Recherches sur l'action du champ électrique sur les raies spectrales

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spectrales

J. Stark

To cite this version:

J. Stark. Recherches sur l’action du champ électrique sur les raies spectrales. Radium (Paris), 1914,

11 (3), pp.81-90. �10.1051/radium:0191400110308101�. �jpa-00242635�

précédente ^ne subsiste pas ^une augmentation du nombre ou de la des particules (supposées toujours petites vis-à-vis de laisserait la polarisa-

tion inaltérée et augmenterait l’absorption ^(théorie de Lord Rayleigh.

De très nombreuses mesures faites sur l’atmosphère

m ont montré que le pouvoir absorbant varie toujour-

en sens inverse de la polarisation. On

semble-t-il. légitimement conclure. que les ca- tions dont l’atmosphere est le siege et qui se tradui- sent par leur effet sur la polarisation et le femoir

absorbant portent sur des particules dimen-

sions sont au moins. de l’ordre des lo onde.

Man le 12 mars

Recherches ^sur l’action du champ électrique

sur les raies spectrales1.

Par J. STARK

[Institut ^de Physique ^{de l’} École technique supérieure ^de Aix-la-Chapelle.]

PREMIÈRE PARTIE.

Effet transversal.

Par J. SARK

§ ^1.

Exposé ^du problème. - ^Le problème

de l’influence d’un champ électrique sur ^{les raies} spectrales ^a préoccupé de nombreux chercheurs depuis

la découverte _par Faraday de la rotation du plan ^de polarisation ^{et surtout} depuis ^la découverte du phéno-

mèle de Kerr et du phénomène de Zeemdn. On a

même annoncé plusieurs ^ibis l’existence d’une action du champ ^{sur la} polarisation d’ondes lumineuse dont la source est située dans ^ce champ ; ^{mais ces}

affirmations n’ont pas résisté a ^{Ull examen} critique

sérienx. M. Voigt-’ ^{2 a1} approfondi ^{le cote} théorique ^du problème; ^{il a, e11} partant de certaines hypothèses,

obtenu des formules donnant la décomposition ^{dl’’’’}

raies spectrales par ^un champ électrique.

Dans mes recherches sur ce phénomène, je n’ai pas

pris ^comme point ^de départ les essais d’autres experi- mentateurs: j’al ^suivi la voie qui m’avait déjà conduit

à mes travaux sur les rayons canaux. Au cours d’un

exposé d’ensemble de ces travaux j’ai été amené à

dire _{que le} changement ^d’état électrique qu’éprouve

un atome ionisé provoque ^une modification d

fréquences optiques. Ces ce qui m’a incité à n

prendre ^{une étude} experimentale ^sérieuse de l’action

1. C. R.

de l’ Academie

je le

les directions de vibration

tout sur

d’un champ électrique exterieur sur les frequences

optiques ^{d’un atome.} J’avais, il est vrai. imagine depuis plusieurs années la méthode dont je me suis

servi avec succès dans ces recherces; mais comme je devais y employer les rayons cannaux comme cources

d’j lumière. j’ai ajourné les expériences projetées, jusq’à ^ce que j’aie pli. pour ^{Loute une} série d’élé- moments, séparer ^les raies mobiles des raies immobiles

(ruhende et bawegte Linien).Ce n’est qu’après avoir

termine ces recherces, que j’ai entrepris une serie

d’experiences sur l’action du champ eléctrique sur les raies spectrales.

Le mémoire que voici ^{a tout} d’abord pour but de

décrir la péthode que m’a permis de resoudre avec

succès le problème posé: j’indiquerai ensuite. à titre d’exemple. quelques ^résultats provenant de mes recherces. On ne peut naturellement pas se proposer.

en pénétrant dans une région nouvelle, d’avancer pas à pas en faisant des mesures de précision. il faut au contraire s’orienter tout d’avord, puis se plaçant en des positions bien choisies examiner la nature et

l’etendue de cette région. Si donc, dans ce qui va

suivre. j’indique quelques résultats sur la nature et

la grandeur de la décomposition des ra par un champ élécrique. ces donne que provi-

ennes. Il faudra les rectifier em-

ployant une dispersion plus grande et un champ l’intention de publier dans un prochain mème temps que la reprosuction de mes

§ 2. - Production d’un champ éléctrique

intens ^un

se:

les plulpart

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:0191400110308101

de; atomes ou des molécules chargés positivement. Si

l’on veut produire ^un champ électrique ^{dans un} pareil

gaz, il faut compter ^{avec le courant} que provoquera

ce champ.

Dans la colonne positive ^{du courant de} décharge, ^il

existe a la fois un courant, ^un champ électrique ^et

une émission de lumière. Mais l’intensité du champ électrique ^est relativement faible: si on l’augmente

par accroissement de pression, ^on augmente égale-

ment la conductibilité électrique spécifique ; ^{la ten1-} pérature ^{s’élève, il se} produit ^un élargissenlent ^et

l’étude de l’effet optique ^du champ électrique ^{est tout}

au nloins rendu très difficile.

Les choses se présentent d’une manière un peu plus

favorable dans la première ^zone cathodique ^{du cou-}

rant de décharge. ^{Il se} produit ^{lz une} émission de lumière due aux rayons cathodiques ^{et surtout aux}

rayons ^canaux, qui, ^{sur la cathode, ont subi une accé-}

lération ; ^{en mème} temps ^le champ ^{est assez intense;}

mais il varie d’une façon fort difficile à connaître de la cathode à la gaine ^lumineuse négative, puisque ^la

chute cathodique ^se produit ^dans l’espace ^{situé entre}

la cathode et la gaine négative. ^{Il est difficile} d’aug-

menter sensiblement l’intensité de ce champ ^{en abais-}

sant la pression gazeuse, ^car la chute cathodique, plus ^{forte il est vrai, se} répartit ^le long ^d’un espace obscur plus grand. A pression ^{constante on} peut aug-

menter le champ ^en augmentant l’intensité du courant, mais on est bien vite arrêté par la résistance élec-

trique ^{des sources et la} fragilité ^{des tubes à} décharge.

