ^{6 000} K, ^densité électronique Ne ¹⁰¹⁵

cm-3,

degré d’ionisation 03B1

10-4)

obtenu à la

pression atmosphérique

^et

aux

pressions supérieures

(p ^{= 3}

kg/cm2).

^{Pour les raies} élargies par effet Van der Waals, ^{on obtient}

un accord satisfaisant entre

l’expérience

^et la théorie en utilisant un

potentiel

d’interaction de Lennard- Jones. Les mesures des largeurs ^{des raies} qui aboutissent sur les niveaux résonnants permettent d’obtenir dans de relativement bonnes conditions les forces d’oscillateur des raies de résonance de

l’argon.

Abstract. ²⁰¹⁴ We study ^{AI line} broadening ^from collisions between neutral argon ^atoms

(3p5 4p-3p5

^4s transitions) ^{in a} weakly ^ionised plasma jet (neutral ^atoms temperature T0 ~ ^{4 000} K, electrons temperature Te ~ ^{6 000} K, electronic density Ne ¹⁰¹⁵

cm-3,

ionisation rate ^03B1

10-4,

and pressure range from 1 ^to 3

kg/cm2).

A satisfactory description of Van der Waals broadened lines is obtained by ^{means of a Lennard-}

Jones

potential.

Measurement of line widths whose

corresponding

transitions occur on resonant

levels, gives ^with relatively good accuracy the oscillator

strength

of the argon ^resonance lines.

Classification

Physics ^Abstracts

32.20J

1. Introduction. ^- Un certain nombre de recher- ches ont ete effectu6es sur les

profils

des raies de _gaz

rares ou d’atomes alcalins

61argis

par collision avec des atomes de _{gaz rares ;} on

peut

^{citer notamment les tra-}

vaux de Bernstein et Muckerman

[1] (1967), qui

^ont

permis

de determiner les

param6tres

de collision entre atomes alcalins et de _{gaz rares,} ceux de Lemaire et Rostas

[2]

^{avec la mesure du}

d6placement

^{des raies}

de cesium

perturb6es

par I’h6lium et

1’argon.

^Dans

les

d6charges

^{a basse}

pression, Stacey

^{et Vau-}

ghan [3] (1964), Vaughan

^{et Smith}

[4] (1968), Kry-

lova et al.

[5] (1969)

^ont

respectivement

observe les

profils

^des raies emises _par des atomes de meme

espece.

Plus

r6cemment, Copley

^{et Camm}

[6] (1974)

^ont

6tudi6 les

profils

^{des raies de}

1’argon

^6mises par ^une

d6charge

^{a la}

pression atmosph6rique

^dans

laquelle

^la

temperature

^des atomes neutres est

To

^{= 1130 K.}

Des conditions int6ressantes d’observation des raies

61argies

par les neutres

peuvent

etre obtenues dans les

(*) Communication presentee ^au Congr6s National de Physique

des Plasmas, Paris, 6-10 decembre 1976.

jets

^de

plasma

laminaires

d’argon

faiblement ionises en cours de recombinaison

[7] ;

^ces

plasmas qui

^{existent à}

la

pression atmosph6rique

^{ou a des}

pressions supe,

rieures

(1 kgf/cm2

^{p 3}

kgf/cm2)

^{avec une}

temp6- rature

de neutres

(To N

^{4 000}

K),

^ont

l’avantage

d’avoir a la fois des

populations

d’6tats excites

impor-

tantes et une densite

electronique

suffisamment faible

(Ne

¹⁰¹⁵

cm-’, degr6

d’ionisation a

10-4)

pour

permettre

d’observer dans d’excellentes conditions

(raies intenses, 61argissement

^Stark

n6gligeable),

^Felar-

gissement

^{et le}

deplacement

^{r6sonnant et Van der}

Waals d’un certain nombre de raies de AI

(transi-

tions

4p-4s).

2.

Dispositif experimental.

^{- 2.1} PRODUCTION DU PLASMA

(Fig. 1).

^- Les raies de AI 6tudi6es sont 6mises _par un

jet

^de

plasma d’argon

^{en cours de}

recombinaison dont la

pression

^de fonctionnement varie entre

1,5

^{et 3}

kgf/cm2 ;

^le

g6n6rateur

^de

plasma [7]

est un chalumeau dans

lequel

^{on fait 6clater un arc}

electrique

^{continu entre} deux electrodes coaxiales

6nergiquement

refroidies.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:0197700380100120100

1202

FIG. 1. ^- Production du plasma.

