Étude des réactions 12C(d,d), 12C(d,p0) et 12C(d,p1) A 1,4 < Ed < 2,3 MeV.

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Étude des réactions 12C(d,d), 12C(d,p0) et 12C(d,p1) A 1,4 < Ed < 2,3 MeV.

M. Allab, M. Amiel, A. Amokrane, H. Beaumevieille, A. Henni, M. Lambert

To cite this version:

M. Allab, M. Amiel, A. Amokrane, H. Beaumevieille, A. Henni, et al.. Étude des réactions 12C(d,d), 12C(d,p0) et 12C(d,p1) A 1,4 < Ed < 2,3 MeV.. Journal de Physique, 1970, 31 (11-12), pp.919-927.

�10.1051/jphys:019700031011-12091900�. �jpa-00207004�

ÉTUDE DES RÉACTIONS 12C(d,d), 12C(d,p0)

ET 12C(d,p1) ^{A 1,4} Ed 2,3 ^MeV.

M.

ALLAB *,

^M.

AMIEL,

^A.

AMOKRANE,

^H.

BEAUMEVIEILLE,

^{A. HENNI et} M. LAMBERT**

Institut d’Etudes Nucléaires

d’Alger, Algérie (Reçu

^{le 23}

juillet 1970)

Résumé. ²⁰¹⁴ Les distributions

angulaires

des réactions 12C

(d, d)12C, 12C(d, p0)

^{13C et}

12C(d, p1)

^{13C* ont} été mesurées à des

énergies

de deutons

1,4

^{MeV Ed} 2,3 MeV, ^{en cible}

gazeuse ^avec pompage différentiel.

L’analyse

simultanée des distributions

angulaires

^et des courbes d’excitation

(5)

^des groupes deutons _{et p0 par} la théorie du _noyau

composé

suggère ^les

caractéristiques

2+, 1+ et 2-

respective-

ment pour les niveaux

d’énergie

d’excitation Eexc ⁼

11,51 MeV,

11,75 ^{MeV et} 11,85 MeV de 14N.

La

comparaison

des distributions

angulaires

^du groupe p1 aux sections efficaces absolues calculées

en tenant compte ^de l’interférence du mécanisme de

stripping

^et du mécanisme résonnant confirme

ces

caractéristiques.

Abstract. ²⁰¹⁴ The

angular

distributions for proton groups p0 and _p1 from the

12C(d, p)

^13C

reaction and for

12C(d, d)12C

^elastic

scattering

have been measured at different

energies

^from

1,4

^{MeV to} 2,3 ^MeV

using

^a

differentially pumped

gas target.

The

angular

distributions and excitation curves

(5)

^of p0 and deuton _groups have been

analysed

with

compound

^{nucleus formalism}

suggesting

^J03C0

assignments

2+, 1 ⁺ and 2- for the excited states in 14N at 11,51 MeV, 11,75 ^{MeV and} 11,85 MeV

respectively.

^A

comparaison

between the

angular

distributions of _{p1 groups} and the theoretical curves from

stripping-compound

effect calculation allows a determination of J03C0

assignments

ⁱⁿ

good

agreement ^{with the}

preceeding

^ones.

1. Introduction. ^- Les niveaux de

14N

^entre

11,5

et 12 MeV

peuvent

être excités en bombardant des noyaux de

12C

_par des deutons

d’énergie comprise

entre

1,4

^{et 2}

MeV,

^{et leurs}

caractéristiques

^déduites

de

l’analyse

^{des réactions}

12 C(d, d), 12 C(d, p) 13 C.

La résonance à

Ed

⁼

1,465

^{MeV a été étudiée} par

plusieurs

^auteurs

[1, 2, 3] qui

^{lui ont} attribué les

caractéristiques préférentielles

^{JIt =}

3 + .

D’autre

part

à

1,5 Ed

²

MeV, Kashy [3] suggère

l’existence d’un niveau

1 + (ld

⁼

0).