Il est néanmoins possible ^{d’obtenir tout ensemble}

un champ électrique puissant, ^{un courant de faible}

intensité et une émission lumineuse relativement considérable. Les rayons ^canaux d’un tube à décharge

émettent de la lumière dalls l’espace ^situé inlmédiate-

ment en arrière de la cathode ; dans cet espace ^on

, provoquera l’apparition ^{d’un courant en} établissant

entre deux électrodes une grande différence de potcn- tiel ; la cathode du courant de décharge ^{servira de} première électrode, ^la seconde électrode sera une

électrode auxiliaire indépendante ^{du courant de dé-} charge. ^{l ’n choisira la} pression gazeuse ^et la distance de ces deux électrodes de manière que ^cette distance soit petite par rapport ^{a la} longueur ^de l’espace ^obscur cathodique, ^{Dans Ces} conditions, ^{il ne se} produit pas

spontanément ^de courant entre les deux électrodes:

le courant provoqué par la grande difference de poten- tiel entre les ultntrodcs dntl· le gaz ionisé par les rayons ^{canaux, cesse} des que la production ^{de rayons}

canaux s arrête.

Voici comment ,j’ai appliqué ^ce principe ^{dans mes} expériences: Dans ^{un tube} cylindrique (fig. ^{1 se}

trouve un cathode circulaire percée de nombreux

trous de 1 mm. fixée en trois points par des che- villes. En arrière et vis-à-vis de cette cathode on

dispose ^un disque plein; ^{cette éléctrode} auxiliaire est

située soit à 2,6mm., soit à 1,1 ^{mm. de} la cathode.

Le courant de décharge ^{-entre l’anode A et} la cathode K est produit ^{à l’aide}

d’une puissante ^bobine

d’induction (interrup-

teur rotatif, ^{tube venti-} lateur). L’élecrode auxi- liaire H et la cathode K sont réunies par l’in- termédiaire d’une résis- tance à une source de courant continu, le pôle négatif en ^{Il, le} pôle posi-

tif en K. La cathode du courant de décharge ^sert

donc d’anode au courant

« forcé "

La pression gazeuse est assez faible pour due

l’espace obscur ait une

longueur ^{déjà 10 cm.}

De cette façon, ^{entre les}

électrodes H et h du

cr cliamp de tension ^» il ne peut pas ^se pro- duire de courant de dé-

charge. ^{Le courant} forcé s’arrêtait en effet dès que l’on interronlpait ^la décharge ^{entre A et K.}

Gràce à cette disposition, les rayons ^{canaux venant} du champ ^de décharge ^{subissent à leur entrée dans}

le champ de tension une accélération dans la direction IHème de lcur mouvement. De même les ions po,itifs

et les électrons négatifs qu’ils produisent par choc

sont fortement accélérés _{par le} champ ^{de tension, ils}

sc transforment en raBons canaux et en rayons catllo-

diques. ^Les rayons cathodiques passent ^{à travers la} cathode du champ de tension ^au champ ^de décharge,

tandis _que les nouveaux rayoiis ^canaux traversent le

champ de tension jusqu’à la surface de la cathode auxiliaire Il et contribuent avec les rayons ^canaux pri-

maires h l’émission lumineuse. J’ai déjà analysé

ailleurs ^en détail ces phénomènes1.

Pour produire ^le champ constallt, j’avais ^{à ma} disposition ^une dynamo de 4300 volts et une batterie d’acculnulateurs de 3800 volts. Pour les premiers essais, avais ^{mis ces dem} sources en série aux

bornes du champ; ^{mais un accident} aBant ^{rendu la} dynamo inutilisable, jc ^{ne me suis} plus servi ensuite que de la batterie d’accumulateurs.

Il faut remarquer que pour que la dinérence de

potentiel ^{entre les} électrodes reste constante, ^{il est} nécessaire qu’un courant traverse le champ ^{de ten-}

sion. Dans les conditions on j’ai opéré, ^{ce courant}

variât de 1 à 4 milliampères. ^{Un ne} peut ^{donc même}

pas ^se servir pour établir ^cette différence de potentiel

Z chr. 11 (1910 471.

d’une nlachine à inflllence à Vingt plateaux: ^son

débit serait trop faibles. il ne peut pas être question

non plus d’employer ^une seconde bobine d’induction dont le circuit secondaire était différent de celui de la première ^{bobine. Car,} bien que le ^{même cou-} rant primaire ^{mc servit à} exciter les deux bobines, je n’obtenais pas les mêmes résultats qu’avec ^la

batterie d’accumulateurs. Cela s explique par ^ce l’ait que le ^courant de décharge ^{de la} première ^bobine

n’était pas ^en concordance de phase ^{avec le courant}

entretenu par la seconde dans le champ ^{de tension.}

§ ^5.

^Méthode employée (suite).

^{Dans le} dispositil’ yue j’ai employé, ^{la lumière} émise par les rayons ^{canaux cst} soumise a l’action d’un champ électrique. ^Une partie ^du rayonnement ^est provoqué

par ^{le choc} des rayons ^{canaux contre} les atoles

immobiles; ^{les raies} correspondantes (raies immobiles) occupent ^{la même} position ^{dans le} spectre, quel que soit l’angle ^{de la} direction d obserBation avec la direc- tion des rayons ^{canaux. Le reste} du rayonnement ^est

émis par les rayons ^{canaux eux-mémes} (intensité mohile) ; ^{les raies} correspondantes ^se déplacent ^dans

le spectre, conformément au principe ^de Doppler, quand ^on les observe parallèlement ^à la vitesse des rayons ^{canaux. Pour} rendre les observations indépen-

dantes de cet effet Doppler, j’ai ^observé perpendicu-

lairement à la direction des rayons ^{canaux et} par

conséquent ^aux lignes ^{de force du} champ. ^{Les inten-}

sités mobile et immobile donnaient alors les mêmes raies fines et non déplacées, ^et l’effet du champ ^élec- trique ^{était un effet} transversal _par rapport ^{u sa} direction.

Je rappellerai ^{à ce} propos duc dans l’hy drogène pur, les _rayons canaux produisent ^{surtout une " intensité}

mobile ", que dans l’hélium _pur au contraire (je ^me

suis servi de cette particularité) les raies immobiles

ont unc très grande ^intensité par rapport ^{aux raies} mobiles. 3les observations se rapportent donc, ^dans

le cas de l’hydrogène, ⁱⁱ l’intensité mobile des rayons

canaux eux-mêmes, ^{dans le cas} de l’hélium ^aux raies immobiles des atomes heurtés par les rayons ^canaux.

J’ai, ^{dans les deux} cas, observé une décomposition électriquc ^des raies sériées. C’e·t donc que le ^mouve- ment des particules émettantes n’est pas ^une cOlldi- tion nécessaire de la production ^{de ce} phénomène.