[Plasma chamber.]

La

puissance electrique dissip6e

^{dans 1’arc est}

d’environ 4 a 5 kW.

L’anode en cuivre est

profilee

^{en forme de}

tuyere

convergente, ayant ^{au col un} diametre de

4 mm ;

la cathode est une

pointe

^en

tungstène

^thori6

(1,5 %

^de

thorium), l’argon

^{traverse 1’arc}

electrique

^{et debouche}

a 1’exterieur dans une

atmosphere d’argon

^{sous forme}

d’un dard tres brillant a haute

temperature

^{et forte-}

ment ionis6

(T

^{= 14 000}

K, Ne - ^{101 7} cm- 3).

Aux faibles debits

d’argon (2

^a

31/min.),

^{il s’6tablit}

un ecoulement laminaire dans

lequel

^{le dard est}

prolonge

par ^un

panache

moins lumineux a

plus

^basse

temperature

^et

plus

faiblement ionise

(Te

^{= 6 000}

^K, Ne ~

¹⁰¹⁵

cm-3).

2.2 DISPOSITIF DE MESURE

(Fig. 2).

^{- Une lentille}

en

t6trasyl

^forme

l’image

^du

plasma

^{sur la fente}

d’entree du

spectrometre

^{avec un}

grandissement 6gal

a

1 ;

1’enceinte contenant le

jet

^de

plasma

peut ^se

d6placer

^{dans un}

plan

horizontal suivant deux direc-

FIG. 2. ^- Dispositif de ^mesure.

[Set-up ^{for line width and} line shift measurement.]

tions

perpendiculaires,

^ce

qui

permet ^d’une part ^de focaliser facilement

l’image du jet

^{sur la fente} du spec- trometre et d’autre

part

^{d’isoler une tranche}

quel-

l:

conque de

plasma.

^Le

spectromètre

^du type ^Ebert- Fasti6 muni d’un reseau de 600

traits/mm

^{est utilise}

dans le troisième ordre avec un

pouvoir

de resolution effectif R ⁼

A/AA

^{= 130}

000;

^la lumiere modul6e a 35 Hz est detectee _par un

photomultiplicateur (RTC

^x

P1116),

^{suivi d’un}

amplificateur selectif (PAR

modele 210

A)

^{et d’un}

amplificateur

a detection

synchrone (Lockin

^{PAR modele}

220). L’elargissement

des raies est mesure a

partir

^de

1’enregistrement

^direct

. des

profils

^{en tenant} compte ^{de la fonction}

d’appareil,

elle-meme d6termin6e en utilisant la raie A ⁼ 6 328

A suppos6e

infiniment fine d’un laser helium-neon. Les

deplacements

^{sont obtenus en}

enregistrant

^simultan6-

ment les raies 6mises _{par le}

plasma

^et par ^une

lampe spectrale

a argon basse

pression;

^une lame semi- transparente

(Fig. 2) permet d’envoyer

^{dans le}

spectro-

m6tre la lumi6re provenant ^du

plasma

^{et de la}

lampe

de

reference ;

^un modulateur _coupe alternativement les deux faisceaux a une

frequence

^telle

(8 tours/minute)

que, compte ^{tenu de la} vitesse de defilement du reseau

(0,1 A/min.)

^{et de la constante de} temps ^de

l’ampli-

ficateur

(300 ms),

^les

profils

^{des raies du}

plasma

^{et de}

la

lampe

a argon peuvent ^etre

enregistr6s

^{sans d6for-}

mation.

3.

Diagnostic

^du

plasma.

^- 3.1 MESURE DE LA

DENSITE ET DE LA TEMPERATURE

ELECTRONIQUE [7].

^-

La densit6

electronique Ne

^{est un facteur}

important qu’il

convient de connaitre avec

precision

pour s’assurer _que

1’elargissement

par effet Stark des raies de

1’argon

^{6tudi6es est bien}

n6gligeable

devant 1’elar-

gissement

par les ^neutres.