Le travail

rapporté

^{ici concerne} l’étude de certains états excités de

14N

à

partir

^des distributions _angu- laires des réactions

12C(d, d), 12 C(d, p)

mesurées à

1,4 Ed 2,3 MeV ;

par ailleurs les distributions

angulaires expérimentales

^{de la}

réaction 12C(d, pl)

^ont

été

analysées

par ^un formalisme tenant

compte

^des effets dus aux mécanismes de noyau

composé

^et

d’interaction directe.

II.

Appareillage expérimental

^{et résultats}

expéri-

mentaux. - Le faisceau de deutons fourni par l’accé- lérateur Van de Graaff 3 MeV de l’I. E. N. était

analysé

^en

énergie

par ^un déflecteur

magnétique

^avec

une

précision

^meilleure que

0,001.

^{La cible} gazeuse

était enfermée dans une chambre reliée à l’accéléra- teur par ^un

dispositif

de pompage différentiel

[4].

Le gaz utilisé est en

général

du propane ;

cependant

pour des

angles supérieurs

^{à 400}

(C. M.)

^{les deutons}

et

protons

^{émis dans} les réactions

12C(d, d)12C

^et

12 C(d’ pi) ^{13 C *}

^étaient

mélangés

^{avec ceux} prove- nant de la réaction

p(d, d)p.

^{On a donc aussi utilisé}

une cible de

CO2

^sec

qui

^{a toutefois} l’inconvénient d’introduire un bruit de fond

important

^{pour le}

groupe pl. L’intensité du courant de faisceau était mesurée par ^un collecteur sous vide

(10-5

^mm

Hg) séparé

de la chambre à diffusion _par une feuille de Nickel de 1 gm

d’épaisseur.

^Les

particules

^émises

étaient détectées _par des

jonctions

à barrière de sur-

face. La chambre à diffusion a été étalonnée en obser-

vant la diffusion des

protons

^sur

40A

à 1 MeV où cette diffusion est

purement

coulombienne. L’incerti- tude relative sur les mesures

expérimentales

^{est d’envi-}

ron 6

%

^{sauf aux}

angles

^{à l’avant} pour le groupe pl où elle

peut

^{atteindre 20}

%.

Les mesures

expérimentales

^sont constituées de 13 distributions

angulaires

des réactions

12C(d, d)

et

1 ZC(d, PO)13C

^{et 4} distributions

angulaires 12 C(d, pl)13C

^{à des}

énergies comprises

^entre

Ed

⁼

1,386

^{MeV et}

Ed = 2,280

^MeV

(Fig. 1, 2, 5, 7) ;

nous avons utilisé aussi les courbes d’excitation des réactions

12 C(d, d)12C

^et

12 C(d, p) 13 C

^{entre 1 et}

2 MeV

[5].

* Travail effectué dans le cadre de la thèse de doctorat de M. Allab.

** Institut de Physique

Nucléaire,

Lyon, ^France.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019700031011-12091900

920

FIG. 1. - Distributions angulaires de la réaction 12C(d, PO)13C. Les courbes en traits pleins représentent les courbes théoriques ^{calculées avec} les coefficients du tableau I.

FIG. 2. ^- Distributions angulaires de la réaction 12C(d, d) 1 ZC. Les courbes en traits pleins représentent ^{les courbes} théoriques ^{calculées avec} les coefficients du tableau II.

III.

Analyse

^des résultats. - 1°

RÉACTION 12 C(d, d)

ET

12C(d, po»

^{cl- Les} distributions

angulaires

^{de la}

réaction

12C(d, PO)13C

^{ont été}

développées

^en

poly-

nômes de

Legendre

^suivant

Les coefficients

A

1 sont donnés dans le tableau I.

En raison de la

longue portée

^des forces coulom- biennes le même

développement

^ne

peut

pas être

appliqué

^aux distributions

angulaires élastiques.