Pour prendre ^les premières épreuves j aBais placé

la fente tout contre le tube il rayons ^canaux. l’axe du collimateur perpendiculaire ^a la directioll du champ

en son milieu.

llais lorsque j’ai ^Boulu déterminer les directions de vibrations des composantes d’une raie produites par le champ, j ai modifié le dispositif de la manière sui-

vante: J’ai éloigné ^It’ spectrographe du tube à ray

canaux : j’ai projeté aumoven d’un objectif ^Zeiss

sar 1: 3.3 foyer 3 cm le champ lumineux sur la

fente de ce spectrographe. ^{En avant de cet} objectif

se trouvait une lame de calcite parallèle à l’axe orien- tée de manière que les deux images qu’elle ^donnait

furent placées vertiralement l’une au-dessus de 1 autre.

Je me suis servi pour les épreuves photographiques

du spectrographe très lumineux que j’ai ^{fait cons-}

truire pour ^mes expériences ^sur les rayons ^canaux.

Le temps ^de pose variait, de 25 minutes a S heures.

Pendant toute la durée de la pose, ^un électromètre

permettait de contrôler la constance du champ ^dans

le champ ^{de tension ;} lorsque, par suite du vide spon- tané, le voltage s’était élevé de 1UÛ volts, ^{on le rame-}

nait à sa valeur primitive ^en introduisant avec pré-

caution du gaz dans le tube. Pour la préparation ^et

la manipulation des gaz, j’ai employé ^{les mêmes}

méthodes _que dans mes recherches sur les rayons

canaux.

§ ^{4. - Cas des raies} H; ^{et H. de} 1 hydrogène.

-

J’ai tout d’abord fait de simples observations visuelles sur l’influence du champ ^{sur la raie} Ils. ^En

l’absellce du champ ^{cette raie était une mais} peu intense; ^on voyait nettemcnt, après rétablissement du

champ, ^un élargissement ^de la raie : elle redevenait fine, ^des que ^l’on interrompait ^{le courant.}

Je ne décrirai _pas les spectrogrammes ^{obtenus sans}

la lame de spath; ,je ^{lllc contente de} donner les résul-

tats obtenus au moyen de cette lame.

Les raies H; (Dispersion 1: 23,3mm ; A) et II (Dispersion ^{I :} 11.9 mm:Ä ) ^sont décomposées ^par

ell’el transversal en 3 composantes. ^{Le vecteur} ("14’c-

trique des trois raies médianes est perpendiculaire,

celui des deux raies extrêmes parallèle ^au champ ^élec- trique. ^La composante moyenne du tripict ^vibrant parallèlement ^au champ ^coïncide presque ^{avec la}

raie non décomposée. ^Les figures 2 ^{et 3 donnent uiie}

idée de la nature et de la grandeur ^{df la} décomposi-

tiun pour ^un champ ^{de 13 000 volt: on.} L’intensité des composantes ^{est en} gros proportionnelle ^Ù l’épais-

setlr des traits correspondants. Un écart tnltrt’ elles (le 1 mm représente ^une différence de longueur ^d’onde

de 0,23 ^unités Amstrong. ^Les composantes ^exté- rieures dl’ la figure 3 sont du 3.2 A: L difh-

reHce de longueur d’onde des deux raies D est, un

s’en souvient, ^{de 6 A.}

§ 3. Cas du spectre ^de l’hélium.2013L’hélium présente, ^{ta1l1 :1 l’état d helium} qu’j ^{l’etat de}

Ij parhélium ^{», Ulle scrjc} principale ^{et LieuB séries}

secondaires. Comme je ^{l’ai montre eii} collaboration 1. Elle parail légèrement depls y notes lon- gueur

’ 1

par rapport à la ^{rate L} decomposition

de- Ils n’est donc pas absolument symétrique. ^Il

à remarquer que dans le traplet parallèle ^an

.,t hlen que le doublet normal au champ, ^les

les plus ^intelises correspondent ^aux piu- ^grandes

longueurs ^{d onde.}

avec 1. Fischer et H. Kirschbaum1, ^le groupe de ^séries de l’hélium est du à l’ion atomique ^{d’hélium mono-} valent, ^le _groupe du parhélium ^à l’ion d’héliu111 biva- lent. J’ai pu étudier dans ^le champ électrique ^au

moins lune raie de chacune de ces six séries.

La raie 5889 de la série principale ^nette monovalente de l’hélium u est pas pour ^un Cllalllp ^{de 13000 volt : cni} décomposée ^en composantes ^dont l’intensité soit du méme ordre. Comme elle _{était peu} intense, ^il est pos-

sible _que des composantes latérales faibles se soient trouvées invisibles. L’étude de cette raie a donc besoin d’être reprise.

I,es raies 4472 et 4026 de la série secondaire dif- fuse (première ^série secondaire) monovalente de l’hé- lium sont décomposées ^{en trois} composantes ^vibrant parallèlement ^{et trois} composantes ^vibrant perpendicu-

lairement au champ. ^La figure ⁴ indique ^{la nature et}

la grandeur ^{de la} décomposition ^{de la raie 1:026. La} dispersion ^était, pour ^cette raie de 1 6,2 ^{non: A, pour}

l’autre de 1 : 14,2 ^{ilUIl :} Ad Les deux composantes

intenses de droite de la raic 4472 confondues pour

un champ ^{de 13 000 volt: clll se sont} séparée; ^sous

l’influence d’un champ ^{de 31000 wlt : uiii.}

La raie 4713 (Dispersion ^{1 : 19. mm: A de la}

deuxième série secondaire de l’hélium ne présente

pas ^{sur mon} spectrogramme ^de dédoublement appré-

ciable. Il en est due même pour la mie très faible 412 1

J. STARK. A. FISCHER et H. KIRSCHBAUM. cl. Phys.. ⁴⁰

101:) 307.

de cette série. Peut-ètre obtiendrait-on un résultat

positif ^{avec une} dispersion, ^une intensité lumineuse

et un chump plus considérables.