Lorsque

^la

temperature electronique Te

^est connue,

Ne

peut ^se d6duire dans de bonnes conditions de la loi de Saha

appliqu6e

^a

partir

d’un niveau

proche

^de

la limite

d’ionisation;

^la

temperature electronique (Te

^{= 6 250}

K)

^{s’obtient avec une}

precision sup6rieure

a 7

%

^{de la}

pente

^du

graphique

de Boltzmann construit a 1’aide d’un certain nombre de niveaux de AI

regu-

lierement

r6partis

^{entre le}

premier

^{6tat excite et la}

limite

d’ionisation;

^les

populations

^{des differents}

niveaux sont d6termin6es en valeur absolue ou relative

en

chaque point

^du

plasma apr6s

inversion d’Abel

[8]

par des ^mesures d’6mission ou

d’absorption.

^Pour

tracer le

graphique

^de

Boltzmann,

^{on utilise} les pro- babilit6s de transition

propos6es

^{par Wiese}

[9] ;

^la

largeur

^{Stark a} mi-hauteur

(A/Lg = 5 x 10- 3 A)

^cal-

cul6e a

partir

^{de la densite}

electronique

^mesur6e

(Ne ~ 5,9 x 1014 cm- 3)

^est

n6gligeable

^{devant tous}

les autres types

d’elargissement.

3.2 MESURE DE LA TEMPERATURE ET DE LA DENSITE

DES ATOMES NEUTRES. ^- Pour _comparer valablement les

parametres d’elargissement (largeurs

^et

d6place- ments) th6oriques

^et

exp6rimentaux,

^{il est}

indispen-

sable de connaitre avec

precision

^{la densite}

No

^{et la}

temperature To

^des atomes neutres du

plasma.

^{A la}

temperature

^du

jet (To =

^{4 000}

K),

^{les mesures de}

l’indice de refraction n _par interf6rom6trie

optique

^ne

permettent

pas d’obtenir

To

^{avec une}

precision suffisante ;

^en

effet, n -

^{1 est} inversement _propor- tionnel a

To

^{et aux}

temperatures

elevees du

jet,

^une

grande

variation de

temperature

n’entraine

qu’une petite

variation d’indice.

La

temperature To

peut ^etre d6duite de la mesure

de la

temperature

de surface

Tf

d’un fil de

tungstene

en fonction du courant

qui

^le traverse,

lorsqu’il

est

place

successivement dans le

plasma

^{et dans}

le

vide,

^sans

qu’il

soit necessaire de connaitre le coeffi- cient

d’6change

de chaleur entre le fil et le

plasma.

Cette methode de mesure

qui

permet ^d’obtenir la

temperature

^des atomes neutres

(To

^{= 3 900}

K)

et la densite des neutres

No

⁼

4,71018 ^{cm- 3}

^{a une}

pression p

⁼

2,5 kg/cm2

^{avec une bonne}

precision (5 %)

^{est d6crite en} detail dans une autre

publication

de ce

journal [10].

4.

Elargissement

^et

deplacement

des raies de AI

correspondant

^aux transitions

3p’ 4p-3p5

^{4s. -}

4.1 FORME DU PROFIL DES RAIES OBSERVEES. ^- Nous

avons etudie

1’elargissement

^{et le}

deplacement

par les atomes neutres

d’argon

^d’une

vingtaine

^de raies de AI

correspondant

^aux transitions

dipolaires 6lectriques

entre les niveaux

3p’ 4p

^et

3p’

^4s.

La

figure 3, qui repr6sente

l’intensit6 et la

largeur

^à

mi-hauteur d’une des raies observ6es

(9 123 A)

^en

fonction du _rayon, montre

qu’aux

^erreurs

experi-

mentales

pres (10 %),

^la

largeur

^{de cette raie reste}

constante le

long

^du rayon dans la

partie

centrale du

FIG. 3. ^- Intensite et largeur ^{de la} raie 9 123 A en fonction du rayon r.

