HAL Id: jpa-00213039
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EXPÉRIENCE DE CORRÉLATION ANGULAIRE α
α’γ SUR 12C A 23 MeV
J. Jodogne
To cite this version:
EXPÉRIENCE DE CORR~LATION
ANGULAIRE
aa'ySUR
12c
A 23
MeV
Centre de Physique nucléaire. Université de Louvain, Belgique
Résumé.
-
La diffusion inélastique de particules cc sur le niveau 2 + du 12C, peuple différem-ment les sous-états m = 2 et rn = - 2. Les rapports des populations, ainsi que les phases relatives (angle de symétrie) ont été déterminés pour plusieurs angles de diffusion. Plusieurs essais de com- paraison avec les prédictions théoriques se sont avérés infructueux.
Abstract.
-
By means of the inelastic scattering of c(particles on the 2 + levels of 12C, the m = 2 and m = - 2 substates are differently populated. The population ratios and the relative phases have been measured at different scattering angles. Cornparison with theoretical predictions, has met with little success.Afin de compléter les mesures des sections efficaces de diffusion élastique et inélastique de particules a sur le carbone [l], nous avons étudié la corrélation angulaire entre la particule a diffusée inélastiquement et le rayon y de désexcitation du niveau 2+ (4,44 MeV). Les particules a (E, = 23,9 MeV), fournies par le cyclotron de Louvain, pénètrent dans une petite chambre à diffusion, à l'extérieur de laquelle est situé le compteur y, et dans laquelle se trouve la cible et un détecteur semi-conducteur. Celui-ci permet de recueillir une impulsion proportionnelle à l'énergie de la particule a. A l'aide d'un transformateur d'irnpul- sion suivi d'un amplificateur et d'un discriminateur rapides (*), on obtient l'impulsion (( temps )) de la voie a. Le détecteur y est un scintillateur INa (TI) de 7,6 x 7,6 cm, collé directement à un photomultipli- cateur RCA 6810 A.
L'impulsion « temps » recueillie sur l'anode est mise en coïncidence rapide (z = 20 ns) avec celle du détecteur a.
Grâce à une série de précautions, la très faible contribution relative des rayons y d'énergie supérieure
à 4,44 MeV au spectre total, permet de ne pas analyser la voie énergie y.
La coïncidence rapide délivre une impulsion qui permet à l'analyseur multicanaux d'opérer sur l'impul- sion (( énergie )) de la voie a.
Par cette méthode, on obtient simultanément la mesiire des coïncidences vraies et des fortuites.
Dans la réaction étudiée, le seul spin est le 2+ du niveau excité du canal de sortie. Cette situation est rendue encore plus favorable par le théorème de
symétrie de Bohr [2] qui réduit le nombre de compo- sants non nuls du tenseur de polarisation à trois. Soient p 2 , p - , et po, les populations respectives des sous-états m = 2,
-
2 et O, en choisissant I'axe du faisceau comme axe x et l'axe d u vecteurk,
Akt,
comme axe de quantification. La mesure de la corré- lation angulaire dans le plan de réaction permet de déterminer le rapport des populations m =+
2 à m = - 2 ,et la phase relative a,,
La distribution des y est donnée par :
où cp est l'angle du compteur y, par rapport à l'axe du faisceau ; et q,, l'angle de symétrie de la distri- bution.
Les paramètres a, et 62 sont déduits par lesrelations :
c f ) Chercheur 1. 1. S. N.
( * ) Le tout forme l'ensemble Timr-Pick-Off Unit de la firine
ORTEC.
EXPÉRIENCE DE CORRÉLATION ANGULAIRE C l - 1 1 1
Le signe
+
correspond au fait que l'on ne distingue pas entre a, et lla, [3]. Pour lever l'intermination, il faut mesurer la polarisation du y.FIG. 1.
-
Variation du paramètre en fonc- tion de Sangle (C. M.) de diffusion de la particule cc.Sur la figure 1, nous avons porté I'angle de symétrie
cpO en fonction de I'angle de diffusion de la particule a
et sur la figure 2, le paramètre a,.
L'approximation semi-classique lie le moment angulaire transféré L au moment linéaire transféré p et à la coordonnée r du point d'interaction par L = r x p. Avec l'axe z selon I'axe de recul du noyau, seul le sous-état m = O est peuplé. Le paramètre a,, obtenu après rotations des axes vaut alors 1 et l'angle de symétrie 40, est simplement I'axe de recul du noyau. L'approximation de Born en ondes planes donne les mêmes prédictions.
FIG. 2.
-
Variation du paramètre a2 en fonction de Sangle (C. M.) de diffusion de la particule cc.Blair et Wilets ont calculé [4], par l'approximation adiabatique, une variation linéaire pour l'angle de symétrie et la valeur 1 pour a,.
Austern et Blair, utilisant la méthode des ondes distordues, combinée avec l'approximation adiabati- que, ont déterminé la section efficace inélastique à
partir des paramètres de la section efficace élastique. Le paramètre a,, déduit par cette méthode, présente des variations qualitativement semblables à celles de l'expérience.
Bibliographie
[l] JODOGNE (J. C.), MACQ (P. C.) et STEYAERT (J.), Phys. Lett., 1962, 2 , 325 et JODOGNE (J. C.) et MACQ
(P. C.), J. Physique, 1964, 25, 303. [2] BOHR (A.), Nuclear Physics, 1959, 10,486.
[3] CRAMER (J. G.) et EIDSON (W. W.), Nuclear Physics,
1964, 35, 593.
[4] BLAIR (J. S.) et WILETS (L.) Phys. Rev., 1961,121, 1493.
[ 5 ] AUSTEM (N.) et BLAIR (J. S.) Annals of Phys., 1965, 33,
