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SECTIONS EFFICACES ABSOLUES DES RÉACTIONS 12C(p, p')12C, 12C(p, p')12C*, 12C(p, p'')12C* ET NIVEAUX DE 13N

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Academic year: 2021

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Texte intégral

(1)

HAL Id: jpa-00213049

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00213049

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SECTIONS EFFICACES ABSOLUES DES

RÉACTIONS 12C(p, p’)12C, 12C(p, p’)12C*, 12C(p,

p”)12C* ET NIVEAUX DE 13N

G. Mani, A. Sadeghi, A. Tarrats

To cite this version:

(2)

C l -130 G. S. MANI, A. SADEGHI ET A. TARRATS

O

points expérimentaux

-

optimisation

FIG. 2.

-

Distribution angulaire des deutons (knergie incidente 28,5 MeV) diffusés élastiquement par L4N. La courbe continue est obtenue avec les paramètres PO = 1,25 F, V = 66 MeV, W = 17 MeV,

a = 0,7 F.

I

b c m

m-

points expériment

optimisation

Fio. 3. - Distribution angulaire des particules alphas de la réaction 14N(d, a)l2C Q = - 4,43

(énergie incidente 28,5 MeV) : La courbe continue est obtenue avec les paramètres des figures l a et 2.

La section efficace (d, oc) a été calculée en utilisant les paramètres des figures la et 2 (fig. 3). Le méca- nisme introduit est le knock-out.

Nous poursuivons cette interprétation en supposant le pick-up d'un deuton.

Bibliographie

[II PEHL (Richard H.), CERNY (J.), RIVET (E.), HARVEY (G.)

Phys. Rev., 1965,140, B 605.

[2] SILVERSTEIN (E. A.), NUCI. Instr., 1959,4, 53.

SECTIONS EFFICACES

ABSOLUES

DES

RÉACTION

s

'2c~,p)'2c,

1 2 ~ ( p , p t ) ' 2 ~ * ,

1 2 ~ ( p , p f t ) 1 2 ~ *

ET NIVEAUX DE 13N

G. S. MANI, A. SADEGHI et A. TARRATS

Centre d'Etudes Nucléaires de Saclay

Résumé.

-

Nous avons mesuré les sections efficaces absolues des diffusions élastique et iné- lastiques des protons sur i2C entre 4,6 et 11,2 MeV (300 < Blab < 1500). Les résultats ont été analysés par le formalisme de la matrice R et par la méthode des ondes couplées (02' sans spin orbite).

Abstract.

-

Elastic and inelastic absolute cross-sections for Clz(p, p) C12, C12(p, p') Cl2* and Cl2(p, p") C12* have been measured between 4.6 and 11.2 MeV incident energy. The results have been analysed by the R-matrix formalism and by coupled channel methods.

Les mesures ont été effectuées à l'aide d'une chambre ouvertes est très faible dans la région d'énergie de de diffusion à cible gazeuse et à pompage différentiel. 4,6 à 11,2 MeV et les courbes d'excitation montrent Dans la réaction 12C

+ p le nombre des voies

l'existence de résonances jusqu'à E, E 10 MeV.

(3)

SECTIONS EFFICACES ABSOLUES DES RÉACTIONS C 1

-

131

Par ailleurs, la première voie inélastique a une contri- bution importante pour E,(lab)

>

6 MeV.

Nous avons d'abord analysé les sections efficaces absolues élastiques par le formalisme de la matrice

R

de Wigner-Eisenbud [l] en décomposant

R

en deux parties :

R,

et

.

'

2

R,

traduit l'effet des niveaux éloignés et

RJ

est attachée au niveau que l'on veut étudier. Pour le calcul des éléments de matrice de diffusion, nous avons fait les hypothèses suivantes : i)

R

est diagonale ; ii) le potentiel d'interaction est réel et du type Saxon-Wood [2] ; iii) nous avons rejeté I'hypo- thèse de (( la sphère dure )) ; iu) le point de raccorde- ment des fonctions d'onde radiales à l'intérieur et à

l'extérieur est choisi en un point de la discontinuité du potentiel.

Nous avons analysé les niveaux de 13N à Elab =

8,2; 9,l et 10,44 MeV en calculant d'abord les meilleurs paramètres optiques dans la région non résonnante ;

puis, en fixant ceux-ci, on a fait la recherche sur les paramètres de la résonance. Nos valeurs sont en bon accord avec celles de C. G. Shute et al. [3] et D. Robson et al. [4].