[Intensity ^and width of the 9 123 A line as a function of r.]

jet

^{ou elle est}

emise ;

^{il s’ensuit} que dans cette

region

la densite et la

temperature

^des atomes neutres peuvent etre consid6r6es comme

uniformes ;

^{ce r6sultat est}

6galement

^confirme par des mesures de

gradient

^de

temperature

^le

long

du fil de

tungstène

^utilise pour la determination de la

temperature

^{des atomes et de} gra- dient d’indice de refraction obtenu a

partir

de la devia- tion d’un faisceau laser

(A

^{= 6 328}

A)

par le

jet;

^ces

constatations nous ont

permis

d’6viter l’inversion

d’Abel, operation

^{delicate et}

particuli6rement

^fasti-

dieuse surtout

lorsqu’elle

^{doit etre}

r6p6t6e

^{sur un}

grand

nombre de

profils.

En

plus

^de

1’elargissement principal

des raies du

aux collisions avec les atomes neutres

d’argon,

^d’autres

types d’61argissement peuvent

intervenir et doivent etre

pris

^en

consideration ;

^nous 6cartons d’embl6e 1’elar-

gissement

^naturel

(LBÀN ~ ^10-4 Á)

^{des raies et l’élar-}

gissement

^{Stark du aux electrons et aux ions}

(AAr -

^{5 x}

^10-3 A),

^{tr6s faibles et donc}

négligeables.

Dans le cas le

plus

d6favorable

(raie

^{8 115}

Á), l’élar- gissement suppl6mentaire

^{du a}

1’autoabsorption

^est

environ 2

%

^{de la}

largeur

^{totale de la raie.}

On admet _pour tenir compte des diff6rentes causes

d’61argissement

que le

profil

d’une raie

enregistr6

^est

le

produit

^de convolution de trois

profils :

a)

^un

profil lorentzien qui correspond

^a

1’elargisse-

ment par les neutres,

b)

^un

profil gaussien qui

^tient compte de 1’effet

Doppler,

c)

^le

profil

de fonction

d’appareil

^determine

exp6-

rimentalement.

On effectue le

produit

de convolution des trois

profils a), b), c)

pour différentes

largeurs

^du

profil

^de

Lorentz,

^la

largeur

^du

profil Doppler

restant constante et

6gale

^{a celle}

qui

^est

impos6e

par la

temperature

^des

atomes neutres

(To

^{= 3 900}

K)

^du

plasma;

^{on obtient}

ensuite la

largeur

collisionnelle en

comparant

^le

profil experimental

^{aux divers}

profils th6oriques

ainsi cal- cul6s.

4.2 VALIDITE DE LA THEORIE DES

impacts.

^{- Le} critere de validite de la theorie des

impacts

^{s’écrit :}

No npõ3

ou po ^est le _rayon de

Weisskopf

^{de la}

collision.

Pour

un potentiel de

^Van

der Waals (V(r)

⁼

C6 r-6),

avec une vitesse relative

moyenne v

^{= 2 x 101}

cm/s et C6

^{= 3 x}

10- "erg CM6, 7rp 0 3

^{= 3 x}

1010 cm- 3.

Pour la

pression

^la

plus

6lev6e de nos

exp6-

riences

(3 kg/cm2),

^la densite des atomes

d’argon No

^{= 5 x 1018}

cm-3 satisfaitlargementàcettecondi- tion (7rpo 3INO -- 10-2).

Par

ailleurs,

^la validite de la theorie des

impacts

peut ^etre v6rifi6e directement a

partir

^de

1’experience

en traqant ^la

largeur

d’une des raies

(8

⁴⁰⁸

A)

^{en fonc-}

tion de la

pression (Fig. 4),

c’est-a-dire en fonction de la densite des atomes, ^la

temperature

^du

jet

^restant

sensiblement constante

(A TIT -

¹⁰

%)

^dans la gamme de

pression explor6e (1,5 kg/cm2

^{a 3}

kg/cm2) ;

^on

1204

FIG. 4. ^- Elargissement de la raie 8 408 A en fonction de la pression.

[Broadening ^{of the 8 408 A line as a} function of pressure.]

constate, conformement ^a la theorie des

impacts

que, dans ce domaine de

pression,

^la

largeur

de la raie varie lin6airement en fonction de la

pression.