La raie 501 t3 de la série principale divalente du

« parhélium ^» n’est pas décomposée ^{sur mes} spectro- grammes pour ^un champ ^{de 15} 000 volt : cm. Pour 51000 volt : cm, l’image donnée par la lame de

spath qui ^vibre parallèlement ^au champ (disper-

sion : 1 261nm À) ^{a paru} légèrement déplacée ^{vers les} petites longueurs ^{d’onde, tandis} que l’image ^vibrant

normalement au champ n’avait pas bougé. ^{Il faudra} reprendre l’étude de la décomposition ^{de cette raie}

avec un champ plus ^{intense et une} dispersion plus ^con-

sidérable.

Les raies 4922 et 4588 de la série secondaire diff’use bivalente sont déjà décomposées ^{en com-}

posantes relativement éloignées par ^un champ ^de

15000 unités. La décomposition de la raie 4588 (dis- persion ^{1 : : 12,7 mm :} Â) ^est représentée par la

figure ^{5. Il est} possible qu’avec ^une dispersion plus grande ^on puisse ^encore décomposer certaines de

ces composantes. La raie 4922 apparaît ^sur le spec- trogramme ^{comme un} doublet formé d’une com-

posante ^{intense et d’une} composante faible, ^c’est-à- dire que par suite de la petite dispersion, ^{les trois com-} posantes ^de droite de la figure 5 ^sont confondues en une seule raie. La raie 4144 de la même série est

également décomposée; ^en effet, elle est, ^en l’absence de

champ, ^aussi intense que la raie 4121, ^elle disparaît complètement ^{sur les} spectrogrammes pris quand ^le champ ^{est excité ; il est clair} que ^ses composantes trop ^{faibles sont} devenues invisibles.

La raie 4458 de la deuxième série secondaire divalente ne parait pas décomposée ^{sur mon} spec- trogramlne.

On voit que pour ^toutes les raies de l’hélium étu- diées et qui ^sont décomposées par le champ, les compo-

santes parallèles ^au champ ^{ont la même} position ^dans

le spectre que les composantes normales correspon- , dantes. Il est probable qu’une dispersion plus grande

et un champ plus ^fort permettraient ^{de séparer les}

composantes parallèles ^des composantes ^{normales et} d’en décomposer quelques-unes.

ë ^6.

^{Influence de} l’intensité du champ.

- Je n’ose pas ^{encore donner une} réponse définitive à la question ^de la variation du nouvel effet avec l’in- tensité du champ. Les résultats qui ^{vont suivre ne}

doivent être considérés _que comme vraisemblables et

provisoires.

Comme je ^l’ai exptiqué plus ^{haut, le} champ ^élec- tri pic provoque l’apparition ^{d’un courant dans} le gaz incandescent. Or, ^{le courant de} décharge ^lumineuse

n’est pas constant; il ^est produit ^{par la} bobine d’in-

duction pendant ^lu temps ^{très court} d’ouverture du

circuit primaire: ^{donc le courant n’existe dans le}

champ de tension que pendant que le tube ^est lumi-

neux. Pendant ce temps, la différence de potentiel

aux extrémités du champ ^est plus ^faible qu’à ^l’état d équilibre ^en l’absence de courant. Un ampèremètre placé dans le circuit du courant forcé ^{ou un} électro- mètre relié aux électrodes présentent. ^{il est vrai, une}

déviation constante; ^{mais en} réalité. 1 intensité et la différence de potentiel ^oscillent rapidement, ^{]’une de}

la valeur o à une valeur maximum, ^{I*autre de la va-} leur correspondant ^à l’équilibre, ^{à sa valeur au mo-}

ment de l’émission de lumière. La différence de po- tentiel indiquée par l’électromètre ^est donc un peu

plus ^forte que la différence de potentiel ^{au moment}

de l’incandescence, ^et cela d’autant plus, ^{il est facile}

de le voir, que la résistance du circuit ^est plus grande. ^{Dans mes} expériences, l’intensité moyenne du courant forcé était, ^il est vrai, ^très faible; ^mais

sa valeur instantanée pouvait ^être suffisante pour

déterminer, ^{à cause des} résistances ohmiques ^{du cir-}

cuit une chute de potentiel appréciable. ^On peut d’ailleurs le déduire de ^ce fait que l’électromètre

indiquait ^une plus grande différence de potentiel ^au

repos (5700-5800 volts) qu’en régime stationnaire

(3430-3600 volts).

Les valeurs de l’intensité du champ ’électrique que

j’ai indiquées plus ^{haut, ont été calculées à} partir ^de

la dinerence de potentiel ^de régime ^{et de la} longueur

du champ ^{de tension ; elles sont un} peu trop ^fortes.

Pour pouvoir ^mesurer exactement l’intensité de ce

champ, ^{il faudra se servir d’une source à courant}

constant pour provoquer la décharge ^{donnant nais-}

du champ ^est-elle cnnstaiite tout le long ^du champ ^de

tension et en particulier ^au voisinage des électrode?

Les lignes ^{de force} électriques ^{ne se} recourbent-elles pas ^au voisinage ^{des trous de la cathode de} décharge?

Il est bien certain que cela ^se produit ^au repos quand

le _gaz compris ^{entre les} électrodes est ^un diélec-

trique.

Mais lorsque ^le gaz ^{se trouve} ionise par ^les rayons

canaux, il devient conducteur dans le champ ^{de ten-}

sion et dans les orifices de la cathode. Le champ électrique ^{est-il alors uniforme entre} les électrodes Il et K? L’expérience ^seule peut ^nous l’apprendre. ^L’ac-

tion de ce champ ^{sur les raies} spectrales peut ^nous donner quelques indications. Si, ^en effet, ce champ

n’est pas uniforme, ^les composantes des raies doivent être très larges ^ou très inclinées dans la direction de la raie non décomposée. ^{Mais si ces} composantes ^sont relativement nettes et parallèles ^{à la raie} primitive, ^on peut ^conclure que le champ ^{est uniforme; c’est ce} qui ^s’est produit ^{sur toutes mes} épreuves, que la distance des deux électrodes H et K fût i,i ^{1 ou} 2,6 mm.

Après ^cette discussion, je ^donnerai simplement

mes résultats. J’ai résumé dans la table qui ^{suit les} expériences ^{relatives à la raie} Hp ^de l’hydrogène ^{et à}

la raie 6672 de l’hélium.

Il semble d’après ^{cette table que la} décomposition électrique d’une raie spectrale (écart ^des compo-

santes) ^{mesurée en} longueurs ^{d’onde soit, en} pre- mière approximation, proportionnelle ^à l’intensité du

champ.

sance aux rayons ^canaux qui, eux-mêmes, produisent

la luminescence dans le champ de tension. Dès rlue

je ^{serai en} possession d autres batteries à haute ten- sion et d’autres dynamos, je rectifierai les données relatives aux décompositions dus raies.