Par contre le

rapport

de la section efficace différentielle de diffusion

élastique

^à la section efficace différentielle de Rutherford donne un

développement rapidement convergent :

(d7/dM)ei/(d(7/d0153)Ruth = £ A§ ^Pl.

^Les coefficients

A§

sont

indiqués

dans le tableau II.

Les

expressions théoriques

des sections efficaces différentielles de diffusion

élastique

^{et de réaction}

sont données _par les formules de Blatt et Biedenharn écrites dans le cas de

plusieurs

niveaux de

spin

^ou

parité

différents

[6, 7].

Dans ces

formules,

^les sommations ont été limitées à des ondes de moments orbitaux 1 4

puisque

^les

déphasages potentiels

^sont

négligeables

pour des ondes 1 &#x3E; 2.- Ib en résulte que les

seuls

niveaux contri- buant à la section efficace

différentielle expérimen-

tale ont les

caractéristiques 0 - ; 1 +, 1- ; 2+, 2- ; 3 +,

3 -. Les courbes d’excitation

théoriques

^corres-

pondant

^{à ces 7 cas ont}

déjà

été tracées à cer-

tains

angles [8].

a)

Résonance de

1,465

^{MeV. - La}

comparaison

des courbes d’excitation

expérimentales

^et

théoriques

montre que la résonance étroite de

1,465

^{MeV ne}

peut

^{être associée}

qu’à

^{un niveau formé} par des ondes de moment orbital 1 ⁼

2,

^{soit de}

caractéristique 1 +,

2+ ou

3+.

L’étude de la distribution

angulaire

^élasti-

que à

1,465

^MeV

permet

d’éliminer les caractéristi- ques

1 +.

En

effet,

^{dans ce cas, le}

développement

^en

polynômes

^de

Legendre

^de

(duldco),, ,,/(du/d(D)Ruth

^serait

limité à l’ordre 4. De

plus

^{la valeur}

expérimentale

^de

(duldo».,I(duld(O)Rulh

^est

^4,9

^à

Oc.m.

1600. Or pour obtenir

théoriquement

^{cette valeur il faudrait}

prendre

un

rapport Td/T

&#x3E;

0,9 (Fig. 3).

Ceci ^est en contradiction avec le fait que la réso-

nance de

1,465

^{MeV est observée dans} les réactions

12 C(d, po)13C

^et

12 C(d, pl)13C*.

TABLEAU 1

Coefficients (en mb/sr)

^du

développement

^en

polynômes

^de

Legendre

des distributions

angulaires

^{de la}

réaction 12C(d, po)13C

TABLEAU Il

Coefficients

^du

développement

^en

polynômes

^de

Legendre

^du rapport

(dO" /dw )etl( dO" /dro )Ruth

922

Avec un niveau

3 +

on obtient une distribution

angulaire élastique comparable

^{à la courbe}

expéri-

mentale en

prenant rd/T 0,5 (Fig. 3).

FIG. 3. ^- Distributions angulaires de la réaction 12C(d, d)12C à Ed ⁼ 1,465 MeV. Les courbes en traits tirés, pointillés ^et pleins représentent les courbes théoriques ^calculées respective-

ment avec les hypothèses 1+, rd/ r = 0,9 ; 2+,

rd/ r =

0,7

et 3+,

rd/ r =

0,5. ^{Dans ces calculs on a tenu} compte ^des niveaux voisins de 1,465 ^MeV.

Dans ce cas le coefficient

A’

^calculé

théoriquement

est £i

0,08

alors que la valeur

expérimentale

^est

A’ 6 0,30.

^De

plus

^avec

l’hypothèse ^{3 +}

^le

dévelop- pement

^en

polynômes

^de

Legendre

^de

(duldco)p.

devrait

comporter

^{des termes d’ordre 4}

qui

^{ne sont}

pas observés

expérimentalement.