4.3 CONFRONTATION THtORIE-EXPtRIENCE. ^- 4.3.1 Raies aboutissant sur les niveaux métastables. ^- Pour un

potentiel

d’interaction de Van der Waals

(V(r) = - C6 r-6)

entre atome emetteur et

pertur- bateur,

^la

demi-largeur y

^{et le}

d6placement d

^{des raies}

dans le cadre de la theorie des

impacts

de Lindholm

Foley [11]

^sont

respectivement

^donn6es par les relations

v : vitesse relative _moyenne des atomes entrant en

collision,

C6 :

coefficient

qui

^{se met sous la forme}

[12, 13]

a :

polarisabilite

de 1’atome

perturbateur,

r2 : rayon carr6 moyen de 1’atome

6metteur, l’indice

ⁱ

caract6risant 1’6tat initial et f 1’etat final de l’atome.

Sur le tableau

I,

^{on constate}

des ecarts

de l’ordre de 30

%

^et

plus

^{entre la theorie et}

1’experience.

^{Ce r6sultat}

indique

clairement _que, dans nos conditions

exp6ri- mentales,

^le

potentiel

^{de Van der Waals est}

inapte

^à

d6crire

complètement

^une collision argon-argon excite.

C’est ainsi _que nous avons introduit ^un

potentiel

^de

Lennard-Jones, V(r)

⁼

Cl 2 r - 1 2 _ C6 r-6 qui

per- met de tenir compte des forces de

repulsion.

TABLEAU I

Comparaison

des résultats

théoriques

^et

expérimen-

taux des

largeurs

^{et des}

déplacements

^{des raies abou-}

tissant sur les niveaux metastables

(1 s5, 1 s3) ;

y ^est la

largeur

^à mi-hauteur. Les valeurs de

(yln)lh

^et

(d/N)th

sont calculées ^en utilisant le

potentiel

^{de Van der Waals.}

[Comparison

of theoretical and

experimental

^data

for the width and shift of lines

involving

^metastable

levels

(ls5, 1 s3).

y is the fullwidth at half maximum.

The values of

(y/N)th

^and

(d/N)th

^were calculated

by using

^{the Van der Waals}

potential.1

Elargissement

^et

deplacement

^sont alors donn6s _par les formules suivantes :

Ces formules ne different des

pr6c6dentes

^obtenues

pour ^un

potentiel

^{de Van} der Waals _{que par} les fonctions

B(a)

^et

S(a)

introduites _par Hindmarch

[12]

avec

On retrouve 1’ensemble des resultats

exp6rimentaux

pour les

largeurs

^{et les}

deplacements

^en

prenant C 12

⁼

2,3

^x

10 -101 erg . cm 12,

^{en accord avec les}

valeurs de

C12

rassemblees _par Hindmarch et al.

[12].

4.3.2 Raies aboutissant sur des niveaux résonnants.

- Les

profils

^{des raies}

qui

aboutissent sur les niveaux resonnants

(1 s2

^et

lS4)

^sont

principalement 61argis

par effet

resonnant ;

^{dans le cas} des niveaux

Is2, l’élargis-

sement Van der Waals

peut

^{meme etre} entierement

neglige

^devant

1’elargissement

^r6sonnant.

L’61argissement

^{resonnant est donne} par la formule suivante

(en cm-1) :

Les indices 0 et 1

correspondent respectivement

^au

niveau fondamental et a un niveau resonnant de 1’atome

d’argon.

fol et

col ^sont la force d’oscillateur et le nombre d’onde des raies de resonance et

No

^est la densite des

atomes

perturbateurs :

^{la constante}

koi

calculee dans

l’approximation

^des

impacts

par Omont

[14] prend

la valeur

ko 1

⁼

1,45.

’

Pour les niveaux

lS4,

^on doit tenir

compte

^de

1’elargissement

^{Van der Waals}

qui

^{vient se} superposer a

1’elargissement

par effet

r6sonnant,

^ces deux effets n’6tant _pas additifs quant ^aux

largeurs

^{et aux}

d6place-

ments. Lewis

[15]

^a 6valu6 leur

importance

^{relative en}

calculant les

rapports 6(3

⁺

6)/6(n) (avec n

⁼

3,6)

^en

fonction du rapport a ⁼

a(3)/a(6), a(3), a(6)

^et

r(3

⁺

6) d6signant respectivement

^les sections effi-

caces de collision

correspondant respectivement

^au

potentiel C3 r- 3 (type r6sonnant),

^au

potentiel

^de

Van der Waals

C6

^{r-6 et} a la combinaison des deux

potentiels ; lorsque a

>

2,

^la contribution du

potentiel

de Van der Waals a

1’elargissement

^{et au}

deplacement

est tres faible.