Cette analyse nous a permis de voir que les potentiels d'absorption ne jouent pas un grand rôle et que la division de la matrice

R

en deux parties peut trouver un vaste champ d'application dans l'étude des niveaux des noyaux composés. Mais le fait de prendre

R

dia- gonale entraîne un désaccord entre c(8)théor et 0(8),,,.

La figure 1 montre la comparaison entre athéor et

V = 55.7 M e V - - - -. t RD= 1.273

b3'"

.O 22 MeV OC)

v

- - -

--

100 t

-

t

,,

473 & ' - - - ? -

""

-

'i/

r i l 6 nln 10010 - t

'

-.--.. Modèleoptique 100 - Modèleoptique

+

L résonance

I---r"l

---

.O- - -

.

Points éxpérimentaux

o,,, aux alentours de la résonance J = 712- située

à E,(lab) = 9,l MeV.

Nous avons ensuite analysé 4 8 ) éi et o(0) inéi à l'aide du modèle des voies couplées [SI en introduisant un potentiel de couplage V,, réel ( O + 2+ sans spin orbite et sans potentiel d'absorption).

La figure 2 montre la comparaison entre da(O)éi/dQ et d~(O)inéi/df2 à Ep = 8,4 MeV.

V,, devient important pour des énergies supérieures

OC)

.

3907

,

t

74" --- O 9 500 t t 1 -- ---_-_--

à 9 MeV, ce qui donne une première indication sur le fait que le niveau 712- à 9,l MeV est dû à un couplage fort entre O f et 2+. Ceci a déjà été signalé [6].

Les premiers résultats obtenus par cette méthode sont encourageants. Mais il faut faire davantage d'analyses afin de voir si l'introduction d'un simple couplage entre l'état fondamental et le premier état excité de 12C peut expliquer les valeurs de

m.

et

(4)

C l - 1 3 2 C. FAYARD ET COLL.

FIG. 2.

-

Les points noirs sont les points expé- rimentaux.

La courbe en trait plein est la courbe théorique obtenue par le lissage de la distribution angulaire de diffusion élastique avec les paramètres sui- vants :

V = 43,2 MeV ; RO = 1,418 fermi ; A = 0,394 fermi ;

j3 = 0,305 (y03 = 30,7 MeV).

Les courbes en trait pointillé sont les courbes théoriques obtenues par le lissage des distributions angulaires élastique et inélastique simultanément avec les paramétres suivants :

V = 32,97, MeV ; RO = 1,618 fermi ; A = 0.415 fermi ;

p

= 0,392 (V02 = 32,5 MeV)

Elnb = 8,4 MeV.

Bibliographie

[l] LANE (A. M.) et THOMAS (R. G.), Rev. Mod. Phys., [4] ROBSON (D.) et al., Nucl. Phys., 1963, 16, 370. 1958,30,257. [5] BUCK (B.) et al., Phil. Mag., 1963,8, 1805.

[2] VOGT (E.), Rev. Mod. Phys., 1962, 34, 723. [6] OKAI (S.) et al., Nucl. Phys., 1962, 31, 185. [3] SHUTE (C. G . ) et al., Nucl. Phys., 1962,37, 535.

ÉTUDE DES RÉACTIONS (n,

a)

PAR LA METHODE DES ONDES DISTORDUES

C . FAYARD, G. H. LAMOT, J. N. MASSOT et J. LAFOUCRIÈRE

Institut de Physique Nucléaire de Lyon

Résumé.

-

On étudie les réactions 28Si(n, or) 25Mg et 160(n, a) 13C par un mécanisme d'échange d'interaction directe dans le cadre de la méthode des ondes distordues.

Abstract.

-

We have studied 28Si(n, a) 25Mg and 160(n, or) 13C reactions by an exchange mechanism of direct interaction using the distorted-wave Born approximation.

Les résultats expérimentaux de plus en plus nom- et les particules a, aux énergies correspondant à celles breux sur les réactions (n, a) semblent étayer la thèse de la réaction (n, a) peut être disjoint de l'interaction d'une interaction directe [l] [2] [3) [4]. L'étude basée générale, on obtient pour l'amplitude de transition sur l'approximation de Butler-Born ayant donné des (expression (( prior ») :

résultats prometteurs [5], nous avons repris les calculs

par la méthode DWBA.

K g =

< ~ & j T / , - ~ / , I x b

>

+

En considérant que l'ensemble du potentiel coulom-

bien et du potentiel optique tiré d'expériences de

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