A la réflexion, le lecteur se demander i peut-être

si le champ ^est bien homogène entre la cathode auxi- liaire H pt la cathode Je décharge dl:!. 11. L’intensité

§ 7.

^{Influence de la} longueur ^{d’onde et}

de la sériation des raies.

D’après les résultats

ontenus jusqu’ici, on peut, sinon affirmer définitive-

ment, du moins déclarer très que ^l’ac-

tion du champ électrique sur les raies ^{dune même}

série est analogue en ce qui ^concerna le nombre la direction de vibrations et l rapport des intensités

des composantes formées.

C’est le cas de 1111, ^et Hy ^{de la série secondaire}

diffusée de l’hydrogène, ^et des raies 4472 ^et 4026 de la série secondaire diffuse de l’ion d’héliurl1 monova-

lent. Fi l’une des raies d’une série ne présente ^pas

de décomposition appréciable dans des conditions données, ^{il en est de même des autres} (He ^{4713 et} 4121 ). Les différentes séries correspondant ^{au mème}

atome sont en général décomposées ^{d’une manière}

différente comme le montre l’exemple de l’hélium.

Si donc 1 on veut étudier la variation du nouvel effet avec la longueur ^{d’onde, il faut} comparer les différentes raies d’une même série. Les résultats sui-

vants se rapportent ^{à une} intensité de 15000 volts cmi.

l.a distance des composantes ^extrêmes de la raie

H03B2 (4861) ^{est de} 5,6Å, celle des composantes ^de

H03B3 (4341) ^de 5,2 A : l’intensité de l’effet augmente

quand ^la longueur d’onde diminue. Il en est de mêmc pour les composantes médianes de ces deux raies dont les distances sont de 1,77 A pour H03B2 ^{et de 3,77} A pour il

L’écart entre la composante ^la plus faible de la raie 4472 de l’hélium et le milieu des deux compo- santes les plus ^{fortes est de} 2,1 Å; pour la raie 4026

cet écart est encore de 2,1 A. La variation de l’effet

avec la longueur d’onde est, dans ^ce cas, sinon nulle,

du moins extrêmement faible.

Pour la raie 4388 de l’hélium, la deuxième coln-

posante (comptée ^des grandes ^{verts les} petites ^lon-

gueurs d’onde) ^est éloignée ^{de 5,5 Å de la} quatrième:

pour la raie 4922 ^cette distance n’est plus que de

2,4 À. Ici, ^l’effet augmente ^{de nouveau} beaucoup quand ^la longueur ^{d’onde diminue.}

Le lecteur ^a certainement déjà remarqué que, dans cet exposé, ^{les mots «} série diffuse )) et « décomposi-

tion » vont toujours ^de pair. ^{Il semble, en effet, que}

l’on puisse ^{énoncer la} règle générale suivante : Les raies appartenant ^à des séries diJ1’uses sont fortement

décomposées par le champ électrique; les raies des séries principales ^ou secondaires nettes ne sont pas

décomposées ^{ou le sont très} peu dans les conditions de mes expériences. J’emploie ^{les mots de série}

diffuse et de série nette, dans le ^sens indiqué par

Rvdberg : lorsqu’on augmente ^la pression du baz, les raies des séries diffuses subissent un élargissement

considérable, ^tandis que celles des séries nettes sont al peine modifiées.

Il semble d’après ^cc clni précède qu’il y ait ^une relation entre l’effet d’un champ électrique ^{et l’action}

d’une élévation de pression. ^Voici plusieurs ^années que j’ai ^émis l’opinion que l’élargissement ^{des raies}

par augmentation ^dJ pression ^{est dit U 1 action sur}

l’atome rayonnant de, champs électriques ^{des atomes}

voisins.

§ 8. 2013 Nouveaux problèmes à résoudre.

1. J. SRARK. Ann. d. Phys.. 21 ^{1906 422.}

La découverte du nouvel effet pose ^un certain nombre de problèmes ^{nouveaux et} importants, ^soit théoriques,

soit expérimentaux.

Il sera tout d’abord nécessaire de vérifier, ^{de recti-}

fier et de compléter ^{les données} précédentes. ^Il

faudra ensuite soumcttre ^au champ électrique ^un grand nombre de raies spectrales ^et étudier l’effet transversal avec une intensité et une dispersion ^conve-

nables. J’indiquerai ^{ailleurs une méthode} permettant d’amener ^un élément quelconque à émettre de la lumière dans les rayons ^canaux.

Un autre problème important ^est celui de l’effet

longitudinal ^du champ électrique. ^Il parait ^{facile de} prévoir ^à partir de l’effet transversal la décompositions

et la polarisation longitudinales, ^{Que les} composantes n’y soient pas polarisées ^ou qu’elles ^{soient contre}

toute attente polarisées circulairement par certaines raies, leur étude projettera ^une vive lumière sur la

nature du champ électrique par rapport ^{à celle du} champ magnétique. ^{Il est} vrai que l’étude de l’elfet

longitudinal ^{offre de} grandes difficultés. Tout d’abord l’effet Doppler des rayons canaux a une influence per- turbatrice ; ^{ensuite la lumière} passant ^{a travers les}

trous de la cathode viellt se superposer ^à la ^lumière

émise dans le champ ^{de tension et} gêner l’observation.

Nous avons pourtant, ^{M. Wendt et} moi, projeté

des expériences ^{sur l’effet} longitudinal ^{et nous} espé-

rons pouvoir surmonter toutes ces difficultés.

Lorsque l’on connaîtra bien l’action d’un champ électrique ^{intense sur les raies} spectrales, ^on par-

viendra, ^en employant ^une dispersion suffisante, ^à

mettre en évidence l’effet du champ plus ^faible qui règne ^{dans la} première gaine cathodique ^{ou dans la}

colonne positive ^{du courant de} décharge ^{ou de l’arc.}

On parviendra ^en augmentant l’intensité du champ ^dans

ces régions ^{à dédoubler} certaines raies particulière-

ment sensibles.