Sur le tableau

II,

^on compare ^nos resultats

exp6ri-

mentaux aux valeurs

th6oriques

^{obtenues en utilisant}

les forces d’oscillateur des raies de resonance donn6es par Wiese

[9]

^et celles calcul6es _{par Knox}

[16].

^Avec

les forces d’oscillateur de

Knox,

^{on obtient un accord}

satisfaisant entre

1’experience

^{et la}

^th6orie,

^alors que celles de Wiese conduisent a des 6carts de 30

%.

Pour les raies aboutissant sur le niveau

1 s4,

^{les lar-}

geurs dues aux interactions de

type

^{r6sonnant sont} sensiblement

6gales

^aux

largeurs

^{dues au}

potentiel

^de

Van der

Waals;

^le calcul de Lewis

[15] qui permet

^de

remonter a

1’elargissement

r6sonnant donne de bons resultats a condition de

prendre

^comme force d’oscilla- teur de la raie de resonance issue de

1 s4,

la valeur de Knox.

La valeur du

rapport

des forces d’oscillateur

1f131 =

⁴

(1f, 3 f

forces d’oscillateur des raies de resonance

partant respectivement

^{des niveaux}

ls2

^et

lS4)

^{est une} donn6e relativement

sure ;

^on _peut cons- tater sur le tableau III que les forces

d’oscillateur 1 f

et

’f

d6duites de nos mesures

d’61argissement

^verifient

bien ce

resultat ;

^{on constate}

6galement

que si des 6carts

apparaissent

^{entre nos valeurs et celles de}

Copley

et Camm

[6],

^{on trouve un} accord satisfaisant avec

celles de

Knox,

^{celles de Lee et Lu}

[17]

^{et un accord}

lege-

rement moins bon avec les mesures de Lawrence

[18].

TABLEAU II

Comparaison

des résultats

théoriques

^et

expérimentaux

^des

déplacements

^{et des}

largeurs

^{des raies}

aboutissant sur les niveaux résonnants

(ls4, Is2).

^{y est la}

largeur

^{totale à} mi-hauteur.

(y/N)th

^{est obtenue}

à

partir

^des

forces

d’oscillateur donnees par Wiese

[9] (1),

^ou celles données _{par Knox}

[16] (2).

[Theory-experiment comparison

of width and shift of the lines

falling

^{on resonant levels}

(ls4-1s2) (y

^{is the fullwidth at half}

maximum). (y/N)th

^is obtained from the oscillator

strength given by

Wiese

[9] (1)

^{or that}

given by

^Knox

[16] (2).]

TABLEAU III

Comparaison

^{entre les}

différentes

^valeurs

des forces

d’oscillateur des raies de résonance de AI.

[Comparison

between different values of oscillator

strength

^{of the resonance lines of}

AI.]

1206

5. Conclusion. ^- Les

profils

^{des raies de AI}

(tran-

sitions

4p-4s) elargis

par collision entre atomes neutres ont surtout ete etudies dans les

d6charges

^{a basse}

pression

^{et a basse}

temperature ;

^{on accroit notable-}

ment les

61argissements

^{et les}

deplacements

^{en utilisant}

des

jets

^de

plasmas d’argon

faiblement ionises obtenus a la

pression atmosph6rique

^{et aux}

pressions sup6-

rieures.

Pour les raies

61argies uniquement

par effet Van der Waals

(raies qui

aboutissent ^sur les niveaux m6ta-

stables),

^{on constate un 6cart entre la theorie et}

1’exp6-

rience relativement

important (30 %)

^{et bien}

superieur

aux erreurs de mesures

(10 %), lorsqu’on

utilise dans les calculs le

potentiel

attractif de Van der Waals

( - C6/r6) ;

par contre, ^un accord satisfaisant s’obtient

en

ajoutant

^dans

1’expression

^du

potentiel,

^{un terme}

repulsif

de la forme

C121r’ 2 (potentiel

de Lennard-

Jones).

Pour les raies

elargies

par

resonance,

^{un accord} convenable entre la theorie et

1’experience

^{existe à}

condition d’utiliser les forces d’oscillateur des raies de resonance de AI calcul6es _{par Knox.}

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