Avec un niveau

2+

on obtient une distribution

angulaire élastique

^{voisine de} la courbe

expérimen-

tale en

prenant r dl r 0,7 (Fig. 3).

^{La valeur théori-}

que du coefficient

A6

^{est alors}

0,28

^en bon accord avec

la valeur

expérimentale.

^De

plus

^{dans ce cas le}

dévelop- pement

^de

(du/dro)po

^ne

^peut

^pas contenir de termes

d’ordre 4. Ainsi la résonance de

1,465

^{MeV nous}

paraît probablement

^{due à un niveau}

^2+.

b)

Etude des résonances

comprises

^entre

1,5

^et

2 MeV. - Un

ajustement quantitatif

des distributions

angulaires

^{de diffusion}

élastique

n’a pu être obtenu à cause du

grand

^{nombre de}

paramètres

^à déterminer.

Mais nous avons pu obtenir

quelques renseignements

sur ces résonances à

partir

de l’étude des coefficients

Au

^{i et}

A,.

Le

développement

^en

polynômes

^de

Legendre

^de

(duldco),e ,,/(du/d(»)

^{R.lh est limité à l’ordre 4 et seuls}

les niveaux

0-, ^{1 +}

^{et 2-}

peuvent

^rendre

compte

^de

cette limite. L’examen des courbes d’excitation de diffusion

élastique

^et des variations en fonction de

l’énergie

^des coefficients

Au

i et

A; suggère

l’existence de deux

niveaux,

^{l’un à}

Ed ~ 1,7 MeV,

^{l’autre à}

Ed ~ 1,8

^{MeV où}

A4

^{est maximum.}

D’autre

part l’importance

^{des termes} d’interférence

A i

^et

A 3

^du

développement

^en

polynômes

^de

Legendre

de

(du/dw)po (tableau I) suggère

que les deux niveaux à

Ed N 1,7

^{MeV et}

Ed - 1,8

^{MeV sont de}

parités

différentes. Les cas suivants sont

possibles :

^{0- et}

1 +, ^{1 +}

^et

1-, ¹⁺

^{et 2-.}

Les deux cas

0- et 1 +, 1 + et 1- peuvent

^{être éli-} minés car ils ne

permettent

pas d’obtenir des termes

A3

^{dans le}

développement

^de

(dcr/dw)po .

Seule

l’hypothèse ^{1 +}

^{et 2-}

permet d’expliquer

^les

coefficients

Al

^{1 et}

A’.

^{Avec cette}

hypothèse

^nous

avons

essayé d’ajuster

^les distributions

angulaires

de la diffusion

élastique

^en

supposant

^{que le niveau}

1 +

était seulement formé _par des ondes 1 ⁼ 0 et en

négligeant

les ondes 1 ⁼ 2 dont la contribution _aug- mente le nombre de

paramètres.

^{L’accord obtenu}

n’est de ce fait pas très satisfaisant.

Malgré

^{tout nous} obtenons l’allure

qualitative

^des

courbes d’excitation

(Fig. 4)

^ce

qui

^nous

permet

de déterminer les

caractéristiques probables

^{des niveaux}

FIG. 4. ^- Courbes d’excitation de la réaction 12C(d, d)12C.

Les courbes en traits pleins représentent les courbes d’excitation

théoriques ^{obtenues avec} les niveaux suivants :

20 RÉACTION

12C (d, Pl)13C*. -

^Les distributions

angulaires

du groupe pi mesurées à

Ed 2,5

^MeV

au laboratoire

(Fig.

^{5 et}

7),

^ou par Poore

[9]

^montrent

une nette remontée aux

angles

^avant

caractéristique

des réactions de

stripping (d, p) correspondant

^{à une}

capture

^{du neutron dans un moment orbital}

ln

^{= 0.}

La variation

importante

^{de l’allure des} distributions

angulaires

^avec

l’énergie

^aux

angles Oc.