Il pourrait ^{même se} faire que l’action du champ ^élec- trique ^{sur certaines raies} particulièrement ^{sensibles ait} déjà joué ^un rôle dans telle ou telle recherche sur le

phénomène ^{de Zeeman oh l’on} prenait ^{comme source de}

lumière la colonne positive ^{du courant de} décharge

ou de l’arc. Si en effet la colonne positive ^{est normale}

à la direction du champ magnétique, ^{sa section est}

fortoiiient diminuée par l’action de ^ce champ ^{et, par} conséquent, ^le champ électrique augmente ^considéra-

blell1ent. Il n’atteint évidemment _pas encore les ^va- leurs considérables qu’il atteignait ^{dans mes} expé-

riences: mais la mesure de l’effet Zeeman exige ^une grande dispersion ; ^{avec cette} dispersion, l’accroisse-

ment du champ électrique provoqué par le champ magnétique peut ^{suffire à} décomposer ^les composantes du phénomène de Zeeman ou d les déplacer ^d’une

manière di:amt’triclue; ^{cela ne doit} pas ^se produire

pour ^tontes les raies, mais seulement pour les raies

particulièrelnent ^sensibles (raies diffuses). Si les ditfé-

rentes composantes de retret Zeeman sont influencées d’une manière différente par ^le champ électrique, ^il peut ^se produire ^{dans un} champ magnétique puissant

des variations curieuses du rapport des intensités de

ces composantes. Ces actions n’interviendraient-elles pas dans l’influence ^mutuelle des composantes ^de Zeeman d’une raie dans un champ magnétique

intense, phénomène d’abord observé par ’Yendt 1,

puis étudié d’une façon ^détaillée par d’autres au-

teurs ? Il est fort possible qu’il ^{en soit} ainsi. Il paraît

donc nécessaire de vomir si le nouveau phénomène ^ne gêne pas dans ^{certains cas} l’étude du phénomène ^de

Zeeman.

On sera amené ensuite à rechercher si le champ électrique alternatif d’un faisceau de rayons ^lumineux intenses n’élargit pas les ^raies spectrales émises par

un gaz qu’il ^traverse. On doit s’attendre à ^ce que ^ce

phénomène ^se produise, ^a condition d’admettre _que la période propre ^de la déformation de l’atome, c’est-à-dire le temps nécessaire ^au champ électrique

pour produire ^cette déformation, ^est petite par rapport

à la période ^{de vibration} du faisceau lumineux. Si ce

phénomène ^ne présente pas d’inertie, la grandeur ^de l’élargissement ^{des raies} permettra dans certaines con-

ditions de se rendre compte si, ^{dans certaines} régions

du faisceau lumineux, il y ^a concentration d’énergie,

c’est-à-dire si la densité d’énergie y ^est plus grande

que la densité moyenne.

Comme lI. Rubens me l’a fait si justement ^remar-

quer, ^{il se} peut que dans certaines régions ^{de l’at-} mosphère ^{solaire, le} nouvel effet agissant ^{sur les raies} qu’elles ^émettent, ait pu produire ^un phénomène analogue ^au phénomène de Zeeman. Ne peut-on pas,

en effet, ^{admettre tout} aussi bien que l’existence il la surface solaire d’un champ magnétique ^de 5000gauss,

l’existence d’un champ ^{de 500 à} 5000 volts par cm?

Un champ de 5000 volts : cm sépare d’ailleurs les

composantes ^de Hy ^{à une distance} de 1,2 Â, ^tandis

que l’écart des composantes ^{extrêmes du} triplet ^normal

de Zeeman n’est _{que de} 0A,03 pour ^un champ ^de

5000 gauss ^{et une} longueur ^{d’onde de 4000} A.

La décomposition électrique ^{des raies} spectrales

pose ^aussi un nouveau problème ^à la théorie. Il faudra

imaginer d’après les indications expérimentales ^un

certain nombre d’hypothèses, ^et s’appuyant ^{sur ces} hypothèses, ^{trouver une} expression anilntique ^du

nouveau phénomène qui ^soit qualitativement ^exacte

et quantitativement ^{sinon exacte} du moins très ap-

prochée.

Il est naturel (le comparer le ^nouveau phénomène

au phénomène de Zeeman. La seule ressemblance entre ces deux phénomènes ^est que le champ magné- tique ^{comme le} champ électrique décompose ^{les raie.}

en composantes. Mais dans leurs détails lty. pheno-

1. t1. WENDT. Ann. d. Phus.. 37 1912 333 et 40 1913 607.

inènes sont tout différents. Le· décompositions ^élec- triques ^ont des ordres de grandeur différents pour ^les différentes séries. la décomposition magnétique ^{est du}

même ordre pour ^{toutes le:} séries. Dans une série, la distance des composantes de Zeeman d’une raie est

proportionnelle ^{au carré de sa} longueur d’onde; ^dan’s

le champ électrique, ^{tout au moins} pour ^{de nom-} breuses raies, la distance des composantes augmente

quand ^la longuenr d’onde diminue. Les séries corres-

pondantes de différents éléments chimiques pré-

sentent souvent av’ec certaines restrictions le même effet Zeeman : ainsi les raies sériées de l’hélium sont

décomposées ^en triplets ^{normaux comme celles de} l’hydrogène par ^un champ magnétique transversal.

Dans le nouveau phénomène, ^au contraire, ^{les raies} de deux éléments se comportent ^{d’une manière toute} différente.

L’effet du champ électrique ^{sur les raies} spectrales

n’est-il pas caractéristique ^{de la structure de l’atome}

de l’élément chimique ^{et ne} permet-il pas de distin- guer les structures différentes de ces différents élé- ments? Ne pourra-t-on pas étudier ^au point ^{de vue de}

la dynamique optique ^les modifications intériellres que subit l’atome ^sous l’influence d’un champ ^élec- trique extérieur, rapprocher les résultats obtenus des études de dynamique optique ^{dans le} champ magné- tique, ^{et en} introduisant les lois des séries de Iy d- berg, ^{arriver à} construire l’arrangement ^{et les mouve-}

ments relatifs des différentes parties de l’atome? Un

espoir aussi ambitieux ne pourra ^être réalisé que dans un avenir fort éloigné; ^{mais dès maintenant}

une étude approfondie ^de l’effet du champ électrique

sur les raies spectres ^{nous fera sans aucun doute} faire un grand pas ^{en avant vers} la découverte de la dynamique ^{de l’atome.}

En terminant ce mémoire, je ^{voudrais remercier}

mon assistant 31. KiI’schbaun1 pour ^{le concours} qu’il

m’a prêté ^{au cours de ces} recherches. Sans son habi- leté et sa patience inlassable pendant les poses pho- tographiques interminables, ^{il m’eût été} impossible

de lnener à bien ces recherches en un temps ^relative-

ment aussi court.