^M, &#x3E;

60°, peut

être attribuée soit à des

phénomènes

^{de distorsion}

nucléaire ou coulombienne soit à l’intervention d’un mécanisme de _noyau

composé,

^{soit encore à l’action}

conjuguée

des deux processus. L’intervention des effets résonnants semble assez

probable,

si l’on considère les courbes d’excitation des groupes

deuton,

po et p 1,

qui

^montrent des anomalies aux mêmes éner-

gies [5].

Par

ailleurs,

^certaines discontinuités mises en évi- dence dans la variation des distributions

angulaires

de la

réaction 12 C(d, Pl)13C

^{semblent montrer que les}

processus direct et résonnant interviennent simulta- nément.

Ainsi,

^{si on suit} l’évolution des distributions

angulaires

^de

1,452

^à

1,480

^{MeV on} remarque que le passage par la résonance de

1,465

^{MeV se traduit}

par ^une remontée très accentuée de la distribution

angulaire

^aux

angles

^{arrière et une}

augmentation

sensible de la section efficace différentielle à

1,465

^MeV

(Fig. 5).

Par contre à

1,850

^et

1,890 MeV,

la section efficace différentielle diminue brutalement à l’arrière ce

qui peut

^{être dû} à l’existence des deux niveaux de

parités opposées

^au

voisinage

^de

1,800

^MeV.

De ce

fait,

nous avons

analysé

les distributions

angulaires

du groupe pi à

1,452 Ed 1,890

^MeV

à l’aide d’un formalisme tenant

compte

des processus direct et résonnant.

a) Analyse

^{DWBA. -} Certaines distributions _angu- laires mesurées dans cette gamme

d’énergie

^et

présen-

tant l’allure

caractéristique

^de processus direct ^ont été

analysées

par la théorie DWBA par Poore

[9]. Cepen- dant,

le facteur

spectroscopique

extrait varie avec

l’énergie, suggérant

^la

présence

d’effets résonnants notables.

Le

potentiel

décrivant l’interaction d +

12C

et p ⁺

13C

est de la forme

où

Ve(r)

^{est le}

potentiel

coulombien d’une

sphère

^uni-

formément

chargée

^{de rayon}

Re

⁼ ro

A1/3, ^f(r)

^est

un facteur de forme de Woods

Saxon, g(r)

^{un facteur}

de forme

gaussien,

^et

f’(r)

^un facteur de forme décri- vant une

absorption

de surface :

Les

paramètres

^{utilisés pour la voie deuton sont}

ceux du

potentiel Zi proposés

^Satchler

[10]

^{mais où}

on a

négligé

l’effet du terme

spin-orbite,

^{et sont voi-}

sins de ceux de

[ 11 ].

^Les

potentiels protons

^{sont déduits} de

l’analyse

^de

13C(p, p) [12].

^Ces

potentiels

^sont

donnés dans le tableau III.

TABLEAU III

Paramètres du modèle

optique

^utilisés

pour la réaction

12C(d, pl)13C*

(Les Potentiels sont exprimés ^{en MeV et les} Longueurs ^en Fermis.)

La

capture

^{du neutron} par le

12C

est décrite par la fonction propre de l’oscillateur

harmonique

^{à trois}

dimensions raccordée à

RN

^{= 4 fm à la fonction de}

Hankel.

L’accord obtenu entre les distributions

angulaires expérimentales

^et

théoriques

^{est dans l’ensemble}

assez bon aux

angles

^avant

(Oc.m. 600) cependant qu’un

désaccord existe aux

angles

^{arrière. En valeur}

absolue,

^{on note une}

grande

variation du facteur

spectroscopique

^mesuré

(1 S 2,5)

ceci étant dû

probablement

^{aux effets} de noyau

composé.

^A

^l’éner- gie Ed

⁼

1,465

^{MeV le désaccord entre la courbe}

théorique

^{DWBA et} la courbe

expérimentale

^est

important (Fig. 5).

b) Interférence

des Mécanismes Direct et Réson- nant. ^- La variation des courbes d’excitation

[5]

suggère

l’intervention de nombreuses résonances de

14N*

dans la réaction

12 C(d, pl)

^tandis que celle de la

plupart

^des distributions

angulaires

^est caractéris-

tique

d’un processus de

stripping ln

^{= 0.}

Les mécanismes direct et résonnant doivent donc être considérés simultanément. La section efficace différentielle est alors la somme de la section efficace

directe,

de la section efficace résonnante et d’un terme d’interférence et s’écrit avec les notations de la réfé-

rence

[13] :

avec :

924

FIG. 5. ^- Distributions angulaires ^{de la réaction} 12C(d, pi) ^13C*. Les courbes expérimentales ^à Ed ⁼ 1,452 ^{MeV et} 1,490 ^{MeV sont} tirées de la référence [9]. Les courbes en traits pleins ^{sont les}

courbes théoriques obtenues ^{en tenant compte de} l’interférence des mécanismes direct (décrit par la théorie DWBA) ^{et résonnant} (niveau 2+, ld ⁼ 2 et fond continu ld ⁼ 0). ^Les paramètres ^{utilisés sont}

portés respectivement dans le tableau III et sur la figure 6. La courbe en traits tirés à

’

Ed ⁼ 1,465 ^{MeV est la courbe D W B A.}

où : ^o

c) Applications

^à

l’analyse

des distributions

angulaires

12 C(d, pi)..- Quelques

distributions

angulaires

^de

12C(d, pi)13C*

^à

^1,452 Ed ^1,890

^{MeV ont}

été-analysées

^{avec ce} formalisme. La section efficace directe est calculée _{par la} théorie DWBA avec les

paramètres optiques

du tableau III

(Fig.

^{5 et}

7).

En l’absence de mesures absolues de

dor/d0153

^aux

énergies

élevées de deutons et aux

angles

avant, le facteur

spectroscopique

^a été déterminé en

prenant

la _moyenne des valeurs mesurées en

ajustant

^{les dis-}

tributions

angulaires

^{et celles}

de

Poore

[9]

^{à des}

énergies

choisies entre

1,452

^et

2,89

^{MeV où il}

n’y

^avait pas d’évidence’ de

contribution

^du

processus

^de noyau

composé,

^{soit S =}

1,1

±

0,2,

^{valeur en bon accord}

avec la valeur S ⁼ 1

prévue théoriquement [14].

Résonance à

1,465

^{MeV. -} Cette résonance est très étroite. Formée essentiellement _par des ondes

ld

⁼

2,

^{elle se} superpose ^aux contributions des réso-

nances

voisines,

^{notamment celles} à

Ed

⁼

^1,31

^MeV

et Ed

⁼

1,79

^MeV

[3],

^de

caractéristiques ^{1 +} (ld

⁼

0).

Nous avons donc

analysé

les distributions

angulaires

aux

énergies Ed

⁼

1,452 MeV, 1,480

^et

1,490

^MeV

autour de la résonance et celle à

l’énergie

^{de réso-}

nance

Ed

⁼

1,465

^{MeV en calculant}

duldco

^{suivant la}

formule (1),

^la contribution des ef’ets de _noyau

composé

étant limitée à la résonance à

1,465

^MeV

(Id

⁼

2,

JIt ⁼

2+),

^{et à un} fond continu

isotrope

pour tenir

compte

^des résonances

1 + (ld

⁼

0)

^voisines.

FIG. 6. ^- Variations des paramètres ^de phase ^{et des} amplitu- des caractérisant les niveaux du noyau composé ^à 1,465 ^MeV (2+, ^{ld -} 2), ^à 1,770 ^MeV (1 +, ^{ld =} 0) ^et 1,850 ^MeV (2 -, ld=1)

Ces paramètres ^{sont ceux} qui donnent le meilleur accord entre les courbes expérimentales ^et théoriques.