DEUXIÉME PARTIF.

Effet longitudinal.

Par J. STARK et (1 . BB r" Il T.

§ ^1.

Exposé ^du problème. 2013 L’un d’entre

nous a, dans une première publication, dé’rit l’effet transversal du champ électrique ^{sur 1., raies d’ -n’’}

de l’hudrogène et de l’hélium. Ln ". hasant sur les résultats de cette étude, ^on petu prevoir ^(e qui doit

se passer pour l’effet longitudinal. Lorsqu’une ^raie

est décomposée par le champ électrique, seules les

composantes oscillant normalement ^aux lignes ^de

force apparaissent dans l’effet longitudinal, ^{elles ne}

sont pas polarisées.

Bien que ^ces prouvions ^{fussent assez sûres, il était}

nécessaire de les héritier expérimentalement. ^{Car il}

notait pas impossible que, dans quelques ^{cas, cer-}

taines composantes ^{nc fussent} dans l’effet longitudinal polarisées circulairement. Il est probable ^{en effet} qu’ui ^atome d’une raie sériée est soumis en tant que doublet à une force orientante de la part ^du champ électrique, ^{son axe tend a se} placer parallèlement ^à

ce si donc l’électron clui ^{émet la raie ne} peut,

par suite de la ^structure de l’atome, ^tourner que dans un sens autour de cet axe, la raie émise dans la direction de l’axe doit être, ^{au moins en} partie, pola-

risée circulairement.

Nos expériences ^{ont montré} que les composantes des raies sériées de l’hydrogène ^et de l’héliun1 ne sont

pas polarisées ^{dans l’effet} longitudinal. D’après ^ce qui précède, ^on peut ^en conclure que les électrons, ^centres dus raies, peuvent, pour ^ces éléments, ^{tourner dans}

les deux sens autour d’un axe parallèle ^au champ.

L’effet longitudinal ^du champ électrique ^{sur les raies}

de séries est donc très différent de l’effet Zecman : pour celui-ci ^en effet, ^les composantes d’une raie dé- doublée ont des vibrations circulaires droite et

gauche, ^dans celui-là elles ne sont pas polarisées. ^Il

faut remarquer que l’absence de polarisation ^dans

l’effet électrique longitudinal ^{est en accord avec la}

théorie de M. Voigt (1) ^{sur la} décomposition ^{des raies} spectrales par le champ électrique.

1/étude expérimentale de l’effet longitudinal ^du champ électrique ^{sur les raies de série, a de} l’illpor-

tance pour la recherche du nouvel effet dans ^certaines

régions solaires. Il semblc en effet que là-bas ^comme dans l’atmosphère terrestre, les lignes ^de forces élec-

triques ^{aient en} majorité ^une direction radiale. Si c’est bien le cas, ^un observateur qui regarde ^le

milieu du disque ^{solaire dans un} champ ^{radial voit}

l’efft’t longitudinal, ^et s’il observe le bord du disque

solaire dalh un champ ^{radial, il voit l’eq’ut trans-}

versal.

§ 2.

^Méthode employée.

^{Dans sa} publi-

cation précédente, ^{l’un de nous a} indiqué ^{une méthode}

pour produire ^un champ électrique puissant ^{dans un}

gaz lumineux. En voici le principe: ^on provoque ^au moyen des ravons canaux l’incandescence _{du gaz} et

l’on fait agir ^{sur ce} gaz lumineux en dehors du trajet

de la décharge ^lu champ d’iiii ^{courant forcé.}

Pour observer l’effet transversal, on a orienté l’axe du faisceau des rayons canaux selon la direction du

champ, la direction d’observation étant norniale uu

champ ^{ut aux} rayons ^canaux. cette méthode eut été pour l’observation de l’en’et longitudinal d’une

1. W Ann. d. Phy.... 4 1901 Iot.

application ^très difficile : en effet, ^d’une part ^la

lumière provenant ^du champ électrique ^{n’eut pas été}

;eule à se propager dans la direction d’observation, ^il serait venu s’y superposer le rayonnement ^intense provenant ^de l’espace antérieur à la cathode (première gaine cathodique), ^{dont les trous} l’auraient laissé passer. D’autre part, ^l’effet Doppler ^des particules ^des

rayons ^canaux serait venu gêner l’observation de 1-’ effet électrique.

Pour écarter ces difficultés, nous avons employé

pour l’étude de l’effet longitudinal ^un dispositif ^diuc-

rent basé sur le même principe. ^{Le champ} électrique

est normal à l’axe .du faisceau de rayons ^{canaux et} l’on observe dans l’axe du champ, parallèlement ^{à la}

face postérieure de la cathode de décharge ^{et à travers}

des trous pratiqués dans l’anode du champ ^{de ten-}

sion. Voici les détails de notre dispositif : ^la figure (6)

donne la coupe de la cathode ^et du champ ^{de ten-}

tiel. Au milieu de la cathode de décharge ^{on a} pra-

tiqué ^{une fente de 5 mm, de} long ^{sur 1,3 mm. de} large, ^{à trayeurs} laquelle ^{un faisceau de} rayons ^canaux de même section devait pénétrer ^{dans le} champ ^der-

rière la cathode. L’anode d aluminium du champ ^de

tension est fixée à la face postérieure ^{de la cathode, de}

manière que les rayons canaux se propagent ^{en la frô-}

lant. La cathode du champ ^{de tension est un} disque

d aluminium de 8 mm. de diamètre placé parallèle-

ment à l’anode à 1,3 ^{mm. de distance de} façon que le faisceau longe exactement sa surface. Au-dessus du

disque d’aluminium on a placé ^{un tube de verre rodé} par devant de manière que ^son bord antérieur vienne tou- cher l’anode. On a pratiqué ^{dans ce tube de verre,}

sous la fente de la cathode de décharge, ^{une ouverture}

de 5 nini, sur 1.5 mm. de manière que le faisceau de rayons ^{canaux entre} librement dans le champ ^de

tension. Il faut faire très attention à ce que le tube de Yt rrc ne touche ni le disque d’aluminium situé en

dessous ni la cathode placée au-dessus, mais ^en soit

toujours séparé par ^un intervalle de 0,5 ^à 0,7 ^mm.