FIG. 7. ^- Distributions angulai-

res de la réaction 12C (d, pi)

13C*, Les points expérimentaux

à Ed ⁼ 1,690 MeV, 1,760 ^MeV 1,809 MeV, ^sont tirés de la réfé-

rence [9].

Les courbes en traits pleins ^sont

les courbes théoriques ^tenant compte ^de l’interférence des mé- canismes direct (décrit par la

DWBA) ^{et résonnant} (niveau ^{1 +} (ld ⁼ 0) ^{et 2-} (ld = 1) ; ^les para- mètres correspondants ^{sont don-} nés respectivement ^{dans le ta-} bleau III et la figure ^{6. Les}

courbes en tirés pointés ^{sont les}

mêmes courbes théoriques ^mais

les paramètres des niveaux du noyau composé ^{sont ceux don-} nés sur la figure 8. Les courbes

en tirés à 1,850 ^et 1,890 ^MeV

sont celles obtenues ^en suppo- sant l’interférence des niveaux 1+ (ld ⁼ 0) ^{et 2+} (ld ⁼ 2). ^Les

courbes en tirés-deux points ^sont

les courbes théoriques ^DWBA

calculées avec un facteur spec-

troscopique ^{S =} 1,2.

926

Les éléments de matrice

Rli,’,,

caractérisant les niveaux du _noyau

composé

^sont

20

^et

21

pour le niveau

2+, R 01

pour le fond continu

isotrope ;

^leur

détermination a été faite à

partir

^{d’un programme due}

recherche

automatique,

à l’aide de l’I. B. M. 1620 de l’I. E.

N., qui

^a d’ailleurs

toujours

^{conduit à}

R20

^{= 0.}

Dans les

applications

suivantes l’élément de matrice

diagonal RI,

^{sera noté}

Ri

pour

simplifier

l’écriture.

La solution

physiquement acceptable

obtenue donne

un bon accord entre les distributions

angulaires expé-

rimentales et

théoriques (Fig. 5).

^Les variations des

paramètres RZ 12 et

({J2

(Fig. 6)

^sont conformes à celles

prévues

par la formule de Breit et

Wigner.

^La

largeur

^obtenue

(r

¹⁰

keV)

^est voisine de la lar- geur observée

expérimentalement.

^De

plus,

^{de la}

valeur du

paramètre 1 R2 2

⁼

0,93

^{à la}

résonance,

on

peut

^déduire la valeur de la

largeur partielle, FP,IF -- ^0,35.

Cette

dernière,

^bien

qu’un

peu élevée si l’on tient

compte

^d’une

part

^{de la}

largeur partielle rdl r

^et

d’autre

part

du fait que ^cette résonance

apparaît

^en

(d, po),

^est

physiquement acceptable.

Les

paramètres 1 Ro 2 (Fig. 6)

^et ço décrivant le fond continu sont sensiblement constants avec l’éner-

gie,

^ce

qui

^était

prévisible

^{vu la}

largeur

de la résonance.

Résonances à

1,600 Ed 1,900

^{MeV. - L’étude}

des deux résonances situées entre

1,600

^et

1,900

^MeV

a été faite en

analysant

les distributions

angulaires

^à

Ed

⁼

1,600 ; 1,690 ; 1,760 ; 1,809 ; 1,850

^et

1,890

^MeV.

Aux

énergies Ed

⁼

1,600

^et

1,690 MeV,

les distribu- tions

angulaires

^{sont assez bien} décrites par les ^cour- bes

théoriques

^{D. W. B. A.}

Cependant,

l’introduction de termes résonnants traduisant la contribution d’un niveau

1 + (ld

⁼

0)

^améliore sensiblement l’accord

entre les distributions

angulaires expérimentales

^et

théoriques (Fig. 7)

^en

particulier

^à

Ed

⁼

1,690

^MeV

ce

qui

semble confirmer l’existence d’un niveau

1 +

(ld

⁼

0)

^à

Ed N 1,700

^MeV.