On a pratiqué dans l’anode du champ ^de potentiel

trois rangées très voisines de trous de 1 111111. C’est à travers ces trous et par conséquent dans l’axe du champ

et normalement au faisceau de rayons ^canaux que l’on observe I*effet longitudinal.

Qn pourrait, ^au premier ^abord, être tenté de nous

faire une objection. Les rayns primaires positifs

subissent, en entrant dans le champ de tension nor-

malement à son axe, ^une accélération daiis la direc- tion de la cathode et acquièrent ^{unc certaine vitesse} parallèle ^{à la direction} d’observation; ^{il en est} de mêmedes ions atomiques créés par le choc des rayons

primaires ^{dans le} champ du p otentiel ijui ^{vont se} diriger vers ^{le cathode.} Par ;,uit(, de ^ce mouvement des rayons ^tant primaires rlue secondaires il ,e produit ^un

effet Doppler qlll peut gêner l’ohscrialiun de l’effet

longitudinal.

Cette objection ^est juste ^en principe: ^{mais d’un} point ^{de vue} quantitatii ^et gràce ^au choix que ^nous

avons fait des conditions expérimentales, ^l’eflet Doppler

ne peut pas produire ^de perturbation ^{sensible. La}

vitesse acquise ^{dans la} direction d’observation par ^un ion portant ^une seule charge est en effet v =e m Et

ou e m représente ^la charge spécifique ^{de l’ion, E l’in-}

tensité du champ, ^{1 la durée de} l’ilnpulsion. ^{Si donc,}

l’on choisit le chemin 1 parcouru par les rayons pri-

maires dans le champ jusqu’à ^la ligne ^{de visée as,ez} petit, ^{en faisant} passer ^cetlc ligne ^très près ^du point

d’entrée des rayons primaires ^{et si, d’autre} part, ^on donne â ces rayons ^{llne très} grande vitesse, l’n (6000- 10000 volts de chute cathodique), ^t =l v0 et par ^con-

séquent v ^seront petits. D’ailleurs, t=l v0 est la limite

supérieure ^{de la durée de} l’accélération, _{pour le} ^cas où la charge ^du rayon primaire ^{reste Inaltérée} pendant

le trajet ^{1. En réalité, la} plupart ^des rayons primaires,

pour ^une pression où il y ^{a encore} émission lui- neuse, ^{ne sont} chargés positivement que pendant ^une

certaine fraction du temps t ^{de leur} trajet ^{1 a traB el...}

le gaz; c’est ^ce qu’ont ^montré différents auteurs et en particulier ^{M. BBien.} Ceci amène encore, pour la plupart ^{des rayons} prirnaircs, ^une diminution de la vitesse i, dans 1 axe de Aisée. Ainsi, ^{les raBons} primaires et surtout les rayons secondaires qui. ^ttlll,

restent dans le champ de vision, n’acquièrent ^une vitesse qu’au voisinage immédiat 1 d l’L cathode, et l’émission lumineuse de cette couche relativement mioce qui pourrait ^{amener des} perturbations est ^trte fable par rapport à l’émission dit reste du champ.

Le succès de nos recherches prouve bien que 1 es considérations qui précèdent s’appliquent ^{dans les}

conditions de ^nos expériences. ^{Un ne} peut pas décou- vrir une seule foic sur nos spectrogrammes l’existence

d’un effet Doppler ^{gênant, et} pourtant. les raies de

l’hydrogène ^sont partieulièrement ^{sensibles à cet}

ef1et.

D après ^ce que nous menons de dire, il est clair que c est 1 anode du champ de tension et non la cathode

qu’il faut pt l’et’1’ de ^trou, pour l’observation. De ^cette manière, les rayons canaux secondaires ne passent pas a ^{travers les trous dans} espace ^sans champ jus- qu’à ^la paroi ^{de verre;} seuls y passent ^les rayons

cathodiques produits ^{dans le} cltalHp (It tension Ceux- ci, al ^cause de leur faible absorption, ^ne produisent qu’une faible émission de lumière, et d’ailleurs notre

disposltil’ optique ^nous perment ^{de la} distinguer sur

les spectrogrammes dela lumière émise dans le champ

de tension

En effet, ^on projetait ^le champ de tension sur Ia fente du spectrographe ^comme pour 1 étude de l’effet transversal. Comme le champ de tension est peu pro-

foud, ^{les trous de l’anode} apparaissaient ^nettement

sur l’image produite ^sur la l’ente du spectrographe.

Aussi) ^les images des fentes ^sur les raies données _par le champ de tension n’étaient pas continues, ^mais divisées selon leur longueur ^en petite ^traits séparés par des espaces ^non impressionnés, ^la longueur ^{de ces}

traits étant égale ^au diamètre de l’iniage ^{sur la fente}

d’un trou de l’anode. Au contraire, les raies prove- nant de l’émission des rayons cathodiques ^{entre l’anode}

et la paroi ^{du tube n’étaient} pas interrompues par des

parties ^{obscures, mais se} dessinaient sur toute leur

longueur. ^C’était le cas, p,tr eumple, pour ^{la raie} 5016 de l’hélium.

On interposait ^{encore devant} l’objectif ^{une lame de} spath (Wollaston), ^et l’on avait ^sur li fente deux

images ^situées l’une au-dessus de l’antre et vihtant, l’une horizontalement, l’aiiii’e verticalement. Si les composantes des raies de série émises dans 1 e champ

de tension étaient polarisées les ques horizontalement,

les autres verticalement, II’’’’ unt’’’ manquaient ^sur l’image supérieure, ^{les autres} sur l’image inférieure.

Si, ^au contraire, toutes les raies supérieures se pro- longeaient exactement sur l’image inferieur, c’est que les composantes n’étaient pas polarisées ou élaient po- larisées circulairement. Pour décider entre ces deux

possibilités, nous ^avons placé ^{avant la} lame de ilo

une lame de mica quart d’onde pour le bleu, de manière que le plan de ses avec soit ineline a ^{43 au-} dessous de l’horizon, c’est-a-dire qu’elle transforme

les vibretions verticales ou horizontales en vibretions circulaires (iroitt - ou ..Ul li, Si toutes les raies des deux images étaient ^situées dans le prolongement les

unes des autres, et avaient la mêle

lait en conclure qu’elles n’étaient pas Le dispositif un defaut auqui

d’ailleurs faciles Lorsque ^l’on

selon l’axe du champ, ^{t de la} couche lumi-

neuse est p lumineuse est