Aux

énergies supérieures

^à

1,690

^{MeV l’accord}

obtenu entre les distributions

angulaires expérimen-

tales et

théoriques

^{calculées avec seulement le niveau}

1 +

et la contribution directe _{n’est pas} assez satisfai- sant. Fixant alors

approximativement

^les

paramètres Ro

^et go du niveau

1 +,

nous avons tenu

compte

^d’un

autre

niveau,

^de

parité négative

^{2- dont nous avons}

déterminé les

paramètres Ri

^et ç i par la méthode des moindres carrés. La

figure

^{7 montre}

qu’on

^obtient

un accord satisfaisant sur l’ensemble des

énergies.

Les

paramètres 1 Ro 2 et 1 Ri 2 permettent

^{de loca-} liser les résonances

1 +

à

Ed

⁼

^1,760

^{MeV et 2- à}

1,850

^{MeV de}

largeurs respectives F

^{75 keV et}

r 2 ~

^{60 keV. Les}

phases

go et ({J1 varient de

façon

cohérente avec

l’énergie,

^{avec une variation voisine de}

x sur la

largeur

^de

chaque

^résonance

(Fig. 6).

^Les

essais faits en

prenant

^{un niveau 1-} conduisent aux

mêmes résultats

qualitatifs (Fig. 7)

^{si bien que les}

données

expérimentales 12C(d, pl)

^ne

permettent

pas de choisir entre 1- ou 2- comme

caractéristiques

^de

ce niveau. Par contre si nous faisons abstraction des résultats déduits

de 12C( d. Po) et 12C( d, d)

^{et si nous}

envisageons

pour le niveau à

1,850

^{MeV un niveau de}

parité positive (2+

par

exemple)

^{on constate un}

désaccord substantiel entre les données

expérimentales

et

théoriques

^à

Ed

⁼

1,850

^{MeV aux}

angles

^arrière

«(Je.M.

&#x3E;

70°) (Fig. 7).

Toutefois les valeurs des

largeurs partielles Fp,lr

pour chacune des résonances

1 +

et 2- déterminées à

partir

^{des valeurs}

de 1 Ri 12

^aux

énergies

de résonance sont

beaucoup trop

^{élevées et donc}

physiquement inacceptables.

^Ceci

peut

être attribué à la valeur un

peu faible du facteur

spectroscopique.

Prenant alors

une valeur un peu

plus

élevée de S

égale

^à

1,3,

^{il est}

possible

^de trouver des valeurs de

Ro

^et

Ri,

^conduisant

à un accord satisfaisant entre les distributions _angu- laires

expérimentales

^et

théoriques,

^{et à des valeurs de}

rp,IF

^{et des}

phases

ço ^et qJ 1

physiquement accepta-

bles

(Fig. 8).

FIG. 8. ^- Variation des paramètres ^de phase ^{et des} ampli- tudes des niveaux de noyau eomposé ^{à Ed =} 1,770 MeV (J. - 1+ ; ld ⁼ 0) ^{et à}

1,850

^MeV (Jn - 2- ; Id ⁼ 1) per- mettant d’obtenir des largeurs partielles

F,,IF

physiquement

acceptables.

Conclusions. - Les

caractéristiques

de certains états excités de

14N qui paraissent probables

^{à la}

suite de cette étude sont les suivantes :

- Niveau de

11,51 MeV,

- Niveau de

11,75 MeV,

- Niveau de

11,85 MeV,

Ces résultats ^ont été déterminés à

partir

^de

l’analyse

des

rsactions 12C(d, d) et 12C(d, po)

^{par un formalisme}

de _noyau

composé.

^{Nous avons montré ensuite} que

ces résultats étaient

compatibles

^avec

l’analyse

^des

données

expérimentales 12C(d, pl)

^{en tenant}

compte

de l’interférence des processus direct ^et résonnant.

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